氣體在固體表面的吸附PPT課件

1、2021-11-191 固氣界面是研究固體對氣體或蒸氣的吸附作用 第1頁/共63頁2021-11-1925.1固體表面的特點 固體表面的粗糙性 固體分子幾乎是不可動的，固體的表面難以變形，保持它在表面形成時的形態(tài)，表現(xiàn)出表面凸凹不平。即使經(jīng)過拋光的，看似平滑的固體表面，經(jīng)放大后觀察，仍是凸凹不平的。 固體表面的不完整性 實驗證明，幾乎所有的晶體及其表面都會因為多種原因而呈現(xiàn)不完整性。晶體表面的不完整性主要有表面點缺陷、非化學(xué)比及位錯等。 固體表面的不均勻性若將固體表面近似地看成一個平面，固體表面對吸附分子的作用能不僅與其對表面的垂直距離有關(guān)，而且常隨水平位置不同而變。即在距離相同的不同表面對吸

2、附分子的作用能不同。表面層的組成和結(jié)構(gòu)與體相的不同。由于加工方式或固體形成時環(huán)境的不同，固體表面層由表向里往往呈現(xiàn)出不同結(jié)構(gòu)。 第2頁/共63頁2021-11-1935.2 固體表面能與表面張力 固體的表面能 固體的表面能是固體比表面吉布斯函數(shù)的簡稱，又稱固體表面自由能。它是指在某溫度壓力下生成單位新的固體表面所引起的體系吉布斯函數(shù)的增加量，它也等于在某溫度壓力下生成單位固體表面時所需的可逆功，又常稱內(nèi)聚功。 pTAGG,s第3頁/共63頁2021-11-194 固體的表面應(yīng)力與表面張力 使固體新表面上的分子(或原子)維持在未形成新表面前的位置上，單位長度所受到的力稱為表面應(yīng)力，或稱為拉伸應(yīng)力

3、。 固體的表面張力是新產(chǎn)生的兩個固體表面的表面應(yīng)力的平均值。 式中，1和2為兩個新表面的表面應(yīng)力，通常1=2s。2/21s第4頁/共63頁2021-11-195 表面張力與表面能 在一定溫度壓力下形成固體表面面積為A時，體系的吉布斯函數(shù)增量為d(AGs)，它等于反抗表面張力所需的可逆功。 或 所以 AAGddssAAGGAdddsssAGAGsss第5頁/共63頁2021-11-196 該式表明，固體的表面張力包括兩部分： 一部分是表面能的貢獻，可以認為是由體相分子變成表面層分子，新增表面分子數(shù)目而引起的吉布斯函數(shù)的變化； 另一部分是由表面積的變化而引起表面能改變的貢獻，可以理解為表面分子間距

4、離的改變而引起的Gs變化，從而引起體系的吉布斯函數(shù)的變化。 第6頁/共63頁2021-11-197 固體表面的吸附、吸收與吸著 固體表面的吸附作用是表面能存在所引起的一種普遍存在的現(xiàn)象。因為固體不能像液體那樣改變表面形狀、縮小表面積、降低表面能，但可利用表面分子的剩余力場來捕捉氣相或液相中的分子，降低表面能以達到相對穩(wěn)定狀態(tài)。 吸附作用使固體表面能降低，是自發(fā)過程，因而難以獲得真正干凈的固體表面。 第7頁/共63頁2021-11-198 值得注意的是，物質(zhì)與固體接觸之后，還可能發(fā)生其他的過程，如化學(xué)反應(yīng)或吸收。 (1)氣體與固體發(fā)生化學(xué)反應(yīng),這是體相效應(yīng)，即達化學(xué)平衡后，固體體相中處處的組成是

5、相同的。 (2)氣體在固體中發(fā)生吸收作用，實質(zhì)就是溶解，這也是體相效應(yīng)。 (3)吸著/吸附 與上述兩種現(xiàn)象不同，吸附是表面效應(yīng)，吸附之后，固體內(nèi)部并不發(fā)生變化。有時這些過程是不易區(qū)分的，如吸附的氣體分子可能會擴散到固體體相中，即溶解，于是將這種情況籠統(tǒng)地稱為吸著。第8頁/共63頁2021-11-1995.3 氣體在固體表面上的吸附 氣體物質(zhì)在固體表面上濃集的現(xiàn)象稱為氣體在固體表面上的吸附。 被吸附的物質(zhì)稱為吸附物(或吸附質(zhì)); 具有吸附能力的固體稱為吸附劑第9頁/共63頁2021-11-1910 化學(xué)吸附與物理吸附 固體吸附氣體時的作用力有兩種， 一種是范德華力，由范德華力所引起的吸附稱為物理

