第六章固體的磁學性質和磁性材料

1、第6章 固體的磁性和磁性材料6.1 固體的磁性質及磁學基本概念6.1.1 固體的磁性質(一)物質磁性的來源物理學原理：任何帶電體的運動都必然在周圍的空間產(chǎn)生磁場。電動力學定律：一個環(huán)形電流還應該具有一定的磁矩，即它在磁場中行為像個磁性偶極子。設環(huán)形電流的強度為I（A），它所包圍的面積為A（m2）,則該環(huán)流的磁矩為：m=I*A(A m3)玻爾（Bohr）原子模型:原子內(nèi)的電子在固定的軌道上繞著原子核作旋轉運動，同時還繞自身的軸線作自旋運動。前一種運動產(chǎn)生“軌道磁矩”，后一種運動產(chǎn)生“自旋磁矩”。A(m2)I(A)m物質磁性來源的同一性。原子磁矩應該是構成原子的所有基本粒子磁矩的疊加。但是實際上原

2、子核磁矩要比電子磁矩小三個數(shù)量級，在一般情況下可以忽略不計。因此，原子磁矩主要來源于原子核外電子的自旋磁矩與軌道磁矩。如果原子中所有起作用的磁矩全部抵消，則原子的固有磁矩為零。但在外磁場作用下仍具有感生磁矩，并產(chǎn)生抗磁性。如果如果原子中所有起作用的磁沒有完全抵消，則原子的固有磁矩不為零，那么原子就具有磁偶極子的性質。原子內(nèi)電子的運動便構成了物質的載磁子。盡管宏觀物質的磁性是多種多樣的，但這些磁性都來源于這種載磁子。這便是物質磁性來源的同一性。(二)物質磁性的普遍性物質磁性的普遍性首先表現(xiàn)在它無處不在：（1）物質的各種形態(tài)，無論是固態(tài)、液態(tài)、氣態(tài)、等離子態(tài)、超高密度態(tài)和反物質態(tài)都會具有磁性；（2

3、）物質的各個層次，無論是原子、原子核、基本粒子和基礎粒子等都會具有磁性。（3）無限廣袤的宇宙，無論是各個天體，還是星際空間都存在著或強或弱的磁場。例如：地球磁場強度約為240A/m，太陽的普遍磁場強度約為80A/m，而中子星的磁場強度高達1013-1014A/m。物質的磁性的普遍性還表現(xiàn)在磁性與物質的其他屬性之間存在著廣泛的聯(lián)系，并構成多種多樣的耦合效應和雙重（多重）效應（例如磁電效應、磁光效應、磁聲效應和磁熱效應等）。這些效應既是了解物質結構和性能關系的重要途徑，又是發(fā)展各種應用技術和功能器件（例如磁光存儲技術、磁記錄技術和霍爾器件等）的基礎。（三）物質磁性的特殊性和多樣性1. 電子交換作用

4、原子磁矩為零的物質具有抗磁性（Diamagnetism）。原子內(nèi)具有未成對的電子使得原子的固有磁矩不為零是物質磁性的必要條件。但是，由于近鄰原子共用電子（交換電子）所引起的靜電作用，及交換作用可以影響物質的磁性。交換作用所產(chǎn)生能量，通常用A表示，稱作交換能，因其以波函數(shù)的積分形式出現(xiàn)，也稱作交換積分。它取決于近鄰原子未填滿的電子殼層相互靠近的程度，并決定了原子磁矩的排列方式和物質的基本磁性。一般地：當A大于零時，交換作用使得相鄰原子磁矩平行排列，產(chǎn)生鐵磁性（Iferromagnetism）。當A小于零時，交換作用使得相鄰原子磁矩反平行排列，產(chǎn)生反鐵磁性（Antiferromagnetism）。

