成信工動(dòng)力氣象學(xué)講義08專業(yè)名詞解釋

動(dòng)力氣象學(xué)專業(yè)名詞解釋注：序號(hào)右上角有星號(hào)的為核心名詞。1、有效輻射：即地面有效輻射，指地面長(zhǎng)波輻射與地面所吸收的大氣長(zhǎng)波逆輻射的差額。2、輻射平衡：地面吸收的總輻射能與發(fā)射的總輻射能的差額。3、太陽(yáng)常數(shù)：在日地平均距離處，大氣上界與太陽(yáng)光線垂直的平面上所接受到的太陽(yáng)輻射能，通常取其值So=1.97卡?厘米―?分t=1367瓦-米一2。4、凝結(jié)高度：多指抬升凝結(jié)高度（不同于對(duì)流凝結(jié)高度），即未飽和氣塊絕熱上升至其水汽達(dá)到飽和時(shí)的高度，亦即云開始形成的高度，也是干絕熱線與通過地面露點(diǎn)等飽和比濕線相交的高度。5、自由對(duì)流高度：狀態(tài)曲線與層結(jié)曲線初次相交的高度，對(duì)流依靠不穩(wěn)定能量的釋放而自由發(fā)展的高度。6、多元大氣：氣溫隨高度呈線性變化的大氣，即dTT=10-yz（y=— =const.）odz若yf0,多元大氣等溫大氣；若yf?,多元大氣—均質(zhì)大氣；若丫一匕，多元大氣—R等位溫大氣（絕熱大氣）。7*、溫室效應(yīng)：大氣中有許多成分（如水汽、C02）可以很好地透過太陽(yáng)短波輻射，又能夠有效地吸收地表發(fā)射的長(zhǎng)波輻射。大氣吸收長(zhǎng)波輻射后使自身溫度升高，并向各方向重新發(fā)射長(zhǎng)波輻射，而大氣向下發(fā)射的長(zhǎng)波輻射將補(bǔ)充地表?yè)p失的長(zhǎng)波輻射而使地表升溫。8、大氣窗：大氣對(duì)地面的長(zhǎng)波輻射的吸收具有選擇性，在8.5?12微米的波長(zhǎng)范圍內(nèi)吸收很弱，而地面輻射在這段波長(zhǎng)范圍內(nèi)的放射能力較強(qiáng)，可透過大氣進(jìn)入宇宙空間。9*、位溫：氣壓為p,溫度為T的干氣塊，干絕熱膨脹或壓縮到1000百帕?xí)r所具有的溫度，即f（照）匕P如果遍=0一干絕熱。dt10、假相當(dāng)位溫：氣塊沿干絕熱線上升到凝結(jié)高度后，再沿濕絕熱上升，直到所含水汽全［與七衛(wèi)在（必，必）內(nèi)正相關(guān)。

dy其中第一必要條件是主要的，第二必要條件只是補(bǔ)充條件。當(dāng)這兩種條件同時(shí)滿足時(shí)，擾動(dòng)一般就是正壓不穩(wěn)定的。88*、斜壓不穩(wěn)定：由基本氣流的垂直切變所引起的羅斯波波（大氣長(zhǎng)波）不穩(wěn)定，即由于基本場(chǎng)的南北向溫度梯度所造成的長(zhǎng)波不穩(wěn)定。由斜壓不穩(wěn)定產(chǎn)生的斜壓長(zhǎng)波發(fā)展的能源主要來自基本氣流的有效位能，也可部分來自基本氣流的動(dòng)能。斜壓不穩(wěn)定是中緯度天氣尺度波動(dòng)發(fā)展的主要機(jī)制，溫帶氣旋的生成、斜壓羅斯貝波的發(fā)展即為斜壓不穩(wěn)定的典型現(xiàn)象。斜壓羅斯貝波不穩(wěn)定的充分和必要條件是：片>沅和左2<242（或￡〉￡）,其中％是臨界波長(zhǎng)，為臨界垂直切變，入2=（Z）2。斜壓不穩(wěn)定羅斯貝波的水平結(jié)構(gòu)為平均溫度槽落后于平均氣壓（流場(chǎng)）槽，垂直結(jié)構(gòu)為：高層流場(chǎng)的振幅大于低層流場(chǎng)，且高層流場(chǎng)位相落后與低層流場(chǎng)，槽脊線隨高度的增加向西傾斜。在這種水平、垂直結(jié)構(gòu)下，槽前的暖空氣一邊向北流且同時(shí)上升；而槽后的冷空氣一邊向南流且同時(shí)下沉，則平均有效位能轉(zhuǎn)換為擾動(dòng)有效位能再轉(zhuǎn)換為擾動(dòng)動(dòng)能，使擾動(dòng)得以發(fā)展。89、急流內(nèi)不穩(wěn)定：也稱急流不穩(wěn)定?！?,6，p）時(shí)，不穩(wěn)定不僅與有關(guān)，而且與包；力- cp-——,—有關(guān)，是一種由正壓和斜壓組合的不穩(wěn)定，其不穩(wěn)定的必要條件為：包=或4-”出dydyc加，在區(qū)域的某個(gè)地方必須為零。夏季在非洲大陸上，大氣低層經(jīng)常發(fā)生的2000~3000初1的擾動(dòng)，據(jù)認(rèn)為就是該地區(qū)以高度700/泌為中心的東風(fēng)急流的內(nèi)不穩(wěn)定性所引起的。