【北京理工大學(xué)】大學(xué)物理1上知識點總結(jié)吐血推薦

1、質(zhì)點運動學(xué)知識點:. 參考系為了確定物體的位置而選作參考的物體稱為參考系。要作定量描述，還應(yīng)在參考系上建立坐標(biāo)系。位置矢量與運動方程位置矢量(位矢)：是從坐標(biāo)原點引向質(zhì)點所在的有向線段，用矢量 r表示。位矢用于確定 質(zhì)點在空間的位置。位矢與時間 t 的函數(shù)關(guān)系r r(t) x(t)? y(t)? z(t)?稱為運動方程。 位移矢量：是質(zhì)點在時間 t內(nèi)的位置改變，即位移r = r (t t) r (t)軌道方程：質(zhì)點運動軌跡的曲線方程。速度與加速度平均速度定義為單位時間內(nèi)的位移，即:d r速度，是質(zhì)點位矢對時間的變化率:v = dt s平均速率定義為單位時間內(nèi)的路程：V = tdtdv dtds

2、速率，是質(zhì)點路程對時間的變化率：-=加速度，是質(zhì)點速度對時間的變化率：a =法向加速度與切向加速度加速度 adv dt2v法向加速度an = 不，方向沿半徑指向曲率中心（圓心），反映速度方向的變化。切向加速度a t 二dv dt,方向沿軌道切線，反映速度大小的變化。在圓周運動中，角量定義如下:角速度ddt角加速度一：=d_ dt2dv=Rco , at = = RP dt相對運動對于兩個相互作平動的參考系，有rpk - rpk + rkk, , vpk = v pK + vkk*，a pk = a pK + akk*重點：.掌握位置矢量、位移、速度、加速度、角速度、角加速度等描述質(zhì)點運動和運動

3、變化的 物理量，明確它們的相對性、瞬時性和矢量性。.確切理解法向加速度和切向加速度的物理意義；掌握圓周運動的角量和線量的關(guān)系，并 能靈活運用計算問題。.理解伽利略坐標(biāo)、速度變換，能分析與平動有關(guān)的相對運動問題。難點：.法向和切向加速度.相對運動問題三、功和能知識點：1.功的定義質(zhì)點在力F的作用下有微小的位移 dr （或?qū)憺閐s）,則力作的功定義為力和位移的標(biāo)積即dA = F dr = F dr cos 二-Fdscosu TOC o 1-5 h z 對質(zhì)點在力作用下的有限運動，力作的功為 b -A = a F dr在直角坐標(biāo)系中，此功可寫為bbbA = FxdxFydyFzdz HYPERLI

4、NK l bookmark51 o Current Document aaa應(yīng)當(dāng)注意：功的計算不僅與參考系的選擇有關(guān)，一般還與物體的運動路徑有關(guān)。只有保守力 TOC o 1-5 h z (重力、彈性力、萬有引力)的功才只與始末位置有關(guān)，而與路徑形狀無關(guān)。.動能定理質(zhì)點動能定理：合外力對質(zhì)點作的功等于質(zhì)點動能的增量。212 HYPERLINK l bookmark55 o Current Document A = -mv -mv0 22質(zhì)點系動能定理：系統(tǒng)外力的功與內(nèi)力的功之和等于系統(tǒng)總動能的增量。%卜。= Ek -Eko應(yīng)當(dāng)注意，動能定理中的功只能在慣性系中計算。.勢能重力勢能：Ep=mgh+

5、c,零勢面的選擇視方便而定。彈性勢能： 12Ed = kX規(guī)定彈簧無形變時的勢P 2能為零，它總?cè)≌?。萬有引力勢能：c由零勢點的選擇而定。Mmc , r.功能原理：A外 A非保內(nèi)=(Ek Ep) -(Eko Epo)即：外力的功與非保守內(nèi)力的功之和等于系統(tǒng)機械能的增量。.機械能守恒定律外力的功與非保守內(nèi)力的功之和等于零時，系統(tǒng)的機械能保持不變。即當(dāng)與卜+ A非保內(nèi)=0時，Ek + Ep =常量重點：.熟練掌握功的定義及變力作功的計算方法。.理解保守力作功的特點及勢能的概念，會計算重力勢能、彈性勢能和萬有引力勢能。.掌握動能定理及功能原理，并能用它們分析、解決質(zhì)點在平面內(nèi)運動時的力學(xué)問題。.掌

