電磁場(chǎng)與電磁波期末考試試題庫(kù)

《電磁場(chǎng)與電磁波》自測(cè)試題

1.介電常數(shù)為的均勻線(xiàn)性介質(zhì)中，電荷的分布為V，則空間任一點(diǎn)V____________V

(r)gE,gD

o

2./；

1.線(xiàn)電流11與I2垂直穿過(guò)紙面，如圖所示。已知h1A,試問(wèn)

N.dl：12

?

t

vh?

?H.dl0，則I?。

2.1；1A

1.鏡像法是用等效的代替原來(lái)場(chǎng)問(wèn)題的邊界，該方法的理論依據(jù)是。

2鏡像電荷；唯一性定理

1.在導(dǎo)電媒質(zhì)中，電磁波的相速隨頻率改變的現(xiàn)象稱(chēng)為這樣的媒質(zhì)又稱(chēng)為。

2.色散；色散媒質(zhì)

Vv

1.已知自由空間一均勻平面波，其磁場(chǎng)強(qiáng)度為HeyH0cos(tx).則電場(chǎng)強(qiáng)度的方向?yàn)?/p>

能流密度的方向?yàn)?

VV

2.6Ze*

1.傳輸線(xiàn)的工作狀態(tài)有、、三種,其中狀態(tài)不傳遞電

磁能量。

2.行波；駐波；混合波；駐波

1.真空中有一邊長(zhǎng)為的正六角形，六個(gè)頂點(diǎn)都放有

點(diǎn)電荷。則在圖示兩種情形下，在六角形中心點(diǎn)處的場(chǎng)

強(qiáng)大小為圖中1圖中

2.；

1.平行板空氣電容器中，電位(其中a、b、c與d為常數(shù))，則電場(chǎng)強(qiáng)度

一電荷體密度

2.

1.在靜電場(chǎng)中，位于原點(diǎn)處的電荷場(chǎng)中的電場(chǎng)強(qiáng)度線(xiàn)是一族以原點(diǎn)為中心的___________________線(xiàn)，等位

線(xiàn)為一族J

2射；同心圓

1.損耗媒質(zhì)中的平面波，其傳播系數(shù)可表示為的復(fù)數(shù)形式，其中表示衰減的為-

2-j；

1.在無(wú)損耗傳輸線(xiàn)上，任一點(diǎn)的輸入功率都_______并且等于所得到的功率。

2.相同；負(fù)載

1.在靜電場(chǎng)中，線(xiàn)性介質(zhì)是指介質(zhì)的參數(shù)不隨_________________面改變，各向同性的線(xiàn)性介質(zhì)是指介質(zhì)

的特性不隨而變化的線(xiàn)性介質(zhì)。

2.場(chǎng)量的量值變化；場(chǎng)的方向變化

1.對(duì)于只有個(gè)帶電導(dǎo)體的靜電場(chǎng)系統(tǒng)，取其中的一個(gè)導(dǎo)體為參考點(diǎn)，其靜電能量可表示成

,這里號(hào)導(dǎo)體上的電位是指_______________電電荷在號(hào)導(dǎo)體上引起的電位，因此計(jì)算

的結(jié)果表示的是靜電場(chǎng)的__________________能量的總和。

2.所有帶電導(dǎo)體；自有和互有

1.請(qǐng)用國(guó)際單位制填寫(xiě)下列物理量的單位磁場(chǎng)力磁導(dǎo)率—

2.N；H/m

1.分離變量法在解三維偏微分方程時(shí)，其第一步是令

_____________________一代入方程后將得到個(gè)__________________方程。

2.；,常微分。

1.用差分法時(shí)求解以位函數(shù)為待求量的邊值問(wèn)題，用階有限差分近似表示處的，設(shè)

,則正確的差分格式是-

2一；

O

1.在電導(dǎo)率10s/m、介電常數(shù)的導(dǎo)電媒質(zhì)中，已知電場(chǎng)強(qiáng)度，則

在時(shí)刻，媒質(zhì)中的傳導(dǎo)電流密度、位移電流密度

2.1.41102A/m2；

1.終端開(kāi)路的無(wú)損耗傳輸線(xiàn)上，距離終端_________________________處為電流波的波腹；距離終端

_______________________處為電流波的波節(jié)。

2.；

1.鏡像法的理論根據(jù)是-鏡像法的基本思想是用集中的鏡像電荷代替

的分布。

2.場(chǎng)的唯一性定理；未知電荷

1.請(qǐng)采用國(guó)際單位制填寫(xiě)下列物理量的單位電感磁通:

