海洋中的聲傳播理論

海洋中的聲傳播理論第1頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月聲場(chǎng)常用分析方法波動(dòng)理論（簡(jiǎn)正波方法）研究聲信號(hào)的振幅和相位在聲場(chǎng)中的變化，它適用低頻，數(shù)學(xué)上復(fù)雜、物理意義不直觀的聲場(chǎng)分析方法。射線理論（射線聲學(xué)）研究聲場(chǎng)中聲強(qiáng)隨射線束的變化，它是近似處理方法，且適用于高頻，但數(shù)學(xué)上簡(jiǎn)單、物理上直觀的聲場(chǎng)分析方法。2第2頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月聲場(chǎng)常用分析方法3第3頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月

在理想海水介質(zhì)中，小振幅波的運(yùn)動(dòng)方程、連續(xù)性方程和狀態(tài)方程：1、波動(dòng)方程3.1波動(dòng)方程和定解條件4第4頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.1波動(dòng)方程和定解條件當(dāng)介質(zhì)密度是空間坐標(biāo)的函數(shù)時(shí)，波動(dòng)方程的形式和密度均勻介質(zhì)中波動(dòng)方程的形式有何不同?

5第5頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月引入新變量：1、波動(dòng)方程3.1波動(dòng)方程和定解條件6第6頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月考慮簡(jiǎn)諧波，則有：1、波動(dòng)方程3.1波動(dòng)方程和定解條件不是聲場(chǎng)勢(shì)函數(shù)，K不是波數(shù)，且均為三維空間函數(shù)。7第7頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月在海水中，與聲速相比密度變化很小，將其視為常數(shù)，則有：1、波動(dòng)方程3.1波動(dòng)方程和定解條件8第8頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月如果介質(zhì)有外力作用，例如有聲源情況，則有：1、波動(dòng)方程3.1波動(dòng)方程和定解條件赫姆霍茨方程是變系數(shù)偏微分方程-泛定方程。

9第9頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月滿足物理問題的具體條件。（1）邊界條件物理量在介質(zhì)邊界上必須滿足的條件。2、定解條件3.1波動(dòng)方程和定解條件10第10頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月①絕對(duì)軟邊界條件：聲壓為零3.1波動(dòng)方程和定解條件界面方程：界面聲壓：——第一類齊次邊界條件如果已知邊界面上的壓力分布，則有：——第一類非齊次邊界條件11第11頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月②絕對(duì)硬邊界條件：法向質(zhì)點(diǎn)振速為零3.1波動(dòng)方程和定解條件界面方程：界面振速：——第二類齊次邊界條件如果已知邊界面上的質(zhì)點(diǎn)振速分布，則有：——第二類非齊次邊界條件12第12頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月③混合邊界條件：壓力和振速線性組合3.1波動(dòng)方程和定解條件——若a為常數(shù)，則為第三類邊界條件若，則為阻抗邊界條件：注意負(fù)號(hào)的物理含義。

13第13頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月④邊界上密度或聲速有限間斷3.1波動(dòng)方程和定解條件若壓力不連續(xù)，質(zhì)量加速度趨于無窮；若法向振速不連續(xù)，邊界上介質(zhì)“真空”或“聚集”。邊界上壓力和法向質(zhì)點(diǎn)振速連續(xù)：邊界條件限制波動(dòng)方程一般解（通解）在邊界上取值。

14第14頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月（2）輻射條件

無窮遠(yuǎn)處沒有聲源存在時(shí)，其聲場(chǎng)應(yīng)具有擴(kuò)散波的性質(zhì)。

①平面波情況3.1波動(dòng)方程和定解條件15第15頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月②柱面波情況3.1波動(dòng)方程和定解條件③球面波情況——也稱為索末菲爾德（Sommerfeld）條件。

16第16頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月（3）奇性條件對(duì)于聲源輻射的球面波，在聲源處存在奇異點(diǎn)，即3.1波動(dòng)方程和定解條件不滿足波動(dòng)方程；如果引入狄拉克函數(shù)，它滿足非齊次波動(dòng)方程17第17頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月（3）奇性條件狄拉克函數(shù)的定義

