理想流體動(dòng)力學(xué)復(fù)習(xí)進(jìn)程

1、理想流體動(dòng)力學(xué)本章重點(diǎn)難點(diǎn)本章重點(diǎn)難點(diǎn)掌握掌握流函數(shù)和勢(shì)函數(shù)流函數(shù)和勢(shì)函數(shù)的定義；的定義；理解理解附面層的概念與分離現(xiàn)象附面層的概念與分離現(xiàn)象；掌握掌握懸浮速度的計(jì)算方法懸浮速度的計(jì)算方法。 第一節(jié)第一節(jié) 無(wú)旋流動(dòng)無(wú)旋流動(dòng)流動(dòng)場(chǎng)中各點(diǎn)旋轉(zhuǎn)角速度等于零的運(yùn)流動(dòng)場(chǎng)中各點(diǎn)旋轉(zhuǎn)角速度等于零的運(yùn)動(dòng)，稱(chēng)為無(wú)旋流動(dòng)。動(dòng)，稱(chēng)為無(wú)旋流動(dòng)。根據(jù)全微分理論，上列三等式是某空間位置函根據(jù)全微分理論，上列三等式是某空間位置函數(shù)數(shù) ( x 、 y 、 z) 存在的必要和充分的條件。存在的必要和充分的條件。又函數(shù)函數(shù) 稱(chēng)為速度勢(shì)函數(shù)。稱(chēng)為速度勢(shì)函數(shù)。存在速度勢(shì)函數(shù)的流動(dòng)，稱(chēng)為有勢(shì)流動(dòng)，簡(jiǎn)稱(chēng)存在速度勢(shì)函數(shù)的流動(dòng)，稱(chēng)為有勢(shì)流動(dòng)

2、，簡(jiǎn)稱(chēng)勢(shì)流。勢(shì)流。無(wú)旋流動(dòng)無(wú)旋流動(dòng)必然是必然是有勢(shì)流動(dòng)有勢(shì)流動(dòng)。第二節(jié)第二節(jié) 平面無(wú)旋流動(dòng)平面無(wú)旋流動(dòng)在平面流動(dòng)中，不可壓縮流動(dòng)的連續(xù)性方程在平面流動(dòng)中，不可壓縮流動(dòng)的連續(xù)性方程為：為：0yuxuyx)(yxuyxu是是 uydx+uxdy 成為某一函數(shù)成為某一函數(shù)（x，y，t）全）全微分的充分必要條件。微分的充分必要條件。dyudxudxy)(dyydxxd函數(shù)函數(shù) 稱(chēng)為流函數(shù)。稱(chēng)為流函數(shù)。一切不可壓縮流體一切不可壓縮流體的平面流動(dòng)，無(wú)論是的平面流動(dòng)，無(wú)論是有旋流動(dòng)有旋流動(dòng)或是或是無(wú)旋流動(dòng)無(wú)旋流動(dòng)都存在流函數(shù)，但是，都存在流函數(shù)，但是，只有只有無(wú)旋流動(dòng)才存在勢(shì)函數(shù)無(wú)旋流動(dòng)才存在勢(shì)函數(shù)。所以對(duì)

3、于平面流動(dòng)問(wèn)題，流函數(shù)具有更所以對(duì)于平面流動(dòng)問(wèn)題，流函數(shù)具有更普遍的性質(zhì)，它是研究平面流動(dòng)的一個(gè)重要普遍的性質(zhì)，它是研究平面流動(dòng)的一個(gè)重要工具。工具。yuxxuyxyuyxuyx,平面勢(shì)流的流函數(shù)和勢(shì)函數(shù)互為共軛調(diào)和函數(shù)。所以，平面勢(shì)流的流函數(shù)和勢(shì)函數(shù)互為共軛調(diào)和函數(shù)。所以，若已知其中一個(gè)函數(shù)，即能求出另一個(gè)函數(shù)。而且可若已知其中一個(gè)函數(shù)，即能求出另一個(gè)函數(shù)。而且可引入復(fù)變函數(shù)作為未知函數(shù)，利用復(fù)變函數(shù)求解析函引入復(fù)變函數(shù)作為未知函數(shù)，利用復(fù)變函數(shù)求解析函數(shù)的方法求解。數(shù)的方法求解。一個(gè)流動(dòng)存在勢(shì)函數(shù)的條件僅僅是一個(gè)流動(dòng)存在勢(shì)函數(shù)的條件僅僅是無(wú)旋無(wú)旋，只要無(wú)旋，那么，不管是可壓縮流體還是不可只

