哈工大電磁場試驗報告要點

1、哈工大電磁場實驗報告電磁波波動特性的實驗研究1. 實驗?zāi)康臒o線電的使用頻率在不斷提咼，微波（超咼頻），由于它的波長短、頻率咼、方向性 強，所以廣泛的應(yīng)用在雷達、遙控、電視、射電天文學(xué)、接力通訊和衛(wèi)星通訊等方面。微波通常指分米波、毫米波的電磁波，它的頻率極高，一般在300300000兆赫，所以有關(guān)微波的產(chǎn)生、放大、發(fā)射、接收、測量、傳輸?shù)群鸵话愕臒o線電波不盡相同。在微波技 術(shù)中，需要微波電子管、晶體管、波導(dǎo)、同軸線和一些諸如衰減器，諧振腔等特殊元件。從電磁波的本質(zhì)來說，微波也具有波動的共同特點，如反射、折射、衍射、干涉、偏 振等。我們根據(jù)它們的這種共同的通性，以及微波波長接近光波波長的特點，模仿

2、光學(xué)實驗的方法，來做電磁波波動特性的實驗。我們的實驗?zāi)康氖牵晕⒉ㄗ鞑ㄔ?，用模擬光學(xué)實驗的方法，來研究電磁波所具有的 傳遞能量和波動的特性。2. 微波實驗主要儀器簡介1）三厘米固態(tài)信號源三厘米固態(tài)信號源結(jié)構(gòu)簡單、體積小、重量輕、輸出功率大、性能穩(wěn)定、攜帶使用方便。主要技術(shù)指標：工作頻率范圍：9370 _ 50MHz在工作頻率范圍內(nèi)，輸出功率_ 20mW工作模式：等幅波、方波輸入電源：220V_10%2）微波分度計其總體結(jié)構(gòu)如圖1-1所示，可分為三個部分。1、發(fā)射部分它是由固定臂及臂上的發(fā)射喇叭和可變衰減器組成，其微波信號是由三厘米固態(tài)信號發(fā)生器經(jīng)同軸電纜饋電送至發(fā)射天線。2、接收部分它由可繞中

3、心軸轉(zhuǎn)動的懸臂和臂上端的接收喇叭，檢波器組成。3、 在兩喇叭之間的中心軸自由轉(zhuǎn)動的圓形小平臺，平臺被均分為360等分。（一）電磁波的反射實驗1、實驗?zāi)康娜魏尾▌蝇F(xiàn)象（無論是機械波、光波、無線電波），在波前進的過程中如遇到障礙物,波就要發(fā)生反射。本實驗就是要研究微波在金屬平板上發(fā)生反射時所遵守的波的反射定律。2、實驗原理電磁波從某一入射角i射到兩種不同介質(zhì)的分界面上時，其反射波總是按照反射角等于 入射角的規(guī)律反射回來。如圖（1-2）所示，微波由發(fā)射喇叭發(fā)出，以入射角i設(shè)到金屬板 MM ,在反射方向的位置上，置一接收喇叭B，只有當B處在反射角約等于入射角i時，接收到的微波功率最大， 這就證明了反射

4、定律的正確性。A阿圖1-23、實驗儀器本實驗儀器包括三厘米固態(tài)信號發(fā)生器，微波分度計，反射金屬鋁制平板，微安表頭。4、實驗步驟1）將發(fā)射喇叭的衰減器沿順時針方向旋轉(zhuǎn)，使它處于最大衰減位置；2） 打開信號源的開關(guān)，工作狀態(tài)置于“等幅”旋轉(zhuǎn)衰減器看微安表是否有顯示，若有顯 示，則有微波發(fā)射；3）將金屬反射板置于分度計的水平臺上，開始它的平面是與兩喇叭的平面平行。4） 旋轉(zhuǎn)分度計上的小平臺，使金屬反射板的法線方向與發(fā)射喇叭成任意角度i，然后將接 收喇叭轉(zhuǎn)到反射角等于入射角的位置，緩慢的調(diào)節(jié)衰減器，使微安表顯示有足夠大的示數(shù)（50 BA ）。5） 熟悉入射角與反射角的讀取方法，然后分別以入射角等于30

5、、40、50、60、70度，測 得相應(yīng)的反射角的大小。6）在反射板的另一側(cè)，測出相應(yīng)的反射角。5數(shù)據(jù)的記錄預(yù)處理記下相應(yīng)的反射角，并取平均值，平均值為最后的結(jié)果。入射角® 0200300400500600700甲左19 °29.5 °36 °49.5 °59 °68°甲右20.5 °33°43°52°62°70.5 °甲的平均值19.8 °31.3 °39.5 °50.8 °60.5 °69.3 °6.問題

