材料物理性能

1、材料物理性能 第一章 考點1. 電子理論的發(fā)展經(jīng)歷了三個階段，即古典電子理論、量子自由電子理論和能帶理論。 古典電子理論假設金屬中的價電子完全自由，并且服從經(jīng)典力學規(guī)律； 量子自由電子理論也認為金屬中的價電子是自由的，但認為它們服從量子力學規(guī)律； 能帶理論則考慮到點陣周期場的作用。 考點2. 費米電子 在T = 0K時，大塊金屬中的自由電子從低能級排起，直到全部價電子均占據(jù)了相應的能級為止。具有能量為EF(0)以下的所有能級都被占滿，而在EF(0)之上的能級都空著，EF(0)稱為費米能

2、，是由費米提出的，相應的能級稱為費米能級。 考點3. 四個量子數(shù) 1、主量子數(shù)n 2、角量子數(shù)l 3、磁量子數(shù)m  4、自旋量子數(shù)ms 考點4. 思考題 1、過渡族金屬物理性能的特殊性與電子能帶結構有何聯(lián)系？ 過渡族金屬的 d 帶不滿，且能級低而密，可容納較多的電子，奪取較高的 s 帶中的 電子，降低費米能級。 第二章 考點5. 載流子 載流子可以是電子、空穴，也可以是離子、離子空位。材料所具有的

3、載流子種類不同，其導電性能也有較大的差異，金屬與合金的載流子為電子，半導體的載流子為電子和空穴，離子類導電的載流子為離子、離子空位。而超導體的導電性能則來自于庫柏電子對的貢獻。 考點6. 雜質可以分為兩類 一種是作為電子供體提供導帶電子的發(fā)射雜質，稱為“施主”；另一種是作為電子受體提供價帶空穴的收集雜質，稱為“受主”。 摻入施主雜質后在熱激發(fā)下半導體中電子濃度增加(n>p)，電子為多數(shù)載流子，簡稱“多子”，空穴為少數(shù)載流子，簡稱“少子”。這時以電子導電為主，故稱為n型半導體。施主雜質有時也就稱為n型雜質。 在摻入受主的半導體中由于受主電離

4、(p>n)，空穴為多子，電子為少子，因而以空穴導電為主，故稱為p型半導體。受主雜質也稱為p型雜質。 考點7. 我們把只有本征激發(fā)過程的半導體稱為本征半導體。 考點8. 在同一種半導體材料中往往同時存在兩種類型的雜質，這時半導體的導電類型主要取決于摻雜濃度高的雜質。 隨著溫度的升高本征載流子的濃度將迅速增加，而雜質提供的載流子濃度卻不隨溫度而改變。因此，在高溫時即使是雜質半導體也是本征激發(fā)占主導地位，呈現(xiàn)出本征半導體的特征(np)。 一般半導體在常溫下靠本征激發(fā)提供的載流子甚少  6  考點21.&#

5、160;磁彈性能 物體在磁化時要伸長（或收縮），如果受到限制，不能伸長（或收縮），則在物體內部產生壓應力（或拉應力）。這樣，物體內部將產生彈性能，稱為磁彈性能。因此，物體內部缺陷、雜質等都可能增加其磁彈性能。 考點22. 技術磁化包含著兩種機制：壁移磁化和疇轉磁化。 壁移磁化：在有效場作用下，自發(fā)磁化方向接近于H方向的磁疇長大，而與H方向偏離較大的近鄰磁疇相應縮小，從而使疇壁發(fā)生位置變化  其實質是：在H作用下，磁疇體積發(fā)生變化，相當于疇壁位置發(fā)生了位移。  磁疇轉動磁化過程：在H 0時，鐵磁體磁疇內所有

6、磁矩一致向著H方向轉動的過程。  外磁場的作用是導致磁疇轉動的根本原因及動力（即H 0時，總自由能將發(fā)生變化，其最小值方向將重新分布，磁疇的取向也會由原來的方向向H方向轉動） 考點23. 改善鐵磁材料磁導率的方法有：  消除鐵中的雜質；  把晶粒培育到很大的尺寸；  造成再結晶織構，即在再結晶時使晶體的易軸(100)沿外磁場排列起來；  退火時在一定方向施加磁場，并在冷卻過程中使磁場從居里點保持到材料只有很低范性的低溫，這就是磁場中的退火。 考點24.&#