2.H；Wb

1靜態(tài)場(chǎng)中第一類(lèi)邊值問(wèn)題是已知整個(gè)邊界上-其數(shù)學(xué)表達(dá)式為-

2位函數(shù)的值；

1.坡印廷矢量,它的方向表示_________________的傳輸方向，它的大小表示單位時(shí)間通過(guò)與能

流方向相垂直的________________曳磁能量。

2電磁能量；單位面積的

1損耗媒質(zhì)中其電場(chǎng)強(qiáng)度振幅和磁場(chǎng)強(qiáng)度振幅以_____一因子隨增大而_______「

2；減小

1所謂均勻平面波是指等相位面為且在等相位面上各點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng)_______的電磁波。

2平面；相等

1.設(shè)媒質(zhì)1介電常數(shù)）與媒質(zhì)2（介電常數(shù)為）分界面上存在自由電荷面密度，試用電位函

數(shù)寫(xiě)出其分界面上的邊界條件和。

2.；

1.圖示填有兩層介質(zhì)的平行板電容器，設(shè)兩極板上半部分的面積為，下半部分的

面積為，板間距離為，兩層介質(zhì)的介電常數(shù)分別為與。介質(zhì)分界面垂直于

兩極板。若忽略端部的邊緣效應(yīng)，則此平行板電容器的電容應(yīng)為-

2.

1用以處理不同的物理場(chǎng)的類(lèi)比法，是指當(dāng)描述場(chǎng)的數(shù)學(xué)方式具有相似的和相似的

則它們的解答在形式上必完全相似，因而在理論計(jì)算時(shí)，可以把某一種場(chǎng)的分析計(jì)算結(jié)果，推廣到另一種場(chǎng)中

去。

2微分方程；邊界條件

1.電荷分布在有限區(qū)域的無(wú)界靜電場(chǎng)問(wèn)題中，對(duì)場(chǎng)域無(wú)窮遠(yuǎn)處的邊界條件可表示為

即位函數(shù)在無(wú)限遠(yuǎn)處的取值為_(kāi)_______「

2.有限值；

1.損耗媒質(zhì)中的平面波，其電場(chǎng)強(qiáng)度，其中稱(chēng)為-稱(chēng)為_(kāi)__________「

2.衰減系數(shù)；相位系數(shù)

1.在自由空間中，均勻平面波等相位面的傳播速度等于-電磁波能量傳播速度等于。

2.光速；光速

1.均勻平面波的電場(chǎng)和磁場(chǎng)除了與時(shí)間有關(guān)外，對(duì)于空間的坐標(biāo)，僅與的坐標(biāo)有關(guān)。均勻平面

波的等相位面和________左向垂直。

2.傳播方向；傳播

1.在無(wú)限大真空中，一個(gè)點(diǎn)電荷所受其余多個(gè)點(diǎn)電荷對(duì)它的作用力，可根據(jù)定律和原

理求得。

2.庫(kù)侖；疊加

1.真空中一半徑為a的圓球形空間內(nèi)，分布有體密度為的均勻電荷，則圓球內(nèi)任一點(diǎn)的電場(chǎng)強(qiáng)度

尚er（ra）；圓球外任一點(diǎn)的電場(chǎng)強(qiáng)度2er（ra）。

oo

2.r/30；a/3r；

1鏡像法的關(guān)鍵是要確定鏡像電荷的個(gè)數(shù)、和。

2位置；大小

1.一均勻平面波由空氣垂直入射到良導(dǎo)體表面，則其場(chǎng)量衰減為表面值的1/e時(shí)的傳播距離稱(chēng)為該導(dǎo)體的

，其值等于設(shè)傳播系數(shù)j）。

2透入深度（趨膚深度）：1/

1電磁波發(fā)生全反射的條件是，波從且入射角應(yīng)不小于J

2光密媒質(zhì)進(jìn)入光疏媒質(zhì)；臨界角

1.若媒質(zhì)1為完純介質(zhì)，媒質(zhì)2為理想導(dǎo)體。一平面波由媒質(zhì)1入射至媒質(zhì)2,在分界面上，電場(chǎng)強(qiáng)度的反射波

分量和入射波分量的量值相位（填相等或相反）。2.相等；相反

1.設(shè)空氣中傳播的均勻平面波，其磁場(chǎng)為,則該平面波的傳播

方向?yàn)?該波的頻率為.

2.V；6

e；510Hz

1.已知銅的電導(dǎo)率,相對(duì)磁導(dǎo)率，相對(duì)介質(zhì)電常數(shù),對(duì)于頻率為

的電磁波在銅中的透入深度為.一若頻率提高，則透入深度將變.