6、討論為什么要在反射板的左右兩側(cè)進行測量然后用其相應(yīng)的反射角來求平均值。答：由于實驗儀器存在回程差，故分別向左和向右測量以抵消回程差的影響，使測量結(jié)果更為精確。（二）電磁波的偏振實驗1. 實驗?zāi)康耐ㄟ^實驗研究來進一步熟悉電磁波的偏振特性2. 實驗原理喇叭天線的增益大約是 20分貝，當發(fā)射喇叭口面的寬邊與水平面平行時，發(fā)射信號電矢量 的偏振方向是垂直水平面的直線偏振波，假設(shè)該直線偏振波在接收喇叭處強度為1=1。cos2其中：是I與I。之間的夾角，這就是光學(xué)中關(guān)于光強分布的馬呂斯定律。本實驗所用接收喇叭是和一段旋轉(zhuǎn)短波導(dǎo)連在一起的，從而可在旋轉(zhuǎn)波導(dǎo)的軸承環(huán)的90。范圍內(nèi)旋轉(zhuǎn)，當接收喇叭與發(fā)射喇叭之間

7、的夾角為，則接收的信號強度是21=1。cos。因此，轉(zhuǎn)動接收喇叭，就可得到轉(zhuǎn)角與微安表的一組數(shù)據(jù)，并可與馬呂斯 定律相比較。3. 實驗步驟1） 首先把發(fā)射喇叭和接收喇叭調(diào)到一條直線上，旋轉(zhuǎn)平臺上的定位銷，使懸臂固定，此時， 使波導(dǎo)的指示在零度處。2） 調(diào)節(jié)衰減器，使微安表的指示足夠大（60A ）作為Io （ I o =74）。3） 然后旋轉(zhuǎn)接收喇叭，0。 900每隔100記下相應(yīng)的電流強度。4）然后從900 00每隔100記下相應(yīng)的電流強度。5）數(shù)據(jù)的記錄與處理項目、0010020030°40050°6007008009001 (I)74504230201252102 (I

8、)8076685238209310I的平均值77635541291672.5101 = 10 cos a74.072.969.564.156.747.637.025.312.80（三）電磁波的衍射實驗1微波單縫衍射實驗1）實驗?zāi)康?熟悉電磁波具有波的繞射通性，測試微波的衍射強度隨衍射角的變化規(guī)律。1） 實驗原理微波的衍射原理與光波完全相同，當一束平面波入射到一寬度和波長可以比擬的狹縫時，它就要發(fā)生衍射現(xiàn)象。設(shè)電磁波波長為，如圖（1-3）所示，平面電磁波垂直入射到寬度為:的夾縫上，當衍射角符合如下條件時a sin 二 k'（人）在狹縫后面出現(xiàn)衍射波的強度極小。當 a sin 二（2k1）

9、2（B）（k =1、2、3 ）時，則在縫后面出現(xiàn)衍射波的強度極大。介于上述兩條件之間的衍射波， 衍射波的強度在極小值與極大值之間變化，其相對衍射強度與衍射角之間的變化規(guī)律如圖（1-4）所示（縱坐 標為相對衍射強度I，橫坐標為衍射角）圖1-44）實驗步驟1 .首先將發(fā)射喇叭與接收喇叭的中心和分度計上小平臺的中心三者調(diào)到同一個垂直平面 內(nèi)，并且保證發(fā)射喇叭和接收喇叭處于等高。2. 將鋁制板縫的寬度調(diào)為 7厘米，然后使狹縫平面與兩喇叭的連線成正交方向固定在分度 計的小平臺上3. 調(diào)節(jié)衰減器使微安表的顯示足夠大。4. 從衍射角為零度開始在單縫的兩側(cè)，衍射角每改變1度去讀取一次示數(shù)，并添入數(shù)據(jù)表。5.