*__90、開爾文一赫姆霍茲不穩(wěn)定：簡(jiǎn)稱K—“不穩(wěn)定。密度差和風(fēng)的垂直切變可在兩層流體的分界面上產(chǎn)生重力內(nèi)波，稱為開爾文―赫姆霍茲波（K-”波）。當(dāng)波速的根號(hào)內(nèi)部分為負(fù)值時(shí)，則產(chǎn)生所謂不穩(wěn)定。穩(wěn)定層結(jié)下形成的波狀云可認(rèn)為是K—”不穩(wěn)定引起的。91、鋒面波：旋轉(zhuǎn)大氣中，密度和速度不連續(xù)的傾斜分界面上，產(chǎn)生的慣性重力內(nèi)波。這種波動(dòng)的發(fā)展稱為鋒面波不穩(wěn)定。1092*、第二類條件不穩(wěn)定：簡(jiǎn)稱C/SK。熱帶大氣中弱的氣旋性擾動(dòng)與積云對(duì)流發(fā)生相互作用時(shí)，可造成一種低壓環(huán)流和積云對(duì)流間相互加強(qiáng)的正反饋過程。物理本質(zhì)：一個(gè)弱的熱帶低壓擾動(dòng)。由于邊界層的摩擦輻合作用，即通過?？寺槲饔茫钩睗窨諝鈴?qiáng)迫抬升，引起積云對(duì)流發(fā)展。水汽凝結(jié)加熱使低壓中心氣溫升高。氣壓下降出現(xiàn)指向中心的氣流。由于絕對(duì)角動(dòng)量守恒，切向風(fēng)速增大，低壓環(huán)流增強(qiáng)，結(jié)果使對(duì)流更強(qiáng)，凝結(jié)加熱更厲害。如此循環(huán)，造成積云對(duì)流與低壓間的正反饋，使低壓不穩(wěn)定發(fā)展。由這種不穩(wěn)定發(fā)展成的擾動(dòng)有熱帶海洋上發(fā)展的強(qiáng)熱帶氣旋（臺(tái)風(fēng)或颶風(fēng)）。93、行星邊界層高度：當(dāng)z=/￡=工時(shí)，行星邊界層的風(fēng)向第一次與地轉(zhuǎn)風(fēng)重合，但風(fēng)速比I地轉(zhuǎn)風(fēng)值稍大，在此高度之上風(fēng)速在地轉(zhuǎn)風(fēng)速率附近擺動(dòng)。則視此高度為行星邊界層頂，稱為行星邊界層高度或?？寺鼘雍穸然蛱荻蕊L(fēng)高度。94*、?？寺菥€：行星邊界層內(nèi)的風(fēng)場(chǎng)是水氣壓梯度力、科氏力和粘滯力（粘性摩擦力）ur三者之間平衡的結(jié)果，若以U為橫坐標(biāo)，V為縱坐標(biāo)，給出各個(gè)高度風(fēng)速矢V并投影在同一平面內(nèi)，則J的端點(diǎn)跡線為一條螺旋線，稱為?？寺菥€。?？寺菥€的主要特點(diǎn)有：風(fēng)穿越等壓線吹向低壓；在地表面，風(fēng)與等壓線成45。。夾角；螺線經(jīng)過u-v坐標(biāo)系的原點(diǎn)；風(fēng)速和風(fēng)向隨高度都趨近于地轉(zhuǎn)風(fēng)，且風(fēng)速首先趨近于地轉(zhuǎn)風(fēng)速。95*、二級(jí)環(huán)流一一又稱次級(jí)環(huán)流。由行星邊界層的湍流摩擦效應(yīng)產(chǎn)生的穿越行星大氣邊界層和自由大氣環(huán)流的垂直環(huán)流圈，它是一種疊加在一級(jí)環(huán)流或稱主要環(huán)流（自由大氣中不計(jì)湍流摩擦的準(zhǔn)地轉(zhuǎn)渦旋環(huán)流）之上并受這一主環(huán)流系統(tǒng)物理制約的環(huán)流。這里指的是受行星邊界層內(nèi)的摩擦輻合作用強(qiáng)迫產(chǎn)生的二級(jí)環(huán)流，而溫度平流、絕熱增溫等過程也可以導(dǎo)致其他形式的二級(jí)環(huán)流。96*、埃克曼抽吸：湍流摩擦作用一方面通過二級(jí)環(huán)流直接輸送到自由大氣，另一方面通過二級(jí)環(huán)流使自由大氣與邊界層進(jìn)行質(zhì)量和動(dòng)量等物理量的垂直交換。則自由大氣中質(zhì)量大的空氣通過被吸入邊界層，而邊界層中動(dòng)量小的空氣被抽入自由大氣。這種由湍流摩擦誘導(dǎo)二級(jí)環(huán)流生成的過程稱為?？寺槲鋵?shí)質(zhì)上是穿越邊界層頂?shù)亩?jí)環(huán)流的垂直分支。?？寺槲鼜?qiáng)度（速度）與自由大氣的地轉(zhuǎn)風(fēng)渦度成正比。97*、旋轉(zhuǎn)減弱:又稱旋轉(zhuǎn)衰減。?？