工程熱力學(xué)及傳熱學(xué)長沙理工大學(xué)

1、第一章 1. 名詞解釋：熱力系統(tǒng)就是具體指定的熱力學(xué)研究對象。2.在所研究的時間內(nèi)， 系統(tǒng)與外界只有能量的交換而無物質(zhì)的交換， 這樣的系統(tǒng) 稱之為 閉口系統(tǒng) 。3.在所研究的時間內(nèi) . 系統(tǒng)與外界只有熱量和機(jī)械能的交換而無物質(zhì)的交換，這 樣的系統(tǒng)稱之為 閉口系統(tǒng) 4.4. 在所研究的時間內(nèi) . 系統(tǒng)與外界既有熱量和機(jī)械能的交換且有物質(zhì)的交換， 這樣的系統(tǒng)稱之為 開口系統(tǒng) 5.5. 在所研究的時間內(nèi)，系統(tǒng)與外界既無熱量和機(jī)械能的交換且無物質(zhì)的交換 . 這樣的系統(tǒng)稱之為 孤立系統(tǒng) 。6.6. 在所研究的時間內(nèi) . 系統(tǒng)與外界無熱量交換，但有其他形式能量交換，這樣 的系統(tǒng)稱之為 絕熱系統(tǒng) 。7.7.

2、 熱力學(xué)中把工質(zhì)所處的某種宏觀物理狀況稱之為工質(zhì)的熱力狀態(tài) . 簡稱為 狀態(tài) 。8.8. 熱力學(xué)中有 3 個根本狀態(tài)參數(shù)。9.9. 對于準(zhǔn)靜態(tài)過程 . 要求過程進(jìn)行時間遠(yuǎn)遠(yuǎn) 大于系統(tǒng)恢復(fù)平衡時間。10.10. 對于準(zhǔn)時態(tài)過程，要求過程進(jìn)行速度遠(yuǎn)遠(yuǎn) 小于系統(tǒng)恢復(fù)平衡狀態(tài)的速度。11.11. 當(dāng)系統(tǒng)由開始狀態(tài)變化到終止?fàn)顟B(tài)， 如其能從終止?fàn)顟B(tài)沿原路徑返回到初 始狀態(tài)，且參與該變化過程的系統(tǒng)與外界均能完全返回到原來的狀態(tài). 那么稱這樣的過程為 可逆 過程。12.12. 判斷一個過程是否為可逆過程 . 有兩個顯著的特點 . 其一要求在熱傳遞過 程中熱源與工質(zhì)之間無 溫差。13.13. 判斷一個過程是否

3、為可逆過程，有兩個顯著的特點 . 其二要求在機(jī)系統(tǒng)做 機(jī)械運動過程中無 摩擦 與擾動。14.14. 熱力學(xué)中 .功的單位是 J 。15.15. 計算熱力學(xué)功過程中 .廣義力為壓力; 廣義位移為 比容。16.16. 熱力學(xué)中 .計算熱量過程中 .廣義力是溫度; 廣義位移是 熵。第四章 l. 根據(jù)卡諾循環(huán)的熱效率計算式， 可知當(dāng)高溫?zé)嵩磁c低溫?zé)嵩粗g溫度相 等時，其熱效率為 0 。這說明卡諾循環(huán)與熱力學(xué)第二定律的 開爾文 說法是一 致的。2. 熱力學(xué)第二定律可表述為： 不可能從單一熱源取熱使之完全變?yōu)橛杏霉Χ划a(chǎn) 生其他影響。這是 開爾文 的說法。3.3. 孤立系統(tǒng)做功能力的損失可用環(huán)境溫度與 系

