如何在fluent中進(jìn)行傳熱分析版

如何在Fluent中進(jìn)行傳熱分析IDAJ-China

技術(shù)部：葉良春IDAJ艾迪捷IDAJ-CHINA課程5課程主題：傳熱在各工業(yè)領(lǐng)域都存在廣泛的應(yīng)用。所有傳熱模式（導(dǎo)熱，強(qiáng)制&自然對(duì)流、輻射）都可以在Fluent模擬，并且結(jié)果數(shù)據(jù)可用于單向熱流體-結(jié)構(gòu)耦合計(jì)算。學(xué)習(xí)內(nèi)容:在本課程中將學(xué)習(xí)到:在Fluent如何處理導(dǎo)熱、強(qiáng)制&自然對(duì)流和輻射傳熱如何設(shè)置壁面熱邊界條件如何導(dǎo)出傳熱結(jié)果數(shù)據(jù)用于熱應(yīng)力分析(單向流體-結(jié)構(gòu)耦合)學(xué)習(xí)目標(biāo)：完成本課程后，學(xué)員將熟悉Fluent中的傳熱模擬功能，并能設(shè)定和求解包含所有傳熱模式的問題。簡(jiǎn)介IntroductionOverviewWall

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Thermal

FSISummaryFluent中的傳熱模擬CFD可以用于模擬所有的傳熱模式，包括:導(dǎo)熱強(qiáng)制&自然對(duì)流輻射可以涵蓋諸多的傳熱專題相間能量源項(xiàng)（相變）流體-固體共軛傳熱粘性耗散熱組分?jǐn)U散要模擬傳熱，需開啟能量方程在the

Setting

Up

Physics

選項(xiàng)卡中選擇Energy模型IntroductionOverviewWall

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Thermal

FSISummaryTbody￥Tq=h(Tbody-T￥)

=hDTh

=平均換熱系數(shù)(W/m2-K)q對(duì)流傳熱當(dāng)流體運(yùn)動(dòng)時(shí)，自身攜帶熱量

這稱為“對(duì)流”因此，傳熱是跟流體流動(dòng)耦合在一起的。能量+流體流動(dòng)方程被激活

意味著計(jì)算了“對(duì)流”當(dāng)能量方程激活時(shí)，流體內(nèi)的導(dǎo)熱也進(jìn)行了計(jì)算此外:傳熱速率強(qiáng)烈依賴于流體速度流體屬性可能隨溫度顯著變化(如空氣)在壁面附近，傳熱系數(shù)通過湍流溫度壁函數(shù)計(jì)算IntroductionOverviewWall

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Thermal

FSISummary導(dǎo)熱導(dǎo)熱受傅立葉定律控制當(dāng)能量方程開啟時(shí)，F(xiàn)luent會(huì)對(duì)所有的流體和固體域進(jìn)行導(dǎo)熱計(jì)算傅立葉定律規(guī)定：傳熱速率與溫度梯度成正比比例常數(shù)即為導(dǎo)熱率(k)K可能是溫度和空間等變量的函數(shù)對(duì)于各項(xiàng)同性材料，k是一個(gè)常數(shù)對(duì)各項(xiàng)異性材料，k是一個(gè)矩陣T從數(shù)學(xué)上來描述就是：qconduction=

-kIntroductionOverviewWall

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Thermal

FSISummary壁面熱邊界條件:Constant

Heat

Flux

或TemperatureConvection,Radiation,Mixed

–用于模擬外部環(huán)境條件，采用用戶指定的傳熱系數(shù)和/或發(fā)射率和輻射溫度Via

System

Coupling

–可用于在

Workbench中Fluent與其它軟件耦合的情形。Via

MappedCoupling–用于某些網(wǎng)格不連續(xù)的interface上壁面熱邊界條件qconv=hext(Text-Tw)q

=e

s

(T4

-T4

)rad

ext

￥

wmixed

ext

ext

w

ext

￥

wq

=h

(T

-T

)+e

s(T4

-T4)IntroductionOverviewWall

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Thermal

FSISummary模擬壁面?zhèn)鳠岷芏鄷r(shí)候，包圍流體的壁面的傳熱效應(yīng)模擬很重要，但并不一定要對(duì)其創(chuàng)建網(wǎng)格.方式1在前處理模塊中創(chuàng)建有厚度的壁面網(wǎng)格將其設(shè)為固體域這是最真實(shí)的模擬方法方式2:僅對(duì)流體域建網(wǎng)格指定一個(gè)壁面厚度（wall

thickness）由此可以考慮壁面法向?qū)岱绞?:類似方式2，但激活‘Shell

Conduction’可以創(chuàng)建單層或多層虛擬網(wǎng)格FluidSolid熱量可沿各個(gè)方向傳遞熱量?jī)H沿垂直壁面方向傳遞熱量可沿各個(gè)方向傳遞FluidSolidFluidSolidIntroductionOverviewWall