6、吸附; 另一種是剩余化學(xué)鍵力,由剩余化學(xué)鍵力所引起的吸附稱為化學(xué)吸附; 第10頁/共63頁2021-11-1911物理吸附與化學(xué)吸附的比較吸附性質(zhì)物理吸附化學(xué)吸附作用力范德華力化學(xué)鍵力吸附熱較小,近于氣體凝結(jié)熱較大，近于化學(xué)反應(yīng)熱選擇性無選擇性，易液化者易被吸附有選擇性穩(wěn)定性不穩(wěn)定，易解吸比較穩(wěn)定，不易解吸吸附分子層單分子層或多分子層單分子層吸附速率較快，不受溫度影響，易達平衡較慢，需活化能，升溫速率加快吸附溫度吸附物沸點附近遠高于吸附物的沸點第11頁/共63頁2021-11-1912 物理吸附與化學(xué)吸附的本質(zhì)可用圖7-2的勢能曲線來說明。圖中描述了X2雙原子氣體分子在金屬M上吸附的勢能曲線。

7、物理吸附化學(xué)吸附第12頁/共63頁2021-11-1913 物理吸附對于化學(xué)吸附有重要意義。如果不存在物理吸附，則化學(xué)吸附的活化能等于X2的解離能，但若先發(fā)生物理吸附，則將沿著能量低得多的途徑接近固體表面，然后在曲線PP和曲線CC的交叉點O上由物理吸附轉(zhuǎn)為化學(xué)吸附。交叉點O的高度是化學(xué)吸附的活化能Ea。顯然E比X2的解離能D小得多。 若化學(xué)吸附的活化能較高，則低溫時化學(xué)吸附速率很慢，以致不能發(fā)生，實際上只能觀察到物理吸附。所以說，物理吸附是化學(xué)吸附的前奏。第13頁/共63頁2021-11-1914 吸附曲線和吸附熱力學(xué) (1)吸附平衡與吸附量 氣相中的氣體分子可以被吸附到固體表面上來，已被吸附

8、的分子也可以脫附(或叫解吸)而回到氣相。 在溫度和吸附質(zhì)的分壓恒定的條件下，當吸附速率與脫吸附速率相等時，即單位時間內(nèi)被吸附到固體表面上的量與脫吸附回到氣相的量相等時，達到吸附平衡。此時固體表面上的吸附量不再隨時間而變。吸附平衡是一種動態(tài)平衡。 第14頁/共63頁2021-11-1915 在達到吸附平衡條件下，單位質(zhì)量的吸附劑所吸附氣體的物質(zhì)的量x或換算成氣體在標準狀態(tài)下所占的體積V，稱為吸附量，以a表示 式中，m為吸附劑的質(zhì)量。 吸附量與吸附劑和吸附質(zhì)的本性、溫度及達到吸附平衡時吸附質(zhì)的分壓等。因此可有不同的表示方法。mVamxa或第15頁/共63頁2021-11-1916 (2)吸附曲線

9、（Adsorption Curve） 吸附曲線是反映吸附量a與溫度T和吸附平衡分壓p三者之間關(guān)系的曲線。分為3類：la，吸附等壓線 (Adsorption isobar)是當吸附質(zhì)的平衡分壓一定時，吸附量與溫度之間的關(guān)系曲線。由圖可見，在低溫下往往發(fā)生的是物理吸附，高溫下發(fā)生的是化學(xué)吸附。虛線是物理吸附向化學(xué)吸附轉(zhuǎn)變而未達吸附平衡的狀態(tài)。無論是物理吸附還是化學(xué)吸附，達吸附平衡時吸附量均隨溫度升高而降低。吸附等壓線的重要應(yīng)用是判斷吸附體系是物理吸附還是化學(xué)吸附。 第16頁/共63頁2021-11-1917第17頁/共63頁2021-11-1918l b, 吸附等量線 (Adsorption is

