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1、汽車結(jié)構(gòu)有限元分析有限元基礎(chǔ)理論第1頁(yè),共32頁(yè),2022年,5月20日,9點(diǎn)35分,星期四 講述以下問題-1.有限元與力學(xué)關(guān)系2.回顧-材料力學(xué)研究對(duì)象與研究方法3.強(qiáng)度問題 、剛度問題、穩(wěn)定性問題4.點(diǎn)的應(yīng)力狀態(tài)-空間問題5.廣義Hooke定律6.彈性力學(xué)的基本方程7.彈性力學(xué)問題分類8.三大方程、三類問題、三種解法9.平面問題10.平面問題的有限元方法第2頁(yè),共32頁(yè),2022年,5月20日,9點(diǎn)35分,星期四1.有限元與力學(xué)關(guān)系彈性力學(xué)與理論力學(xué)區(qū)別:理論力學(xué)研究對(duì)象是質(zhì)點(diǎn)、質(zhì)點(diǎn)系與剛體(質(zhì)點(diǎn)系力學(xué)與剛體力學(xué))。材料力學(xué)與彈性力學(xué)研究變形體。 力學(xué)分支眾多:材料力學(xué)、結(jié)構(gòu)力學(xué)、彈性力學(xué)
2、、板殼力學(xué)、塑性力學(xué)、斷裂力學(xué)、損傷力學(xué)、復(fù)合材料力學(xué)、結(jié)構(gòu)穩(wěn)定性理論、振動(dòng)理論、流體力學(xué)、結(jié)構(gòu)動(dòng)力學(xué)等; 有限元方法是以力學(xué)理論為基礎(chǔ),是一種現(xiàn)代數(shù)值計(jì)算方法,是一種解決工程實(shí)際問題的數(shù)值計(jì)算工具,是現(xiàn)代設(shè)計(jì)與分析方法的支柱!第3頁(yè),共32頁(yè),2022年,5月20日,9點(diǎn)35分,星期四2.回顧-材料力學(xué)研究對(duì)象與研究方法研究各種工程結(jié)構(gòu):常見的如下結(jié)構(gòu)元件(構(gòu)件): (1)桿、桿系、梁、柱,(長(zhǎng)寬和高)-材料力學(xué)(2)板(中厚板)、殼,(厚長(zhǎng)與寬)-扳殼力學(xué)(3)三維體,-彈性力學(xué)截面法是處理固體力學(xué)問題的最基本的方法:通過(guò)外力(作用力和約束力)與內(nèi)力(應(yīng)力)平衡求構(gòu)件的響應(yīng),通過(guò)本構(gòu)(物理
3、)關(guān)系求變形(位移與應(yīng)變),最重要的是材料力學(xué)中的平截面法,其中尤以梁的平截面假設(shè)最為重要。-簡(jiǎn)化計(jì)算!第4頁(yè),共32頁(yè),2022年,5月20日,9點(diǎn)35分,星期四平截面假設(shè)初始與梁的中性軸垂直的平面,在變形后仍垂直于軸線, 并且在垂直軸線方向上無(wú)變形;梁的基本方程:第5頁(yè),共32頁(yè),2022年,5月20日,9點(diǎn)35分,星期四 3.研究工程結(jié)構(gòu)在使用狀態(tài)下的安全性、可靠性、使用性等,實(shí)現(xiàn)結(jié)構(gòu)的功能與性能。強(qiáng)度問題(應(yīng)力值不超過(guò)許用值) ;剛度問題(變形不太大);穩(wěn)定性問題(不失穩(wěn));振動(dòng)問題(量值在限制范圍);碰撞問題(安全生存空間);第6頁(yè),共32頁(yè),2022年,5月20日,9點(diǎn)35分,星期
4、四4 .點(diǎn)的應(yīng)力狀態(tài)-空間問題第7頁(yè),共32頁(yè),2022年,5月20日,9點(diǎn)35分,星期四彈性問題 應(yīng)力只取決于應(yīng)變狀態(tài),與達(dá)到該狀態(tài)的過(guò)程無(wú)關(guān)。九個(gè)應(yīng)力分量,九個(gè)應(yīng)變分量(獨(dú)立變量各六個(gè))。單元體研究方法。第8頁(yè),共32頁(yè),2022年,5月20日,9點(diǎn)35分,星期四6.彈性力學(xué)的基本方程-三大方程物理方程 x=2Gx + xy = Gxy y=2Gy + yz = Gyz z=2Gz + zx = Gzx 平衡方程 幾何方程第9頁(yè),共32頁(yè),2022年,5月20日,9點(diǎn)35分,星期四5.各向同性彈性體廣義Hooke定律第10頁(yè),共32頁(yè),2022年,5月20日,9點(diǎn)35分,星期四彈性力學(xué)有1
