高Z等離子體輻射的非平衡特性

1、第15卷第1期強(qiáng)激光與粒子束Vol.15,No.12003年1月HIGH POWER LASER AND PAR TICL E B EAMS Jan.,2003文章編號(hào):100124322(20030120055206高Z 等離子體輻射的非平衡特性鄭志堅(jiān),江少恩,丁永坤,張繼彥(中國(guó)工程物理研究院激光聚變研究中心,四川綿陽(yáng)621900摘要:對(duì)激光直接加熱和X 光輻射加熱Au 等離子體的非平衡特性進(jìn)行了實(shí)驗(yàn)研究,探討了它們的物理機(jī)制。為此,提出了一種新型的錐盤(pán)靶結(jié)構(gòu),并在神光2II 裝置上進(jìn)行了實(shí)驗(yàn),結(jié)果表明:錐盤(pán)靶很好地避免了激光加熱區(qū)的等離子體噴射和散射光對(duì)X 光加熱區(qū)的影響,改善了輻射加熱

2、場(chǎng)的干凈性。對(duì)錐盤(pán)靶激光和輻射加熱進(jìn)行了模擬計(jì)算,所得結(jié)果與實(shí)驗(yàn)的結(jié)果符合較好。關(guān)鍵詞:錐盤(pán)靶;環(huán)盤(pán)靶;非平衡特性;輻射加熱中圖分類號(hào):TN248.13文獻(xiàn)標(biāo)識(shí)碼:A高溫、高密度等離子體輻射的X 光能譜平衡特性是開(kāi)展等離子體物理研究的基礎(chǔ)。在天體物理、慣性約束聚變、磁約束聚變及Z 2pinch 研究中,既是經(jīng)典難題,又是目前的熱門(mén)課題。眾所周知,處于熱動(dòng)平衡的稠密等離子體,其輻射為黑體輻射,且呈Planck 譜分布。輻射譜強(qiáng)度I (:I (=2h 3c 31exp (h/k T -1(1式中:為光子頻率;T 為等離子體溫度;c 為光速。目前,在實(shí)驗(yàn)室內(nèi)產(chǎn)生的高溫等離子體很難實(shí)現(xiàn)完全的熱動(dòng)平衡和

3、理想的“黑體輻射”。黑體輻射譜分布僅與等離子體溫度相關(guān),而與構(gòu)成的材料無(wú)關(guān)。在理想的完全熱動(dòng)平衡的等離子體中,假設(shè)其電子、離子、光子均應(yīng)處于平衡態(tài),在空間上等離子體保持足夠的均勻(在光子與粒子相互作用的自由程L 2P 內(nèi)變化小;而在時(shí)間上呈穩(wěn)態(tài)(在光子與粒子相互作用的馳豫時(shí)間t 2P 內(nèi)變化小,光子與粒子之間有足夠的能量交換時(shí)間。這是很難達(dá)到的限制條件。在目前的實(shí)驗(yàn)條件下,稠密等離子體的輻射往往偏離黑體輻射Planck 譜,表現(xiàn)為非平衡特性。因此,理論上對(duì)等離子體狀態(tài)常作局域熱動(dòng)平衡(L TE 的假設(shè):等離子體中電子、離子處于熱動(dòng)平衡,而光子與電子、離子相互作用較弱,輻射不一定是平衡譜。處于平

4、衡態(tài)的等離子體的輻射可用溫度來(lái)描述。而非平衡態(tài)的輻射譜的數(shù)值模擬就要解多群方程,工作量極大。所以,研究等離子體輻射譜非平衡特性及如何向平衡態(tài)過(guò)渡的過(guò)程(通常稱之為X 光的“馳豫過(guò)程”或“譜改造”是一個(gè)十分有意義的課題。Fig.1Schematic for areas heated by laser and X 2ray圖1激光加熱區(qū)與X 光輻射加熱區(qū)示意圖強(qiáng)激光輻照高Z 元素(Au 可產(chǎn)生高溫、高密度等離子體。然而由于加熱時(shí)間僅為1ns 左右,又由于等離子體內(nèi)存在有質(zhì)動(dòng)力和電子熱傳導(dǎo)的受阻現(xiàn)象,使其密度梯度變大而不能滿足熱動(dòng)平衡的要求,因此激光加熱區(qū)的輻射譜明顯偏離Planck 分布1。以間接