6、握機械能守恒的條件及運用守恒定律分析、求解綜和問題的思想和方法。難點:.計算變力的功。.理解一對內(nèi)力的功。.機械能守恒的條件及運用守恒定律分析、求解綜和問題的思想和方法。動晝角動晝守恒知識點：1.動量定理合外力的沖量等于質(zhì)點（或質(zhì)點系）動量的增量。其數(shù)學(xué)表達式為對質(zhì)點t2t1F dtP2Pi對質(zhì)點系在直角坐標(biāo)系中有tiFdlt 二FT P,1.動量守恒定律t 2t Fxdtt112t Fydt1t 2Fzdtt1Px2py2Pz2一 Px1一 py1一 Pz1當(dāng)一個質(zhì)點系所受合外力為零時，這一質(zhì)點系的總動量矢量就保持不變。即=0時，P =2 mvi =常矢量在直角坐標(biāo)當(dāng)zFx=0時,FyZiz

7、iLmiVixmvymiViz系中的分量式為常量=常量1.角動量定理質(zhì)點的角動量：對某一固定點有r mv角動量定理：質(zhì)點所受的合外力矩等于它的角動量對時間的變化率dLdt,I M T 卜 Fi I.角動量守恒定律若對某一固定點而言，質(zhì)點受的合外力矩為零，則質(zhì)點的角動量保持不變。即當(dāng)Z M = 0時，L = Lo =常矢量重占八、掌握動量定理。學(xué)會計算變力的沖量，并能靈活應(yīng)用該定理分析、解決質(zhì)點在平面內(nèi)運動時的力學(xué)問題。掌握動量守恒定律。掌握系統(tǒng)動量守恒的條件以及運用該定律分析問題的思想和方法，能分析系統(tǒng)在平面內(nèi)運動的力學(xué)問題。掌握質(zhì)點的角動量的物理意義，能用角動量定理計算問題。掌握角動量守恒定

8、律的條件以及運用該定律求解問題的基本方法。難點：計算變力的沖量。用動量定理系統(tǒng)動量守恒分析、解決質(zhì)點在平面內(nèi)運動時的力學(xué)問題。正確運用角動量定理及角動量守恒定律求解問題。四剛體力學(xué)基礎(chǔ)知識點:.描述剛體定軸轉(zhuǎn)動的物理量及運動學(xué)公式12口 一 ？ 0 . , 0t . 一 ：, t2= 0? 2二（。）2,剛體定軸轉(zhuǎn)動定律:1)、剛體定軸轉(zhuǎn)動的角加速度與它管的合外力鴛正比，與剛體的轉(zhuǎn)動慣量成反比M = I).角量與線量的關(guān)系：s = r v = r ,a = r ,an = r.剛體的轉(zhuǎn)動慣量：2I = I1Amir （離散質(zhì)點）2I = fr dm （連續(xù)分布質(zhì)點）平行軸定理I u I ml2

9、c.剛體頂軸轉(zhuǎn)動的功和能：1）力矩的功：W= MdH TOC o 1-5 h z 122）轉(zhuǎn)動動能：Ek =-J 23）剛體定軸轉(zhuǎn)動的動能定理：81212W = . MdF = J 2 J 1?22剛體的機械能守恒定律：若只有保守力做功時，則:EP +Ek =恒量5.定軸轉(zhuǎn)動剛體的角動量定理 HYPERLINK l bookmark99 o Current Document 定軸轉(zhuǎn)動剛體的角動量L = It2Mdt = J2 2 一 J1Tt1dL d I剛體角動重7E理M =dt dt1）角動量守恒定律剛體所受的外力對某二定軸的合外力矩為零時，則剛體對此軸的總角動量保持不變。即當(dāng) M外=0時

10、， I J =常M2）定軸轉(zhuǎn)動剛體的機械能守恒只有保守力的力矩作功時，剛體的轉(zhuǎn)動動能與轉(zhuǎn)動勢能之和為常量。112+mgh =常量式中hc是剛體的質(zhì)心到零勢面的距離。6定軸轉(zhuǎn)動的動力學(xué)問題解題基本步驟首先分析各物體所受力和力矩情況，然后根據(jù)已知條件和所求物理量判斷應(yīng)選用的規(guī) 律，最后列方程求解.求剛體轉(zhuǎn)動某瞬間的角加速度，一般應(yīng)用轉(zhuǎn)動定律求解。如質(zhì)點和剛體組成的系 統(tǒng)，對質(zhì)點列牛頓運動方程，對剛體列轉(zhuǎn)動定律方程，再列角量和線量的關(guān)聯(lián)方程，聯(lián) 立求解.剛體與質(zhì)點的碰撞、打擊問題，在有心力場作用下繞力心轉(zhuǎn)動的質(zhì)點問題，考慮 用角動量守恒定律.在剛體所受的合外力矩不等于零時，比如木桿擺動，受重力矩作用

