5.3 按貝塞爾函數(shù)展開成級數(shù)ppt課件

1 5 3按貝塞爾函數(shù)展開為級數(shù) 應用貝塞爾函數(shù)求解數(shù)學物理方程的定解問題 時 最終都要把已知函數(shù)按貝塞爾函數(shù)系展開為 級數(shù) 本節(jié)我們將討論這個問題 本章開始 我們從薄圓盤溫度分布的定解問題 中 導出了貝塞爾方程的固有值問題 方程 32 的通解為 32 33 2 無窮大 方程 32 的通解為 32 33 由于 由邊界條件 33 中的有界性條件 可知 從而 另外 再利用 33 中的條件 得 34 3 5 3 1貝塞爾函數(shù)的零點 32 33 34 方程 34 表明 為了求出固有值問題 32 33 的固有值 我們需要判明 的零點是否存在 所謂貝塞爾函數(shù)的零點 指的是使 的那些 的值 關(guān)于貝塞爾函數(shù)的零點有下面一系列的定理 4 5 3 1貝塞爾函數(shù)的零點 1 有無窮多個單重實零點 這些零點在 軸上關(guān)于原點對稱分布 因而 有無窮多 個正零點 2 的零點與 的零點是彼此相間分布的 且 的絕對值最小的零點比 的絕對值 最小的零點更接近于0 自然有 與 沒有公共零點 3 當 值充分大時 的兩個相鄰零點之間的 的距離接近于 整數(shù)階貝塞爾函數(shù)應用更多 特別是 與 5 34 應用上述關(guān)于貝塞爾函數(shù)零點的結(jié)論 設(shè) 為 的正零點 則由方程 34 得 與這些固有值相對應的固有函數(shù)為 35 36 6 32 36 5 3 2貝塞爾函數(shù)系的正交性 階貝塞爾函數(shù)序列 36 在區(qū)間 上帶權(quán) 正交 即 37 證 將貝塞爾方程 32 改寫如下 7 37 為書寫方便 記 其中 為任意參變量 則有 將上面兩式分別乘以 和 8 37 為書寫方便 記 其中 為任意參變量 則有 上兩式相減得 9 37 為書寫方便 記 其中 為任意參變量 則有 上式兩邊對 從 到 積分得 38 10 37 38 在 38 式中取 并且由于 便立即可得 37 式成立 階貝塞爾函數(shù)序列 36 在區(qū)間 上帶權(quán) 正交 11 5 3 3貝塞爾函數(shù)的模 38 定積分 39 的平方根 稱為貝塞爾函數(shù) 的模 當 時 由 38 式得 12 在上式中 令 仍為任意參數(shù) 由于 故上式化為 形式的不定型 當 時 上式右端為 應用洛必達法則 得 13 應用洛必達法則 得 40 由遞推公式 14 40 由遞推公式 以及 得 從而 40 式變?yōu)?41 由于貝塞爾函數(shù) 與 沒有公共零點 由 41 式知貝塞爾函數(shù)的模不為0 15 5 3 4傅里葉 貝塞爾級數(shù) 41 在應用貝塞爾函數(shù)求解數(shù)學物理方程的定解 問題時 往往需要把已知函數(shù)按貝塞爾函數(shù)系 展成級數(shù) 內(nèi)分段連續(xù)的囿變函數(shù) 且積分 的值有限 則它必能展開成如下形式的級數(shù) 42 并且 在 的連續(xù)點級數(shù) 42 收斂于 可以證明 如果 為定義于區(qū)間 16 41 42 在 的間斷點 處 級數(shù)收斂于點 左右極限 的平均值 即收斂于 其中系數(shù) 由下式確定 43 由公式 43 確定的 稱為傅里葉 貝塞爾系數(shù) 級數(shù) 42 稱為傅里葉 貝塞爾級數(shù) 17 41 42 43 37 事實上 并對 從 到 積分得 42 式兩邊同乘 18 41 42 43 37 事實上 并對 從 到 積分得 42 式兩邊同乘 19 41 42 43 37 事實上 并對 從 到 積分得 42 式兩邊同乘 20 例 43 設(shè) 是函數(shù) 的正零點 試將 函數(shù) 在 上展成 的傅里葉 貝塞爾級數(shù) 解 由 42 43 式有 先計算分子 42 21 例 設(shè) 是函數(shù) 的正零點 試將 函數(shù) 在 上展成 的傅里葉 貝塞爾級數(shù) 解 由 42 43 式有