2.66m；小

1.一右旋圓極化波，電場(chǎng)振幅為，角頻率為，相位系數(shù)為，沿傳播，則其電場(chǎng)強(qiáng)度的瞬時(shí)表示

為.一磁場(chǎng)強(qiáng)度的瞬時(shí)表示為

V.v0Eov

2.;

EEocos(tz)exEosin(tz)eyHCOS(tsin(tz)ex

ZZ

1.設(shè)一空氣中傳播的均勻平面波，已知其電場(chǎng)強(qiáng)度為,則該平面波的磁場(chǎng)強(qiáng)

度;波長(zhǎng)為

v18

2.eEocos(6102z)；1m

x120

1.在電導(dǎo)率、介電常數(shù)的導(dǎo)電媒質(zhì)中，已知電場(chǎng)強(qiáng)度,則在

時(shí)刻,媒質(zhì)中的傳導(dǎo)電流密度一位移電流密度

2.1.414102A/m2；2.36107A/m2

1.在分別位于和處的兩塊無(wú)限大的理想導(dǎo)體平板之間的空氣中，時(shí)變電磁場(chǎng)的磁場(chǎng)強(qiáng)度

則兩導(dǎo)體表面上的電流密度分別為和

2.ezcos(tz)；ezcos(tz)

1.麥克斯韋方程組中的和表明不僅要產(chǎn)生電場(chǎng)，而且隨時(shí)間變化的

________也要產(chǎn)生電場(chǎng)。

2.電荷；磁場(chǎng)

1.時(shí)變電磁場(chǎng)中，根據(jù)方程，可定義矢量位使，再根據(jù)方程

可定義標(biāo)量位，使

V

VV

2.gB0：EB

t

1.無(wú)源真空中，時(shí)變電磁場(chǎng)的磁場(chǎng)強(qiáng)度滿(mǎn)足的波動(dòng)方程為J正弦電磁場(chǎng)（角頻率為

）的磁場(chǎng)強(qiáng)度復(fù)矢量（即相量）滿(mǎn)足的亥姆霍茲方程為

V

V2VV

2.2|_|0°；0；2H2

1.在介電常數(shù)為，磁導(dǎo)率為、電導(dǎo)率為零的無(wú)損耗均勻媒質(zhì)中，已知位移電流密度復(fù)矢量（即相

量）,那么媒質(zhì)中電場(chǎng)強(qiáng)度復(fù)矢量（即相量）

磁場(chǎng)強(qiáng)度復(fù)矢量（即相量）

2.e2-i/m：ee"A/m

Xjyj2

1.在電導(dǎo)率和介電常數(shù)的均勻媒質(zhì)中，已知電磁場(chǎng)的電場(chǎng)強(qiáng)度

，則當(dāng)頻率_____且時(shí)間-媒質(zhì)中位移電流

密度的大小與傳導(dǎo)電流密度的大小相等。（注：）

2.7.2101°Hz；10（n1）,n0,1,2……

728

1.半徑為的圓形線(xiàn)圈放在磁感應(yīng)強(qiáng)度的磁場(chǎng)中，且與線(xiàn)圈平面垂直，則線(xiàn)圈上的感應(yīng)電

動(dòng)勢(shì)____________“，感應(yīng)電場(chǎng)的方向?yàn)開(kāi)___________「

25V

,2（3t1）a；e

1.真空中，正弦電磁場(chǎng)的電場(chǎng)強(qiáng)度和磁場(chǎng)強(qiáng)度分別為

那么，坡印廷矢量

平均坡印廷矢量

V1.2

2.ezEsin(z)sin(2t)；0

4o

1.兩個(gè)載流線(xiàn)圈的自感分別為和，互感為，分別通有電流和，則該系統(tǒng)的自有能

為，互有能為。

2.1LI21LI2；MlI

112212

1.在恒定磁場(chǎng)中，若令磁矢位的散度等于零，則可以得到所滿(mǎn)足的微分方

程。但若的散度不為零，還能得到同樣的微分方程

嗎？0

VV

22Aj；不能

1.在平行平面場(chǎng)中，線(xiàn)與等線(xiàn)相互____________(填寫(xiě)垂直、重合或有一定的夾角)

恒定磁場(chǎng)中不同媒質(zhì)分界面處，與滿(mǎn)足的邊界條件

是，或，。

vVVVVVV

；

H“HaJsBmB2n0；n(HiH2)JS；ng(B,B2)0；

7、試題關(guān)鍵字鏡像法

1.圖示點(diǎn)電荷Q與無(wú)限大接地導(dǎo)體平板的靜電場(chǎng)問(wèn)題中，為了應(yīng)用鏡像法求解區(qū)域A

中的電場(chǎng)，基于唯一性定理，在確定鏡像法求解時(shí)，是根據(jù)邊界條件(用電位表示)

和。

2?AB°；0

n

1.鏡像法的關(guān)鍵是要確定鏡像電荷的大小、和。

2.位置；個(gè)數(shù)

