一階電路暫態(tài)分析ppt課件

1、8.1 8.1 換路換路定律定律8.3 8.3 一階一階電路的電路的階躍呼應(yīng)階躍呼應(yīng)第8章 電路的暫態(tài)分析8.4 二階電路的零輸入呼應(yīng) 本章的學(xué)習(xí)目的和要求 了解“暫態(tài)與“穩(wěn)態(tài)之間的區(qū)別與聯(lián)絡(luò)；熟習(xí)“換路這一名詞的含義；結(jié)實掌握換路定律；了解暫態(tài)分析中的“零輸入呼應(yīng)、“零形狀呼應(yīng)“全呼應(yīng)及“階躍呼應(yīng)等概念；充分了解一階電路中暫態(tài)過程的規(guī)律；熟練掌握一階電路暫態(tài)分析的三要素法；了解二階電路自在振蕩的過程。了解暫態(tài)分析中的一些根本概念；了解“換路的含義；熟習(xí)換路定律的內(nèi)容及了解其內(nèi)涵，初步掌握其運用。8.1.1 根本概念1、形狀變量：代表物體所處形狀的可變化量稱為形狀 變量。如電感元件的iL及電容

2、元件的uC。2、換路：引起電路任務(wù)形狀變化的各種要素。如：電 路接通、斷開或構(gòu)造和參數(shù)發(fā)生變化等。 3、暫態(tài)：動態(tài)元件L的磁場能量WL=0.5LI2和C的電場能 量WC=0.5CUC2，在電路發(fā)生換路時必定產(chǎn)生 變化，由于這種變化繼續(xù)的時間非常短暫，通 常稱為“暫態(tài)。 4、零輸入呼應(yīng)：電路發(fā)生換路前，動態(tài)元件中已儲有 原始能量。換路時，外部輸入鼓勵為零，僅在 動態(tài)元件原始能量作用下引起的電路呼應(yīng)。5、零形狀呼應(yīng)：動態(tài)元件的原始儲能為零，僅在外部 輸入鼓勵的作用下引起的電路呼應(yīng)。6、全呼應(yīng)：電路中既有外部鼓勵，動態(tài)元件的原始儲能 也不為零，這種情況下?lián)Q路引起的電路呼應(yīng)。 8.1.2 換路定律 由

3、于能量不能發(fā)生躍變，與能量有關(guān)的iL和uC，在電路發(fā)生換路后的一瞬間，其數(shù)值必定等于換路前一瞬間的原有值不變。)0()0()0()0(CCLLuuii 換路發(fā)生在t=0時辰，(0-)為換路前一瞬間，該時辰電路還未換路；(0+)為換路后一瞬間，此時辰電路曾經(jīng)換路。 電阻電路 電阻元件是耗能元件，其電壓、電流在任一瞬間均遵照歐姆定律的即時對應(yīng)關(guān)系。因此，電阻元件上不存在暫態(tài)過程。(t = 0)US_SRIIt 0 電感元件是儲能元件，其電壓、電流在任一瞬間均遵照微分(或積分)的動態(tài)關(guān)系。它儲存的磁能：(t = 0)US_SLiLiLt 0RUSR2L0L21LidtuiWt 由于能量的存儲和釋放需

4、求一個過程，所以有電感的電路存在過渡過程。 電容元件也是儲能元件，其電壓、電流在任一瞬間也遵照微分(或積分)的動態(tài)關(guān)系。它儲存的電能：2C0C21CudtuiWt 由于能量的存儲和釋放需求一個過程，所以有電容的電路也存在過渡過程。(t = 0)US_SCiCuCt 0RuC_US1.2.根據(jù)換路后的等效電路，運用電路基本定律確定其它電量的初始值。初始值起始值：電路中初始值起始值：電路中 u、i 在在 t=0+ 時時 的大小。的大小。根據(jù)換路前一瞬間的電路，運用電路根本定律確定iL(0+和uC(0+。知 iL(0 ) = 0，uC(0 ) = 0，試求 S 閉合瞬間，電路中所標(biāo)示的各電壓、電流的