4、要無(wú)旋，那么，不管是可壓縮流體還是不可壓縮流體，也不管是恒定流還是非恒定流，三壓縮流體，也不管是恒定流還是非恒定流，三元流還是二元流，都存在勢(shì)函數(shù)。元流還是二元流，都存在勢(shì)函數(shù)。對(duì)于不可壓對(duì)于不可壓縮流體無(wú)旋流動(dòng)，勢(shì)函數(shù)滿足拉普拉斯方程?？s流體無(wú)旋流動(dòng)，勢(shì)函數(shù)滿足拉普拉斯方程。勢(shì)函數(shù)和流函數(shù)小結(jié)勢(shì)函數(shù)和流函數(shù)小結(jié)流函數(shù)存在的條件則是流函數(shù)存在的條件則是不可壓縮流體，以不可壓縮流體，以及流動(dòng)是平面問(wèn)題及流動(dòng)是平面問(wèn)題，與流動(dòng)是否無(wú)旋，是否恒，與流動(dòng)是否無(wú)旋，是否恒定和是否具有粘性無(wú)關(guān)。當(dāng)流動(dòng)又是無(wú)旋時(shí)，定和是否具有粘性無(wú)關(guān)。當(dāng)流動(dòng)又是無(wú)旋時(shí)，則流函數(shù)也滿足拉普拉斯方程。則流函數(shù)也滿足拉普拉斯方程

5、。1. 勢(shì)函數(shù)滿足拉氏方程勢(shì)函數(shù)滿足拉氏方程 的條件是的條件是A、平面有勢(shì)流動(dòng)；、平面有勢(shì)流動(dòng)； B、不可壓縮流體的有勢(shì)流動(dòng)；、不可壓縮流體的有勢(shì)流動(dòng)；C、不可壓縮流體的平面有勢(shì)流動(dòng)；、不可壓縮流體的平面有勢(shì)流動(dòng)；D、不可壓縮流體的平面拉氏。、不可壓縮流體的平面拉氏。022. 流函數(shù)滿足拉氏方程流函數(shù)滿足拉氏方程 的條件是（）的條件是（） A、平面不可壓縮流體的流動(dòng)；、平面不可壓縮流體的流動(dòng)； B、平面有勢(shì)流動(dòng)；、平面有勢(shì)流動(dòng)； C、不可壓縮流體的有勢(shì)流動(dòng)；、不可壓縮流體的有勢(shì)流動(dòng)； D、不可壓縮流體的平面有勢(shì)流動(dòng)。、不可壓縮流體的平面有勢(shì)流動(dòng)。 02第三節(jié)第三節(jié) 幾種簡(jiǎn)單的平面無(wú)旋流動(dòng)幾種簡(jiǎn)

6、單的平面無(wú)旋流動(dòng)一、均勻直線流動(dòng)uyxux0 xyuycxudxudyudxudyxcyudyudyudxudxy二、源流和匯流二、源流和匯流rQur2rQln22Q三、環(huán)流三、環(huán)流第四節(jié)第四節(jié) 勢(shì)流疊加勢(shì)流疊加21xxxuuxxxu2121yyyuuyyyu212121均勻直線流中的源流均勻直線流中的源流第六節(jié)第六節(jié) 繞流運(yùn)動(dòng)與附面層基本概念繞流運(yùn)動(dòng)與附面層基本概念流體作用在流體作用在物體上的力物體上的力垂直于來(lái)流方垂直于來(lái)流方向的升力向的升力平行于來(lái)流方平行于來(lái)流方向的阻力向的阻力摩擦阻力摩擦阻力形狀阻力形狀阻力附面層附面層附面層附面層的分離的分離一、附面層的形成及其性質(zhì)一、附面層的形成及

7、其性質(zhì)邊界層的概念邊界層的概念 邊界層（邊界層（boundary layer）：）： 亦稱(chēng)附面層，雷諾數(shù)很亦稱(chēng)附面層，雷諾數(shù)很大時(shí)，粘性小的流體大時(shí)，粘性小的流體（如空氣或水）沿固體（如空氣或水）沿固體壁面流動(dòng)（或固體在流壁面流動(dòng)（或固體在流體中運(yùn)動(dòng)）時(shí)壁面附近體中運(yùn)動(dòng)）時(shí)壁面附近受粘性影響顯著的薄流受粘性影響顯著的薄流層，如圖所示。層，如圖所示。 邊界層理論邊界層理論 (1) 緊貼壁面緊貼壁面非常薄非常薄的一層，該薄層內(nèi)的一層，該薄層內(nèi)速度梯度很大速度梯度很大，這一薄，這一薄層稱(chēng)為層稱(chēng)為邊界層邊界層。層內(nèi)流體粘性作用極為重要，不可忽略。層內(nèi)流體粘性作用極為重要，不可忽略。普朗特邊界層理論的主