11、，一般應(yīng)用剛 體的轉(zhuǎn)動動能定理或機械能守恒定律求解。另外：實際問題中常常有多個復(fù)雜過程，要分成幾個階段進行分析，分別列出方程，進 行求解.質(zhì)點運動與剛體定釉轉(zhuǎn)動描述的對照質(zhì)點的平動剛體的定軸轉(zhuǎn)動速度-d F v =d t角速度 ;ded t加速度- d v a -d t角加速度-d a =dt力F力矩M質(zhì)量m轉(zhuǎn)動慣量J=r2dma*P = m v角動最L= jJ質(zhì)點運動規(guī)律萬剛體定軸轉(zhuǎn)動的規(guī)律對照質(zhì)點的平一運動定律 F = ma剛體的定軸轉(zhuǎn)轉(zhuǎn)動定律動員定理tFdt = mv - mv0t0動員守恒定律 一f f = q mv =叵量角動員守恒定霞M = Q J%=恒量角動員定理t -M dt

12、= L - L0t 0W = 力的功b -F dr a0力矩的功 W=一 Md-0動能 Ek=mv2/2轉(zhuǎn)動動能 Ek=J 2/2動能定理動能定理1212W mv mv。221 W= J2212-2J 0重力勢能 Ep = mgh重力勢能 Ep二mghC機械能守恒只有保守力作功時Ek + Ep =恒量機械能守恒只有保守力作功時Ek+Ep =恒量重點：掌握描述剛體定軸轉(zhuǎn)動的角位移、角速度和角加速度等概念及聯(lián)系它們的運動學(xué)公掌握剛體定軸轉(zhuǎn)動定理，并能用它求解定軸轉(zhuǎn)動剛體和質(zhì)點聯(lián)動問題。會計算力矩的功、定軸轉(zhuǎn)動剛體的動能和重力勢能，能在有剛體做定軸轉(zhuǎn)動的問 題中正確的應(yīng)用機械能守恒定律。會計算剛體對

13、固定軸的角動量， 并能對含有定軸轉(zhuǎn)動剛體在內(nèi)的系統(tǒng)正確應(yīng)用角動 量守恒定律。難點：.正確運用剛體定軸轉(zhuǎn)動定理求解問題。.對含有定軸轉(zhuǎn)動剛體在內(nèi)的系統(tǒng)正確應(yīng)用角動量守恒定律和機械能守恒定律。五機械振動知識點:1、簡諧運動微分方程d 2x dt2彈簧振子F=-kx, 二振動方程：x = A cos儂t+6 ）2 二振幅A,相位（改+1）,初相位小,角頻率8。co = J = 2疥。周期T,頻率。T切由振動系統(tǒng)本身參數(shù)所確定； A4可由初始條件確定： TOC o 1-5 h z HYPERLINK l bookmark179 o Current Document 2rA_ ,1 2vo小,V0A x

14、0 +- , * arctan V 0I 0X。2由旋轉(zhuǎn)矢量法確定初相：初始條件：t=0 1）由xo = A A = A cos :cos = 1Vo = 0得 =0 2）由x x = 0v004 = - A sin0, sin 0得 =3 7： / 23簡諧振動的相位：3t+巾：1） t+ （j） 一（ x,v ）存在一 一對應(yīng)關(guān)系；2）相位在02兀內(nèi)變化，質(zhì)點無相同的運動狀態(tài)；相位差2n兀（n為整數(shù)）質(zhì)點運動狀態(tài)全同；3）初相位。（t=0）描述質(zhì)點初始時刻的運動狀態(tài)；（4取-兀一?；? 2兀）4）對于兩個同頻率簡諧運動相位差：。=。2-。1.簡諧振動的速度： V=-Aco sin（ cot

