電動(dòng)力學(xué)波導(dǎo)管

電動(dòng)力學(xué)波導(dǎo)管第1頁(yè)，課件共17頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月一.電磁能量的傳輸:雙線：輻射能量損失，抗干擾能力差。同軸線:抗干擾,輻射損耗小,但內(nèi)導(dǎo)體上焦耳損耗大，介質(zhì)損耗大，對(duì)介質(zhì)絕緣性能要求高。波導(dǎo)

(微波,厘米波)：焦耳熱損耗小二.矩形波導(dǎo)中的電磁波:第2頁(yè)，課件共17頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月沿z軸傳播,則:利用邊界條件得:第3頁(yè)，課件共17頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月磁場(chǎng):若選一種波模具有該波模的完全確定另一種波模必須有波導(dǎo)內(nèi)傳播的波具有的特點(diǎn):(3)電場(chǎng)與磁場(chǎng)不能同時(shí)為橫波(5)通常選的橫電波(TE)與橫磁波(TM)(1)沿z向?yàn)樾胁?沿x向和沿y向均為駐波。(2)z=const.

的平面為等相面,但面上任意點(diǎn)振幅與其坐標(biāo)(x,y)有關(guān),因此這是非均勻平面波。(4)矩形波導(dǎo)內(nèi)不存在第4頁(yè)，課件共17頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月三,截止頻率為復(fù)數(shù)傳播因子變?yōu)樗p因子截止頻率:若a>b,最低截止頻率:當(dāng),才能以該模式傳播當(dāng)激發(fā)頻率降低，使得:第5頁(yè)，課件共17頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月圖8-4矩形波導(dǎo)中截止波長(zhǎng)分布圖(以BJ—100為例)第6頁(yè)，課件共17頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月四,TE10波的電磁場(chǎng)和管壁電流TE波,Ez=0,A3=0第7頁(yè)，課件共17頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月TE10模電磁場(chǎng)結(jié)構(gòu)立體圖第8頁(yè)，課件共17頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月TE10波的場(chǎng)結(jié)構(gòu)第9頁(yè)，課件共17頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月TE10模的壁電流分布第10頁(yè)，課件共17頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月

例1.兩無(wú)限大理想導(dǎo)體平板相距d,坐標(biāo)如圖6-2所示。在平行板間存在時(shí)諧電磁場(chǎng),其電場(chǎng)強(qiáng)度為(1)求磁場(chǎng)強(qiáng)度H(t);;(2)求坡印廷矢量S(t)及平均能流密度;(3)求導(dǎo)體表面的面電流分布。zyx第11頁(yè)，課件共17頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月［解］(1)第12頁(yè)，課件共17頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月第13頁(yè)，課件共17頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月第14頁(yè)，課件共17頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月(3)y=0板：y=d板：作業(yè):4-9,4-11,4-13,4-14第15頁(yè)，課件共17頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月例2.論證矩形波導(dǎo)管內(nèi)不存在或解:矩形波導(dǎo)管內(nèi)的電磁場(chǎng)第16頁(yè)，課件共17頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月對(duì)TM波，（1）若n=0