激光原理 第四章-4弛豫振蕩、線寬極限與頻率牽引

1、整理ppt1一般固體脈沖激光器所輸出的并不是一個平滑的光脈沖，而是寬度只有微秒數(shù)量級的短脈沖序列，即所謂的“尖峰”序列。激勵越強(qiáng)，短脈沖之間的時間間隔越小。這種現(xiàn)象稱作弛豫振蕩效應(yīng)或尖峰振蕩效應(yīng)。四四 弛豫振蕩弛豫振蕩(relaxation oscillation)1、概念整理ppt2整理ppt3腔內(nèi)光子數(shù)密度及反轉(zhuǎn)集居數(shù)密度隨時間的變化整理ppt4 在脈沖泵浦源的作用下，反轉(zhuǎn)集居數(shù)密度和腔內(nèi)光子數(shù)密度處于劇烈的變化之中。當(dāng) ，開始產(chǎn)生激光，受激輻射將使腔內(nèi)光子數(shù)急劇增加并達(dá)到極值。與此同時又消耗了大量高能級粒子，致使 ，由于腔內(nèi)增益小于損耗，光子數(shù)減少而形成一個尖峰。這種過程在脈沖泵浦持續(xù)作

2、用時間內(nèi)反復(fù)出現(xiàn)，構(gòu)成一個尖峰脈沖序列。泵浦功率越大，尖峰形成越快，尖峰的時間間隔越小。tnn2、定性物理解釋tnn 整理ppt5利用一級微擾近似的方法對非穩(wěn)態(tài)的速率方程求解(we consider the behavior of small perturbations from equilibrium)假定 ，考察四能級系統(tǒng)中光子數(shù)密度N(t)及反轉(zhuǎn)粒子數(shù)密度n(t)的速率方程忽略二階小量，得到 和 ，然后再分別求導(dǎo)，得到二階常系數(shù)微分方程)()()()(00tnntntNNtNdtNd dtnd3、理論處理：002222NdtNddtNdndtnddtnd02103210211NWANR)

3、2sin()0()(sin)0()(teNtNtentntt)0( t)(tn)(tN其中 t=0時刻相應(yīng)于n上升至nt的時刻。起伏量 與 隨時間作阻尼周期變化整理ppt7其中阻尼振蕩的衰減常數(shù)及振蕩頻率分別為20210212103)(21RNNAW整理ppt8當(dāng) 時， 與 趨近于0，N(t)N0， n(t) (n)0，此時達(dá)到穩(wěn)態(tài)，激光器具有穩(wěn)定的輸出。尖峰序列是向穩(wěn)態(tài)振蕩過渡的弛豫過程的產(chǎn)物。如果脈沖激勵持續(xù)時間較短，輸出具有尖峰序列；而在連續(xù)激光工作器件中，則可得到穩(wěn)定輸出。激勵越強(qiáng)(W03越大) ，則阻尼振蕩頻率越高，即尖峰時間間隔越小，衰減越迅速1t)(tn)(tN1)(030321

4、tRWWA整理ppt9激光的建立過程是建立新的平衡的過程，在任何一個新平衡狀態(tài)的建立過程中，都存在程度不同的馳豫振蕩。即使是連續(xù)運轉(zhuǎn)的激光器，其穩(wěn)定狀態(tài)建立的過程就是一種馳豫振蕩的過程，在一般情況下，我們并不關(guān)心穩(wěn)態(tài)建立的過程，只是作為一種瞬態(tài)噪聲處理。4、普遍意義：整理ppt10五 單模激光器的線寬極限無源腔單程損耗為，本征模式的譜線寬度為實際激光器腔內(nèi)工作物質(zhì)的增益系數(shù)恒大于0，所以稱作有源諧振腔。其單程凈損耗為122cRcLlIgs),(激光器穩(wěn)態(tài)工作時, , 所以 ?lIg),(02Lcss整理ppt11腔內(nèi)的受激輻射能量補(bǔ)充了損耗的能量，而且由于受激輻射產(chǎn)生的光波與原來的光波具有相同