5、5個(gè)基本方程: 3個(gè)平衡方程; 6個(gè)幾何方程; 6個(gè)本構(gòu)方程;15個(gè)基本未知量: 3個(gè)位移分量; 6個(gè)應(yīng)力分量; 6個(gè)應(yīng)變分量;* 加適當(dāng)邊界條件。第11頁(yè),共32頁(yè),2022年,5月20日,9點(diǎn)35分,星期四彈性力學(xué)問題解法-三種解法(位移法、應(yīng)力法、混合法)物理方程 應(yīng)力平衡微分方程靜力邊界條件 變形(位移與應(yīng)變)變形協(xié)調(diào)方程(或位移單值連續(xù))位移邊界條件以位移作為未知數(shù)幾何方程求應(yīng)變物理方程求應(yīng)力位移解法聯(lián)立求解第12頁(yè),共32頁(yè),2022年,5月20日,9點(diǎn)35分,星期四彈性力學(xué)問題分類-三類邊界問題靜力邊界問題 位移邊界問題混合邊界問題第13頁(yè),共32頁(yè),2022年,5月20日,9點(diǎn)
6、35分,星期四由位移表示的平衡微分方程其中 是Lplace算子靜力邊界條件使用位移表示位移邊界條件第14頁(yè),共32頁(yè),2022年,5月20日,9點(diǎn)35分,星期四9. 平面問題平面應(yīng)變物體是一柱體,軸向方向很長(zhǎng) 所有外力(體積力和面力)都平行于橫截面作用,且沿軸線大小不變平面應(yīng)力沿z方向的厚度t均勻且很小所有外力均作用在板的周邊和板內(nèi),平行于板面作用,且沿厚度不變第15頁(yè),共32頁(yè),2022年,5月20日,9點(diǎn)35分,星期四平面應(yīng)變特點(diǎn) (1)位移 u=u(x,y) v=v(x,y) w = 0 (2)應(yīng)變 平面內(nèi), x、y、xy 0,均為x、y的函數(shù); 平面外,z=xz=yz =0; (3)應(yīng)
7、力 z=(x+y)平面問題的協(xié)調(diào)方程第16頁(yè),共32頁(yè),2022年,5月20日,9點(diǎn)35分,星期四平面應(yīng)力特點(diǎn) (1)應(yīng)力 在z = 的面上各點(diǎn)沒有任何應(yīng)力 z=zx =zy =0 在面內(nèi): x、y、xy 0 (2)應(yīng)變 xz=yz=0 (3) 位移 u=u(x,y) v=v(x,y) w 0平面問題平衡微分方程平面問題幾何方程第17頁(yè),共32頁(yè),2022年,5月20日,9點(diǎn)35分,星期四10.有限元方法概念平面問題的有限元法用彈性力學(xué)經(jīng)典解法解決實(shí)際問題的主要困難在于求解偏微分方程的復(fù)雜性,而有限元方法則將原來(lái)連續(xù)的彈性體離散化,其中最簡(jiǎn)單的就是采用三角形單元對(duì)彈性體進(jìn)行劃分。 把整個(gè)求解區(qū)
8、域分成許多個(gè)有限小區(qū)域,這些小區(qū)域稱之為單元。在每個(gè)單元上構(gòu)造近似位移函數(shù),即進(jìn)行所謂的分片插值。在每一個(gè)單元上求勢(shì)能。將所有單元上的勢(shì)能加起來(lái)得彈性體的總勢(shì)能。最后應(yīng)用最小勢(shì)能原理求解單元節(jié)點(diǎn)位移。第18頁(yè),共32頁(yè),2022年,5月20日,9點(diǎn)35分,星期四對(duì)每個(gè)三角形單元選擇最簡(jiǎn)單的線性函數(shù)為位移模式,單元中任一點(diǎn)的位移可以通過(guò)3個(gè)結(jié)點(diǎn)的位移進(jìn)行插值運(yùn)算,這樣整個(gè)區(qū)域中無(wú)限多個(gè)未知位移量就可以用有限個(gè)節(jié)點(diǎn)來(lái)表示,從而避免了求解覆蓋整個(gè)區(qū)域的位移函數(shù)的困難。平面問題的有限元法,不僅可用來(lái)解決實(shí)際問題,而且通過(guò)其相對(duì)簡(jiǎn)單的概念,可以詳細(xì)了解用有限元法對(duì)一般彈性體進(jìn)行應(yīng)力分析的基本原理和方法步
