邊界條件完整版本

物理海洋學(xué)PhysicalOceanography§1海水運(yùn)動(dòng)基本方程Chapter1TheequationsofMotion§1海水運(yùn)動(dòng)基本方程——主要內(nèi)容第一節(jié)海水運(yùn)動(dòng)方程第二節(jié)海水層流運(yùn)動(dòng)基本方程組第三節(jié)邊界條件第四節(jié)時(shí)間平均的基本方程和邊界條件第五節(jié)鉛直平均的基本方程第六節(jié)基本方程的尺度分析和簡化§1.3

邊界條件連續(xù)介質(zhì)假設(shè)（Continuousmediumhyposis）：流體力學(xué)和固體力學(xué)中的基本假設(shè)之一。真實(shí)流體或固體所占有的空間可以看作連續(xù)的無空隙的充滿質(zhì)點(diǎn)。質(zhì)點(diǎn)所具有的物理量滿足一切應(yīng)遵循的物理定律?？臻g上每個(gè)點(diǎn)每個(gè)時(shí)刻都有確定的物理量，這些物理量一般是空間坐標(biāo)和時(shí)間的連續(xù)函數(shù)，可以采用數(shù)學(xué)公式處理?！?.3

邊界條件一、無質(zhì)量交換的運(yùn)動(dòng)學(xué)邊界條件二、自由海面有質(zhì)量交換時(shí)的運(yùn)動(dòng)學(xué)邊界條件和鹽度邊界條件三、動(dòng)力學(xué)邊界條件四、溫度邊界條件一、無質(zhì)量交換的運(yùn)動(dòng)學(xué)邊界條件取固定在地球上的坐標(biāo)系，隨時(shí)間而運(yùn)動(dòng)的海洋界面可表達(dá)為：設(shè)界面上任意幾何點(diǎn)（質(zhì)點(diǎn)）在t時(shí)刻的位置為：速度為：經(jīng)過時(shí)刻之后，該幾何點(diǎn)位于：Taylor級(jí)數(shù)展開：0=0一、無質(zhì)量交換的運(yùn)動(dòng)學(xué)邊界條件設(shè)界面兩側(cè)流體的速度分別為：界面兩側(cè)流體不存在質(zhì)量交換界面兩側(cè)的流體在無質(zhì)量交換條件下的運(yùn)動(dòng)學(xué)邊界條件一、無質(zhì)量交換的運(yùn)動(dòng)學(xué)邊界條件

海面：海氣不連續(xù)界面下側(cè)海水質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)速度無質(zhì)量交換情況下海面運(yùn)動(dòng)學(xué)邊界條件一、無質(zhì)量交換的運(yùn)動(dòng)學(xué)邊界條件

海底：海底不連續(xù)界面上側(cè)海水質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)速度海底運(yùn)動(dòng)學(xué)邊界條件二、自由海面有質(zhì)量交換的運(yùn)動(dòng)學(xué)邊界條件

和鹽量邊界條件無質(zhì)量交換時(shí)：：純水密度；：鹽分密度鹽分：純水：海氣界面之間交換的是純水而非鹽分：單位時(shí)間鉛直方向（z）單位面積純水通量：界面外法線方向與垂直方向的夾角（1）（2）（3）二、自由海面有質(zhì)量交換的運(yùn)動(dòng)學(xué)邊界條件

和鹽量邊界條件引入海水質(zhì)點(diǎn)慣性中心速度：兩邊除以海面：有質(zhì)量交換時(shí)海面運(yùn)動(dòng)學(xué)邊界條件（4）（3）二、自由海面有質(zhì)量交換的運(yùn)動(dòng)學(xué)邊界條件

和鹽量邊界條件

鹽量邊界條件（1）（4）s：鹽度分子擴(kuò)散引起的鹽量濃度通量密度鹽量邊界條件二、自由海面有質(zhì)量交換的運(yùn)動(dòng)學(xué)邊界條件

和鹽量邊界條件海面：自由海面鹽量邊界條件海面坡度很小時(shí)：三、動(dòng)力學(xué)邊界條件在不連續(xù)界面處動(dòng)量通量連續(xù)，界面兩側(cè)的應(yīng)力在界面法向上相等三、動(dòng)力學(xué)邊界條件三、動(dòng)力學(xué)邊界條件三、動(dòng)力學(xué)邊界條件四、溫度邊界條件在不連續(xù)界面兩側(cè)，由于分子