10、ostere) 是在一定吸附量下，反映吸附質(zhì)平衡分壓與溫度的關(guān)系曲線; 其主要應(yīng)用是計算吸附熱。 第18頁/共63頁2021-11-1919lc,吸附等溫線 (Adsorption isotherm) 是在溫度一定時，吸附量與吸附質(zhì)平衡分壓的關(guān)系。 這三種曲線是相互關(guān)聯(lián)的，其中任何一種曲線都可以用來描述吸附作用的規(guī)律。實際工作中用得最多的是吸附等溫線。 第19頁/共63頁2021-11-1920 (3)吸附熱力學(xué) 氣體分子在固體表面上發(fā)生吸附時，是由三維空間的運動變成在固體表面上的二維空間運動，分子的平動受到限制，因而是熵減少過程。由前所述，吸附是自發(fā)的過程，顯然表面吉布斯函數(shù)是降低的，據(jù)熱力

11、學(xué)有 G=H-TS 于是可以推斷吸附過程的H必定是負值，即吸附過程是放熱的。 第20頁/共63頁2021-11-1921 吸附量的測定方法 吸附量的測定，一般是在一定溫度下將吸附劑置于吸附質(zhì)氣體中，達到吸附平衡后，測定吸附平衡分壓和吸附量。分別測出不同吸附平衡分壓和對應(yīng)的吸附量，就可以得到吸附等溫線。 吸附量的測定方法分動態(tài)法和靜態(tài)法。動態(tài)法中又有常壓流動法和色譜法等。靜態(tài)法中又分容量法和重量法等。 第21頁/共63頁2021-11-1922 重量法 優(yōu)點：石英彈簧與許多氣體不作用，在一定范圍內(nèi)石英彈簧的伸長與質(zhì)量成正比，彈簧彈性恢復(fù)好，不隨溫度和時間而變。所得到的數(shù)據(jù)有較好的準確度和精密度。

12、 缺點：達吸附平衡所需時間長，儀器裝置比較復(fù)雜，且需要真空系統(tǒng)。 第22頁/共63頁2021-11-19235.4 吸附等溫式 由于吸附劑與吸附質(zhì)之間作用力的不同，以及吸附劑表面狀態(tài)的差異，所以吸附等溫線不同，根據(jù)實驗結(jié)果大致有6種類型，圖中p0表示在吸附溫度下，吸附質(zhì)的飽和蒸氣壓。 第23頁/共63頁2021-11-1924 I型等溫線 IA型等溫線 IB型等溫線 II型等溫線 III型等溫線 IV型等溫線 V型等溫線 VI型等溫線To BET第24頁/共63頁2021-11-1925 吸附等溫式 當吸附量V和平衡壓力p滿足過原點直線關(guān)系時，吸附式：k是Henry常數(shù)。 任何等溫線在低壓時都

13、接近于直線，都近似符合Henry吸附式。kpV 第25頁/共63頁2021-11-1926 吸附等溫式 Langmuir在1916年第一個發(fā)表了關(guān)于氣體在固體表面上吸附的理論，并推導(dǎo)出單分子層吸附等溫式。 Langmuir的基本假設(shè)：氣體在固體表面上的吸附是單分子層的。因此只有當氣體分子碰到固體的空白表面時才能被吸附，如果碰到已被吸附的氣體分子上則不發(fā)生吸附。后者的碰撞是彈性碰撞，前者是非彈性碰撞。被吸附的分子問無相互作用力。被吸附分子脫附時，不受鄰近吸附分子的影響。吸附劑表面是均勻的，表面上各吸附位置的能量相同。吸附平衡是動態(tài)平衡。 第26頁/共63頁2021-11-1927第27頁/共63

14、頁2021-11-1928第28頁/共63頁2021-11-1929第29頁/共63頁2021-11-1930第30頁/共63頁2021-11-1931第31頁/共63頁2021-11-1932第32頁/共63頁2021-11-1933第33頁/共63頁2021-11-1934第34頁/共63頁2021-11-1935第35頁/共63頁2021-11-1936 吸附等溫式第36頁/共63頁2021-11-1937第37頁/共63頁2021-11-1938 吸附等溫式 由前所述，許多吸附等溫線不符合Langmuir吸附等溫式，原因是不符合其單分子層吸附假設(shè)，尤其是物理吸附，大多數(shù)是多分子層吸附。