8、要內(nèi)容：普朗特邊界層理論的主要內(nèi)容： (2) 邊界層以外的流動(dòng)區(qū)域，稱(chēng)為邊界層以外的流動(dòng)區(qū)域，稱(chēng)為主體區(qū)或外流區(qū)主體區(qū)或外流區(qū)。該區(qū)域內(nèi)。該區(qū)域內(nèi)流體速度變化很小，故這一區(qū)域的流體流動(dòng)可近似看成是理想流體速度變化很小，故這一區(qū)域的流體流動(dòng)可近似看成是理想流體流動(dòng)。流體流動(dòng)。 邊界層內(nèi)流動(dòng)必須計(jì)入流體的粘性影響可利用動(dòng)量方程邊界層內(nèi)流動(dòng)必須計(jì)入流體的粘性影響可利用動(dòng)量方程求得近似解（求得近似解（N-S方程簡(jiǎn)化得到的相對(duì)容易求解的普朗特方程簡(jiǎn)化得到的相對(duì)容易求解的普朗特邊界層方程）。邊界層方程）。 邊界層外流動(dòng)視為理想流體流動(dòng)，可進(jìn)一步處理成理想邊界層外流動(dòng)視為理想流體流動(dòng)，可進(jìn)一步處理成理想無(wú)旋

9、的有勢(shì)流動(dòng)。無(wú)旋的有勢(shì)流動(dòng)。 根據(jù)邊界層的概念，可將流場(chǎng)的求解可分為兩根據(jù)邊界層的概念，可將流場(chǎng)的求解可分為兩個(gè)區(qū)進(jìn)行：個(gè)區(qū)進(jìn)行： 邊界層厚度邊界層厚度（boundary layer thickness）：自固體邊界表面）：自固體邊界表面沿其外法線到縱向流速沿其外法線到縱向流速u(mài)x達(dá)到主流速達(dá)到主流速u(mài)0的的99%處，這段距離處，這段距離稱(chēng)為邊界層厚度。邊界層的厚度順流增大，即稱(chēng)為邊界層厚度。邊界層的厚度順流增大，即是是x的函數(shù)。的函數(shù)。 邊界層的厚度邊界層的厚度 邊界層的內(nèi)邊界邊界層的內(nèi)邊界邊界層的外邊界是人為劃定的粘性作用主要影響區(qū)的界線，而邊界層的外邊界是人為劃定的粘性作用主要影響區(qū)的界

10、線，而不是流線。不是流線。0u099. 0uu 邊界層的外邊界邊界層的外邊界邊界中的水流同樣存在兩種流態(tài)：層流和湍流。邊界中的水流同樣存在兩種流態(tài)：層流和湍流。 湍流邊界層又可沿邊界層橫向分為粘性底層和湍流層。湍流邊界層又可沿邊界層橫向分為粘性底層和湍流層。二、管流附面層二、管流附面層 邊界層 umax u xE 充分發(fā)展的流動(dòng) (a)層流 u 邊界層 xE 充分發(fā)展的流動(dòng) (b)湍流 圓管內(nèi)邊界層的發(fā)展 進(jìn)口段長(zhǎng)度進(jìn)口段長(zhǎng)度層流 xE/d=0.028Re； 湍流 xE/d=50 這里，雷諾數(shù) Re=ud/ 對(duì)于圓管，有：對(duì)于圓管，有：入口段的液體運(yùn)動(dòng)不入口段的液體運(yùn)動(dòng)不同于正常的層流或紊同于

