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第二章熱力學(xué)第二定律自由能熱力學(xué)關(guān)系熱力學(xué)關(guān)系應(yīng)用ΔG的計算習(xí)題課第二定律卡諾定理熵熵變的計算第三定律熱力學(xué)原理PhyChemistry在一定條件下,一化學(xué)變化或物理變化能不能自動發(fā)生?能進行到什么程度?這就是過程的方向、限度問題。歷史上曾有人試圖用第一定律中的狀態(tài)函數(shù)U、H來判斷過程的方向,其中比較著名的是“Thomson-Berthelot

規(guī)則”。其結(jié)論:凡是放熱反應(yīng)都能自動進行;而吸熱反應(yīng)均不能自動進行。但研究結(jié)果發(fā)現(xiàn),不少吸熱反應(yīng)仍能自動進行。熱力學(xué)第一定律只能告訴人們一化學(xué)反應(yīng)的能量效應(yīng),但不能解決化學(xué)變化的方向和限度問題?!?.1熱力學(xué)第二定律人類經(jīng)驗說明:自然界中一切變化都是有方向和限度的,且是自動發(fā)生的,稱為“自發(fā)過程”

。如:方向限度熱:高溫

低溫溫度均勻電流:高電勢

低電勢電勢相同氣體:高壓

低壓壓力相同這些變化過程的決定因素是什么?決定因素溫度電勢壓力那么決定一切自發(fā)過程的方向和限度的共同因素是什么?這個共同因素既然能判斷一切自發(fā)過程的方向和限度,自然也能判斷化學(xué)反應(yīng)的方向和限度。1.理想氣體自由膨脹:

Q=-W=

U=

H=0,

V>0結(jié)果環(huán)境失去功W,得到熱Q,環(huán)境是否能恢復(fù)原狀,決定于熱Q能否全部轉(zhuǎn)化為功W而不引起任何其它變化

?要使系統(tǒng)恢復(fù)原狀,可經(jīng)定溫壓縮過程真空p1,V1,Tp2,V2,Tp1,V1,T()T

U=0,

H=0,Q=-W0,膨脹壓縮一、自發(fā)過程的共同特征2.熱由高溫物體傳向低溫物體:冷凍機做功后,系統(tǒng)(兩個熱源)恢復(fù)原狀,…結(jié)果環(huán)境失去功W,得到熱Q,環(huán)境是否能恢復(fù)原狀,決定于熱Q能否全部轉(zhuǎn)化為功W而不引起任何其它變化

?冷凍機低溫?zé)嵩碩1高溫?zé)嵩碩2傳熱Q1吸熱Q1做功WQ’=Q1+WQ=W3.化學(xué)反應(yīng):電解使反應(yīng)逆向進行,系統(tǒng)恢復(fù)原狀,…結(jié)果環(huán)境失去功W,得到熱Q,環(huán)境是否能恢復(fù)原狀,決定于熱Q能否全部轉(zhuǎn)化為功W而不引起任何其它變化

?Cd陰Pb

陽AV隔膜PbCl2CdCl2Cd(s)+PbCl2(aq)=CdCl2(aq)+Pb(s)人類經(jīng)驗總結(jié):“功可以自發(fā)地全部變?yōu)闊?,但熱不可能全部變?yōu)楣?,而不留任何其它變化”?/p>

一切自發(fā)過程都是不可逆過程,而且他們的不可逆性均可歸結(jié)為熱功轉(zhuǎn)換過程的不可逆性,

因此,他們的方向性都可用熱功轉(zhuǎn)化過程的方向性來表達。熱力學(xué)第二定律的提出

19世紀(jì)初,資本主義工業(yè)生產(chǎn)已經(jīng)很發(fā)達,迫切需要解決動力問題。當(dāng)時人們已經(jīng)認(rèn)識到能量守恒原理,試圖制造第一類永動機已宣告失敗,然而人們也認(rèn)識到能量是可以轉(zhuǎn)換的。于是,人們就想到空氣和大海都含有大量的能量,應(yīng)該是取之不盡的。有人計算若從大海中取熱做功,使大海溫度下降1℃,其能量可供全世界使用100年…。于是人們圍繞這一設(shè)想,設(shè)計種種機器,結(jié)果都失敗了。這個問題的實質(zhì)可歸結(jié)為熱只能從高溫物體自動傳向低溫物體,沒有溫差就取不出熱來(即從單一熱源吸熱)。二、熱力學(xué)第二定律的經(jīng)典表述

