數(shù)學物理方法第10章格林函數(shù)法（課堂PPT）

1、1第第10章章 格林函數(shù)法格林函數(shù)法223若已知點電荷(點點源源)產(chǎn)生的場(邊邊界無限遠界無限遠,無初始無初始條件）條件）qU任意帶電體(任意任意源源)產(chǎn)生的場(邊邊界無限遠，無初界無限遠，無初始條件）始條件）QqVU=dU積分得到若能求出某一點源在給定初始和給定初始和邊界條件邊界條件下產(chǎn)生的場任意源在相同初相同初始和邊界條件始和邊界條件下產(chǎn)生的場 格林函數(shù)，又稱為點源影響函數(shù)，是數(shù)學物理方程中的一個重要概念，也是求解各類定解問題的另一種常用方法。 積分得到：代表一個點源在一定的邊界條件和初始條件下所產(chǎn)生的場格林函數(shù)格林函數(shù)3412.1 泊松方程的格林函數(shù)法泊松方程的格林函數(shù)法 邊值問題的提法

2、邊值問題的提法 第一邊值問題（狄里克雷Dirichlet問題） 在邊界上取已知值。 u rf ru rr 第二邊值問題（諾伊曼Neumann問題） 在邊界上對外法線方向的導數(shù)取已知值。 u rf ru rrn 第三邊值問題（洛平Robin問題）在邊界上其本身和對邊界外法向導數(shù)的線性組合取已知值。 u rf ruurn452. 格林公式格林公式 在閉域 上有連續(xù)一階偏導數(shù)，在 內(nèi)有連續(xù)二階偏導數(shù)，則有（ 為外法線方向） , , ,u x y zv x y zT Tn第一格林公式第一格林公式第二格林公式，簡稱格林公式第二格林公式，簡稱格林公式56 u rf ruurn3. 泊松方程的基本積分公式泊

3、松方程的基本積分公式 典型的泊松方程( 三維穩(wěn)定分布）邊值問題為了求解上面定解問題，我們必須定義一個與此定解問題相應的為了求解上面定解問題，我們必須定義一個與此定解問題相應的格林函數(shù)格林函數(shù) 0( ,)r rG它滿足如下定解問題，邊值條件可以是第一、二、三類條件：它滿足如下定解問題，邊值條件可以是第一、二、三類條件： 格林函數(shù)的引入67( ,)()000r rrrGGGn()0rr代表三維空間變量的代表三維空間變量的 函數(shù)函數(shù)，在直角坐標系中其形式為，在直角坐標系中其形式為 0000()() () ()xxyyzzrr格林函數(shù)具有十分明確的物理意義：格林函數(shù)具有十分明確的物理意義： 位于 處且

4、電量為 的點電荷在接地的導體殼內(nèi) 處所產(chǎn)生的電勢。由此可以進一步理解通常人們?yōu)槭裁捶Q格林函數(shù)為點源函數(shù) 0r0r0q 0rro78 格林函數(shù)的對稱性0,G r r 處的點源在點 處產(chǎn)生的場 0rr00;,G r rG r r 00G,rrrr 函數(shù)性質 0,G r r 處的點源在點 處產(chǎn)生的場 r0r場相同格林函數(shù)具有對稱性格林函數(shù)具有對稱性 對稱性在電學上的意義： 處單位點電荷在 處產(chǎn)生的電勢等于 處單位點電荷在 0rr處產(chǎn)生的電勢 r0r89根據(jù)格林公式，根據(jù)格林公式，令令0( ,)Gr rv得到得到 ( )( ( ) d( ( )( )dTGuuGSuGG uVnrrrrn0( ) d(

5、 )( )d( ( )( ) ()drrrrrrrTTuGGuSG uuGVnGfuVn即為即為根據(jù)根據(jù)函數(shù)性質有函數(shù)性質有： 00( ) ()d( )TuVurrrr可得如下泊松方程的基本積分公式泊松方程的基本積分公式 0Tuvu rvfdVvudSnn910 0TGuu ruGdSGfdVnn即即由格林函數(shù)的對稱性可得由格林函數(shù)的對稱性可得 0000000000( ,)( )( ,) ( )d ( )( ,)dr rr )rr rrrr rTGuuGfVuGSnn 解的基本思想解的基本思想：通過上面解的形式，我們?nèi)菀子^察出引通過上面解的形式，我們?nèi)菀子^察出引用格林函數(shù)的目的：主要就是為了使

