電磁兼容設(shè)計-什么是靜電場

1、第一章靜電場1 靜電場基本現(xiàn)象和基本規(guī)律一.電荷、電荷守恒定律 二.庫侖定律2 電場 電場強度一、電場 二、電場強度矢量三、場強的計算3 高斯定理一、電力線及其數(shù)密度 二電通量三高斯定理 四.高斯定理五.高斯定理的應(yīng)用舉例 六.高斯定理求場強的方法4 電位及其梯度一、靜電場力做功與路徑無關(guān) 二、靜電場的環(huán)路定理三、電位及電位差 四.電位的計算五.等位面 回首頁注：引自南昌大學(xué)精品課程電磁學(xué)場的概念的建立是物理學(xué)自牛頓以來最重大的進展。在場概念建立之前，物理學(xué)研究的對象主要是質(zhì)點、質(zhì)點組、剛體這些具有慣性的離散的實體。其基本規(guī)律是牛頓定律，整個力學(xué)現(xiàn)象的復(fù)雜性歸結(jié)為初始條件的多樣性。 自從法拉第

2、和麥克斯為建立場的概念后，場是區(qū)別于事物的另一類具有廣泛的連續(xù)分布的實在，成為物理學(xué)重要的研究對象，它蘊含了極為豐富的研究內(nèi)容，新的研究對象具有新的形式的運動規(guī)律，也帶來了新的描述方法和處理方法。 過去，你們在中學(xué)的學(xué)習(xí)階段雖然也初步接觸過一些電場和磁場的知識，但是，當市場僅僅作為描述電荷間以及電流之間相互作用的輔助手段，并未觸及其實質(zhì)。 現(xiàn)在，我們開始全面而系統(tǒng)地學(xué)習(xí)場的知識和研究方法。從概念到方法都是新的，也具有一定的難度。例如，研究場時，需要引入“通量”和“環(huán)量”的概念，由此才能得到描述電磁場的兩個定理。 而本章及第二章的學(xué)習(xí)尤為重要，是電磁學(xué)課程的基礎(chǔ)，是學(xué)好后繼各章的關(guān)鍵。 靜電場即

3、靜止的電荷產(chǎn)生的場。主要研究真空中靜電場的基本規(guī)律以及帶電體在靜電場中的受力情況以及平衡條件。1 靜電地基本現(xiàn)象和基本規(guī)律一.電荷、電荷守恒定律 1.電荷物體所具有的一種屬性。物體經(jīng)摩擦之后具有吸引傾銷物體的性質(zhì)，就說它帶了電，或者說有了電荷。 帶電的物體帶電體，帶電亦為起電 帶電體所帶電荷數(shù)量的多少電量，用表示，單位為庫侖 2.電荷的種類 美國物理學(xué)家富蘭克林首先以正電荷、負電荷的名稱來區(qū)分兩種電荷，一直至今。 3.電荷的量子性 實驗證明，在自然界中，電荷總是以一個基本單元的整數(shù)倍出現(xiàn)。電荷的這個特性叫做。電荷的基本單元就是一個電子所帶電量的絕對值，常以表示（）。 1913年密立根設(shè)計了有名

4、的油滴試驗，直接測定了此基元電荷的量值。實際上他1909始就在進行這一工作。為了表彰他的工作，密立根第二次為人民所稱道的工作是他對光電效應(yīng)的研究，他獲得了1923年若貝爾物理學(xué)獎。 現(xiàn)在已經(jīng)知道，許多基本粒子都帶有正的或負的基元電荷。微觀粒子所帶的基元電荷數(shù)常叫做他們各自的電荷數(shù)，都是正整數(shù)或負整數(shù)。近代物理從理論上預(yù)言基本粒子由若干種夸克或反夸克組成。二.庫侖定律（1785年確立） 兩個點電荷之間相互作用規(guī)律庫侖是法國物理學(xué)家、軍事工程師，退休后從事電學(xué)研究。他在18世紀發(fā)明了扭稱（見書P23） 這是一個非常靈敏的測力儀器，使他有可能直接測量不同距離的電荷之間極其微弱的靜電力，并且確立了平方