5、驅(qū)動(dòng)的黑腔靶為例(圖1:如果把激光直接加熱區(qū)稱為A 區(qū)或源區(qū),把由A 區(qū)所產(chǎn)生的X 光加熱區(qū)簡(jiǎn)稱B 區(qū)或再輻射區(qū),那么,把B 區(qū)的非平衡輻射譜改造成Planck 譜是本文主要研究和探討的問(wèn)題,也是慣性約束聚變(ICF 中輻射輸運(yùn)、輻射燒蝕等物理過(guò)程待以深化的課題。在激光驅(qū)動(dòng)的ICF 研究中,?？珊雎怨庾由⑸漤?xiàng)。描述非平衡輻射流的輸運(yùn)方程的一維形式為1c 5I 5t +5I 5x =j (1+c 22h3I -I (2式中:I 為輻射強(qiáng)度;j 為自發(fā)射系數(shù);為吸收系數(shù)。收稿日期:2002206203;修訂日期:2002211213基金項(xiàng)目:國(guó)家自然科學(xué)基金資助課題(19875045作者簡(jiǎn)介:鄭志

6、堅(jiān)(19412,男,研究員,主要研究慣性約束聚變、強(qiáng)場(chǎng)物理、等離子體物理;綿陽(yáng)9192986信箱。輸運(yùn)方程的右端:第一項(xiàng)為發(fā)射項(xiàng),第二項(xiàng)為吸收項(xiàng)。該式表明:無(wú)論是輻射輸運(yùn),亦或是譜改造,實(shí)質(zhì)上都是研究等離子體對(duì)輻射的吸收及再發(fā)射的物理過(guò)程。由強(qiáng)激光輻照靶產(chǎn)生的等離子體發(fā)射的X 光攜帶著內(nèi)部電子、離子、光子大量的信息,是實(shí)驗(yàn)研究等離子體輻射譜非平衡特性的主要依據(jù)。本工作安排了“輻射的吸收及再發(fā)射物理過(guò)程”的分解實(shí)驗(yàn)。然而由于譜改造問(wèn)題的實(shí)驗(yàn)診斷非常困難,基于在星光2II 裝置上積累的實(shí)驗(yàn)經(jīng)驗(yàn),設(shè)計(jì)了錐盤(pán)靶有效地解決了輻射加熱區(qū)的“干凈性”問(wèn)題,從而邁出對(duì)輻射譜改造的重要一步。1實(shí)驗(yàn)條件和方法1.

7、1激光參數(shù)實(shí)驗(yàn)在上海的神光2II 激光裝置上進(jìn)行。北4束三倍頻光輸出,每束靶面激光能量約為200J ,脈寬(FWHM 0.8ns ,波長(zhǎng)0.35m ;離焦600m 打靶;靶面功率密度I L =(23×1014W/cm 2。1.2實(shí)驗(yàn)靶型實(shí)驗(yàn)采用的錐盤(pán)靶和環(huán)盤(pán)靶兩種靶型如圖2(a 、(b 所示,靶面由厚度為20m 的Au 箔制成。錐盤(pán)靶的A 區(qū)為上端開(kāi)口的60°錐面,北4束激光分別以與錐外壁15°方式輻照4個(gè)對(duì)稱點(diǎn)。A 區(qū)輻射的X 光燒蝕<900m 的金盤(pán)(B 區(qū)。這種靶型的特點(diǎn)是:A 區(qū)的等離子體以錐面法線方向外噴,散射光以鏡反射為主,兩者均不能打到B 區(qū)的

