致密砂巖氣藏中的綜合巖石物理模型

1、致密砂巖氣藏中的綜合巖石模型Richard Merkel，SI?？松瓏H石油公司(now with EnCana Oil & Gas)2006年版權(quán)，由巖石物理學(xué)會(huì)、職業(yè)測井分析家協(xié)會(huì)(SPWLA)、以及提名的作家聯(lián)合承辦。本文即為6月4 - 7,2006在墨西哥舉辦第47屆年度職業(yè)測井資料分析測井研討會(huì)。-摘 要致密砂巖氣藏通常在落基山脈中，在儲(chǔ)層巖石有復(fù)雜的礦物形式、以云母、長石類,及碳酸鹽組成。而且頁巖通常是一些黏土、伊利石、綠泥石、高嶺土、蒙脫石組合物。大多數(shù)測井工具實(shí)測的信號源于巖石基質(zhì)，在某種情況下致密砂巖氣藏往往是復(fù)雜且難以定義的。由核磁共振實(shí)測的信號主要來自于流體的主要

2、成分伴隨有最小的基質(zhì)效應(yīng)。穩(wěn)健的石油物理模型可由核磁共振方法（針對流體組分）和其他開孔測量結(jié)果（針對基質(zhì)組分）相結(jié)合來發(fā)展以獲得一個(gè)可靠的內(nèi)部模型。為計(jì)算含水飽和度，大多數(shù)石油物理模型需要已知Rw（孔隙水電阻率）, m（巖石膠結(jié)指數(shù)）, 和n（飽和度指數(shù)）值（相當(dāng)于PHIT,VCLAY, and CEC）。膠結(jié)指數(shù)(m)和飽和指數(shù)(n)的核心測定是非常困難的,在致密砂巖氣藏中測定很耗費(fèi)時(shí)間。測定結(jié)果如下：1）在不損壞巖石基質(zhì)的情況下無力清潔和干燥巖心塞。2)滲透率很低,避免了一個(gè)分析測量飽和度的過大差距。因?yàn)殚g隔的100%的水在這個(gè)儲(chǔ)層不常見，Pickett交會(huì)圖分析得到m和Rw的值往往造成誤

3、導(dǎo)。此外,還有相當(dāng)多的證據(jù)顯示,地層水礦化度在假定的致密砂巖地層中可以有不同值。利用油田采出水來定義Rw是有問題的,因?yàn)楫a(chǎn)生的氣體縮合而形成的低礦化度水使原有的水受到污染。用一個(gè)包括核磁共振測井的完整的測井套，m和n指數(shù)(在某些情況下,往往可以估計(jì)Rw)在儲(chǔ)層條件下估計(jì)到。例子所示為所需分析的MNR測量結(jié)果以及如何使這些結(jié)果結(jié)合其他鉆孔資料來確定空隙飽和度模型相一致。如同任何模型、核磁共振核心數(shù)據(jù)結(jié)果可用于檢驗(yàn)和/或增強(qiáng)石油物理模型。引 言為了確定原始天然氣地質(zhì)儲(chǔ)量采用以飽和度比例為基礎(chǔ)的電阻率法，需要眾多石油物理儲(chǔ)層物性參數(shù)。在模擬油藏的壓力恢復(fù)原態(tài)的巖心時(shí)，低孔隙度(< 12%)和滲

4、透率 (小于100 微達(dá)西)的巖石、阿爾奇的膠結(jié)指數(shù)m,飽和度指數(shù)n的獲取都是困難而耗時(shí)的。在這些泥質(zhì)砂巖中，清潔、干燥、resaturating巖心與模擬油藏鹽水會(huì)常常改變m和/或n。大多數(shù)致密砂巖氣藏要不沒有，要不是很貧瘠的潛水面(Sw = 100%).因此,利用油田采出水或使用Pickett交會(huì)圖決定Rw的值是有問題的。由開采的氣井中獲得的水樣本包括來自于產(chǎn)生氣中水化的低礦化度水的污染，造成測量水礦化度時(shí)的低異常。有關(guān)地層水Rw的確定問題被多重因素影響，地層水礦化度在儲(chǔ)層的多行地質(zhì)建造中可以隨地層砂巖層而變化。在西部科羅拉多州(Piceance盆地)和西懷俄明州(綠河盆地)的致密砂巖氣藏