5、反比關(guān)系。使電現(xiàn)象由定性定量。1. 庫侖定律的表述：真空中，兩個靜止電荷及之間相互作用力的大小和與的乘積成正比，和它們之間距離的平方成反比。方向沿兩作用力的聯(lián)線，同號相斥，異號相吸。點電荷理想化模型。帶電體視為點電荷，不僅取決于本身的大小，而且取決于兩帶電體之間的距離。只有當本身的幾何線度遠遠小于兩者之間的距離時，它們的形狀及電荷在其中的分布已無關(guān)重要，可視為點電荷，使之大大簡化。真空中為去掉其他點和影響，其他物質(zhì)受兩電荷電場的作用，產(chǎn)生，原有的電荷必受影響，所受力復(fù)雜。但是，有其它物質(zhì)存在時，庫侖定律仍成立！靜止為了避免磁效應(yīng)。2. 庫侖定律的矢量式中學(xué)常用的是標量式 ，可反映力的大小，但不

6、能表示出方向，所以必須用矢量式表示！電磁學(xué)常用形式為 電動力學(xué)常用的形式 注意區(qū)分：與 =（）位量矢（矢徑） （）單位矢 模（大?。?= 模：1由此可見，單位矢是與位量矢同方向，但長度為1的矢量3. 矢量式的優(yōu)點1） 可表示出作用力的方向 當0（同性電荷），則 與方向一致，表現(xiàn)為斥力當0 的方向與一致方向： 0 的方向與相反 討論： 當 0 當0 ？不適用。此時不能再視為點電荷2. 點電荷系的場強從庫侖定律出發(fā)，應(yīng)用力的疊加原理，試探電荷在點電荷系的場中，將受到每一個點電荷的力的作用。即 則= 取矢量和：= 在這種情況，場中某處的為各個點電荷單獨存在是在該處產(chǎn)生的的矢量和3. 電荷連續(xù)分布時的

7、場強 在此以前，我們已經(jīng)談到電荷是量子化的，因此連續(xù)分布應(yīng)理解為理想模型。 （1）.電荷體密度 當一個球體或柱體帶電時，取其上小體元 在宏觀上足夠小，以便電荷均勻連續(xù)又稱物理無限小體積 選取要求 在微觀上足夠大，以保證包含一定量電荷 則 此時小體元可視為點電荷 若在某區(qū)域內(nèi)處處相等，電荷分布均勻，則 由點電荷場強關(guān)系： 空間有一點，整個帶電體在點產(chǎn)生的場 = 在同一方向上，矢量和可變?yōu)槭噶糠e分，是因為電荷連續(xù)分布。 （2）.電荷面密度 當一個球面或柱面（盤面）帶電時，取其上小面元， 則 = （3）.電荷線密度 當長直導(dǎo)線或長柱面帶電時，取其上一小段 則 = 以后，我們常遇到一種帶電體系電偶極子

8、，其由一對等量異號電荷組成，相距很近 由到之有向線段為（偶極子）極矩。的模為偶極子的臂 為電偶極矩：= 對于復(fù)雜的中性分子電結(jié)構(gòu)，若其正電荷中心和負電荷中心不相重合，亦可近似認為是等效。 點在延長線上 方向單位矢量 在中垂線上： 建立直角坐標系，將，投影在，坐標上 變矢量運算為標量運算。 、大小相等 = 投影情況： 設(shè)與到兩電荷聯(lián)線中點的距離都是例 一均勻帶電圓環(huán)，半徑為，帶電量為。求軸線上離環(huán)心為處點的場強 解 由于題中未說明環(huán)有多粗，可視為電荷線分布 （1）.取電荷元 作矢徑 則 上帶電 在點處的 （2）.選坐標系，矢量投影 建坐標系，將投影在，軸上 在對稱處另選電荷元， 將也投影在，軸上