9、驟,了解有限元法的性能特點(diǎn),使用中應(yīng)注意的問題,從而為學(xué)習(xí)后續(xù)各章節(jié)打下基礎(chǔ)。 下面就以平面三角形單元闡明有限元的基本概念第19頁(yè),共32頁(yè),2022年,5月20日,9點(diǎn)35分,星期四單元位移模式 每個(gè)節(jié)點(diǎn)在單元平面內(nèi)有兩個(gè)位移分量,相應(yīng)有兩個(gè)自由度: 一個(gè)三角形單元有三個(gè)節(jié)點(diǎn),共6個(gè)節(jié)點(diǎn)位移分量,其單元節(jié)點(diǎn)位移列陣可表示為:位移模式可取為最簡(jiǎn)單的線性函數(shù),包含6個(gè)待定常數(shù) 、 。 第20頁(yè),共32頁(yè),2022年,5月20日,9點(diǎn)35分,星期四一種簡(jiǎn)單的線性位移函數(shù)為:式中 、 為6個(gè)待定常數(shù),可以由單元的節(jié)點(diǎn)位移確定。設(shè)節(jié)點(diǎn) 的坐標(biāo)分別為( , )、( , )、( , ),其節(jié)點(diǎn)位移為, ,
10、將它們代入上式得:聯(lián)立求解上述公式左邊的6個(gè)方程,可以求出待定常數(shù): 整理后得 :第21頁(yè),共32頁(yè),2022年,5月20日,9點(diǎn)35分,星期四單元形函數(shù)函數(shù) 表示單元內(nèi)部的位移分布形態(tài),故 可稱為單元的形態(tài)函數(shù),簡(jiǎn)稱為形函數(shù)。 得到由節(jié)點(diǎn)位移表達(dá)單元內(nèi)任一點(diǎn)位移的插值公式,即位移模式的另一形式。第22頁(yè),共32頁(yè),2022年,5月20日,9點(diǎn)35分,星期四單元應(yīng)變和應(yīng)力 第23頁(yè),共32頁(yè),2022年,5月20日,9點(diǎn)35分,星期四單元平衡方程 整個(gè)結(jié)構(gòu)處于平衡狀態(tài),所劃分出的一個(gè)小單元體同樣處于平衡狀態(tài),而結(jié)構(gòu)的平衡條件可通過(guò)節(jié)點(diǎn)的平衡條件表示。有限元的任務(wù)就是要建立和求解整個(gè)彈性體的節(jié)點(diǎn)
11、位移和節(jié)點(diǎn)力之間關(guān)系的平衡方程。為此首先要建立每一個(gè)單元的節(jié)點(diǎn)位移和節(jié)點(diǎn)力之間關(guān)系的平衡方程。單元平衡方程可以利用最小勢(shì)能原理建立,也可以利用虛功原理求解。第24頁(yè),共32頁(yè),2022年,5月20日,9點(diǎn)35分,星期四單元節(jié)點(diǎn)力列陣 :?jiǎn)卧?jié)點(diǎn)虛位移列陣:?jiǎn)卧獌?nèi)部引起的虛應(yīng)變 : 根據(jù)虛功原理:外力虛功等于內(nèi)力虛功。所以節(jié)點(diǎn)力在節(jié)點(diǎn)的虛位移上所作的虛功應(yīng)等于單元內(nèi)部應(yīng)力在虛應(yīng)變上所作的虛功。這就是單元保持平衡狀態(tài)所必須滿足的條件,即單元的平衡條件。第25頁(yè),共32頁(yè),2022年,5月20日,9點(diǎn)35分,星期四單元?jiǎng)偠染仃?利用虛功方程來(lái)建立剛度方程,其實(shí)質(zhì)就是單元的平衡方程。單元?jiǎng)偠染仃嚲哂幸?/p>
