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1、第十章靜電場(chǎng)中的導(dǎo)體與電介質(zhì)101將一個(gè)帶正電的帶電體A從遠(yuǎn)處移到一個(gè)不帶電的導(dǎo)體B 附近,則導(dǎo)體B 的電勢(shì)將()(A) 升高(B) 降低(C) 不會(huì)發(fā)生變化(D) 無(wú)法確定分析與解不帶電的導(dǎo)體B 相對(duì)無(wú)窮遠(yuǎn)處為零電勢(shì).由于帶正電的帶電體A 移到不帶電的導(dǎo)體B附近時(shí),在導(dǎo)體B 的近端感應(yīng)負(fù)電荷;在遠(yuǎn)端感應(yīng)正電荷,不帶電導(dǎo)體的電勢(shì)將高于無(wú)窮遠(yuǎn)處,因而正確答案為(A).102將一帶負(fù)電的物體M靠近一不帶電的導(dǎo)體N,在N的左端感應(yīng)出正電荷,右端感應(yīng)出負(fù)電荷.若將導(dǎo)體N的左端接地(如圖所示),則()(A) N上的負(fù)電荷入地(B)N上的正電荷入地(C) N上的所有電荷入地 (D)N上所有的感應(yīng)電荷入地題
2、 10-2 圖分析與解導(dǎo)體N接地表明導(dǎo)體N為零電勢(shì),即與無(wú)窮遠(yuǎn)處等電勢(shì),這與導(dǎo)體N在哪一端接地?zé)o關(guān).因而正確答案為(A).103如圖所示將一個(gè)電量為q的點(diǎn)電荷放在一個(gè)半徑為R的不帶電的導(dǎo)體球附近,點(diǎn)電荷距導(dǎo)體球球心為d,參見附圖.設(shè)無(wú)窮遠(yuǎn)處為零電勢(shì),則在導(dǎo)體球球心O 點(diǎn)有()(A) (B)(C) (D)題 10-3 圖分析與解達(dá)到靜電平衡時(shí)導(dǎo)體內(nèi)處處各點(diǎn)電場(chǎng)強(qiáng)度為零.點(diǎn)電荷q 在導(dǎo)體球表面感應(yīng)等量異號(hào)的感應(yīng)電荷±q,導(dǎo)體球表面的感應(yīng)電荷±q在球心O點(diǎn)激發(fā)的電勢(shì)為零,O 點(diǎn)的電勢(shì)等于點(diǎn)電荷q 在該處激發(fā)的電勢(shì).因而正確答案為(A).104根據(jù)電介質(zhì)中的高斯定理,在電介質(zhì)中電位
3、移矢量沿任意一個(gè)閉合曲面的積分等于這個(gè)曲面所包圍自由電荷的代數(shù)和.下列推論正確的是( )(A) 若電位移矢量沿任意一個(gè)閉合曲面的積分等于零,曲面內(nèi)一定沒(méi)有自由電荷(B) 若電位移矢量沿任意一個(gè)閉合曲面的積分等于零,曲面內(nèi)電荷的代數(shù)和一定等于零(C) 若電位移矢量沿任意一個(gè)閉合曲面的積分不等于零,曲面內(nèi)一定有極化電荷(D) 介質(zhì)中的高斯定律表明電位移矢量?jī)H僅與自由電荷的分布有關(guān)(E) 介質(zhì)中的電位移矢量與自由電荷和極化電荷的分布有關(guān)分析與解電位移矢量沿任意一個(gè)閉合曲面的通量積分等于零,表明曲面內(nèi)自由電荷的代數(shù)和等于零;由于電介質(zhì)會(huì)改變自由電荷的空間分布,介質(zhì)中的電位移矢量與自由電荷與位移電荷的分
