工程熱力學(xué)第五版-配套素材整合資料

第一章基本概念1.基本概念熱力系統(tǒng)：用界面將所要研究的對象與周邊環(huán)境分隔開來，這種人為分隔的研究對象，稱為熱力系統(tǒng)，簡稱系統(tǒng)。邊界：分隔系統(tǒng)與外界的分界面，稱為邊界。外界：邊界以外與系統(tǒng)互相作用的物體，稱為外界或環(huán)境。閉口系統(tǒng)：沒有物質(zhì)穿過邊界的系統(tǒng)稱為閉口系統(tǒng)，也稱控制質(zhì)量。開口系統(tǒng)：有物質(zhì)流穿過邊界的系統(tǒng)稱為開口系統(tǒng)，又稱控制體積，簡稱控制體，其界面稱為控制界面。絕熱系統(tǒng)：系統(tǒng)與外界之間沒有熱量傳遞，稱為絕熱系統(tǒng)。孤立系統(tǒng)：系統(tǒng)與外界之間不發(fā)生任何能量傳遞和物質(zhì)互換，稱為孤立系統(tǒng)。單相系：系統(tǒng)中工質(zhì)的物理、化學(xué)性質(zhì)都均勻一致的系統(tǒng)稱為單相系。復(fù)相系：由兩個相以上組成的系統(tǒng)稱為復(fù)相系，如固、液、氣組成的三相系統(tǒng)。單元系：由一種化學(xué)成分組成的系統(tǒng)稱為單元系。多元系：由兩種以上不同化學(xué)成分組成的系統(tǒng)稱為多元系。均勻系：成分和相在整個系統(tǒng)空間呈均勻分布的為均勻系。非均勻系：成分和相在整個系統(tǒng)空間呈非均勻分布，稱非均勻系。熱力狀態(tài)：系統(tǒng)中某瞬間表現(xiàn)的工質(zhì)熱力性質(zhì)的總狀況，稱為工質(zhì)的熱力狀態(tài)，簡稱為狀態(tài)。平衡狀態(tài)：系統(tǒng)在不受外界影響的條件下，假如宏觀熱力性質(zhì)不隨時間而變化，系統(tǒng)內(nèi)外同時建立了熱的和力的平衡，這時系統(tǒng)的狀態(tài)稱為熱力平衡狀態(tài)，簡稱為平衡狀態(tài)。狀態(tài)參數(shù)：描述工質(zhì)狀態(tài)特性的各種物理量稱為工質(zhì)的狀態(tài)參數(shù)。如溫度（T）、壓力（P）、比容（υ）或密度（ρ）、內(nèi)能（u）、焓（h）、熵（s）、自由能（f）、自由焓（g）等。基本狀態(tài)參數(shù)：在工質(zhì)的狀態(tài)參數(shù)中，其中溫度、壓力、比容或密度可以直接或間接地用儀表測量出來，稱為基本狀態(tài)參數(shù)。溫度：是描述系統(tǒng)熱力平衡狀況時冷熱限度的物理量，其物理實(shí)質(zhì)是物質(zhì)內(nèi)部大量微觀分子熱運(yùn)動的強(qiáng)弱限度的宏觀反映。熱力學(xué)第零定律：如兩個物體分別和第三個物體處在熱平衡，則它們彼此之間也必然處在熱平衡。壓力：垂直作用于器壁單位面積上的力，稱為壓力，也稱壓強(qiáng)。相對壓力：相對于大氣環(huán)境所測得的壓力。如工程上常用測壓儀表測定系統(tǒng)中工質(zhì)的壓力即為相對壓力。比容：單位質(zhì)量工質(zhì)所具有的容積，稱為工質(zhì)的比容。密度：單位容積的工質(zhì)所具有的質(zhì)量，稱為工質(zhì)的密度。強(qiáng)度性參數(shù)：系統(tǒng)中單元體的參數(shù)值與整個系統(tǒng)的參數(shù)值相同，與質(zhì)量多少無關(guān)，沒有可加性，如溫度、壓力等。在熱力過程中，強(qiáng)度性參數(shù)起著推動力作用，稱為廣義力或勢。廣延性參數(shù)：整個系統(tǒng)的某廣延性參數(shù)值等于系統(tǒng)中各單元體該廣延性參數(shù)值之和，如系統(tǒng)的容積、內(nèi)能、焓、熵等。在熱力過程中，廣延性參數(shù)的變化起著類似力學(xué)中位移的作用，稱為廣義位移。準(zhǔn)靜態(tài)過程：過程進(jìn)行得非常緩慢，使過程中系統(tǒng)內(nèi)部被破壞了的平衡有足夠的時間恢復(fù)到新的平衡態(tài)，從而使過程的每一瞬間系統(tǒng)內(nèi)部的狀態(tài)都非常接近平衡狀態(tài)，整個過程可看作是由一系列非常接近平衡態(tài)的狀態(tài)所組成，并稱之為準(zhǔn)靜態(tài)過程。可逆過程：當(dāng)系統(tǒng)進(jìn)行正、反兩個過程后，系統(tǒng)與外界均能完全回復(fù)到初始狀態(tài)，這樣的過程稱為可逆過程。膨脹功：由于系統(tǒng)容積發(fā)生變化（增大或縮?。┒ㄟ^界面向外界傳遞的機(jī)械功稱為膨脹功，也稱容積功。熱量：通過熱力系邊界所傳遞的除功之外的能量。熱力循環(huán)：工質(zhì)從某一初態(tài)開始，經(jīng)歷一系列狀態(tài)變化，最后又回復(fù)到初始狀態(tài)的所有過程稱為熱力循環(huán)，簡稱循環(huán)。2.常用公式狀態(tài)參數(shù): 狀態(tài)參數(shù)是狀態(tài)的函數(shù)，相應(yīng)一定的狀態(tài)，狀態(tài)參數(shù)都有唯一擬定的數(shù)值，工質(zhì)在熱力過程中發(fā)生狀態(tài)變化時，由初狀態(tài)通過不同途徑，最后到達(dá)終點(diǎn)，其參數(shù)的變化值，僅與初、終狀態(tài)有關(guān)，而與狀態(tài)變化的途徑無關(guān)。溫 度 ：1．式中 —分子平移運(yùn)動的動能，其中m是一個分子的質(zhì)量，是分子平移運(yùn)動的均方根速度； B—比例常數(shù)； T—?dú)怏w的熱力學(xué)溫度。2．壓 力 ：1．