7、160;軟磁材料 容易磁化和退磁的磁性材料稱為軟磁材料，即這類材料的磁滯回線很窄。其特點是矯頑力低，磁導率高，每周期的磁滯損耗(Q)小。它可分為金屬軟磁材料和非金屬軟磁材料。 考點25. 思考題 1、試說明下列磁學參量的定義和概念：磁化強度、矯頑力、飽和磁化強度、磁導率、磁化率、剩余磁感應強度、磁各向異性常數(shù)、飽和磁致伸縮系數(shù)。 a、磁化強度：一個物體在外磁場中被磁化的程度，用單位體積內磁矩的多少來衡量，成為磁化強度M b、矯頑力Hc：一個試樣磁化至飽和，如果要=0或B=0，則必須加上一個反向磁場Hc，成為矯頑力。 

8、0;c、飽和磁化強度：磁化曲線中隨著磁化場的增加，磁化強度M或磁感強度B開始增加較緩慢，然后迅速增加，再轉而緩慢地增加，最后磁化至飽和。Ms成為飽和磁化強度，Bs成為飽和磁感應強度。  d、磁導率：=B/H，表征磁性介質的物理量，稱為磁導率。 e、磁化率：從宏觀上來看，物體在磁場中被磁化的程度與磁化場的磁場強度有關。            M=·H，稱為單位體積磁化率。  f、剩余磁感應強度：將一個試樣磁化至飽和，然

9、后慢慢地減少H，則M也將減少，但M并不按照磁化曲線反方向進行，而是按另一條曲線改變，當H減少到零時，M=Mr或Br=4Mr。（Mr、Br分別為剩余磁化強度和剩余磁感應強度）  g、磁滯消耗：磁滯回線所包圍的面積表征磁化一周時所消耗的功，稱為磁滯損耗Q（ J/m3）  h、磁晶各向異性常數(shù)：磁化強度矢量沿不同晶軸方向的能量差代表磁晶各向異性能，用Ek表示。磁晶各向異性能是磁化矢量方向的函數(shù)。  i、飽和磁致伸縮系數(shù)：隨著外磁場的增強，致磁體的磁化強度增強，這時|也隨之增大。當H=Hs時，磁化強度M達到飽和值，此時=s，稱為飽和

10、磁致伸縮所致。 2、什么是自發(fā)磁化？鐵磁體形成的條件是什么？有人說“鐵磁性金屬沒有抗磁性”，對嗎？為什么？ a、組成鐵磁性材料的原子或離子有未滿殼層的電子，因此有固有原子磁矩。在鐵磁性材料中，相鄰離子或原子的未滿殼層的電子之間有強烈的交換耦合作用，在低于居里溫度并且沒有外加磁場的情況下，這種作用會使相鄰原子 7  或離子的磁矩在一定區(qū)域內趨于平行或者反平行排列，處于自行磁化的狀態(tài)，稱為自發(fā)磁化。 b、鐵磁性材料具有一個磁性轉變溫度:居里溫度Tc。一般自發(fā)磁化隨環(huán)境溫度的升高而逐漸減小，超過居里溫度Tc后全部消失，此時材料表現(xiàn)出順磁性，

11、材料內部的原子磁矩變?yōu)榛靵y排列。只有當TTc時，組成鐵磁性材料的原子磁矩在磁疇內才平行或反平行排列，材料中有自發(fā)磁化。 材料內部相鄰原子的電子之間存在一種來源于靜電的相互交換作用，由于這種交換作用對系統(tǒng)能量的影響，迫使各原子的磁矩平行或反平行排列，形成自發(fā)磁化。 c、材料的磁性來源于電子的軌道運動和電子的自旋運動。所有的材料處于磁場中時，外磁場都會對電子軌道運動回路附加有洛倫茲力，使材料產生一種抗磁性，其磁化強度和磁場方向相反。 抗磁性是電子軌道運動感生的，因此所有物質有抗磁性。但并非所有物質都是抗磁體，這是因為原子往往還存在著軌道磁矩和自旋磁矩所組成的順磁磁矩。