3.1波動(dòng)方程和定解條件18第18頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月證明：非齊次波動(dòng)方程正確性簡(jiǎn)諧球面波有：3.1波動(dòng)方程和定解條件體積積分19第19頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月利用高斯定理：3.1波動(dòng)方程和定解條件證明左端＝右端，證畢。20第20頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月（4）初始條件當(dāng)求遠(yuǎn)離初始時(shí)刻的穩(wěn)態(tài)解，可不考慮初始條件。

3.1波動(dòng)方程和定解條件21第21頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3、定解條件總結(jié)3.1波動(dòng)方程和定解條件絕對(duì)軟邊界絕對(duì)硬邊界阻抗型邊界間斷型邊界第一類邊界條件第二類第三類輻射條件平面波柱面波球面波奇性條件初始條件22第22頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月波導(dǎo)模型：

上層為均勻水層，下層為硬質(zhì)均勻海底，海面和海底均平整。1、硬底均勻淺海聲場(chǎng)3.2波動(dòng)聲學(xué)基礎(chǔ)23第23頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月由于問題圓柱對(duì)稱性，則水層中聲場(chǎng)滿足波動(dòng)方程：（1）簡(jiǎn)正波3.2波動(dòng)聲學(xué)基礎(chǔ)在圓柱對(duì)稱情況下，根據(jù)狄拉克函數(shù)定義可求得：

24第24頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月常數(shù)A與聲源強(qiáng)度有關(guān)，不失一般性取A=1，則有：（1）簡(jiǎn)正波3.2波動(dòng)聲學(xué)基礎(chǔ)

令，由分離變量法可求得本征函數(shù)通解：

本征值—是波數(shù)的垂直分量待定系數(shù)25第25頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月根據(jù)邊界條件：自由海面：硬質(zhì)海底：（1）簡(jiǎn)正波3.2波動(dòng)聲學(xué)基礎(chǔ)26第26頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月（1）簡(jiǎn)正波3.2波動(dòng)聲學(xué)基礎(chǔ)27第27頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月（1）簡(jiǎn)正波3.2波動(dòng)聲學(xué)基礎(chǔ)同理可得的解（零階貝塞爾方程）：28第28頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月（1）簡(jiǎn)正波3.2波動(dòng)聲學(xué)基礎(chǔ)聲場(chǎng)中聲壓：29第29頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月（1）簡(jiǎn)正波3.2波動(dòng)聲學(xué)基礎(chǔ)在遠(yuǎn)場(chǎng)，根據(jù)漢克爾函數(shù)近似表達(dá)式：n階簡(jiǎn)正波表達(dá)式：30第30頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月（1）簡(jiǎn)正波3.2波動(dòng)聲學(xué)基礎(chǔ)

每階簡(jiǎn)正波沿深度z方向作駐波分布、沿水平r方向傳播的波；不同階數(shù)的簡(jiǎn)正波其駐波的分布形式不同。

級(jí)數(shù)求和的數(shù)目與傳播的頻率和層中參數(shù)有關(guān)。31第31頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月（2）截止頻率3.2波動(dòng)聲學(xué)基礎(chǔ)簡(jiǎn)正波階數(shù)最大值：

當(dāng)簡(jiǎn)正波數(shù)n>N時(shí)，水平波數(shù)變?yōu)樘摂?shù)，簡(jiǎn)正波振幅隨r作指數(shù)衰減。在遠(yuǎn)場(chǎng)，聲場(chǎng)可表示成有限項(xiàng)：

32第32頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月（2）截止頻率3.2波動(dòng)聲學(xué)基礎(chǔ)臨界頻率：最高階簡(jiǎn)正波傳播頻率

聲源激發(fā)頻率時(shí)，波導(dǎo)中不存在第N階及以上各階簡(jiǎn)正波的傳播。33第33頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月（2）截止頻率3.2波動(dòng)聲學(xué)基礎(chǔ)截止頻率：簡(jiǎn)正波在波導(dǎo)中無衰減傳播的最低臨界頻率

聲源激發(fā)頻率時(shí)，所有各階簡(jiǎn)正波均隨距離按指數(shù)衰減，遠(yuǎn)場(chǎng)聲壓接近為零。34第34頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月（3）相速度和群速度3.2波動(dòng)聲學(xué)基礎(chǔ)相速：等相位面的傳播速度（振動(dòng)狀態(tài)在介質(zhì)中的傳播速度）