式中 P—單位面積上的絕對壓力；n—分子濃度，即單位容積內(nèi)具有氣體的分子數(shù)，其中N為容積V包含的氣體分子總數(shù)。2． 式中 F—整個容器壁受到的力，單位為牛（N）； f—容器壁的總面積（m2）。3． （P>B） （P<B）式中 B—本地大氣壓力 Pg—高于本地大氣壓力時的相對壓力，稱表壓力； H—低于本地大氣壓力時的相對壓力，稱為真空值。比容:1． m3/kg式中 V—工質(zhì)的容積 m—工質(zhì)的質(zhì)量2．式中 —工質(zhì)的密度 kg/m3 —工質(zhì)的比容 m3/kg熱力循環(huán): 或，循環(huán)熱效率: 式中 q1—工質(zhì)從熱源吸熱； q2—工質(zhì)向冷源放熱； w0—循環(huán)所作的凈功。制冷系數(shù)： 式中 q1—工質(zhì)向熱源放出熱量； q2—工質(zhì)從冷源吸取熱量； w0—循環(huán)所作的凈功。供熱系數(shù)： 式中 q1—工質(zhì)向熱源放出熱量 q2—工質(zhì)從冷源吸取熱量 w0—循環(huán)所作的凈功3.重要圖表圖1-1熱力系統(tǒng)圖1-2邊界可變形系統(tǒng)圖1-3開口系統(tǒng)圖1-4孤立系統(tǒng)圖1-5U形壓力計測壓圖1-6各壓力間的關(guān)系圖1-14任意循環(huán)在圖上的表達(dá)(a)正循環(huán)；(b)逆循環(huán)第二章氣體的熱力性質(zhì)1.基本概念抱負(fù)氣體：氣體分子是由一些彈性的、忽略分子之間互相作用力（引力和斥力）、不占有體積的質(zhì)點(diǎn)所構(gòu)成。比熱：單位物量的物體，溫度升高或減少1K（1℃）所吸取或放出的熱量，稱為該物體的比熱。定容比熱：在定容情況下，單位物量的物體，溫度變化1K（1℃）所吸取或放出的熱量，稱為該物體的定容比熱。定壓比熱：在定壓情況下，單位物量的物體，溫度變化1K（1℃）所吸取或放出的熱量，稱為該物體的定壓比熱。定壓質(zhì)量比熱：在定壓過程中，單位質(zhì)量的物體，當(dāng)其溫度變化1K（1℃）時，物體和外界互換的熱量，稱為該物體的定壓質(zhì)量比熱。定壓容積比熱：在定壓過程中，單位容積的物體，當(dāng)其溫度變化1K（1℃）時，物體和外界互換的熱量，稱為該物體的定壓容積比熱。定壓摩爾比熱：在定壓過程中，單位摩爾的物體，當(dāng)其溫度變化1K（1℃）時，物體和外界互換的熱量，稱為該物體的定壓摩爾比熱。定容質(zhì)量比熱：在定容過程中，單位質(zhì)量的物體，當(dāng)其溫度變化1K（1℃）時，物體和外界互換的熱量，稱為該物體的定容質(zhì)量比熱。定容容積比熱：在定容過程中，單位容積的物體，當(dāng)其溫度變化1K（1℃）時，物體和外界互換的熱量，稱為該物體的定容容積比熱。定容摩爾比熱：在定容過程中，單位摩爾的物體，當(dāng)其溫度變化1K（1℃）時，物體和外界互換的熱量，稱為該物體的定容摩爾比熱?；旌蠚怏w的分壓力：維持混合氣體的溫度和容積不變時，各組成氣體所具有的壓力。道爾頓分壓定律：混合氣體的總壓力P等于各組成氣體分壓力Pi之和?；旌蠚怏w的分容積：維持混合氣體的溫度和壓力不變時，各組成氣體所具有的容積。阿密蓋特分容積定律：混合氣體的總?cè)莘eV等于各組成氣體分容積Vi之和?；旌蠚怏w的質(zhì)量成分：混合氣體中某組元?dú)怏w的質(zhì)量與混合氣體總質(zhì)量的比值稱為混合氣體的質(zhì)量成分?；旌蠚怏w的容積成分：混合氣體中某組元?dú)怏w的容積與混合氣體總?cè)莘e的比值稱為混合氣體的容積成分。混合氣體的摩爾成分：混合氣體中某組元?dú)怏w的摩爾數(shù)與混合氣體總摩爾數(shù)的比值稱為混合氣體的摩爾成分。對比參數(shù)：各狀態(tài)參數(shù)與臨界狀態(tài)的同名參數(shù)的比值。對比態(tài)定律：對于滿足同一對比態(tài)方程式的各種氣體，對比參數(shù)、和中若有兩個相等，則第三個對比參數(shù)就一定相等，物質(zhì)也就處在相應(yīng)狀態(tài)中。2.常用公式抱負(fù)氣體狀態(tài)方程：1．式中 p—絕對壓力 Pa —比容 m3/kg T—熱力學(xué)溫度 K合用于1公斤抱負(fù)氣體。2．式中 V—質(zhì)量為mkg氣體所占的容積合用于m公斤抱負(fù)氣體。3．式中 VM=Mv—?dú)怏w的摩爾容積，m3/kmol； R0=MR—通用氣體常數(shù)， J/kmol·K合用于1千摩爾抱負(fù)氣體。4．式中 V—nKmol氣體所占有的容積，m3； n—?dú)怏w的摩爾數(shù)，，kmol 合用于n千摩爾抱負(fù)氣體。5．通用氣體常數(shù)：R0 J/Kmol·KR0與氣體性質(zhì)、狀態(tài)均無關(guān)。6．氣體常數(shù)：R J/kg·KR與狀態(tài)無關(guān)，僅決定于氣體性質(zhì)。7．比熱：1．比熱定義式：表白單位物量的物體升高或減少1K所吸取或放出的熱量。其值不僅取決于物質(zhì)性質(zhì)，還與氣體熱力的過程和所處狀態(tài)有關(guān)。2．質(zhì)量比熱、容積比熱和摩爾比熱的換算關(guān)系：式中 c—質(zhì)量比熱，kJ/Kg·k —容積比熱，kJ/m3·k Mc—摩爾比熱，kJ/Kmol·k3．定容比熱：表白單位物量的氣體在定容情況下升高或減少1K所吸取或放出的熱量。4．定壓比熱：表白單位物量的氣體在定壓情況下升高或減少1K所吸取或放出的熱量。5．梅耶公式： 6．