4、統(tǒng)熵增 的乘積來計算。4.當(dāng)工 質(zhì)在給定的高溫?zé)嵩磁c低溫?zé)嵩粗g進(jìn)行可逆循環(huán)時，工質(zhì)從高溫?zé)嵩次鼰?QI 中，最大限度地轉(zhuǎn)換為可用功的那一局部熱能，稱為在給定熱源條件下的 做功 能力。4.5. 由于系統(tǒng)內(nèi)的不可逆因素導(dǎo)致功的損失所引起的熵的變化，稱之為 熵產(chǎn)6. 系統(tǒng)與外界發(fā)生熱交換時而引起熵的變化量，稱之為 熵流。5.7. 表征工質(zhì)熱運動混亂程度的狀態(tài)參數(shù)是 熵 。8. 熱力學(xué)第二定律的實質(zhì)是指 出一切自然過程的 不可逆性 。第五章 1. 縮放噴管或擴(kuò)壓管的最小截面處稱之為 喉部; 此處的參數(shù)稱之為 臨 界參數(shù)。2.為獲得超聲速氣流 .那么需要選擇 縮放噴管 3.亞聲速流動時 . 為獲得 高

5、速氣流，那么需選擇漸縮噴管。4. 流速與當(dāng)?shù)芈曀僦确Q之為 馬赫數(shù)5. 欲使 氣流壓縮以獲得高壓氣體 . 那么必須降低氣流的 流速 。6 欲使氣流的速度增高以 得到具有大量動能的高速氣體 . 那么必須降低其 壓力7. 要使得一元流動滿足一元 穩(wěn)定流動的要求 .那么流過流道任何一個截面的 流量必定相等。 8. 流動的一切參 數(shù)僅沿一個方向有顯著變化 . 而在其他兩個方向上的變化是極小而可以忽略的 . 這樣的流動稱之為 一元流動 。9. 氣體流速為零或按照定熵壓縮過程折算為零的 各種參數(shù)稱之為 滯止參數(shù)。 10. 臨界壓力與滯止壓力之比值稱之為 臨界壓力 比11. 漸縮噴管出口處的壓力稱之為 背壓

6、12. 當(dāng)背壓與滯止壓力之比值小于界 壓壓力比時， 選擇縮放噴管。13. 當(dāng)背壓與滯止壓力之比值大于臨界壓力比時 . 選擇漸縮噴管。14.氣體在噴管流動時， 當(dāng)它流速從零增加到臨界流速時 . 其壓 力大約下降 一半 。第六章I.壓氣機(jī)出口處與入口處壓力的比值， 稱之為增壓比。2.為了防止發(fā)生 運動干預(yù)，在活塞的上止點位置與氣缸蓋之間留有一定的空隙，稱之為 余隙容 積。3. 單級活塞式壓氣機(jī)中， 實際吸入氣體的容積與氣缸排量之比稱之為 容積 效率 。4. 由于系統(tǒng)內(nèi)的不可逆因素導(dǎo)致功的損失所引起的熵的變化， 稱之為 熵 變。5. 為使得多級活塞式壓氣機(jī)耗功最小， 那么要求各級壓氣機(jī)采用相同的 增

7、壓 比。6. 柴油機(jī)的理想循環(huán)為 混合加熱理想循環(huán) 。7.汽油機(jī)的理想循環(huán)為 定容 加熱理想循環(huán) 。8.在進(jìn)氣狀態(tài)、 壓縮比以及吸熱量相同條件下， 定壓加熱理想 循環(huán) 之熱效率最低。第二章 l. 熱力學(xué)第一定律的實質(zhì)是 能量守恒 。 2.內(nèi)能由 內(nèi)動能 、內(nèi)位能 、 分子能所組成，在熱力學(xué)中是不考慮的其中 分子能 3. 單位質(zhì)量的工質(zhì)的內(nèi)能稱 之為比內(nèi)能. 其單位是 J/kg 。4.熱力學(xué)第一定律的文字表達(dá)式為 進(jìn)入系統(tǒng)的 能量- 離開系統(tǒng)的能量 =系統(tǒng)中儲存能量的增加 。5. 熱力學(xué)中常見物理量的符號 非常重要，請指出放熱中熱量的符號為 負(fù); 做壓縮功為負(fù); 內(nèi)能增加為正。 6. 如果在流動