寺槲惯吔鐚优c自由大氣間產(chǎn)生質(zhì)量和動(dòng)量的交換，11自由大氣中動(dòng)量大的空氣被吸入邊界層，邊界層中動(dòng)量小的空氣被抽入自由大氣，從而使自由大氣的運(yùn)動(dòng)減弱，相應(yīng)的準(zhǔn)地轉(zhuǎn)渦旋環(huán)流（一級(jí)環(huán)流）的渦度也會(huì)減弱，稱為旋轉(zhuǎn)減弱。98、旋轉(zhuǎn)減弱時(shí)間：對(duì)高度為II的正壓渦旋，泯度減弱到原來渦度值的U'信時(shí)所需的時(shí)間稱為旋轉(zhuǎn)減弱時(shí)間。99、東風(fēng)波：副熱帶高壓南側(cè)偏東氣流中，自東向西有規(guī)律移動(dòng)的羅斯貝波，也稱低緯羅斯貝波。是熱帶對(duì)流層低層大氣中一種天氣尺度的擾動(dòng)，波長(zhǎng)約2000?5000km,波速約10米/秒，周期4?天。*100、開爾文（Kelvin）波：這里指大氣開爾文波。低緯對(duì)流層上層和平流層下層中，具有重力波性質(zhì)向東播的行星尺度波動(dòng)，其波長(zhǎng)約40000km,移速約30米/秒，周期12?18天，氣壓分布和緯向速度分布對(duì)赤道對(duì)稱。沒有經(jīng)向速度分量，而緯向速度分量和經(jīng)向氣壓場(chǎng)處于地轉(zhuǎn)平衡。是能量集中于邊界附近的一種邊界所“捕獲”的波，由赤道對(duì)流層中的大尺度對(duì)流加熱區(qū)的振蕩激發(fā)所致。101、混合羅斯貝一重力波：低緯對(duì)流層上層和平流層下層中，具有羅斯貝波和重力波混合性質(zhì)、向西傳播的行星尺度波動(dòng)，又稱柳井（Yanai）波。波長(zhǎng)為10000km,移速為10米/秒，周期為4?5天。氣壓和緯向速度分布對(duì)于赤道反對(duì)稱，而經(jīng)向速度分布對(duì)于赤道對(duì)稱，赤道上緯向風(fēng)為零，經(jīng)向風(fēng)最大。是一種由重力和p效應(yīng)共同作用形成的混合波，在對(duì)流層被大尺度熱帶對(duì)流加熱強(qiáng)迫產(chǎn)生。102、赤道波：又稱熱帶波或低緯波。是赤道地區(qū)大氣波動(dòng)的的統(tǒng)稱，主要特征是遠(yuǎn)離赤道是波動(dòng)的振幅迅速衰減。包括大氣開爾文波（東傳）、混合羅斯貝一重力波（西傳），低緯羅斯貝波（東風(fēng)波，西傳）以及慣性一重力波（東傳）。103、SSW：冬季平流層爆發(fā)性增溫的英文縮寫?；咎卣鳛椋好扛魩啄?，冬季極地平流層西風(fēng)渦旋便發(fā)生巨大變形而崩潰，同時(shí)平流層的大幅度增暖（從上向下傳播）使經(jīng)向溫度梯度轉(zhuǎn)為相反的方向，并建立一支繞極地的東風(fēng)氣流。產(chǎn)生原因：靜止行星波與平流層氣流相互作用，導(dǎo)致行星波增強(qiáng)，從而加強(qiáng)對(duì)流層向上傳播的能量所致。104、QB0：赤道平流層緯向平均風(fēng)的準(zhǔn)兩年振蕩的英文縮寫?；咎卣鳛椋壕曄?qū)ΨQ的西風(fēng)區(qū)和東風(fēng)區(qū)有規(guī)律地交替出現(xiàn)，其變化周期為24?30個(gè)月，振蕩對(duì)于赤道對(duì)稱，由高層向低層傳播，緯向風(fēng)處于地轉(zhuǎn)平衡。12通常認(rèn)為是東傳的開爾文波和西傳的混合羅斯貝一重力波垂直傳入平流層并與緯向氣流相互作用的結(jié)果。105、低頻振蕩：低緯度大氣中存在的30-50天的振蕩性變化現(xiàn)象，通常認(rèn)為是非絕熱的開爾文波與羅斯貝波所致。106、沃克（walker）環(huán)流：從南美到西太平洋赤道地區(qū)空氣的東西向交換。一般東太平洋上空的空氣下沉，西太平洋上空的空氣上升。是由赤道地區(qū)大尺度西向海溫差驅(qū)動(dòng)的熱力環(huán)流。107、南方濤動(dòng)：指太平洋一些臺(tái)站的氣壓和印度與爪哇地區(qū)的降水有同時(shí)增加的趨勢(shì)，而此時(shí)印度洋地區(qū)的氣壓減小。即南太平洋高壓與印度洋低壓這兩個(gè)大氣活動(dòng)中心之間氣壓變化呈現(xiàn)負(fù)相關(guān)關(guān)系，是熱帶沿整個(gè)緯圈進(jìn)行質(zhì)量交換的表現(xiàn)。108、厄爾尼諾：ElNino,原意為圣嬰或男孩。過去指在圣誕節(jié)前后，出現(xiàn)在赤道東太平洋海岸附近的一種海溫異常升高的現(xiàn)象，現(xiàn)通常指赤道東太平洋海域的海表溫度異常升高的現(xiàn)象及其過程。厄爾尼諾發(fā)生時(shí)，一般是暖水區(qū)首先出現(xiàn)在東太平洋海域，并迅速向西傳播至西太平洋，其循環(huán)發(fā)生的周期一般為2?7年。