4動(dòng)量與角動(dòng)量研報(bào)告

動(dòng)量與角動(dòng)量角動(dòng)量守恒定律—

概念（定義、計(jì)算）質(zhì)點(diǎn)系

角動(dòng)量 力矩二

定律定理質(zhì)點(diǎn)系的動(dòng)量定理角動(dòng)量定理對(duì)軸的力矩對(duì)軸的角動(dòng)量質(zhì)點(diǎn)系所受合外力為零,總動(dòng)量不隨時(shí)間改變,即合外力為零,或外力與內(nèi)力相比小很多；合外力沿某一方向?yàn)榱悖恢贿m用于慣性系；比牛頓定律更普遍的最基本的定律。三動(dòng)量守恒定律例:靜止在直軌上（質(zhì)量為M）的平板車上有兩人（質(zhì)量都是m）向下跳，其相對(duì)車的速度水平分量為u，比較兩人分別跳下和同時(shí)跳下時(shí)，車的速度大小。解:人和車為質(zhì)點(diǎn)系 兩種情況水平方向動(dòng)量守恒以人跳下的速度水平分量為正1同時(shí)跳下2分別跳下第一人跳下時(shí)車的速率為v0第二人跳下時(shí)車的速率為v2得:四

火箭變質(zhì)量問題范圍:經(jīng)典力學(xué)。火箭動(dòng)力學(xué)方程注意事項(xiàng) 1）寫分量方程，保持向量方程中的符號(hào)。2） :燃料噴出相對(duì)火箭的速度3）對(duì)火箭言，dm<0例:火箭起飛時(shí)氣體噴出的速度為3000m/s，每秒噴出質(zhì)量為600kg，火箭的質(zhì)量為50t，求火箭的加速度。解:一維坐標(biāo)向上為正四

角動(dòng)量定理ma動(dòng)量線到原點(diǎn)的距離質(zhì)點(diǎn)角動(dòng)量方向 大小角動(dòng)量是質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)狀態(tài)量質(zhì)點(diǎn)作旋轉(zhuǎn)運(yùn)動(dòng),常用 表達(dá)其狀態(tài)力矩×方向 大小力臂力臂 :力線到原點(diǎn)的距離(3)比較1角動(dòng)量力矩力矩（角動(dòng)量）須指明相對(duì)于何點(diǎn)而言力矩是作用量；角動(dòng)量是狀態(tài)量2質(zhì)點(diǎn)的角動(dòng)量定理合力矩合力矩改變質(zhì)點(diǎn)的角動(dòng)量對(duì)不同的坐標(biāo)原點(diǎn),角動(dòng)量定理始終存在合力mm有心力 質(zhì)點(diǎn)受力方向（或反向延長(zhǎng)線）始終通過一確定點(diǎn)行星運(yùn)動(dòng)分析五

角動(dòng)量守恒定律太陽（力心）為坐標(biāo)原點(diǎn)引力臂為0,角動(dòng)量守恒。行星受引力（有心力）作用六

質(zhì)點(diǎn)系角動(dòng)量定理角動(dòng)量守恒定律····i·jFiPifi

jfj

i1

質(zhì)點(diǎn)系角動(dòng)量定理總角動(dòng)量合外力矩力合外力矩改變質(zhì)點(diǎn)系總角動(dòng)量2 質(zhì)點(diǎn)系角動(dòng)量守恒定律特例:合外力矩沿某一方向（坐標(biāo)軸）為零（對(duì)某一軸的合外力矩為零），該方向的角動(dòng)量守恒3對(duì)z

軸的力矩（力矩在z

軸方向的分量）對(duì)軸的力臂對(duì)軸的力臂垂直于軸的力的分量到軸的距離對(duì)軸的力矩垂直于軸的力的分量乘以該分力對(duì)軸的力臂力與軸平行力或其延長(zhǎng)線與軸相交4對(duì)z

軸的角動(dòng)量（角動(dòng)量在z

軸方向的分量）P

到軸的距離3

Mz

=0的條件對(duì)z軸的角動(dòng)量:垂直于軸的動(dòng)量的分量乘以該分動(dòng)量線到軸的距離例:通過滑輪，兩人同時(shí)往上爬，討論質(zhì)量相同或不相同的情況下，誰先到達(dá)頂點(diǎn)。（滑輪半徑為R，質(zhì)量不計(jì)，軸無摩擦）解:兩人為質(zhì)點(diǎn)系z(mì)軸向外外力矩是重力矩z軸方向合外力矩:上爬速度:總角動(dòng)量:開始的速度:1）角動(dòng)量守恒同時(shí)到達(dá)2）體重輕的先到達(dá)了慣性