11、正常的層流或紊流，因此進(jìn)行管路阻流，因此進(jìn)行管路阻力實(shí)驗(yàn)時(shí)，需避開(kāi)入力實(shí)驗(yàn)時(shí)，需避開(kāi)入口段長(zhǎng)度。口段長(zhǎng)度。轉(zhuǎn)捩點(diǎn)轉(zhuǎn)捩點(diǎn)：在：在x=xk處邊界層由層流轉(zhuǎn)變?yōu)槲闪鞯奶庍吔鐚佑蓪恿鬓D(zhuǎn)變?yōu)槲闪鞯倪^(guò)渡點(diǎn)。過(guò)渡點(diǎn)。 臨界雷諾數(shù)：臨界雷諾數(shù)： 轉(zhuǎn)捩點(diǎn)、臨界雷諾數(shù)轉(zhuǎn)捩點(diǎn)、臨界雷諾數(shù)與管內(nèi)流動(dòng)類(lèi)似，平板繞流邊界層內(nèi)的流動(dòng)型與管內(nèi)流動(dòng)類(lèi)似，平板繞流邊界層內(nèi)的流動(dòng)型態(tài)也可以用無(wú)量綱準(zhǔn)數(shù)（稱(chēng)為態(tài)也可以用無(wú)量綱準(zhǔn)數(shù)（稱(chēng)為當(dāng)?shù)乩字Z數(shù)）來(lái)判定。當(dāng)?shù)乩字Z數(shù)）來(lái)判定。/Re0kxkxu510)0 . 55 . 3(臨界雷諾數(shù)并非常量，而是與來(lái)流的擾動(dòng)程度有關(guān)，臨界雷諾數(shù)并非常量，而是與來(lái)流的擾動(dòng)程度有關(guān)，如果來(lái)流受到擾動(dòng)，脈動(dòng)

12、強(qiáng)，流態(tài)的改變?cè)谳^低的如果來(lái)流受到擾動(dòng)，脈動(dòng)強(qiáng)，流態(tài)的改變?cè)谳^低的雷諾數(shù)就會(huì)發(fā)生雷諾數(shù)就會(huì)發(fā)生。 第十節(jié)第十節(jié) 曲面附面層的分離現(xiàn)象曲面附面層的分離現(xiàn)象與卡門(mén)渦街與卡門(mén)渦街當(dāng)物體繞彎曲表面流動(dòng)時(shí)，邊界層內(nèi)會(huì)伴隨產(chǎn)生壓差，當(dāng)物體繞彎曲表面流動(dòng)時(shí)，邊界層內(nèi)會(huì)伴隨產(chǎn)生壓差，邊界層因此可能會(huì)從某一位置開(kāi)始脫離物體表面，在物面附近邊界層因此可能會(huì)從某一位置開(kāi)始脫離物體表面，在物面附近出現(xiàn)回流現(xiàn)象，這種現(xiàn)象稱(chēng)為出現(xiàn)回流現(xiàn)象，這種現(xiàn)象稱(chēng)為邊界層分離現(xiàn)象邊界層分離現(xiàn)象或或脫體現(xiàn)象脫體現(xiàn)象。下。下圖為圓柱后部發(fā)生的流動(dòng)分離形成一對(duì)渦旋，稱(chēng)為貓眼。圖為圓柱后部發(fā)生的流動(dòng)分離形成一對(duì)渦旋，稱(chēng)為貓眼。邊界層分離的必要

13、條件是：逆壓、流體具有粘性邊界層分離的必要條件是：逆壓、流體具有粘性這兩個(gè)因素缺一不可。這兩個(gè)因素缺一不可。 以左圖機(jī)翼繞流為例。以左圖機(jī)翼繞流為例。點(diǎn)是駐點(diǎn)，點(diǎn)處機(jī)翼最厚。點(diǎn)是駐點(diǎn)，點(diǎn)處機(jī)翼最厚。從到從到C是是順壓區(qū)順壓區(qū)，壓力逐漸降低，壓力能轉(zhuǎn)化為動(dòng)能，對(duì)，壓力逐漸降低，壓力能轉(zhuǎn)化為動(dòng)能，對(duì)邊界層流動(dòng)有增速作用，從而減少了邊界層厚度的增長(zhǎng)率。邊界層流動(dòng)有增速作用，從而減少了邊界層厚度的增長(zhǎng)率。C點(diǎn)以后的點(diǎn)以后的逆壓區(qū)逆壓區(qū)，壓力升高，動(dòng)能轉(zhuǎn)化為壓力能，壓差作，壓力升高，動(dòng)能轉(zhuǎn)化為壓力能，壓差作用力將對(duì)邊界層流動(dòng)有減速作用，從而增加了邊界層厚度的用力將對(duì)邊界層流動(dòng)有減速作用，從而增加了邊界層

