電感式電渦流

關于電感式電渦流第1頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月在金屬導體內產生的渦流存在趨膚效應，即渦流滲透的深度與傳感器激勵電流的頻率有關。根據電渦流在導體內的滲透情況，電渦流傳感器分為：高頻反射式低頻投射式第2頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

4.3.1工作原理第3頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

傳感器線圈通以正弦交變電流I1時，線圈周圍空間必然產生正弦交變磁場H1，使金屬導體產生感應電渦流I2，

I2又產生新的交變磁場H2。第4頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

根據愣次定律，H2的作用將阻礙原磁場H1

的變化。由于磁場H2的作用，渦流要消耗一部分能量，導致傳感器線圈的等效阻抗發(fā)生變化。第5頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

由上可知，線圈阻抗的變化完全取決于被測金屬導體的電渦流效應。電渦流效應既與被測體的ρ、μ以及幾何形狀有關，第6頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

還與激磁線圈的幾何參數、激磁線圈中激磁電流頻率f有關，同時還與激磁線圈與導體間的距離x有關。傳感器線圈受電渦流影響時的等效阻抗Z的函數關系式為：第7頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

Z=F(ρ,μ,r,f,x)r為激磁線圈與被測體的尺寸因子。如果保持上式中其它參數不變，而只改變其中一個參數，傳感器線圈阻抗Z就僅僅是這個參數的單值函數。第8頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

通過與傳感器配用的測量電路測出阻抗Z的變化量，即可實現對該參數的測量。

4.3.2基本特性第9頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

電渦流式傳感器簡化模型

第10頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

在被測金屬導體上形成的電渦流可等效為一個短路環(huán)，即假設電渦流僅分布在環(huán)體之內。

第11頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

電渦流的軸向貫穿深度h

貫穿深度是指把電渦流強度減小到表面強度的

1/e

（0.37）處的表面厚度。

f為線圈激磁電流的頻率。

第12頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

電渦流式傳感器簡化模型

第13頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

電渦流的等效電路圖。

第14頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

R2為電渦流短路環(huán)等效電阻

第15頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

電渦流式傳感器簡化模型

第16頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

第17頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

根據基爾霍夫第二定律第18頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月ω——線圈激磁電流角頻率；R1——線圈電阻；L1——線圈電感；L2——短路環(huán)等效電感；R2——短路環(huán)等效電阻；M——互感系數。

第19頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月等效阻抗Z為

第20頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

Req—線圈受電渦流影響后的等效電阻

第21頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

線圈的等效品質因數Q值為

第22頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

4.3.3電渦流形成范圍

1.電渦流的徑向形成范圍線圈與導體系統(tǒng)產生的電渦流密度既是線圈與導體間距離x的函數，又是沿線圈半徑方向r的函數。第23頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

當x一定時，電渦流密度J與半徑r的關系曲線如圖4-25所示。第24頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

電渦流密度J與半徑r的關系曲線

第25頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

J0為金屬導體表面電渦流密度，即電渦流密度最大值。

Jr為半徑r處的金屬導體表面電渦流密度。第26頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月①電渦流徑向形成范圍大約在傳感器線圈外徑ras的1.8～2.5倍范圍內，且分布不均勻。第27頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

電渦流密度J與半徑r的關系曲線

第28頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

②電渦流密度在ri=0處為零。③電渦流的最大值在r=ras附近的一個狹窄區(qū)域內。④可以用一個平均半徑為 的短路環(huán)來集中表示分散的電渦流（圖中陰影部分）。第29頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

電渦流密度J與半徑r的關系曲線

第30頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

2.電渦流強度與距離的關系當x改變時，電渦流密度也發(fā)生變化，即電渦流強度隨距離x的變化而變化。第31頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

金屬導體表面的電渦流強度第32頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月I1——線圈激勵電流；I2——金屬導體中等效電流；x——線圈到金屬導體表面距離；ras——線圈外徑。

第33頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月電渦流強度與距離歸一化曲線第34頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

金屬導體表面的電渦流強度第35頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

①電渦流強度與距離x呈非線性關系，且隨著x/ras的增加而迅速減小。②當利用電渦流式傳感器測量位移時，只有在x/ras<<1(一般取0.05～0.15)的條件下才能得到較好的線性和較高的靈敏度。

第36頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

金屬導體表面的電渦流強度第37頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月電渦流強度與距離歸一化曲線第38頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

3.電渦流的軸向貫穿深度

貫穿深度是指把電渦流強度減小到表面強度的

1/e

處的表面厚度。由于金屬導體的趨膚效應，電磁場不能穿過導體的無限厚度，僅作用于表面薄層和一定的徑向范圍內。第39頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

