規(guī)范作業(yè)解答單元測(cè)試量子理論

1、110級(jí)大學(xué)物理規(guī)范作業(yè)總（33）單元測(cè)試五（量子力學(xué)）2一、填空題一、填空題. )/(292,5. 120mWC地面失去熱量的速率是每平方米按黑體體輻射計(jì)算里地里地面溫度為如果晴天夜于地面的熱輻射夜間地面降溫主要是由)/(292)5273(1067. 5:2484mWTM出射度速率即地面的輻射每平方地面失去熱量的解3.)/(104 . 5,501500,)(386:,7500,05. 0,. 24sJnmnmKmm來(lái)的能量是單位時(shí)間從小孔輻射出的微小波長(zhǎng)范圍內(nèi)在是的輻射波長(zhǎng)對(duì)應(yīng)于最大單色輻出度則溫度為腔內(nèi)的小圓孔在壁上鉆有有一空腔輻射體)./(103 . 54:),/(107 . 2112,

2、).(386,:4231452sJdMSMPsmJehcMnmTbBBTkhcBm得所求能量為根據(jù)普朗克公式根據(jù)維恩位移定律解4. )(296,)(0 . 2,)(0 . 2:,200,2 . 4. 3nmVeVnmeV鋁的紅限波長(zhǎng)是截止電壓是光電子的最大動(dòng)能是則表面的光照射鋁今用波長(zhǎng)為鋁的逸出功是)(296)(0 .2/)(0 .2:00,nmAhccveEUevAchAhEmkcmk解5).(,. 4無(wú)選一有關(guān)有與散射角關(guān)無(wú)物質(zhì)與散射關(guān)無(wú)與射線的波長(zhǎng)差值射與入射的散在康普頓效應(yīng)中仍然成立微觀粒子間的相互作用定律對(duì)動(dòng)量守恒定律和能量守恒康普頓效應(yīng)證實(shí)了X.;)cos1 (.:0有無(wú)無(wú)定律動(dòng)量

3、守恒定律和能量守恒解cmh6.)(100 . 1,10,. 540Jcm是則該氧分子的基態(tài)能量并設(shè)勢(shì)阱寬度為阱計(jì)算按一維無(wú)限深方勢(shì)個(gè)盒子內(nèi)一個(gè)氧分子被封閉在一).(100.12,)(103.51002.61032:40222126233JmaEkgm基態(tài)能量是于是氧分子的質(zhì)量為解7二、計(jì)算題二、計(jì)算題.,).(,. 1324141TTTTTT和塊板的熱力學(xué)溫度求第二和第三當(dāng)達(dá)到熱平衡時(shí)且和溫度為最外側(cè)兩塊板的熱力學(xué)可看作絕對(duì)黑體表面涂黑置行放且彼此靠近的金屬板平真空中有四塊完全相同.32,32,)2() 1 ()2(02) 1 (02:, 02:,:4144434441424344424243

4、41424341TTTTTTTTTTTTSTSTSTS可得兩式解衡時(shí)有同理第三塊板到達(dá)熱平即相同熱和它輻射出去的熱量它左右兩面吸收的輻射時(shí)當(dāng)?shù)诙K板到達(dá)熱平衡設(shè)各塊金屬板的面積為解8?)2?() 1 ( :,59. 0,1054. 2. 25是多少光電子的德布羅意波長(zhǎng)長(zhǎng)是多少該金屬的紅限波問(wèn)實(shí)驗(yàn)測(cè)得遏止電壓為時(shí)照射在某金屬的表面的紫外光波長(zhǎng)為Vcm).(106 .122)2().(1089.2)1 (:9070mmeUhmEhchEchmUehchchUehkkc解9.,6 . 0,103,. 33射方向求散射光子的波長(zhǎng)和散電子的反沖速度為測(cè)出入射光子的波長(zhǎng)為在康普頓散射中cnm).(103

5、. 425. 0:) 16 . 011(1:1220202202220mcmhchcEhchchchcEcmcmcvcmEkkk可得關(guān)系由康普頓散射能量守恒反沖電子所獲得動(dòng)能解10.7 .62:,5176. 02)(2sin,2sin20020即得再根據(jù)康普頓公式hcmcmh11?,50. 0.10. 412它的不確定量多大根據(jù)不確定關(guān)系的物體的位置一個(gè)質(zhì)量為如果我們以此精度測(cè)得物體的位置的精確度為用干涉儀確定一個(gè)宏觀kgcm)/(1025. 51025 . 021005. 12,102:21143414smxmmpvmx由不確定關(guān)系解12?4/1,. 5多大概率阱寬的距離內(nèi)它出現(xiàn)的阱寬的一端到離此端從勢(shì)阱中運(yùn)動(dòng)而處于基態(tài)一粒子在一維無(wú)限深方%1 . 9091. 02141)(sin24/0)sin(2:4/024/02aadxxaadxPaxxxaa概率為的距離內(nèi)該粒子出現(xiàn)的到從基態(tài)波函數(shù)為解13.,),(2,. 6222222為相互獨(dú)立的正整數(shù)其中為波概念導(dǎo)出粒子的能量試?yán)民v盒子邊長(zhǎng)為子中一粒子處于一正立方盒zyxzyxnnnnnnnmaEa于是該狀態(tài)的能量為量應(yīng)為粒子動(dòng)量沿各方向的分即形式個(gè)坐標(biāo)方向均應(yīng)為駐波對(duì)每一狀態(tài)說(shuō)維駐波故粒子在盒中形成三為零在盒壁處粒子的波函數(shù)解zzyyxxzzyyxxnapna