5、有其礦學(xué)復(fù)雜性。儲(chǔ)層巖石的礦物組合通常包括不同量的長石、云母、方解石、白云巖(尼爾森,2002年)。這種復(fù)雜性增加因?yàn)檫@四種主要粘土礦物的存在:蒙皂石粘土、伊利石、綠泥石、高嶺石(Pitman et al., 1989)。在這一復(fù)雜的環(huán)境中開發(fā)石油物理模型是非常困難的。利用一個(gè)核磁共振測井（用于測量流體特性和成熟的鉆孔測井（用于測定骨架性質(zhì)）相結(jié)合，可為儲(chǔ)層開發(fā)一個(gè)完整的模型。另外,此測井組合使人們有可能在某些情況下, 在原位油藏條件確定m（巖石膠結(jié)指數(shù)）,n（飽和指數(shù)）,Rw（孔隙水電阻率）,BVWI(束縛水總體積)。礦物學(xué)和測井響應(yīng)在威廉姆斯的Piceance盆地中的儲(chǔ)層砂巖在河流環(huán)境中沉

6、積。儲(chǔ)層的主要組分是石英。然而,有相當(dāng)數(shù)量的附屬礦物如長石、云母、方解石和白云巖。因而，一個(gè)簡單的致密石油孔隙度模型,僅是一個(gè)一級近似值，因?yàn)槠漕w粒密度是高度可變的。黏土礦物成分也是復(fù)雜的,包括所有四個(gè)主要的土類型。巖相學(xué)核心統(tǒng)計(jì)數(shù)據(jù)(Pitman et al., 1989)指出，黏土的體積分?jǐn)?shù)由伊利石、蒙脫石、綠泥石、高嶺石組合而成(最大最小豐富)。測井?dāng)?shù)據(jù)所繪的交會(huì)圖表明綠泥石含量可能比核心數(shù)據(jù)所顯示的更豐富。對于其中一個(gè)井的中子-密度-伽馬測井和PE-密度-伽馬測井的交會(huì)圖的研究如圖1所示。圖1：中子-密度-伽馬能譜-伽馬在威廉姆斯700英尺處四者空間關(guān)系儲(chǔ)層性砂巖中的綠泥石存在是有問題

7、的。因?yàn)榫G泥石的晶體結(jié)構(gòu)中沒有鉀，它的放射性由相伴生的放射性核素引起，相關(guān)的輻射與它的體積有關(guān)，也可能不相關(guān)。結(jié)果,用伽馬測井來確定它的體積通常是不可靠的。由于綠泥石是高密度物質(zhì)、它在儲(chǔ)層中的存在將給密度巖石骨架孔隙度計(jì)算帶來困難,除非有一個(gè)基于其體積的可變骨架密度。海綠石也具有其固有的陽離子交換能力，但很弱，比存在砂巖中的電阻率還弱，最重要的是，綠泥石可以在完井作業(yè)的流體或是裂縫中和酸發(fā)生反應(yīng)成細(xì)屑從而堵塞孔隙降低滲透率。總之，綠泥石難以量化計(jì)算,當(dāng)接觸酸時(shí)，它使計(jì)算的孔隙水飽和度減少、增加了計(jì)算的含水飽和度，減少了滲透率。圖1還表明,儲(chǔ)層砂巖為較低的伽馬值但巖石骨架密度大于2.65克/立方

8、厘米,完全是可變的。氣體分析系統(tǒng)效果上可以看到最純的含油砂巖地層孔隙度在8 - 13間。包含兩個(gè)含氣砂巖層且超過一個(gè)間隔的原始側(cè)井圖記錄如圖2所示。三組合數(shù)據(jù)在圖2中顯示生產(chǎn)層段可由自然伽馬電阻率、自然電位、電阻率法以及密度中子交會(huì)法(在砂巖層骨架中)相結(jié)合來判定識別。從這個(gè)將在以后的分析中用測井法中可以看到的特點(diǎn)之一，是在儲(chǔ)層中未被侵入。這并非總是如此,特別是在多沙、多孔/滲透率的砂層，或者部分貧化砂被分割是它將被侵入。圖2：三組合數(shù)據(jù)在威廉姆斯氣體砂巖層中測井圖這次研究中分析的井包括the MRIL-C+ NMR tool（核磁共振成像測井）由哈里波頓提供。由于這個(gè)方法調(diào)查的淺度（3英寸）