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Thermal

FSISummary管理Shell

Conduction壁面在Shell

Conduction

Manager中,所有的shellconduction邊界可在一個(gè)面板中管理也可在每個(gè)壁面邊界各自的條件設(shè)定面板中定義shell

conduction在Shell

Conduction

Zones中同時(shí)選擇多個(gè)邊界可以一次性對(duì)不同壁面應(yīng)用相同的設(shè)定。也可通過.csv格式文件讀入和寫出shell

conduction設(shè)定對(duì)于存在大量shellconduction壁面的模型特別有用。IntroductionOverviewWall

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Thermal

FSISummary共軛傳熱(CHT)在流體與固體交界面，或兩側(cè)都是流體的零厚度固體邊界上，F(xiàn)luent讀入網(wǎng)格時(shí)會(huì)自動(dòng)創(chuàng)建wall/wall_shadow

邊界默認(rèn)情況下，此類邊界會(huì)被設(shè)為Coupled條件以自動(dòng)平衡量?jī)蓚?cè)的能量也可以(但不經(jīng)常）手動(dòng)解耦，在兩側(cè)采用其它的熱邊界條件進(jìn)行設(shè)定。網(wǎng)格速度矢量圖溫度云圖流經(jīng)加熱棒的冷卻流IntroductionOverviewWall

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Thermal

FSISummary自然對(duì)流自然對(duì)流發(fā)生在流體密度隨溫度變化，且有熱量被加入流體的情形重力施加在密度差上，導(dǎo)致流體流動(dòng)當(dāng)Fluent中激活了重力模型時(shí)，動(dòng)量方程中的壓力梯度和體積力項(xiàng)被改寫為：其中重力模型激活時(shí)，這種變形可以避免引入舍入誤差這對(duì)Fluent非常重要，因?yàn)閜‘被用在邊界條件和計(jì)算結(jié)果中IntroductionOverviewWall

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Thermal

FSISummary在Operating

Conditions面板中定義重力在材料面板中選擇一種溫度依賴密度模型最常用的是Boussinesq(適用于DT較小的情形)和不可壓縮理想氣體(適用于任何DT)對(duì)于存在大的DT的液體材料，可采用分段線性函數(shù)密度或多項(xiàng)式密度如果采用Boussinesq，需設(shè)置operatingtemperatureOperating

density會(huì)被忽略如果采用其它密度模型，需設(shè)置operatingdensity此時(shí)Operating

temperature會(huì)被忽略強(qiáng)烈建議設(shè)為環(huán)境溫度下的密度自然對(duì)流用戶設(shè)定IntroductionOverviewWall

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Thermal

FSISummary輻射?

對(duì)于半透明物體(如玻璃、燃燒廢氣),輻射可以從體內(nèi)發(fā)射，因此是一種體現(xiàn)象。?

對(duì)于不透明物體，輻射是一種表面現(xiàn)象，因?yàn)轶w內(nèi)發(fā)射的電磁波都在本體內(nèi)部被吸收。車燈?輻射傳熱是一種通過電磁波傳遞能量的能量傳輸模式?

熱輻射包含電磁波光譜0.1~100nm波長(zhǎng)范圍的部分??玻璃熔爐太陽輻射(HVAC)XraysgraysVisibleUltraviolet

Infrared

Thermal

RadiationMicrowaves-5

-4

-3

-2

-1

0

1

2

3

4

5log10

(Wavelength),

mmIntroductionOverviewWall

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Thermal

FSISummary何時(shí)應(yīng)考慮輻射?在一個(gè)模擬中，如果輻射換熱熱流跟對(duì)流和導(dǎo)熱傳熱處于相同數(shù)量級(jí)時(shí)需考慮輻射。級(jí)再將qrad