10、根據(jù)公式（人）和（B）,并由已給微波波長 3.2厘米，縫寬7.0厘米，計算出一級極小 和一級極大的衍射角。項目衍射角理論值衍射角測量值絕對誤差相對誤差%A<P =<P 半一級極小(p *27 2°28.5 °28.0 °1.05 °3.9%二級極小2 7.2三級極小(p ¥66.0 °61.5 °64.2 °3.15 °4.8%無一級極大(p *43 3 °43.0 °42.5 °0.55 °1.3%二級極大三級極大無無（四）用微波的布拉格衍射實驗測定模

11、擬晶體的晶格常數(shù)1）實驗?zāi)康姆抡誜射線入射真實晶體發(fā)生衍射的基本原理，我們用制作的放大的晶體模型代替真實晶體，以微波代替X射線。讓微波向模擬晶體入射， 觀察波在“晶體”的不同晶面上反射時， 其反射波產(chǎn)生干涉所符合的條件與微波的波長，“晶體”的晶格常數(shù)以及掠射角之間的關(guān)系。2）實驗原理如圖（1-5）所示，設(shè)原子之間的距離為d，當一束微波以 二角掠射到100晶面，一部分微波將為表面層的“原子”所散射，其余部分的微波將為“晶體”內(nèi)部的各“晶面”上的 原子所散射。各層晶面上“原子”散射的本質(zhì)是因“原子”在微波電磁場的作用下，做與微 波同頻率的受迫振動，然后向周圍發(fā)出微波，按反射定律的方向反射的微波強度

12、最大。由圖（1-5）可知，波束和波束2 是分別由表面層和第二層所反射，其波程差為AC CB =2Dsi n顯然，當符合下列條件時2d sin 八 K K=1, 2，3反射的微波是干涉加強。上式就是晶體衍射的布拉格公式。本實驗使用的微波波長怎=3.2厘米；晶格常數(shù)d =4.00厘米。110圖1-53）實驗步驟1、首先將發(fā)射喇叭和接收喇叭置于等高度，然后調(diào)在同一垂直面內(nèi)。2、用以給的i和d用公式計算出k = 1,2是對應(yīng)的掠射角。3、 將“晶體”放在轉(zhuǎn)動的小平臺上，掠射角從零度測起，每改變2度測一讀數(shù)，然后記下 電流表的數(shù)值，以電流表的值 I為縱坐標，以掠射角 二為橫坐標，做出I -二的關(guān)系曲線。

13、掠射角8030323436384042444648I /PA3440825402894掠射角8050525456586062646668I /A8854422028掠射角8070I /從6I -二的關(guān)系曲線如下所示。I/uA（五）麥克爾遜實驗（用介質(zhì)測波長）麥克爾遜實驗基本原理如圖 1-6所示，在電磁波前進的方向放置45度半透射板，由于板的作用，將入射波分成兩束；一束向 A方向傳播，一束向 B方向傳播，由于 A、B兩處反 射作用，兩束波就再次發(fā)射到半透明板，并到達接收喇叭，由于接收喇叭接受兩束波同頻率， 振動方向一致的兩個波。如果兩個波相差為2二的整數(shù)倍時，則干涉加強，當相位差為二的奇數(shù)倍時，

14、則干涉減弱。因此移動B處的反射板，當表頭指示從一個極小值變到另一個極小 值時，則B處反射板移動2波長的距離。，并同時記下讀數(shù)機移動的相應(yīng)位移數(shù)， 從而求得反射板的移動距離 L,則波長為，=2L/N，JA零指示數(shù)N相當于 /2的波長數(shù)。從零指示數(shù)（n十1）4=( 3+1)n=3可移動板指示位置12.00,28.72,45.29,60.68可移動板位移L=（n-1）L=60.68-12.00=48.68測得，=2L 3.25cm實驗三雙縫干涉1、實驗?zāi)康耐ㄟ^實驗觀察并測量雙縫干涉的現(xiàn)象及特性。a2、實驗原理如圖3所示，在一塊金屬板上相隔b有兩個寬度同為a的縫隙，當電磁波垂直入射到該金屬板上時，在兩

15、個縫上均產(chǎn)生感應(yīng)磁流，這兩個縫隙可以看成為兩個天線，金屬板背面的場是這兩個縫隙輻射場的疊加(干涉的結(jié)果)。當b的值較大時，即忽略兩個縫隙之間的相互影 響，則金屬背面的場為E E E其中Ei和日分別為兩個縫隙輻射的場，因為金屬板與入射線垂直，則兩個縫 隙上的感應(yīng)磁流相同，即E = ejkri . Ee2 = e "e-*"1- e=k b)si?-丘再從1 1 e=k b)sin ;:ll= 2jEdkrie永 Z. b)sim 丨則總場的幅度為E =2E1sink (ab)sin'.l因此當sink (ab)si nr / 2 = 1k (a b)si” / 2 二