5、初始值。(t = 0)_S0.1Hu2u120101F20ViC_iiLuL_uC_根據(jù)換路定律可得：可得t = 0+時等效電路如下 iL(0+) = iL(0) = 0，相當(dāng)于開路，相當(dāng)于開路 uC(0+) = uC(0) = 0，相當(dāng)于短路，相當(dāng)于短路_S0.1Hu2u120101F20ViC_iuL_其他各量的初始值為： V20)0()0(1Luu 0)0(2uA 21020)0()0(Cii換路前電路已達穩(wěn)態(tài)，t=0時S翻開，求 iC(0+) 。根據(jù)換路前電路求uC(0+ R140k10kSiCuCi10V R2V840104010)0()0()0(R2CCuuu畫出t=0+等效電路圖

6、如下： R140k10kSic(0+10V R28V根據(jù)t=0+等效電路可求得iC(0+為：mA2 . 010810)0()0(1CSCRuUi根據(jù)換路前電路求iL(0+換路前電路已達穩(wěn)態(tài)，t=0時S閉合，求 uL(0+) 。A24110)0()0(21SLLRRUii畫出t=0+等效電路圖如下：根據(jù)t=0+等效電路可求uL(0+)為V842)0 ()0 (2LLRiu R11SiLuL10V R24 R11SuL10V R24iL(0+ uL(0+)為負值，闡明它的真實方向與圖上標(biāo)示的參考方向相反，即與iL(0+)非關(guān)聯(lián)，實踐向外供出能量。1、由換路前電路穩(wěn)定形狀求 uC(0-) 和 iL(

7、0-)；2、由換路定律得 uC(0+) 和 iL(0+)；3、畫出t=0+的等效電路圖： uC(0+)=0時相當(dāng)短路；uC(0+)0時相當(dāng)電壓源； iL(0+)=0時相當(dāng)開路；iL(0+)0時相當(dāng)電流源；電壓源或電流源的方向與原電路假定的電容電壓、電感電流的參考方向應(yīng)堅持一樣。4、由t=0+的等效電路圖進而求出其它呼應(yīng)的0+值。了解一階電路暫態(tài)分析中呼應(yīng)的規(guī)律；深刻了解時間常數(shù)的概念及物理意義；牢固掌握一階電路的三要素法。8.2.1 一階電路的零輸入呼應(yīng)1. RC電路的零輸入呼應(yīng) 只含有一個動態(tài)元件因變量的一階微分方程描畫的電路，稱為一階電路。 R1SiC (0+)uC(0+t=0US C2

8、左圖所示電路在換路前已達穩(wěn)態(tài)。t=0時開關(guān)由位置1迅速投向位置2，之后由uC (0+)經(jīng)R引起的電路呼應(yīng)稱為RC電路的零輸入呼應(yīng)。 RC電路的零輸入呼應(yīng) R1SiC (0+)uC(0+t=0US C2 根據(jù)RC零輸入呼應(yīng)電路可列寫出電路方程為：0CCudtduRC 這是一個一階的常系數(shù)齊次微分方程，對其求解可得：RCtteUeutuSCC)0()( 式中的=RC稱為一階電路的時間常數(shù)。假設(shè)讓電路中的US不變而取幾組不同數(shù)值的R和C，察看電路呼應(yīng)的變化可發(fā)現(xiàn)：RC值越小，放電過程進展得越快；RC值越大，放電過程進展得越慢，這闡明RC放電的快慢程度取決于時間常數(shù)R和C的乘積。RCtteUeutuS

9、CC)0()( 式中R用，C用F時，時間常數(shù)的單位是秒s。假設(shè)我們讓上式中的時間t 分別取1、2直至5，可得到如下表所示的電容電壓在各個時辰的數(shù)值：1 2345e-10.368USe-20.135USe-30.050USe-4 0.018USe-50.007US 由表可知，閱歷一個的時間，電容電壓衰減到初始值的36.8%；經(jīng)因兩個的時間，電容電壓衰減到初始值的13.5%；閱歷35時間后，電容電壓的數(shù)值曾經(jīng)微缺乏道，雖然實際上暫態(tài)過程時間為無窮，但在工程上普通認為35暫態(tài)過程根本終了。RC過渡過程中的呼應(yīng)規(guī)律曲線ti C uCiCuCUSiC(0+)00.368US RC過渡過程呼應(yīng)的波形圖通知