比熱比：道爾頓分壓定律：阿密蓋特分容積定律：質(zhì)量成分： 容積成分：摩爾成分： 容積成分與摩爾成分關(guān)系： 質(zhì)量成分與容積成分： 折合分子量：折合氣體常數(shù)：分壓力的擬定混合氣體的比熱容：混合氣體的容積比熱容：混合氣體的摩爾比熱容：混合氣體的熱力學(xué)能、焓和熵或或或范德瓦爾(VanderWaals)方程對于1kmol實(shí)際氣體壓縮因子：對比參數(shù)：，，3.重要圖表 常用氣體在抱負(fù)狀態(tài)下的定壓摩爾比熱與溫度的關(guān)系 氣體分子式溫度范圍（K）最大誤差%空氣氫H28.10628.101.9665-1.91594.8023-4.0038-1.9661-0.8704273~1800273~18000.721.01氧O225.17715.2023-5.06181.3117273~18001.19氮N228.907-1.57138.0805-28.7256273~18000.59一氧化碳CO28.2601.67515.3717-2.2219273~18000.89二氧化碳CO222.25759.8084-35.01007.4693273~18000.647水蒸氣H2O32.2381.923410.5549-3.5952273~18000.53乙烯C2H24.1261155.0213-81.545516.9755298~15000.30丙烯C3H43.7457234.0107-115.127821.7353298~15000.44甲烷CH419.88750.241612.6860-11.0113273~15001.33乙烷C2H65.413178.0872-69.37498.7147298~15000.70丙烷C3H8-4.233306.264-158.631632.1455298~15000.28幾種氣體在抱負(fù)氣體狀態(tài)下的平均定壓質(zhì)量比熱容t(℃)O2N2H2CO空氣CO2H2O00.9151.03914.1951.0401.0040.8151.8591000.9231.04014.3531.0421.0060.8661.8732000.9351.04314.4211.0461.0120.9101.8943000.9501.04914.4461.0541.0190.9491.9194000.9651.05714.4771.0631.0280.9831.9485000.9791.06614.5091.0751.0391.0131.9786000.9931.07614.5421.0861.0501.0402.0097001.0051.08714.5871.0981.0611.0642.0428001.0161.09714.6411.1091.0711.0852.0759001.0261.10814.7061.1201.0811.1042.11010001.0351.11814.7761.1301.0911.1222.14411001.0431.12714.8531.1401.1001.1382.17712001.0511.13614.9341.1491.1081.1532.21113001.0581.14515.0231.1581.1171.1662.24314001.0651.15315.1131.1661.1241.1782.27415001.0711.16015.2021.1731.1311.1892.30516001.0771.16715.2941.1801.1381.2002.33517001.0831.17415.3831.1871.1441.2092.36318001.0891.18015.4721.1921.1501.2182.39119001.0941.18615.5611.1981.1561.2262.41720231.0991.19115.6491.2031.1611.2332.44221001.1041.19715.7361.2081.1661.2412.46622001.1091.20115.8191.2131.1711.2472.48923001.1141.20615.9021.2181.1761.2532.51224001.1181.21015.9831.2221.1801.2592.53325001.1231.21416.0641.2261.1821.2642.554密度ρ（kg/m3)1.42861.25050.089991.25051.29321.96480.8042幾種氣體的臨界參數(shù)和范德瓦爾常數(shù)物質(zhì)名稱（K）（MPa）(MPa.m6/kmol2）（m3/kmol）HeH2N2O2CO2NH3H2OCH4CO5.333.3126.2154.8304.2405.5647.3190.7133.00.229011.297023.394565.076637.3869611.2983022.129704.640913.495893.576724.9304136.8115137.6429365.2920424.3812552.1069228.5001147.547924.0526.6838.6331.6842.7837.3030.3942.6939.53幾種氣體的臨界壓縮因子物質(zhì)HeH2N2O2CO2NH3H2OCOCH40.3000.3040.2970.2920.2740.2380.2300.2940.290圖2-5通用壓縮因子圖第三章熱力學(xué)第一定律1.基本概念熱力學(xué)第一定律:能量既不能被發(fā)明，也不能被消滅，它只能從一種形式轉(zhuǎn)換成另一種形式，或從一個系統(tǒng)轉(zhuǎn)移到另一個系統(tǒng)，而其總量保持恒定，這一自然界普遍規(guī)律稱為能量守恒與轉(zhuǎn)換定律。把這一定律應(yīng)用于伴有熱現(xiàn)象的能量和轉(zhuǎn)移過程，即為熱力學(xué)第一定律。