109、ENS0：具有密切聯(lián)系的厄爾尼諾和南方濤動(dòng)這兩種現(xiàn)象的統(tǒng)稱。110、拉尼娜：LaNina,原意為女孩，也稱反厄爾尼諾。指赤道東太平洋海域表面海水溫度異常下降現(xiàn)象，通常緊隨厄爾尼諾現(xiàn)象之后發(fā)生。據(jù)認(rèn)為是修正由厄爾尼諾造成的氣候失衡的一種自然方式。111、指數(shù)循環(huán)：表征緯向環(huán)流（西風(fēng)）強(qiáng)度的環(huán)流指數(shù)的變化出現(xiàn)循環(huán)特征的現(xiàn)象。112、Lorenz混沌現(xiàn)象：對(duì)于確定性的系統(tǒng)，其解可能是非周期的，即出現(xiàn)確定性的非周期流，則運(yùn)動(dòng)呈現(xiàn)出非常不規(guī)則的行為。113、Lorenz“蝴蝶效應(yīng)”：指初始場(chǎng)微小的不確定性導(dǎo)致結(jié)果的指數(shù)放大，從而提出了確定論對(duì)于天氣和氣候的可預(yù)報(bào)性問題。114、波流相互作用：波動(dòng)能否發(fā)展依賴與基本氣流，而基本氣流的演變也依賴于羅斯貝波的動(dòng)量和熱量輸送，則波動(dòng)與基本氣流之間存在相互影響和相互作用的關(guān)系。115、非線性波：服從非線性偏微分發(fā)展方程的有限振幅的波動(dòng)，波動(dòng)解不再滿足疊加性原理。其相速（或園頻率）不僅與波數(shù)有關(guān)，還與振幅有關(guān)。非線性的作用使波變形，即使波的廓線變陡。116、孤立波：由非線性作用引起的波的突陡與頻散效應(yīng)引起的波的加寬相平衡時(shí)形成的波長(zhǎng)趨于無窮大的一個(gè)孤立形式的非線性波。其頻率總是實(shí)數(shù)，振幅不隨時(shí)間衰減，則運(yùn)動(dòng)13過程中波形保持不變，具有粒子的性質(zhì)（稱為孤立子）。其解滿足Kdv方程。117、非線性穩(wěn)定度：非線性擾動(dòng)的振幅隨時(shí)間是否增長(zhǎng)的問題。由于非線性作用，擾動(dòng)振幅隨時(shí)間不能夠無限增長(zhǎng)。118、攝動(dòng)法：又稱小參數(shù)展開法或WKB（J）方法。選擇一個(gè)能反映物理特征的無量綱小參數(shù)作為攝動(dòng)量，并設(shè)方程非線性解可按此小參數(shù)展成幕級(jí)數(shù)，代入方程確定出級(jí)數(shù)的系數(shù)從而得到原方程漸近解的一種方法。也有人認(rèn)為WKBJ方法是應(yīng)用多尺度方法求解非線性波動(dòng)的一種作法。119、多尺度方法：又稱多尺度攝動(dòng)法或奇異攝動(dòng)法。通過引入多尺度變量，使?jié)u近展開在更長(zhǎng)的時(shí)間域有效并消去久期項(xiàng)的一種求非線性微分方程漸近解的特殊方法。120、約化攝動(dòng)法：通過坐標(biāo)變換和攝動(dòng)法，將相對(duì)復(fù)雜的非線性方程化為相對(duì)簡(jiǎn)單的非線性方程（如Kdv方程）來求解的方法。121、非線性項(xiàng)展開法：將非線性波動(dòng)方程中的非線性項(xiàng)在平衡點(diǎn)附近作泰勒級(jí)數(shù)展開，從而求得非線性波近似解的一種方法。122、波能通量：波動(dòng)能量與波動(dòng)群速度的乘積。123、波能密度：?jiǎn)挝毁|(zhì)量的波動(dòng)能量。在均勻介質(zhì)中，波能密度遵守守恒原理。124、波能通量密度矢量：波能密度與群速度的乘積。*125、波作用量：波能密度隨波動(dòng)園頻率的變率，與波動(dòng)振幅的平方成正比。在均勻介質(zhì)中，波作用量服從守恒原理。126、E-P通量：Eliassen-Palm通量，是一個(gè)表征動(dòng)量和熱量經(jīng)向輸送綜合效果的矢量,可診斷準(zhǔn)地轉(zhuǎn)位渦的經(jīng)向輸送通量密度、平均位渦能的變化以及經(jīng)圈平面上羅斯貝波能量的傳播情況。127、非均勻波動(dòng)：波動(dòng)參數(shù)隨時(shí)間、空間發(fā)生變化的波動(dòng)，其波參數(shù)不再是常數(shù)。128、大圓路徑：球面上正壓的靜止羅斯波進(jìn)行二維傳播時(shí)，其波列（或波群的速度）軌跡為一個(gè)大圓，其波動(dòng)射線滿足大圓方程。