12、原子系統(tǒng)具有總磁矩時，只有那些抗磁性大于順磁性的物質才成為抗磁體。 3、什么叫磁彈性能？他受哪些因素影響？ 物體在磁化時伸長或收縮受到限制，則在物體內部形成應力，從而內部將產生彈性能，即磁彈性能。 物體內部的缺陷、雜質等都可以增加其磁彈性能。 對于多晶體而言，若磁彈性能是由于應力的存在而引起的，那么磁化方向和應力方向的夾角、材料所受的應力、飽和磁致伸縮系數(shù)和單位體積中的磁彈性能都會影響該磁彈性能。 4、技術磁化過程可分為那幾個階段，各個技術磁化階段的特點是什么？什么叫單疇體？單晶體一定是單疇體嗎？ OAM  

13、60;ABMM與H曲線不再是線性。此階段中M多M    BC當磁化到SMs。    第四部分自CM-HM-HCMs還 （注：書上為三個過程，但相對而言，我認為這個答案更為合理和完整。若有疑慮，可省去第四部分） 說法一、具有強磁化強度的顆粒(如磁鐵礦)其自發(fā)能隨著體積增大能夠迅速增大。在某些非常小的顆粒中，這些電子自旋最終定向排列。這種顆粒被均勻磁化，并被稱為單疇(single domain, SD)。 說法二、多疇的大塊材料在很強的外磁場的作用下，被磁化至飽和狀態(tài)，

14、整塊材料內的自發(fā)磁化強度基本上取在一個磁化方向上，形成一個單疇。 單晶體不一定是單疇體 假如單晶半徑為R，單疇體的臨界尺寸為r，如果R>r,則不是單疇結構；如果R<r，則肯定是單疇結構。也就是說，單疇體有一個臨界尺寸，但臨界尺寸r不一定是單晶尺寸。當R<r，則肯定是單疇結構。 5、什么叫矯頑力？提高材料的矯頑力的途徑有哪些？ 使磁化至技術飽和的永磁體的B（磁感應強度）降低至零所需要的反向磁場強度稱為磁感矯頑力。 提高材料的矯頑力的途徑：1)、使合金從有序結構向無序結構轉變，2)、范性形變使晶體中產生大量的缺陷和內應力，矯頑力隨

15、形變量增大而增大，3)、加工硬化，4)、晶粒細化  8  6、自發(fā)磁化的物理本質是什么？材料具有鐵磁性的充要條件是什么？ 鐵磁體自發(fā)磁化的本質是電子間的靜電交換相互作用  材料具有鐵磁性的充要條件為: 1）必要條件:材料原子中具有未充滿的電子殼層,即原子磁矩                      

16、;       2）充分條件:交換積分A > 0 第四章 考點26. 金屬的摩爾定容熱容由點陣振動和自由電子兩部分的貢獻組成 考點27. 常溫時與點陣振動對摩爾定容熱容的貢獻相比，電子的貢獻微不足道，但在極高溫和極低溫條件下則不可忽略。 這是因為在高溫下，電子像金屬晶體的離子那樣顯著地參加到熱運動中，以     T      

17、60;     作出貢獻。因此，在III溫區(qū)CV,m不以3R為漸近線，而繼續(xù)有所上升。在極低溫度下電子摩爾定容熱容不像離子熱容那樣急劇減小，因而在極低溫下起著主導作用。 隨T的降低CV,m趨近于零，當T增高到德拜溫度D以上時，CV,m接近于3R。如果把CV,m看做T/D的函數(shù)，則對所有金屬都得到同樣的關系。 過渡族金屬摩爾定容熱容中電子部分的貢獻表現(xiàn)得較顯著，它包括s態(tài)電子的摩爾定容熱容，也包括d或f態(tài)電子的摩爾定容熱容。 考點28. 相變 相變分為一級相變和高級(二級、三級)相變。 