第一類永動機(jī)：不消耗任何能量而能連續(xù)不斷作功的循環(huán)發(fā)動機(jī)，稱為第一類永動機(jī)。熱力學(xué)能：熱力系處在宏觀靜止?fàn)顟B(tài)時系統(tǒng)內(nèi)所有微觀粒子所具有的能量之和。外儲存能：也是系統(tǒng)儲存能的一部分，取決于系統(tǒng)工質(zhì)與外力場的互相作用（如重力位能）及以外界為參考坐標(biāo)的系統(tǒng)宏觀運(yùn)動所具有的能量（宏觀動能）。這兩種能量統(tǒng)稱為外儲存能。軸功：系統(tǒng)通過機(jī)械軸與外界傳遞的機(jī)械功稱為軸功。流動功（或推動功）：當(dāng)工質(zhì)在流進(jìn)和流出控制體界面時，后面的流體推開前面的流體而前進(jìn)，這樣后面的流體對前面的流體必須作推動功。因此，流動功是為維持流體通過控制體界面而傳遞的機(jī)械功，它是維持流體正常流動所必須傳遞的能量。焓：流動工質(zhì)向流動前方傳遞的總能量中取決于熱力狀態(tài)的那部分能量。對于流動工質(zhì)，焓=內(nèi)能+流動功，即焓具有能量意義；對于不流動工質(zhì)，焓只是一個復(fù)合狀態(tài)參數(shù)。穩(wěn)態(tài)穩(wěn)流工況：工質(zhì)以恒定的流量連續(xù)不斷地進(jìn)出系統(tǒng)，系統(tǒng)內(nèi)部及界面上各點(diǎn)工質(zhì)的狀態(tài)參數(shù)和宏觀運(yùn)動參數(shù)都保持一定，不隨時間變化，稱穩(wěn)態(tài)穩(wěn)流工況。技術(shù)功：在熱力過程中可被直接運(yùn)用來作功的能量，稱為技術(shù)功。動力機(jī)：動力機(jī)是運(yùn)用工質(zhì)在機(jī)器中膨脹獲得機(jī)械功的設(shè)備。壓氣機(jī)：消耗軸功使氣體壓縮以升高其壓力的設(shè)備稱為壓氣機(jī)。節(jié)流：流體在管道內(nèi)流動，碰到忽然變窄的斷面，由于存在阻力使流體壓力減少的現(xiàn)象。2.常用公式外儲存能：宏觀動能：重力位能：式中 g—重力加速度。系統(tǒng)總儲存能：1．或 2．3．或（沒有宏觀運(yùn)動，并且高度為零）熱力學(xué)能變化：1．，合用于抱負(fù)氣體一切過程或者實(shí)際氣體定容過程2．合用于抱負(fù)氣體一切過程或者實(shí)際氣體定容過程（用定值比熱計算）3．合用于抱負(fù)氣體一切過程或者實(shí)際氣體定容過程（用平均比熱計算）4．把的經(jīng)驗(yàn)公式代入積分。合用于抱負(fù)氣體一切過程或者實(shí)際氣體定容過程（用真實(shí)比熱公式計算）5．由抱負(fù)氣體組成的混合氣體的熱力學(xué)能等于各組成氣體熱力學(xué)能之和，各組成氣體熱力學(xué)能又可表達(dá)為單位質(zhì)量熱力學(xué)能與其質(zhì)量的乘積。 6． 合用于任何工質(zhì)，可逆過程。 7． 合用于任何工質(zhì)，可逆定容過程 8． 合用于任何工質(zhì)，可逆絕熱過程。 9． 合用于閉口系統(tǒng)任何工質(zhì)絕熱、對外不作功的熱力過程等熱力學(xué)能或抱負(fù)氣體定溫過程。 10．合用于mkg質(zhì)量工質(zhì)，開口、閉口，任何工質(zhì)，可逆、不可逆過程。11.合用于1kg質(zhì)量工質(zhì)，開口、閉口，任何工質(zhì)，可逆、不可逆過程12.合用于微元，任何工質(zhì)可逆過程13． 熱力學(xué)能的變化等于焓的變化與流動功的差值。焓的變化：1．合用于m公斤工質(zhì) 2． 合用于1公斤工質(zhì) 3．合用于抱負(fù)氣體4．，合用于抱負(fù)氣體的一切熱力過程或者實(shí)際氣體的定壓過程5．合用于抱負(fù)氣體的一切熱力過程或者實(shí)際氣體的定壓過程，用定值比熱計算6．合用于抱負(fù)氣體的一切熱力過程或者實(shí)際氣體的定壓過程用平均比熱計算 7．把的經(jīng)驗(yàn)公式代入積分。合用于抱負(fù)氣體的一切熱力過程或者實(shí)際氣體的定壓過程，用真實(shí)比熱公式計算8．由抱負(fù)氣體組成的混合氣體的焓等于各組成氣體焓之和，各組成氣體焓又可表達(dá)為單位質(zhì)量焓與其質(zhì)量的乘積。 9．熱力學(xué)第一定律能量方程 合用于任何工質(zhì)，任何熱力過程。 10．合用于任何工質(zhì)，穩(wěn)態(tài)穩(wěn)流熱力過程 11． 合用于任何工質(zhì)穩(wěn)態(tài)穩(wěn)流過程，忽略工質(zhì)動能和位能的變化。12．合用于任何工質(zhì)可逆、穩(wěn)態(tài)穩(wěn)流過程，忽略工質(zhì)動能和位能的變化。13．合用于任何工質(zhì)可逆、穩(wěn)態(tài)穩(wěn)流絕熱過程，忽略工質(zhì)動能和位能的變化。14．合用于任何工質(zhì)可逆、穩(wěn)態(tài)穩(wěn)流定壓過程，忽略工質(zhì)動能和位能的變化。15．合用于任何工質(zhì)等焓或抱負(fù)氣體等溫過程。熵的變化： 1．合用于任何氣體，可逆過程。2．為熵流，其值可正、可負(fù)或?yàn)榱?；為熵產(chǎn)，其值恒大于或等于零。3．（抱負(fù)氣體、可逆定容過程） 4．（抱負(fù)氣體、可逆定壓過程） 5．（抱負(fù)氣體、可逆定溫過程） 6．（定熵過程） 合用于抱負(fù)氣體、任何過程功量：膨脹功（容積功）：1． 或合用于任何工質(zhì)、可逆過程2．合用于任何工質(zhì)、可逆定容過程3．合用于任何工質(zhì)、可逆定壓過程4．合用于抱負(fù)氣體、可逆定溫過程5．