石油大學(xué)-石油工程-油藏工程第四章--第一節(jié)-油藏動(dòng)態(tài)分析方法-(開(kāi)始)(共24頁(yè))

1、精選優(yōu)質(zhì)文檔-傾情為你奉上第四章 油藏動(dòng)態(tài)分析方法油藏投入開(kāi)采以后，其地下流體（油、氣、水）的分布及狀態(tài)將發(fā)生激烈的變化。這些變化是遵循一定的規(guī)律進(jìn)行的，并且是受到某些因素的控制和約束的。油藏動(dòng)態(tài)分析方法的主要任務(wù)就是：研究油藏投入開(kāi)采以后的變化規(guī)律，尋找控制這些變化的因素，并且應(yīng)用這些規(guī)律來(lái)調(diào)整和完善油藏的開(kāi)發(fā)方案，使之取得最好的開(kāi)發(fā)效果。油藏動(dòng)態(tài)分析方法一般有如下三個(gè)階段組成：歷史擬合階段、動(dòng)態(tài)預(yù)測(cè)階段、校正和完善階段，這三個(gè)階段有機(jī)結(jié)合，以完成油藏評(píng)價(jià)和方案制定工作。歷史擬合階段是充分利用油田已生產(chǎn)的開(kāi)發(fā)資料，針對(duì)油田開(kāi)發(fā)過(guò)程的特點(diǎn)和規(guī)律，選取反映其特點(diǎn)和規(guī)律的方法來(lái)再現(xiàn)油田已開(kāi)發(fā)的歷程

2、。動(dòng)態(tài)預(yù)測(cè)是將歷史擬合階段建立起來(lái)的描述油藏動(dòng)態(tài)方法，用于規(guī)劃和預(yù)測(cè)油藏今后的生產(chǎn)，并為對(duì)油藏進(jìn)行必要的調(diào)整措施提供幫助。校正和完善階段是根據(jù)預(yù)測(cè)期內(nèi)理論方法提供的油藏動(dòng)態(tài)指標(biāo)的變化和實(shí)際油藏動(dòng)態(tài)指標(biāo)的對(duì)比，可以發(fā)現(xiàn)這二者往往是有差別的，有些差別的出現(xiàn)是由于偶然因素的影響，而相當(dāng)多的情況下是由于歷史擬合所確定的規(guī)律還不夠完善，這就要求人們根據(jù)新的生產(chǎn)情況來(lái)校正和完善。所以從認(rèn)識(shí)的角度上看，油田開(kāi)發(fā)過(guò)程是一個(gè)不斷認(rèn)識(shí)并使之符合實(shí)際的過(guò)程。第一節(jié) 物質(zhì)平衡方法自1953年R.J.Schithuis 利用物質(zhì)平衡原理，首先建立了油藏的物質(zhì)平衡方程式以來(lái)，它在油藏工程中得到了廣泛的應(yīng)用和發(fā)展。物質(zhì)平衡

3、方程式的主要功能在于：確定油藏的原始地質(zhì)儲(chǔ)量；判斷油藏的驅(qū)動(dòng)機(jī)理；預(yù)算油藏天然水侵量的大?。辉诮o定的產(chǎn)量條件下，預(yù)測(cè)油藏未來(lái)壓力動(dòng)態(tài)。本章推導(dǎo)了零維物質(zhì)平衡方程式，所謂零維是將我們所研究的對(duì)象油藏作為整體來(lái)處理，描述油藏動(dòng)態(tài)的指標(biāo)代表的是油藏的平均指標(biāo)。雖然這種方法在很大程度上已經(jīng)基本上是多維、多相、動(dòng)態(tài)的物質(zhì)平衡的數(shù)值模擬器所代替，但是這種方法仍然值得研究，因?yàn)樗哂性砗?jiǎn)單、運(yùn)算容易等優(yōu)點(diǎn)，并且利用它可以對(duì)油藏的動(dòng)態(tài)作深入的了解。一、油藏飽和類(lèi)型和驅(qū)動(dòng)類(lèi)型的劃分對(duì)于一個(gè)新發(fā)現(xiàn)的油藏，可以通過(guò)探井的測(cè)壓和高壓物性的分析資料，確定出油藏的原始地層壓力和飽和壓力。根據(jù)兩者數(shù)值的大小及其關(guān)系，可將