4、布有關(guān).因而正確答案為(E).105對(duì)于各向同性的均勻電介質(zhì),下列概念正確的是()(A) 電介質(zhì)充滿整個(gè)電場(chǎng)并且自由電荷的分布不發(fā)生變化時(shí),電介質(zhì)中的電場(chǎng)強(qiáng)度一定等于沒(méi)有電介質(zhì)時(shí)該點(diǎn)電場(chǎng)強(qiáng)度的1/倍(B) 電介質(zhì)中的電場(chǎng)強(qiáng)度一定等于沒(méi)有介質(zhì)時(shí)該點(diǎn)電場(chǎng)強(qiáng)度的1/倍(C) 在電介質(zhì)充滿整個(gè)電場(chǎng)時(shí),電介質(zhì)中的電場(chǎng)強(qiáng)度一定等于沒(méi)有電介質(zhì)時(shí)該點(diǎn)電場(chǎng)強(qiáng)度的1/倍(D) 電介質(zhì)中的電場(chǎng)強(qiáng)度一定等于沒(méi)有介質(zhì)時(shí)該點(diǎn)電場(chǎng)強(qiáng)度的倍分析與解電介質(zhì)中的電場(chǎng)由自由電荷激發(fā)的電場(chǎng)與極化電荷激發(fā)的電場(chǎng)迭加而成,由于極化電荷可能會(huì)改變電場(chǎng)中導(dǎo)體表面自由電荷的分布,由電介質(zhì)中的高斯定理,僅當(dāng)電介質(zhì)充滿整個(gè)電場(chǎng)并且自由電荷的分布不
5、發(fā)生變化時(shí),在電介質(zhì)中任意高斯面S 有即E E/,因而正確答案為(A).106不帶電的導(dǎo)體球A含有兩個(gè)球形空腔,兩空腔中心分別有一點(diǎn)電荷qb 、qc ,導(dǎo)體球外距導(dǎo)體球較遠(yuǎn)的r 處還有一個(gè)點(diǎn)電荷qd (如圖所示).試求點(diǎn)電荷qb 、qc 、qd 各受多大的電場(chǎng)力.題 10-6 圖分析與解根據(jù)導(dǎo)體靜電平衡時(shí)電荷分布的規(guī)律,空腔內(nèi)點(diǎn)電荷的電場(chǎng)線終止于空腔內(nèi)表面感應(yīng)電荷;導(dǎo)體球A外表面的感應(yīng)電荷近似均勻分布,因而近似可看作均勻帶電球?qū)c(diǎn)電荷qd的作用力.點(diǎn)電荷qd 與導(dǎo)體球A 外表面感應(yīng)電荷在球形空腔內(nèi)激發(fā)的電場(chǎng)為零,點(diǎn)電荷qb 、qc處于球形空腔的中心,空腔內(nèi)表面感應(yīng)電荷均勻分布,點(diǎn)電荷qb 、q
6、c受到的作用力為零.107一真空二極管,其主要構(gòu)件是一個(gè)半徑R5.0×104 m的圓柱形陰極和一個(gè)套在陰極外、半徑R4.5×103 m 的同軸圓筒形陽(yáng)極陽(yáng)極電勢(shì)比陰極電勢(shì)高300 V,陰極與陽(yáng)極的長(zhǎng)度均為L(zhǎng)2.5×10 m假設(shè)電子從陰極射出時(shí)的速度為零求:() 該電子到達(dá)陽(yáng)極時(shí)所具有的動(dòng)能和速率;()電子剛從陽(yáng)極射出時(shí)所受的力題 10-7 圖分析(1) 由于半徑RL,因此可將電極視作無(wú)限長(zhǎng)圓柱面,陰極和陽(yáng)極之間的電場(chǎng)具有軸對(duì)稱性從陰極射出的電子在電場(chǎng)力作用下從靜止開始加速,電子所獲得的動(dòng)能等于電場(chǎng)力所作的功,也即等于電子勢(shì)能的減少由此,可求得電子到達(dá)陽(yáng)極時(shí)的動(dòng)能和
7、速率(2) 計(jì)算陽(yáng)極表面附近的電場(chǎng)強(qiáng)度,由FqE 求出電子在陰極表面所受的電場(chǎng)力解(1) 電子到達(dá)陽(yáng)極時(shí),勢(shì)能的減少量為由于電子的初始速度為零,故因此電子到達(dá)陽(yáng)極的速率為(2) 兩極間的電場(chǎng)強(qiáng)度為兩極間的電勢(shì)差負(fù)號(hào)表示陽(yáng)極電勢(shì)高于陰極電勢(shì)陰極表面電場(chǎng)強(qiáng)度電子在陰極表面受力這個(gè)力盡管很小,但作用在質(zhì)量為.1×103kg 的電子上,電子獲得的加速度可達(dá)重力加速度的5×105 倍108一導(dǎo)體球半徑為R ,外罩一半徑為R2 的同心薄導(dǎo)體球殼,外球殼所帶總電荷為Q,而內(nèi)球的電勢(shì)為V 求此系統(tǒng)的電勢(shì)和電場(chǎng)的分布分析若,內(nèi)球電勢(shì)等于外球殼的電勢(shì),則外球殼內(nèi)必定為等勢(shì)體,電場(chǎng)強(qiáng)度處處為零,