1根據(jù)場(chǎng)的唯一性定理在靜態(tài)場(chǎng)的邊值問(wèn)題中，只要滿(mǎn)足給定的—一條件，則泊松方程或拉普拉斯方程的

解是。

2邊界；唯一的

1.以位函數(shù)為待求量的邊值問(wèn)題中，設(shè)為邊界點(diǎn)的點(diǎn)函數(shù)，則所謂第一類(lèi)邊值問(wèn)題是指給定

2.f⑸；

1.分離變量法用于求解拉普拉斯方程時(shí)，具體步驟是1、先假定待求的_由—的乘積所

組成。2、把假定的函數(shù)代入，使原來(lái)的_方程轉(zhuǎn)換為

兩個(gè)或三個(gè)常微分方程。解這些方程，并利用給定的邊界條件決定其中待定常數(shù)和函數(shù)后，最終即可解得待求的

位函數(shù)。

2位函數(shù)；兩個(gè)或三個(gè)各自?xún)H含有一個(gè)坐標(biāo)變量的；拉氏方程；偏微分；

1.靜態(tài)場(chǎng)中第一類(lèi)邊值問(wèn)題是已知整個(gè)邊界上_,其數(shù)學(xué)表達(dá)式為。

2.位函數(shù)的值；f（S）

1.以位函數(shù)為待求量的邊值問(wèn)題中，設(shè)為邊界點(diǎn)的點(diǎn)函數(shù)，則所謂第二類(lèi)邊值問(wèn)題是指給定

式。

2.f(S)

n

1.鏡像法的理論根據(jù)是_。鏡像法的基本思想是用集中的鏡像電荷代替_的分布。

2.場(chǎng)的唯一性定理；求知電荷

1電源以外恒定電流場(chǎng)基本方程的積分形式是―它說(shuō)明恒定電流場(chǎng)的傳導(dǎo)電流是-

VVVV

2蜒dl0,JdS0:連續(xù)的

1.電通密度（電位移）矢量的定義式為；若在各向同性的線(xiàn)性

電介質(zhì)中，則電通密度與電場(chǎng)強(qiáng)度的關(guān)系又可表示為

VVV

2.0EP；E

1.介電常數(shù)的電導(dǎo)率分別為及的兩種導(dǎo)電媒質(zhì)的交界面，如已知媒質(zhì)2中電流密度的法向分量

,則分界面上的電荷面密度,要電荷面密度為零，必須滿(mǎn)足條件。

22112

2.J2n

1212

1.寫(xiě)出下列兩種情況下，介電常數(shù)為的均勻無(wú)界媒質(zhì)中電場(chǎng)強(qiáng)度的量值隨距離的變化規(guī)律（1）帶電金屬球（帶

電荷量為Q）（2）無(wú)限長(zhǎng)線(xiàn)電荷（電荷線(xiàn)密度為）

2.Q/4r2；/2r

1.真空中一半徑為a的球殼，均勻分布電荷Q殼內(nèi)任一點(diǎn)的電場(chǎng)強(qiáng)度;殼外任一點(diǎn)