5、的相位，二者相干疊加使腔內(nèi)光波的振幅始終保持恒定，因而輸出激光在理想情況下為一無限長的波列，其線寬應(yīng)等于零。理想情況的物理圖像理想情況的物理圖像整理ppt12自然界不可能存在絕對的單色光，實際的單縱模激光器的線寬也不會等于零。在光子數(shù)密度方程中曾忽略了自發(fā)輻射，在討論閾值及輸出功率等問題時，因自發(fā)輻射比受激輻射的貢獻(xiàn)微弱，忽略是可行的，但在考慮線寬問題時必須考慮自發(fā)輻射。RllllNnaNndtdN2021),(假設(shè)腔長L等于工作物質(zhì)長l。整理ppt13SLSLAAVngAal),(18),(8),(0212022102132021021LNnaNIgdtdNllll2),(tlnndtdN2

6、20 ，在穩(wěn)定工作時，ltlsNLnalIg2),(由于存在自發(fā)輻射，穩(wěn)定振蕩時的單程增益略小于單程損耗，有源腔的凈損耗s不等于零。整理ppt14實際激光器中由于自發(fā)輻射的存在，使得激光器的輸出功率包括受激輻射功率和自發(fā)輻射功率兩部分：P0=Pst+Psp。由于Pst小于P0，穩(wěn)態(tài)振蕩時，受激過程的增益略小于損耗，其不足的部分由自發(fā)輻射補(bǔ)充。但自發(fā)輻射具有隨機(jī)的相位，所以輸出激光是一個略有衰減的有限長波列，因此具有一定的譜線寬度s。這種線寬是由于自發(fā)輻射的存在而產(chǎn)生的，因而是無法排除的，所以稱為線寬極限。整理ppt15只考慮輸出損耗T，穩(wěn)定工作時，另外，hSLNanSLhNnPPlltltst

7、20210)(),(SThNPl20tltllnSLTNnhSLPahTSPN22002)(2LNLnaLltlss2222TcL20022)(2Phnnctts整理ppt16輸出功率越大，線寬越窄。因為輸出功率增大就意味著腔內(nèi)相干光子數(shù)增多，受激輻射比自發(fā)輻射占更大優(yōu)勢，因而線寬變窄。減小損耗和增加腔長也可使線寬變窄。0022)(2Phnnctts整理ppt17整理ppt18六 激光器的頻率牽引（一）色散現(xiàn)象（一）色散現(xiàn)象 (Dispersion)從光和物質(zhì)相互作用的經(jīng)典理論得知：激光工作物質(zhì)在增益（或吸收）曲線中心頻率0附近呈現(xiàn)強(qiáng)烈的色散，即折射率隨頻率而急劇變化；色散隨工作物質(zhì)增益系數(shù)的

8、增高而增大。gcH)(1022000022)2()()16(1Hmne整理ppt19增益曲線、色散曲線及諧振腔模譜整理ppt20（二）頻率牽引（二）頻率牽引(frequency pulling)在無源諧振腔中，縱模頻率表示為Lqcq002在有源諧振腔中，由于色散的存在，縱模頻率變?yōu)長qcLqcq)( 220顯然它偏離了無源腔的縱模頻率，偏離量為00000)(2)( 2qqqqqLqcLqc整理ppt21當(dāng) 時， ，因而 ； 當(dāng) 時， ，因而 。在有源腔中，由于增益物質(zhì)的色散，使縱模頻率比無源腔縱模更靠近中心頻率，這種現(xiàn)象稱為頻率牽引。(If the passive cavity resonan

9、ce is not equal to the atomic line center 0, oscillation takes place near but is shifted slightly toward 0. This phenomenon is referred to as frequency pulling.)00q0)(q00qq00q0)(q00qq0q0q整理ppt221、均勻加寬激光器),(2)()(00000qIgcqHHqqqqq假定腔長與工作物質(zhì)長度相等，當(dāng)激光器穩(wěn)態(tài)工作時LIgqqH),()(2)(0000qHcHqqqLcLcc02引入牽引參量H，它表示為HcqqqH00整理ppt23整理ppt242、非均勻加寬激光器時，當(dāng)Dq0sqiDqDqiDqqqIIIgcgcqq1),(2ln)()