8、內(nèi)球不帶電若,內(nèi)球電勢(shì)不等于外球殼電勢(shì),則外球殼內(nèi)電場(chǎng)強(qiáng)度不為零,內(nèi)球帶電一般情況下,假設(shè)內(nèi)導(dǎo)體球帶電q,導(dǎo)體達(dá)到靜電平衡時(shí)電荷的分布如圖所示依照電荷的這一分布,利用高斯定理可求得電場(chǎng)分布并由或電勢(shì)疊加求出電勢(shì)的分布最后將電場(chǎng)強(qiáng)度和電勢(shì)用已知量V0、Q、R、R2表示題 10-8 圖解根據(jù)靜電平衡時(shí)電荷的分布,可知電場(chǎng)分布呈球?qū)ΨQ取同心球面為高斯面,由高斯定理,根據(jù)不同半徑的高斯面內(nèi)的電荷分布,解得各區(qū)域內(nèi)的電場(chǎng)分布為r R時(shí), RrR2 時(shí),rR2 時(shí), 由電場(chǎng)強(qiáng)度與電勢(shì)的積分關(guān)系,可得各相應(yīng)區(qū)域內(nèi)的電勢(shì)分布r R時(shí),RrR2 時(shí),rR2 時(shí),也可以從球面電勢(shì)的疊加求電勢(shì)的分布:在導(dǎo)體球內(nèi)(r
9、 R)在導(dǎo)體球和球殼之間(RrR2 )在球殼外(rR2)為由題意得 于是可求得各處的電場(chǎng)強(qiáng)度和電勢(shì)的分布:r R時(shí),;RrR2 時(shí),;rR2 時(shí),;109地球和電離層可當(dāng)作球形電容器,它們之間相距約為100 km,試估算地球電離層系統(tǒng)的電容設(shè)地球與電離層之間為真空解由于地球半徑R16.37×106 m;電離層半徑R21.00×105 m R1 6.47×106 m,根據(jù)球形電容器的電容公式,可得1010兩線輸電線,其導(dǎo)線半徑為3.26 mm,兩線中心相距0.50 m,導(dǎo)線位于地面上空很高處,因而大地影響可以忽略求輸電線單位長(zhǎng)度的電容分析 假設(shè)兩根導(dǎo)線帶等量異號(hào)電荷
10、,電荷在導(dǎo)線上均勻分布,則由長(zhǎng)直帶電線的電場(chǎng)疊加,可以求出兩根帶電導(dǎo)線間的電場(chǎng)分布,再由電勢(shì)差的定義求出兩根導(dǎo)線之間的電勢(shì)差,就可根據(jù)電容器電容的定義,求出兩線輸電線單位長(zhǎng)度的電容解 建立如圖坐標(biāo),帶等量異號(hào)電荷的兩根導(dǎo)線在P點(diǎn)激發(fā)的電場(chǎng)強(qiáng)度方向如圖,由上述分析可得P點(diǎn)電場(chǎng)強(qiáng)度的大小為電場(chǎng)強(qiáng)度的方向沿x軸,電線自身為等勢(shì)體,依照定義兩導(dǎo)線之間的電勢(shì)差為上式積分得因此,輸電線單位長(zhǎng)度的電容代入數(shù)據(jù) 題 10-10 圖1011電容式計(jì)算機(jī)鍵盤的每一個(gè)鍵下面連接一小塊金屬片,金屬片與底板上的另一塊金屬片間保持一定空氣間隙,構(gòu)成一小電容器(如圖).當(dāng)按下按鍵時(shí)電容發(fā)生變化,通過(guò)與之相連的電子線路向計(jì)算