6、一個用格林函數(shù)的目的：主要就是為了使一個非齊次方程非齊次方程與任意邊與任意邊值問題所構成的定解問題轉化為求解值問題所構成的定解問題轉化為求解一個特定的邊值問題一個特定的邊值問題， 一一般后者的解容易求得，再利用泊松方程的基本積分公式可求得般后者的解容易求得，再利用泊松方程的基本積分公式可求得定解問題的解定解問題的解 1011 u rf ru rr 0TGuu ruGdSGfdVnn分析： 只須消掉公式中的 項即可得到結果。 nu3.第一邊值問題格林函數(shù)第一邊值問題格林函數(shù)相應的格林函數(shù)相應的格林函數(shù)0( ,)G r r是下列問題的解是下列問題的解： 0000;,;0 G r rrrr rG r

7、 rT1112 000;TG r ru rrdSG r rf r dVn 000G r;rG r;rrlSu rrdlfdSn 二維時 0000000G r;rrG r;rrlSu rdlfdSn 000000,TG r ru rrdSG r rf r dVn 二維時 由格林函數(shù)的對稱性可得由格林函數(shù)的對稱性可得 上式為第一邊值問題解的積分表示式上式為第一邊值問題解的積分表示式12135.2 用電像法求格林函數(shù)法用電像法求格林函數(shù)法 無界空間的格林函數(shù)無界空間的格林函數(shù) 基本解基本解 求出對應的格林函數(shù) 為求解泊松方程 利用解的積分表達式 必須解一個特殊的泊松方程邊值問題 為求格林函數(shù) 對一般

8、形狀區(qū)域，要解決這個特殊的泊松方程邊值問題也十分困難，但由于滿足的邊值問題具有同一性，難度相對原問題也有一定程度降低，特別是對泊松方程狄利克雷問題其格林函數(shù)又有十分明確的物理圖像，因此該做法仍具有重要而積極意義。不僅如此，對若干特殊形狀區(qū)域，還可用初等方法求出，從而能夠解決該區(qū)域上的所有泊松方程的狄利克雷問題。 1314對狄利克雷問題的格林函數(shù)應滿足： 000;0G r rrrG r r 令 代入上述定解問題有 01GGG010010GGrrGG1100GGG 00Grr再令 （在區(qū)域內(nèi)）顯然沒有考慮邊界的影響（或者說對應著無界空間）1415注意 表示點 處的源對點 處的直接影響， 表示點 處

9、的源對點 處（通過邊界）的間接影響。0G0rr1G0rr 若認為若認為 、 是由點電荷是由點電荷 、 產(chǎn)生的電勢產(chǎn)生的電勢，則由，則由它們滿足的方程可知：它們滿足的方程可知： 是所研究區(qū)域內(nèi)是所研究區(qū)域內(nèi) 處的點電荷處的點電荷 在在所研究區(qū)域內(nèi)所研究區(qū)域內(nèi) 處產(chǎn)生的、且不計任何邊界或初始條件的電處產(chǎn)生的、且不計任何邊界或初始條件的電勢；勢； 則應為點電荷則應為點電荷 在邊界上產(chǎn)生的感應電荷的等效點電荷在邊界上產(chǎn)生的感應電荷的等效點電荷（電量未知，位置（電量未知，位置 應在所研究區(qū)域之外）在所研究區(qū)域內(nèi)應在所研究區(qū)域之外）在所研究區(qū)域內(nèi) 處產(chǎn)生的并滿足一定邊界條件的電勢。處產(chǎn)生的并滿足一定邊界條

10、件的電勢。0G1G10q 2q0G0rr1q1G1q2qr1r稱為相應方程的基本解基本解（即無界空間的格林函數(shù)） 00r;rG 1516二維空間： 00011lnc2rrG 三維空間： 0000000q14rr4rr4rrG 1100GGG 16172. 電像法求特殊區(qū)域的格林函數(shù)電像法求特殊區(qū)域的格林函數(shù) 根據(jù)格林函數(shù)的物理意義，利用電磁學中關于計算點電荷電勢的知識，針對特殊區(qū)域的具體形式，再結合幾何、數(shù)學有關內(nèi)容，就可求得相應的格林函數(shù)，從而解決該區(qū)域上泊松方程的邊值問題。這即是所謂的電像法電像法。思路：例1 試求球內(nèi)的泊松方程的狄利克雷問題的格林函數(shù)。解： 該定解問題為三維，其基本解為

