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文檔簡介

1、 電磁場(chǎng)與電磁波課程內(nèi)容總結(jié)與復(fù)習(xí)參考 第五章 時(shí)變電磁場(chǎng) 6 &c = j ( + 2 ）同樣在磁介質(zhì)有損耗的情況下，也可以采用復(fù)數(shù)磁導(dǎo)率， c = j 3） 損耗角正切：表示介質(zhì)損耗的相對(duì)大小。 介電質(zhì)損耗角正切： tan = 磁介質(zhì)損耗角正切： tan = 8 復(fù)數(shù)坡印亭矢量，復(fù)數(shù)坡印亭定理。 1）即使是時(shí)諧電磁場(chǎng)，由于坡印亭矢量是電場(chǎng)與磁場(chǎng)的矢量乘法，其瞬時(shí)表示式與其復(fù)數(shù) 表示式的關(guān)系不再是簡單的取實(shí)部的關(guān)系。 經(jīng)推導(dǎo)可得坡印亭矢量 S 的瞬時(shí)表示式與電場(chǎng)強(qiáng) 度和磁場(chǎng)強(qiáng)度復(fù)數(shù)表示式之間的關(guān)系 r r 1 r 1 r & r & & r & S = Re E H * + E He j 2

2、t 2 2 r 由上式可計(jì)算出 S 在一個(gè)時(shí)間周期內(nèi)的平均值 r 1 r & r & S av = Re E H * 2 于是可以定義復(fù)數(shù)坡印亭矢量 S = 2 復(fù)數(shù)坡印亭定理： 經(jīng)推導(dǎo)可得復(fù)數(shù)坡印亭定理 r & r r 1 r & & r & E H * ，因此有 S = Re S 。 2 r 1r 1r 1r 1 r & & r & r & & r & & r & ( E H * ds = E J * dV + j ( B H * E D * dV s 2 V 2 V 2 2 r r & & & = j ；磁 如果考慮傳導(dǎo)電流的焦耳熱損耗，有 J = E ；極化電流的介電損耗，有 & = j 上式可寫成 損耗，有 r 1 1 1 1 1 & r S ds = ( E 2 + E 2 + H 2 dV + j 2 ( H 2 E 2 dV s V 2 V 4 2 2 4 = ( PT + Pe + Pm dV + j 2 ( mav eav dV V V 物理意義： 上式右邊是體積內(nèi)的有功功率和無功功率， 所以上式左邊的面積分是穿過閉合面 的復(fù)功率，其實(shí)部是有功功率，即功率的平均值。 3）復(fù)數(shù)坡印亭定理的應(yīng)

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