4、原始條件的油藏劃分為如下兩大類(lèi)：（1）當(dāng)原始地層壓力大于飽和壓力（）時(shí)，叫做未飽和油藏或欠飽和油藏。（2）當(dāng)原始地層壓力等于或低于飽和壓力（）時(shí)，叫做飽和油藏。在原始條件下的飽和油藏，可以具有氣頂或沒(méi)有氣頂。無(wú)論是未飽和油藏還是飽和油藏的飽和壓力，都有從構(gòu)造頂部向翼部增加的趨勢(shì)，這是由于油藏的飽和壓力與其壓力、溫度和油氣的組成有關(guān)。因此，在實(shí)際應(yīng)用中，無(wú)論是原始地層壓力還是飽和壓力都需要考慮利用加權(quán)平均的數(shù)據(jù)。在確定油藏飽和類(lèi)型的前提下，可以根據(jù)油藏的原始邊外條件，即有無(wú)邊、底水和氣頂?shù)拇嬖?，以及作用于油、氣地層滲流的驅(qū)動(dòng)力情況，將油藏的天然驅(qū)動(dòng)類(lèi)型劃分如下：未飽和油藏：封閉型未飽和油藏封閉彈

5、性驅(qū)動(dòng)不封閉型未飽和油藏彈性水壓驅(qū)動(dòng)飽和油藏：無(wú)氣頂，無(wú)邊、底水活動(dòng)的飽和油藏溶解氣驅(qū)動(dòng)無(wú)氣頂，有邊、底水活動(dòng)的飽和油藏溶解氣驅(qū)和天然水驅(qū)綜合驅(qū)動(dòng)有氣頂，無(wú)邊水活動(dòng)的飽和油藏溶解氣驅(qū)和氣頂驅(qū)綜合驅(qū)動(dòng)有氣頂，有邊、底水活動(dòng)的飽和油藏氣頂驅(qū)、溶解氣驅(qū)和天然水驅(qū)綜合驅(qū)動(dòng)對(duì)于油藏的不同驅(qū)動(dòng)類(lèi)型，需要建立與之相對(duì)應(yīng)的物質(zhì)平衡方程式。在礦場(chǎng)實(shí)際應(yīng)用中，也需要根據(jù)油藏的驅(qū)動(dòng)類(lèi)型，選擇不同驅(qū)動(dòng)方式的物質(zhì)平衡方程式。二、油藏物質(zhì)平衡方程通式的建立物質(zhì)平衡方程式是按體積平衡進(jìn)行推導(dǎo)的，這就是說(shuō)地下條件表示的地面累計(jì)產(chǎn)量應(yīng)等于油藏中因壓力下降引起的流體膨脹量?？紤]一個(gè)實(shí)際斷塊的油氣藏，其原始?jí)毫Φ陀谟筒氐娘柡蛪毫Γ?/p>

6、而且有氣頂和邊水的作用，其流體分布見(jiàn)圖4-1所示。在開(kāi)發(fā)過(guò)程中，隨著油藏地層壓力的下降，就要引起邊水的入侵、氣頂膨脹、溶解氣的分離和膨脹，這些就是驅(qū)油過(guò)程中的各種能量。在這種綜合驅(qū)動(dòng)方式下所建立的物質(zhì)平衡方程式，成為通式。為了便于通式的推導(dǎo)，我們把實(shí)際油藏模型（圖4-1）進(jìn)行簡(jiǎn)化。設(shè)想一個(gè)儲(chǔ)罐，在原始地層壓力下（），實(shí)際油藏中的油、氣將全部充滿(mǎn)這個(gè)儲(chǔ)罐，如圖4-2所示，其中圖（a）表示原始?jí)毫?下具有一有限氣頂?shù)挠筒刂辛黧w的體積，在此圖中，總的流體體積是油藏中含烴孔隙體積。圖4-2（b）表示因壓力降低時(shí)，不考慮生產(chǎn)二引起油藏中流體體積膨脹的情況。在該圖中仍用實(shí)線(xiàn)畫(huà)上原來(lái)的含烴孔隙體積。A是油加