合用于任何系統(tǒng)，任何工質(zhì)，任何過程。6．合用于抱負(fù)氣體定溫過程。7．合用于任何氣體絕熱過程。8．合用于抱負(fù)氣體、絕熱過程9．合用于抱負(fù)氣體、可逆絕熱過程10．合用于抱負(fù)氣體、可逆多變過程流動功:推動1kg工質(zhì)進(jìn)、出控制體所必須的功。技術(shù)功:1．熱力過程中可被直接運(yùn)用來作功的能量，統(tǒng)稱為技術(shù)功。2．合用于穩(wěn)態(tài)穩(wěn)流、微元熱力過程3．技術(shù)功等于膨脹功與流動功的代數(shù)和。4．合用于穩(wěn)態(tài)穩(wěn)流、微元可逆熱力過程5．合用于穩(wěn)態(tài)穩(wěn)流、可逆過程熱量：1． 合用于任何工質(zhì)、微元可逆過程。2． 合用于任何工質(zhì)、可逆過程3．合用于mkg質(zhì)量任何工質(zhì)，開口、閉口，可逆、不可逆過程4．合用于1kg質(zhì)量任何工質(zhì)，開口、閉口，可逆、不可逆過程5．合用于微元，任何工質(zhì)可逆過程。6．合用于任何工質(zhì)可逆過程。7合用于任何工質(zhì)，任何系統(tǒng)，任何過程。8． 合用于微元穩(wěn)態(tài)穩(wěn)流過程9．合用于穩(wěn)態(tài)穩(wěn)流過程10．合用于任何工質(zhì)定容過程11．合用于抱負(fù)氣體定容過程。12．合用于任何工質(zhì)定壓過程13．合用于抱負(fù)氣體、定壓過程14． 合用于任何工質(zhì)、絕熱過程15． 合用于抱負(fù)氣體、多變過程3.重要圖表圖3－1軸功圖3－2流動功圖3－3閉口系統(tǒng)的能量轉(zhuǎn)換圖3－7技術(shù)功圖3－5開口系統(tǒng)第四章抱負(fù)氣體的熱力過程及氣體壓縮1.基本概念分析熱力過程的一般環(huán)節(jié)：1.依據(jù)熱力過程特性建立過程方程式，p=f(v)；2.擬定初、終狀態(tài)的基本狀態(tài)參數(shù)；3.將過程線表達(dá)在p-v圖及T—s圖上,使過程直觀，便于分析討論。4.計算過程中傳遞的熱量和功量。絕熱過程：系統(tǒng)與外界沒有熱量互換情況下所進(jìn)行的狀態(tài)變化過程，即或稱為絕熱過程。定熵過程：系統(tǒng)與外界沒有熱量互換情況下所進(jìn)行的可逆熱力過程，稱為定熵過程。多變過程：凡過程方程為常數(shù)的過程，稱為多變過程。定容過程：定量工質(zhì)容積保持不變時的熱力過程稱為定容過程。定壓過程：定量工質(zhì)壓力保持不變時的熱力過程稱為定壓過程。定溫過程：定量工質(zhì)溫度保持不變時的熱力過程稱為定溫過程。單級活塞式壓氣機(jī)工作原理：吸氣過程、壓縮過程、排氣過程，活塞每往返一次，完畢以上三個過程?；钊綁簹鈾C(jī)的容積效率：活塞式壓氣機(jī)的有效容積和活塞排量之比，稱為容積效率?；钊綁簹鈾C(jī)的余隙：為了安頓進(jìn)、排氣閥以及避免活塞與汽缸端蓋間的碰撞，在汽缸端蓋與活塞行程終點(diǎn)間留有一定的余隙，稱為余隙容積，簡稱余隙。最佳增壓比：使多級壓縮中間冷卻壓氣機(jī)耗功最小時，各級的增壓比稱為最佳增壓比。壓氣機(jī)的效率：在相同的初態(tài)及增壓比條件下，可逆壓縮過程中壓氣機(jī)所消耗的功與實(shí)際不可逆壓縮過程中壓氣機(jī)所消耗的功之比，稱為壓氣機(jī)的效率。熱機(jī)循環(huán)：若循環(huán)的結(jié)果是工質(zhì)將外界的熱能在一定條件下連續(xù)不斷地轉(zhuǎn)變?yōu)闄C(jī)械能，則此循環(huán)稱為熱機(jī)循環(huán)。 2.常用公式 氣體重要熱力過程的基本公式過程定容過程定壓過程定溫過程定熵過程多變過程過程指數(shù)n∞01кn過程方程v=常數(shù)p=常數(shù)pv=常數(shù)pvк=常數(shù)pvn=常數(shù)P、v、T關(guān)系膨脹功w=0熱量比熱容0備注表中比熱容為定值比熱容多變指數(shù)n：z級壓氣機(jī)，最佳級間升壓比：3.重要圖表圖4－1絕熱過程p-v圖圖4－2絕熱過程T-s圖圖4－3多變過程p-v圖圖4－3多變過程T-s圖圖4－6單級活塞式壓氣機(jī)圖4－7理論壓氣過程示功圖圖4－8三種壓縮過程p-v圖和T-s圖圖4-11為兩級壓氣機(jī)工作過程圖第五章熱力學(xué)第二定律1.基本概念熱力學(xué)第二定律：開爾文說法：只冷卻一個熱源而連續(xù)不斷作功的循環(huán)發(fā)動機(jī)是造不成功的。克勞修斯說法：熱不也許自發(fā)地、不付代價地從低溫物體傳到高溫物體。第二類永動機(jī)：從單一熱源取得熱量，并使之完全轉(zhuǎn)變?yōu)闄C(jī)械能而不引起其他變化的循環(huán)發(fā)動機(jī)，稱為第二類永動機(jī)。孤立系統(tǒng)：系統(tǒng)與外界之間不發(fā)生任何能量傳遞和物質(zhì)互換，稱為孤立系統(tǒng)。孤立系統(tǒng)熵增原理：任何實(shí)際過程都是不可逆過程，只能沿著使孤立系統(tǒng)熵增長的方向進(jìn)行。定熵過程：系統(tǒng)與外界沒有熱量互換情況下所進(jìn)行的可逆熱力過程，稱為定熵過程。熱機(jī)循環(huán)：若循環(huán)的結(jié)果是工質(zhì)將外界的熱能在一定條件下連續(xù)不斷地轉(zhuǎn)變?yōu)闄C(jī)械能，則此循環(huán)稱為熱機(jī)循環(huán)。制冷：對物體進(jìn)行冷卻，使其溫度低于周邊環(huán)境溫度，并維持這個低溫稱為制冷。制冷機(jī)：從低溫冷藏室吸取熱量排向大氣所用的機(jī)械稱為制冷機(jī)。