8、金盤(pán)中心部位,這樣便保證了加熱B 區(qū)輻射流的干凈性,亦避免了A ,B 區(qū)等離子體相碰而發(fā)射的X 光的干擾。此外,B 區(qū)輻射是由錐底軸向觀測(cè)的,錐面起著屏蔽A 區(qū)輻射的作用。為了比對(duì)錐盤(pán)靶的優(yōu)點(diǎn),又設(shè)計(jì)了環(huán)盤(pán)靶。將其A 區(qū)的“錐面”改為“平面環(huán)” 。Fig.2Experimental targets for spectra modification on Shenguang 2II圖2神光2II 譜改造靶型1.3實(shí)驗(yàn)排布為提高診斷結(jié)果的可信度,實(shí)驗(yàn)中,同時(shí)利用兩種診斷手段測(cè)量X 光能譜:10道或7道濾片-X 光二極管(XRD 陣列組成的軟X 光譜儀(SXS 及透射光柵譜儀(TGS 。SXS 指標(biāo)

9、是:響應(yīng)能區(qū)0.11.5keV ,譜分辨約為10%,測(cè)量的不確定度30%。TGS 指標(biāo):能區(qū)50eV 4keV ,譜分辨約為3%,不確定度為35%。若置空間分辨狹縫時(shí),分辨率為30m 。在神光2II 靶室的水平安裝的探測(cè)器的布局見(jiàn)圖3。在東偏北30°的位置,安置10道亞千X 光能譜儀(SXS 21測(cè)量A 區(qū)輻射的X 光譜的時(shí)間特性,在正南方位,安裝7道SXS 譜儀(SXS 22測(cè)量B 區(qū)輻射的X 光譜的時(shí)間變化。采用兩套絕對(duì)標(biāo)定的透射光柵譜儀(TGS 配X 光CCD 分別測(cè)量A 、B 區(qū)的更細(xì)致的軟X 光譜。在正東方向放置針孔配X 光條紋相機(jī)(XSC ,觀測(cè)A 、B 區(qū)等離子體噴射的

10、時(shí)間過(guò)程。XSC 的時(shí)間分辨為15ps ,光陰極狹縫100m ×2cm 。實(shí)驗(yàn)中采用7個(gè)不同方位的平響應(yīng)XRD (F 2XRD 獲取A 、B 區(qū)的X 光角分布,給出X 光總量。在正西方向上安置一臺(tái)針孔相機(jī)(PHC ,觀測(cè)A 、B 區(qū)的X 光圖像,其空間分辨15m 。在南偏西15°位置放置另一臺(tái)針孔相機(jī),從A 區(qū)孔觀測(cè)B 區(qū)的X 光圖像。65強(qiáng)激光與粒子束第15卷Fig.3Schematic of diagnostic instruments on chamber 圖3靶室水平面上探測(cè)器排布示意圖2實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)及解譜結(jié)果對(duì)錐盤(pán)靶的原始測(cè)量譜(未經(jīng)解譜計(jì)算如圖4、圖5所示。透射光柵

11、獲得的錐盤(pán)靶A 區(qū)、B 區(qū)的原始測(cè)量譜見(jiàn)圖4(圖中縱軸為波長(zhǎng),橫軸系空間尺度。由原始譜得到的定性結(jié)果:A 區(qū)和B 區(qū)的輻射能譜很不相同。A 區(qū)譜零級(jí)附近明顯的M 帶(h 2.5keV 且呈三峰結(jié)構(gòu),還可觀測(cè)到N 帶(h 750eV 、O 帶(h250eV 譜。而B(niǎo) 區(qū)譜則沒(méi)有M 帶,只有一個(gè)連續(xù)譜(O帶。B 區(qū)譜因波長(zhǎng)較長(zhǎng),高級(jí)衍射率高,圖中的多譜帶結(jié)構(gòu)為一級(jí)、二級(jí)衍射所致。圖5的實(shí)心圓點(diǎn)表示SXS 譜儀測(cè)量的原始譜,A 區(qū)譜中也觀測(cè)到N ,O 帶譜結(jié)構(gòu) 。Fig.4TGS measured spectra emitted from areas heated by laser and X 2r