8、過程中 . 熱力系統(tǒng)在任何界面上工質(zhì)的一切參數(shù)均不隨時間而變化 那么稱這種流動過程為 穩(wěn)定流動過程 .7. 開口系統(tǒng)中，隨工質(zhì)帶入系統(tǒng)的能量包 括哪幾種類型。 動能、內(nèi)能 、 位能 、 推動功 巳穩(wěn)定流動能量方程式中， 有幾項是可以在工程上直接利用的， 稱之為技術(shù)功 。9.對于技術(shù)功而言， 其廣 義力為比容; 廣義位移為壓力10. 代表系統(tǒng)因流入工質(zhì)而獲得的能量中取決 于工質(zhì)熱力狀態(tài)的那局部能量 . 稱之為焓 ，其單位為 KJ/kg ，這種能量稱之為 比焓11. 用焓表示的熱力學(xué)第一定律解析式又稱之為熱力學(xué)第一定律的第 二 解析式。 12.單位工質(zhì)流經(jīng)熱交換器時 . 其在熱交換器中吸入的熱量等

9、于其 焓的 增量。第三章 l. 在工程熱力學(xué)中 . 實際存在的一切氣體稱之為實際氣體。 2. 在工程 熱力學(xué)中 .分子本身體積及分子間相互作用力都可以忽略不計 . 完全實現(xiàn)了彈性 碰撞的那樣一種氣體 . 稱之為理想氣體 .3. 理想氣體的內(nèi)能是 溫度 的單位函 數(shù)。 4.理想氣體的焓是 溫度的單值函數(shù)。 5. 遠(yuǎn)離液態(tài)的氣體稱之為 理想氣 體.6. 接近液態(tài)的氣體稱之為 實際氣體 .7. 工程中判斷氣體為實際氣體還是理 恝氣體的唯一標(biāo)準(zhǔn)懸著氣體是否接近或遠(yuǎn)離 液態(tài).8. 一物體溫度升高 lk 所需 的熱量 . 稱為該物體的 熱容量 9. 單位物量物體的熱容量稱為該物體的比熱容量 . 簡稱為 比

10、熱 .10. 千摩爾比熱等于容積 比熱乘以。 11.千摩爾比熱等于質(zhì)量比熱乘以工質(zhì)的 分子量 。12. 定壓比熱與定 容比熱之比.稱之為比熱比:用符號k表示。13.工質(zhì)在絕熱流動過程中對外所 做的技術(shù)功等于工質(zhì) 焓 的減少；外界對工質(zhì)所做的技術(shù)功那么等于工質(zhì) 焓 的增 加。14.在T-S圖上.定容線比定壓線要陡.1S.在P-V圖上.絕熱過程線比定溫 過程線丟陡。 16.在絕熱過程中 .工質(zhì)對外所做的技術(shù)功為膨脹功的 k 倍.17. 在多變過程中.工質(zhì)對外所做的技術(shù)功力膨脹功的n倍。18.某一多變過程.如果 其多變指數(shù)等于 0.那么該過程為 定壓過程。 19.某一多變過程 .如果其多變指數(shù) 為無

11、窮大，那么該過程為定容過程。 20.某一多變過程確定為定熵過程 .那么其多變 指數(shù)等干 k 。21.某一多變過程 . 如果其多變指數(shù)等于 0.那么該過程為 定壓過程。22.某一多變過程 . 如果其多變指數(shù)等于 1.那么該過程為 定溫過程。第一章根本概念1 在所研究的時間內(nèi)，系統(tǒng)與外界只有熱量和機(jī)械能的交換而無物質(zhì)的交換，這樣的系統(tǒng)稱 之為系統(tǒng)閉口2 在所研究的時間內(nèi)，系統(tǒng)與外界既有熱量和機(jī)械能的交換且有物質(zhì)的交換，這樣的系統(tǒng)稱 之為系統(tǒng)開口3 在所研究的時間內(nèi)，系統(tǒng)與外界既無熱量和機(jī)械能的交換且無物質(zhì)的交換，這樣的系統(tǒng)稱 之為系統(tǒng)孤立4 在所研究的時間內(nèi)，系統(tǒng)與外界無熱量交換，但有其他形式能量

