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文檔簡介

能帶和帶隙（禁帶）能帶和帶隙（禁帶） 零級(jí)近似下，將電子看作是自由粒子，能量本征值曲線為拋物線 微擾情形下：電子的k不在n/a附近時(shí)，與k狀態(tài)相互作用的其它態(tài)的能量與k狀態(tài)的零級(jí)能量相差大即滿足 k狀態(tài)不計(jì)二級(jí)能量修正 拋物線當(dāng)電子的 和 兩種情形時(shí) 微擾計(jì)算中，只考慮以上兩種狀態(tài)之間的相互作用在 存在一個(gè)的態(tài) ，和 狀態(tài)能量相近存在一個(gè)的態(tài) ，和 狀態(tài)能量相同由于周期性勢場的微擾，能量本征值在 處斷開能量的突變能量本征值在斷開兩個(gè)態(tài)的能量間隔 禁帶寬度電子波矢取值 對(duì)于一個(gè)l，有一個(gè)量子態(tài)k能量本征值 當(dāng)N很大時(shí)，Ek視為準(zhǔn)連續(xù) 由于晶格周期性勢場的影響，晶體中電子準(zhǔn)連續(xù)的能級(jí)分裂為一系列的能帶能量本征值在 處斷開 結(jié)果分析討論 1) 能帶底部，能量向上彎曲；能帶頂部，能量向下彎曲禁帶出現(xiàn)在波矢空間倒格矢的中點(diǎn)處3) 禁帶的寬度 取決于金屬中勢場的形式自由電子的能譜是拋物線型 晶體弱周期性勢場的微擾，電子能譜在布里淵邊界產(chǎn)生了寬度 的禁帶 發(fā)生能量躍變 在遠(yuǎn)離布里淵區(qū)邊界，近自由電子的能譜 和自由電子的能譜相近ii)波矢k非常接近 ，k狀態(tài)的能量和k能量差別很小將 按 泰勒級(jí)數(shù)展開結(jié)果分析 i) 兩個(gè)相互影響的狀態(tài)k和k微擾后，能量變?yōu)镋+和E-，原來能量高的狀態(tài) ，能量提高；原來能量低的狀態(tài) 能量降低兩個(gè)相互影響的狀態(tài)k和k微擾后，能量變?yōu)镋+和

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