第6章-導(dǎo)體和介質(zhì)2

1、靜電感應(yīng)：靜電感應(yīng)：靜電平衡：靜電平衡： 導(dǎo)體內(nèi)部和表面沒有電荷的宏觀定向運(yùn)動。導(dǎo)體內(nèi)部和表面沒有電荷的宏觀定向運(yùn)動。oE-FE-+E = 0-+場強(qiáng)：場強(qiáng)： 1. 導(dǎo)體內(nèi)部場強(qiáng)處處為零；導(dǎo)體內(nèi)部場強(qiáng)處處為零； 2. 表面場強(qiáng)垂直于導(dǎo)體表面表面場強(qiáng)垂直于導(dǎo)體表面。電勢：電勢： 1. 導(dǎo)體為一等勢體；導(dǎo)體為一等勢體； 2. 導(dǎo)體表面是一個等勢面。導(dǎo)體表面是一個等勢面。1. 1. 電荷只能分布在導(dǎo)體表面，電荷只能分布在導(dǎo)體表面，導(dǎo)體內(nèi)部沒有凈電荷。導(dǎo)體內(nèi)部沒有凈電荷。2.2. 表面上各點(diǎn)的電荷密度與表面鄰近處表面上各點(diǎn)的電荷密度與表面鄰近處場強(qiáng)的大小成正比。場強(qiáng)的大小成正比。oE0ES3. 靜電平

2、衡下的孤立導(dǎo)體，其表面靜電平衡下的孤立導(dǎo)體，其表面曲率曲率（1/R）越大的地方電荷密度也越大。）越大的地方電荷密度也越大。R11 1腔內(nèi)無帶電體腔內(nèi)無帶電體 iSoqSE1d00iqE電荷分布在導(dǎo)體外表面，導(dǎo)體內(nèi)部和內(nèi)表電荷分布在導(dǎo)體外表面，導(dǎo)體內(nèi)部和內(nèi)表面沒凈電荷。面沒凈電荷。結(jié)論：S+ABE設(shè)內(nèi)表面存在凈電荷，畫出電場線，如圖。設(shè)內(nèi)表面存在凈電荷，畫出電場線，如圖。 將單位正電荷從導(dǎo)體上的將單位正電荷從導(dǎo)體上的A點(diǎn)沿著電場線移到點(diǎn)沿著電場線移到B點(diǎn)，電點(diǎn)，電場力的功為：場力的功為： 這說明導(dǎo)體還沒有達(dá)到靜電平衡，和靜電平衡的前提導(dǎo)這說明導(dǎo)體還沒有達(dá)到靜電平衡，和靜電平衡的前提導(dǎo)體為等勢體相

3、矛盾。所以這種電荷分布是不可能出現(xiàn)的。體為等勢體相矛盾。所以這種電荷分布是不可能出現(xiàn)的。0d lEVVBABA即：即：BAVV 2. 2. 腔內(nèi)有帶電體腔內(nèi)有帶電體 00iqEqq 在靜電平衡下，電荷分布在導(dǎo)體內(nèi)、外兩個表在靜電平衡下，電荷分布在導(dǎo)體內(nèi)、外兩個表面，其中內(nèi)表面的電荷是空腔內(nèi)帶電體的感應(yīng)電面，其中內(nèi)表面的電荷是空腔內(nèi)帶電體的感應(yīng)電荷，與腔內(nèi)帶電體的電荷等量異號。荷，與腔內(nèi)帶電體的電荷等量異號。 結(jié)論：結(jié)論：根據(jù)高斯定理：根據(jù)高斯定理：iSoqSE1d6-1-4 靜電屏蔽1.空腔導(dǎo)體，腔內(nèi)沒有電荷空腔導(dǎo)體，腔內(nèi)沒有電荷空腔導(dǎo)體起到屏蔽外電場的作用?？涨粚?dǎo)體起到屏蔽外電場的作用。一個