10、我們：它們都是按指數(shù)規(guī)律變化，其中電壓在橫軸上方，電流在橫軸下方，闡明二者方向上非關(guān)聯(lián)，電容放電電流為：RCtRCteRudteUCdtduCi)0(CSCC2. RL電路的零輸入呼應(yīng)電路的零輸入呼應(yīng) 左圖所示電路在換路前已達穩(wěn)態(tài)。t=0時開封鎖合，之后電流源不起作用，暫態(tài)過程在R和L構(gòu)成的回路中進展，僅由iL (0+) =I0在電路中引起的呼應(yīng)稱為RL電路的零輸入呼應(yīng)。 RSISuLt=0uR LI0 根據(jù)RL零輸入呼應(yīng)電路可列寫出方程為0dtdiLRi 假設(shè)以iL為待求呼應(yīng)，可得上式的解為：tLRteieIti)0()(L0L式中tLRteieIti)0()(L0L稱為RL一階電路的時間常

11、數(shù)，其大小同RL樣反映了RL一階電路暫態(tài)過程進展的快慢程度。tLReRIdtdiLtu0LL)(電感元件兩端的電壓： 電路中呼應(yīng)的波形圖如左以下圖所示：ti L uLuLiLI0RiL(0+)00.368I00.632I0R 顯然RL一階電路的零輸入響應(yīng)規(guī)律也是指數(shù)規(guī)律。1、一階電路的零輸入呼應(yīng)都是隨時間按指數(shù)規(guī)律衰減到零的，這實踐上反映了在沒有電源作用下，儲能元件的原始能量逐漸被電阻耗費掉的物理過程；2、零輸入呼應(yīng)取決于電路的原始能量和電路特性，對于一階電路來說，電路的特性是經(jīng)過時間常數(shù)來表達的；3、原始能量增大A倍，那么零輸入呼應(yīng)將相應(yīng)增大A倍，這種原始能量與零輸入呼應(yīng)的線性關(guān)系稱為零線性

12、。8.2.2 一階電路的零形狀呼應(yīng)1.、RC電路的零形狀呼應(yīng)電路的零形狀呼應(yīng) RC電路的零形狀呼應(yīng)和零輸入呼應(yīng)一樣，都是按指數(shù)規(guī)律變化，顯然這個暫態(tài)過程是電容元件的充電過程：充電電流iC按指數(shù)規(guī)律衰減；電容電壓uC按指數(shù)規(guī)律添加，用曲線可描畫為： 圖示電路在換路前電容元件的原始能量為零，t=0時開關(guān)S閉合之后電容上電壓、電流的變化稱為RC電路的零形狀呼應(yīng)。 RSiCuCt=0US CtiCuCiCuCUSiC(0+)00.632US 可見在RC充電電路中，電容元件上的電壓與電流方向關(guān)聯(lián)，元件向電路汲取電能建立電場。RC零形狀呼應(yīng)電路中的計算公式 RSiCuCt0US C由RC零形狀呼應(yīng)電路圖可

13、得過渡過程終了時電容的極間電壓(即換路后的新穩(wěn)態(tài)值) SC)(Uu那么電容電壓的零形狀呼應(yīng)為： )1 ()1)()(SCCRCtteUeutu電容支路電流的零形狀呼應(yīng)： dteudCdtduCtiRCt)1)()(CCC2. RL電路的零形狀呼應(yīng)電路的零形狀呼應(yīng) 圖示電路在換路前電感元件上的原始能量為零，t=0時開關(guān)S閉合。之后電感上電壓、電流的變化稱為RL電路的零形狀呼應(yīng)。 RSiL uLt=0US LuR RL電路的零形狀呼應(yīng)也是按指數(shù)規(guī)律變化。其中元件兩端的電壓uL按指數(shù)規(guī)律衰減(即只存在過渡過程中)；電感電流iL按指數(shù)規(guī)律上升；電阻電壓UR=iR按指數(shù)規(guī)律增長，用曲線可描畫為： 可見，

14、在RL零形狀呼應(yīng)電路中，電感元件是建立磁場的過程，因此其電壓、電流方向關(guān)聯(lián)。tiCuCiLuLUSUS/R00.368USuR0. 632US/RRL零形狀呼應(yīng)電路中的計算公式零形狀呼應(yīng)電路中的計算公式 RL零形狀呼應(yīng)電路換路結(jié)束時電感電流的新穩(wěn)態(tài)值： RUiSL)(因此電感電流的零形狀呼應(yīng)為： )1 ()1)()(SLLtLRteRUeiti電感元件自感電壓的零形狀呼應(yīng)： dteidLdtdiLtuLRt)1)()(LLLSt0 RiL uLUS LuR1、一階電路的零形狀呼應(yīng)也是隨時間按指數(shù)規(guī)律變化的。其中電容電流和電感電壓均隨時間按指數(shù)規(guī)律衰減，由于它們只存在于過渡過程中；而電容電壓和電