9、，測量受井壁沖刷影響很大。在圖2b中，這些可以在深度5632英尺到5700英尺處被辨認(rèn)識別出。因?yàn)檫@個(gè)淺層調(diào)查可以從電阻率測井中識別間隔極少甚至不受到侵入影響，這在測井分析中很重要，如圖2a所示。圖2b所示在第3道測井曲線記錄是T2的各個(gè)分布，稍后將會(huì)被詳細(xì)檢測。每個(gè)儲(chǔ)藏段號碼（no）可以通過式子：T2 = 2(No+1).轉(zhuǎn)化為代表T2時(shí)間(ms)。檢查儲(chǔ)層組合允許從化學(xué)束縛水和氣體飽和的體積的有效孔隙度中測定流體組分。圖2b的第四測井曲線記錄道從總體的孔隙體積上給出了流體分布，很明顯在這個(gè)圖上5690英尺為純砂巖層，并已接近恒束縛水體積(MBVI)。圖2b:在圖2a識別出的含氣砂巖中的核磁

10、共振測井圖讀數(shù)(MRIL-C+)結(jié)合測井曲線確定m和Rw在致密砂巖氣藏的落基山脈地區(qū)的環(huán)境中，100%含水的區(qū)域是非常罕見的。結(jié)果，使用Pickett交會(huì)圖或者孔隙水視電祖率分析法來確定地層水礦化度計(jì)算量偏低（或是Rw偏高）。同樣的，產(chǎn)氣井中的采出水也被水化在氣中的低礦化度水所污染。這也使得產(chǎn)出水的礦化度低于地層水。在所有的這些例子中，計(jì)算的（或是測量的）Rw的高異常轉(zhuǎn)換為含水飽和度模型計(jì)算的Sw高值。對于原始天然氣地質(zhì)儲(chǔ)量的氣藏估計(jì)這無疑是個(gè)悲觀的結(jié)論。在這次研究中，上面所提及的核磁共振成像測井在儲(chǔ)層斷面測量深度大約為3-4英尺。這個(gè)深度包括了含油氣砂巖地層，一般未被沖洗到（見圖2a，2b的

11、井徑議測量值）。因?yàn)殡娮杪蕼y井法在測量巖石骨架體積上無法與核磁共振成像測井相比，通過檢查電阻測量剖面以及核磁共振成像測井儲(chǔ)層分析無法確定泥漿濾液的侵入間隔。后者被證實(shí)使用注鹽水巖心的T2分布的測量結(jié)果。使用高于間隙的深電阻率測量，很少或根本沒有明顯的侵入，隨著僅用充滿儲(chǔ)層分區(qū)的束縛水進(jìn)行核磁孔隙度計(jì)算，可以用Pickett交會(huì)圖分析Ro（100%水）線。這樣可以得出Rw和阿爾奇膠結(jié)指數(shù)m。這種技術(shù)被廣泛應(yīng)用于選取4口井的眾多區(qū)域，這次研究中被選的井是建立了最小的過濾效果,當(dāng)電阻率測井被過濾到與MRIL有同樣的垂直分辨率。這個(gè)方法的一個(gè)例子就如圖3所示。在正常的Pickett交會(huì)圖分析中，Ro線

12、是PHIT _ Rt數(shù)據(jù)的下界。然而,如圖3所示,使用這種技術(shù)，數(shù)據(jù)的上界被用來定義Ro線,因?yàn)镹MR孔隙是PHIE而不是PHIT而且大部分的巖石是非拱形的。圖3：修正的Pickett交會(huì)圖使用深電阻率和核磁共振孔隙度法定義Ro線建立Rw和m在應(yīng)用了此技術(shù)的四井中的大量含油氣砂巖中，發(fā)現(xiàn)水電阻率在垂向和側(cè)向上有差異。這對于m來說是不真實(shí)的（曲線的幅值顛倒），其值保持在常數(shù)1.85。因?yàn)閳D3 使用的僅是充滿水的孔隙，飽和線除了100%值之外都是沒有意義的。然而一旦Ro線建立，由密度中子測井分析得到的總孔隙度（PHIT）可被Y方向值代替而給出含水飽和度曲線，這是由飽和度指數(shù)n所控制。用聯(lián)合測井法確