熱泵：將從低溫?zé)嵩次〉臒崃總魉椭粮邷嘏宜玫臋C(jī)械裝置稱為熱泵。抱負(fù)熱機(jī)：熱機(jī)內(nèi)發(fā)生的一切熱力過程都是可逆過程，則該熱機(jī)稱為抱負(fù)熱機(jī)?？ㄖZ循環(huán)：在兩個恒溫?zé)嵩撮g，由兩個可逆定溫過程和兩個可逆絕熱過程組成的循環(huán)，稱為卡諾循環(huán)。卡諾定理：1．所有工作于同溫?zé)嵩磁c同溫冷源之間的一切可逆循環(huán)，其熱效率都相等，與采用哪種工質(zhì)無關(guān)。2．在同溫?zé)嵩磁c同溫冷源之間的一切不可逆循環(huán)，其熱效率必小于可逆循環(huán)。自由膨脹：氣體向沒有阻力空間的膨脹過程，稱為自由膨脹過程。2.常用公式熵的定義式： J/kgK工質(zhì)熵變計算：，工質(zhì)熵變是指工質(zhì)從某一平衡狀態(tài)變化到另一平衡狀態(tài)熵的差值。由于熵是狀態(tài)參數(shù)，兩狀態(tài)間的熵差對于任何過程，可逆還是不可逆都相等。1． 抱負(fù)氣體、已知初、終態(tài)T、v值求ΔS。2． 抱負(fù)氣體已知初、終態(tài)T、P值求ΔS。3． 抱負(fù)氣體、已知初、終態(tài)P、v值求ΔS。4．固體及液體的熵變計算： 5．熱源熵變： 克勞修斯不等式： 任何循環(huán)的克勞修斯積分永遠(yuǎn)小于零，可逆過程時等于零。閉口系統(tǒng)熵方程： 式中：ΔSsys——系統(tǒng)熵變； ΔSsur——環(huán)境熵變； ΔSI——某子系統(tǒng)熵變。開口系統(tǒng)熵方程： 式中：m2s2——工質(zhì)流出系統(tǒng)的熵； m1s1——工質(zhì)流入系統(tǒng)的熵。不可逆作功能力損失：式中：T0——環(huán)境溫度； ΔSISO——孤立系統(tǒng)熵增。3.重要圖表圖5-4卡諾循環(huán)的p-v圖和T-s圖圖5-4逆卡諾循環(huán)的p-v圖和T-s圖圖5-7任意可逆循環(huán)圖5-7熵變、熵流與熵產(chǎn)第六章熱力學(xué)微分關(guān)系式1．基本概念自由能：F=U－TS，F(xiàn)稱為自由能，或稱亥姆霍茲（Helmholtz）函數(shù)。自由焓：令G=H－TS，G稱為自由焓，或稱吉布斯（Gibbs）函數(shù)。2．重要公式熱力學(xué)能的基本關(guān)系式：焓的基本關(guān)系式：自由能基本關(guān)系式：自由焓的基本關(guān)系式：麥克斯韋關(guān)系式：熱系數(shù)：式中 ——壓力溫度系數(shù)；——物質(zhì)在定容下壓力隨溫度的變化率；——容積膨脹系數(shù)，或稱熱膨脹系數(shù)；——物質(zhì)在定壓下比體積隨溫度的變化率； ——定溫壓縮系數(shù)，或簡稱壓縮系數(shù)；——物質(zhì)在定溫下比體積隨壓力的變化率，表達(dá)物質(zhì)在定溫條件下受壓后的壓縮性。這個偏導(dǎo)數(shù)為負(fù)值，加負(fù)號后，仍為正值。熵方程：焓方程：熱力學(xué)能的微分方程式：熱量的微分方程式：上述兩式合用于任意物質(zhì)的任何可逆過程。比熱容與狀態(tài)方程式的關(guān)系：比定壓熱容與比定容熱容的關(guān)系:克拉貝龍方程:克勞修斯－克拉貝龍方程:第七章水蒸氣1．基本概念未飽和水:水溫低于飽和溫度的水稱為未飽和水（也稱過冷水）.飽和水:當(dāng)水溫達(dá)成壓力P所相應(yīng)的飽和溫度時，水將開始沸騰，這時的水稱為飽和水。濕飽和蒸汽：把預(yù)熱到ts的飽和水繼續(xù)加熱，飽和水開始沸騰，在定溫下產(chǎn)生蒸汽而形成飽和液體和飽和蒸汽的混合物，這種混合物稱為濕飽和蒸汽，簡稱濕蒸汽。干飽和蒸汽：濕蒸汽的體積隨著蒸汽的不斷產(chǎn)生而逐漸加大，直至水所有變?yōu)檎羝@時的蒸汽稱為干飽和蒸汽（即不含飽和水的飽和蒸汽）。2．常用公式干度：濕蒸汽的參數(shù)：（當(dāng)p不太大，x不太小時）過熱蒸汽的焓：其中是過熱熱量，t為過熱蒸汽的溫度，cpm為過熱蒸汽由t到ts的平均比定壓熱容。過熱蒸汽的熱力學(xué)能：過熱蒸汽的熵：水蒸氣定壓過程：或水蒸氣定容過程：水蒸氣定溫過程：水蒸氣絕熱過程：3．重要圖表7-1凝固時體積膨脹的物質(zhì)的p-t圖圖7-2凝固時體積縮小的物質(zhì)的p-t圖圖7-4水蒸氣定壓發(fā)生過程示意圖圖7-5水蒸氣的p-v圖圖7-6水蒸氣的T-s圖圖7-7水蒸氣的T-s圖圖7-8水蒸氣的h-s圖圖7-9水蒸氣的定壓過程圖7-10水蒸氣的定容過程圖7-11水蒸氣的定溫過程圖7-12水蒸氣的定熵過程圖7-13水蒸氣的不可逆絕熱過程圖7-14例7-3第八章濕空氣1.基本概念濕空氣：干空氣和水蒸氣所組成的混合氣體。飽和空氣：干空氣和飽和水蒸氣所組成的混合氣體。未飽和空氣：干空氣和過熱水蒸氣所組成的混合氣體。絕對濕度：每立方米濕空氣中所具有的水蒸氣質(zhì)量。飽和絕對濕度：在一定溫度下飽和空氣的絕對濕度達(dá)成最大值，稱為飽和絕對濕度相對濕度：濕空氣的絕對濕度與同溫度下飽和空氣的飽和絕對濕度的比值含濕量(比濕度)：在具有1kg干空氣的濕空氣中，所混有的水蒸氣質(zhì)量飽和度：濕空氣的含濕量d與同溫下飽和空氣的含濕量ds的比值濕空氣的比體積：在一定溫度T和總壓力p下，1kg干空氣和0.001d水蒸氣所占有的體積濕空氣的焓：1kg干空氣的焓和0.001dkg水蒸氣的焓的總和2.常用公式濕空氣的總壓力：濕空氣的平均分子量：濕空氣的氣體常數(shù)：絕對濕度：飽和絕對濕度：相對濕度:相對濕度反映了濕空氣中水蒸氣含量接近飽和的限度。在某溫度t下，值小，表達(dá)空氣干燥，具有較大的吸濕能力;值大，表達(dá)空氣潮濕，吸濕能力小。