15、+。）加速度：a=-A 2 cos（ t ）簡諧振動的能量：Ekmv2m 2A2sin2（ t :）21 2 2122E kx = kA cos （ t ）P 2 d 22E=E+EP= kA ,作簡諧運動的系統(tǒng)機械能守恒4）兩個簡諧振動的合成（向同頻的合成后仍為諧振動）1）兩個同向同頻率的簡諧振動的合成：X1=Acos （雙十色）,X 2=A2cos （即十弘）合振動 X=X+X=Acos （ Et +4）102 A 2 c a aA1sin 1 A2sin 2其中 A= . AA22AA2 cos 2 - 1 ,tan =A1 cos 1 A2 cos 2相位差：Ae =巾2 -q=2k兀

16、時，A=A i + A2, 極大6 =力2 -*1 =(2k+1)冗時,A= Ai + A2 極小 TOC o 1-5 h z 若 A A2,：iA2 Ai,-22)兩個相互垂直同頻率的簡諧振動的合成:x=Aicos (cot +*),y=A 2cos ( 6t + % ) 其軌跡方程為： HYPERLINK l bookmark188 o Current Document _2.2+3) /xycolsin2a-%)(Ai )A? JA1A2如果1 .) 0 ：二：2-彳1 :二其合振動的軌跡為順時針的橢圓2”1 -72 -91 ：二 2 二其合振動的軌跡為逆時針的橢圓相互垂直的諧振動的合成

17、：若頻率相同，則合成運動軌跡為橢園； 若兩分振動的頻率成簡單整數(shù)比，合成運動的軌跡為李薩如圖形。同向異頻的合成：拍現(xiàn)象，拍頻尸=飛2 -71重占八、1、熟記振動圖像；2、掌握各個物理量的計算公式；3、掌握、熟記初相的確定；4、理解、掌握振動的合成。難點：1、用旋轉(zhuǎn)矢量法確定初相；2、兩種振動的合成及合成后 A和()的確定。六機械波知識點1、機械波的幾個概念:111）機械波產(chǎn)生條件：1）波源；2）彈性介質(zhì)機械振動在彈性介質(zhì)中的傳播形成波，波是運動狀態(tài)的傳播，介質(zhì)的質(zhì)點并不隨波傳播2波的分類：1）橫波：振動方向與傳播方向垂直；2）縱波：振動方向與傳播方向平行，靠波的疏密部傳播。3 描述波的幾個物理

18、量：1）波長入：一個完整波形的長度；2）周期T:波前進一個波長的距離所需要的時間；3）頻率Y :單位時間內(nèi)波動所傳播的完整波的數(shù)目；4）波速科：某一相位在單位時間內(nèi)所傳播的距離。=1/Tu= T= u/ = Tu周期或頻率只決定于波源的振動；波速只決定于媒質(zhì)的性質(zhì)；不同頻率的波在同一介質(zhì)中 波速相同；波在不同介質(zhì)中頻率不變。5）波線：沿波傳播方向的有向線段。它代表波的傳播方向。 波面：振動相位相同的所構(gòu)成的曲面，又稱波陣面。2、平面簡諧波的波函數(shù)X、y=Acos o(t -)+* n 沿 x 軸正方向; uX、y=Acos o(t +-)+*以沿x軸負萬向; uy=Acos2 兀 v (t-x

19、/ n )+ 小；y=Acos 2二(L -) + .T相距為Ax的兩點振動的相位差：4=- - Ax3波的能量1）、波的動能與勢能:1 2 22 xdEk =dEp ;一PVA2 2sin2 (t) k p 2u2）、波的能量:dE =dEk dEP = :?dVA2 2 sin2 （t -）u結(jié)論：1）在波動傳播的媒質(zhì)中，任一體積元的動能、勢能、總機械能均隨 x、t作周期性變化，且變化是同相位的.2）任一體積元都在不斷地接收和放出能量，即不斷地傳播能量. 任一體積元的機械能不守恒.波動是能量傳遞的一種方式 .3）、能量密度：單位介質(zhì)中的波動能量。12dw 2 2. 2 xw =：-A ，