11、機(jī)發(fā)出該鍵相應(yīng)的代碼信號(hào).假設(shè)金屬片面積為50.0 mm2 ,兩金屬片之間的距離是0.600 mm.如果電路能檢測(cè)出的電容變化量是0.250 pF,試問(wèn)按鍵需要按下多大的距離才能給出必要的信號(hào)?題 10-11 圖分析按下按鍵時(shí)兩金屬片之間的距離變小,電容增大,由電容的變化量可以求得按鍵按下的最小距離:解按下按鍵時(shí)電容的變化量為按鍵按下的最小距離為1012一片二氧化鈦晶片,其面積為1.0 cm2 ,厚度為0.10 mm把平行平板電容器的兩極板緊貼在晶片兩側(cè).(1) 求電容器的電容;(2) 當(dāng)在電容器的兩極間加上12 V電壓時(shí),極板上的電荷為多少? 此時(shí)自由電荷和極化電荷的面密度各為多少? (3)
12、 求電容器內(nèi)的電場(chǎng)強(qiáng)度解(1) 查表可知二氧化鈦的相對(duì)電容率r 173,故充滿此介質(zhì)的平板電容器的電容(2) 電容器加上U 12V 的電壓時(shí),極板上的電荷極板上自由電荷面密度為晶片表面極化電荷密度(3) 晶片內(nèi)的電場(chǎng)強(qiáng)度為1013如圖所示,半徑R 0.10 m 的導(dǎo)體球帶有電荷Q 1.0 ×10C,導(dǎo)體外有兩層均勻介質(zhì),一層介質(zhì)的r5.0,厚度d 0.10 m,另一層介質(zhì)為空氣,充滿其余空間求:(1) 離球心為r 5cm、15 cm、25 cm 處的D 和E;(2) 離球心為r 5 cm、15 cm、25 cm 處的V;(3) 極化電荷面密度題 10-13 圖分析帶電球上的自由電荷均
13、勻分布在導(dǎo)體球表面,電介質(zhì)的極化電荷也均勻分布在介質(zhì)的球形界面上,因而介質(zhì)中的電場(chǎng)是球?qū)ΨQ分布的任取同心球面為高斯面,電位移矢量D 的通量與自由電荷分布有關(guān),因此,在高斯面上D 呈均勻?qū)ΨQ分布,由高斯定理可得D(r)再由可得E(r)介質(zhì)內(nèi)電勢(shì)的分布,可由電勢(shì)和電場(chǎng)強(qiáng)度的積分關(guān)系求得,或者由電勢(shì)疊加原理求得極化電荷分布在均勻介質(zhì)的表面,其極化電荷面密度解(1) 取半徑為r 的同心球面為高斯面,由高斯定理得r R ;R r R d ;r R d ;將不同的r 值代入上述關(guān)系式,可得r5 cm、15 cm 和25 cm 時(shí)的電位移和電場(chǎng)強(qiáng)度的大小,其方向均沿徑向朝外r1 5 cm,該點(diǎn)在導(dǎo)體球內(nèi),則
14、;r2 15 cm,該點(diǎn)在介質(zhì)層內(nèi), 5.0,則r3 25 cm,該點(diǎn)在空氣層內(nèi),空氣中0 ,則;(2) 取無(wú)窮遠(yuǎn)處電勢(shì)為零,由電勢(shì)與電場(chǎng)強(qiáng)度的積分關(guān)系得r3 25 cm,r2 15 cm,r1 5 cm,(3) 均勻介質(zhì)的極化電荷分布在介質(zhì)界面上,因空氣的電容率0 ,極化電荷可忽略故在介質(zhì)外表面;在介質(zhì)內(nèi)表面:介質(zhì)球殼內(nèi)、外表面的極化電荷面密度雖然不同,但是兩表面極化電荷的總量還是等量異號(hào)1014人體的某些細(xì)胞壁兩側(cè)帶有等量的異號(hào)電荷.設(shè)某細(xì)胞壁厚為5.2 ×109 m,兩表面所帶面電荷密度為±5.2 ×10 3 Cm2 ,內(nèi)表面為正電荷如果細(xì)胞壁物質(zhì)的相對(duì)電容