15、 1938年，Brunauer、Emmett和Teller三人在Langmuir單分子層吸附理論的基礎(chǔ)上，提出了多分子層吸附理論，簡稱BET吸附理論，其導(dǎo)出公式稱為BET吸附等溫式。 第38頁/共63頁2021-11-1939 BET理論的基本假設(shè)： 吸附可以是多分子層的。該理論認為，在物理吸附中，不僅吸附質(zhì)與吸附劑之間有范德華引力，而且吸附質(zhì)之間也有范德華引力。因此，氣相中的分子若碰在被吸附分子上，也有可能被吸附。所以吸附是多分子層的。第39頁/共63頁2021-11-1940 固體表面是均勻的。多層吸附中，各層都存在吸附平衡，此時吸附速率和脫附速率相等，不必上層吸附滿了才吸附下層。 除第一

16、層以外，其余各層的吸附熱等于吸附質(zhì)的液化熱。 各吸附層中，吸附質(zhì)在同一層上無相互作用。第40頁/共63頁2021-11-1941 根據(jù)以上假設(shè)，推導(dǎo)了BET吸附等溫式。 該式又稱為二常數(shù)公式，常數(shù)是Vm和C，C的物理意義是 式中，q1與q2分別是第一層的吸附熱和吸附質(zhì)的液化熱。如果能得到C值，并從物化數(shù)據(jù)手冊查得吸附質(zhì)的液化熱，就可計算出q1。Vm的意義與Langmuir吸附等溫式中相同。00/)(11ppCppCVVpm)/(21RTqqeC第41頁/共63頁2021-11-1942 Vm表示單位質(zhì)量吸附劑的表面覆蓋滿單分子層時的吸附量。這里的覆蓋度可以大于1。 式(7-25)中V大小是不受

17、限制的，因為在固體表面上的吸附層可以無限多。從式(7-25)可以看出，只有當吸附質(zhì)的壓力p等于飽和蒸氣壓p0時，即p=p0時，才能使V。mVV第42頁/共63頁2021-11-1943 BET吸附等溫式還可以改寫成下列直線式 從實驗可測定不同p下的吸附量V，再用p/V(p0-p)對p/p0作圖，若能得到一條直線，說明該體系符合BET公式，并可由直線的斜率和截距計算二常數(shù)Vm與C。0011ppCVCCVppVpmm7-27第43頁/共63頁2021-11-1944 若吸附劑是多孔性的，則吸附層數(shù)就會受到限制。設(shè)為n層，則吸附量V與相對壓力p/p0=x的關(guān)系為 該式稱為BET三常數(shù)公式，三個常數(shù)是

18、Vm、C和n。 當n時，式(7-28)又還原成式(7-27)。1111111nnnnmCxxCnxxnCxCxVV7-28第44頁/共63頁2021-11-1945 BET理論成功地解釋了吸附等溫線中的I、三種類型。 當吸附層n=1時，式(7-28)可以簡化成Langmuir形式，即可描述I型吸附等溫線。 當n1時，隨著C值的不同，而有不同的等溫線。 若q1q2，是III型吸附等溫線。類型第45頁/共63頁2021-11-1946第46頁/共63頁2021-11-1947 大量實驗結(jié)果表明，許多吸附體系其相對壓力p/p0在0.050.35范圍內(nèi)實驗結(jié)果都符合BET吸附等溫式。這是因為相對壓力在

19、此范圍內(nèi)，相當于=0.51.5，表觀上能滿足BET理論的假設(shè)。 BET理論假設(shè)固體表面是均勻的且同層分子之間沒有相互作用力。這實質(zhì)上可歸結(jié)為吸附熱是常數(shù)。而實際上，在表面不同位置處的吸附熱并不相同。對于第一層，可以認為q1近似地保持不變，因為表面的不均勻性和分子之間的相互作用對吸附熱的影響可以部分抵消。對于第二層，吸附劑的引力仍有一定作用，而被吸分子周圍的分子也不多，分子間的相互作用和表面的不均勻性兩個因素，對第二層吸附熱的影響也可以部分抵消，因此q2也可近似認為不變。 當相對壓力小于0.05，即0.5時，因為相對壓力太小，表面的不均勻性就顯得突出；相對壓力大于0.35時，可能毛細管凝聚作用顯

20、著，也會偏離多分子層吸附平衡。因此p/p00.35一般不符合BET公式第47頁/共63頁2021-11-1948 吸附等溫式的應(yīng)用 應(yīng)用BET吸附等溫式可求Vm，由Vm可計算吸附劑的比表面積。第48頁/共63頁2021-11-19495.5 多孔性固體的吸附 毛細凝結(jié)現(xiàn)象 對凹液面的Kelvin公式有 式中的負號是因為凹液面而引入的，則曲率半徑r總是取正值。RTrVppmrcos2ln07-29第49頁/共63頁2021-11-1950由式(7-29)可知，若吸附質(zhì)液體可以潤濕毛細孔孔壁，則吸附液膜在孔中形成凹型彎月面，其平衡蒸氣壓小于相同溫度下平液面上的蒸氣壓，毛細孔越小，即r越小，pr越小