129東、積云對(duì)流參數(shù)化：用天氣尺度系統(tǒng)的物理量來表示積云尺度系統(tǒng)對(duì)流加熱的統(tǒng)計(jì)效果（或總體效果）的方法。130、濾波：根據(jù)波動(dòng)形成的物理機(jī)制而采用一定的假設(shè)條件，以消除氣象意義不大的波動(dòng)（稱為“噪音”）而保留有氣象意義波動(dòng)的方法。14部凝結(jié)脫落后，再沿干絕熱線下降到1000百帕?xí)r所具有的溫度，記為0憶。JC\如果嗎=0,則為濕絕熱、假濕絕熱。dt11、假濕絕熱過程：飽和濕空氣上升過程中發(fā)生凝結(jié)，并將其凝結(jié)物全部降落，則上升時(shí)為濕絕熱過程，下降時(shí)為干絕熱過程。假濕絕熱過程中仇e和6W（假濕球位溫）守恒。12、不穩(wěn)定能量：大氣中所儲(chǔ)存的、在一定條件下可轉(zhuǎn)化為上升氣塊動(dòng)能的那一部分能量。13、條件不穩(wěn)定：若丫,“＜丫＜力，則這種空氣對(duì)未飽和濕空氣層結(jié)是穩(wěn)定的，對(duì)飽和濕空氣是不穩(wěn)定的。條件不穩(wěn)定的判據(jù)：S+＞S一，稱真潛在不穩(wěn)定；S+-S+,稱假潛在不穩(wěn)定；S+=0,稱為條件穩(wěn)定。其中S代表不穩(wěn)定能量面積。14、位勢(shì)不穩(wěn)定：也稱對(duì)流不穩(wěn)定。指穩(wěn)定、未飽和氣層經(jīng)整層抬升至適當(dāng)高度而變成不穩(wěn)定、飽和氣層。一個(gè)氣層可能是對(duì)流不穩(wěn)定，但卻可能是條件穩(wěn)定的。對(duì)流不穩(wěn)定判據(jù)：—15、挾卷過程：氣流在上升過程中不斷地由側(cè)向卷入一些外部空氣與之混合或空氣自上升氣流中流出，這種非封閉系統(tǒng)的空氣混合過程稱為挾卷過程。16、動(dòng)力鋒生：通過某些大氣動(dòng)力過程（如氣流匯合）建立起具有強(qiáng)溫度梯度特征的鋒區(qū)的機(jī)制。17、濕靜能：濕空氣的內(nèi)能、壓力能、位能及潛熱能之和，即濕靜能二GzT+C+gz+為。P也稱蒙哥馬利位勢(shì)。18*、有效位能：簡(jiǎn)稱APE,閉合系統(tǒng)中全位能與溫度場(chǎng)按絕熱過程重新調(diào)整后所具有的最小全位能的差，是全位能中能夠轉(zhuǎn)化為動(dòng)能的最大可能值。也可理解為穩(wěn)定層結(jié)中空氣垂直向上位移克服凈的阿基米德浮力所作的功。19、擬能：又稱準(zhǔn)地轉(zhuǎn)位渦能，其值是相對(duì)準(zhǔn)地轉(zhuǎn)位渦平方的1/2O20、負(fù)粘性輸送：又稱反串級(jí)耗散，指大尺度運(yùn)動(dòng)從小尺度運(yùn)動(dòng)吸取能量的一種反常能量轉(zhuǎn)換現(xiàn)象。21、有效重力：地球引力與慣性離心力的矢量和（合力）。22、薄層近似：由于地球大氣的有效厚度遠(yuǎn)小于地球半徑r,故當(dāng)r處于系數(shù)地位時(shí)可用地球平均半徑a代替r,也稱淺薄大氣近似。23、曲率項(xiàng)力：球坐標(biāo)系中，由地球球面性和空氣運(yùn)動(dòng)共同引起的一種虛擬力，其特征為兩個(gè)空氣速度分量乘積除以地球半徑。24、地轉(zhuǎn)平衡：對(duì)于中緯度天氣尺度的擾動(dòng)，水平科氏力與水平氣壓梯度力接近平衡。這時(shí)的空氣作水平直線運(yùn)動(dòng)，稱為地轉(zhuǎn)風(fēng)，表達(dá)式為：rVVpxLJP25、梯度風(fēng)平衡：水平科氏力、離心力和水平氣壓梯度力三力達(dá)成的平衡。此時(shí)的空氣運(yùn)動(dòng)稱為梯度風(fēng)，即￥"+"=-，WoR pon26、慣性流：當(dāng)氣壓水平分布均勻時(shí)，科氏力與慣性離心力相平衡時(shí)的空氣流動(dòng)，也稱慣性風(fēng)。27、旋衡流：在小尺度運(yùn)動(dòng)中，水平氣壓梯度力與慣性離心力相平衡時(shí)的空氣流動(dòng)，又稱旋衡風(fēng)。28*、位勢(shì)渦度：簡(jiǎn)稱位渦度或位渦。絕熱、無摩擦的旋轉(zhuǎn)流體在運(yùn)動(dòng)過程中存在的一個(gè)動(dòng)力學(xué)量與熱力學(xué)量結(jié)合的守恒量，其本質(zhì)為絕對(duì)渦度與渦旋有效厚度比值的一個(gè)度量。有以下幾種表達(dá)形式：稱蟲=0的條件下的守恒量組_上為（厄特爾）位渦，其中阮=「+2^1。