15、率為6.0,求(1) 細(xì)胞壁內(nèi)的電場(chǎng)強(qiáng)度;(2) 細(xì)胞壁兩表面間的電勢(shì)差解(1)細(xì)胞壁內(nèi)的電場(chǎng)強(qiáng)度;方向指向細(xì)胞外(2) 細(xì)胞壁兩表面間的電勢(shì)差1015如圖(a)所示,有兩塊相距為0.50 的薄金屬板A、B 構(gòu)成的空氣平板電容器被屏蔽在一金屬盒 內(nèi),金屬盒上、下兩壁與A、B 分別相距0.25 mm,金屬板面積為30 mm ×40 mm.求(1) 被屏蔽后電容器的電容變?yōu)樵瓉?lái)的幾倍;(2) 若電容器的一個(gè)引腳不慎與金屬屏蔽盒相碰,問(wèn)此時(shí)的電容又為原來(lái)的幾倍?題 10-15 圖分析薄金屬板A、B 與金屬盒一起構(gòu)成三個(gè)電容器,其等效電路圖如圖()所示,由于兩導(dǎo)體間距離較小,電容器可視為平板
16、電容器,通過(guò)分析等效電路圖可以求得A、B 間的電容.解(1) 由等效電路圖可知由于電容器可以視作平板電容器,且,故 ,因此A、B 間的總電容(2) 若電容器的一個(gè)引腳不慎與金屬屏蔽盒相碰,相當(dāng)于(或者)極板短接,其電容為零,則總電容1016在A 點(diǎn)和B 點(diǎn)之間有5 個(gè)電容器,其連接如圖所示(1) 求A、B 兩點(diǎn)之間的等效電容;(2) 若A、B 之間的電勢(shì)差為12 V,求UAC 、UCD 和UDB 題 10-16 圖解(1) 由電容器的串、并聯(lián),有求得等效電容CAB 4 F(2) 由于,得1017如圖,有一個(gè)空氣平板電容器,極板面積為S,間距為d現(xiàn)將該電容器接在端電壓為U 的電源上充電,當(dāng)(1)
17、 充足電后;(2) 然后平行插入一塊面積相同、厚度為( d)、相對(duì)電容率為 的電介質(zhì)板;(3) 將上述電介質(zhì)換為同樣大小的導(dǎo)體板分別求電容器的電容C,極板上的電荷Q 和極板間的電場(chǎng)強(qiáng)度E題 10-17 圖分析電源對(duì)電容器充電,電容器極板間的電勢(shì)差等于電源端電壓U插入電介質(zhì)后,由于介質(zhì)界面出現(xiàn)極化電荷,極化電荷在介質(zhì)中激發(fā)的電場(chǎng)與原電容器極板上自由電荷激發(fā)的電場(chǎng)方向相反,介質(zhì)內(nèi)的電場(chǎng)減弱由于極板間的距離d 不變,因而與電源相接的導(dǎo)體極板將會(huì)從電源獲得電荷,以維持電勢(shì)差不變,并有相類似的原因,在平板電容器極板之間,若平行地插入一塊導(dǎo)體板,由于極板上的自由電荷和插入導(dǎo)體板上的感應(yīng)電荷在導(dǎo)體板內(nèi)激發(fā)的
18、電場(chǎng)相互抵消,與電源相接的導(dǎo)體極板將會(huì)從電源獲得電荷,使間隙中的電場(chǎng)E 增強(qiáng),以維持兩極板間的電勢(shì)差不變,并有綜上所述,接上電源的平板電容器,插入介質(zhì)或?qū)w后,極板上的自由電荷均會(huì)增加,而電勢(shì)差保持不變解(1) 空氣平板電容器的電容充電后,極板上的電荷和極板間的電場(chǎng)強(qiáng)度為(2) 插入電介質(zhì)后,電容器的電容C1 為故有介質(zhì)內(nèi)電場(chǎng)強(qiáng)度空氣中電場(chǎng)強(qiáng)度(3) 插入導(dǎo)體達(dá)到靜電平衡后,導(dǎo)體為等勢(shì)體,其電容和極板上的電荷分別為導(dǎo)體中電場(chǎng)強(qiáng)度 空氣中電場(chǎng)強(qiáng)度無(wú)論是插入介質(zhì)還是插入導(dǎo)體,由于電容器的導(dǎo)體極板與電源相連,在維持電勢(shì)差不變的同時(shí)都從電源獲得了電荷,自由電荷分布的變化同樣使得介質(zhì)內(nèi)的電場(chǎng)強(qiáng)度不再等于