7、上原來(lái)的溶解氣因膨脹而增加的體積，B是原始?xì)忭斉蛎浽黾拥捏w積，C是地層中束縛水的膨脹和油藏孔隙體積減小的綜合作用引起的含烴孔隙體積減少的體積，D是由于邊水侵入的量。地層壓力的下降實(shí)際上是由于油藏生產(chǎn)造成的。如果地面的油、氣和水總產(chǎn)量按目前地層壓力下的產(chǎn)量來(lái)表示（就是說(shuō)把產(chǎn)出地面的全部油、氣和水拿回到油藏中去且此時(shí)油藏壓力降低到），那么那些油、氣和水應(yīng)充滿(mǎn)體積ABCD。另一方面，體積ABCD是人為讓油藏發(fā)生膨脹的結(jié)果，當(dāng)然，這些體積變化實(shí)際上相當(dāng)于作為產(chǎn)量從油藏排出的流體體積。因此體積平衡可按地下體積計(jì)算。在目前壓力下：式中 A油加上原始溶解氣的膨脹量，地下； B氣頂氣的膨脹量，地下； C束縛水

8、膨脹及孔隙體積減少引起的含烴孔隙體積的減少量，地下； D邊水和底水的侵入量，地下。在計(jì)算上式中的各分量之前需定義如下參數(shù)：油的原始儲(chǔ)量，地面；系數(shù)，一般可由測(cè)井資料提供；累計(jì)原油產(chǎn)量，地面；累計(jì)產(chǎn)水量，地面；累計(jì)氣油比；油藏體積，；油藏孔隙度，小數(shù)；束縛水飽和度，小數(shù)；原油體積系數(shù)，（地下）/（地面）。這樣，在物質(zhì)平衡方程式中的膨脹量即可計(jì)算出來(lái)。1、油加上原始溶解氣的膨脹量在這一項(xiàng)中有兩個(gè)分量。1）液體的膨脹量在原始?jí)毫ο?，的原油在油藏中占?jù)的體積為，而壓力降到時(shí)，的原油在油藏中占據(jù)的體積為，其中是壓力降到時(shí)的原油在地層中的體積系數(shù)。上面所說(shuō)的兩個(gè)體積之差即為液體油的膨脹量： （4-1） 2

9、）逸出氣的膨脹量 由于在原始條件時(shí)，油與氣頂是平衡的，因此油必然處于飽和或泡點(diǎn)壓力上。壓力降到以下，引起溶解氣逸出，油中溶解氣總量是，壓力降低至后仍然溶于油中的氣體數(shù)量為，其中，分別為對(duì)應(yīng)于原始?jí)毫ο潞湍壳皦毫ο碌娜芙鈿庥捅?，因此，在壓力降低的過(guò)程中從油中逸出的氣體體積轉(zhuǎn)化為壓力時(shí)的體積量為： （4-2） 2、氣頂氣的膨脹量 氣頂氣的總體積可用地面條件表示為： 在壓力降到時(shí)，這個(gè)數(shù)量的氣體在油藏中占據(jù)的體積是： 其中，分別為對(duì)應(yīng)于壓力和壓力下的氣體體積系數(shù)，因此，氣頂氣的膨脹量是： （4-3） 3、束縛水膨脹及孔隙體積減少引起的含烴孔隙體積的變化量 這些效應(yīng)的綜合作用引起的總體積變化可以從數(shù)學(xué)