TOC\o"1-5"\h\zdl p如果絕熱（空=0）,3-0則位渦為： 仁山=const；如果流體均質(zhì)不可壓dt p（如=0）,（p-p則位渦為：=const；對(duì)于具有自由面的均質(zhì)不可壓流體，dt p則位渦為：=constohh29、準(zhǔn)地轉(zhuǎn)位渦：準(zhǔn)地轉(zhuǎn)模式中存在的一個(gè)守恒量，為絕對(duì)渦度（相對(duì)準(zhǔn)地轉(zhuǎn)位渦）與熱力學(xué)變量構(gòu)成的相當(dāng)渦度之和，其守恒性是大尺度大氣運(yùn)動(dòng)特征的綜合體現(xiàn)。30、奧布霍夫位渦：適應(yīng)過程中存在的一個(gè)不隨時(shí)間變化的量（相對(duì)渦度與擾動(dòng)位勢(shì)構(gòu)成的相當(dāng)渦度之和），它僅決定于初值。31*、f-平面近似：又稱f參賽常數(shù)近似。中高緯地區(qū)，對(duì)中小尺度運(yùn)動(dòng)，y/a?l,則f=fQ-2Qsin（p0-const。32\p—平面近似：中高緯地區(qū)，對(duì)大尺度運(yùn)動(dòng)，y/a<l,則，=于。+國(guó)，其中=consto/0=2Qsin(p0=const.=consto具體做法：/不被微分時(shí)，令/=/o= 。/'在平流項(xiàng)中被微分時(shí)，令紅=p=consto實(shí)質(zhì)：利用(P。緯度處某點(diǎn)的切平面代替該點(diǎn)附近的地球球面(即取局地切平面近似)，只考慮地球球面性最主要的影響一科氏參數(shù)/■隨緯度的變化。*33、赤道p平面近似：在低緯或赤道地區(qū)，取/=①=與。a34、力管：由等壓面和等比容面相交所構(gòu)成的管子。力管項(xiàng)：［Odp=—R,/由叩=—CpJ11rledT。如果大氣中無力管，則史1=0,即為開爾文環(huán)流守恒定理。35、力管效應(yīng)：即力管可產(chǎn)生新環(huán)流或使原有環(huán)流加強(qiáng)或者減弱的動(dòng)力作用。36*、正壓大氣：大氣密度的空間分布僅依賴于氣壓的大氣，即p=p(p)o如：均質(zhì)大氣、等溫大氣和絕熱大氣。正壓大氣中，。=0(地轉(zhuǎn)風(fēng)不隨高度改變，即沒有熱成風(fēng))。37*、斜壓大氣：大氣密度的空間分布依賴于溫度和氣壓的大氣，即p=p(P,T)038、斜壓矢量：表征大氣斜壓性的物理量，即：r |s-Va*(一Vp)=-Voc*Vp=Vp*Vp=▽*(-oVp)p§二=0,S=0,為正壓大氣；J*/0,s,=0,為相當(dāng)正壓大氣；產(chǎn)0,s_w0,為斜壓大氣。39、自動(dòng)正壓大氣：大氣在運(yùn)動(dòng)過程中，原來的正壓狀態(tài)不隨時(shí)間變化，如均質(zhì)大氣和絕熱大氣。40、相當(dāng)正壓大氣：等壓面上的等高線和等溫線完全平行，因而熱成風(fēng)和地轉(zhuǎn)風(fēng)在所有高度上同向，地轉(zhuǎn)風(fēng)隨高度只有大小的變化，沒有方向的改變。41、唯壓性：又稱定壓性?？諝馕F(tuán)在運(yùn)動(dòng)過程中，其密度僅決定于其壓力，即p=p(p")42、流線：處處與瞬時(shí)風(fēng)速平行的線，即流線上任意一點(diǎn)的切線方向與該點(diǎn)風(fēng)向一致.43、軌跡：也稱軌線，指空氣質(zhì)點(diǎn)在有限時(shí)間內(nèi)走過的路徑。44、蒙哥馬利流函數(shù)：也稱干靜能，指顯熱能與重力位能之和，即：\\fM=C,T+gz045、布倫特-魏薩拉頻率：也稱浮力頻率，氣塊由于浮力作用而產(chǎn)生垂直振蕩的圓頻率，即46、變壓風(fēng)：由變壓的水平梯度引起的地轉(zhuǎn)偏差，即:47、尺度分析法：依據(jù)表征某類大氣運(yùn)動(dòng)系統(tǒng)各變量的特征值，來估計(jì)大氣運(yùn)動(dòng)方程中各項(xiàng)量級(jí)大小，從而簡(jiǎn)化方程的一種方法。48*、羅斯貝(Rossby)數(shù)：水平慣性力與水平科氏力之比，即：R0=工,表示大氣運(yùn)動(dòng)的準(zhǔn)地轉(zhuǎn)程度，也可用來判別大氣運(yùn)動(dòng)的類型和特性(線性或非線性)。49、熱力學(xué)羅斯貝數(shù)：由南北溫差特征值后和科氏參數(shù)/構(gòu)成的無量綱量，即：50*、弗羅德(Froude)數(shù)：水平慣性力與重力之比，即方；=仁，表示重力對(duì)運(yùn)動(dòng)的影響程度。