12、交換，這樣的系統(tǒng)稱之為 系統(tǒng)絕熱5 熱力學(xué)中把工質(zhì)所處的某種宏觀物理狀況稱之為工質(zhì)的熱力狀態(tài)，簡稱為。狀態(tài)6 熱力學(xué)中有個根本狀態(tài)參數(shù)37 對于準(zhǔn)靜態(tài)過程，要求過程進(jìn)行時間遠(yuǎn)遠(yuǎn)系統(tǒng)恢復(fù)平衡時間大于8 對于準(zhǔn)靜態(tài)過程，要求過程進(jìn)行速度遠(yuǎn)遠(yuǎn)系統(tǒng)恢復(fù)平衡狀態(tài)的速度小于9 當(dāng)系統(tǒng)由開始狀態(tài)變化到終止?fàn)顟B(tài)，如其能從終止?fàn)顟B(tài)沿原路徑返回到初始狀態(tài)，且參與 該變化過程的系統(tǒng)與外界均能完全返回到原來的狀態(tài)，那么稱這樣的過程為過程可逆10 判斷一個過程是否為可逆過程，有兩個顯著的特點，其一要求在熱傳遞過程中熱源與工 質(zhì)之間無溫差11 判斷一個過程是否為可逆過程，有兩個顯著的特點，其二要求在機(jī)系統(tǒng)做機(jī)械運動過程

13、中無與摩擦擾動12 熱力學(xué)中，功的單位是J13 計算熱力學(xué)功過程中，廣義力為；廣義位移為壓力比容14 熱力學(xué)中，計算熱量過程中，廣義力是；廣義位移是溫度熵15 絕熱過程中系統(tǒng)與外界不可能有能量的交換錯誤16 非準(zhǔn)靜態(tài)過程是可以在參數(shù)坐標(biāo)圖中用實線表示出來的錯誤17 可逆的絕熱過程為定熵過程正確18 對剛性容器內(nèi)的水做功，使其在恒溫下蒸發(fā)，這是一個可逆過程。錯誤19 對剛性容器內(nèi)的水加熱，使其在恒溫下蒸發(fā)，這是一個不可逆過程 錯誤第一章 熱力學(xué)第一定律20 熱力學(xué)第一定律的實質(zhì)是能量守恒21 內(nèi)能由、分子能所組成，其中在熱力學(xué)中是不考慮的內(nèi)動能內(nèi)位能分子能22 單位質(zhì)量的工質(zhì)的內(nèi)能稱之為，其單位

14、是比內(nèi)能J/kg23 熱力學(xué)第一定律的文字表達(dá)式為進(jìn)入系統(tǒng)的能量 -離開系統(tǒng)的能量 =系統(tǒng)中儲存能量的增加24 閉口系統(tǒng)熱力學(xué)第一定律解析式僅適用于可逆過程錯誤25 閉口系統(tǒng)熱力學(xué)第一定律解析式僅適用于理想氣體，不適用于實際氣體錯誤26 熱力學(xué)中常見物理量的符號非常重要，請指出放熱中熱量的符號為；做壓縮功為 ；內(nèi)能增加為負(fù)負(fù)正27 如果在流動過程中，熱力系統(tǒng)在任何界面上工質(zhì)的一切參數(shù)均不隨時間而變化，那么稱這 種流動過程為穩(wěn)定流動過程28 穩(wěn)定流動過程中，系統(tǒng)進(jìn)出口處工質(zhì)質(zhì)量相等且不隨時間而變，滿足質(zhì)量守恒條件29 穩(wěn)定流動過程中，系統(tǒng)內(nèi)儲存的能力可以改變錯誤30 開口系統(tǒng)中，隨工質(zhì)帶入系統(tǒng)的

