柔度法名詞解釋

柔度法名詞解釋柔度法（flexibilitymethod）是2003年公布的土木工程名詞。又稱力法。以多余約束力為未知量求解超靜定結(jié)構(gòu)內(nèi)力的基本方法，又稱柔度法（flexibilitymethod）。由英國麥克斯韋（J.C.Maxwell）于1864年提出。用力法求解超靜定結(jié)構(gòu)時，首先要解除結(jié)構(gòu)的多余約束并代以未知的多余約束力，將得到的靜定結(jié)構(gòu)作為力法的基本系。根據(jù)基本系上解除約束處受各種影響產(chǎn)生的位移和原結(jié)構(gòu)相應(yīng)處位移一致的條件（位移協(xié)調(diào)條件），列出力法的典型方程，解出多余約束力，進(jìn)而可以應(yīng)用平衡條件求得任一截面內(nèi)力。圖（a）所示3次超靜定平面剛架，具有3個多余約束力?；鞠悼梢赃x擇不同的幾種方案。圖（b）的基本系是在原結(jié)構(gòu)的橫梁上做一切口，相應(yīng)的多余約束力是X1、X2和X3，將基本系切口處的位移條件和原結(jié)構(gòu)相比較，則各種影響產(chǎn)生切口兩側(cè)的相對豎向位移、相對橫向位移和相對轉(zhuǎn)角都等于零，即或?qū)懗删仃囆问绞街?，［δ］為柔度矩陣，它的元素δij為柔度系數(shù)，表示基本系上由于單位力Xj＝1作用所產(chǎn)生的Xi方向上的位移，根據(jù)位移互等定理，有δij=δji，即［δ］為對稱矩陣；{Δ}為位移列陣，它的元素Δip表示基本系上由于荷載作用產(chǎn)生的Xi方向上的位移;{X}為多余未知力列陣。從能量原理的角度考慮，若用多余約束力表示結(jié)構(gòu)的余能，即（X1，X2，…，Xn），則由最小余能原理同樣可以得到上述力法典型方程。力法計算超靜定剛架圖（a）剛架結(jié)構(gòu)；（b）力法基本系力法適用于計算超靜定桁架、超靜定拱、超靜定剛架以及組合結(jié)構(gòu)等。土木工程《結(jié)構(gòu)力學(xué)》概念解釋：柔度法：在解題方面來說就是先求出柔度系數(shù)，用柔度系數(shù)解出圓頻率，進(jìn)而算出所求內(nèi)容，一般是在求連續(xù)梁或簡支梁時使用

剛度法：相對應(yīng)的就是用剛度系數(shù)k求解的方法，一般是求剛架時用這種方法

剛度矩陣：這沒啥說的，書上寫的很明白，就那個矩陣，用時能寫出來就行了

等效結(jié)點荷載：是用矩陣位移法的方法，等效出桿件荷載的一組力，方便用這種方法計算

動力系數(shù)：最大動位移和最大靜位移的比值，在計算外部荷載引起的震動位移時，需要乘上這個系數(shù)

自振頻率，自振周期：和物理上頻率周期是一個性質(zhì)的

單位定向向量：就是一組標(biāo)記向量，現(xiàn)在各節(jié)點進(jìn)行標(biāo)注，剛結(jié)點（000）鉸接點（001）這個認(rèn)真看課本，然后與單位等效荷載相乘得到整體等效結(jié)點荷載，與單位剛度矩陣相乘得到整體剛度矩陣。從位移協(xié)調(diào)的角度來建立自由振動微分方程的推導(dǎo)方法就是柔度法.剛度法是從力系平衡角度建立的自由振動微分方程.荷載到達(dá)最大值時節(jié)點能承擔(dān)的彎矩稱為極限彎矩.極限彎矩與外力無關(guān),只與材料的物理性質(zhì)和截面幾何形狀、尺寸有關(guān).剛度矩陣根據(jù)位移求內(nèi)力,{F}=[K]oqkmyi4.單元的結(jié)點位移分量的局部碼和總碼之間的對應(yīng)關(guān)系,即單元定位向量.結(jié)構(gòu)位移形狀保持不變的振動形式為主振型.最大動位移與最大靜位移的比值稱為動力系數(shù).當(dāng)結(jié)構(gòu)受到某種外界干擾后會產(chǎn)生位移或速度,但外界干擾消失后結(jié)構(gòu)將在平衡位置附近繼續(xù)振動,這種振動稱為結(jié)構(gòu)的自由振動.結(jié)構(gòu)自由振動時的頻率稱為結(jié)構(gòu)的自振頻率.自振周期：在自由振動過程中,質(zhì)點每隔一段時間T又回到原來的位置.T就稱為結(jié)構(gòu)的自振周期.將結(jié)構(gòu)各階振型作為廣義坐標(biāo)系,求出對應(yīng)于各階振動的結(jié)構(gòu)內(nèi)力和位移,經(jīng)疊加后確定結(jié)構(gòu)總響應(yīng)的方法.結(jié)構(gòu)的動力自由度是指確定運動過程中任一時刻全部質(zhì)量的位置所需的獨立幾何參數(shù)的數(shù)目.4.8.2柔度法圖4-86圖4-86（a）為一n個自由度體系受n個頻率θ相同的簡諧荷載作用。在不考慮阻尼影響的情況下，體系上任一質(zhì)量的位移是由n個慣性力和n個荷載共同作用下所產(chǎn)生的。任一質(zhì)量

的位移可根據(jù)疊加原理得到，即或?qū)懗桑?-98）式中（i=1，2，…，n）表示由簡諧荷載幅值在第i個質(zhì)量位移方向所產(chǎn)生的靜位移，如圖4-86（b）所示。設(shè)穩(wěn)態(tài)階段的純強(qiáng)迫振動的位移為：

（i=1，2，…，n）（4-99）式中為任一質(zhì)體的位移幅值。將上式及其對時間t的二階導(dǎo)數(shù)代入式（4-96）中，消去公因子后得（4-100）因為任一質(zhì)體的慣性力幅值為：（i=1，2，…，n）（4-101）可得

（i=1，2，…，n）（4-102）將（4-101）式和（4-102）式代入式（4-100）中整理后可得出各慣性力幅值為未知量的方程組(4-103a)對于兩個自由體系，上式可寫成（4-103b）也可以將（4-100）式寫成幅值方程組，對于兩個自由度體系有：（4-104）由此可解得位移的幅值為：，（4-105）式中（4-106）式中與自由振動中的行列式D具有相同的形式，只是D中的換成了中的。因此，當(dāng)擾頻與任一個自頻、相等時，則=0。當(dāng)、不全為零時，位移幅值將趨于無窮大，即出現(xiàn)共振。在求得位移幅值、后，可由式（4-101）求得慣性力的幅值（未考慮阻尼）動內(nèi)力也在振幅位置達(dá)到幅值。因此，動內(nèi)力幅值可以在各質(zhì)點的慣性力幅值和動荷載幅值共同作用下，按靜力分析方法求得。如任一截面的彎矩幅值，可由下式求出：式中：為作用在質(zhì)點i的慣性力幅值；