4、接地的空腔導(dǎo)體可以隔離內(nèi)外一個接地的空腔導(dǎo)體可以隔離內(nèi)外電場的影響。電場的影響。靜電屏蔽：靜電屏蔽：E空腔導(dǎo)體置入外電場后空腔導(dǎo)體置入外電場后不接地的導(dǎo)體腔不接地的導(dǎo)體腔接地的導(dǎo)體腔接地的導(dǎo)體腔接地的空腔導(dǎo)體可以屏蔽內(nèi)、外電場的影響。接地的空腔導(dǎo)體可以屏蔽內(nèi)、外電場的影響。2.空腔導(dǎo)體，腔內(nèi)存在電荷空腔導(dǎo)體，腔內(nèi)存在電荷靜電屏蔽靜電屏蔽金屬罩金屬罩儀器儀器+ +帶電體帶電體有導(dǎo)體存在時靜電場場量的計(jì)算原則有導(dǎo)體存在時靜電場場量的計(jì)算原則0內(nèi)EconstantV 或或0diiSqsELlE0diiconstQ.1.靜電平衡的條件靜電平衡的條件 2.基本性質(zhì)方程基本性質(zhì)方程3.電荷守恒定律電荷守恒

5、定律例例1. 有一外半徑有一外半徑R1，內(nèi)半徑為，內(nèi)半徑為R2的金屬球殼。在球殼中的金屬球殼。在球殼中放一半徑為放一半徑為R3的金屬球，球殼和球均帶有電量的金屬球，球殼和球均帶有電量q=10-8C的正電荷。問：（的正電荷。問：（1）兩球電荷分布。（）兩球電荷分布。（2）球心的電勢。）球心的電勢。（3）球殼電勢。）球殼電勢。03E（r R3 ）224rqEo（R3 r R2 ）1、電荷、電荷+q分布在內(nèi)球表面。分布在內(nèi)球表面。2、球殼內(nèi)表面帶電、球殼內(nèi)表面帶電-q。3、球殼外表面帶電、球殼外表面帶電2q。01E（R2 r R1 ）R3R2R1（2）（1）32312100dRRRRRRolEV12

6、3dd2RoRRrErE123123211442114RRRqRqRRqooo（3）12142d421RqrrqVoRoR3R2R1123224d24dRoRRorrqrrqBAq1q2例例2.兩塊大導(dǎo)體平板，面積為兩塊大導(dǎo)體平板，面積為S，分別帶電，分別帶電q1和和q2，兩極，兩極板間距遠(yuǎn)小于平板的線度。求平板各表面的電荷密度。板間距遠(yuǎn)小于平板的線度。求平板各表面的電荷密度。電荷守恒：電荷守恒：243121qSSqSS由靜電平衡條件，導(dǎo)體板內(nèi)由靜電平衡條件，導(dǎo)體板內(nèi)E = 0022220222243214321ooOObooooaEESqq22141Sqq221322341Sq121Sq24

7、3E2E3E4E1ab02cos40200rRq即導(dǎo)體平板上的即導(dǎo)體平板上的P點(diǎn)處電荷面密度為點(diǎn)處電荷面密度為 2/ 322020)(2cos2araqRqrPqaRrrraraqSqrd2)(2dd2/ 3220002/3220d2)(2qrraraqq例例4.4. 半半徑為徑為r1 、 r2 (r1 r2 )的兩個同心導(dǎo)體球殼互相絕緣，的兩個同心導(dǎo)體球殼互相絕緣，現(xiàn)把現(xiàn)把+ +q 的電荷量給予內(nèi)球，求：的電荷量給予內(nèi)球，求：（1 1）外球的電荷量及電勢；）外球的電荷量及電勢；（2 2）把外球接地后再重新絕緣，外球的電荷量及電勢；）把外球接地后再重新絕緣，外球的電荷量及電勢；（3 3）然后把