12、ay for cone 2disks圖4透射光柵譜儀對(duì)錐盤(pán)靶激光和X 光加熱區(qū)測(cè)量的譜Fig.5Soft X 2ray spectra emitted from cone 2disk target 圖5錐盤(pán)靶實(shí)驗(yàn)及數(shù)值模擬的軟X 光譜更定量的結(jié)論須經(jīng)過(guò)解譜才能得到。解譜過(guò)程要求考慮譜儀所有環(huán)節(jié)的能量響應(yīng)函數(shù),并去掉高級(jí)衍射后得到的X 光能譜。圖5曲線a ,b ,c ,d 分別給出A 區(qū)和B區(qū)的TGS 和SXS 譜的解譜結(jié)果。由此,可看出兩種譜儀對(duì)A 、B 區(qū)測(cè)量的X 光譜在誤差范圍內(nèi)一致。說(shuō)明數(shù)據(jù)是可信的。由于SXS 譜儀測(cè)譜范圍為0.11.5keV ,故測(cè)不到M 帶。環(huán)盤(pán)靶實(shí)驗(yàn)結(jié)果如下:由透

13、射光柵譜儀獲得的A 區(qū)和B 區(qū)原始譜見(jiàn)圖6。A 區(qū)和B 區(qū)能譜都存在M帶,但A 區(qū)強(qiáng),B 區(qū)弱。圖6(a 可以這樣理解:因TGS 有空間分辨能量,強(qiáng)激光分別輻照在A 區(qū)圓環(huán)上四個(gè)對(duì)稱位置上。由于B 區(qū)圓盤(pán)的遮擋,測(cè)量方位僅可以測(cè)到兩束激光斑點(diǎn)處的輻射譜。為了更好地比對(duì)錐盤(pán)靶和環(huán)盤(pán)靶的數(shù)據(jù),將TGS 解譜結(jié)果示于同一圖7。不難看出兩種靶的A 區(qū)輻射X光譜基本相同,只是M 帶存在一定差異。而兩種靶型的B 區(qū)譜確差異較大,然而h<500eV 的能譜基本一致。當(dāng)h>500eV 時(shí),環(huán)盤(pán)靶的B 區(qū)能譜要強(qiáng)得多,且出現(xiàn)峰值結(jié)構(gòu)(約750eV 和1100eV 。上述兩種靶型分別用SXS ,TGS

14、 譜儀測(cè)量的A 區(qū)(激光加熱區(qū)與B 區(qū)(X 光加熱區(qū)能譜如表1。75第1期鄭志堅(jiān)等:高Z 等離子體輻射的非平衡特性表1SX S 和TG S X 光譜測(cè)量結(jié)果T able 1R esults of X 2ray spectra measured by SX S and TG Starget typediagnostic instruments area heated by laser area heated by X 2ray instruments laser cone 2diskTGS M ,N ,O bands single peak ,near Planck s pectrum 3con

15、e 2diskSXS N ,O bands single peak ,near Planck s pectrum 3annulus 2diskTGS M ,N ,O bands N ,O bandsannulus disk SXS N ,O bands 3:Near Plank spectrum at radiation temperature T r =70eV 。Fig.6TGS measured spectra emitted from areas heated by laser and X 2ray for annulus 2disks圖6透射光柵譜儀對(duì)環(huán)盤(pán)靶激光和X 光加熱區(qū)測(cè)量的譜