的電場(chǎng)強(qiáng)度___________

2

2.0；Q/4

1.電偶極子是指,寫(xiě)出表征其特征的物理量電偶極矩的數(shù)學(xué)表達(dá)式J

VV

2.兩個(gè)相距一定距離的等量異號(hào)的電荷；pql

r

1.矢量場(chǎng)中A圍繞某一點(diǎn)P作一閉合曲面S,則矢量A穿過(guò)閉合曲面S的通量為；若①>0,則流出S面

的通量流入的通量，即通量由S面內(nèi)向外，說(shuō)明S面內(nèi)有。

rr

2Ads；大于；擴(kuò)散；正源

S

1.矢量場(chǎng)的散度在直角坐標(biāo)下的表示形式為，它的結(jié)果為一場(chǎng)。

r

2.AS標(biāo)量

1.散度定理的表達(dá)式為；斯托克斯定理的表達(dá)式為。

rrrrrrr

2.AdsAdv；iAdl（A）ds

SVs

1.標(biāo)量場(chǎng)的梯度是一場(chǎng)，表示某一點(diǎn)處標(biāo)量場(chǎng)的。

2.矢量；變化率

1.研究一個(gè)矢量場(chǎng)，必須研究它的和，才能確定該矢量場(chǎng)的性質(zhì)，這即是o

2.散度；旋度：亥姆霍茲定理

1.標(biāo)量場(chǎng)的梯度的方向?yàn)椋粩?shù)值為。

2.指向標(biāo)量增加率最大的方向或是等值面的法線(xiàn)方向；該方向上標(biāo)量的增加率

1.真空中兩個(gè)點(diǎn)電荷之間的作用力（）

A.若此兩個(gè)點(diǎn)電荷位置是固定的，則不受其他電荷的引入而改變

B.若此兩個(gè)點(diǎn)電荷位置是固定的，則受其他電荷的引入而改變

C.無(wú)論固定與不固定，都不受其他電荷的引入而改變

2.A

1.真空中有三個(gè)點(diǎn)電荷、、。帶電荷量，帶電荷量，且O要使每個(gè)點(diǎn)電荷所受的

電場(chǎng)力都為零，則（）

A.電荷位于、電荷連線(xiàn)的延長(zhǎng)線(xiàn)上，一定與同號(hào)，且電荷量一定大于

B.電荷可位于連線(xiàn)的任何處，可正、可負(fù)，電荷量可為任意大小

C.電荷應(yīng)位于、電荷連線(xiàn)的延長(zhǎng)線(xiàn)上，電荷量可正、可負(fù)，且電荷量一定要大于

2.A

)

A.不變；B.減?。籆.增大

2.B

1.在無(wú)損耗媒質(zhì)中，電磁波的相速度與波的頻率（）

A.成正比；B.成反比；C.無(wú)關(guān)

2.C

1.同軸線(xiàn)、傳輸線(xiàn)（)

A只能傳輸TEM波

B只能傳輸TE波和TM波

C既能傳輸TEM波，又能傳輸TE波和TM波

2.C

7、試題關(guān)鍵字自感、互感

1.兩線(xiàn)圈的自感分別為和，互感為，若在線(xiàn)圈下方放置一無(wú)限

大鐵磁平板，如圖所示，則（）

A.、增加，減小

B.、和均增加

C.、不變，增加

2.B

1.兩個(gè)極化方向相互垂直的線(xiàn)極化波疊加，當(dāng)振幅相等，相位差為或時(shí)，將形成（）

A.線(xiàn)極化波；B.圓極化波；C.橢圓極化波

2.B

1均勻平面波由介質(zhì)垂直入射到理想導(dǎo)體表面時(shí)，產(chǎn)生全反射，入射波與反射波疊加將形成駐波，其電場(chǎng)強(qiáng)度

和磁場(chǎng)的波節(jié)位置（）

A.相同；B.相差；C.相差

2B

1.已知一導(dǎo)電媒質(zhì)中平面電磁波的電場(chǎng)強(qiáng)度表示為，則該導(dǎo)電媒質(zhì)可視為

（）

A.良導(dǎo)體；B.非良導(dǎo)體；C.不能判定

2.A

1.已知一均勻平面波以相位系數(shù)在空氣中沿軸方向傳播，則該平面波的頻率為（）

2.C

1.已知電磁波的電場(chǎng)強(qiáng)度為，則該電磁波為（）

A.左旋圓極化波；B.右旋圓極化波；C.線(xiàn)橢圓極化波

2.A

1.均勻平面波從一種本征阻抗（波阻抗）為的無(wú)耗損媒質(zhì)垂直入射至另一種本征阻抗為的無(wú)耗媒質(zhì)的

平面上，若，則兩種媒質(zhì)中功率的時(shí)間平均勻值的關(guān)系為（）

2.A

1.已知一均勻平面波的電場(chǎng)強(qiáng)度振幅為，當(dāng)時(shí)，原點(diǎn)處的達(dá)到最大值且取向?yàn)?，該平面?/p>

以相位系數(shù)在空氣中沿方向傳播，則其電場(chǎng)強(qiáng)度可表示為（）

2B

1.若介質(zhì)為完純介質(zhì)，其介電常數(shù)，磁導(dǎo)率，電導(dǎo)率；介質(zhì)為空氣。平面電磁波

由介質(zhì)向分界平面上斜入射，入射波電場(chǎng)強(qiáng)度與入射面平行，若入射角，則介質(zhì)（空氣）中折射波

的折射角為（）

2.B

1.一金屬圓線(xiàn)圈在均勻磁場(chǎng)中運(yùn)動(dòng)，以下幾種情況中，能產(chǎn)生感應(yīng)電流的是（）

線(xiàn)圈沿垂直于磁場(chǎng)的方向平行移動(dòng)

線(xiàn)圈以自身某一直徑為軸轉(zhuǎn)動(dòng)，轉(zhuǎn)軸與磁場(chǎng)方向平行

線(xiàn)圈以自身某一直徑為軸轉(zhuǎn)動(dòng)，轉(zhuǎn)軸與磁場(chǎng)方向垂直

2.C

1.如圖所示，半徑為的圓線(xiàn)圈處于變化的均勻磁場(chǎng)中，線(xiàn)圈平面與垂直。已知

,則線(xiàn)圈中感應(yīng)電場(chǎng)強(qiáng)度的大小和方向?yàn)椋ǎ?/p>

,逆時(shí)針?lè)较?/p>

順時(shí)針?lè)较?/p>

逆時(shí)針?lè)较?/p>

2.C

1.已知正弦電磁場(chǎng)的電場(chǎng)強(qiáng)度矢量

則電場(chǎng)強(qiáng)度復(fù)矢量（即相量）為（)