14、厚度的增長(zhǎng)率。增長(zhǎng)率。 y y y A S D E壓力逐漸減小壓力逐漸增大分離點(diǎn) S 邊界層分離邊界層分離分離點(diǎn)：通常把物面上開(kāi)始出現(xiàn)流動(dòng)方向改變的點(diǎn)（即壁面分離點(diǎn)：通常把物面上開(kāi)始出現(xiàn)流動(dòng)方向改變的點(diǎn)（即壁面上速度梯度為零的點(diǎn)）稱(chēng)為上速度梯度為零的點(diǎn)）稱(chēng)為分離點(diǎn)分離點(diǎn)或脫體點(diǎn)。點(diǎn)以后的漩渦或脫體點(diǎn)。點(diǎn)以后的漩渦區(qū)又稱(chēng)為區(qū)又稱(chēng)為分離區(qū)分離區(qū)。分離區(qū)分離區(qū)將嚴(yán)重將嚴(yán)重影響外流區(qū)的影響外流區(qū)的邊界，這時(shí)已邊界，這時(shí)已不能認(rèn)為粘性不能認(rèn)為粘性起作用的區(qū)域起作用的區(qū)域只是限制在固只是限制在固體物面附近的體物面附近的一層很薄的流一層很薄的流體中，體中，邊界層邊界層理論不再適用理論不再適用。順壓力梯度和零

15、壓力梯度的條件下，不可能順壓力梯度和零壓力梯度的條件下，不可能出現(xiàn)邊界層分離，邊界層分離只可能在逆壓出現(xiàn)邊界層分離，邊界層分離只可能在逆壓力梯度的條件下發(fā)生。力梯度的條件下發(fā)生。0)(0yyu0)(0yyu0)(0yyu0)(00yyu附面層的分離只能發(fā)生在斷面逐漸擴(kuò)大而壓強(qiáng)增加的區(qū)段內(nèi)，附面層的分離只能發(fā)生在斷面逐漸擴(kuò)大而壓強(qiáng)增加的區(qū)段內(nèi)，即即增壓減速區(qū)增壓減速區(qū)；附面層分離小結(jié)附面層分離小結(jié)附面層的分離點(diǎn)位置與物體形狀有關(guān)，故稱(chēng)由此而產(chǎn)生的阻力附面層的分離點(diǎn)位置與物體形狀有關(guān)，故稱(chēng)由此而產(chǎn)生的阻力為為形狀阻力形狀阻力。愈是流線型的物體，分離點(diǎn)愈靠后，因此，飛機(jī)、。愈是流線型的物體，分離點(diǎn)愈

16、靠后，因此，飛機(jī)、汽車(chē)等的外形盡量做成流線型，就是為了推后分離點(diǎn)，縮小渦汽車(chē)等的外形盡量做成流線型，就是為了推后分離點(diǎn)，縮小渦旋區(qū)，從而達(dá)到減小形狀阻力的目的。旋區(qū)，從而達(dá)到減小形狀阻力的目的。卡門(mén)渦街卡門(mén)渦街 1911年，匈牙利科學(xué)家卡門(mén)在德國(guó)專(zhuān)門(mén)研究了這種圓柱背后年，匈牙利科學(xué)家卡門(mén)在德國(guó)專(zhuān)門(mén)研究了這種圓柱背后旋渦的運(yùn)動(dòng)規(guī)律。實(shí)驗(yàn)研究表明，當(dāng)時(shí)黏性流體繞過(guò)圓柱體，發(fā)旋渦的運(yùn)動(dòng)規(guī)律。實(shí)驗(yàn)研究表明，當(dāng)時(shí)黏性流體繞過(guò)圓柱體，發(fā)生邊界層分離，在圓柱體后面產(chǎn)生一對(duì)不穩(wěn)定的旋轉(zhuǎn)方向相反的生邊界層分離，在圓柱體后面產(chǎn)生一對(duì)不穩(wěn)定的旋轉(zhuǎn)方向相反的對(duì)稱(chēng)旋渦，超過(guò)對(duì)稱(chēng)旋渦，超過(guò)40后，對(duì)稱(chēng)旋渦不斷增長(zhǎng)，至后，