10、上表示為： （4-4）或表示為含烴孔隙體積的減少量： 式中 含烴孔隙體積； 孔隙體積； 束縛水體積； 由于包括氣頂在內(nèi)的總含烴孔隙體積是： 因此，的減少量可表示為： （4-6） 其中、分別為地層水和孔隙的壓縮系數(shù)。 這個(gè)可容納烴類(lèi)的體積在壓力降至?xí)r的減少量必然對(duì)應(yīng)于從油藏采出的與之等量的流體，因此應(yīng)把它加到流體膨脹項(xiàng)中。 4、天然水侵量及人工注水量 油藏生產(chǎn)過(guò)程是一個(gè)消耗能量的過(guò)程，而表征驅(qū)動(dòng)能量變化的平均壓力是逐漸下降的。當(dāng)壓力降落的漏斗傳播至供水區(qū)后，會(huì)引起供水區(qū)中流體和巖石的彈性膨脹，使得供水區(qū)中的水侵入到油藏，其侵入油藏的水量相當(dāng)于排出油藏中等量的流體。考慮水的壓縮系數(shù)，則其在壓力下所

11、占據(jù)的體積為： 若油藏中有一定量注水井進(jìn)行人工注水保持地層能量的開(kāi)發(fā)，則在壓力時(shí)，地面上累積注水量為，則其在地下所占據(jù)的體積為： 5、地下產(chǎn)量 壓力下降的過(guò)程中，在地面測(cè)得的累積產(chǎn)油量為，累積產(chǎn)氣量為。把這些油和氣拿回到壓力時(shí)的油藏中，油加上溶解氣的體積是。當(dāng)產(chǎn)出地面總氣量拿回至壓力的油藏中時(shí)，將有溶于的油中；其余的氣量是在壓力下降的過(guò)程中從油藏采出的逸出氣和氣頂之和，把它拿回到已降至的油藏中時(shí)占據(jù)的體積為。考慮到地面可能有一定的產(chǎn)水量并將其放入到水侵量中扣除，因此，總的地下產(chǎn)量為： （4-9）這樣，令這個(gè)地下產(chǎn)量等于油藏中體積變化之和即得出物質(zhì)平衡的通式為： （4-10）若地層原油的兩相體積

12、系數(shù)表示為： 則通式可簡(jiǎn)化為： （4-11）式中 關(guān)于上述物質(zhì)平衡方程式應(yīng)指出如下特點(diǎn)：（1）它是零維的，就是說(shuō)它是按油藏中一點(diǎn)來(lái)計(jì)算的，而這一點(diǎn)代表油藏的平均性質(zhì)。（2）雖然它一般表現(xiàn)出與時(shí)間無(wú)關(guān)，但是天然水侵量的大小是與時(shí)間有關(guān)的，這可由后續(xù)知識(shí)來(lái)證實(shí)。（3）雖然壓力只在水和孔隙壓縮系數(shù)項(xiàng)中明顯出現(xiàn)，其形式為，但它也隱含在所有其他項(xiàng)中，因?yàn)镻VT參數(shù)，和都是壓力的函數(shù)，水侵量也與壓力有關(guān)。（4）物質(zhì)平衡方程通式總是按推導(dǎo)它時(shí)使用的方法計(jì)算的，也就是說(shuō)把壓力降至?xí)r的當(dāng)時(shí)體積拿來(lái)同原始?jí)毫ο碌捏w積進(jìn)行比較，它不是使用逐段方法來(lái)計(jì)算的。三、物質(zhì)平衡方程通式的簡(jiǎn)化形式 雖然物質(zhì)平衡方程通式初看起來(lái)

13、有點(diǎn)復(fù)雜，但它無(wú)非是如下壓縮率定義的復(fù)雜形式： （4-12）即： 并且，在某些情況下，實(shí)際上可能變?yōu)檫@種簡(jiǎn)單形式。根據(jù)油藏不同驅(qū)動(dòng)類(lèi)型，可對(duì)上述物質(zhì)平衡方程通式進(jìn)行簡(jiǎn)化，而得到其對(duì)應(yīng)的特定條件下的物質(zhì)平衡方程式。1、未飽和油藏的物質(zhì)平衡方程式 1）未飽和油藏的封閉型彈性驅(qū)動(dòng)該油藏的條件為：；故由式（4-11）得： （4-13）若設(shè)： （4-14）則得： （4-15）2）未飽和油藏的天然彈性水壓驅(qū)動(dòng)該油藏的條件為：；故由式（4-11）得： （4-16）或?qū)憺椋?（4-17）3）未飽和油藏的天然水驅(qū)和人工注水的彈性水壓驅(qū)動(dòng)該油藏的開(kāi)發(fā)除有天然彈性水壓驅(qū)動(dòng)之外，還進(jìn)行人工注水，因此得： （4-18）