16、Fig.7Soft X 2ray spectra emitted from annulus 2disk and cone 2disk target 圖7環(huán)盤(pán)靶懷錐盤(pán)靶實(shí)驗(yàn)的軟X 光譜將A 區(qū)和B 區(qū)成像于X 光條紋相機(jī)具有空間分辨的光陰極狹縫上,獲得兩種靶型A 、B 區(qū)輻射的時(shí)、空分辨圖像見(jiàn)圖8。比較圖8(a 和圖8(b 。圖8(a 為錐盤(pán)靶:A 區(qū)、B 區(qū)發(fā)射時(shí)間過(guò)程清晰,無(wú)外噴等離子體的相碰現(xiàn)象;圖8(b 為環(huán)盤(pán)靶,可觀測(cè)到A 區(qū)和B 區(qū)等離子體發(fā)生的碰撞產(chǎn)生的X 光,這將干擾B 區(qū)能譜的測(cè)量精度。3物理實(shí)驗(yàn)分析首先,對(duì)激光直接輻照的A 區(qū)進(jìn)行分析。兩種靶型A 區(qū)的X 光都譜存在較強(qiáng)的帶譜

17、結(jié)構(gòu):O帶(約250eV 、N 帶(約750eV 、M 帶(約2.5keV 。M 帶較強(qiáng),尤其是對(duì)三倍頻激光打靶,M 帶能量份額大于20%,表明激光加熱Au 靶等離子體的非平衡特性。再?gòu)目臻g密度分布角度來(lái)看,因有質(zhì)動(dòng)力m 2。根據(jù)目前的認(rèn)識(shí),N ,O 帶譜源于此區(qū)。而M 帶則源于0.5n c (臨界密度附近。此區(qū)電子密度較低,不足以產(chǎn)生趨向平衡態(tài)所需要的碰撞頻率3,不可能實(shí)現(xiàn)“理想平衡態(tài)”。從微觀角度講,帶譜發(fā)射的機(jī)制是能級(jí)的“束縛2束縛”躍遷,這說(shuō)明Au 等離子體電離態(tài)也是非平衡的。為了加深對(duì)實(shí)驗(yàn)結(jié)果的理解,采用德國(guó)Maxwell 2Planck 量子物理(MPQ 研究所編制的一維輻射流體力

18、學(xué)程序Multi 21d 對(duì)實(shí)驗(yàn)進(jìn)行模擬計(jì)算4。計(jì)算的初始條件為:激光波長(zhǎng)0.35m ,脈寬0.8ns ,強(qiáng)度2.5×1014W/cm 2,限流因子f =0.08。由圖5知道,Multi 21d 計(jì)算A 區(qū)輻射的X 光能譜與TGS 測(cè)量的X 光能譜基本符合,不過(guò)TGS 測(cè)量的X 光能譜M 帶有3個(gè)峰,而計(jì)算的M 帶僅有一個(gè)峰。這是由于Au 的不透明度僅有20個(gè)能點(diǎn)的數(shù)據(jù),對(duì)輻射(505000eV 的計(jì)算只能取20群,在M 帶只有5群光子,所以M 帶的譜分辨計(jì)算是很粗的,不可能獲得測(cè)量所得到M 帶的3個(gè)峰結(jié)構(gòu)。其次對(duì)錐盤(pán)靶B 區(qū)的結(jié)果進(jìn)行分析。對(duì)B 區(qū)X 光輻射加熱后,其再輻射譜結(jié)構(gòu)發(fā)

19、生了顯著變化,呈單峰,且接近平衡譜。為了比較,在圖5中繪出了輻射溫度為70eV 的Planck 譜,即平衡譜。在低能部分,再輻射譜85強(qiáng)激光與粒子束第15卷 Fig.8Streaked images of emission heated by laser and X 2ray from two kinds of targets圖8兩種靶型的激光和輻射加熱區(qū)的時(shí)空?qǐng)D像與平衡譜十分接近,而較高能部分稍偏強(qiáng)。B 區(qū)的再發(fā)射譜為Planck 譜分布,可作如下解釋:如果等離子體對(duì)于相關(guān)頻率的光子大都是光性厚的,它便會(huì)象黑體一樣輻射Planck 譜。光學(xué)厚度定義為(=k (d x (3式中:x 是觀測(cè)方向