12、下性質(zhì): (1) 單元?jiǎng)偠染仃囍忻總€(gè)元素有明確的物理意義。其物理意義是單位節(jié)點(diǎn)位移分量所引起的節(jié)點(diǎn)力。例如, 是表示當(dāng)單元第n個(gè)自由度產(chǎn)生單位位移而其它自由度固定時(shí),在第m個(gè)自由度產(chǎn)生的節(jié)點(diǎn)力。 是對(duì)稱矩陣。其元素之間有如下關(guān)系: ,這個(gè)特性是由彈性力學(xué)中功的互等定理所決定的。(3) 是奇異矩陣。其每一行每一列元素之和均為零,物理意義就是:在無(wú)約束的條件下,單元可作剛體運(yùn)動(dòng)。根據(jù)行列式性質(zhì),可知值也為零。 第26頁(yè),共32頁(yè),2022年,5月20日,9點(diǎn)35分,星期四 單元等效節(jié)點(diǎn)載荷 外載荷必須作用在節(jié)點(diǎn)上,而實(shí)際的外載荷又往住并不是通過(guò)節(jié)點(diǎn)作用的。因此,必須將這些非節(jié)點(diǎn)載荷按一定原則移置到
13、節(jié)點(diǎn)上,即所謂等效節(jié)點(diǎn)載荷處理。這種移置必須滿足靜力等效原則。 處理單元內(nèi)的集中力、體力和單元邊界上的分布力 ,慣性力則作用在整個(gè)結(jié)構(gòu)上。第27頁(yè),共32頁(yè),2022年,5月20日,9點(diǎn)35分,星期四總剛度矩陣 當(dāng)以有限個(gè)單元通過(guò)有限個(gè)節(jié)點(diǎn)連接而成的組合體來(lái)代替實(shí)際的連續(xù)體結(jié)構(gòu)而受力變形時(shí),顯然它們必須滿足整個(gè)結(jié)構(gòu)的變形連續(xù)條件和平衡條件。 在整體分析中,利用節(jié)點(diǎn)為分析對(duì)象,根據(jù)各節(jié)點(diǎn)的靜力平衡條件,即可建立起組合體所有節(jié)點(diǎn)的靜力平衡方程式。把它們匯集在一起,得到的平衡方程組就代表了整個(gè)結(jié)構(gòu)的平衡條件。進(jìn)行整體分析,即是將各個(gè)單元的平衡方程集合在一起,得到結(jié)構(gòu)的整體平衡方程。 K為結(jié)構(gòu)的整體剛
14、度矩陣,一般稱為總剛度矩陣,其維數(shù)為2n2n??蓪懗煞謮K形式。 第28頁(yè),共32頁(yè),2022年,5月20日,9點(diǎn)35分,星期四解題步驟與算例 (1)首先繪出結(jié)構(gòu)幾何簡(jiǎn)圖,在此基礎(chǔ)上將結(jié)構(gòu)離散化。平面問題采用三角形單元(其他形狀單元以后講述),所以其離散就是將計(jì)算對(duì)象劃分成許多三角形單元。包括:進(jìn)行節(jié)點(diǎn)編號(hào)、單元編號(hào),任選一直角坐標(biāo)系,定出所有節(jié)點(diǎn)的坐標(biāo)值等等。確定載荷和邊界約束條件,將各單元所受的非節(jié)點(diǎn)載荷,包括體力、面力以及可能有的集中力按虛功等效原則移置到節(jié)點(diǎn)上,并將各節(jié)點(diǎn)上的這些載荷(包括直接作用在節(jié)點(diǎn)上的集中載荷)分別按相同方向疊加等。 (2)其次進(jìn)行單元分析、組集總剛度矩陣、求單元應(yīng)力和節(jié)點(diǎn)應(yīng)力。 前處理計(jì)算后處理 第29頁(yè),共32頁(yè),2022年,5月20日,9點(diǎn)35分,星期四平面問題的離散化 單元類型的選擇 單元的大小 單元有密有疏 不同厚度或不同材料處,應(yīng)取作為單元的邊界線 第30頁(yè),共32頁(yè),2022年,5月20日,9點(diǎn)35分,星期四 平面問題的有限元法,不僅有實(shí)際意義,而且通過(guò)其相對(duì)簡(jiǎn)單的概念,可以詳細(xì)了解用有限元法對(duì)一般彈性體進(jìn)行應(yīng)力分析的基本原理和方法步驟,了解有限元法的性能特點(diǎn),使
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