與qconv

進(jìn)行比較。史蒂芬-玻爾茲曼常數(shù)5.6704×10-8

W/(m2·K4)通常在高溫條件下符合這種情況。但某些較低溫度的情況下也符合，具體取決于應(yīng)用對(duì)象?？上雀鶕?jù)下式估計(jì)系統(tǒng)中導(dǎo)熱或?qū)α鱾鳠岬牧縭ad

max

min-

T

4

)q

=

s

e

T

4qconv

=

h

(Twall

-

Tbulk

)IntroductionOverviewWall

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Thermal

FSISummary光學(xué)厚度和輻射模擬在選擇輻射模型前，先要確定光學(xué)厚度：光學(xué)厚度”(a+ss)La:吸收系數(shù)(m-1),(注意:≠表面吸收率)ss=散射系數(shù)(一般=0)L:平均射線長(zhǎng)度(m):(相互對(duì)面的兩個(gè)面之間的代表距離)光學(xué)厚度小意味著流體介質(zhì)對(duì)輻射接近透明輻射僅在計(jì)算域的邊界上互相傳遞光學(xué)厚度大意味著流體介質(zhì)會(huì)吸收輻射，并再次發(fā)射輻射IntroductionOverviewWall

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Thermal

FSISummary輻射模型的選擇必須與被模擬系統(tǒng)的光學(xué)厚度相適應(yīng)。Choosing

a

RadiationModel對(duì)精度而言,DO

和DTRM模型時(shí)最高的(S2S

在光學(xué)厚度=0是也具有同等精度)模型光學(xué)厚度計(jì)算資源要求Surface

to

surface

model(S2S)0當(dāng)光學(xué)厚度=0時(shí)，S2S具有與DO模型相當(dāng)?shù)木?，但所需?jì)算資源更少Solar

load

model0(玻璃窗除外)對(duì)太陽輻射問題，計(jì)算資源要求比DO模型小得多Rosseland>

5計(jì)算資源要求很小，但應(yīng)用范圍非常有限P-1>

1計(jì)算資源要求中等，精度尚可Discreteordinates

model(DO)All對(duì)計(jì)算資源要求最高的輻射模型，同時(shí)適用性最廣，精度最高Discrete

Transfer

Method(DTRM)All比DO模型計(jì)算代價(jià)小，但不支持并行，因此很少使用IntroductionOverviewWall

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Thermal

FSISummary相變當(dāng)物質(zhì)發(fā)生相變時(shí)，會(huì)發(fā)生吸熱或放熱。相變形式有多種：凝結(jié)蒸發(fā)沸騰融化/凝固要合理模擬這些這些現(xiàn)象，需要用到多相流模型或UDF。采用歐拉多相流模型計(jì)算的核燃料模塊中沸騰現(xiàn)象得到的蒸氣體積分?jǐn)?shù)云圖蒸發(fā)性液體戊烷運(yùn)動(dòng)軌跡及戊烷蒸氣非預(yù)混燃燒溫度云圖IntroductionOverviewWall

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Thermal

FSISummary傳熱后處理熱流報(bào)告:?Total

Heat

Transfer

Rate?:

統(tǒng)計(jì)了對(duì)流和輻射熱流如果計(jì)算收斂，凈熱量平衡值應(yīng)該為零?；蚺c外部能量源項(xiàng)相反（如UDF或定常熱源、DPM熱源）?Radiation

Heat

Transfer

Rate?,僅統(tǒng)計(jì)輻射凈熱流此項(xiàng)統(tǒng)計(jì)總值通常不為零。它可以表征介質(zhì)吸收的輻射能。IntroductionOverviewWall

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Thermal

FSISummaryFluent模型的結(jié)果數(shù)據(jù)可以轉(zhuǎn)移到其它的有限元軟件做進(jìn)一步分析（如計(jì)算應(yīng)力）利用Workbench可非常簡(jiǎn)單地將Fluent結(jié)果數(shù)據(jù)映射到ANSYS結(jié)構(gòu)分析中只需在“Solution”節(jié)點(diǎn)上點(diǎn)右鍵，再選擇“Transfer

Data

To

New

Static

Structural”即可單向熱流固耦合分析IntroductionOverviewWall

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Thermal

FSISummary單向熱流固耦合分析在ANSYS結(jié)構(gòu)軟件(如圖)中，從

Fluent傳過來的的結(jié)果數(shù)據(jù)表示為‘Imported

Load’三維溫度場(chǎng)可以直接傳過來Courtesy

of

CADFEM

GmbhIntroductionOverviewWall

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Thermal

FSISummary總結(jié)激活傳熱模型后，用戶需要提供:壁面和進(jìn)出口的熱邊界條件能量方程需要用到的流體屬性Fluent中包含的傳熱分析功能:對(duì)流導(dǎo)熱共軛傳熱自然對(duì)流輻射相變建議采用雙精度求解器，以在整個(gè)計(jì)算域獲得良好的能量平衡IntroductionOverviewWall