導體中產生的電渦流強度隨導體厚度的增加按指數規(guī)律下降。第40頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月d——金屬導體中某一點與表面的距離；

Jd——沿H1軸向d處的電渦流密度；

J0——金屬導體表面電渦流密度，即電渦流密度最大值；

h——電渦流軸向貫穿的深度（趨膚深度）。

第41頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

電渦流密度軸向分布曲線

第42頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月電渦流密度主要分布在表面附近。

被測體電阻率愈大，相對導磁率愈小，以及傳感器線圈的激磁電流頻率愈低，則h愈大。

第43頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

4.3.4電渦流傳感器測量電路測量電路的種類：調頻式調幅式。第44頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

1.調頻式電路第45頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

調頻式測量電路(a)測量電路框圖；(b)振蕩電路

第46頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

第47頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

第48頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

傳感器線圈接入LC振蕩回路，當傳感器與被測導體距離x改變時，在渦流影響下，傳感器的電感變化。將導致振蕩頻率的變化，該變化的頻率是距離x的函數，即f=L(x)。該頻率可由數字頻率計直接測量，或者通過f—V變換，用數字電壓表測量對應的電壓。第49頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

振蕩器電路如圖(b)所示。它由克拉潑電容三點式振蕩器(C2、C3、L、C和Ｖ1)以及射極輸出電路兩部分組成。第50頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

第51頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

第52頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

為了避免輸出電纜的分布電容的影響，通常將L、C裝在傳感器內。

此時電纜分布電容并聯在大電容C2、C3上，因而對振蕩頻率f的影響將大大減小。第53頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

2.調幅式電路第54頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月調幅式測量電路示意圖

第55頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

傳感器線圈L、電容器C和石英晶體組成振蕩電路。

石英晶體振蕩器起恒流源的作用，給諧振回路提供一個頻率（f0）穩(wěn)定的激勵電流io。

第56頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月LC回路輸出電壓

Z為LC回路的阻抗。

第57頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月調幅式測量電路示意圖

第58頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

當金屬導體遠離或去掉時，LC并聯諧振回路諧振頻率即為石英振蕩頻率fo

回路呈現的阻抗最大，諧振回路上的輸出電壓也最大；當金屬導體靠近傳感器線圈時，線圈的等效電感L發(fā)生變化，導致回路失諧。第59頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

從而使輸出電壓降低，L的數值隨距離x的變化而變化。輸出電壓經放大、檢波后，由指示儀表直接顯示出x的大小。除此之外，交流電橋也是常用的測量電路。第60頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

4.3.5渦流式傳感器的應用

1.低頻透射式渦流厚度傳感器

2.高頻反射式渦流厚度傳感器

3.電渦流式轉速傳感器第61頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月1.低頻透射式渦流厚度傳感器第62頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

透射式渦流厚度傳感器結構原理圖

第63頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

在被測金屬板的上方設有發(fā)射傳感器線圈L1，在被測金屬板下方設有接收傳感器線圈L2。當在L1上加低頻電壓U1時，L1上產生交變磁通φ1，第64頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

若兩線圈間無金屬板，則交變磁通直接耦合至L2中，L2產生感應電壓U2。第65頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

將被測金屬板放入兩線圈之間，L1線圈產生的磁場將導致在金屬板中產生電渦流,并將貫穿金屬板。此時磁場能量受到損耗，使到達L2的磁通將減弱為φ1′，從而使L2產生的感應電壓U2下降。第66頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

金屬板越厚，渦流損失就越大，電壓U2就越小。因此，可根據U2電壓的大小得知被測金屬板的厚度。第67頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

透射式渦流厚度傳感器的檢測范圍可達1～100mm，分辨率為0.1μm，線性度為1%。第68頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月2.高頻反射式渦流厚度傳感器

第69頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

高頻反射式渦流測厚儀測試系統(tǒng)圖

第70頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

為了克服帶材不夠平整或運行過程中上下波動的影響，在帶材的上、下兩側對稱地設置了兩個特性完全相同的渦流傳感器S1和S2。若帶材厚度不變，則被測帶材上、下表面之間的距離總有x1+x2=常數。第71頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

兩傳感器的輸出電壓之和為2Uo，數值不變。如果被測帶材厚度改變量為Δδ，則兩傳感器與帶材之間的距離也改變一個Δδ，兩傳感器輸出電壓此時為2Uo±ΔU。第72頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年2月

ΔU經放大器放大后，通過指示儀表即可指示出帶材的厚度變化值。第73頁，課件共81頁，創(chuàng)作于2023年