18、 1、當系統(tǒng)由1相轉變?yōu)?相時，化學勢1=2,而化學勢的一級偏微商不相等，稱為一級相變。 在一級相變時發(fā)生體積突變(V0)的同時還發(fā)生熵(及熱焓)的突變(S0) 屬于一級相變的有：物態(tài)變化、同素異構轉變、共晶、包晶、共析轉變等。 2、當系統(tǒng)相變時1=2，且化學勢的一級偏微商也相等，而化學勢的二級偏微商不相等。 則稱為二級相變。  9  二級相變時Cp,m0，x0，0，即體積和熱焓均無明顯變化，而Cp,m有突變 屬于二級相變的有：鐵磁-順磁以及部分鐵電-順電和有序-無序轉變等。 考點29

19、. 膨脹合金的工業(yè)應用 鐵磁合金的熱膨脹反常在工業(yè)上有重要的應用。這里大體可分為兩大類：低膨脹合金和定膨脹合金。 考點30. 熱傳導的物理機制 熱傳導的過程就是材料內部的能量傳輸過程。 在固體中能量的載體可以有自由電子、聲子（點陣波）和光子（電磁輻射）。因此，固體的導熱包括：電子導熱、聲子導熱和光子導熱。 考點31. 思考題 1、何謂德拜溫度？有什么物理意義？對它有哪些測試方法？ 德拜溫度:固體比熱理論中按照德拜假設分析時產生的一個參量。(為了準確計算固體比熱容而引入的一個物理量。)不同固體的德

20、拜溫度不同。 物理意義:德拜溫度D是反映晶體點陣內原子間結合力的又一重要物理量,是反映固體的許多特性的重要標志。 測試方法：X射線衍射強度 2、根據(jù)維德曼-弗蘭茲定律計算鎂在400的熱導率。已知鎂在0 的電阻率=4.4×10-6×cm，電阻溫度系數(shù)=0.005-1。 注意：1、計算時要注意開氏溫度與攝氏溫度的換算；       2、計算時要注意厘米與米的換算       3、計算時為了求

21、o，因此公式3要運用兩次。 解：由公式 /(TT)=2.54×10-8  W··k-2               ···1            T=      

22、60;                          ···2            T=o(1+T)       

23、                  ···3     得：=                       &#

24、160;         -                         =210.5 W·m-1·k-1 第五章 考點32. 可見光波的波長為390770nm。 考點33. 

25、偏振性是橫波的特有性質。 考點34. 幾條有關光傳播特性的基本規(guī)律 1、光在均勻介質中的直線傳播定律； 2、光通過兩種介質的分界面時的反射定律和折射定律； 3、光的獨立傳播定律和光路可逆性原理。 考點35. 棱鏡、透鏡和反射鏡 1、利用材料的折射性質可以制成有用的光學元件，應用最為廣泛的是棱鏡和透鏡，棱鏡是由幾個平面包圍而成的透明光學材料。棱鏡主要用于分光和偏轉光束的方向。透鏡通常是由兩個球面或曲面包圍而成的透明光學材料，主要用于聚光和成像。 2、根據(jù)光的反射定律制作的原件是反射鏡。反射鏡的表面可以磨成光

26、滑的平面或球面（或其他曲面）。平面反射鏡通常用于改變光的傳播方向，球面和其他曲面反射鏡除了可以改變光束的方向之外，還會對光波有匯聚或發(fā)散作用。  10  考點36. 本證吸收區(qū) 晶體中點陣周期勢場的作用導致了能帶的形成。 電子從價帶躍遷到導帶的過程所跨越的禁帶寬度Eg，對應于一個強吸收區(qū)，稱為基本吸收區(qū)，也稱本證吸收區(qū)。 考點37. 雙折射 當光束通過各向異性介質表面時，折射光會分成兩束沿著不同的方向傳播。這種由一束入射光折射后分成兩束的現(xiàn)象稱為雙折射。雙折射的兩束光中有一束光的偏折方向符合折射定律，所以稱為尋常光。另一束的折射方向不符合折射定律，被稱為