15、能量包括哪幾種類型、動能位能內(nèi)能推動功31 穩(wěn)定流動能量方程式中，有幾項是可以在工程上直接利用的，稱之為技術(shù)功32 對于技術(shù)功而言，其廣義力為；廣義位移為比容壓力33 代表系統(tǒng)因流入工質(zhì)而獲得的能量中取決于工質(zhì)熱力狀態(tài)的那局部能量，稱之為 單位工質(zhì)的這種能量稱之為，其單位為焓比焓KJ/kg34 用焓表示的熱力學(xué)第一定律解析式又稱之為熱力學(xué)第一定律的第解析式35 單位工質(zhì)流經(jīng)熱交換器時，其在熱交換器中吸入的熱量等于其焓的增量36 內(nèi)能為一個狀態(tài)參數(shù)，它是溫度與比容的函數(shù)。正確37 噴管中氣體動能的增加是由氣體進(jìn)出口的焓降轉(zhuǎn)換而來的。38 如果熵不發(fā)生改變，那么系統(tǒng)不可能從外界吸熱或者放熱。正確第

16、二章 理想氣體的熱力性質(zhì)和熱力過程39 在工程熱力學(xué)中，實際存在的一切氣體稱之為實際氣體40 在工程熱力學(xué)中，分子本身體積及分子間相互作用力都可以忽略不計，完全實現(xiàn)了彈性 碰撞的那樣一種氣體，稱之為理想氣體41 理想氣體的內(nèi)能是的單值函數(shù)溫度42 理想氣體的焓是的單值函數(shù)溫度43 工程中判斷氣體為實際氣體還是理想氣體的唯一標(biāo)準(zhǔn)是看氣體是否接近或遠(yuǎn)離液態(tài)44 遠(yuǎn)離液態(tài)的氣體稱之為理想氣體45 接近液態(tài)的氣體稱之為實際氣體46 一物體溫度升高 1k 所需的熱量，稱為該物體的熱容量47 單位物量物體的熱容量稱為該物體的比熱容量，簡稱為比熱48 千摩爾比熱等于容積比熱乘以49 千摩爾比熱等于質(zhì)量比熱乘

17、以工質(zhì)的分子量50 工質(zhì)的比熱在任何情況下均是一個定值錯誤51 氣體的定壓比熱比定容比熱的數(shù)值要大正確52 理想氣體的定壓比熱減定容比熱的數(shù)值是一個固定值。錯誤53 理想氣體的定壓千摩爾比熱減去定容千摩爾比熱，所得值為一固定值。正確54 定壓比熱與定容比熱之比，稱之為；用符號表示比熱比K55 在定溫過程中，加給理想氣體的熱量全部轉(zhuǎn)變?yōu)閷ν獾呐蛎浌?；反之，在壓縮時，外界 所消耗的功，全部轉(zhuǎn)變?yōu)闊?，并全部對外放出。正確56 絕熱過程中，工質(zhì)對外膨脹做功時，消耗工質(zhì)內(nèi)能，反之，外界對工質(zhì)做壓縮功時，那么 全部用以增加工質(zhì)的內(nèi)能。正確57 工質(zhì)在絕熱流動過程中對外所做的技術(shù)功等于工質(zhì)的減少；外界對工質(zhì)

18、所做的技術(shù) 功那么等于工質(zhì)的增加。焓焓58 在 T-S 圖上，定容線比定壓線要陡59 在 P-V 圖上，絕熱過程線比定溫過程線要60 在絕熱過程中，工質(zhì)對外所做的技術(shù)功為膨脹功的倍K61 在多變過程中，工質(zhì)對外所做的技術(shù)功為膨脹功的倍N62 某一多變過程，如果其多變指數(shù)等于 0，那么該過程為過程 定壓63 某一多變過程，如果其多變指數(shù)等于 1，那么該過程為過程 定溫64 某一多變過程確定為定熵過程，那么其多變指數(shù)等于。K65 某一多變過程，如果其多變指數(shù)為無窮大，那么該過程為過程 定容66 選擇不同的熱力過程對相同物量的物體進(jìn)行壓縮， 功最多。使其體積為原來的1/2 ，那么定溫過程耗錯誤67