20、的厚度;k 是吸收系數(shù)。對(duì)平面片狀等離子體發(fā)射強(qiáng)度I 為I =I p 1-exp (-(4式中:I p 為Planck 譜分布。對(duì)于光性薄的等離子體<1,其發(fā)射主要是線譜。隨著趨近于1,處于該狀態(tài)的光子被吸收,然后再發(fā)射,細(xì)致的平衡過(guò)程開(kāi)始出現(xiàn)。譜線的最大值受限于I p 。隨著等離子體光學(xué)厚度的增加,>1,譜發(fā)射達(dá)到I p 。具體的實(shí)驗(yàn)條件為:4束激光輻射錐筒外壁,每束面功率密度約3×1014W/cm 2。設(shè)吸收系數(shù)a 0.9,X 光轉(zhuǎn)換系數(shù)0.7,那么,光斑處X 光源的強(qiáng)度為1.9×1014W/cm 2。考慮4束激光共同產(chǎn)生的X 光效應(yīng)、X 光角分布cos 及

21、接收角因子,在B 區(qū)平面Au 盤(pán)的X 光面功率密度約6×1012W/cm 2。設(shè)光子平均能量約700eV ,則輻射燒蝕厚度約1m 2。從實(shí)驗(yàn)結(jié)果看來(lái),這對(duì)T r =70eV 的輻射譜而言,可認(rèn)為基本是光性厚的。由圖5所示實(shí)驗(yàn)結(jié)果曲線d 與按T r =70eV 計(jì)算出的曲線e 相比較,因低能部分易實(shí)現(xiàn)>1,故低能的兩曲線接近,對(duì)較高能量的光子輻射吸收系數(shù)k 變小,故與I p 有一定差異。Multi 21d 程序僅能模擬計(jì)算激光燒蝕過(guò)程,不能處理輻射燒蝕過(guò)程,需要對(duì)程序作較大的改進(jìn),以便能對(duì)輻射燒蝕過(guò)程進(jìn)行模擬,而且研究輻射燒蝕更有意義。將程序中的激光加熱改為X 光加熱,其它部分不

22、變,經(jīng)過(guò)改進(jìn)的Multi 21d 程序(稱Multi 21X 確實(shí)能計(jì)算輻射燒蝕。輸入的輻射譜可以是任意譜,可以是實(shí)驗(yàn)測(cè)量的能譜如A 區(qū)輻射譜,也可以是Planck 平衡譜,輻射脈沖的時(shí)間波形也可以是任意的。改進(jìn)后的Multi 21d 程序還可以處理輻射燒蝕薄膜靶的問(wèn)題,如計(jì)算熱波在薄膜中的傳播時(shí)間等。圖5中給出了用Multi 21X 程序計(jì)算B 區(qū)再輻射的X 光譜,計(jì)算時(shí)考慮了A ,B 區(qū)間的幾何位置關(guān)系,將A 區(qū)的譜乘以位置關(guān)系的系數(shù)之后進(jìn)行計(jì)算,比較計(jì)算和測(cè)量結(jié)果,符合較好,這說(shuō)明改進(jìn)的Multi 21X 程序是可靠的。關(guān)于環(huán)盤(pán)靶與錐盤(pán)靶比較,兩者激光加熱的A 區(qū)輻射譜基本相同,但是,在