14、或?qū)憺椋?（4-19） 2、飽和油藏的物質(zhì)平衡方程式 對(duì)于飽和油藏（），可以根據(jù)不同驅(qū)動(dòng)能量的組合，得到如下不同驅(qū)動(dòng)類(lèi)型油藏的物質(zhì)平衡方程式。1）溶解氣驅(qū)動(dòng)油藏這種油藏的開(kāi)發(fā)主要靠溶解氣的分離膨脹所產(chǎn)生的驅(qū)動(dòng)作用，當(dāng)同時(shí)考慮由于地層壓降所引起的地層束縛水和地層巖石的彈性膨脹作用時(shí)，因?yàn)椋视墒剑?-11）得： （4-20）當(dāng)忽略地層束縛水和地層巖石的彈性膨脹作用時(shí)，由式（4-20）可以得到純?nèi)芙鈿怛?qū)動(dòng)的物質(zhì)平衡方程式： （4-21）2）氣頂驅(qū)、溶解氣驅(qū)和彈性驅(qū)動(dòng)油藏 （4-22）3）氣頂、溶解氣、天然水驅(qū)和彈性驅(qū)動(dòng)油藏 （4-23）四、物質(zhì)平衡方程式的應(yīng)用物質(zhì)平衡方程式可用于天然能量分析、水侵

15、量計(jì)算、儲(chǔ)量計(jì)算以及動(dòng)態(tài)預(yù)測(cè)。 1、天然能量分析由物質(zhì)平衡法可知封閉型彈性驅(qū)動(dòng)產(chǎn)量的理論值為，所以采出油量與封閉型彈性驅(qū)動(dòng)產(chǎn)量的比值可用來(lái)衡量彈性驅(qū)動(dòng)能量在總采油能量中的比例。如為純彈性驅(qū)動(dòng)，則。每采出1地質(zhì)儲(chǔ)量的壓降值也可用來(lái)衡量天然能量的大小。如果天然能量很充足，則值很小。表41是天然能量驅(qū)動(dòng)能量的分級(jí)。判別各種天然能量在驅(qū)動(dòng)中所起的作用，需計(jì)算驅(qū)動(dòng)指數(shù)。一個(gè)油藏的全部驅(qū)動(dòng)指數(shù)之后等于1.0。某一驅(qū)動(dòng)指數(shù)越大，說(shuō)明該驅(qū)動(dòng)能量所起的作用越大?？梢赃@樣改造物質(zhì)平衡方程式，以使其能衡量油藏開(kāi)采過(guò)程中的各種能量，為此使方程式（4-11）右端等于1，即： （4-24）式中溶解氣驅(qū)動(dòng)指數(shù)；氣頂氣驅(qū)動(dòng)指

16、數(shù)；彈性驅(qū)動(dòng)指數(shù)；天然水侵驅(qū)動(dòng)指數(shù)；人工注水驅(qū)動(dòng)指數(shù)。當(dāng)油藏中沒(méi)有哪一項(xiàng)驅(qū)動(dòng)作用，或不考慮哪一項(xiàng)驅(qū)動(dòng)影響時(shí)，則這一項(xiàng)的驅(qū)動(dòng)指數(shù)就等于零。 2、水侵量的計(jì)算油藏的實(shí)際開(kāi)發(fā)經(jīng)驗(yàn)表明，很多油藏都與外部的天然水域相連通，而且，外部的天然水域既可能是具有外緣供給的敞開(kāi)水域，也可能是封閉性的有限邊、底水。另外，某些油藏的外部天然水域可能很大，具有充分的能量，會(huì)對(duì)油藏的開(kāi)發(fā)動(dòng)態(tài)產(chǎn)生顯著影響，因而必須加以考慮。而對(duì)于斷塊型和受巖性圈閉的油藏，外部水域往往很小，其能量很弱；還有一些油藏，在油水接觸面處存在一個(gè)稠油段，阻擋了外部水域的作用。在這些情況下，天然水域?qū)τ谟筒亻_(kāi)發(fā)動(dòng)態(tài)的影響可以忽略不計(jì)。在油藏開(kāi)發(fā)過(guò)程中