9、 (3).據(jù)對稱性分析 ，方向分量全部地笑，只有方向分量加強 在問題中，是為定點之距離，為常數(shù)，矢量式： =討論： =0 =0 ，通電電荷關(guān)系，其余點復(fù)雜 例 2如圖所示，長為的細直線上肥均勻地分布著線密度為的正電荷，為常數(shù)。求軸上距點為的點的場強。 解 建坐標系，將帶電直線分割成無數(shù)個帶電線元，其上帶電 電荷元 在點產(chǎn)生的場強數(shù)值 的方向與軸相反 因為每一個電荷元產(chǎn)生的場強方向都相同，所以矢量疊加就可以變?yōu)榇鷶?shù)疊加，連續(xù)分布可用積分求 例3 計算均勻帶電圓盤軸線上離盤心為處的點的場強。 解 可將該盤無限細分為個帶電圓環(huán)，由于每一個圓環(huán)在點產(chǎn)生的電場強度方向均相同，故可積分 ，沿正方向 3 高

10、斯定理 高斯（17771855）德國數(shù)學(xué)家、物理學(xué)家、天文學(xué)家一. 電力線及其數(shù)密度1. 引入目的：為了形象地描述電場2. 定義：一組曲線，其上每一點的切線方向和該點場強方向一致3. 電力線數(shù)密度：即電力線的疏密程度，可反映出電場中每一點場強的大小及分布。在電場中，取一小面元，與該點場強方向垂直。若穿過的電力線根數(shù)為，則此值為該點電力線數(shù)密度。做電力線圖時，使，令比例系數(shù)，4. 電力線圖(P49)5. 電力線的性質(zhì)：（）線發(fā)自正電荷（或遠處）終止于負電荷（或遠處）（）線在無電荷處不中斷，在空間不相交（）線不能構(gòu)成閉合曲線二電通量通量：任何是兩場都具有通量的特性，它總是與某一假想面相聯(lián)系，這一假

11、想面開面或閉合面定義：矢量場通過一個截面的通量可用數(shù)學(xué)式表示為式中是矢量與面元的法線之間的夾角大小：面元之面積（）為面元矢量方向：沿面元法線方向如流速場中的流量，電磁場中的電（磁）通量電通量按通量的普遍關(guān)系式電通量有正負之分0正通量 ）處的=？ 在球面外任取一點，使= 以為球心，為半徑，過電作于帶電球面同心的高斯面。 取電荷元。怎樣??？講求面粉成一個有寬度的帶環(huán)，在環(huán)上取對稱的和小面元，有對稱性分析可知面元的與的抵消，而與方向一致，為加強 其他對稱位置的面元情況類似?？梢姡么笮≡诿嫔细鼽c相等。 的方向垂直與高斯面，電場的分布具有球?qū)ΨQ性，力線呈輻射狀，據(jù)高斯定理 其中 即 同點電荷公式 2）

12、.面內(nèi)（時，我們可以把帶電球體無限細分為一層層的同心帶電球面，利用例1結(jié)果，各層球面上的電荷好像全部集中在球心處。 （徑向） 2）當0時，即球體內(nèi)任意點到球心距離為,連=，通過點，3作以為球心半徑為的球面。 據(jù)高斯定理 即 或 在=處， 值連續(xù) 例3 無限長均勻帶電直導(dǎo)線的電場（線電荷密度為） 解 考察任意點，連限于電線垂直，將帶電長直導(dǎo)線分割為一對對關(guān)于聯(lián)線對稱的線元（與）它們在點產(chǎn)生的場強與關(guān)于對稱。 基于這種對稱性，凡是距離導(dǎo)線相同的點，得大小均相等，方向垂直（只向或背向）導(dǎo)線。 過點，以=為半徑，作高為的圓柱面為高斯面，圓周上各點值相等。 據(jù)高斯定理 如果帶電長直導(dǎo)線為有限長，只有中垂

