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天線與電波傳播AntennasandPropagation天線與電波傳播第一章矢量分析標(biāo)量場(chǎng)與矢量場(chǎng)的性質(zhì)本節(jié)課的主要內(nèi)容
標(biāo)量場(chǎng)的方向?qū)?shù)與梯度矢量場(chǎng)的通量與散度矢量場(chǎng)的矢量線重點(diǎn)重點(diǎn)標(biāo)量場(chǎng)的等值線與等值面
在一個(gè)空間區(qū)域中,某物理系統(tǒng)的狀態(tài)可以用一個(gè)空間位置和時(shí)間的函數(shù)來(lái)描述,即每一時(shí)刻在區(qū)域中每一點(diǎn)它都有一個(gè)確定值,則在此區(qū)域中就確立了該物理系統(tǒng)的一種場(chǎng)。靜態(tài)場(chǎng)(如固定點(diǎn)電荷產(chǎn)生的電場(chǎng))動(dòng)態(tài)場(chǎng)或者時(shí)變場(chǎng)(如交變電磁場(chǎng))標(biāo)量場(chǎng)(如密度場(chǎng)、點(diǎn)電荷的電位場(chǎng))矢量場(chǎng)(如電場(chǎng)、磁場(chǎng))在標(biāo)量場(chǎng)中,各點(diǎn)的場(chǎng)量是隨空間位置變化的標(biāo)量。因此,一個(gè)標(biāo)量場(chǎng)可以用一個(gè)標(biāo)量函數(shù)來(lái)表示。球坐標(biāo)系中點(diǎn)電荷產(chǎn)生的電位場(chǎng)可表示為標(biāo)量場(chǎng)的等值線(面)等值面:標(biāo)量場(chǎng)取得同一數(shù)值的點(diǎn)在空間形成的曲面。意義:形象直觀地描述了物理量在空間的分布狀態(tài)。等值面方程:對(duì)任意給定的常數(shù)C常數(shù)C取一系列不同的值,就得到一系列不同的等值面,形成等值面族等值面的特點(diǎn):標(biāo)量場(chǎng)的等值面互不相交標(biāo)量場(chǎng)的等值面充滿場(chǎng)所在的整個(gè)空間MM0M0M方向?qū)?shù)的概念
在點(diǎn)M沿任意方向l的方向?qū)?shù)為:當(dāng)M0趨于M的極限標(biāo)量場(chǎng)沿某方向的變化率設(shè)標(biāo)量函數(shù)點(diǎn)M0處可微,則函數(shù)u在點(diǎn)M處沿任意方向l的方向?qū)Т嬖冢悍较蛴嘞曳较驅(qū)?shù)的求解直角坐標(biāo)系中方向?qū)?shù)的計(jì)算公式方向?qū)?shù)的計(jì)算步驟:1.求偏微分
2.方向余弦
3.方向?qū)?shù)方向?qū)?shù)與M0有關(guān),也與
l
方向有關(guān)。當(dāng)G和
同向時(shí),方向?qū)?shù)的值最大”
直角坐標(biāo)系中梯度的表達(dá)式為哈密頓算子物理意義:標(biāo)量場(chǎng)的梯度是矢量
①標(biāo)量場(chǎng)u的梯度是一個(gè)矢量場(chǎng),通常稱
為標(biāo)量場(chǎng)u所產(chǎn)生的梯度場(chǎng);③標(biāo)量場(chǎng)u(M)中每一點(diǎn)M處的梯度,垂直于過(guò)該點(diǎn)的等值面,且指向u(M)增加的方向。②標(biāo)量場(chǎng)u(M)中,在給定點(diǎn)沿任意方向l的方向?qū)?shù)等于梯度在該方向上的投影;
例1:已知。
證明。
為了直觀地表示矢量的分布情況,用一些
有向曲線來(lái)形象地描述矢量在空間的分布。矢量場(chǎng)的通量與散度大?。菏杳艹潭确较颍呵芯€方向例如:電場(chǎng)線、磁場(chǎng)線注:矢量線也是單值函數(shù),故矢量線也絕不相交。方向:開(kāi)放面按曲線繞行方向右手螺旋判定;封閉面按外法線方向判定。通量封閉曲面S的通量通過(guò)閉合曲面有凈的矢量線穿出有凈的矢量線流入進(jìn)入與穿出閉合曲面的矢量線相等負(fù)通量源發(fā)出場(chǎng)線,正通量源正源和負(fù)源相等,所以說(shuō)它無(wú)源散度散度通量求每點(diǎn)的值散度的計(jì)算(F必須是一個(gè)矢量,只有矢量場(chǎng)才有散度)
。
。
例3:已知求:的散度散度定理(高斯公式)矢量函數(shù)的面積積分與體積積分的相互轉(zhuǎn)換場(chǎng)中的每一個(gè)點(diǎn)針對(duì)的是S面從體的角度來(lái)描述小結(jié):1.標(biāo)量場(chǎng)的等值線和等值面;2.
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