Kelvin&Plank總結(jié)這一教訓(xùn)來表述熱力學(xué)第二定律:“不可能造成這樣一種機器,這種機器能夠循環(huán)不斷地工作,它僅僅從單一熱源吸熱變?yōu)楣Χ鴽]有任何其它變化。”上述這種機器稱為第二類永動機。熱力學(xué)第二定律的經(jīng)典敘述可簡化為:“第二類永動機是不可能造成的?!盋lausius的表述為:“不可能把熱從低溫物體傳到高溫物體而不引起其它變化?!睆娬{(diào)說明:1.所謂第二類永動機,它是符合能量守恒原理的,即從第一定律的角度看,它是存在的,它的不存在是失敗教訓(xùn)的總結(jié)。2.關(guān)于“不能從單一熱源吸熱變?yōu)楣?,而沒有任何其它變化”這句話必須完整理解,否則就不符合事實。例如理想氣體定溫膨脹

U=0,Q=-W,就是從環(huán)境中吸熱全部變?yōu)楣Γw積變大了,壓力變小了。3.“第二類永動機不可能造成”可用來判斷過程的方向。

熱力學(xué)第二定律的提出是起源于熱功轉(zhuǎn)化的研究,尋找相應(yīng)的熱力學(xué)函數(shù)需從進一步分析熱功轉(zhuǎn)化入手(熱機效率)。熱機:在T1,T2兩熱源之間工作,將熱轉(zhuǎn)化為功的機器。如蒸汽機、內(nèi)燃機。①水在鍋爐中從高溫?zé)嵩慈〉脽崃浚瑲饣a(chǎn)生高溫高壓蒸氣。②蒸氣在氣缸中絕熱膨脹推動活塞作功,溫度和壓力同時下降。③蒸氣在冷凝器中放出熱量給低溫?zé)嵩矗⒗淠秊樗?。④水?jīng)泵加壓,重新打入鍋爐?!?.2卡諾循環(huán)和卡諾定理

(熱機效率)=-W/Q2熱機低溫?zé)嵩碩1高溫?zé)嵩碩2吸熱Q2放熱Q1做出功W卡諾循環(huán)(Carnotcycle)

1824

年,法國工程師N.L.S.Carnot(1796~1832)設(shè)計了一個循環(huán),以理想氣體為工作物質(zhì),從高溫?zé)嵩次盏臒崃?,一部分通過理想熱機用來對外做功W,另一部分的熱量放給低溫?zé)嵩?。這種循環(huán)稱為卡諾循環(huán)??ㄖZ熱機:理想熱機A

B:定溫可逆膨脹,吸熱Q2;BC:絕熱可逆膨脹;C

D:定溫可逆壓縮,放熱Q1;DA:絕熱可逆壓縮;

(卡諾熱機)=-W總/Q2卡諾熱機工作介質(zhì)為理想氣體,在T1,T2兩熱源之間工作,經(jīng)過一個由四個可逆過程組成的循環(huán)過程——卡諾循環(huán)。pVA(p1,V1)B(p2,V2)T1C(p3,V3)

D(p4,V4)T2總循環(huán):

U=0,W(總)=-Q(總)

-W(總)=Q(總)

=Q2+Q1A

B:定溫可逆膨脹,從高溫?zé)嵩次鼰酫2:

Q2=-W1=nRT2

ln(V2

/V1)

C

D:定溫可逆壓縮,向低溫?zé)嵩捶艧酫1:

Q1

=-

W3=nRT1ln(V4

/V3)BC:絕熱可逆膨脹,Q=0,W2=△U=CV(T1

-T2)

DA:絕熱可逆壓縮,Q=0,W4=△U=CV(T2

-T1)熱機效率:

B

C:絕熱可逆膨脹,T2

V2

-1=T1

V3

-1D

A:絕熱可逆壓縮,T2

V1

-1=T1

V4

-1

兩式相除:V2/V1=V3/V4

卡諾定理:(1824年)1.在兩個確定熱源之間工作的所有熱機中,卡諾熱機效率最大;即

<

R

2.卡諾熱機的效率只與熱源溫度有關(guān),而與工作介質(zhì)無關(guān)。證明卡諾定理1:反證法:R低溫?zé)嵩碩1高溫?zé)嵩碩2吸熱Q2放熱Q1做出WI吸熱Q2放熱Q1’W’假定

I>

R,則W’>W使卡諾熱機R逆轉(zhuǎn)成冷凍機,并與熱機I聯(lián)合運行。吸熱Q1放熱Q2做功W這樣即可實現(xiàn)從單一熱源吸熱而連續(xù)不斷做功的第二類永動機,但這是不可能的。所以