13、定n值從致密砂巖氣藏中測量阿爾奇飽和度指數(shù)n是相當(dāng)困難而且很容易出錯(cuò)。因?yàn)閹r石滲透率在毫達(dá)西范圍內(nèi)，在模擬儲(chǔ)層壓力下建立一個(gè)平衡飽和度剖面是花費(fèi)昂貴且很耗時(shí)的。而且，另外,在油藏鹵水再飽和之前清洗和干燥這些巖心堵塞，經(jīng)常會(huì)改變粘土形態(tài)電學(xué)性能。許多致密砂巖氣藏?fù)碛惺`水飽和率。在Buckles(1965)的出版物中指出，在許多地方儲(chǔ)層砂巖中，其礦物學(xué)和/或孔隙類型不改變它的束縛水飽和度而它的孔隙度是一個(gè)常數(shù)。PHI*Swi = BVWI （束縛水總體積）=常數(shù)等式1重組阿爾方程,利用這種關(guān)系顯示:BVWIn = Rw/ Rt*PHI(m-n) = C等式2因此：log(PHI) = 1/(n-

14、m)*log (Rt) + C等式33式表明在Pickett交會(huì)圖數(shù)據(jù)中束縛水飽和均應(yīng)在版圖東北角，在一條直線上。這些數(shù)據(jù)的基本形態(tài)顯示在Doveton (1994)。3式也顯示這些數(shù)據(jù)的斜率是1/(n-m)，當(dāng)n=m是為無窮大（或是垂直），如果n<m則為負(fù)斜率，n>m為正斜率。此外，如果這條線迫近Ro線（100%含水飽和度），他們的交點(diǎn)就是束縛水總體積（BVWI）。圖4所示即為有關(guān)束縛水的Pickett交會(huì)圖數(shù)據(jù)。負(fù)斜率表明n<m,如果m=1.85可計(jì)算出為1.72。需要注意的是，與Ro線相交得到一個(gè)BVWI=5.1。這提供了一種用核磁共振測井或者半飽和巖心計(jì)算BVWI的半

15、獨(dú)立交會(huì)檢查法。圖4：飽和度指數(shù)n的確定和Pickett交會(huì)圖上的束縛水總體積這項(xiàng)技術(shù)的應(yīng)用顯示，正如Buckles（1965年）提出的，束縛水總體積可隨著管道類型或是礦物成分的改變而改變。這可能導(dǎo)致一系列的平行線與Ro線有許多不同的交點(diǎn)。然而，不管是改變管道類型或是改變礦物成分，都可導(dǎo)致n的改變，最終改變曲線的斜率。由于內(nèi)部構(gòu)造的復(fù)雜性以及在致密氣藏巖心中n值測量的不準(zhǔn)確性，該技術(shù)有很多優(yōu)點(diǎn)。1：它可以在眾多的樣品深度中測量n值，而不僅僅在單一的巖心中（或者是一定數(shù)量巖心的平均值中）。2：它可以在實(shí)際儲(chǔ)層的溫度壓力條件下測量n值，而不是在實(shí)驗(yàn)儲(chǔ)存狀況下。3：緊接著測井后可以馬上進(jìn)行分析工作而

16、不用先花數(shù)月做巖心分析。4：n的計(jì)算有測井曲線的垂向分辨率，它可以被利用到。本次分析的四口井表明，被計(jì)算的m值相當(dāng)一致，其值圍繞常數(shù)1.85。對n的分析也發(fā)現(xiàn)其值圍繞常數(shù)1.71。儲(chǔ)集層的核心數(shù)據(jù)主要顯示n的高測量值。使用高的n值對于經(jīng)濟(jì)有非常消極的影響，因?yàn)樗鼫p少了原始天然氣儲(chǔ)量。T2儲(chǔ)層分區(qū)如圖2b所示，對儲(chǔ)層更精細(xì)的劃分研究應(yīng)該做到：1）幫助確定何處數(shù)據(jù)受到泥漿濾液侵入；2）在巖心處用測井譜比較每個(gè)核磁共振譜。雖然巖心T2譜沒有顯示，但它們與實(shí)測井?dāng)?shù)據(jù)是相似的，無侵入，測井?dāng)?shù)據(jù)的侵入間隔是足夠的。圖5：T2儲(chǔ)層的累計(jì)分布在未被侵入的儲(chǔ)油砂巖中超過4英尺如圖5的累計(jì)譜圖顯示在較大孔徑時(shí)的迅