5、當原子間距離足夠大時，A值很小時，交換作用已不足于克服熱運動的干擾，使得原子磁矩隨機取向排列，于是產(chǎn)生順磁性（Paramagnetism）鐵氧體磁性材料具有亞鐵磁性（Ferrimagnetism）, 其中金屬離子 具有幾種不同的亞點陣晶格，因相鄰的亞點陣晶格相距太遠，因此在其格點的金屬離子之間不能直接發(fā)生交換作用，但可以通過位于它們之間的氧原子間接發(fā)生交換作用，或稱超交換作用（Superexchange）。 我們以NiO為例來討論自旋耦合如何產(chǎn)生反鐵磁性，也就是所謂超交換作用（Superedchange）。圖6.5示意這種超交換作用。 Pz軌道dz2軌道Ni2+Ni2+O2- Ni2+離子有8

6、個d電子，在八面體配位環(huán)境中，只有其中2個電子為成單狀態(tài)，它們占據(jù)八面體晶體場中的eg軌道（dz2和dx2-y2）。 這些軌道是平行于晶胞軸取向的，因此指向毗鄰的氧負離子O2-。Ni2+離子的eg軌道上的未成對電子能與O2-離子p電子進行磁耦合，耦合過程發(fā)生電子從Ni2+離子的eg軌道躍遷到O2-離子的p軌道。這樣，每個O2-離子的p軌道上就有2個反平行耦合的電子。所以，NiO晶體中允許直鏈耦合發(fā)生，總結果造成毗鄰的鎳離子和氧離子相間排列，并且是反平行耦合的。圖6.5 超交換作用(a)(b)(d)(c)圖6.1 成單電子自旋取向和材料的磁性a 抗磁性 b 鐵磁性c 反鐵磁性 d 亞鐵磁性 2.

7、 抗磁性拉莫爾進動 在外磁場作用下，原子內(nèi)的電子軌道將繞著場向進動（稱作拉莫爾進動），并因此獲得附加的角速度和微觀環(huán)形電流，同時也得到了附加的磁矩。按照楞次定律：該環(huán)形電流所產(chǎn)生的磁矩與外磁場方向相反，由此而產(chǎn)生的物質磁性稱作抗磁性。它無例外地存在于一切物質中，但只有原子核磁矩為零的物質才可能在宏觀上表現(xiàn)出來，并稱這種物質為抗磁性物質。在另外一些物質中，這種磁性往往被更強的其他磁性所掩蓋。如上所述，在外磁場作用下，原子產(chǎn)生與外磁場方向相反的感生磁矩，原子磁矩疊加的結果使得宏觀物質也產(chǎn)生了與外磁場方向相反的磁矩。如果外磁場強度為H（A/m），宏觀物質單位體積的磁矩叫磁化強度I（A/m），那么，它

8、與外磁場強度H之比叫做磁化率，通常用K表示，即K=I/H ，顯然，由于抗磁性物質的I與H的方向相反，所以K為負值。它的大小及其與溫度的關系因抗磁性物質的類型不同而不同。還可以將K表示為摩爾磁化率， =KM/d 式中 M是物質的分子量，d為物質樣品的密度?？勾判晕镔|的分類根據(jù)抗磁性物質值的大小及其與溫度的關系可將抗磁性物質分為三種類型：1 弱抗磁性 例如惰性氣體、金屬銅、鋅、銀、金、汞等和大量的有機化合物，磁化率極低，約為-10-6，并基本與溫度無關；2 反?？勾判?例如金屬鉍、鎵、碲、石墨以及-銅鋅合金，其磁化率較前者約大10-100倍，Bi的磁化率比較反常，是場強H的周期函數(shù)，并強烈與溫度有