8、內(nèi)球接地，內(nèi)球的電荷量及外球的電勢的大）然后把內(nèi)球接地，內(nèi)球的電荷量及外球的電勢的大小小( (設(shè)內(nèi)球離地球很遠(yuǎn)設(shè)內(nèi)球離地球很遠(yuǎn)) )。 r1r2解解： (1)由于靜電感應(yīng)，外球內(nèi)表面電量為由于靜電感應(yīng)，外球內(nèi)表面電量為-q，外表，外表面電量為面電量為+q(2)外球內(nèi)表面電量仍為外球內(nèi)表面電量仍為-q,外表面外表面電量為零電量為零(3)設(shè)內(nèi)球電量為設(shè)內(nèi)球電量為q1,內(nèi)球電勢為零內(nèi)球電勢為零0U2=外球的電勢為：外球的電勢為：044201011rqrqUqrrq2112014rqqU外外球的電勢為外球的電勢為：2024rqUr1r2220214rqrr）（ 分子中的正負(fù)電荷束縛的很緊，介質(zhì)內(nèi)部分子

9、中的正負(fù)電荷束縛的很緊，介質(zhì)內(nèi)部幾乎沒有自由電荷。幾乎沒有自由電荷。電介質(zhì)的特點(diǎn)：電介質(zhì)的特點(diǎn)：電介質(zhì)：電介質(zhì)：電阻率很大，導(dǎo)電能力很差的物質(zhì)，即絕緣體。電阻率很大，導(dǎo)電能力很差的物質(zhì)，即絕緣體。（常溫下電阻率大于（常溫下電阻率大于10107 7歐歐米）米） 6-2-1 電介質(zhì)的極化 兩大類電介質(zhì)分子結(jié)構(gòu)：分子的正、負(fù)電荷中心在無外場時分子的正、負(fù)電荷中心在無外場時重合。不存在固有分子電偶極矩。重合。不存在固有分子電偶極矩。1. 1. 無極分子：無極分子：CH4CH4CHHHHH2OHHO分子的正、負(fù)電荷中心在無外場時分子的正、負(fù)電荷中心在無外場時不重合，分子存在固有電偶極矩。不重合，分子存在

10、固有電偶極矩。2. 2. 有極分子：有極分子：OHOH電偶極子電偶極子負(fù)電荷負(fù)電荷中心中心+正電荷中心正電荷中心1 1、無極分子的位移極化、無極分子的位移極化E 在外電場的作在外電場的作用下，介質(zhì)表面產(chǎn)用下，介質(zhì)表面產(chǎn)生電荷的現(xiàn)象稱為生電荷的現(xiàn)象稱為電介質(zhì)的極化電介質(zhì)的極化。 由于極化，在介由于極化，在介質(zhì)表面產(chǎn)生的電荷稱質(zhì)表面產(chǎn)生的電荷稱為為極化電荷極化電荷或稱或稱束縛束縛電荷電荷。pFF2 2、有極分子的取向極化、有極分子的取向極化EoFF-pEo 無極分子在外場的作用無極分子在外場的作用下由于正負(fù)電荷發(fā)生偏移而下由于正負(fù)電荷發(fā)生偏移而產(chǎn)生的極化稱為產(chǎn)生的極化稱為位移極化位移極化。 有極分