19、選擇不同的熱力過程對相同物量的物體進(jìn)行壓縮， 熱最多。使其體積為原來的1/2 ，那么定溫過程放正確68 選擇不同的熱力過程對相同物量的物體進(jìn)行壓縮，使其體積為原來的1/2 ，那么定熵過程放熱最小，但耗功最多。正確第三章 氣體的流動69 流動的一切參數(shù)僅沿一個方向有顯著變化，而在其他兩個方向上的變化是極小而可以忽 略的，這樣的流動稱之為。一元流動70 要使得一元流動滿足一元穩(wěn)定流動的要求，那么流過流道任何一個截面的必定相等。流量71 欲使氣流的速度增高以得到具有大量動能的高速氣體，那么必須降低其壓力72 欲使氣流壓縮以獲得高壓氣體，那么必須降低氣流的。流速73 流速與當(dāng)?shù)芈曀僦确Q之為。馬赫數(shù)7

20、4 亞聲速流動時，為獲得高速氣流，那么需選擇噴管。漸縮75 為獲得超聲速氣流，那么需要選擇噴管縮放76 縮放噴管或擴(kuò)壓管的最小截面處稱之為；此處的參數(shù)稱之為參數(shù)。喉部臨界77 氣體流速為零或按照定熵壓縮過程折算為零的各種參數(shù)稱之為參數(shù)。滯止78 臨界壓力與滯止壓力之比值稱之為。臨界壓力比79 漸縮噴管出口處的壓力稱之為。背壓80 當(dāng)背壓與滯止壓力之比值小于臨界壓力比時，選擇噴管。縮放81 從理論上看，氣體流經(jīng)噴管的流量隨著背壓的降低先增加再降低。但實際情況是，當(dāng)流 量增加至最大時，隨著背壓的降低，流量保持不變。正確82 隨著背壓的降低，氣體流經(jīng)噴管的流量會先增加，再降低。錯誤83 對于指定的工

21、質(zhì)，臨界壓力比為一個常數(shù)。正確84 臨界壓力比與工質(zhì)無關(guān)，是一個常數(shù)。錯誤85 為獲得高壓氣流，當(dāng)流體流速高于音速時，需選擇漸縮擴(kuò)壓管。正確86 為獲得高壓氣體，當(dāng)流速低于音速時，那么擴(kuò)壓管應(yīng)選擇漸擴(kuò)擴(kuò)壓管。正確87 為獲得超聲速氣流，那么需選擇足夠高壓的氣體，但無需考慮噴管的形狀。正確88 借助漸縮噴管，可以通過降低流體的壓力而獲得不高于音速的高速氣體。正確89 在其他條件不變的情況下，可以通過降低流體的壓力而獲得高速的氣體。錯誤90 氣體在噴管流動時，當(dāng)它流速從零增加到臨界流速時，其壓力大約下降。一半91 當(dāng)背壓與滯止壓力之比值大于臨界壓力比時，選擇噴管。漸縮 1，熵增加的過程必為不可逆過

