倒易點陣介紹重點

會計學1倒易點陣介紹重點2倒易點陣簡介布拉格公式作為結構分析的數(shù)學工具,在大多數(shù)場合已經(jīng)足夠,但是,還有一些衍射效應是布拉格公式無法解釋的,例如非布拉格散射就是如此.倒易點陣概念的引入,為一般衍射理論奠定了基礎.第1頁/共26頁3倒易點陣幾何倒易點陣的概念倒易點陣的定義倒易點陣的性質(zhì)晶帶定理第2頁/共26頁4倒易點陣的概念倒易點陣是一個假想的點陣.將空間點陣(真點陣或?qū)嶞c陣)經(jīng)過倒易變換,就得到倒易點陣,倒易點陣的外形也是點陣,但其結點對應真點陣的晶面,倒易點陣的空間稱為倒易空間。第3頁/共26頁5倒易點陣的定義

設正點陣的原點為O，基矢為a、b、c，倒易點陣的原點為O*，基矢為a*、b*、c*，則有：

a*=b×c/V,

b*=c×a/V,

c*=a×b/V.式中，V為正點陣中單胞的體積：

V=a·(b×c)=b·(c×a)

=c·(a×b)

表明某一倒易基矢垂直于正點陣中和自己異名的二基矢所成平面第4頁/共26頁6倒易點陣的性質(zhì)1.正倒點陣異名基矢點乘為0;a*·b=a*·c=b*·a=b*·c=c*·b=0

同名基矢點乘為1。

a*·a=b*·b=c*·c=1.2.在倒易點陣中，由原點O*指向任意坐標為hkl的陣點的矢量ghkl(倒易矢量)為：ghkl=ha*+kb*+lc*式中hkl為正點陣中的晶面指數(shù)3.倒易矢量的長度等于正點陣中相應晶面間距的倒數(shù)，即ghkl=1/dhkl4.對正交點陣，有a*∥a，b*∥b，c*∥c，

a*=1/a，b*=1/b，c*=1/c，5.只有在立方點陣中，晶面法線和同指數(shù)的晶向是重合（平行）的。即倒易矢量ghkl是與相應指數(shù)的晶向[hkl]

平行的。

第5頁/共26頁7ghkl=ha*+kb*+lc*

表明：1.倒易矢量ghkl垂直于正點陣中相應的[hkl]晶面，或平行于它的法向Nhkl

2.倒易點陣中的一個點代表的是正點陣中的一組晶面第6頁/共26頁8晶帶定理在正點陣中，同時平行于某一晶向[uvw]的一組晶面構成一個晶帶，而這一晶向稱為這一晶帶的晶帶軸。圖示為正空間中晶體的[uvw]晶帶圖中晶面（h1k1l1）、（h2k2l2）、（h3k3l3）的法向N1、N2、N3和倒易矢量gh1k1l1、gh2k2l2、gh3k3l3的方向相同.晶帶定理：因為各倒易矢量都和其晶帶軸r=[uvw]垂直，固有ghkl?r=0，即hu+kv+lw=0,這就是晶帶定理。第7頁/共26頁衍射條件

設:入射線波長為λ,入射線方向為單位矢量S0,衍射線方向為單位矢量S,那么在S方向有衍射線的條件是:在與S方向相垂直的波陣面上,晶體中各原子散射線的位向相同。先計算原點O和任一原子A的散射線在與S方向的位向差。SS0(S-S0)ghkl12θθθmnOA(HKL)第8頁/共26頁相應的位向差為其中p、q、r是整數(shù)因為S0是入射線方向單位矢量,S是衍射線方向為單位矢量，因此S-S0是矢量，則：現(xiàn)在不明確h、k、l一定是整數(shù)。由：可見，只有當φ=2πn時，才能發(fā)生衍射，此時n應為整數(shù)。由于p、q、r是整數(shù)，因此滿足衍射條件時h、k、l一定是整數(shù)。于是得到結論：第9頁/共26頁滿足衍射條件的矢量方程。X射線衍射理論中的勞埃方程和布拉格方程均可由該矢量方程導出。第10頁/共26頁12布拉格方程推導S-S0=Ssinθ+S0sinθ=2sinθ(S-S0)/λ=2sinθ)/λ=ghkl=1/d2dsinθ=λSS0(S-S0)ghkl12θθθmnOA(HKL)第11頁/共26頁13Ewald作圖法Ewald圖解是衍射條件的幾何表達式。