51、雷諾(Reynolds)數(shù)：水平慣性力與水平分子粘性力之比，即=可用來判別大氣運(yùn)動(dòng)形式(層流或湍流)。52、Ekman數(shù)：水平方向上由于動(dòng)量垂直輸送引起的湍流摩擦力與水平科氏力之比，即表示湍流摩擦力對(duì)大氣運(yùn)動(dòng)的影響程度。53*、Richardson數(shù)：空氣運(yùn)動(dòng)因克服重力場(chǎng)作功消耗的脈動(dòng)動(dòng)能與雷諾應(yīng)力轉(zhuǎn)變來的脈動(dòng)動(dòng)能之比，即：R=J-^—= 。R可用來判斷湍流或?qū)α鬟\(yùn)動(dòng)是否'4"0"口"’U U2 CZ發(fā)展，即R,<&,對(duì)流發(fā)展；R,〉凡，對(duì)流抑制，其中&為臨界值。也可用來判斷大氣(特別是近地層大氣)層結(jié)穩(wěn)定度，即用〉0,層結(jié)穩(wěn)定；屬=0,層結(jié)中性；此<0,層結(jié)不穩(wěn)定。54、基別爾數(shù)：局地慣性力與水平科氏力之比或慣性特征時(shí)間尺度與運(yùn)動(dòng)時(shí)間尺度之比，即x=4-二二（9=即x=4-二55、渦度方程的準(zhǔn)地轉(zhuǎn)近似：簡(jiǎn)化渦度方程時(shí)，渦度和渦度平流的風(fēng)采用地轉(zhuǎn)風(fēng)近似，但其水平散度項(xiàng)只能用實(shí)際風(fēng)計(jì)算。準(zhǔn)地轉(zhuǎn)渦度方程為uur urc：uur 乙4v.v（r+/）一加.k或一二一v.v（r+/）+—，其中cl cp56、第一類準(zhǔn)地轉(zhuǎn)運(yùn)動(dòng)：出現(xiàn)的條件：S想（或后4~1,即為中緯度大尺度運(yùn)動(dòng)或水平尺度小于地球半徑的大氣長(zhǎng)波，運(yùn)動(dòng)具有顯著的渦旋性質(zhì)。57、第二類準(zhǔn)地轉(zhuǎn)運(yùn)動(dòng)：出現(xiàn)的條件：（想S~1或用此.〈1,即為中緯度行星尺度運(yùn)動(dòng)或伯格近似下的超長(zhǎng)波運(yùn)動(dòng)，運(yùn)動(dòng)具有準(zhǔn)定常性質(zhì)。58、半地轉(zhuǎn)近似：又稱地轉(zhuǎn)動(dòng)量近似（GM近似），即平流項(xiàng)中被平流的量采用地轉(zhuǎn)風(fēng)近似，而平流的風(fēng)場(chǎng)是非地轉(zhuǎn)風(fēng)。59、泰勒柱：在均勻、無輻散的正壓大氣中，作緩慢的定常運(yùn)動(dòng)的空氣柱其運(yùn)動(dòng)特點(diǎn)是二維（準(zhǔn)水平）的。60、微擾法：又稱小擾動(dòng)法。是一種將非線性方程組線性化，從而可求得線性波動(dòng)解的方法。61*、正交模方法：應(yīng)用標(biāo)準(zhǔn)的數(shù)學(xué)方法尋求線性化方程組的波動(dòng)特解的方法，又稱標(biāo)準(zhǔn)波型法或單波解方法。9兀62、非彈性近似：又稱滯彈性近似。即在連續(xù)方程中忽略丁項(xiàng)，則連續(xù)方程類似于不可壓形式；在垂直運(yùn)動(dòng)方程中保留與g有關(guān)的兀，則考慮浮力的作用。"_63>Boussinesq近似：在大氣運(yùn)動(dòng)方程組中，對(duì)不同方程中與密度有關(guān)的項(xiàng)采取不同處理的作法，即在運(yùn)動(dòng)的垂直尺度與對(duì)流層大氣標(biāo)高相比較小的條件下，在連續(xù)方程中略去二和歷二項(xiàng)，則與不可壓流體的連續(xù)方程完全相同；在垂直運(yùn)動(dòng)方程中，流體密度的變?%?Z化只考慮與g有關(guān)的項(xiàng)，即考慮浮力的作用；熱力學(xué)方程中忽略.項(xiàng)，保留W項(xiàng)和2項(xiàng)。Ct Of64、表面重力波：又稱淺水波，國(guó)內(nèi)多稱重力外波。指處于大氣上、下界面附近的氣塊，受垂直擾動(dòng)而偏離平衡位置在重力作用下產(chǎn)生的波動(dòng)，其波速為c=2土-加7,是快波、非頻散波。海洋表面上移動(dòng)非?？斓拈L(zhǎng)波可視為其典型實(shí)例。65*、重力內(nèi)波：分為層結(jié)重力內(nèi)波和切變重力內(nèi)波兩類，前者又稱浮力波。在大氣內(nèi)部由于層結(jié)作用或在大氣內(nèi)波的不連續(xù)分界面上，氣塊受垂直擾動(dòng)而偏離平衡位置，在重力作用下產(chǎn)生的波動(dòng)。