16、(2n 1)二 / 2 ，二 sin2n 1'IL 2 a b時，總場（干涉場）出現(xiàn)加強） 當sin k ( a b)si n 二/ 2 = 0 即k (a b )si nr / 2 = n：時，總場（干涉場）出現(xiàn)減弱。3、實驗系統(tǒng)構(gòu)建（1）發(fā)射、接收喇叭安裝同實驗一，取工作波長二32mm ；（2）調(diào)節(jié)雙縫鋁板，使縫的寬度為 a = 40mm，b = 130mm ；（3）將雙縫板安裝到支座上，使鋁板平面與小圓盤上的某一對刻度線一致， 此刻度線應(yīng)與工作臺上的90°刻度的一對線一致； 轉(zhuǎn)動小平臺使固定臂的指針指向小平臺的180°處，此時小平臺的0°就是 縫隙平

17、面的法線方向；4、實驗步驟（1）按照信號源操作規(guī)程接通電源；（2）調(diào)節(jié)衰減器使微安表的讀數(shù)指到合適位置（80 1A）;（3）從衍射角00開始，每改變10讀取一次表頭讀數(shù)，并記錄下來。做完實驗后 關(guān)閉電源，將衰減器的衰減調(diào)至最大。5、實驗報告(1) 整理數(shù)據(jù)，繪出曲線雙縫干涉角度/ °024681/ uA70382830角度/ °1012141618I/ uA3681210角度/ °2022242628I/ uA2016161525角度/ °3032343638I/ uA163114角度/ °4042444648I/ uA28382043角度/

18、°5052545658I/ uA33242角度/ °6062646668I/ uA44222角度/ °70I/ uA2(2) 標注一級極小，一級極大的角度。由圖像可知，一級極小的角度為 4 °，一級極大的角度為10°。(3) 對實驗現(xiàn)象的分析和討論。從表中可以讀出一級極小的角度約為4°, 一級級大的角度約為10°。理論上 由公式推導(dǎo)出一級極小的角度為5.4。，以及極大的角度約為10.8。，實驗結(jié) 果與理論值較符合。雙縫干涉實驗中，發(fā)射喇叭發(fā)射的能量經(jīng)過雙縫后，在空 間形成了干涉現(xiàn)象，隨著衍射角的變化，接收喇叭可以接收到各個方

19、向的能量， 通過能量的大小變化，就可以粗略獲知雙縫干涉圖樣，通過左右兩個方向的旋 轉(zhuǎn)觀察，也減小了單側(cè)觀察可能出現(xiàn)的誤差， 消除了離軸誤差，實驗結(jié)果具體 情況可見上圖，結(jié)果顯示，極小與極大角度實測值與理論值較符合。實驗六偏振（極化）（二）1、實驗?zāi)康耐ㄟ^實驗掌握利用極化柵產(chǎn)生圓極化的方法，掌握圓極化的特性及檢測技術(shù)。2、實驗原理如圖10所示，將發(fā)射喇叭旋轉(zhuǎn) 45°，則發(fā)射喇叭輻射的電磁波可以分解為水平極化和垂直極化波。由實驗四已知，從發(fā)射喇叭發(fā)出的電磁波被介質(zhì)板 （此實 驗為玻璃板）分成兩束波，一束為反射波，這部分波到達柵板 1,柵板1只能將電 場與金屬絲平行的電磁波反射，而電場與金

20、屬絲垂直的電磁波則順利穿過極化 柵 板，被后面的吸波材料吸收，被柵板1反射回來的電磁波，部分透過介質(zhì)板到 達接 收喇叭，這部分電磁波為垂直極化波；同理，另一束從發(fā)射喇叭發(fā)出的電磁 波, 透過介質(zhì)板直接傳輸?shù)綎虐?2，電場與柵板2金屬絲平行的部分被反射，垂直的 部分透過金屬柵被其后面的吸波材料吸收， 反射回來的電磁波，部分被介質(zhì)板反 射到達接收喇叭，這部分電磁波為水平極化波，這樣接收喇叭接收到的電磁 波分 別為柵板1和柵板2反射的電磁波，它們的極化方向相互垂直，幅度相同， 再前 后移動?xùn)虐?或柵板1,可以使它們的相位差達到 90度，形成圓極化。圖10圓極化波的產(chǎn)生及檢測3、實驗系統(tǒng)構(gòu)建（1）安裝