淺海波導(dǎo)屬于頻散介質(zhì)。

35第35頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月（3）相速度和群速度3.2波動(dòng)聲學(xué)基礎(chǔ)群速：聲波能量的傳播速度簡(jiǎn)正波的群速小于相速。

36第36頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月（3）相速度和群速度3.2波動(dòng)聲學(xué)基礎(chǔ)37第37頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月（3）相速度和群速度3.2波動(dòng)聲學(xué)基礎(chǔ)相速與群速區(qū)別：38第38頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月（3）相速度和群速度3.2波動(dòng)聲學(xué)基礎(chǔ)相速與群速區(qū)別：相速：虛斜線沿r方向傳播速度群速：波形包絡(luò)傳播速度

波導(dǎo)為頻散介質(zhì)，導(dǎo)致脈沖波形傳播畸變39第39頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月（4）傳播損失3.2波動(dòng)聲學(xué)基礎(chǔ)假設(shè)單位距離處聲壓振幅為1，則遠(yuǎn)處傳播損失為：40第40頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月（4）傳播損失3.2波動(dòng)聲學(xué)基礎(chǔ)當(dāng)和均為實(shí)數(shù)時(shí)，可得：隨距離單調(diào)增加隨距離起伏變化41第41頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月（4）傳播損失3.2波動(dòng)聲學(xué)基礎(chǔ)OrI(r)聲強(qiáng)隨距離增加作起伏下降，呈現(xiàn)干涉曲線。42第42頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月（4）傳播損失3.2波動(dòng)聲學(xué)基礎(chǔ)當(dāng)聲傳播條件充分不均勻，簡(jiǎn)正波之間相位無關(guān)：對(duì)于硬質(zhì)海底的淺海聲場(chǎng)的傳播損失：

簡(jiǎn)正波相位無規(guī)假設(shè)下的聲傳播損失。43第43頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月（4）傳播損失3.2波動(dòng)聲學(xué)基礎(chǔ)假設(shè)聲源和接收器適當(dāng)遠(yuǎn)離海面和海底：在0和1之間隨機(jī)取值

44第44頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月（4）傳播損失3.2波動(dòng)聲學(xué)基礎(chǔ)如果波導(dǎo)中簡(jiǎn)正波個(gè)數(shù)較多：45第45頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月（4）傳播損失3.2波動(dòng)聲學(xué)基礎(chǔ)深度取平均后，傳播損失為：下面從聲波掠射角和聲源位置兩方面來討論TL值。聲能被限制在層內(nèi)，隨距離r作柱面波衰減。46第46頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月（4）傳播損失3.2波動(dòng)聲學(xué)基礎(chǔ)掠射角變化：硬質(zhì)海底：非絕對(duì)硬海底：傳播損失大于硬質(zhì)海底的TL值。

海底全反射海底反射47第47頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月（4）傳播損失3.2波動(dòng)聲學(xué)基礎(chǔ)聲源位置變化：聲源位于海面附近，TL變大。聲源位于海底附近，TL變小。

48第48頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月波導(dǎo)模型（Pekeris模型——分層介質(zhì)模型）：

2、液態(tài)海底均勻淺海聲場(chǎng)3.2波動(dòng)聲學(xué)基礎(chǔ)液態(tài)海底沒有切變波，其聲速通常大于海水聲速，但對(duì)于高飽和海底沉積層會(huì)出現(xiàn)相反情況。49第49頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月（1）簡(jiǎn)正波3.2波動(dòng)聲學(xué)基礎(chǔ)同硬質(zhì)海底情況一樣，可以求得液態(tài)海底均勻淺海聲場(chǎng)底簡(jiǎn)正波為：50第50頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月（1）簡(jiǎn)正波3.2波動(dòng)聲學(xué)基礎(chǔ)若海底為硬質(zhì)海底

51第51頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月（1）簡(jiǎn)正波3.2波動(dòng)聲學(xué)基礎(chǔ)在液態(tài)下半空間中，振幅沿深度按指數(shù)規(guī)律衰減，頻率越高，振幅衰減越快。高頻聲波在界面發(fā)生全反射時(shí)，能量幾乎全被反射會(huì)水層中，波的能量幾乎被限制在層內(nèi)傳播。