當(dāng)時為干空氣，時則為飽和空氣。未飽和空氣的相對濕度在0到1之間()。應(yīng)用抱負(fù)氣體狀態(tài)方程，相對濕度又可表達(dá)為含濕量(或稱比濕度)d：飽和度D：飽和度D略小于相對濕度，即D≤，如，則。濕空氣比體積：濕空氣的焓：(kJ/kg(a))3.重要圖表干空氣的組成表成分分子量容積成分（摩爾成分）組成氣體的部分分子量32.0000.20956.70428.0160.780921.87839.9440.00930.37144.01圖8－3干、濕球溫度計圖8－4濕空氣的h-d圖圖8－5圖四個區(qū)域的特性圖8－6露點(diǎn)在圖上的表達(dá)圖8－9濕空氣的加熱圖8－10濕空氣的冷卻圖8－12定溫加濕過程圖8－11濕空氣的絕熱加濕過程圖8－13濕空氣的混合過程圖8－14冷卻塔示意圖第九章氣體和蒸汽的流動1．基本概念穩(wěn)態(tài)穩(wěn)流：穩(wěn)態(tài)穩(wěn)流是指開口系統(tǒng)內(nèi)每一點(diǎn)的熱力學(xué)和力學(xué)參數(shù)都不隨時間而變化的流動，但在系統(tǒng)內(nèi)不同點(diǎn)上，參數(shù)值可以不同。為了簡化起見，可認(rèn)為管道內(nèi)垂直于軸向的任一截面上的各種參數(shù)都均勻一致，流體參數(shù)只沿管道軸向或流動方向發(fā)生變化。定熵滯止參數(shù)：將具有一定速度的流體在定熵條件下擴(kuò)壓，使其流速減少為零，這時氣體的參數(shù)稱為定熵滯止參數(shù)。減縮噴管：當(dāng)進(jìn)入噴管的氣體是M<1的亞音速氣流時，這種沿著氣體流動方向噴管截面積逐漸縮小的噴管稱為漸縮噴管。漸擴(kuò)噴管：當(dāng)進(jìn)入噴管的氣體是M>1的超音速氣流時，這種沿氣流方向噴管截面積逐漸擴(kuò)大的噴管稱為漸擴(kuò)噴管?？s放噴管：如需要將M<1的亞音速氣流增大到M>1的超音速氣流，則噴管截面積應(yīng)由df<0逐漸轉(zhuǎn)變?yōu)閐f>0，即噴管截面積應(yīng)由逐漸縮小轉(zhuǎn)變?yōu)橹饾u擴(kuò)大，這種噴管稱為漸縮漸擴(kuò)噴管，或簡稱縮放噴管，也稱拉伐爾（Laval）噴管。節(jié)流：節(jié)流過程是指流體（液體、氣體）在管道中流經(jīng)閥門、孔板或多孔堵塞物等設(shè)備時，由于局部阻力，使流體壓力減少的一種特殊流動過程。這些閥門、孔板或多孔堵塞物稱為節(jié)流元件。若節(jié)流過程中流體與外界沒有熱量互換，稱為絕熱節(jié)流，經(jīng)常簡稱為節(jié)流。在熱力設(shè)備中，壓力調(diào)節(jié)、流量調(diào)節(jié)或測量流量以及獲得低溫流體等領(lǐng)域經(jīng)常運(yùn)用節(jié)流過程，并且由于流體與節(jié)流元件換熱很少，可以認(rèn)為是絕熱節(jié)流。冷效應(yīng)區(qū)：在轉(zhuǎn)回曲線與溫度縱軸圍成的區(qū)域內(nèi)所有等焓線上的點(diǎn)恒有j>0，發(fā)生在這個區(qū)域內(nèi)的絕熱節(jié)流過程總是使流體溫度減少，稱為冷效應(yīng)區(qū)。熱效應(yīng)區(qū)：在轉(zhuǎn)回曲線之外所有等焓線上的點(diǎn)，其j<0，發(fā)生在這個區(qū)域的微分絕熱節(jié)流總是使流體溫度升高，即壓力減少dp，溫度增高dT，稱為熱效應(yīng)區(qū)。噴管效率：是指實(shí)際過程氣體出口動能與定熵過程氣體出口動能的比值。2．常用公式連續(xù)性方程：式中，，——各截面處的質(zhì)量流量（kg/s）；f1，f2，f——各截面處的截面積（m2）；c1，c2，c——各截面處的氣流速度（m/s）；v1，v2，v——各截面處氣體的比容的（m3/kg）。對微元穩(wěn)定流動過程，連續(xù)性方程可表達(dá)為絕熱穩(wěn)定流動能量方程式：對于微元絕熱穩(wěn)定流動過程，可寫成定熵過程方程式：對于微元定熵過程有只合用于抱負(fù)氣體的比熱容比κ為常數(shù)（定比熱容）的可逆絕熱過程。對于變比熱容的定熵過程，κ應(yīng)取過程范圍內(nèi)的平均值。可壓縮性流體音速的計算式：抱負(fù)氣體的音速計算馬赫數(shù)c是給定狀態(tài)的氣體流速，a是該狀態(tài)下的音速。根據(jù)馬赫數(shù)的大小，可以把氣流速度分為三檔：當(dāng)M＜1，稱為亞音速，當(dāng)M＝1，稱為音速，當(dāng)M＞1，稱為超音速。氣體流速變化與狀態(tài)參數(shù)間的關(guān)系：在管道內(nèi)作定熵流動時，dc與dp的符號相反；即氣流速度增長，必導(dǎo)致氣體的壓力下降，這就是噴管中的氣體流動特性；而氣體速度下降，將導(dǎo)致氣體的壓力升高，這是擴(kuò)壓管中的氣體流動特性。管道截面變化的規(guī)律：抱負(fù)氣體的本地音速：3．重要圖表圖9-1噴管中個參數(shù)沿軸向變化的示意圖圖9-2定熵滯止過程圖9-3質(zhì)量流量隨壓力比的變化圖9-4水蒸氣h-s圖上的定熵過程圖9-6漸縮噴管中的變工況流動圖9-7漸縮漸擴(kuò)噴管中的變工況流動圖9-8定熵過程與實(shí)際的絕熱過程圖9-9蒸氣引射器示意圖圖9-10絕熱節(jié)流前后參數(shù)變化圖9-11氣體絕熱節(jié)流過程圖9-12水蒸氣絕熱節(jié)流過程圖9-13焦耳－湯姆遜絕熱節(jié)流實(shí)驗(yàn)裝置圖9-14絕熱節(jié)流的T-p圖噴管和擴(kuò)壓管流速變化與截面變化的關(guān)系 表9-1第十章動力循環(huán)1．