21、喇叭天線，使發(fā)射喇叭（固定臂）和接收喇叭（旋轉(zhuǎn)臂）之間互成 90°,兩個喇叭極化方向一致;（2）安裝極化柵板，一個極化柵板（如板 1）為固定安裝，另一個則安裝于讀數(shù)器上，讀數(shù)器安裝于分光儀的指定位置，使極化柵板面與兩個喇叭的軸線 分 別垂直，兩個極化柵板的金屬絲方向互相垂直；(3) 安裝介質(zhì)板，使介質(zhì)板與兩個喇叭的軸線互成45°圖11圓極化實驗系統(tǒng)4、實驗步驟(1) 按照信號源操作規(guī)程接通電源；(2) 調(diào)節(jié)衰減器的衰減量，使微安表的讀數(shù)合適(如 80微安)；(3) 旋轉(zhuǎn)發(fā)射喇叭的極化方向為 45°在0 °到90°之間旋轉(zhuǎn)接收喇叭，將出現(xiàn)在任意角

22、度下E艇E (或曰)，這時改變金屬柵 2的位置，使得 E。二E_ = E ，這樣就實現(xiàn)了兩個波的相位差 為-，得到圓極化波；(5) 由于測試條件的限制， Ea和E_、 E/不能完全相等，當接收喇叭在0360旋轉(zhuǎn)時，總會出現(xiàn)檢波電壓波動；但當 E min / Emax* , | min / | max - °9時，即橢圓度為0.93時，可以認為基本實現(xiàn)了圓極化波；(6) 旋轉(zhuǎn)接收喇叭記下不同角度的檢波電流，求出圓極化波的橢圓度；(7) 實驗結(jié)束，將衰減器調(diào)節(jié)至衰減最大，關(guān)閉電源。5、實驗報告(1)整理數(shù)據(jù)，繪出曲線;角度0°10°20 °30°4

23、0°50 °60°70°80 °90°電流/ 口 A 52565860566054525854(3)對實驗現(xiàn)象及現(xiàn)象的分析和討論，得出結(jié)論。在本次實驗中，當接收喇叭旋轉(zhuǎn)時，檢波電流基本保持不變。發(fā)射喇叭儀器存 在系統(tǒng)誤差，得不到絕對的水平極化和垂直極化波；柵板也不是絕對的平面， 也影響入射角和反射角的大?。浑娏鞅淼葍x器靈敏度不高均影響檢波電流的測 量，在實驗條件允許的條件下，本實驗基本獲得了圓極化波。因此，可以得到 結(jié)論：同頻率正交場的兩個線極化波相位差為 90°,幅度相等時，合成場波為圓極 化波。實驗七、左旋/右旋圓極化波

24、1、實驗?zāi)康耐ㄟ^實驗觀察測試左旋/右旋圓極化電磁波的特性，掌握利用介質(zhì)片及圓波 導(dǎo)產(chǎn)生圓極化波的方法。2、實驗原理本實驗主要使用 DH30002型電磁波極化天線(如圖12)和DH926B型微 波分光儀圖13 DH30002型電磁波圓極化天線的工作原理電磁波極化天線 DH30002是由方圓波導(dǎo)轉(zhuǎn)換、介質(zhì)圓波導(dǎo)和圓錐喇叭組成。介質(zhì)圓波導(dǎo)可作360 °旋轉(zhuǎn)，并有刻度指示給出轉(zhuǎn)動的角度，當矩形波導(dǎo)中的TEe波經(jīng)方圓波導(dǎo)轉(zhuǎn)換到圓波導(dǎo)口面時，就過渡為圓波導(dǎo)的TEii波，并可在介質(zhì)圓 波導(dǎo)內(nèi)分成兩個分量的波，即電場垂直于介質(zhì)片平面的波和電場平行于介質(zhì)面的波。本系統(tǒng)設(shè)計為頻率在 9370MHz（即3

25、2mm）左右，使兩個分量的波相位差 90°，適當調(diào)整介質(zhì)圓波導(dǎo)（亦可轉(zhuǎn)動介質(zhì)片）的角度 使兩個分量的幅度相等時則可得到圓極化波。當圓極化波輻射裝置方變圓波導(dǎo) （如圖13 ）使TE10的Ey波過渡到TE11成為壓波后，在 裝有介質(zhì)片的圓波導(dǎo)段內(nèi)分成 E和&兩個分量的波，E和&的傳 播速度不同，即 M VV =Vc/ 丁當介質(zhì)片的長度 L合適時，使En波的相位 超前t E波的相位90。，這就實現(xiàn) 了圓極化波相位條件的要求；為使 nE與t E的幅度相等，可使介質(zhì)片的 n?方向跟Y軸之間 夾角為d 45?,若介質(zhì)片的損耗略去不計，則有Emax Emin2 Erm實現(xiàn)了圓極化波