21、。因此對正常平液面未達飽和的蒸氣壓，可以在毛細孔的彎月液面上凝結(jié)，隨著氣體壓力增加，能發(fā)生氣體凝結(jié)的毛細孔越大，這種現(xiàn)象稱為毛細凝結(jié)現(xiàn)象。第50頁/共63頁2021-11-1951 根據(jù)式(7-29)，當吸附質(zhì)蒸氣的壓力為pr時，凡是半徑小于r的毛細孔將全部為液體所充滿，而半徑大于r的毛細孔壁上將只發(fā)生正常的吸附。通常認為在發(fā)生毛細凝結(jié)之前，毛細孔壁會先吸附一個單分子層，換句話說，式(7-29)中的r是Kelvin半徑，用rk表示，并不是毛細孔真實半徑。設(shè)真實半徑為r，它是rk與吸附層厚度之和。第51頁/共63頁2021-11-1952 將式(7-29)改寫成 若吸附劑含有大大小小不同毛細孔時

22、，則隨著吸附質(zhì)蒸氣壓增加，吸附劑中毛細孔將由小到大逐步被凝聚液體充滿，吸附量也就增加了。當所有的孔為吸附質(zhì)液體充滿后，吸附量基本上不再增加。 krr0ln2ppRTVrrmk第52頁/共63頁2021-11-1953 吸附滯后現(xiàn)象 以多孔固體作吸附劑時，吸附質(zhì)的吸附曲線與脫附曲線往往有一段不相重合，而且脫附線總在吸附線的左邊，這種現(xiàn)象稱為吸附滯后現(xiàn)象。 大量實驗結(jié)果表明，滯后圈的形狀有多種，且與多孔性吸附劑的孔結(jié)構(gòu)有關(guān)，換句話說，由于毛細孔的形狀不同，可產(chǎn)生各種形狀的滯后圈。 第53頁/共63頁2021-11-1954第54頁/共63頁2021-11-1955 多孔性吸附劑孔結(jié)構(gòu)大致可分三種情

23、況。 (1)一端封閉的圓柱形或平行板形孔 在這種毛細孔中隨著相對壓力(p/p0)增加，凝結(jié)過程所形成的彎曲面變化，和相對壓力減小時脫附過程所形成的彎曲面變化正好可逆，所以吸附等溫線與脫附等溫線重合，不產(chǎn)生滯后現(xiàn)象。 第55頁/共63頁2021-11-1956 (2)兩端開口的圓孔或平行板孔 開始毛細凝結(jié)時是在孔壁上的環(huán)狀吸附膜液面上進行的，此彎月面的一個主曲率半徑為，若吸附質(zhì)液體完全潤濕管壁，接觸角=0。，吸附時Kelvin公式可寫成 而開始脫附時，毛細孔已被液態(tài)吸附質(zhì)所充滿，脫附是從毛細管口球形彎月液面開始，所以應(yīng)服從正常的Kelvin公式，即 rRTVppm0ln吸rRTVppm2ln0脫

24、第56頁/共63頁2021-11-1957 由以上兩式得 因為p脫/p0或p吸/p0是小于1的分數(shù)，所以同樣大小的孔，p吸p脫，產(chǎn)生吸附與脫附不重合的滯后圈。也就是說，若實驗結(jié)果與式(7-32)相符，則多孔固體的孔可視為兩端開口的均勻的圓柱形或平行板形的孔。 200pppp脫吸第57頁/共63頁2021-11-1958 (3)口小內(nèi)腔大的墨水瓶形狀的孔 如圖7-16凝結(jié)是從瓶底開始.當吸附質(zhì)氣體的壓力達到瓶底半徑的平衡壓力時，氣體在瓶腔內(nèi)凝結(jié)。壓力增大，腔體逐漸被液體充滿，直到孔口。脫附是從孔口即墨水瓶口開始的，故只有在低壓時才能開始脫附，即p吸p脫，因而形成滯后圈。第58頁/共63頁2021-11-19595.6影響氣固界面吸附的因素 影響氣固界面