17、速跌落表明是少侵入除了非常大的孔徑（#9），就像打鉆到充滿氣藏的儲(chǔ)集層。相比之下，圖6所示為測井曲線T2儲(chǔ)層分區(qū)泥漿濾液侵入砂巖。雖然大孔徑表明入侵,但仍然有氣藏在砂巖體中，因?yàn)樗袃?chǔ)層分區(qū)的總和比由石油物理模型計(jì)算而得的孔隙度要小。兩個(gè)值的比例是Sxo為區(qū)間。圖6：在被侵入砂巖中T2儲(chǔ)層的累計(jì)分布超過3.5英尺石油物理模型完整的石油物理模型研發(fā)的第一個(gè)例子是在圖2a和2b中的原始測井記錄間隔。礦物成分的第一近似是如圖7所示在密度中子伽馬能譜測井法得到的數(shù)據(jù)中檢測而來。圖7：圖2a所示的數(shù)據(jù)做出的密度-中子-伽馬能譜交會(huì)圖空間得到礦物成分的第一逼近值這些交會(huì)圖顯示含氣砂巖集中在12pu，白云巖

18、固井，伊利石-海綠石粘土和一個(gè)明顯的巖石骨架密度為2.66g / cc和2.70g / cc之間的儲(chǔ)層。在淺部砂巖層（5675-5695英尺）核磁共振-電阻率法修正了交會(huì)圖法的數(shù)據(jù)得到m和Rw值如圖8所示。這張圖與圖3有相同的格式，設(shè)定一個(gè)相似的m，但不同的Rw值。垂向的孔隙度較高而使曲線在Ro線之上，因?yàn)樯倭康那秩氡缓舜殴舱穹椒ㄗR別而深電阻率法未能識別。圖8：電阻率-核磁共振孔隙度交會(huì)圖來定義Ro線和膠結(jié)指數(shù)m超過這個(gè)間隔的n值束縛水飽和度的分析圖4中有顯示?；诘V物學(xué)知識和參數(shù)（見圖7），一種概率性的石油物理模型可被開發(fā)。不是采用一個(gè)確定性模型，它是一個(gè)基于最小誤差（概率性的）礦物的模型。

19、來自于巖相學(xué)工作和X射線衍射分析（Pitman et al.,1989）的不好消息，認(rèn)為儲(chǔ)集巖層中含有更多的礦物成分而不是測井油氣量。這就為反演創(chuàng)建了一個(gè)欠定矩陣。為了解決這個(gè)問題,由核磁共振得到的兩條曲線(MPHI 和MBVI)作為輸入，講云母化組作為長石類。在分析范圍之內(nèi)的僅有的粘土質(zhì)礦物為狹小的伊利石和海綠石因?yàn)樗鼈兡芤鹈黠@的測井響應(yīng)（見圖1和圖7）。一旦建立了測井礦物矩陣點(diǎn)，矩陣應(yīng)有反演解，地質(zhì)記錄數(shù)據(jù)與人工理論合成數(shù)據(jù)殘差需達(dá)到最小化。利用概率而非確定性模型的另一優(yōu)點(diǎn),就是前者提供誤差分析，可以記錄任何模型的不穩(wěn)定性。利用這些不同的輸入?yún)?shù)，在威廉斯區(qū)針對這個(gè)間隔的石油物理模型形成

20、了，如圖9所示。在這個(gè)圖中，記錄道1顯示的是礦物成分，記錄道3顯示的是孔隙度和流體體積，記錄道4所示為含水飽和度。圖9：在威廉姆斯區(qū)以上的石油物理模型，合成了圖2a, 2b, 4, 7,和 8的數(shù)據(jù)帶巖心的石油物理模型模型開發(fā)的第二個(gè)例子在Piceance盆地包括在標(biāo)準(zhǔn)形式下由孔隙度和磁導(dǎo)率分析而得的巖心數(shù)據(jù)，還包括完全飽和束縛水條件下核磁共振譜巖心數(shù)據(jù)。雖然核磁共振巖心數(shù)據(jù)未發(fā)表，但他們建立的T2切斷了束縛水的制約也為束縛水總體積的確定創(chuàng)造條件。這個(gè)例子取自于威廉姆斯區(qū)低部的白堊紀(jì)地層，輸入裸眼井中數(shù)據(jù)如圖10所示。圖10：威廉姆斯區(qū)低部超過一個(gè)含氣砂巖層的裸眼測井圖在間隔區(qū)的密度、中子PE