9、關；3 超導體抗磁性 許多金屬在其臨界溫度和臨界磁場以下時呈現(xiàn)超導性，具有超導體完全抗磁性，這相當于其磁化率=-1.3.順磁性原子、分子或離子具有不等于零的磁矩，并在外磁場作用下沿軸向排列時便產(chǎn)生順磁性。順磁性物質的磁化率為正值，數(shù)值亦很小，約為10-3-10-6，所以是一種弱磁性。順磁性也可以分為三類：（1）郎之萬（Langevin）順磁性 包括O2和N2氣體、三價Pt和Pd、稀土元素，許多金屬鹽以及居里溫度以上的鐵磁性和亞鐵磁性物質。這些物質的原子磁矩可自由地進行熱振動，它們的值與溫度有關，并服從居里（Curie）定律：=C/T或者居里-外斯（Curie-Weiss）定律： =C/（T+）

10、式中：C居里常數(shù)（K），T絕對溫度（K）， 外斯常數(shù)，可大于或小于零（K）圖6.3 -1T的關系圖 T(K)斜率C居里（Curie）定律居里-外斯（Curie-Weiss）(2) 泡利（Pauli）順磁性典型代表物為堿金屬，它們的磁化率相對較前一種為低，并且其值幾乎不隨溫度變化。（3）超順磁性在常態(tài)下為鐵磁性的物質，當呈現(xiàn)為極微細的粒子時則表現(xiàn)為超順磁性。此時粒子的自發(fā)極化本身作熱運動，產(chǎn)生郎之萬磁性行為，初始磁化率隨溫度降低而升高。4 強磁性在強磁性物質中，原子間的交換作用使得原子磁矩保持有秩序地排列，即產(chǎn)生所謂自發(fā)磁化。原子磁矩方向排列規(guī)律一致的自發(fā)磁化區(qū)域叫做磁疇。該區(qū)域的磁化強度稱為自

11、發(fā)磁化強度，它也是宏觀物質的極限磁化強度，即飽和磁化強度，通常用符號Ms表示。強磁性物質的磁化率值是很大的正值，并且易于在外磁場作用下達到飽和磁化。強磁性可以分為如下三種類型。（1）鐵磁型（ferromagnetism）鐵磁性物質的原子磁矩的排列為方向一致的整齊排列，隨著溫度的升高，這種排列受熱擾動的影響而愈加紊亂，同時物質的自發(fā)磁化強度也愈來愈小。當溫度上升到某一定值TC(居里溫度)時，自發(fā)磁化消失，物質由鐵磁型轉變?yōu)轫槾判?。大部分強磁性金屬和合金屬于這種磁性。MS0TCTQ型鐵磁性原子磁矩排列方式及其磁化率與溫度的關系（2）亞鐵磁性（Ferrimagnetism）在亞鐵磁性物質中，金屬原子

12、所占據(jù)的點陣格點可分為兩種或兩種以上的亞點陣。同一種亞點陣上的原子磁矩皆互相平行排列，但不同亞點陣間存在著原子磁矩的反平行排列。由于磁矩反平行排列的亞點陣上原子磁矩的數(shù)量和（或）大小各不相同，因而相加的結果仍表現(xiàn)為不等于零的自發(fā)磁化強度MS。某些鐵氧體屬于這一類磁性。由于每種亞點陣的自發(fā)磁化強度隨溫度變化的規(guī)律彼此不同，因而相加后的磁化強度隨溫度的變化曲線可以具有不同于鐵磁性的各種特殊形狀，可以分為P型、R型和N型，也有與鐵磁性相同的Q型。其中N型在T=TCOM時，MS=0，表示反平行排列的亞點陣的磁矩在此溫度下互相抵消， TCOM叫抵消點。TTcR型P型N型TCOM（3）弱鐵磁型（寄生鐵磁性