20、sin (t -) dvu平均能量密度： w = ：?A2t224）、能流和能流密度：能流：單位時間內(nèi)垂直通過介質(zhì)中某一面積的能量。P=w u S（u:波速，S:橫截面積）1平均能流：p =wuS = 1 DA2，2uS2能流密度（波強）：垂直通過單位面積的平均能流。4惠更斯原理波的衍射和干涉1、惠更斯原理:波動所到達的媒質(zhì)中各點，都可以看作為發(fā)射子波的波源，而后一時刻這些波的包絡(luò) 便是新的波前。2、波的衍射 :波在傳播過程中，遇到障礙物時其傳播方向發(fā)生改變，繞過障礙物的邊緣繼續(xù)傳播。3、波的干涉:1）波的疊加原理：1波的獨立作用原理幾列波相遇后仍保持它們原有的特性（頻率、波長、振幅、傳播方向

21、）不變，互不干擾地各自獨立傳播。2.波的疊加原理 位移的矢量和。在相遇區(qū)域內(nèi)任一點的振動為各列波單獨存在時在該點所引起的振動2）波的干涉：頻率相同、振動方向平行、相位相同或相位差恒定的兩列波相遇時，使某些 地方振動始終加強，而使另一些地方振動始終減弱的現(xiàn)象，稱為波的干涉現(xiàn)象.干涉條件：同振動方向，同振動頻率，相位差恒定。相干波源：若有兩個波源，它們的振動方向相同、頻率相同、周相差恒定，稱這兩波源為相干波源。3）干涉條紋出現(xiàn)的條件：設(shè)兩相干波源S1和S2激發(fā)的相干波分別為：設(shè)兩相干波源S1和S2激發(fā)的相干波分別為：y1 = A cos 2 二y2 = A2 cos 2二-在相遇區(qū)域內(nèi)P/的泵動為

22、在向方向向頻率振動的合成。合振幅為A= .A2 A 2AA2cos ：13Si相位差：2 -：= r2 f - ：2；1波程差：=R - r4）、干涉相長與干涉相消：干涉相長（加強）的條件：cos中=1即：中=竺（2 r ）=2k*k =0,1,2即波程差為：6 =2 - ri =k九，k = 0,1,2A=A1+a2,當(dāng)相位差是2兀的整數(shù)倍或波程差為波長的整數(shù)倍時，干涉相長加強。干涉相消大的條件：cos.,J： = -12 二邛= 上r1 =（2k+1）n，k =0,1,2即波程差為 6=（2k+1）, k = 0,1,2一2A A1 - A2 |, 當(dāng)相位差是兀的奇數(shù)倍或波程差為半波長的奇

23、數(shù)倍時，干涉相消。華=其他值， A A2 AA + A25、 駐波方程1）駐波：是兩列同振幅、沿相反方向傳播的相干波的干涉。波節(jié)間距： 一22）波節(jié)：波節(jié)一一振幅為零（靜止不動）的點。波腹：波腹一一振幅最大的點。3）駐波方程：設(shè)兩列沿同一直線相向傳播的同振幅相干波，其初相為零，即八t x 入射波：y1 =Acos2 反射波：y2=Acos2二”=Acos 2 i t x- Acos 2 i - -= 2Acos2二cos2IL JIL J T駐波方程：一一 一 xy = 2Acos2 cos t九4)波節(jié)、波腹的位置：.波節(jié)位置：2 A cos 2n=0九x2幾一= (2k +1)一即 x =

24、 (2k +1) , (k =0,1,2 ) 2414.相鄰波節(jié)距離x=(2k+1)-4Xk 1 -Xk =2(k 1) 1-(2k 1) 44.波腹位置：co 2n x=1 - x2n = kn, x=2=k , （k= 0,1,2）2.相鄰波腹距離：xk-xk =（k+1）-k- =-222波節(jié)與波腹之間的距離為 Z/4,除波節(jié)、波腹外，其它各點振幅 0T 2A。駐波的波形、能量都不能傳播，駐波不是波，是一種特殊的振動。半波損失：波從波疏媒質(zhì)入射到波密媒質(zhì)界面反射時，有相位 冗的突變，稱存在 半波損失（反之則不存在）。理論和實驗證明：當(dāng)波由波密介質(zhì)入射到波疏介質(zhì)時，反射點為波腹，反射波與入