52第52頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月（2）截止頻率3.2波動(dòng)聲學(xué)基礎(chǔ)簡(jiǎn)正波臨界頻率和截止頻率：根據(jù)臨界頻率，可以反演海底介質(zhì)的聲速。

若海底為硬質(zhì)海底

53第53頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月（3）傳播損失3.2波動(dòng)聲學(xué)基礎(chǔ)某階簡(jiǎn)正波聲壓振幅分布：

54第54頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月射線聲學(xué)：將聲波傳播視為一束無數(shù)條垂直等相位面的射線傳播。聲線：與等相位面垂直的射線。①射線途經(jīng)的距離代表聲波傳播的距離；②聲線經(jīng)歷的時(shí)間代表聲波傳播的時(shí)間；③聲線束攜帶的能量代表聲波傳播的聲能量；④射線聲學(xué)為波動(dòng)方程的近似解。3.3射線聲學(xué)基礎(chǔ)55第55頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月沿任意方向傳播的平面波可寫為：3.3射線聲學(xué)基礎(chǔ)oxyz波矢量位置矢量矢量方向可用其方向余弦表示：56第56頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月均勻介質(zhì)平面波：3.3射線聲學(xué)基礎(chǔ)特點(diǎn)：聲線相互平行，互不相交，聲波振幅處處相等。57第57頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月均勻介質(zhì)球面波：3.3射線聲學(xué)基礎(chǔ)特點(diǎn)：聲線為由點(diǎn)源沿外徑方向放射聲線束，互不相交，等相位面為同心球面，聲波振幅隨距離衰減。58第58頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月非均勻介質(zhì)球面波：3.3射線聲學(xué)基礎(chǔ)特點(diǎn)：聲線方向因位置變化而變化，聲線束由點(diǎn)源向外放射的曲線束組成，等相位面不再是同心球面。

59第59頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月波動(dòng)方程：3.3射線聲學(xué)基礎(chǔ)1、射線聲學(xué)的基本方程形式解可寫成為：聲壓振幅波數(shù)60第60頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.3射線聲學(xué)基礎(chǔ)1、射線聲學(xué)的基本方程參考聲速折射率61第61頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.3射線聲學(xué)基礎(chǔ)程函概念：所確定的曲面為等相位面，相位值處處相等。指向代表聲線的方向，處處與等相位垂直。

62第62頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月將形式解代入波動(dòng)方程：3.3射線聲學(xué)基礎(chǔ)63第63頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月程函方程：3.3射線聲學(xué)基礎(chǔ)1、射線聲學(xué)的基本方程強(qiáng)度方程：聲線方向聲線軌跡聲線傳播時(shí)間聲線幅度或攜帶的能量64第64頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月假設(shè)聲線方向?yàn)?，其單位矢量，其方向就是方向，則：3.3射線聲學(xué)基礎(chǔ)（1）程函方程65第65頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月由程函方程可得：3.3射線聲學(xué)基礎(chǔ)（1）程函方程矢量形式標(biāo)量形式66第66頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月聲線的方向余弦：3.3射線聲學(xué)基礎(chǔ)（2）程函方程67第67頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.3射線聲學(xué)基礎(chǔ)聲線的方向余弦：（1）程函方程68第68頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.3射線聲學(xué)基礎(chǔ)（1）程函方程69第69頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.3射線聲學(xué)基礎(chǔ)應(yīng)用舉例♀聲速為常數(shù)聲線的起始出射方向角

聲速為常數(shù)時(shí)，聲線為直線。

70第70頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.3射線聲學(xué)基礎(chǔ)應(yīng)用舉例♀聲速rzc(z)71第71頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.3射線聲學(xué)基礎(chǔ)♀聲速聲線起始值折射定律或Snell定律——射線聲學(xué)的基本定律

72第72頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.3射線聲學(xué)基礎(chǔ)♀聲速73第73頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.3射線聲學(xué)基礎(chǔ)♀聲線彎曲正聲速梯度：聲線總是彎向聲速小的方向。負(fù)聲速梯度：74第74頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.3射線聲學(xué)基礎(chǔ)♀程函顯示求解討論xoz平面問題：Snell定律75第75頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.3射線聲學(xué)基礎(chǔ)（2）強(qiáng)度方程♀強(qiáng)度方程意義聲強(qiáng)定義：為簡(jiǎn)單計(jì)，只考慮x方向：76第76頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.3射線聲學(xué)基礎(chǔ)♀強(qiáng)度方程意義在高頻或聲壓振幅隨距離相對(duì)變化甚?。?/p>