13、）原子磁矩的排列呈反平行的同等磁矩略有傾斜，在傾斜方向產(chǎn)生微弱的自發(fā)磁化。-Fe2O3和亞鐵氧體R- Fe2O3中可以觀察到這種鐵磁性。磁化強度較鐵磁性和亞鐵磁性弱，故稱為弱鐵磁型。磁矩的排列與正常鐵磁性相似。該類鐵磁性似寄生在反鐵磁性之中，故又稱為寄生鐵磁性。5 反鐵磁性反鐵磁性物質的原子磁矩具有完全相互抵消的有序排列，因而自發(fā)磁化強度為零。但在外磁場作用下仍具有相當于強順磁性物質的磁化率（為10-3-10-6），所以這類磁性為弱磁性。隨著溫度升高，磁矩完全抵消的有序排列受到越來越大的破環(huán)，因而磁化率值 也隨之上升。當溫度上升到Tn(反鐵磁居里溫度或稱為奈耳溫度) 時， 值達到最大；超過Tn

14、,有序排列完全破環(huán)，而成為混亂排列并轉化為順磁性。根據(jù)原子磁矩排列方式的不同，可將反鐵磁性分為以下幾種類型：（1）正常鐵磁性原子磁矩排列為互相平行而大小和數(shù)量相等的兩組。MnO、NiO及FeS等化合物具有這種磁性。(2)螺旋磁性原子磁矩排列：在晶體的一個平面內(nèi)，原子磁矩的排列如鐵磁性那樣方向一致，而在相鄰的另一個平面內(nèi)，原子磁矩較前一個平面內(nèi)的原子磁矩，在平面內(nèi)一致性地旋轉了一定的角度。余此類推，形成螺旋式的旋轉。每個相鄰晶面原子磁矩的旋轉角度為2040度，并通常隨溫度的升高而減小。重稀土金屬Tb、Dy、Ho、Er、Tm等在一定溫度范圍內(nèi)具有這種磁性。（3）自旋密度波原子磁矩密度（自旋密度）本

15、身具有正旋波調制結構。在Cr及其合金中存在這種結構。 表6.1 磁化率與磁行為類型磁性種類 典型的值 隨溫度的變化 隨場強的變化抗磁性 -110-6 無變化 無關順磁性 010-2 減小 無關鐵磁性 10-210-6 減小 無關反鐵磁性 010-2 增加 有關抗磁性物質是那些P1,K、是正值。當物質置于磁場中時，抗磁性物質其中通過的磁力線大于其在真空中的值，對順磁性物質，則剛好相反，稍少于真空中數(shù)目，圖6.2示意此種情況。于是，順磁物質和磁場相吸引。抗磁物質與磁場產(chǎn)生稍微的排斥作用。對于鐵磁物質，可觀察到P1及大的K、值。這樣的材料與磁場強烈吸引；反鐵磁性物質的P=1，K、為正值并且與順磁物質

16、值的大小差不多或稍小一些。磁化率與溫度關系的原因討論 1. 順磁材料的磁化率值對應于材料中存在未成對電子，并且這些電子在磁場中呈現(xiàn)某種排列趨勢的情況。 在鐵磁材料中，由于晶體結構中毗鄰粒子間的協(xié)同相互作用，電子自旋平行排列。大的值表示巨大數(shù)目自旋子的平行排列。一般地，除非磁場極強或所采用溫度極低，對給定的材料來說，并非全部自旋子都是平行排列在反鐵磁材料中，電子自旋是反平行排列的，結果對磁化率有抵消作用。因此，磁化率較低，對應反平行自旋排列的無序相。 2.對所有材料來說，升高溫度都會影響到離子和電子熱能的增加，所以升高溫度自然會增加結構無序的趨勢。對順磁物質，離子和電子的熱能增加可以部分抵消所加

17、磁場的有序化影響。只要磁場一撤開，電子自旋的方向就變?yōu)闊o序。因此，順磁物質的磁化率值隨溫度升高遵從居里或居里-威斯定律，呈減小趨勢。 3.對于鐵磁材料和反鐵磁材料，溫度的影響是在原本完善的有序地或者反平行的自旋排列中引入了無序化。對鐵磁材料，結果造成隨溫度升高而迅速減??；對于反鐵磁材料，這導致反平行有序化的減弱，即增加了“無序”電子自旋的數(shù)目，因而增加了值。(三) 磁矩計算材料的磁性質常常很方便的使用磁矩來表示。這一參數(shù)直接與原子中未成對的電子數(shù)目相聯(lián)系，它與值的關系如下：= 6.1.7式中N是Avogradlo常數(shù)，是Bohr磁子（Magneton），K是Bolzman常數(shù)，將此常數(shù)代入6.