sinθ=λ/2d令d=λ/ghkl

（此時比例系數(shù)用X射線的波長）則sinθ=ghkl/2即某衍射面（hkl）所對應的布拉格角的正弦等于其倒易矢量長度的一半。第12頁/共26頁Ewald圖解入射線反射線反射球反射方向BAPO1g(hkl)θθθ2θ第13頁/共26頁151、設以單位矢量S0代表波長為的X-RAY,照射在晶體上并對某個hkl面網(wǎng)產(chǎn)生衍射，衍射線方向為S，二者夾角為2。2、定義S=S-S0為衍射矢量，其長度為：S=S-S0=2sin/=1/dEwald作圖法2S/S0/OA1/P第14頁/共26頁3、S長度為1/d，方向垂直于hkl面網(wǎng)，所以

S=g*即：衍射矢量就是倒易矢量。4、可以A點為球心，以1/為半徑作一球面，稱為反射球（Ewald球）。衍射矢量的端點必定在反射球面上2S/S0/OA1/P第15頁/共26頁5、以S0端點O點為原點，作倒易空間，某倒易點（代表某倒易矢量與hkl面網(wǎng)）的端點如果在反射球面上，說明該g*=S,滿足Bragg’sLaw。某倒易點的端點如果不在反射球面上，說明不滿足Bragg’sLaw，可以直觀地看出那些面網(wǎng)的衍射狀況。2S/S0/OA1/P第16頁/共26頁

入射矢量S0、衍射矢量S

及倒易矢量g*的端點均落在球面上

S的方向與大小均由2所決定g2S02AOSSSg1g3P1P2P3第17頁/共26頁19Ewald球與極限球第18頁/共26頁AO1/hklS/S0/凡是處于Ewald球面上的倒易點均符合衍射條件若同時有m個倒易點落在球面上，將同時有m個衍射發(fā)生，衍射線方向即球心A與球面上倒易點連線所指方向。第19頁/共26頁即Ewald球不動，圍繞O點轉(zhuǎn)動倒易晶格，接觸到球面的倒易點代表的晶面均產(chǎn)生衍射（周轉(zhuǎn)晶體法的基礎）。CO1/hklS/S0/增大晶體產(chǎn)生衍射幾率的方法(1)入射方向不變，轉(zhuǎn)動晶體第20頁/共26頁增大晶體產(chǎn)生衍射幾率的方法(2)波長連續(xù)，使Ewald球的數(shù)量增加，即球壁增厚（Laue法）AO1/hklS/S0/Δλ第21頁/共26頁（3）Ewald球不動，增加隨機分布的晶體數(shù)量，相當于圍繞O點轉(zhuǎn)動倒易晶格，使每個倒易點均形成一個球（倒易球）。（粉晶法的基礎）AO1/hklS/S0/增大晶體產(chǎn)生衍射幾率的方法倒易球第22頁/共26頁

DirectionofdirectbeamDirectionofdiffractedraySphereofreflectionhklS/S0/C1/2OLimitingsphereg極限球衍射的極限條件可見，能獲得衍射的最大倒易球半徑為g=1/d≤2/:即的晶面不可能發(fā)生衍射第23頁/共26頁25(1)晶體結構是客觀存在，點陣是一個數(shù)學抽象。晶體點陣是將晶體內(nèi)部結構在三維空間周期平移這一客觀事實的抽象，有嚴格的物理意義。(2)倒易點陣是晶體點陣的倒易，不是客觀實在，沒有特定的物理意義，純粹為數(shù)學模型和工具。(3)Ewald球本身無實在物理意義，僅為數(shù)學工具。但由于倒易點陣和反射球的相互關系非常完善地描述了X射線和電子在晶體中的