11、子在外場中發(fā)生偏轉(zhuǎn)有極分子在外場中發(fā)生偏轉(zhuǎn)而產(chǎn)生的極化稱為而產(chǎn)生的極化稱為轉(zhuǎn)向極化轉(zhuǎn)向極化。0EEE外電場：外電場：0E極化電荷產(chǎn)生的電場：極化電荷產(chǎn)生的電場：E介質(zhì)內(nèi)的電場：介質(zhì)內(nèi)的電場：EEEEo擊穿：擊穿：在強(qiáng)電場作用下電介質(zhì)變成導(dǎo)體的現(xiàn)象。在強(qiáng)電場作用下電介質(zhì)變成導(dǎo)體的現(xiàn)象?？諝獾膿舸╇妶鰪?qiáng)度約為：空氣的擊穿電場強(qiáng)度約為： 1mmKV3礦物油的擊穿電場強(qiáng)度約為：礦物油的擊穿電場強(qiáng)度約為： 1mmKV15云母的擊穿電場強(qiáng)度約為：云母的擊穿電場強(qiáng)度約為： 1mmKV20080電極化強(qiáng)度電極化強(qiáng)度 是反映介質(zhì)極化程度的物理量。是反映介質(zhì)極化程度的物理量。P 0p沒極化：沒極化： 0p極化時：

12、極化時：Eo電極化強(qiáng)度定義：電極化強(qiáng)度定義：VpPi（C C m m-2 -2 ）實(shí)驗(yàn)表明：實(shí)驗(yàn)表明： 對于各向同性的均勻電介質(zhì)，其中任對于各向同性的均勻電介質(zhì)，其中任一點(diǎn)處的電極化強(qiáng)度與該點(diǎn)的總場強(qiáng)成正比一點(diǎn)處的電極化強(qiáng)度與該點(diǎn)的總場強(qiáng)成正比。EPoe e ：介質(zhì)的：介質(zhì)的極化率極化率極化率極化率 e與電場強(qiáng)度與電場強(qiáng)度E無關(guān)，取決于電介質(zhì)的種類。無關(guān)，取決于電介質(zhì)的種類。分子電矩的矢量和分子電矩的矢量和ip電極化強(qiáng)度與極化電荷的關(guān)系：電極化強(qiáng)度與極化電荷的關(guān)系：可以證明：( (課本課本 P206)P206) 均勻電介質(zhì)表面產(chǎn)生的極化電荷面密度等于均勻電介質(zhì)表面產(chǎn)生的極化電荷面密度等于該處電

13、極化強(qiáng)度沿表面外法線方向的投影。該處電極化強(qiáng)度沿表面外法線方向的投影。nPPnPcos+ + + + + + + + + + +- - - - - - - - - - - - - - - - + + + + + 0EP-00-6.2.3 有介質(zhì)時的高斯定理 ioSqSE1d真空中的高斯定理電介質(zhì)中的高斯定理iioSqqSE1d210-1SSSEoSd2S1S電極化強(qiáng)度的通量：電極化強(qiáng)度的通量： 22SSPSPSSddSioSSPqSEdd100d)(qSPESSioSSPqSEdd1定義為定義為“電位移矢量電位移矢量”電位移矢量：電位移矢量：只適用于各向同性的均勻介質(zhì)。只適用于各向同性的均勻介

14、質(zhì)。)(2mCEDPED0EPoeroeo)1 (其中介質(zhì)中的高斯定理：介質(zhì)中的高斯定理： 在靜電場中，通過任在靜電場中，通過任意封閉曲面的電位移通量等于該曲面所包圍意封閉曲面的電位移通量等于該曲面所包圍的自由電荷的代數(shù)和的自由電荷的代數(shù)和。iSqSDd注意：注意：電位移矢量電位移矢量 是一個輔助量。描寫電場的是一個輔助量。描寫電場的基本物理量是電場強(qiáng)度基本物理量是電場強(qiáng)度 。DE真空高斯定理和介質(zhì)中高斯定理的比較真空高斯定理和介質(zhì)中高斯定理的比較E.dS =qis0真空中真空中D.dSs=q0介質(zhì)中介質(zhì)中式中的式中的既包括自由電荷也包括極化電荷既包括自由電荷也包括極化電荷qi式中的式中的只包

