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文檔簡介

固體的熱容量固體的熱容量杜隆-珀替:3R,不能解釋低溫下比熱趨于0;愛因斯坦:引入量子化,能定性解釋,但定量不符,假設(shè)過于簡單一固體的動(dòng)能與勢能:1,固體的模型:距離小,作用強(qiáng),平衡位置處作微振動(dòng)2,動(dòng)能:3,勢能::平衡位置時(shí)的勢能,此時(shí)原子不受力,故:令:,則:簡正坐標(biāo),全體的線性組合.等效成固體內(nèi)原子的復(fù)雜振動(dòng)3N個(gè)相互獨(dú)立的簡正坐標(biāo)的諧振動(dòng)二配分函數(shù)與內(nèi)能:結(jié)合能:3N個(gè)簡諧振動(dòng)圓頻率如何分布?三德拜模型:固體是連續(xù)彈性介質(zhì);3N個(gè)簡諧振動(dòng)即為3N個(gè)彈性駐波縱波(1種振動(dòng)方式)橫波(2種振動(dòng)方式)

四討論:

高溫極限:低溫極限:五聲子氣體:聲子特征:1,玻色子;2,聲子總數(shù)不恒定;3,近獨(dú)粒子六準(zhǔn)粒子方法:Isotope:3He,

4HeSpin:?,0

Phasediagramof4He1HeII的超流性二流體模型:HeII是正常流體和超流體的混合物2熱力效應(yīng)和力熱效應(yīng)由上式可求得Brown粒子位移的方均值此結(jié)果與Langevin方程的解是一致的將位移的方均值代入擴(kuò)散方程的解可得這正是Gauss分布．由此可知流體中的Brown粒子滿足Gauss分布簡單應(yīng)用

Brown運(yùn)動(dòng)和測量儀器的靈敏度

Brown運(yùn)動(dòng)的存在,使凡是帶有細(xì)絲懸掛反射鏡的儀器的靈敏度受到一定的限制.例如,懸絲電流計(jì),它的運(yùn)動(dòng)部分是用石英絲f懸掛著的線圈C和反射鏡M,如圖所示.

當(dāng)沒有電流通過時(shí),線圈(和反射鏡)應(yīng)不發(fā)生偏轉(zhuǎn),但由于空氣分子的不平衡碰撞,即使沒有電流通過,線圈也會發(fā)生無規(guī)則的扭擺式Brown運(yùn)動(dòng),這就使該電流計(jì)的靈敏度受到限制.NSfMC懸絲電流計(jì)的扭轉(zhuǎn)運(yùn)動(dòng)是一個(gè)自由度的運(yùn)動(dòng),其運(yùn)動(dòng)方程是式中?是線圈和反射鏡的角位移,I是轉(zhuǎn)動(dòng)慣量,α是扭轉(zhuǎn)系數(shù),αd?/dt是空氣

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