25、射波在反射點同相；當(dāng)波由波疏介質(zhì)入射到波密介質(zhì)時，反射點為波節(jié)，反射波與入射波在反射點反相。即反射時入射波的相位出現(xiàn)了 冗的突變，常把相位躍變 n的現(xiàn)象稱為半波損失。重點：1、波動圖像；2、平面簡諧波的波函數(shù)的三種形式；3、干涉、衍射的條件及振動加強、減弱的條件；4、駐波方程即波腹、波節(jié)的位置。難點：1、平面簡諧波的三種簡諧波方程；2、振動加強減弱的條件；3、波腹、波節(jié)的位置。七氣體動理論知識點:1、基本概念物態(tài)參量（壓強，溫度，體積），理想氣體，系統(tǒng)和外界，宏觀，微觀平衡態(tài)：在不受外界影響的條件下，一個系統(tǒng)的宏觀性質(zhì)不隨時間改變的 狀態(tài).2、.基本定律、定理、公式1）、理想氣體物態(tài)方程：PV

26、=M RT , P=nkT,其中：n是分子數(shù)密度,151-1n=N/V, R=8.31J mol - K ,k=-R-=1.38Xl0-23J K-1N02）、熱力學(xué)第令定律：如果系統(tǒng)A和系統(tǒng)B分別都與系統(tǒng)C的同一狀態(tài)處于 熱平衡，那么A和B接觸時，它們也必定處于熱平衡.3）、理想氣體微觀模型的內(nèi)容：a、分子本身大小于分子間平均距離相比可忽略，分子可看成質(zhì)點；b、除碰撞外，分子間相互作用可忽略。c、氣體分子間以及氣體與器壁間的碰撞可看成完全彈性碰撞。3）、理想氣體壓強公式: TOC o 1-5 h z 理想氣體平衡態(tài)時的統(tǒng)計規(guī)律：vx= Vy = vz = 0 ,V2= V2= v2=1v2x

27、 y zx y z312122 理想氣體壓強公式：P= nmv ,又Ek=mv , 故 P = nk ,323一 ，1 一二:-=nm,故 P = 一 v3溫度公式： 、m/=3kT223、能量均分定理1）、自由度：分子自由度平動t轉(zhuǎn)動r振動v單原子分子：3003剛性3205雙原子分子：非剛性3227剛性3306三原子分子：非剛性3361212）、能量按自由度均分定理：平衡態(tài)下，分子每個自由度具有平均動能 -kT2總自由度i3）、理想氣體的內(nèi)能：E=M - RT2。分子的平均能量1 =-kT24）速率分布函數(shù)：f （v）=或，f（vdv = 1 （歸一化條件）Ndv 0三種統(tǒng)計速率：最概然速率

28、:165）平均碰撞頻率和平均自由程:kT.2 d 2P重點：1、理想氣體物態(tài)方程；2）理想氣體的壓強公式和理想氣體平均平動動能與溫度的關(guān)系式;3）能量均分定理和理想氣體內(nèi)能的計算；4）三種統(tǒng)計速率：最概然速率、平均速率、方均根速率。難點1）理想氣體的壓強公式和理想氣體平均平動動能與溫度的關(guān)系式;2）能量均分定理和理想氣體內(nèi)能的計算；3）三種統(tǒng)計速率：最概然速率、平均速率、方均根速率。八 熱力學(xué)基礎(chǔ)知識點：1、準靜態(tài)過程1）、把研究的宏觀物體稱為熱力學(xué)系統(tǒng)，也稱系統(tǒng)、工作物質(zhì)；而把與熱力學(xué)系統(tǒng)相互作用的環(huán)境稱為外界。2）、準靜態(tài)過程：從一個平衡態(tài)到另一平衡態(tài)所經(jīng)過的每一中間狀態(tài)均可近似當(dāng)作平衡態(tài)

29、的過程.準靜態(tài)過程在平衡態(tài) p V圖上可用一條曲線來表示V23、準靜態(tài)過程功的計算 W = （ pdV ,氣體所作的功等于 P-V圖上過程曲線下的面積， 系統(tǒng)所作的功不僅與系統(tǒng)的始末狀態(tài)有關(guān)，而且與路徑有關(guān)，故功是過程量。4）、熱量：系統(tǒng)與外界之間由于溫差而傳遞的能量，熱量也是過程量。2、熱力學(xué)第一定律：1）、理想氣體的內(nèi)能：理想氣體不考慮分子間的相互作用，其內(nèi)能只是分子的無規(guī)則運動能量（包括分子內(nèi)原子間的振動勢能）的總和，是溫度的單值函數(shù)內(nèi)能是狀態(tài)量E = E（T） =、iRT/2 理想氣體內(nèi)能變化與 CV,m的關(guān)系dE =vCV,mdT2）、熱力學(xué)第一定律：系統(tǒng)從外界吸收的熱量，一部分使系