77第77頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.3射線聲學(xué)基礎(chǔ)♀強(qiáng)度方程意義強(qiáng)度方程：

聲強(qiáng)矢量為管量場(chǎng)，根據(jù)奧高定理：

78第78頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.3射線聲學(xué)基礎(chǔ)♀強(qiáng)度方程意義封閉面S選沿聲線管束的側(cè)面和管束兩端的橫截面S1和S2，側(cè)面的面積分為零，則：

由聲源輻射聲功率確定79第79頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.3射線聲學(xué)基礎(chǔ)♀強(qiáng)度方程意義①聲能沿聲線管束傳播，端面大，聲能分散，聲強(qiáng)值減小；端面小，聲能集中，聲強(qiáng)值增加，因而聲強(qiáng)I與面積S成反比。②管束內(nèi)的聲能不會(huì)通過側(cè)面向外擴(kuò)散。80第80頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.3射線聲學(xué)基礎(chǔ)♀聲強(qiáng)的基本公式設(shè)聲源單位立體角的輻射聲功率為W，則聲強(qiáng)等于：

所張截面積微元如果聲源為軸對(duì)稱，考慮掠射角到立體角內(nèi)的聲線管束：

單位距離處81第81頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.3射線聲學(xué)基礎(chǔ)♀聲強(qiáng)的基本公式當(dāng)聲線到達(dá)觀察點(diǎn)P處，則有：

若已知起始掠射角的聲線軌跡方程：

掠射角到時(shí)水平距離增量：

82第82頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.3射線聲學(xué)基礎(chǔ)♀聲強(qiáng)的基本公式83第83頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.3射線聲學(xué)基礎(chǔ)♀聲強(qiáng)的基本公式如果不計(jì)入常數(shù)因子，聲壓振幅：

平面問題的射線聲場(chǎng)表示式：

84第84頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月程函方程導(dǎo)出條件：3.3射線聲學(xué)基礎(chǔ)2、射線聲學(xué)的應(yīng)用條件強(qiáng)度方程條件：具有相同數(shù)量級(jí)85第85頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月（1）在聲波波長(zhǎng)的距離上，聲波振幅的相對(duì)變化量遠(yuǎn)小于1。

3.3射線聲學(xué)基礎(chǔ)射線聲學(xué)近似條件和局限性（2）在聲波波長(zhǎng)的距離上，聲速相對(duì)變化遠(yuǎn)小于1。

——聲波聲強(qiáng)沒有發(fā)生太大變化。如在波束邊緣、聲影區(qū)（聲線不能到達(dá)的區(qū)域）和焦散區(qū)（聲能會(huì)聚區(qū)域），射線聲學(xué)不成立?！曀僮兓徛慕橘|(zhì)。如在聲速躍變層，射線聲學(xué)不成立。

射線聲學(xué)是波動(dòng)聲學(xué)的高頻近似，適用于高頻條件和弱不均勻介質(zhì)（緩慢變化）情況。

86第86頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月

海水介質(zhì)具有垂直分層特性，令x、y為水平坐標(biāo)，z為垂直坐標(biāo)，在分層介質(zhì)中：分層介質(zhì)模型是實(shí)際海洋介質(zhì)近似理想模型。rzc(z)3.4分層介質(zhì)中的射線聲學(xué)87第87頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.4分層介質(zhì)中的射線聲學(xué)1、Snell定律和聲線彎曲

射線聲學(xué)遵循的Snell定律：①已知聲線出射處掠射角和聲速垂直分層分布，可按Snell定律求出任意深度處聲線掠射角。②不同起始掠射角，對(duì)應(yīng)不同的聲線軌跡。88第88頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.4分層介質(zhì)中的射線聲學(xué)1、Snell定律和聲線彎曲

聲線彎曲：rzc(a)負(fù)梯度下聲線彎曲聲線總是彎向聲速小的方向。rzc(b)正梯度下聲線彎曲89第89頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.4分層介質(zhì)中的射線聲學(xué)2、聲線軌跡