22、程。X2，因為熵只增不減，故熵減少的過程是不可能實現(xiàn)的。X3，只要設(shè)計得當(dāng)，總可以找到那么一款熱機(jī)，使得其熱效率為1 X4，根據(jù)卡諾循環(huán)的熱效率計算式， 可知當(dāng)高溫?zé)嵩磁c低溫?zé)嵩粗g溫度相等時， 其熱效率為零。 這說明卡諾循環(huán)與熱力學(xué)第二定律的開爾文說法是一致 的。5，熱力學(xué)第二定律可表述為：不可能從單一熱源取熱使之完全變?yōu)橛杏霉Χ?產(chǎn)生其他影響。這是開爾文的說法。6，孤立系統(tǒng)做功能力的損失可用環(huán)境溫度與系統(tǒng)熵增的乘積來計算7，當(dāng)工質(zhì)在給定的高溫?zé)嵩磁c低溫?zé)嵩粗g進(jìn)行可逆循環(huán)時，工質(zhì)從高溫?zé)嵩?吸熱Q1中，最大限度地轉(zhuǎn)換為可用功的那一局部熱能，稱為在給定熱源條件下 的做功能力。8，孤立系統(tǒng)內(nèi)

23、進(jìn)行可逆過程時，那么其熵不變；而如進(jìn)行不可逆過程，那么熵必定 增加。不管發(fā)生什么，孤立系統(tǒng)的熵均不會減少。 Y9，孤立系統(tǒng)的熵會一直增加N10，熵產(chǎn)只能大于等于零，不能少于零 Y11 ，熵流只能大于等于零，不能少于零 N 12，系統(tǒng)與外界發(fā)生熱交換時而引起熵的變化量，稱之為熵流 13，表征工質(zhì)熱運動混亂程度的狀態(tài)參數(shù)是熵 14，在相同溫度的高溫?zé)嵩磁c相同溫度的低溫?zé)嵩粗g工作的一切不可逆循環(huán)， 其熱效率必小于可逆循環(huán)。Y15，由于系統(tǒng)內(nèi)的不可逆因素導(dǎo)致功的損失所引起的熵的變化， 稱之為熵產(chǎn) 16，在相同溫度的高溫?zé)嵩春拖嗤瑴囟鹊牡蜏責(zé)嵩粗g工作的一切可逆循環(huán)， 其 熱效率都相等，與采用哪一種工

24、質(zhì)有關(guān)。N17，提高高溫?zé)嵩磫栴}， 降低低溫?zé)嵩礈囟龋?可以提高卡諾循環(huán)的熱效率 Y18, 熱力學(xué)第二定律的實質(zhì)是指出一切自然過程的不可逆性 19，選擇不同的熱力過程對相同物量的物體進(jìn)行壓縮，使其體積為原來的1/2，那么定熵過程放熱最小，但耗功最多。Y20, 選擇不同的熱力過程對相同物量的物體進(jìn)行壓縮，使其體積為原來的1/2，那么定溫過程放熱最多。Y21, 選擇不同的熱力過程對相同物量的物體進(jìn)行壓縮，使其體積為原來的1/2，那么定溫過程耗功最多。N22, 某一多變過程，如果其多變指數(shù)為無窮大，那么該過程為定容過程 23，某一多變過程確定為定熵過程，那么其多變指數(shù)等于 k。24, 某一多變過程，

25、如果其多變指數(shù)等于 1，那么該過程為定溫過程 25，某一多變過程，如果其多變指數(shù)等于 0，那么該過程為定壓過程26,在多變過程中，工質(zhì)對外所做的技術(shù)功為膨脹功的一一n倍27，在絕熱過程中，工質(zhì)對外所做的技術(shù)功為膨脹功的 k 倍28，在 P-V 圖上，絕熱過程線比定溫過程線要陡29，在 T-S 圖上，定容線比定壓線要陡30，工質(zhì)在絕熱流動過程中對外所做的技術(shù)功等于工質(zhì)焓的減少；外界對工質(zhì)所做的技術(shù)功那么等于工質(zhì)焓的增加31，絕熱過程中，工質(zhì)對外膨脹做功時，消耗工質(zhì)內(nèi)能，反之，外界對工質(zhì)做壓 縮功時，那么全部用以增加工質(zhì)的內(nèi)能。 Y32, 在定溫過程中，加給理想氣體的熱量全部轉(zhuǎn)變?yōu)閷ν獾呐蛎浌?；?/p>