18、1.7式，可導出：=2.83（T）1/2 6.1.8磁化率和磁矩常常使用古埃（Gouy）天平測定，磁強計還可以測定變溫磁化率。KTN322磁矩的計算不成對電子的磁性可以看作由電子自旋和電子軌道運動兩部分構成，其中電子自旋是最重要的部分。電子自旋磁矩s的大小為：s=g 6.1.9式中g是旋磁比（Gyromagnetic ratio）.取值為2.00，s是不同的成單電子自旋量子數(shù)總和，1個電子的s=1/2。磁矩的單位是BM，稱作玻爾磁子，其大小定義為1BM= 6.1.10式中：e 電子電荷，h 普朗克常數(shù)， m 電子質量，c 光速。例如，1個成單電子的磁矩為s= g = 2 =1.73 BM) 1

19、( ssmceh4) 1( ss) 121(21電子軌道圍繞原子核運動產(chǎn)生的軌道磁矩也對總磁矩有貢獻。如果考慮全部軌道磁矩，這時總磁矩為：s+L= 6.1.1式中L是粒子的軌道量子數(shù)。式（6.1.9）、（6.1.11）可以應用于自由原子和離子，但對于固體材料，式（6.1.11）并不成立。這是因為原子或離子周圍的電場限制了電子軌道的運動。因此，在一般情況下，實驗觀察到的磁矩近似等于或者大于僅由電子自旋計算出的磁矩。盡管上述計算方法有其深奧的量子力學來源，但與實驗值之間的符合并不十分好。對鐵磁和反鐵磁材料，有時也使用更簡化的方程：= g s 6.1.12或者干脆將g作為可調參數(shù)以與實驗結果吻合。)

20、 1() 1(4LLss磁疇和磁滯曲線 軟磁記料具有磁疇結構是一切磁性材料的共同特點。在每個磁疇中，所有自旋子的取向排列是一平行的方式，但除非材料是在飽和狀態(tài)下，不同的磁疇具有不同的自旋方向。磁疇的取向與外加磁場強度成正比例關系，但不是線性關系，而是像我們在第5章討論鐵電材料時電滯曲線那樣的關系，稱作磁滯曲線。隨著磁場強度變大，磁疇取向有序度增大，在充分高的磁場下，全部磁疇的自旋方向都是平行的，這時達到飽和磁化狀態(tài)。但當外加磁場強度變?yōu)榱銜r，就是撤去外加磁場，材料并不能達到完全去磁化。要達到完全去磁化，就需要加一個反向磁場，其強度為HC，同樣也可稱作材料的矯正頑場。HC可以作為磁性材料分類的一

21、個參數(shù)。 HCMSHM 圖6.6給出根據(jù)HC對磁性材料的分類。 HC很低的材料稱作軟磁材料，其具有相應的的導磁率；HC高的材料稱作硬磁材料，其具有相應高的殘余磁化率Mr，就是磁場關閉后所剩余的磁化率。硬磁材料不容易去磁，因此可用于永久磁體。圖6.6磁性材料的分類10-11101102103104105106HC(A/m)軟磁材料磁記錄介質磁記憶材料半硬磁材料永磁材料半硬磁材料半硬磁材料6.2代表性磁性材料的結構和性質 6.2.1金屬與合金磁性材料 1. 過渡金屬磁性材料 元素周期表中d區(qū)過渡金屬有5個元素Cr、Mn、Fe、Co、Ni和f區(qū)的大多數(shù)鑭系元素呈現(xiàn)出鐵磁性或者反鐵磁性。Fe、Co、N