17、對(duì)稱(chēng)旋渦不斷增長(zhǎng)，至90時(shí)，這對(duì)不穩(wěn)定時(shí)，這對(duì)不穩(wěn)定的對(duì)稱(chēng)旋渦，最后形成幾乎穩(wěn)定的非對(duì)稱(chēng)性的、多少有些規(guī)則的、的對(duì)稱(chēng)旋渦，最后形成幾乎穩(wěn)定的非對(duì)稱(chēng)性的、多少有些規(guī)則的、旋轉(zhuǎn)方向相反、上下交替脫落的旋渦，這種旋渦具有一定的脫落旋轉(zhuǎn)方向相反、上下交替脫落的旋渦，這種旋渦具有一定的脫落頻率，稱(chēng)為卡門(mén)渦街，如圖所示。頻率，稱(chēng)為卡門(mén)渦街，如圖所示。 卡門(mén)渦街形成示意圖卡門(mén)渦街形成示意圖 塔科瑪橋的風(fēng)毀事故，是一定流速的流體流經(jīng)邊墻時(shí)，產(chǎn)生塔科瑪橋的風(fēng)毀事故，是一定流速的流體流經(jīng)邊墻時(shí)，產(chǎn)生了卡門(mén)渦街；卡門(mén)渦街后渦的交替發(fā)放，會(huì)在物了卡門(mén)渦街；卡門(mén)渦街后渦的交替發(fā)放，會(huì)在物 體上產(chǎn)生垂體上產(chǎn)生垂直于流動(dòng)方

18、向的交變側(cè)向力，迫使橋梁產(chǎn)生振動(dòng)，當(dāng)發(fā)放頻直于流動(dòng)方向的交變側(cè)向力，迫使橋梁產(chǎn)生振動(dòng)，當(dāng)發(fā)放頻率與橋梁結(jié)構(gòu)的固有頻率相耦合時(shí)，就會(huì)發(fā)生共振，造成破率與橋梁結(jié)構(gòu)的固有頻率相耦合時(shí)，就會(huì)發(fā)生共振，造成破壞。壞。塔科瑪橋的風(fēng)毀塔科瑪橋的風(fēng)毀 圓柱體的卡門(mén)渦街的脫落頻率圓柱體的卡門(mén)渦街的脫落頻率f與流體流動(dòng)的速度與流體流動(dòng)的速度u0和圓柱體直和圓柱體直徑徑 d有關(guān)，由泰勒有關(guān)，由泰勒(FTaylor)和瑞利和瑞利(LRayleigh)提出下列經(jīng)驗(yàn)公式提出下列經(jīng)驗(yàn)公式 （8-10-1） 式（式（8-10-11）適用于）適用于 范圍內(nèi)的流動(dòng)，式中無(wú)范圍內(nèi)的流動(dòng)，式中無(wú)量綱數(shù)量綱數(shù) fd/V 稱(chēng)為斯特勞哈稱(chēng)

19、為斯特勞哈(V. Strouhal)數(shù)數(shù)Sr ，即，即 根據(jù)羅斯柯（根據(jù)羅斯柯（A.Roshko）1954年的實(shí)驗(yàn)結(jié)果，當(dāng)年的實(shí)驗(yàn)結(jié)果，當(dāng)Re大于大于1000時(shí)，時(shí)，斯特勞哈數(shù)斯特勞哈數(shù) Sr近似地等于常數(shù)，即近似地等于常數(shù)，即Sr =0.21。 Re719119800.duf5102Re2500ufdSr 根據(jù)卡門(mén)渦街的上述性質(zhì)，可以制成卡門(mén)渦街流量計(jì)，根據(jù)卡門(mén)渦街的上述性質(zhì)，可以制成卡門(mén)渦街流量計(jì)，即在管道內(nèi)從與流體流動(dòng)相垂直的方向插入一根圓柱體驗(yàn)測(cè)即在管道內(nèi)從與流體流動(dòng)相垂直的方向插入一根圓柱體驗(yàn)測(cè)桿。管內(nèi)流體流經(jīng)圓柱體驗(yàn)測(cè)桿時(shí)，在驗(yàn)測(cè)桿下游產(chǎn)生卡門(mén)桿。管內(nèi)流體流經(jīng)圓柱體驗(yàn)測(cè)桿時(shí)，在驗(yàn)測(cè)桿下游產(chǎn)生卡門(mén)渦街，測(cè)得了旋渦的脫落頻率，便可由上式求得管內(nèi)流體的渦街，測(cè)得了旋渦的脫落頻率，便可由上式求得管內(nèi)流體的流速，進(jìn)而確定管內(nèi)流體的流量。測(cè)定卡門(mén)渦街脫落頻率的流速，進(jìn)而確定管內(nèi)流體的流量。測(cè)定卡門(mén)渦街脫落頻率的方法有熱敏電阻絲法、超音波束法等等。方法有熱敏電阻絲法、超音波束法等等。 第十一節(jié)第十一節(jié) 繞流阻力和升力繞流阻