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Thermal

FSISummary案例演示電子芯片散熱案例：自然對(duì)流&輻射入口：Pressure-inlet，0

Pa，45℃出口：Pressure-outlet，0

Pa，45℃芯片能量源項(xiàng)=75W/0.11808e-3m3=63500W/m3側(cè)面&頂面發(fā)射率：0.9重力方向：-yCopyright

(C)

2016

IDAJ

Co.,LTD.

All

Rights

Reserved.20部件材料密度

[kg/m3]熱導(dǎo)率[W/m-K]比熱[J/kg-K]粘度Pa-s基板(PCB)FR-412500.351300-芯片（Component）core190010795-散熱器(heatsink)Cooper8978387.6381-流道()Air不可壓縮理想氣體0.02421006.431.7894e-05附錄強(qiáng)制對(duì)流強(qiáng)制對(duì)流結(jié)果通常依賴于湍流的精確求解案例:Baughn擴(kuò)張管ReD=40,750Dittus-Boelter

直管換熱關(guān)聯(lián)式Nu

=

0.023

Re0.8

Pr0.4DBK-omega

SST

withy+=1Nu/NuDB能量方程–簡(jiǎn)介能量輸運(yùn)方程:推動(dòng)功(壓力功)和動(dòng)能通常在可壓縮流動(dòng)或采用密度基求解器時(shí)考慮.對(duì)于壓力基求解器，這兩項(xiàng)通常被忽略，但可通過文本命令來添加:采用TUI

命令define/models/energy?會(huì)給出更多關(guān)于能量方程的選項(xiàng)。粘性耗散項(xiàng)時(shí)變項(xiàng) 對(duì)流項(xiàng) 導(dǎo)熱項(xiàng) 組分?jǐn)U散項(xiàng)單位質(zhì)量所含能量E由下式定義as:能量源項(xiàng)控制方程:粘性耗散由粘性耗散引起的能量源項(xiàng):也被稱為粘性加熱該項(xiàng)通常可以忽略，特別是在不可壓縮流動(dòng)中對(duì)粘性剪切力較大的流體（(如潤(rùn)滑油)）或高速可壓縮流動(dòng)中，該項(xiàng)比較重要。當(dāng)布林克曼數(shù)(Brinkmannumber)接近或超過1時(shí)，該項(xiàng)比較重要:kDTBr=

emU2對(duì)流對(duì)流傳熱來自于流體的運(yùn)動(dòng)傳熱量與流體流動(dòng)求解耦合在一起傳熱量強(qiáng)烈依賴于流體的速度和物性流體物性可能隨溫度劇烈變化存在三種形式的對(duì)流自然對(duì)流:流體運(yùn)動(dòng)由浮升力效應(yīng)引起沸騰對(duì)流:物體溫度足夠高到引起流體發(fā)生相變。強(qiáng)制對(duì)流:流動(dòng)由某種外部作用引起。舉例:當(dāng)冷氣流流經(jīng)一個(gè)熱的固體時(shí)，靠近固體的熱氣流被移開，冷氣流取而代之傳熱系數(shù)不同的對(duì)流模式具有不同范圍的傳熱系數(shù)：–

自然對(duì)流–流體流動(dòng)由浮升力引起–

強(qiáng)制對(duì)流–流體流動(dòng)由外部作用引起–

沸騰對(duì)流–物體溫度足夠高到引起流體發(fā)生相變典型的h值(W/m2·K)10

–

75,000300

–

900,000TcoldThotThotTcold

4

–

4,000hotTTcold重力方向的動(dòng)量方程(此處為z方向)在Fluent中，當(dāng)重力被激活時(shí)，壓力項(xiàng)其中P‘為Fluent在邊界條件和后處理時(shí)采用的靜(表)壓值。這種壓力變換處理可以避免舍入誤差，并簡(jiǎn)化壓力邊界條件的設(shè)置。02?P?t