平面內(nèi)聲線曲率表達(dá)式：恒定聲速梯度：恒定聲速梯度情況下，聲線曲率處處相等，軌跡是圓弧。90第90頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.4分層介質(zhì)中的射線聲學(xué)（1）聲線軌跡方程恒定聲速梯度：聲線曲率半徑為：z該聲線軌跡方程：91第91頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.4分層介質(zhì)中的射線聲學(xué)（1）聲線軌跡方程

聲源在海面以任意掠射角出射的聲線軌跡方程：z若聲源位于海面以下，請(qǐng)求聲線軌跡方程？92第92頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.4分層介質(zhì)中的射線聲學(xué)（2）聲線傳播水平距離zx聲源位于：接收點(diǎn)位于：聲速分布：聲線經(jīng)過水平距離：zx0反轉(zhuǎn)點(diǎn)93第93頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.4分層介質(zhì)中的射線聲學(xué)（2）聲線水平距離反轉(zhuǎn)點(diǎn)處的掠射角。zxzx0反轉(zhuǎn)點(diǎn)94第94頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.4分層介質(zhì)中的射線聲學(xué)（2）聲線水平距離zx0反轉(zhuǎn)點(diǎn)zx95第95頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.4分層介質(zhì)中的射線聲學(xué)（2）聲線水平距離zxzx0反轉(zhuǎn)點(diǎn)96第96頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.4分層介質(zhì)中的射線聲學(xué)（2）聲線水平距離

若已知聲線經(jīng)過的垂直距離，則水平距離：zxzx0反轉(zhuǎn)點(diǎn)97第97頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.4分層介質(zhì)中的射線聲學(xué)（3）聲線傳播時(shí)間聲線從深度傳播到深度所需時(shí)間：根據(jù)Snell定律，聲線傳播時(shí)間表達(dá)式：98第98頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.4分層介質(zhì)中的射線聲學(xué)（3）聲線傳播時(shí)間當(dāng)聲速梯度恒定值，根據(jù)Snell定律有：99第99頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.4分層介質(zhì)中的射線聲學(xué)3、線性分層介質(zhì)中的聲線圖各層的水平距離總聲線的水平傳播距離聲線軌跡是不同曲率圓弧的組合。100第100頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.4分層介質(zhì)中的射線聲學(xué)3、線性分層介質(zhì)中的聲線圖101第101頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.4分層介質(zhì)中的射線聲學(xué)3、線性分層介質(zhì)中的聲線圖102第102頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.4分層介質(zhì)中的射線聲學(xué)3、線性分層介質(zhì)中的聲線圖103第103頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.4分層介質(zhì)中的射線聲學(xué)3、線性分層介質(zhì)中的聲線圖

（1）聲線軌跡不僅與聲速分布有關(guān)，還與聲源位置有關(guān)系；（2）聲場(chǎng)固定點(diǎn)（接收點(diǎn)）可能沒有聲線到達(dá)，或有一條聲線到達(dá)，也可能有幾條聲線都到達(dá)。104第104頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.4分層介質(zhì)中的射線聲學(xué)4、聲強(qiáng)度

射線聲學(xué)的聲強(qiáng)計(jì)算公式為：為距離x對(duì)聲源處掠射角的導(dǎo)數(shù)。105第105頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.4分層介質(zhì)中的射線聲學(xué)（1）單層線性分層介質(zhì)

根據(jù)Snell定律，有：106第106頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.4分層介質(zhì)中的射線聲學(xué)（2）多層線性分層介質(zhì)107第107頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.4分層介質(zhì)中的射線聲學(xué)（3）聲源指向性的影響

假設(shè)聲源聲強(qiáng)輻射具有軸對(duì)稱性指向性，則單層線性分層介質(zhì)的聲強(qiáng)公式：多層線性分層介質(zhì)的聲強(qiáng)公式：108第108頁(yè)，課件共119頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月3.4分層介質(zhì)中的射線聲學(xué)5、聚焦因子

在分層不均勻介質(zhì)中，聲線彎曲使傳播聲能的聲線管束橫截面的面積發(fā)生變化，在相同的水平距離上，均勻與不均勻介