23、M 帶存在一定差異,這是由于TGS 觀測(cè)的方位與兩種靶A 區(qū)的法線方向不同所致。因等離子體是非平衡的,其譜將各向異性,這可能是造成A 區(qū)譜差異的原因。至于環(huán)盤(pán)靶的B 區(qū)再發(fā)射譜,因該區(qū)除被A 區(qū)X 光輻射外,還因A 區(qū)為平面環(huán)型結(jié)構(gòu),入射激光的鏡向反射光也可打在B 區(qū)上。此外,A ,B 區(qū)外噴等離子體相互碰撞產(chǎn)生的X 光也可加熱B 區(qū)盤(pán)。因此,環(huán)盤(pán)靶B 區(qū)的輻射條件復(fù)雜,本文暫不討論。4結(jié)論通過(guò)高Z 元素Au 的激光加熱等離子體的輻射譜對(duì)等離子體的非平衡態(tài)特性進(jìn)行了探討,認(rèn)為:95第1期鄭志堅(jiān)等:高Z 等離子體輻射的非平衡特性60 強(qiáng) 激 光 與 粒 子 束 第 15 卷 致謝 感謝北京應(yīng)用物

24、理與計(jì)算數(shù)學(xué)研究所賴東顯 、 王光裕研究員的有益討論 ,感謝中物院 8 所制靶人員的辛勤勞作 , 對(duì) “神光2II” 運(yùn)行及靶場(chǎng)人 員表示深深的謝意 。 tion was made in t his paper. The p hysical mechanism was investigated and analyzed. Two kinds of targets , which were cone2disk and spectrum from X2ray ablating disk is ” pure and clear” but annulus2cone couldn avoid effec

25、ts of plasma and scattering laser. , t ( 1 激光直接加熱的等離子體非平衡特性明顯 。其輻射譜明顯偏離黑體輻射的 Planck 譜 ,由 M ,N ,O 帶 譜構(gòu)成 。較硬的 M 帶還由 3 個(gè)峰組成 ( 5f23d 等躍遷 ,其能量分額高達(dá) 20 %以上 。 ( 2 利用神光2II 的 4 束三倍頻強(qiáng)激光 ( 總功率約為 1 TW 加熱產(chǎn)生的 X 光源再加熱另一 Au 盤(pán) ,在加熱的 X 光強(qiáng)度 I X6 × 12 W/ cm2 時(shí) ,可產(chǎn)生近光性厚的等離子體 ,其再發(fā)射譜近 Planck 分布 ,等效 T r70eV 。 10 ( 3 本文

26、設(shè)計(jì)的實(shí)驗(yàn)用錐盤(pán)靶 ,其結(jié)構(gòu)合理 ,可很好地避免激光加熱區(qū)等離子體噴射和散射對(duì)輻射加熱區(qū) 參考文獻(xiàn) : Key words : Cone2disk target ; Annulus2disk target ; Reemission ; Non2equilibrium © 1995-2005 Tsinghua Tongfang Optical Disc Co., Ltd. All rights reserved. lation on re2emission from gold disk heated by X2ray , High Power L aser and Particle B

27、eams , 1998 , 10 (11 : 562 565 m unications , 1988 , 49 (2 : 475 505. 的影響 ,使輻射加熱區(qū)獲得了 “干凈” X 光能流源 。 的 ( 4 通過(guò) Multi21d 程序?qū)﹀F盤(pán)靶激光加熱區(qū)的輻射進(jìn)行了模擬計(jì)算 , 所得能譜與實(shí)驗(yàn)的結(jié)果基本符合 。 經(jīng)過(guò)改進(jìn)的 Multi21d 程序即 Multi21X 可以研究輻射燒蝕問(wèn)題 ,采用 Multi21X 對(duì) X 光加熱區(qū)的再輻射過(guò)程進(jìn) 行了計(jì)算 ,結(jié)果與實(shí)驗(yàn)符合較好 。 2 Babonneau D , Bocher J L , Bayer C , et al. X2ray emission by t he rear side of laser2irradiated gold targetsJ . L aser and Particle Beams , 1990 , 9 (2 :527 540. X ,et al. Experimental investigation on re2emission from gold double disks irradiated by laser. A cta Physica S i nica ,2001 , 50 (4 : 730 733 1 江少恩 ,鄭志堅(jiān) ,孫可煦 ,等 . 激光加熱金雙盤(pán)靶輻射與再輻射實(shí)驗(yàn)研究 J