22、i是鐵磁體。-Fe是體心立方結構，自旋指向平行于立方晶胞的100方向；金屬鎳是面心立方結構，自旋指向平行于立方體體對角線的111方向；而金屬鈷是六方密堆結構，自旋取向平行于晶體的c軸。圖6.7示意這些情況。由此可見，鐵磁性并不要求特定的晶體結構。鉻和錳在低溫下（TN：95K（Mn）;313K(Cr)）是反鐵磁體。Mn具有復雜的結構，Cr類似于-Fe具有體心立方結構。60 -Fe Tc=1043KNi Tc=631KCo Tc=1404K圖6.7 體心立方-Fe、面心立方Ni和六方密堆Co中的鐵磁性有序 3個鐵磁元素都位于周期系第一過渡系列，電子構型分別為：Fe d6s2 Co d7s2 Ni

23、d8s2 在自由態(tài)，這些原子的4s軌道是填滿電子的。但能帶理論計算表明，在鐵磁態(tài)，4s能帶并不是全滿，而是部分遷入d帶。于是，F(xiàn)e、Co、Ni的未成對電子數(shù)依次為2.2、1.7、0.6。飽和磁化率值與未成對電子成正比例，每個鐵原子的凈磁矩為2.2BM。如此計算的Fe原子的電子構型為d7.4s0.6,未成對電子數(shù)為2.4。當形成合金時，隨著進入d軌道的電子總數(shù)的增多，其未成對電子數(shù)會減少，鐵磁性能就會下降。例如組成為Fe0.8Co0.2的合金具有最大的未成對電子數(shù)為2.4，經(jīng)過Co、Ni，到Ni0.4Cu0.6時，成單電子數(shù)變?yōu)榱?；在合金Fe0.8Co0.2的另一側，經(jīng)過Fe、Mn、Cr，未成對

24、電子數(shù)也在減少。事實上，Mn和Cr在低溫下是反鐵磁性的。 Mn有4種同素異形體存在。- Mn具有體心立方結構，反鐵磁性，每一原子磁矩為1B；-Mn是面心立方結構，也是反鐵磁性，每一原子磁矩為2.4B；-Mn為復雜的立方型結構A12，不具有磁有序現(xiàn)象；-Mn具有更復雜的立方結構A12，具有很高的順磁磁化率，低于100時是反鐵磁性的。 圖6.8展示出-Mn的反鐵磁性結構中磁矩的排列。其中有3類錳原子Mn處在晶胞體心位置，其自旋反平行于4個Mn的自旋；這4個Mn的自旋以一個規(guī)則四面體的形式圍繞Mn自旋；Mn的自旋反平行于畸變四面體頂角上的4個自旋。這個畸變四面體是由1個Mn(距離為28.2nm)和3

25、個Mn(距離為24.9nm)組成的。還有圍繞1個Mn及具有自旋平行的3個Mn(但距離為29.6nm)組成；最后。每一個Mn有2個Mn作近鄰（1個距離為24.9nm，另1個距離為29.6nm）,有6個其它Mn(距離為26.7nm)，其中4個反平行，2個平行。28.2nm29.6nm24.9nm26.7nm28.2nmMnMnMn圖6.8-Mn的反鐵磁性結構中磁矩的排列 鑭系元素由于含有未成對電子而具有磁序結構。 大多數(shù)鑭系元素在低溫下呈反鐵磁性。重鑭系元素在不同溫度下會形成鐵磁性和反鐵磁性結構。和過渡金屬相比，鑭系元素具有許多特異的磁學性質，主要有幾下幾點： （1）鑭系元素有7個4f軌道，可容納