2.B

1.已知無(wú)源真空中，正弦電磁場(chǎng)的復(fù)矢量（即相量，）

其中和是常矢量，那么一定有（）

和

2.C

1.對(duì)于載有時(shí)變電流的長(zhǎng)直螺線(xiàn)管中的坡印廷矢量，下列陳述中，正確的是（）

A.無(wú)論電流增大或減小，都向內(nèi)

B.無(wú)論電流增大或減小，都向外

C.當(dāng)電流增大，向內(nèi)；當(dāng)電流減小時(shí)，向外

2.B

1.比較位移電流與傳導(dǎo)電流，下列陳述中，不正確的是（）

A.位移電流與傳導(dǎo)電流一樣，也是電荷的定向運(yùn)動(dòng)

B.位移電流與傳導(dǎo)電流一樣，也能產(chǎn)生渦旋磁場(chǎng)

C.位移電流與傳導(dǎo)電不同，它不產(chǎn)生焦耳熱損耗

2.A

1.已知在電導(dǎo)率、介電常數(shù)的海水中，電場(chǎng)強(qiáng)度，則位移

電流密度為（）：

2.C

1.自由空間中，正弦電磁場(chǎng)的電場(chǎng)強(qiáng)度和磁場(chǎng)強(qiáng)度分別為

那么，通過(guò)平面內(nèi)邊長(zhǎng)為和的方形面積的平均功率為（)

2.B

1.導(dǎo)電媒質(zhì)中，已知電場(chǎng)強(qiáng)度,則媒質(zhì)中位移電流密度的相位與傳導(dǎo)電流密度的相位

()

相差相差相同

2.A

1.兩塊平行放置載有相反方向電流線(xiàn)密度與的無(wú)限大薄板，板間距離為，這時(shí)

()

A.兩板間磁感應(yīng)強(qiáng)度為零。（)

B.兩外側(cè)的磁感應(yīng)強(qiáng)度為零。（

C.板間與兩側(cè)的都為零

2.B

1.若要增大兩線(xiàn)圈之間的互感，可以采用以下措施（)

A.增加兩線(xiàn)圈的匝數(shù)

B.增加兩線(xiàn)圈的電流

C.增加其中一個(gè)線(xiàn)圈的電流

2.A

1在無(wú)限長(zhǎng)線(xiàn)電流附近有一塊鐵磁物質(zhì)，現(xiàn)取積分路徑1234,它部分地經(jīng)過(guò)鐵磁物質(zhì)，則在以下諸式中，正

確的是（）

（注：與回路鏈結(jié)的鐵磁物質(zhì)被磁化后等效的磁化電流）

2C

1.若在兩個(gè)線(xiàn)圈之間插入一塊鐵板，則（）

A.兩線(xiàn)圈的自感均變小

B.兩線(xiàn)圈的百感不變

C.兩線(xiàn)圈的自感均變大

2.C

1.下列矢量哪個(gè)可能是磁感應(yīng)強(qiáng)度，式中為常數(shù)（）

2.B

1

1.根據(jù)恒定磁場(chǎng)中磁感應(yīng)強(qiáng)度、磁場(chǎng)強(qiáng)度與磁化強(qiáng)度的定義可知，在各向同性媒質(zhì)中：（）

與的方向一定一致，的方向可能與一致，也可能與相反

、的方向可能與一致，也可能與相反

磁場(chǎng)強(qiáng)度的方向總是使外磁場(chǎng)加強(qiáng)。

2.A

1.設(shè)半徑為a的接地導(dǎo)體球外空氣中有一點(diǎn)電荷Q,距球心的距離為，如圖所示?，F(xiàn)拆除接地線(xiàn),

再把點(diǎn)電荷Q移至足夠遠(yuǎn)處，可略去點(diǎn)電荷Q對(duì)導(dǎo)體球的影響。若以無(wú)窮

遠(yuǎn)處為電位參考點(diǎn)，則此時(shí)導(dǎo)體球的電位（）

A.

B.

C.