11、0014rrG 1G則滿足 011rRrR00rR1GG4RrG 1718OR0r0M1MPMr 設產(chǎn)生 的等效點電荷電量 、位置 （在 的延長線上且在球形區(qū)域以外，這樣方程自然滿足）1Gq1r0r010q14Rr4Rr101q4rrG因此： 11000RrPMqPMRr則11rOM條件 M11819OR0r0M1MPMr1000PMqRPMr1rR00Rqr21020Rrrr選取 使得 11Mr10OPMOPM01001000010011qG=G +G4rr4rrRr114rr4rr4rr4rrRr 球形區(qū)域格林球形區(qū)域格林函數(shù)表達式；函數(shù)表達式；區(qū)域形狀不同區(qū)域形狀不同其格林函數(shù)也其格林函

12、數(shù)也會有所不同會有所不同相似相似192000200020Rr14rrR4rrr 2000201R14rrrR4rrr 2021 0000000G r;rrG r;rrlSu rdlfdSn 000000;TG r ru rrdSG r rf r dVn 0014rrG 00011lnc2rrG 1100GGG 2122OR0r0M1MPMr例2 試求解球內(nèi)的泊松方程的狄利克雷問題 3r Ru0rRuf, 解： 000rxyz000000ksincosi+sinsinj+coskksincos i+sinsinj+cos k 、 在球坐標系中單位矢量分別為 0rr設 的球坐標為 00,MrM r

13、 000, ,rr 11rOM22230coskk000coscossinsincos球的拉普拉斯方程的狄利克雷問題的格林函數(shù)由例1得： 0011RG=4rr4 r rr00rRG=r0rRGn00001rR11R4rrrr rr 0kk0rr232402222000011rR11R4rrr2rr cosrrr2rr cos 0222 24200000rR11R4rrr2rr cosr rR2R rr cos 0220033222 2420000rRR r rrR cosrrcos14rr2rr cosr rR2R rr cos 24252233222243R r RrR cos1Rrcos4

14、rR2rRcosr RR2R rcos 223221Rr4RrR2rRcos最后得00000G r;rr, ,f,Sudn 252622200000300222R Rrf,dsin4R +r2rRcosd 2220000032221Rrf,R sind4R +r2rRcosdR 02000000G r;rf,R sinddn 2627例例3 試求圓的泊松方程的狄利克雷問題的格林函數(shù)試求圓的泊松方程的狄利克雷問題的格林函數(shù)解： 圓的泊松方程的狄利克雷問題的基本解 00011lnc2rrG 應滿足： 1G1100r Rr R00rR11GGlnc2RrG 設產(chǎn)生 的等效點電荷電量 、位置 （在 的

15、延長線上且在圓形區(qū)域以外，這樣方程自然滿足）1G0q=1r0rOR0r0M1MPMr2728OR0r0M1MPMr則： 11111lnc2rrG10101111lnclnc22RrRr1100R r1ccln2R r仍選取 使得 11Mr10OPMOPM2829可得： 11000Rr11Rcclnln22rRr21020R,rrr最后得：20002011111Rlnlnln2rr22rRrrr 0101011111RG=G +Glnlnln2rr2rr2r 注意：這只是二維空間中圓形區(qū)域圓形區(qū)域的格林函數(shù)表達式2930例例4 求解圓內(nèi)拉普拉斯方程狄利克雷問題求解圓內(nèi)拉普拉斯方程狄利克雷問題 2

16、r Ru0rRu 解：由例3，圓內(nèi)泊松方程狄利克雷問題的格林函數(shù)為： 001111R1G=lnln2rr2rrr22000220110-11=ln2rr2rr cos1R1ln2rrr2rr cos0rr0303122000224200011ln2rr2rr cos1Rln2r rR2R rr cos 00rR0rRGG=nr22202420000000rR1Rln2rr rR2R rr cos1lnrr2rr cos3132222201Rr2 R Rr2rRcos 000f r =0 ,dlRd 0000G r;rlu rdln 222002200Rrd2R2Rrcos-+r 0000000

17、G r;rrG r;rrlSu rdlfdSn 3233例例5 在半平面內(nèi)求解邊值問題在半平面內(nèi)求解邊值問題 2y 0u0y 0ux解： 在 處放置一點電荷 000Mx ,y0q=-其在 處產(chǎn)生的電勢（基本解）為 M x,yO000Mx ,y100Mx , yM x,y00011lnc2rrG 0220011lnc2xxy-y 3334在 處放置一點電荷 100Mx , y0q=其在 處產(chǎn)生的電勢為 M x,y在邊界 ： y010y 0y 0GG 11111lnc2rrG1220011lnc2xxy+yO000Mx ,y100Mx , yM x,y3435102222001111lncln-c22xxy