26、未成對的電子數(shù)高達7個。而d區(qū)元素最多能容納5個成單電子。因此，鑭系元素是周期表中順磁磁化率最大的一族元素。 （2）鑭系元素的4f軌道中的電子受其外層5s25p6電子所屏蔽，受外場的影響較小。電子對之間的相互作用也較小，主要通過導電電子的間接交換作用。而d區(qū)過渡金屬的d電子受外場的影響較大，電子對之間的相互作用表現(xiàn)為直接交換作用。 （3）鑭系元素有很高的飽和磁化強度、磁致伸縮系數(shù)、磁光旋轉能力以及磁各向異性等常數(shù)。例如，Dy的飽和磁化強度（3000高斯）是鐵（1720高斯）的1.5倍。 （4）鑭系元素的缺點是居里溫度低，高的才290K，最低的則只有20K，而鐵、鈷、鎳則分別達到1043、140

27、3和631K。 2合金磁性材料 鐵、鈷、鎳合金是一類重要的合金磁性材料。 鐵鎳合金鐵鎳合金 具有高導磁率和低矯頑力，具有一定強度且不易氧化，亦易于加工，被廣泛用于制作磁性元件。低鎳合金和-Fe一樣是體心立方結構。含30100%鎳的合金是工業(yè)上比較重要的合金，它們與鎳一樣是面心立方結構。 鐵鉻合金鐵鉻合金 一種高強度的抗蝕材料，可用作永磁體。合金的磁化強度幾乎與鉻含量成反比，當鉻含量超過80%時，合金則呈無磁狀態(tài)。在此合金體系中，驟冷可以防止相產(chǎn)生，并得到連續(xù)的體心立方固溶體。鐵鈷合金 鐵和鈷兩元素直到含鈷75%為止，可以形成連續(xù)體心立方固溶體。它們主要應用于生產(chǎn)高磁能積永磁體。 鐵鋁合金鐵鋁合

28、金 有序系統(tǒng)全是體心立方結構。在Fe3Al中，Al原子占據(jù)交替的體心位置；而在FeAl中，Al原子占據(jù)全部的的體心位置。Fe在Fe3Al中可占據(jù)2種位置：Fe和Fe都在體心位置，但前者周圍是其他的鐵原子，后者周圍是鋁原子。Al原子有負的磁矩，F(xiàn)e的磁矩為2.1B，F(xiàn)e的磁矩為1.5B。除此以外，F(xiàn)e-Si、Ni-Co、Ni-Cu以及Mn與許多金屬都能形成合金磁性材料。AlFeFe圖6.9 Fe3Al 的晶體結構 稀土族中14個元素大多具有彼此密切的晶體結構，其特性也極相近，能與相當其它金屬形成合金。應當說在它們之間發(fā)現(xiàn)新的磁性合金大有余地。這里值得介紹的所謂第三代永磁材料釹磁鐵。其組成可表示為

29、NdxByFe100-x-y(x=8-30%atom，y=2-28%atom)。此種材料的磁性能相當好，其磁通密度幾乎隨外加磁場強度成線性變換關系。另一重要原因是商業(yè)上的利益性，它實現(xiàn)了磁鐵材料不用高價鈷原料的愿望以及稀土資源中釹較為豐富的狀況。 6.2.2 化合物磁材料 在磁性材料中，鐵氧體是重要的一類。鐵氧體材料是以氧化鐵為主要成分的磁性氧化物。從結構來分類，主要有尖晶石鐵氧體、六方鐵氧體和稀土石榴石鐵氧體。 1尖晶石鐵氧體許多重要的商品鐵氧體材料都具有尖晶石結構。這類鐵氧體的通式可表示為M2+OFe23+O3，其中M2+為二價金屬離子，如Fe2+、Ni2+、Cu2+、Zn2+、Mn2+、