2B

1.圖示一點(diǎn)電荷Q與一半徑為a、不接地導(dǎo)體球的球心相距為

.則導(dǎo)體球的電位（）

A.一定為零

15

B.可能與點(diǎn)電荷Q的大小、位置有關(guān)

C.僅與點(diǎn)電荷Q的大小、位置有關(guān)

2B

1以位函數(shù)為待求量的邊值問(wèn)題中，設(shè)都為邊界點(diǎn)的點(diǎn)函數(shù)，則所謂第二類(lèi)邊值問(wèn)

題是指給定（）

為在邊界上的法向?qū)?shù)值）

2B

1.以位函數(shù)為待求量邊值問(wèn)題中，設(shè)都為邊界點(diǎn)的點(diǎn)函數(shù)，則所謂第一類(lèi)邊值問(wèn)

題是指給定（）

（為在邊界上的法向?qū)?shù)值）

2.A

1.靜電場(chǎng)中電位為零處的電場(chǎng)強(qiáng)度（）

A.一定為零；B.一定不為零；C.不能確定

2.C

1.電源以外恒定電流場(chǎng)基本方程的微分形式說(shuō)明它是（）

有散無(wú)旋場(chǎng)；無(wú)散無(wú)旋場(chǎng)；無(wú)散有旋場(chǎng)

2.B

1.恒定電流場(chǎng)中，不同導(dǎo)電媒質(zhì)交界面上自由電荷面密度的條件是（）

2.A

1.試確定靜電場(chǎng)表達(dá)式中，常數(shù)C的值是（）

A.B.C.

2A

1.已知電場(chǎng)中一閉合面上的電通密度，（電移位）的通量不等于零，則意味著該面內(nèi)（)

A.一定存在自由電荷;B一定存在自由電荷;C.不能確定

2.A

1.下列表達(dá)式成立的是（)

A、B、gu0；cgu0；guo

AdsAdv

2.C

t關(guān)于距離矢量R下面表示正確的為（）

1R111R

A、RD、

2

RRRRRR3

2D

1.下面表述正確的為（)

A.矢量場(chǎng)的散度仍為一矢量場(chǎng);

B.標(biāo)量場(chǎng)的梯度結(jié)果為一標(biāo)量;

矢量場(chǎng)的旋度結(jié)果為一標(biāo)量場(chǎng);

D.標(biāo)量場(chǎng)的梯度結(jié)果為一矢量

2D

1.矢量場(chǎng)的散度在直角坐標(biāo)下的表示形式為)

AxAyAzAxvAyvAzv

A.Be

ex?yz

XyzXyz

AvAvAvAAA

C.e0D

XyXyz

2.A

2.A

1.斯托克斯定理的表達(dá)式為（)

A.vvVv

vV.B

AdlA)ds'AdlA)ds

2.B

1.下面關(guān)于亥姆霍茲定理的描述，正確的是（）

A研究一個(gè)矢量場(chǎng)，必須研究它的散度和旋度，才能確定該矢量場(chǎng)的性質(zhì)。

B.研究一個(gè)矢量場(chǎng)，只要研究它的散度就可確定該矢量場(chǎng)的性質(zhì)。

C.研究一個(gè)矢量場(chǎng)，只要研究它的旋度誤就可確定該矢量場(chǎng)的性質(zhì)。

2.A

1帶電球體（帶電荷量為Q）球外任一點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng)（）

A.大小為Q/4or；B.與電量的大小成反比

C.與電量的大小成正比D.與距離成正比

2C

1.下列關(guān)于電場(chǎng)（力）線(xiàn)表述正確的是（）

A.由正的自由電荷出發(fā)，終止于負(fù)的自由電荷；

B.由正電荷出發(fā)，終止于負(fù)電荷；

C.正電荷逆著電場(chǎng)線(xiàn)運(yùn)動(dòng)，負(fù)電荷順著電場(chǎng)線(xiàn)運(yùn)動(dòng)

2B

1.下列關(guān)于電位移線(xiàn)表述正確的是（）

A.由正的自由電荷出發(fā)，終止于負(fù)的自由電荷；

B.由正電荷出發(fā)，終止于負(fù)電荷；

C.正電荷逆著電位移線(xiàn)運(yùn)動(dòng)，負(fù)電荷順著電位移線(xiàn)運(yùn)動(dòng)

2A

Vv

1.電位移表達(dá)式DE（）

A.在各種媒質(zhì)中適用；

B.在各向異性的介質(zhì)中適用；

C.在各向同性的、線(xiàn)性的均勻的介質(zhì)中適用；

2C

1.電位移表達(dá)式vvv（）

DoEp

A在各種媒質(zhì)中適用;

B只在各向異性的介質(zhì)中適用；

C.只在各向同性的、線(xiàn)性的均勻的介質(zhì)中適用;

2.A

VV

1.磁場(chǎng)強(qiáng)度表達(dá)式BH（）

A.在各種磁介質(zhì)中適用；

B.只在各向異性的磁介質(zhì)中適用；

C.只在各向同性的、線(xiàn)性的均勻的磁介質(zhì)中適用;

2C

vvv

1.磁感應(yīng)強(qiáng)度表達(dá)式B0H0M()

A.在各種磁介質(zhì)中適用;

B.只在各向異性的磁介質(zhì)中適用;

C.只在各向同性的、線(xiàn)性的均勻的磁介質(zhì)中適用;

2A

1.電源以外恒定電流場(chǎng)基本方程的積分形式是（)