26、幅度相等條件的要求（實際 上有時需稍偏離45 ?以實現(xiàn)幅度相位的要求）。圓極化波是右旋還是左旋特性的確定：電場旋轉(zhuǎn)方向和波的傳播方向符合右手螺旋規(guī)則的波， 定為右旋圓極化波，反之定為左旋圓極化波。本組件中介質(zhì)片長度 L已定在適合于9370MHz50MHz的帶寬范圍內(nèi)工作，其橢圓度0.93。圓極化天線除作為圓極化波工作外，也可作線極化波、橢圓極化波工作使用。作為線極化波工作時，介質(zhì) 片n 與y軸相垂直（或平行）。作為橢圓極化波工作時，介質(zhì)片n 與y軸夾角可在a =045?之 間。3、系統(tǒng)構(gòu)建(1) 將發(fā)射端喇叭換成 DH30002型電磁波極化天線，即如圖 12所示的圓錐 喇 叭，并使圓錐喇叭連接

27、方式同原矩形發(fā)射喇叭連接(圓錐喇叭的方圓波導(dǎo)轉(zhuǎn)換仍連接微波分光儀的衰減器和 DH1121B型三厘米固態(tài)信號源的振蕩器)；DH926B型微波分光儀的接收喇叭(矩形喇叭)口面應(yīng)與 DH30002型 電磁 波極化天線(圓錐喇叭)口面互相對正，它們各自的軸線應(yīng)在一條直線上，指示兩喇叭位置的指針分別指于工作平臺的 90°刻度或0。-180?？潭忍?。4、實驗步驟(1) 按照信號源操作規(guī)程接通電源；(2) 調(diào)節(jié)信號源的頻率到 9370MHz 士 50MHz范圍(注：一般已調(diào)好)；(3) 旋轉(zhuǎn)發(fā)射喇叭的極化方向為，其內(nèi)部介質(zhì)片也隨之旋轉(zhuǎn)，內(nèi)部介質(zhì)片應(yīng)與矩形波導(dǎo)的寬邊成45°理論上實現(xiàn)了圓極

28、化波幅度相等條件的要求；(4) 由于測試條件的限制，當接收喇叭在0° 36(f旋轉(zhuǎn)時，總會出現(xiàn)檢波電流波 動；但當E min / Emax 戈"燈 I min / I max > 0.93時，即橢圓度為0.93時，可以認 為基本實現(xiàn)了圓極化波；旋轉(zhuǎn)接收喇叭記下不同角度的檢波電流，求出圓極化波的橢圓度。(6)實驗結(jié)束，將衰減器調(diào)節(jié)至衰減最大，關(guān)閉電源。5、實驗報告(1) 整理數(shù)據(jù)，繪出曲線電流/uh302010 -0 H111r11111y 10° 2CT 30， 4CT 50°6070°80"90D(2) 分析實驗數(shù)據(jù)，并對實驗

29、現(xiàn)象分析和討論，得出結(jié)論。實驗中從轉(zhuǎn)盤中央向一側(cè)轉(zhuǎn)動接受裝置時，發(fā)現(xiàn)微電流計的示數(shù)發(fā)生波動。由于連接接收裝置的微電流計測得的電流與接收裝置接收到的電磁波的能量成 正相關(guān)，因此從實驗數(shù)據(jù)可以得出大致結(jié)論： 波長為3.2厘米的微波通過與豎直 方向成45度角的圓極化波輻射裝置后成為圓極化波，在某兩個角度可以接收到 該圓極化波能量的最大值和最小值(54uA/48uA),求得該圓極化波的橢圓度約 為0.94，符合圓極化波的要求，說明產(chǎn)生圓極化波的輻射裝置角度調(diào)節(jié)較為適 當。實驗八、圓極化波的反射/折射1、實驗?zāi)康耐ㄟ^實驗驗證圓極化波的接收性能。2、實驗原理如圖14所示，如果發(fā)射圓極化天線發(fā)射的電磁波為右旋圓極化波，該波經(jīng) 過 介質(zhì)板(此實驗為玻璃板，電磁波傳播方向成45°夾角)，一部分反射，另一部 分透過介質(zhì)板繼續(xù)向前傳播(極化方向不變)仍為右旋圓極化波。輻射的 右旋圓極化波必須用右旋圓極化天線接收。若用左旋圓極化波天線接收時，理 論上接收 信號為零。反之亦然。如果接收天線極化不變時，