15、感電流那么按指數(shù)規(guī)律增長，這本質(zhì)上反映了動態(tài)元件建立磁場或電場時吸收電能的物理過程；2、零形狀呼應(yīng)取決于電路的獨立源和電路本身特性， 也是經(jīng)過時間常數(shù)來表達其特性的。RL一階電 路的時間常數(shù)=L/R；3、在零形狀呼應(yīng)公式中的()符號，代表換路后的新穩(wěn)態(tài)值，根據(jù)電路的不同情況普通穩(wěn)態(tài)值也各不一樣。8.2.3 一階電路的全呼應(yīng) 電路中既有外輸入鼓勵(即有獨立源的作用)，動態(tài)元件上又存在原始能量(換路前uC和iL不為零)，當(dāng)電路發(fā)生換路時，在外鼓勵和原始能量的共同作用下所引起的電路呼應(yīng)稱為全呼應(yīng)。上述兩電路為RC和RL典型的一階全呼應(yīng)電路。 R1SiC uCt=0US C R2 R2SiL uL(t

16、=0)US L R1 RC和RL全呼應(yīng)電路的解可表示為：圖示電路在換路前已達穩(wěn)態(tài)，且UC(0-)=12V，試求t 0時的uC(t和iC(t)。SiC uCt=0 2K 1mF 1K9V根據(jù)換路定律可得V12)0()0(CCuu電路的時間常數(shù)s32101032)/(3-321CRR零輸入呼應(yīng)uC(t) ：V12)0()(5 . 1CCtteeutu以電容電壓為例，讓其零輸入響運用uC(t)表示；uC(t)“表示零形狀呼應(yīng)，那么有：)()()(CCCtututu一階電路的全呼應(yīng)V66 )()()(5 . 1CCCtetututumA9)66(101)()(515 . 13Ct.-tCedteddt

17、tduCti電容電流的全呼應(yīng)iC(t)：電容電壓的穩(wěn)態(tài)值：V62129)(Cu零形狀呼應(yīng)uC(t)：V)1 (6 )(5 . 1Ctetu 由全呼應(yīng)結(jié)果可以看出，前面的常數(shù)6為穩(wěn)態(tài)分量，后一項按指數(shù)規(guī)律變化的為暫態(tài)分量，因此：為什么為什么iC只需暫態(tài)分量只需暫態(tài)分量而沒有穩(wěn)態(tài)分量？而沒有穩(wěn)態(tài)分量？ 如用 f (t) 表示電路的呼應(yīng)，f (0+)表示呼應(yīng)的初始值，f () 表示呼應(yīng)的穩(wěn)定值，表示電路的時間常數(shù)，那么電路的全呼應(yīng)可表示為：8.2.4 一階電路暫態(tài)分析的三要素法 上式稱為一階電路在直流電源作用下求解電壓、電流呼應(yīng)的三要素公式。0)()0()()(teffftft 式中初始值f (0+

18、)、穩(wěn)態(tài)值 f () 和時間常數(shù)稱為一階電路的三要素，按三要素公式求解呼應(yīng)的方法稱為三要素法。 由于零輸入呼應(yīng)和零形狀呼應(yīng)是全呼應(yīng)的特殊情況，因此，三要素公式適用于求一階電路的任一種呼應(yīng)，具有普遍適用性。 一階電路三要素法運用舉例知圖中U1 = 3 V， U2 = 6 V，R1= 1 k ，R2 = 2 k，C = 3 F ，t 0 時電路已處于穩(wěn)態(tài)。用三要素法求 t 0 時的 uC(t)，并畫出變化曲線。 R1SiC uCt=0U1 C R2U2先確定初始值uC(0+)：V2)0()0(V22123)0(2112CCCuuRRURu再確定穩(wěn)態(tài)值uC()：V42126)(2122RRURuC最