I<

R

卡諾定理告訴人們:提高熱機效率的有效途徑是加大兩個熱源之間的溫差。冷凍系數(shù)如果將卡諾機倒開,就變成了致冷機.這時環(huán)境對體系做功W,體系從低溫?zé)嵩次鼰?而放給高溫?zé)嵩吹臒崃?,將所吸的熱與所作的功之比值稱為冷凍系數(shù),用表示。熵判據(jù)(密閉系統(tǒng)):熵增大原理(孤立系統(tǒng)):“在孤立系統(tǒng)中所發(fā)生的過程總是向著熵增大的方向進行”§2.3熵的概念熵的定義:一、可逆過程熱溫商

對于卡諾循環(huán):證明任意可逆循環(huán):pV證:任意可逆循環(huán)可以被許多絕熱可逆線和定溫可逆線分割成許多小卡諾循環(huán):而每個小卡諾循環(huán)的熱溫商之和為零相鄰兩個小卡諾循環(huán)的絕熱可逆線抵消:當(dāng)折線段趨于無窮小時:可逆循環(huán)二、熵函數(shù)的引出:用一閉合曲線代表任意可逆循環(huán)。在曲線上任意取A,B兩點,把循環(huán)分成A

B和B

A兩個可逆過程,即:根據(jù)任意可逆循環(huán)熱溫商的公式:說明任意可逆過程的熱溫商的值決定于始終狀態(tài),而與可逆途徑無關(guān),這個熱溫商具有狀態(tài)函數(shù)的性質(zhì)。人們將這個狀態(tài)函數(shù)定義為“熵”,用符號S表示。設(shè)始、終態(tài)A,B的熵分別為和

,則:對微小變化容量性質(zhì),單位:J

K-1

,三、不可逆過程的熱溫熵設(shè)溫度相同的兩個高、低溫?zé)嵩撮g有一個可逆機和一個不可逆機。根據(jù)卡諾定理:則推廣為與多個熱源接觸的任意不可逆過程得:則:設(shè)有一個循環(huán),為不可逆過程,為可逆過程,整個循環(huán)為不可逆循環(huán)。注意:不是不可逆過程的。

--------克勞修斯不等式,用來判斷過程的方向和限度時,又稱為“熵判據(jù)”

S(密閉)>Q/T:不可逆過程;=Q/T:可逆過程;<Q/T:不可能發(fā)生的過程。由于可逆過程進行時,系統(tǒng)時時處于無限接近平衡的狀態(tài),因此等式也可看作系統(tǒng)已達到平衡態(tài)的標(biāo)志。四、克勞修斯不等式—熱力學(xué)第二定律的數(shù)學(xué)表達式熵增加原理將克勞修斯不等式用于孤立系統(tǒng)時,由于孤立系統(tǒng)與環(huán)境之間無熱交換,所以不等式改為:

S

0熱力學(xué)第二定律可以歸納為:“在孤立系統(tǒng)中所發(fā)生的過程總是向著熵增大的方向進行”或“一個孤立體系的熵永不減少”—熵增加原理

S(孤立)>0:不可逆過程;=0:可逆過程;<0:不可能發(fā)生的過程§2.4熵變

S的求算一、等溫過程的熵變二、變溫過程的熵變?nèi)?、相變過程的熵變求算

S的依據(jù):

1.熵是系統(tǒng)的狀態(tài)性質(zhì),

S

只取決于始終態(tài),而與變化途徑無關(guān);

2.無論是否是可逆過程,在數(shù)值上dS=

Qr/T;(Qr=TdS)

因此需設(shè)計可逆過程,求Qr3.熵是容量性質(zhì),具有加和性。

S=

SA+

SB一、等溫過程的熵變1.理想氣體等溫變化2.理想氣體的等溫混合過程例題:10mol理想氣體,25℃時由1.000MPa膨脹到0.100MPa,計算

S,Q/T。假定過程為:(a)可逆膨脹;(b)自由膨脹;(c)抗恒外壓0.100MPa。解:題中三個過程的始終態(tài)相同,故

S相同

S=nR

ln(p1/

p2)=191J

K-1

熱不是系統(tǒng)的狀態(tài)函數(shù),所以要分別計算三個過程的熱:理想氣體定溫過程,

U=0,Q=-W,計算W即可(a)W=-nRT

ln(p1/p2)Q/T=nR

ln(p1/p2)=191J

K-1=

S

所以為可逆過程(b)W=0,Q/T=0<

S

所以為不可逆過程

(c)Q=-W=p2(V2–V1

)=

nRT

(1–p2/p1

)