30、統(tǒng)的內(nèi)能增加，另一部分使系 統(tǒng)對外界做功.17Q = E2- E1 + W,對于無限小過程dQ = dE + dW（注意：各物理量符號的規(guī)定）3、四個重要過程過程等體等壓 等溫絕熱過程特點過程方程方一律熱量QdV = 0dQv = dEdp = 0dT = 0pVCdQ =dE+ pdv dQT = pdvC/？TCpmS)P(V2 - Vi)RT In V2ViRT In V2VidQPVCiP/T -1二 CdE pdv = 00一 CV,m(T2-Ti)P1V1 - P2 V 2-i內(nèi)能變化小E= E2-Ei=vCV,m(T2-Ti); i o L i + 2cl Z-摩爾熱容 CV，m

31、 =2R Cp，m = -2- R04、循環(huán)又回到原來的狀態(tài)的過程叫循環(huán).循環(huán)可用 V圖i）循環(huán)：系統(tǒng)經(jīng)過一系列狀態(tài)變化后, 上的一條閉合曲線表示.熱機：順時針方向進行的循環(huán)。熱機效率=W = iQiQ2致冷機：逆時針方向進行的循環(huán)。致冷系數(shù)e = Q2 = Q2W Qi -Q22）卡諾循環(huán)：系統(tǒng)只和兩個恒溫?zé)嵩催M行熱交換的準靜態(tài)循環(huán)過程.卡諾循環(huán)由兩個等溫過程和兩個絕熱過程組成?？ㄖZ熱機效率=i - T2Ti卡諾致冷機致冷系數(shù) e = Ti -T25、熱力學(xué)第二定律i）熱力學(xué)第二定律的兩種表達式：開爾文表述：不可能制造出這樣一種循環(huán)工作的熱機，它只使單一熱源冷卻來做功，而不i8 TOC o

32、1-5 h z 放出熱量給其他物體，或者說不使外界發(fā)生任何變化克勞修斯表述 不可能把熱量從低溫物體自動傳到高溫物體而不引起外界的變化熱力學(xué)第二定律的實質(zhì)：自然界一切與熱現(xiàn)象有關(guān)的實際宏觀過程都是不可逆的2）可逆與不可逆過程：在系統(tǒng)狀態(tài)變化過程中，如果逆過程能重復(fù)正過程的每一狀態(tài)，而不引起其他變化，這樣的過程叫做可逆過程.反之稱為不可逆過程.3）卡諾定理：a、在相同高溫?zé)嵩春偷蜏責(zé)嵩粗g工作的任意工作物質(zhì)的可逆機都具有相同的效率b、工作在相同的高溫?zé)嵩春偷蜏責(zé)嵩粗g的一切不可逆機的效率都不可能大于可逆機的效率.6、嫡嫡增加原理1）嫡：在可逆過程中，系統(tǒng)從狀態(tài)A改變到狀態(tài)B,其熱溫比的積分是一態(tài)函

33、數(shù)嫡的增量SB-SAds招T3）嫡增原理：孤立系統(tǒng)的嫡永不減少孤立系統(tǒng)中的可逆過程，其嫡不變；孤立系統(tǒng)中的不可逆過程，其嫡要增加重點：1、準靜態(tài)過程功的計算；2、熱力學(xué)第一定律以及式中各物理量的符號規(guī)定；3、四個（等體、等壓、等溫、絕熱）過程的過程特點、過程方程、過程曲線、內(nèi)能增量、 所作的功以及熱量變化。4、卡諾循環(huán)原理和幾種效率公式；5、熱力學(xué)第二定律的兩種表達、卡諾定理和嫡增加原理的條件和內(nèi)容。難點：1、熱力學(xué)第一定律以及式中各物理量的符號規(guī)定；2、四個（等體、等壓、等溫、絕熱）過程的過程特點、過程方程、過程曲線、內(nèi)能增量、 所作的功以及熱量變化。3、卡諾循環(huán)原理和幾種效率公式；九相對論1、兩種時空觀:1）對于任何慣性參照系，牛頓力學(xué)的規(guī)律都具有相同的形式.這就是經(jīng)典力學(xué)的相對性原理適用于低速宏觀物體。經(jīng)典力學(xué)認為：1）空間的量度是絕對的，與參考系無關(guān)；2）時間的量度也是絕對的，與參考系無關(guān).2）絕對時空概念：時