15、括自由電荷只包括自由電荷q0有介質(zhì)時靜電場的計(jì)算有介質(zhì)時靜電場的計(jì)算1. 根據(jù)介質(zhì)中的高斯定理計(jì)算出電位移矢量。根據(jù)介質(zhì)中的高斯定理計(jì)算出電位移矢量。iSqSDd2. 根據(jù)電場強(qiáng)度與電位移矢量的關(guān)系計(jì)算場強(qiáng)。根據(jù)電場強(qiáng)度與電位移矢量的關(guān)系計(jì)算場強(qiáng)。DE放入介質(zhì)時的放入介質(zhì)時的 E 線線未放入介質(zhì)時未放入介質(zhì)時 注意：因?yàn)榻橘|(zhì)表面有極化電荷，所以有注意：因?yàn)榻橘|(zhì)表面有極化電荷，所以有E線起源線起源于極化正電荷，也有于極化正電荷，也有E線終止于極化負(fù)電荷。線終止于極化負(fù)電荷。 極化后介質(zhì)內(nèi)部場強(qiáng)削弱，所以介質(zhì)有部分屏極化后介質(zhì)內(nèi)部場強(qiáng)削弱，所以介質(zhì)有部分屏蔽作用。蔽作用。的的 E0 0 線線放入介

16、質(zhì)時的放入介質(zhì)時的 D 線線未放入介質(zhì)時未放入介質(zhì)時的的 D0 0 線線 注意：因?yàn)榻橘|(zhì)中無自由電荷，所以注意：因?yàn)榻橘|(zhì)中無自由電荷，所以 D 線是連線是連續(xù)的。續(xù)的。D線起源于自由正電荷線起源于自由正電荷 終止于自由負(fù)電荷或無窮遠(yuǎn)處終止于自由負(fù)電荷或無窮遠(yuǎn)處E線起源于任何正電荷線起源于任何正電荷 終止于任何負(fù)電荷或無窮遠(yuǎn)處終止于任何負(fù)電荷或無窮遠(yuǎn)處D 線和線和E線的區(qū)別：線的區(qū)別：iisqSD dRrqrD24有24 rqD rDE0204rqEr按電勢的定義，介質(zhì)中任一點(diǎn)按電勢的定義，介質(zhì)中任一點(diǎn)P的電勢為的電勢為PrrPrrqVd4d20lE不難看出介質(zhì)中的電場強(qiáng)度是真空中電場強(qiáng)度的不難

17、看出介質(zhì)中的電場強(qiáng)度是真空中電場強(qiáng)度的 倍。倍。電場強(qiáng)度減小的原因是在導(dǎo)體球鄰近的介質(zhì)表面產(chǎn)生了電場強(qiáng)度減小的原因是在導(dǎo)體球鄰近的介質(zhì)表面產(chǎn)生了極化電荷，它所激發(fā)的電場強(qiáng)度削弱了自由電荷所激發(fā)極化電荷，它所激發(fā)的電場強(qiáng)度削弱了自由電荷所激發(fā)的電場強(qiáng)度。的電場強(qiáng)度。r/1rqr04+d1d20rBCA+D1D2E1E2 例例6.6. 一平行板電容器，其中填充了一層介質(zhì)，尺寸如圖一平行板電容器，其中填充了一層介質(zhì)，尺寸如圖，介質(zhì)的相對介電常數(shù)為，介質(zhì)的相對介電常數(shù)為 r。D1 1D2 2,EE1 12 2,；1. 用高斯定理求：用高斯定理求：2. 求：求：BAVVdd120rBCA+D1SSDsDS1dS 1D011 DE 0 dd10rBCA+S2SDsDS2dS 2D022 rDE 0 r 2D說明：平板電容器中有說明：平板電容器中有n n層介質(zhì)，其層介質(zhì)，其D D相同相同00=dd12+r+dd120rBCA+D1D2EE12+-BAVV2211dEdE 例例7.7.半徑為半徑為R0的導(dǎo)體球帶有電荷的導(dǎo)體球帶有電荷Q，球外有，球外有一層均勻電介質(zhì)的同心