Q/T=nR

(1–p2/p1

)=74.8J

K-1<

S

所以為不可逆過程實際過程的熱溫商:解法1:例題:在273K時,將一個的盒子用隔板一分為二,一邊放 ,另一邊放 。求抽去隔板后,兩種氣體混合過程的熵變?n=nA

+nB22.4L0.5mol

N2,11.2L

0.5molO2,11.2L解法2:二、變溫過程的熵變1.物質(zhì)的量一定的等容變溫過程2.物質(zhì)的量一定的等壓變溫過程先等溫后等容先等溫后等壓

先等壓后等容3.物質(zhì)的量一定從 到 的過程。這種情況一步無法計算,要分兩步計算,有三種分步方法(理想氣體):例題:2molHe(理想氣體)從py,273K經(jīng)絕熱過程到4py,546K,求

S.故該過程為不可逆過程。解:直接代入理想氣體的熵變公式1.可逆相變:在平衡溫度,壓力下的相變

H(可逆相變熱)T

(相變溫度)

S=例如:水(l)→水(g)100℃,py60℃,20.3kPa三、相變過程的熵變

2.不可逆相變:非平衡溫度,壓力下的相變(設(shè)計可逆相變)

S=

S1(變溫)+

S2(可逆相變)+

S3(變溫)

S=?

S1

S2(可逆相變)

S3水,60℃,py汽,60℃,py水,100℃,py汽,100℃,py例題:求下述過程熵變。已知H2O(l)的汽化熱為 解:P64例題6

例題:試求標(biāo)準(zhǔn)壓力下,的過冷液體苯變?yōu)楣腆w苯的已知苯的正常凝固點為,在凝固點熔化為,液體苯和固體苯的定壓摩爾熱容分別為127和123J.mol-1.K-1。-50C,苯(L)-50C,苯(S)50C,苯(L)50C,苯(S)解:

一、熵的物理意義:熱力學(xué)第二定律指出,凡是自發(fā)過程都是不可逆過程,而且一切不可逆過程都可以與熱功交換的不可逆性相聯(lián)系。下面我們從微觀角度來說明熱功交換的不可逆性。熱是分子混亂運動的一種表現(xiàn)。分子互撞的結(jié)果只會增加混亂程度,直到混亂度達到最大為止。而功則是與有方向的運動相聯(lián)系,所以功轉(zhuǎn)變?yōu)闊岬倪^程是有規(guī)則運動轉(zhuǎn)化為無規(guī)則運動,是向混亂度增加的方向進行的。而有秩序的運動會自動地變?yōu)闊o秩序的運動,反之,無秩序的運動不會自動地變?yōu)橛兄刃虻倪\動?!?.5熵的物理意義及規(guī)定熵的計算

例如氣體的混合過程:

設(shè)一盒內(nèi)有隔板隔開兩種氣體,將隔板抽去后,

氣體迅速混合成均勻的平衡狀態(tài),混亂程度增加。這種狀態(tài)無論等待多久,系統(tǒng)也不會復(fù)原。這種從相對的有序變?yōu)橄鄬Φ臒o序,從比較不混亂到比較混亂的狀態(tài)是自發(fā)過程的方向。熵的物理意義:熵是系統(tǒng)微觀混亂程度在宏觀的體現(xiàn)?;靵y度越大,熵就越大。例如:

1.兩種理想氣體混合后微觀混亂程度增大;2.同種物質(zhì)同種相態(tài),溫度越高,混亂度越大;3.同種物質(zhì)在同一溫度時S(g)>S(l)>S(s);4.分子中原子數(shù)越多,微觀混亂度越大;

如:

298KCH4C2H6C3H8C10H22

Sm/J

K-1

mol-1186.2229.5269.9540.55.化學(xué)反應(yīng)中,若有氣體生成(氣體分子數(shù)增加),則

S>0;若氣體分子數(shù)減少,則

S<0;6.孤立系統(tǒng)中,系統(tǒng)自動趨向于微觀混亂度增大的狀態(tài)—熵增加原理的物理意義。二、熱力學(xué)第三定律根據(jù)熵的物理意義S(g)>S(l)>S(s)。大量的實驗現(xiàn)象表明:任何固態(tài)物質(zhì),溫度越低,熵就越小。熱力學(xué)第三定律:“在0K時,任何純物質(zhì)的完美晶體,其熵值為零”即S(0K)=0三、化學(xué)反應(yīng)的

rSm例1:求算反應(yīng)H2(g)+1/2O2(g)=H2O(g),在py,25℃下的rSmy解:查得H2(g)、O2(g)、H2O(g)的Smy

(298K)分別為:130.59,205.1,188.72J·K-1·mol-1

rSmy=

i

Sm,i

y=188.72–130.59–1/2205.1=–44.47J·K-1·mol-1

標(biāo)準(zhǔn)壓力時的規(guī)定熵稱作標(biāo)準(zhǔn)熵Smy

(查表)

rSmy=

i

Sm,i

y注意:rSmy<0,并不說明反應(yīng)不能自發(fā)進行。注意:單位一、Helmholtz自由能根據(jù)第二定律根據(jù)第一定律這是熱力學(xué)第一定律和第二定律的聯(lián)合公式將代入得:當(dāng)即系統(tǒng)的始、終態(tài)溫度與環(huán)境溫度相等§2.6Helmholtz自由能和Gibbs自由能得