17、，隨著原油和天然氣的采出，油藏內(nèi)部的地層壓力下降，必將逐步向外部天然水域以彈性方式傳播，并引起天然水域內(nèi)的地層水和儲(chǔ)層巖石的彈性膨脹作用。在天然水域于油藏部分的地層壓差作用下，即會(huì)造成天然水域?qū)τ筒氐乃?。隨著油藏的開(kāi)發(fā)，地層壓降波及的范圍會(huì)不斷擴(kuò)大，直至達(dá)到天然水域定壓邊界（或相當(dāng)于無(wú)限大天然水域）的穩(wěn)態(tài)供水條件，或有限封閉水域的擬穩(wěn)態(tài)供水條件。因此，對(duì)于那些外部天然水域很大的油藏，隨著油藏的開(kāi)發(fā)和地層壓力的下降，天然水侵的補(bǔ)給量也將不斷增加，油藏的地層壓力將趨于穩(wěn)定。如果提高油藏的采儲(chǔ)量，而天然水侵量又小于采儲(chǔ)量時(shí)，油藏地層壓力的下降率將隨之增加，并將調(diào)整到新的可能供采平衡條件。油藏天然水

18、侵的強(qiáng)弱，主要取決于天然水域的大小、幾何形狀、地層巖石物性和流體物性的好壞，以及天然水域與油藏部分的地層壓差等因素。當(dāng)油藏的天然水域比較小時(shí)，油藏開(kāi)采所引起的地層壓力下降，可以很快地波及到整個(gè)天然水域的范圍。此時(shí)，天然水域?qū)τ筒氐睦鄯e水侵量，可視為與時(shí)間無(wú)關(guān)，并表示為： （4-25）式中 累積水侵量，； 天然水域的地層孔隙體積，； 天然水域的地層水壓縮系數(shù)，； 天然水域的地層巖石有效壓縮系數(shù)，； 油藏的地層壓降（），。 然而，對(duì)于天然水域比較大的油藏，油藏開(kāi)采的地層壓降，不可能很快地波及到整個(gè)天然水域。在某些情況下，甚至在整個(gè)開(kāi)采階段中，人有一部分天然水域保持原始地層壓力。這就存在著油藏含油部

19、分的地層壓力向天然水域傳播時(shí)存在著一個(gè)明顯的時(shí)間滯后現(xiàn)象。這樣，天然水侵量的大小，除與地層壓降有關(guān)外，還應(yīng)當(dāng)與開(kāi)發(fā)時(shí)間有關(guān)。這時(shí)，應(yīng)用式（4-25）就不能描述天然水侵量，而所需要的天然水侵量的表達(dá)式必須考慮時(shí)間因素的影響。對(duì)于具有邊水或底水的油藏，在物質(zhì)平衡方程中有兩個(gè)未知數(shù)：儲(chǔ)量與水侵量。天然水侵量的大小主要取決于供水區(qū)域的幾何形狀與大小、油層滲透率和孔隙度、油水粘度比以及地層和巖石的彈性膨脹系數(shù)等。當(dāng)油藏有充足的邊水連續(xù)補(bǔ)給，或者因采油速度不高而使油區(qū)壓降能夠保持相對(duì)穩(wěn)定時(shí)，此時(shí)水侵速度與采出速度相等，水侵是定態(tài)水侵。其公式為： （4-26）式中 含油區(qū)平均壓力降，即原始地層壓力與目前地層