基本概念熱機(jī)：將熱能轉(zhuǎn)化為機(jī)械能的設(shè)備叫做熱力原動機(jī)，簡稱熱機(jī)。動力循環(huán)：熱機(jī)的工作循環(huán)稱為動力循環(huán)。根據(jù)熱機(jī)所用工質(zhì)的不同，動力循環(huán)可分為蒸汽動力循環(huán)和燃?xì)鈩恿ρh(huán)兩大類。奧托循環(huán)：定容加熱抱負(fù)循環(huán)是汽油機(jī)實(shí)際工作循環(huán)的抱負(fù)化，又稱為奧托循環(huán)。狄塞爾（Diesel）循環(huán)：定壓加熱抱負(fù)循環(huán)是柴油機(jī)實(shí)際工作循環(huán)的抱負(fù)化。燃?xì)廨啓C(jī)：燃?xì)廨啓C(jī)裝置是一種以空氣和燃?xì)鉃楣べ|(zhì)、旋轉(zhuǎn)式的熱力發(fā)動機(jī)。燃?xì)廨啓C(jī)裝置重要由三部分組成，即燃?xì)廨啓C(jī)、壓氣機(jī)和燃燒室。2．常用公式朗肯循環(huán)的熱效率:常水泵消耗軸功與汽輪機(jī)作功量相比甚小，可忽略不計，因此，于是可簡化為二級回?zé)嵫h(huán)熱效率:式中h1、h2——汽輪機(jī)入口蒸氣與乏汽的焓;h6、h8——第一、第二次抽汽的焓；h7、h9——第一、第二次抽汽壓力下飽和水的焓；h3——乏汽壓力下凝結(jié)水的焓。再熱循環(huán)熱效率:或 定容加熱循環(huán)熱效率：式中，稱為壓縮比，是個大于1的數(shù)，表達(dá)工質(zhì)在燃燒前被壓縮的限度。定壓加熱循環(huán)熱效率：混合加熱循環(huán)熱效率：燃?xì)廨啓C(jī)的抱負(fù)循環(huán)熱效率：3．重要圖表圖10-1朗肯循環(huán)圖10-2平均吸熱溫度圖10-3提高初壓的T-s圖圖10-4提高初溫的T-s圖圖10-5減少放熱溫度的T-s圖圖10-6極限回?zé)嵫h(huán)圖10-7抽汽回?zé)嵫h(huán)圖10-8再熱循環(huán)圖10-9背壓式熱電循環(huán)圖10-10調(diào)節(jié)抽汽式熱電循環(huán)圖10-11四沖程汽油機(jī)定容加熱循環(huán)圖圖10-12柴油機(jī)定壓加熱循環(huán)圖10-13高速柴油機(jī)的混合加熱循環(huán)圖10-14燃?xì)廨啓C(jī)裝置理論循環(huán)（布雷頓循環(huán)）圖10-15具有回?zé)岬娜細(xì)廨啓C(jī)循環(huán)及其裝置圖10-16兩級壓縮、膨脹、回?zé)崛細(xì)廨啓C(jī)循環(huán)裝置及其T－s圖第十一章制冷循環(huán)1．基本概念制冷：對物體進(jìn)行冷卻，使其溫度低于周邊環(huán)境的溫度，并維持這個低溫稱為。空氣壓縮式制冷：將常溫下較高壓力的空氣進(jìn)行絕熱膨脹，獲得低溫低壓的空氣。蒸汽噴射制冷循環(huán)：用引射器代替壓縮機(jī)來壓縮制冷劑，以消耗蒸汽的熱能作為補(bǔ)償來實(shí)現(xiàn)制冷的目的。蒸汽噴射制冷裝置：由鍋爐、引射器(或噴射器)、冷凝器、節(jié)流閥、蒸發(fā)器和水泵等組成。吸取式制冷：運(yùn)用制冷劑液體氣化吸熱實(shí)現(xiàn)制冷，它是直接運(yùn)用熱能驅(qū)動，以消耗熱能為補(bǔ)償將熱量從低溫物體轉(zhuǎn)移到環(huán)境中去。吸取式制冷采用的工質(zhì)是兩種沸點(diǎn)相差較大的物質(zhì)組成的二元溶液，其中沸點(diǎn)低的物質(zhì)為制冷劑，沸點(diǎn)高的物質(zhì)為吸取劑。熱泵：是一種能源提高裝置，以消耗一部分高位能(機(jī)械能、電能或高溫?zé)崮艿?為補(bǔ)償，通過熱力循環(huán)，把環(huán)境介質(zhì)(水、空氣、土壤)中貯存的不能直接運(yùn)用的低位能量轉(zhuǎn)換為可以運(yùn)用的高位能。影響制冷系數(shù)的重要因素：減少制冷劑的冷凝溫度(即熱源溫度)和提高蒸發(fā)溫度（冷源溫度），都可使制冷系數(shù)增高。2．常用公式制冷系數(shù)：空氣壓縮式制冷系數(shù)或卡諾循環(huán)的制冷系數(shù)：3．重要圖表圖11-1空氣壓縮式制冷循環(huán)圖11-2空氣回?zé)釅嚎s制冷循環(huán)圖11-3蒸汽壓縮制冷循環(huán)圖11-4制冷劑1gp—h圖圖11-5制冷循環(huán)1gp—h圖圖11-6冷凝溫度對制冷系數(shù)的影響圖11-7蒸發(fā)溫度對制冷系數(shù)的影響圖11-11蒸汽噴射制冷循環(huán)圖11-12吸取式制冷循環(huán)圖11-13熱泵示意圖圖11-14使用相同制冷劑的兩級串聯(lián)制冷系統(tǒng)圖11-15帶有閃蒸室的兩級壓縮制冷系統(tǒng)圖11-16單級壓縮機(jī)對一冷藏室一冷凍室的系統(tǒng)圖和T-s圖圖11-17林德－森液化系統(tǒng)第十三章溶液熱力學(xué)基礎(chǔ)1．基本概念溶體：由兩種或兩種以上物質(zhì)所組成的均勻混合物稱為溶體。溶體分三類：氣態(tài)溶體（即氣體混合物）、液態(tài)溶體（或稱溶液）及固態(tài)溶體（或稱固溶體）。抱負(fù)溶液：在一定的溫度和壓力下，溶液中任一種物質(zhì)在任何濃度下均遵守拉烏爾（Raoult，F(xiàn).M.)定律的溶液稱為抱負(fù)溶液。共沸溶液：平衡時液相與氣相的濃度相同的溶液稱為共沸溶液。在共沸成分下，溶液的性質(zhì)像純物質(zhì)同樣，它在定壓定溫下沸騰。2．常用公式拉烏爾定律：表達(dá)式pi=xi=式中pi――組分i的蒸氣分壓力；――在溶液相同溫度下，組分i單獨(dú)存在時的飽和蒸氣壓力；xi――組分i在