19、E0/1018為了實(shí)時(shí)檢測(cè)紡織品、紙張等材料的厚度(待測(cè)材料可視作相對(duì)電容率為 的電介質(zhì)),通常在生產(chǎn)流水線上設(shè)置如圖所示的傳感裝置,其中A,B為平板電容器的導(dǎo)體極板,d0 為兩極板間的距離試說(shuō)明檢測(cè)原理,并推出直接測(cè)量量電容C 與間接測(cè)量量厚度d 之間的函數(shù)關(guān)系如果要檢測(cè)鋼板等金屬材料的厚度,結(jié)果又將如何?題 10-18 圖分析導(dǎo)體極板A、B 和待測(cè)物體構(gòu)成一有介質(zhì)的平板電容器,關(guān)于電容C與材料的厚度的關(guān)系,可參見題1017 的分析解由分析可知,該裝置的電容為則介質(zhì)的厚度為如果待測(cè)材料是金屬導(dǎo)體,其等效電容為導(dǎo)體材料的厚度實(shí)時(shí)地測(cè)量A、B 間的電容量C,根據(jù)上述關(guān)系式就可以間接地測(cè)出材料的厚
20、度通常智能化的儀表可以實(shí)時(shí)地顯示出待測(cè)材料的厚度1019 有一電容為0.50 F 的平行平板電容器,兩極板間被厚度為0.01 mm的聚四氟乙烯薄膜所隔開,(1) 求該電容器的額定電壓;(2) 求電容器存貯的最大能量分析通過(guò)查表可知聚四氟乙烯的擊穿電場(chǎng)強(qiáng)度Eb 1.9 ×107 Vm,電容器中的電場(chǎng)強(qiáng)度EEb ,由此可以求得電容器的最大電勢(shì)差和電容器存貯的最大能量解(1) 電容器兩極板間的電勢(shì)差(2) 電容器存貯的最大能量1020半徑為0.10 cm 的長(zhǎng)直導(dǎo)線,外面套有內(nèi)半徑為1.0 cm 的共軸導(dǎo)體圓筒,導(dǎo)線與圓筒間為空氣略去邊緣效應(yīng),求:(1) 導(dǎo)線表面最大電荷面密度;(2) 沿
21、軸線單位長(zhǎng)度的最大電場(chǎng)能量分析如果設(shè)長(zhǎng)直導(dǎo)線上單位長(zhǎng)度所帶電荷為,導(dǎo)線表面附近的電場(chǎng)強(qiáng)度查表可以得知空氣的擊穿電場(chǎng)強(qiáng)度Eb 3.0 ×106(Vm),只有當(dāng)空氣中的電場(chǎng)強(qiáng)度EEb 空氣才不會(huì)被擊穿,由于在導(dǎo)線表面附近電場(chǎng)強(qiáng)度最大,因而可以求出的極限值再求得電場(chǎng)能量密度,并通過(guò)同軸圓柱形體元內(nèi)電場(chǎng)能量的積分求得單位長(zhǎng)度的最大電場(chǎng)強(qiáng)度解(1) 導(dǎo)線表面最大電荷面密度顯然導(dǎo)線表面最大電荷面密度與導(dǎo)線半徑無(wú)關(guān)(2) 由上述分析得,此時(shí)導(dǎo)線與圓筒之間各點(diǎn)的電場(chǎng)強(qiáng)度為 (其他)沿軸線單位長(zhǎng)度的最大電場(chǎng)能量 1021一空氣平板電容器,空氣層厚1.5 cm,兩極間電壓為40 kV,該電容器會(huì)被擊穿嗎? 現(xiàn)將一厚度為0.30 cm 的玻璃板插入此電容器,并與兩極平行,若該玻璃的相對(duì)電容率為7.0,擊穿電場(chǎng)強(qiáng)度為10 V· m1 則此時(shí)電容器會(huì)被擊穿嗎?分析在未插入玻璃板時(shí),不難求出空氣中的電場(chǎng)強(qiáng)度小于空氣的擊穿電場(chǎng)強(qiáng)度,電容器不會(huì)被擊穿插入玻璃后,由習(xí)題1017 可知,若電容器與電源相連,則極板間的電勢(shì)差維持不變,電容器將會(huì)從電源獲取電荷此時(shí)空氣間隙中的電場(chǎng)強(qiáng)度將會(huì)增大若它大于空氣的擊穿電場(chǎng)強(qiáng)度,則電容器的空氣層將首先被擊穿此時(shí)40 kV 電壓全部加在玻璃板
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