21、、自然伽馬測井交會(huì)圖，如圖11所示，有一個(gè)與第一例相似的礦物共生組合，但絕非煤的附加物。圖11：圖10中數(shù)據(jù)的密度中子-伽馬能譜分區(qū)圖在含氣砂巖中使用修正的尖樁版圖確定Rw，m，n值，,如前所述,在圖12。值得注意的是,大部分的數(shù)據(jù)在這個(gè)區(qū)間要么是沒有束縛水飽和度、或在這個(gè)區(qū)間有礦物學(xué)/儲(chǔ)層孔隙類型變化。如圖10測井曲線所示以上情況都是可能的。然而,可以通過在版圖的東北角選擇數(shù)據(jù)來確定n值。圖12：電阻率-NMR和電阻率-PHIT交會(huì)圖確定Rw, m, n, 和BVWI這段儲(chǔ)層的概率石油物理模型如圖13顯示。圖中還包括巖心孔隙度（黑點(diǎn)）以及巖心油樣（藍(lán)點(diǎn)）的水飽和度。圖12表明要么含油砂巖束縛

22、水不飽和，或者Buckles數(shù)隨著礦物學(xué)變更或孔隙類型的變化而改變。圖13的飽和度數(shù)據(jù)表明,測井曲線記錄道1的礦物成分改變，可能變化的原因與Buckles數(shù)量有關(guān)，而砂巖很有可能受束縛。圖13：氣藏砂巖的石油物理模型在威廉姆斯區(qū)低部，顯示有巖心孔隙度和束縛水飽和度圖12所示的版圖給出了一個(gè)在5到6 pu間的外推束縛水總體積。作為一個(gè)模型交叉檢驗(yàn)或說冗余檢驗(yàn)，由核磁共振測井計(jì)算而得的束縛水體積直方圖如圖14所示。盡管有散落在低端孔隙度的點(diǎn),可以看出,在這一數(shù)字中,大量的數(shù)據(jù)是介于5和6 pu的。圖14：在含氣砂巖中計(jì)算束縛水體積的核磁共振直方圖分 析核磁共振技術(shù)的眾多應(yīng)用之一是對滲透率的估測。各

23、種核磁共振模型利用的是孔徑大小分布和/或測量束縛水飽和度。為論證在威廉姆斯區(qū)地層水這一技術(shù)是如何有效，圖15顯示巖心實(shí)測滲透率和束縛水飽和度之間的關(guān)系。當(dāng)核磁共振孔徑分布是作為第二獨(dú)立變量時(shí)這些類型的關(guān)系通常變得更精確。當(dāng)前主要的核磁共振成像測井工具在T2域激活了3個(gè)低于3ms的時(shí)窗，在粘土束縛水區(qū)域。這提供了一種直接測量粘土束縛水體積方法，可在這個(gè)石油物理模型中作為約束條件對粘土計(jì)算(或直接計(jì)算CEC)。在綠河盆地的Lance地層中的最近的研究證實(shí)了這個(gè)使用價(jià)值,且進(jìn)一步增強(qiáng)其在致密砂巖氣藏中的石油物理模型使用。圖15：威廉姆斯區(qū)巖心滲透率-束縛水飽和度關(guān)系羅伯特阿奎萊拉(1990)寫了一篇

24、論文討論核測井資料與電阻率數(shù)據(jù)相結(jié)合的可能性，因?yàn)槠涠际莾H受純儲(chǔ)層孔隙流體的影響。不幸的是,他的工作完成于井下核磁共振技術(shù)發(fā)展之前,由NUMAR采用于各種服務(wù)的公司。因此,在今天已經(jīng)為常規(guī)的各種精密的核磁共振譜測量至今也沒提供給他。然而,從歷史發(fā)展的角度看,他的工作是需要被重視的。結(jié) 論 將核磁共振與其他裸眼井測量相結(jié)合可以在致密砂巖氣藏中確定Rw, m, n, 和BVWI，一些(或所有的)這些參數(shù)在巖屑、核心或是井測試的儲(chǔ)藏條件下很難定義。 許多石油物理模型參數(shù)相互關(guān)聯(lián),在整體模型中可以用于交互檢測。 巖心數(shù)據(jù)極大幫助確定模型參數(shù)以及計(jì)算的可靠性。 概率石油物理模型允許包含的核磁共振數(shù)據(jù)反演

25、解，給出誤差分析,同時(shí)鑒定模型的穩(wěn)定性致 謝特別感謝威廉姆斯提供的測井資料數(shù)據(jù)，以及國際單位組織提供時(shí)間予以做充分的分析和研究。參考文獻(xiàn)Aguilera, R., 1990, A New Approach for Analysis of the Nuclear Magnetic Log Resistivity LogCombination: The Journal of Canadian Petroleum Technology, January-February 1990, Vol 29, No 1, pp67-71Buckles, R.S., 1965, Correlating and Averaging Connate Water Saturation Data: The Journal of Canadian Petroleum Tech