19、后確定時間常數(shù)：ms2102121103362121RRRRCV2-4424)()0()()(500500tttCCCCeeeuuutu電容電壓的變化曲線為：uC/VuC(t)00.632uC(t)2V4V22 33 445 顯然，運用三要素法求解一階電路全呼應(yīng)，只需求出其初始值、穩(wěn)態(tài)值及時間常數(shù)，代入三要素法公式中即可。一階電路三要素法運用舉例1、確定初始值 f (0+) 初始值f(0+)是指任一呼應(yīng)在換路后瞬間t=0+ 時的數(shù)值，與本章前面所講的初始值確實定方法完全一樣。 先作t=0- 電路。確定換路前電路的形狀 uC(0-)或iL(0-), 這個形狀即為t0階段的穩(wěn)定形狀，因此，此時電路

20、中電容C視為開路，電感L用短道路替代。 再作t=0+等效電路。這是利用換路后一瞬間的電路確定各變量的初始值。假設(shè)uC(0+)=U0，iL(0+)=I0，在此電路中C用電壓源U0替代， L用電流源I0替代;假設(shè)uC(0+) =0 或iL(0+)=0，那么C用短道路替代，L視為開路。作t=0+ 等效電路后，即可按普通電阻性電路來求解其它呼應(yīng)的初始值。2、確定穩(wěn)態(tài)值 f () 作t=的等效電路，暫態(tài)過程終了后，電路進入 新的穩(wěn)態(tài)，用此時的電路確定呼應(yīng)的穩(wěn)態(tài)值f() 。在此電路中，電容C視為開路，電感L視為短路，可按普通電阻性電路來求各呼應(yīng)的穩(wěn)態(tài)值。3、確定時間常數(shù) RC電路中，=RC；RL電路中，=

21、L/R；其中R等于：將電路中一切獨立源置零后，從C或L兩端看進去的等效電阻，(即戴維南等效電源中的R0)。參看課本P121頁例題8.5 。8.3.1 單位階躍函數(shù)(t)的波形如右圖示，它在(0-，0+)時域內(nèi)發(fā)生了單位階躍。單位階躍函數(shù)用(t)表示，其定義如下：了解單位階躍函數(shù)的概念及物理意義，明確單位階躍呼應(yīng)的本質(zhì)，了解單位階躍響應(yīng)在電路分析中的作用。(t) = 0 t 0-1 t 0+ (t) 01 t 單位階躍既可以表示電壓，也可以表示電流，通常在電路中用來表示開關(guān)在t=0時的動作。 單位階躍(t)本質(zhì)上反映了電路在t=0時辰把一個零形狀電路與一個1V或1A的獨立源相接通的開關(guān)動作。US

22、St=0零形狀電路(t)零形狀電路IS St=0零形狀電路(t)零形狀電路8.3.1 單位階躍函數(shù)(t-t0)的波形如右圖示： 假設(shè)階躍發(fā)生在t=t0時辰，那么可以為是(t)在時間上延遲了t0后得到的結(jié)果，此時的階躍稱為延時單位階躍，記作：(t-t0) = 0 t t0t08.3.1 單位階躍函數(shù) 以下圖所示矩形脈沖波f(t)，根據(jù)階躍函數(shù)的原理，可以將其看作是由一個(t)與一個(t-t0)的合成波： f(t) 01 tt1t2 f(t) 01 tt0 (t) 01 t(t-t0) 01 tt0 (t-t1) 01 tt1 (t-t2) 01 tt28.3.2 單位階躍呼應(yīng)知u=51(t-2)

23、V，uC(0+)=10V，求電路的階躍呼應(yīng)i。 當(dāng)鼓勵為單位階躍函數(shù)(t)時，電路的零形狀呼應(yīng)稱為單位階躍呼應(yīng)，簡稱階躍呼應(yīng)，普通用S(t)表示。uR=2C=1FuC(0+)_i零形狀呼應(yīng)分兩部分，先求uC(0+)單獨作用下的初始值：A)( 15)( 1210)0(ttiA)2( 15 . 22)2( 15 )0(tti再求u單獨作用下的初始值：sRC212時間常數(shù)：A)2( 15 . 2)( 15)()()()2(5 . 05 . 0tetetitititt運用疊加定理求得呼應(yīng)：1、單位階躍函數(shù)是如何定義的？其本質(zhì)是什么？它在 電路分析中有什么作用？2、說說(-t)、(t+2)和(t-2)各對應(yīng)時間軸上的哪一點？3、試用階躍函數(shù)分別表示以下圖所示的電流和電壓。 i/A 02 t/s23114 u/V 02 t/s23114V)4() 3() 1()()(A)4() 3() 1(2)(tttttuttt