20、壓力之差，； 水侵速度，； 水侵系數(shù)，。研究邊水活動(dòng)規(guī)律，主要是求出水侵系數(shù)，因?yàn)樗窒禂?shù)的大小表示了邊水的活躍程度。對(duì)于彈性水壓驅(qū)動(dòng)油藏，在地層壓力相對(duì)穩(wěn)定時(shí)，水侵量的表達(dá)式（因，為簡(jiǎn)化推導(dǎo)，有些公式已略去）： 由于這里所用的除與外都是生產(chǎn)數(shù)據(jù)，所以，各時(shí)刻的水侵量是不難算出的。封閉型彈性驅(qū)動(dòng)油藏的開(kāi)采特征可用下列關(guān)系確定： 而彈性水壓驅(qū)動(dòng)用下列關(guān)系式： （4-29）式中 油藏彈性產(chǎn)量，； 綜合壓縮系數(shù)； 折算到標(biāo)準(zhǔn)狀況下侵入并滯留在油藏中的水量，； 油藏的孔隙體積，。式（4-28）在坐標(biāo)系統(tǒng)中為通過(guò)原點(diǎn)的一條直線(xiàn)，其斜率相應(yīng)地為。該直線(xiàn)可以對(duì)與或?qū)εc值繪制。式（4-29）為較復(fù)雜的曲線(xiàn)。這

21、是由于，從時(shí)起（即從邊水開(kāi)始向油藏侵入時(shí)的壓力值算起），油藏體積、侵入水量和油藏總彈性壓縮系數(shù)均為變量。該曲線(xiàn)可繪制在同樣的坐標(biāo)系中，其中所有變化都取決于值，并反映任意時(shí)刻（與某個(gè)值對(duì)應(yīng)）的累積產(chǎn)油值量。將式（4-28）和式（4-29）進(jìn)行對(duì)比，就可以看出當(dāng)時(shí)，它們?yōu)橥槐磉_(dá)式。這表明，在邊水開(kāi)始侵入油藏以前，兩條直線(xiàn)是重合的。當(dāng)值不等于零時(shí)，相應(yīng)于式（4-29）的曲線(xiàn)開(kāi)始偏離直線(xiàn)。在相應(yīng)圖上標(biāo)上該線(xiàn)，就可以用圖解法對(duì)任一值確定值，并求出開(kāi)始有水侵入油藏時(shí)的值（見(jiàn)圖4-3）。繪制類(lèi)似圖幅時(shí)最好是用和坐標(biāo)系統(tǒng)，這樣不僅可以更緊湊地處理數(shù)據(jù)，而且能更精確地確定開(kāi)發(fā)早期的與值。該方法只能成功地應(yīng)用于

22、地層壓力高于飽和壓力且無(wú)氣頂?shù)那闆r。此外，正如對(duì)具體油藏的計(jì)算所表明的那樣，在開(kāi)始向地層注水和注氣以后，曲線(xiàn)開(kāi)始成為折線(xiàn)。薛爾紹斯法在文獻(xiàn)中有時(shí)被成為準(zhǔn)定態(tài)水侵法。其使用條件為：有充足的邊水供給，即供水區(qū)的壓力比較穩(wěn)定，但油藏壓力還未達(dá)到穩(wěn)定狀態(tài)。我們把這個(gè)壓力變化階段看作是無(wú)數(shù)穩(wěn)定狀態(tài)的連續(xù)變化。這時(shí)水侵速度為： （4-30）將上式積分后，得水侵量與時(shí)間的關(guān)系： 積分式是表示壓力降與關(guān)系曲線(xiàn)下面的面積，或是壓力與關(guān)系曲線(xiàn)上面的面積。這些面積可以用圖形積分近似法求出。 以為縱坐標(biāo)，以為橫坐標(biāo)作圖，便可以得到一條累積水侵量變化曲線(xiàn)。這是一條直線(xiàn)，直線(xiàn)的斜率就是水侵系數(shù)，即： （4-31）在計(jì)算水侵系數(shù)以前，應(yīng)先計(jì)算邊水的水侵量。由彈性水壓驅(qū)動(dòng)物質(zhì)平衡方程： 可得： （4-32）式（4-32）右端括號(hào)項(xiàng)為采出液體和注入水的體積之差，即地下虧空量。其與油藏彈性體積之間的差值就是水侵量。先根據(jù)式（4