26、之，在壓 縮時，外界所消耗的功，全部轉(zhuǎn)變?yōu)闊?，并全部對外放出?Y33, 定壓比熱與定容比熱之比，稱之為比熱比；用符號 k 表示 34，理想氣體的定壓千摩爾比熱減去定容千摩爾比熱，所得值為一固定值。Y35，理想氣體的定壓比熱減定容比熱的數(shù)值是一個固定值。Y36，氣體的定壓比熱比定容比熱的數(shù)值要大Y37, 工質(zhì)的比熱在任何情況下均是一個定值N38，千摩爾比熱等于質(zhì)量比熱乘以工質(zhì)的分子量 39，千摩爾比熱等于容積比熱乘以40，單位物量物體的熱容量稱為該物體的比熱容量，簡稱為比容 41，一物體溫度升高 1k 所需的熱量，稱為該物體的熱容量 42，接近液態(tài)的氣體稱之為實際氣體 43，遠(yuǎn)離液態(tài)的氣體稱之

27、為理想氣體44，工程中判斷氣體為實際氣體還是理想氣體的唯一標(biāo)準(zhǔn)是看氣體是否接近或遠(yuǎn) 離液態(tài)45，理想氣體的焓是溫度的單值函數(shù) 46，理想氣體的內(nèi)能是溫度的單值函數(shù) 47，在工程熱力學(xué)中， 分子本身體積及分子間相互作用力都可以忽略不計， 完全 實現(xiàn)了彈性碰撞的那樣一種氣體，稱之為理想氣體48，在工程熱力學(xué)中，實際存在的一切氣體稱之為實際氣體49，如果熵不發(fā)生改變，那么系統(tǒng)不可能從外界吸熱或者放熱。Y50, 噴管中氣體動能的增加是由氣體進(jìn)出口的焓降轉(zhuǎn)換而來的。 Y1，熱力系統(tǒng) 熱力系統(tǒng)就是具體指定的熱力學(xué)研究對象2，在所研究的時間內(nèi)，系統(tǒng)與外界只有能量的交換而無物質(zhì)的交換，這樣的系 統(tǒng)稱之為閉口系

28、統(tǒng)3，在所研究的時間內(nèi)，系統(tǒng)與外界只有熱量和機(jī)械能的交換而無物質(zhì)的交換， 這樣的系統(tǒng)稱之為閉口系統(tǒng)4，熱力學(xué)中有 3 個根本狀態(tài)參數(shù)5，熱力學(xué)中把工質(zhì)所處的某種宏觀物理狀況稱之為工質(zhì)的熱力狀態(tài)，簡稱為 狀態(tài)。6，在所研究的時間內(nèi)，系統(tǒng)與外界無熱量交換，但有其他形式能量交換，這樣 的系統(tǒng)稱之為絕熱系統(tǒng)7，在所研究的時間內(nèi)，系統(tǒng)與外界既無熱量和機(jī)械能的交換且無物質(zhì)的交換， 這樣的系統(tǒng)稱之為孤立系統(tǒng)8，在所研究的時間內(nèi)，系統(tǒng)與外界既有熱量和機(jī)械能的交換且有物質(zhì)的交換， 這樣的系統(tǒng)稱之為開口系統(tǒng)9，判斷一個過程是否為可逆過程，有兩個顯著的特點，其二要求在機(jī)系統(tǒng)做機(jī) 械運動過程中無摩擦與擾動10， 判斷一個過程是否為可逆過程，有兩個顯著的特點，其一要求在熱傳遞 過程中熱源與工質(zhì)之間無溫差11， 當(dāng)系統(tǒng)由開始狀態(tài)變化到終止?fàn)顟B(tài)，如其能從終止?fàn)顟B(tài)沿原路徑返回到 初始狀態(tài)，且參與該變化過程的系統(tǒng)與外界均能完全返回到原來的狀態(tài)，那么 稱這