(A—Helmholtz自由能)則令或A的基本性質(zhì):是系統(tǒng)的狀態(tài)函數(shù),容量性質(zhì)。具有能量的量綱,但不是系統(tǒng)的能量。絕對值不能確定,且本身無具體的物理意義,只有在特定的過程中ΔA才可求,也才具有明確的物理意義。在等溫過程中,封閉系統(tǒng)A的減少值總是大于等于系統(tǒng)對外所作的功。或者說系統(tǒng)A的減少值等于系統(tǒng)對外所能作的最大功。ΔA的物理意義:在等溫、可逆過程中,封閉系統(tǒng)所做的功等于其A的降低值。注意:A是狀態(tài)函數(shù),ΔA只取決于系統(tǒng)的始態(tài)和終態(tài),與變化的途徑無關(guān),與過程是否可逆無關(guān)。但只有在等溫、可逆過程中,封閉系統(tǒng)對外所做的功才等于系統(tǒng)A的降低值。如果系統(tǒng)在等溫、等容且不作非體積功的條件下或等溫、等容、不作非體積功,自發(fā)性(A判據(jù))

等溫、等容、不作非體積功時,系統(tǒng)總是自發(fā)地朝著A減小的方向進行,直至降至最低值,系統(tǒng)達到平衡。二、Gibbs自由能當(dāng)始、終態(tài)壓力與外壓相等,即 等溫:令(G—Gibbs自由能)G的基本性質(zhì):是系統(tǒng)的狀態(tài)函數(shù),容量性質(zhì)。具有能量的量綱,但不是系統(tǒng)的能量。絕對值不能確定,且本身無具體的物理意義,只有在特定的過程中ΔG才可求,也才具有明確的物理意義。在等溫、等壓過程中,封閉系統(tǒng)G的減少值總是大于等于系統(tǒng)對外所作的非體積功。或者說系統(tǒng)G的減少值等于系統(tǒng)對外所能作的最大非體積功。ΔG的物理意義:在等溫、等壓、可逆過程中,封閉系統(tǒng)所做的非體積功等于其G的降低值。注意:G是狀態(tài)函數(shù),ΔG只取決于系統(tǒng)的始態(tài)和終態(tài),與變化的途徑無關(guān),與過程是否可逆無關(guān)。但只有在等溫、等壓、可逆過程中,封閉系統(tǒng)對外所做的非體積功才等于系統(tǒng)G的降低值。如果系統(tǒng)在等溫、等壓且不作非體積功的條件下或等溫、等壓、不作非體積功,自發(fā)性(G判據(jù))

等溫、等壓、不作非體積功時,系統(tǒng)總是自發(fā)地朝著G減小的方向進行,直至降至最低值,系統(tǒng)達到平衡?!?.7熱力學(xué)關(guān)系式一、依據(jù)1.熱力學(xué)第一、二定律:

dU=

Q+

W=

Qr–pdV+

Wr’

Qr=TdS

兩式相加:dU=TdS–pdV+

Wr’3.狀態(tài)函數(shù)的基本特性①狀態(tài)性質(zhì)的改變量只取決于始終態(tài),而與變化途徑無關(guān);②一切連續(xù)的狀態(tài)函數(shù)的微分都是全微分2.定義式:

H=U+pVA=U–TSG=H–TSHUpVTSApVTSG二、熱力學(xué)基本公式

dU=TdS–pdV+

Wr’dH=dU+d(pV)=dU+pdV+Vdp

dH=TdS+Vdp+

Wr’dA=dU–d(TS)=dU–TdS–SdT

dA=–SdT–pdV+

Wr’dG=dH–d(TS)=dH–SdT–TdS

dG=–SdT+Vdp+

Wr’當(dāng)

Wr’=0

dU=TdS–pdVdH=TdS+VdpdA=–SdT–pdVdG=–SdT+Vdp適用條件:純物質(zhì),單相密閉系統(tǒng)的任意過程(或雙變量系統(tǒng)的任意過程)。三、對應(yīng)函數(shù)關(guān)系式dU=TdS

pdVdH=TdS+VdpdA

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