13、面上是對稱的，對于中垂面之上（或之下）的點則不然，不能用高斯定理求解！下圖 例4 無限長均勻帶電柱體的場 解 設(shè)體電荷密度為，柱半徑為 1) 柱內(nèi)任意點的場強（0） 同理，上、下底面沒有線通過，=0 =處，值連續(xù) = 例5 無限長均勻帶電圓柱面的電場 解 該柱面半徑為，電荷面密度，其產(chǎn)生的電場也具有對稱性，分不同帶電柱體呈輻射狀。 1)0（柱面外） 取點，以柱軸線為中心，連接，以=為半徑，高為作一封閉圓柱面 而 =處，值不連續(xù) 實際上，當時，（在無限長帶電圓柱體及無限長帶電圓柱面外部）可視它們的電量集中于柱軸線上，結(jié)果，值同無限長直帶電線一樣，均為 =。見下面推導(dǎo) 即 對于帶電柱體： 此時，

14、對于帶電柱面： 此時 例6 無限大均勻帶電平面的電場 解 設(shè)板帶電，面密度為，經(jīng)過對稱性分析，板可視為無數(shù)帶電長直線組成。在任意平行于帶電板的平面上，得大小相同，方向垂直平面，指向兩側(cè)。 選一橫放圓柱面為高斯面，其表面積由組成 而 0 垂直板面向外 五.高斯定理的應(yīng)用舉例 若為兩塊無限大均勻帶電平板，按場強疊加原理 II I III 在II，III區(qū)域里，大小相等，方向相反，=0 而在I區(qū)域里，大小相等，方向相同， ，為勻強場六.高斯定理求場強的方法 1.電荷分布有一定對稱性（球、軸、面對稱或組合） 2.如何選取高斯面： 1）高斯面為假想閉合面，一定要通過待求點，且面的形狀簡單 2) 使所選的

15、高斯面的部分面平行于，則其上通過的=0，也可使的另一部分面垂直于（即面法線單位矢方向與一致，且面上各點的值大小相等，好提出積分號外） 3）對于有限大，有限長的帶電體，不能用高斯定理求出，不是定理不成立，而是應(yīng)為不是常數(shù)，不能提出積分號外，或因為面上與的夾角處處不同，不便運算。 如下圖三種情況，不具有對稱性、有限大，不能用高斯定理求出結(jié)果，但可寫出相應(yīng)的 = 4 電位及其梯度一. 靜電場力做功與路徑無關(guān)高斯定理說明了靜電場是一個有源場。本節(jié)學(xué)習(xí)靜電場又一基本性質(zhì)靜電場做功與路徑無關(guān)1. 點電荷的場點電荷位于點，在產(chǎn)生的場中將一試探電荷沿任意路徑從點移到點，求電場力做功=？我們先研究元功，即在路徑

16、上取一小段（）所作的功，則 由以上計算結(jié)果，我們可以看到在點電荷場中，靜電場力做功只決定于始末兩點位置，與路徑無關(guān)。 任何做功與路徑無關(guān)的力場，稱為保守力場，亦稱有勢場，靜電力稱為保守力，猶如重力場也是保守力場，重力為保守力（做功與路徑無關(guān)，在實際計算中，為了方便常取徑向）2. 點電荷系的場據(jù)場強疊加原理 由于右邊每一項都與路徑無關(guān)，所以總電場力做功也與路徑無關(guān)二. 靜電場的環(huán)路定理 下面，我們研究在靜電場中沿某一閉合曲線（）移動一周，靜電力所作的功： 即 由于試探電荷0, 靜電場的環(huán)流為零 此式稱為靜電場的環(huán)路定理，是靜電場力做功與路徑無關(guān)的另一種表述形式。 在前面我們指出電力線不能閉合，現(xiàn)