?z?rW)+

(rUW)=m

W-

+(r-r

)gabs+rg?z?P?rW)?t2+

(rUW)=m

W-會(huì)發(fā)生變化P

=

Pabs-Poperating-r0

gz自然對(duì)流:重力&參考密度P表靜水參考?jí)侯^和operatingpressure從壓力項(xiàng)中被移除。因此，動(dòng)量方程變?yōu)椋洪_放空間的自然對(duì)流(1/2)很多傳熱問題(特別是通風(fēng)問題)包含自然對(duì)流效應(yīng)當(dāng)流體升溫時(shí)，某些區(qū)域的溫度會(huì)高于其它地方，因而在浮升力的作用下出現(xiàn)上升。下面這個(gè)案例展示一個(gè)跨度達(dá)數(shù)百米的天然氣液化工廠，大量的廢熱通過空氣冷卻塔（圖中成行排列的藍(lán)色圓圈）排出。CFD分析的目的是評(píng)估熱空氣能否被順利移出廠區(qū)。注意這些透明區(qū)域。此處含有較小尺度對(duì)象，難以真實(shí)建模，而用多孔介質(zhì)區(qū)代替排熱口環(huán)境風(fēng)紅色表面意為空氣溫度比環(huán)境溫度高5度的區(qū)域問題區(qū)域：熱云沒能覆蓋此區(qū)域中，r

是當(dāng)?shù)孛芏?，ro是動(dòng)量方程中的浮升力項(xiàng)參考密度。參考密度ro

是在‘Operating

Conditions’面板中設(shè)置：該值強(qiáng)烈推薦設(shè)置方法：ro=環(huán)境密度邊界上的壓力分布依賴于ro,這是因?yàn)檫吔鐥l件面板中需要輸入的壓力是修正后的壓力,

P’ (=

P

–

ro

g

z)如果計(jì)算域同時(shí)包含壓力入口和壓力出口，并且與相同的外部環(huán)境連通，ro

應(yīng)該設(shè)置成與環(huán)境密度相同，并且在進(jìn)出口指定恒定的0Pa壓力。開放空間的自然對(duì)流(2/2)r

-

r0

)g選擇參考密度案例–帶加熱壁面以及門&頂部雙通風(fēng)口的房間模型頂部通風(fēng)口靜壓設(shè)置為零，同時(shí)門所在邊界需要給定隨高度變化的靜壓廓線。wall?H?g?y考密度設(shè)置為外部環(huán)境密度，那么靜壓部分就可以忽略掉了。P浮升力頂部出口壓力出口條件P表壓=0=

ρo

gH

門入口壓力入口條件P浮升力=ρo

g

yP表壓=ρa(bǔ)mb

g(y-H)注意此處g

為–y

方向,這意味著整體P表壓為一正值。因此，正確的邊界壓力為：(Ps

)top

=0

-r0

g

H如P’=P表壓

–P浮升力(Ps￠)bot

=

ramb

g

(y

-

H

)-

r0

g

y或者，類似的，兩者都增加一個(gè)rogH：(Ps

)top

=

0(Ps￠)bot

=

(ramb

-

ro)g

(y

-

H

)Heated注意:在本案例中,如果將參對(duì)于封閉空腔模型，ro

的選取帶一定的隨意性，但也會(huì)對(duì)收斂產(chǎn)生很大的影響空腔內(nèi)的自然對(duì)流合理的仿真設(shè)計(jì)ro

設(shè)為空腔中部某個(gè)位置的值如此一來，在熱壁面附近，浮升力向上，而冷壁面附近浮升力向下。通過這樣設(shè)定，有利于計(jì)算之初就形成一個(gè)合理的流場(chǎng)，從而加速收斂不合理的仿真設(shè)計(jì)ro設(shè)置過大(等價(jià)于設(shè)定一個(gè)比冷壁面溫度還低的初始溫度場(chǎng))因此，動(dòng)量方程源項(xiàng)會(huì)導(dǎo)致:在熱壁面附近形成一個(gè)非常大的上升力，而在冷壁面附近形成一個(gè)較小，但也是朝上的力。這樣即便最終結(jié)果收斂了（與上面的case結(jié)果一致），但收斂過程也會(huì)非常困難。流動(dòng)流動(dòng)流動(dòng)流動(dòng)熱壁冷壁對(duì)某些密度變化較小的模型，可以進(jìn)行適當(dāng)簡(jiǎn)化。我們知道求解器會(huì)計(jì)算速度、溫度、和壓力場(chǎng)慣常的做法是引入另一個(gè)變量——密度，但這會(huì)增加未知量、加大計(jì)算資源需求。簡(jiǎn)化的辦法是采用Boussinesq模型來取代密度變量的引入。記得輸入正確的密度值，不要保持0值在屬性列表中滾到底部，輸入正確的氣體熱膨脹系數(shù)，同樣該值不應(yīng)保持為0值。在一些標(biāo)準(zhǔn)工程手冊(cè)中可以查到該值。浮升力通過下式計(jì)算：操作溫度To