30、Co2+、Mg2+等。在整個尖晶石結構中，有2種位置適合陽離子占據(jù)：氧負離子四面體配位體，每個晶胞中有64個，其中只有8個位置上有陽離子；氧負離子八面體配位體，每個晶胞中有32個，其中僅有16個位置上有陽離子。 最簡單的鐵氧體是赤鐵礦Fe3O4，其凈磁矩等于二價鐵離子的磁矩。磁赤鐵礦Fe3O4也具有尖晶石結構，但是沒有二價離子，由二價離子空出的八面體位置有2/3被三價鐵占據(jù)，其余1/3位置仍空著。其他具有尖晶石結構的簡單鐵氧體還有錳鐵氧體、鈷鐵氧體、鎳鐵氧體、銅鐵氧體、鎂鐵氧體等。當兩種鐵氧體復合時，可以得到優(yōu)異磁性能的復合鐵氧體，它可以看作是一種鐵氧體溶于另一種鐵氧體的固溶體。 yxBa 位

31、16d位圖6.10 反鐵磁性和亞鐵磁性尖晶石的磁結構 這類復合鐵氧體復合鋅鐵氧體M1-x Znx Fe2O4(M為二價離子)，例如鎳鋅鐵氧體Zn1-x Nix F e2O4、 鈷 鋅 鐵 氧 體 Z n1 - x MnxFe2O4、錳鋅鐵氧體Zn1 -xCoxFe2O4。它們一般具有高的導磁率，高的飽和磁化強度以及高的磁致伸縮性質。這些鐵磁體的磁結構示意在圖6.10中，8個四面體位置粒子的磁自旋與16個八面體位置離子的磁自旋反平行。 2六方鐵氧體 六方鐵氧體具有可以和鈷相比的高磁晶各向性，適于作永久磁體。它們具有A2+O6B3+2O化學式。A是二價的Ba、Sr、Pb，B是三價的Al、Ga、Cr

32、、Fe等。最為熟知的是鋇鐵氧體BaFe12O19和氧化鉛鐵淦氧PbO6Fe2O3，晶體結構屬于六方晶體。 3稀土石榴石鐵氧體 石榴石型礦物是一類通式為A3B2X3O12的復雜氧化物，其中許多是重要的鐵磁材料。稀土石榴石的一般組成可以表示為 （3M2O3）c（2Fe2O3）a（3 Fe2O3）d，M為稀土離子，晶體結構是立方形的。每個晶胞中有160個原子，含有8個M3Fe2Fe3O12分子。 圖6.11不含氧離子的石榴石結構單元 圖6.11展示了不含氧離子的石榴石結構單元。a離子排列在體心立方點陣上， c，d離子位于立方體面上。晶胞由8個亞單元組成，每個亞單元有24個c離子，16個a離子和24個

33、d離子。每個a離子周圍有6個氧負離子，形成一個八面體配位；每個c離子周圍有4個氧負離子，形成四面體配位。這些配位多面體中沒有一種是規(guī)則的，氧點陣嚴重畸變。a和d離子的總磁矩是反平行排列的，c離子的磁矩與d離子的磁矩是反平行的。因此，式(3M2O3）c（2Fe2O3）a（3 Fe2O3）d的排列為6Mc4Fea6Fed，凈磁矩（玻爾磁子/單位元）為m=6mc(6md4ma)=6mc10B(假設每個鐵離子為5B的磁矩)。c離子a離子d離子 4其他類型磁材料 第一過渡系列金屬的性質隨原子系數(shù)和d電子數(shù)具有極大的系列變化。前過渡元素的氧化物TiO、VO、CrO是順磁性的。在這些氧化物中，d電子并不定域在每個二價離子，而是非定域于整個結構部分充填的t2g軌道上。這些非定域化電子之間不存在相互作用，因此是抗磁性的，并且是導體；后過渡元素氧化物MnO、FeO、CoO、NiO在高溫下是順磁的，在低溫下呈現(xiàn)有序的磁結構。