17、在我們可以用環(huán)路定理給予證明。 設(shè)電力線為閉合曲線，若沿電力線移動電荷，則有 若=1 那么 ，與環(huán)路定理相矛盾。 至此，我們學(xué)習(xí)了兩個場方程，它們結(jié)合在一起，全面反映了靜電場性質(zhì) 有源場 有位場三. 電位及電位差1. 電位能引為靜電場時有位場，可以引入電位（電勢）及電位能的概念。電場力做功多少可以用能量的改變來描述。若在電場力的作用下，從，它的位能將減少，在此過程中，位能的變化即電場力對它做的功 2. 參考點但是，在場中某一點到底有多大的電能，必須先選擇參考點。在理論上，參考點為任意，在實際中，取無窮遠處或大地為電位勢能零點。 點電位能即為： 3. 電位定義：電場中某點的電位在數(shù)值上等于單位正

18、電荷在該點所具有的電位能 上市反映了場強與電位之間的關(guān)系。但是在實際應(yīng)用時，工程技術(shù)人員更關(guān)心電位差4. 電位差電位之差 注意：1）為標量，是空間點函數(shù) 2）對一點談電位，對兩點談電位差不同的概念 3）對于某一點的電位，不許定了參考點之后才又確定的意義。而當電場確定時，兩點的電壓差就完全確定。四.電位的計算 1.點電荷電位的計算 2.點電荷系的電位計算 點電荷系電場中某點的電位，是每個點電荷單獨存在時的電場在該點電位的代數(shù)和電位疊加原理 3.電荷連續(xù)分布的電場的電位計算（有限大帶電體） 5. 用場強與電位的關(guān)系計算（已知場的分布） 下面我們分別舉例例1 2 求：1）把單位正電荷從點沿移動到點，

19、電場力對它做功多少？ 2）把單位負電荷從點沿延長線移至無窮遠，電場力對它做多少功？ 解 據(jù)電位疊加： 做功，位能發(fā)生變化，做功與路徑無關(guān) 例2 求均勻帶電圓環(huán)軸線上任意點的電位 解：在圓環(huán)上任取一線元，其上所帶電荷為，在點產(chǎn)生電位 整個圓環(huán)在點的電位 例3 求均勻帶電球面電場中電位的分布 解：設(shè)帶電總量為，球半徑為。 我們已知帶電球面在空間的電場分布，所以可用場強的線積分來求電位 均勻帶電球面 ,= 時， ）,求兩導(dǎo)線之間電位差？ 解：以左邊的導(dǎo)線軸線上作為坐標原點，軸垂直導(dǎo)線，兩導(dǎo)線之間任意點出的場強為兩無限長直導(dǎo)線在該處產(chǎn)生場強的疊加 方向：沿軸正方向由以上的學(xué)習(xí)，我們知道了 1. 電荷在

20、電場中移動時，電場力要做功，電場力做功的特點是取決于起終點位置，而與路徑無關(guān)。這一特點說明了電場是有位場。當單位正電荷在靜電場中沿閉合曲線移動一周時，環(huán)路積分值為零，也稱環(huán)流為零。即有位性和環(huán)路定理是靜電場同一性質(zhì)的兩種等價表述。2. 找到了電位和場強的積分關(guān)系 說明了電位與積分路徑上的場強有關(guān)。另外，利用電位差可以方便地計算電場力做的功 五.等位面 1.引入目的：形象地描述電場中電位的分布 2.定義：由電位相同的點組成的面 3.等位面的性質(zhì) 1）等位面比喻電力線垂直 由電場力做功來證明： 在等位面上取、兩點，將試探電荷從點移到點沿任意路徑。 式中、3均不能為零，只有 即 反證：如果不垂直，則可分解為 對移動電荷 使電荷移動 從到， ，與前提矛盾 結(jié)論：要是的場強與等位面上任一線元垂直，那么電場強度（用電力線描繪）與等位面就必須處處正交 2）等位面密集處場強大，稀疏處場強小 證：取一對相鄰等位面，電位分別為和，作一條電力線與兩等位線分別正交于、 兩點，由于兩個面相距很近