的值在Operating

Conditions

面板中給定該值僅在選用“boussinesq”

密度模型時(shí)有效。自然對(duì)流–Boussinesq模型自然對(duì)流-處理技巧總是謹(jǐn)記操作密度(the

operating

density)的正確設(shè)置方法:對(duì)于封閉空腔，設(shè)為平均密度(如選用Boussinesq

model

，To設(shè)為中間溫度)對(duì)于存在壓力入口和壓力出口的模型，設(shè)為環(huán)境密度(如選用Boussinesq

model，To設(shè)為環(huán)境溫度)采用PRESTO

和Body

Force

Weighted壓力離散格式要求:對(duì)湍流自然對(duì)流邊界層Y+=1對(duì)高瑞利數(shù)(Rayleigh

number)湍流流動(dòng)，選用基于壓力的假瞬態(tài)算法對(duì)浮力分層流動(dòng)選用k-epsilon

湍流模型LDt

?gbDT傳熱后處理表面?zhèn)鳠嵯禂?shù),hf–

該值采用用戶在參考量設(shè)置面板中設(shè)置的參考溫度Tref計(jì)算得到基于壁函數(shù)的傳熱系數(shù),heff該值通過湍流邊界層求解結(jié)果計(jì)算得到僅在湍流流動(dòng)及能量方程被激活時(shí)有效對(duì)絕熱壁面該值也存在–要非常小心：通過壁函數(shù)計(jì)算的傳熱系數(shù)可能高度依賴與近壁第一層網(wǎng)格質(zhì)心到壁面的距離，并且可能跟上面提到的基于傳熱定義式得到的傳熱系數(shù)存在顯著差異–在某些模型中，為了獲得精確的結(jié)果，近壁網(wǎng)格被充分加密，以致延伸到粘性底層，此時(shí)得到的

heff會(huì)與近壁距離和熱導(dǎo)率呈線性關(guān)系。refwallfqw(T

-T

)h

=wall

cellcenterqwh(T

-T

)eff

=或?yàn)榱四M輻射過程，需要求解輻射強(qiáng)度傳輸方程(RTEs)流體內(nèi)部及壁面的輻射吸收使得RTEs與能量方向耦合在一起。輻射強(qiáng)度是空間方向和空間位置的函數(shù)。沿某個(gè)指定方向的輻射強(qiáng)度傳輸機(jī)制如下圖所示:散射通常在有粒子或液滴的情形發(fā)生，一般情況下被忽略掉。輻射入射散射部分(來自其它光線的散射增加部分)氣相發(fā)射部分當(dāng)?shù)匚詹糠?

a.I

ds入射輻射Ids剩余輻射部分I

dI+

dsdsapsT

4ds外向散射部分(往其它方向散射開去)選擇輻射模型對(duì)于光學(xué)厚度大的介質(zhì)，通常P1是個(gè)不錯(cuò)的選擇很多燃燒分析屬于這個(gè)范疇，因?yàn)槿紵龤怏w通常會(huì)吸收輻射P1模型可以獲得合理的結(jié)果，同時(shí)計(jì)算資源需求也不太大。對(duì)于光學(xué)厚度較小的介質(zhì)，可以選用DOM或DTM模型DTM

模型在幾何很長(zhǎng)/很薄的模型中可能會(huì)精度差一些DOM

需要用到最多的計(jì)算資源兩個(gè)模型都可用于光學(xué)厚度大的介質(zhì)，但P1模型所需的計(jì)算資源更少S2S只適用于不參與輻射的流體介質(zhì)，如空氣，(光學(xué)厚度=0)工程問題輻射模型選擇建議應(yīng)用領(lǐng)域模型/方法Model/Method發(fā)動(dòng)機(jī)艙熱管理S2S(如果是1/2對(duì)稱模型采用DOM)車大燈DOM

(non-gray)顆粒燃料燃燒的大型鍋爐DOM,

DTM,

P1

(WSGGM)一般燃燒DOM,

DTM

(WSGGM)玻璃工業(yè)Rosseland,

P1,

DOM

(non-gray)溫室效應(yīng)DOM紫外線消毒(水處理領(lǐng)域