VVVV

Atogdl0,JdS0

飛VVV

B.蟾Q0,JdS0

vv

C.蜒dl0,JdSdq/dt

2.A人

1.寫(xiě)出非限定情況下麥克斯韋方程組的微分形式，并簡(jiǎn)要說(shuō)明其物理意義。

vv

VVVVV

DB

2.答非限定情況下麥克斯韋方程組的微分形式為HJEB0,D(3

tt

分）（表明了電磁場(chǎng)和它們的源之間的全部關(guān)系除了真實(shí)電流外,變化的電場(chǎng)（位移電流）也是磁場(chǎng)的源；除電荷

外，變化的磁場(chǎng)也是電場(chǎng)的源。

1.寫(xiě)出時(shí)變電磁場(chǎng)在1為理想導(dǎo)體與2為理想介質(zhì)分界面時(shí)的邊界條件。

vvvv

2時(shí)變場(chǎng)的一般邊界條件D2n、E2t0、H2tJs、B2nOo（或矢量式n①2、nE20、

vvvvv

、

nH2JSngB20）

1寫(xiě)出矢量位、動(dòng)態(tài)矢量位與動(dòng)態(tài)標(biāo)量位的表達(dá)式，并簡(jiǎn)要說(shuō)明庫(kù)侖規(guī)范與洛侖茲規(guī)范的意義。

VV

VVVVAvA

2答矢量位BA,A0；動(dòng)態(tài)矢量位E或E。庫(kù)侖規(guī)范與洛侖茲規(guī)范

tt

vv

的作用都是限制A的散度,從而使A的取值具有唯一性;庫(kù)侖規(guī)范用在靜態(tài)場(chǎng)，洛侖茲規(guī)范用在時(shí)變場(chǎng)。

1.簡(jiǎn)述穿過(guò)閉合曲面的通量及其物理定義

2.Ads是矢量A穿過(guò)閉合曲面S的通量或發(fā)散量。若中＞0,流出S面的通量大于流入的通量,

即通量由S面內(nèi)向外擴(kuò)散，說(shuō)明S面內(nèi)有正源若中＜0,則流入S面的通量大于流出的通量，即通量向S面內(nèi)匯

集，說(shuō)明S面內(nèi)有負(fù)源。若中=0,則流入S面的通量等于流出的通量，說(shuō)明S面內(nèi)無(wú)源。

1.證明位置矢量r的散度，并由此說(shuō)明矢量場(chǎng)的散度與坐標(biāo)的選擇無(wú)關(guān)。

2證明在直角坐標(biāo)系里計(jì)算則有

xyz

xyz

若在球坐標(biāo)系里計(jì)算，則

rr13

r(r)(rr)(r)3由此說(shuō)明了矢量場(chǎng)的散度與坐標(biāo)的選擇無(wú)關(guān)。

rr「

1.在直角坐標(biāo)系證明A0

2.

r

A

rrrrAAxrAxAzrAyA,

)]

(exeyez)[ex()ey()e2(

XyZyZZXXy

(AAy)(AxAz)(AAx)0

xyzyzxzxy

1.簡(jiǎn)述亥姆霍茲定理并舉例說(shuō)明。

2.亥姆霍茲定理研究一個(gè)矢量場(chǎng),必須研究它的散度和旋度，才能確定該矢量場(chǎng)的性質(zhì)。例靜電場(chǎng)

VV

有源

DdsD0

VVv

?Edl0E0無(wú)旋

Rr

.已知,證明

1RrrRR?R

R

2.證明

rRrRrRVXXvyyVzz

R?y?zexe2

xyzRRR

RR

1.試寫(xiě)出一般電流連續(xù)性方程的積分與微分形式，恒定電流的呢？

VVV

2.一般電流dSdq/dtO,J/t；

VVV

恒定電流？JdS0,J0

1.試寫(xiě)出靜電場(chǎng)基本方程的積分與微分形式。

2.答靜電場(chǎng)基本方程的

rr1rr

積分形式3Edsq，QEdl0

r0r'

微分形式D,E0

1.試寫(xiě)出靜電場(chǎng)基本方程的微分形式，并說(shuō)明其物理意義。

vv

2.靜電場(chǎng)基本方程微分形式D,E0,說(shuō)明激發(fā)靜電場(chǎng)的源是空間電荷的分布（或是激發(fā)靜

電場(chǎng)的源是是電荷的分布）。

1.試說(shuō)明導(dǎo)體處于靜電平衡時(shí)特性。

2.答導(dǎo)體處于靜電平衡時(shí)特性有

V

①導(dǎo)體內(nèi)E0：

②導(dǎo)體是等位體（導(dǎo)體表面是等位面）；

③導(dǎo)體內(nèi)無(wú)電荷，電荷分布