層結(jié)重力內(nèi)波的波速與層結(jié)穩(wěn)定參數(shù)有關(guān)，是中速波、頻散波，可在水平和垂直兩個(gè)方向同時(shí)傳播。由浮力產(chǎn)生的小尺度對(duì)流運(yùn)動(dòng)與重力內(nèi)波有密切關(guān)系。66*、羅斯貝波：又稱大氣長(zhǎng)波，可代表大尺度運(yùn)動(dòng)?？煞譃檎龎毫_斯貝波和斜壓羅斯貝波兩大類，前者又分水平無輻散羅斯貝波（經(jīng)典羅斯貝長(zhǎng)波）和水平有輻合輻散（葉篤正長(zhǎng)波）兩種，后者又分層結(jié)羅斯貝波和層結(jié)一垂直切變混合型羅斯貝波兩種。對(duì)于水平無輻散的正壓大氣，大尺度水平擾動(dòng)在羅斯貝參數(shù)P的作用下保持絕對(duì)渦度守恒而產(chǎn)生的波動(dòng)，其波速為c=Z-沖，是慢波，頻散波。對(duì)流層中上層位勢(shì)高度場(chǎng)和流k場(chǎng)呈現(xiàn)的波動(dòng)狀分布可認(rèn)為是羅斯貝波的反映。對(duì)于具有水平輻合輻散的正壓大氣，大尺度水平擾動(dòng)在羅斯貝參數(shù)P和水平散度共同作用下保持位渦渦度守恒而產(chǎn)生的波動(dòng)，稱為有水平輻合輻散的羅斯貝波。67、地形羅斯貝波：氣流爬越山脈時(shí)受地形影響產(chǎn)生的擾動(dòng)，在。效應(yīng)和地形效應(yīng)共同作用下形成的大氣長(zhǎng)波，其位渦保持守恒。天氣學(xué)上稱為背風(fēng)槽或地形槽。68、定常羅斯貝波：中高緯度西風(fēng)帶中，由于地形作用而在一定地理區(qū)域上形成的定常的平均槽脊，又稱永恒性波解。69、Poincare波：又稱Sverdrup波，國(guó)內(nèi)多稱慣性一重力外波。自由面的垂直擾動(dòng)在重1 -力及水平科氏力共同作用下形成的波動(dòng)，其波速c=Z±JgH+令,是快波、頻散波，對(duì)于正壓大氣的地轉(zhuǎn)適應(yīng)過程有重要作用。70、慣性一重力內(nèi)波：在非彈性近似下，考慮層結(jié)作用，大氣內(nèi)部的垂直擾動(dòng)在重力及科氏力共同作用下形成的波動(dòng)，是頻散波，可代表中尺度大氣運(yùn)動(dòng)，在斜壓大氣的地轉(zhuǎn)適應(yīng)過程中起重要作用。71、Lamb波：又稱慣性一水平聲波。在中性層結(jié)下，空氣水平擾動(dòng)在大氣可壓縮性及科氏力共同作用下形成的一種特殊形式的聲波，其滿足靜力平衡且只沿水平方向傳播。72、波包：由許多不同振幅、不同頻率的簡(jiǎn)諧波疊加而成的波列振幅的包絡(luò)線，即載波的包絡(luò)線。73*、相速度和群速度：相速度是載波移動(dòng)的速度，即群波中具有相同位相點(diǎn)的移動(dòng)速度，表示波形移動(dòng)的速度。群速度是波包移動(dòng)的速度，即群波中具有相同振幅點(diǎn)移動(dòng)的速度，表示波列（或波群）能量傳播的速度。c^—=c+k—Qgdkdk74*、波的頻散：波動(dòng)的相速（或圓頻率）與波長(zhǎng)（或波數(shù)）有依賴關(guān)系。則波動(dòng)頻散時(shí)，群波的速度通常與個(gè)別諧波的平均速度不同，個(gè)別諧波可穿過群波。由于群波一般是逐漸變寬的，即能量被頻散，使原有波動(dòng)逐漸減弱、消失。75、地轉(zhuǎn)偏差：實(shí)際風(fēng)與地轉(zhuǎn)風(fēng)的矢量差。76*、地轉(zhuǎn)適應(yīng)過程：又稱地轉(zhuǎn)調(diào)整過程。地球大氣運(yùn)動(dòng)在氣壓梯度力和科氏力的作用下處于準(zhǔn)平衡狀態(tài)，即使某時(shí)刻某地的風(fēng)場(chǎng)、氣壓場(chǎng)明顯偏離地轉(zhuǎn)平衡關(guān)系，則大氣運(yùn)動(dòng)內(nèi)部就包含有不斷調(diào)整到準(zhǔn)地轉(zhuǎn)平衡的動(dòng)力過程，使得地轉(zhuǎn)偏差減弱，原來的地轉(zhuǎn)平衡得以重建，這種動(dòng)力調(diào)整過程就稱為地轉(zhuǎn)適應(yīng)過程。77、羅斯貝變形半徑：風(fēng)場(chǎng)與氣壓場(chǎng)相互調(diào)整保持地轉(zhuǎn)平衡時(shí)的一個(gè)臨界水平尺度。對(duì)于正壓大氣，其相當(dāng)于重力外波在慣性特征時(shí)間內(nèi)傳播的距離