傅獻彩第五版物理化學ppt課件01章 氣體

1、第一章 氣體 第一章 氣體1.1 氣體分子動理論1.2 摩爾氣體常數（R）1.3 理想氣體的狀態(tài)圖1.4 分子運動的速率分布1.5 分子平動能的分布1.6 氣體分子在重力場中的分布1.7 分子的碰撞頻率與平均自由程1.8 實際氣體1.9 氣液間的轉變1.10 壓縮因子圖*1.11 分子間的相互作用力1.1 氣體分子動理論氣體分子動理論的基本公式壓力和溫度的統(tǒng)計概念氣體分子運動公式對幾個經驗定律的說明分子平均平動能與溫度的關系1.1 氣體分子動理論理想氣體的狀態(tài)方程pVnRTp是壓力，單位為 PaV是體積，單位為 3mn是物質的量，單位為 molR是摩爾氣體常數，等于 118.3145 J mo

2、lKT是熱力學溫度，單位為 K ( /273.15)KTt氣體分子動理論的基本公式氣體分子的微觀模型(1)氣體是大量分子的集合體(2)氣體分子不停地運動，呈均勻分布狀態(tài)(3)氣體分子的碰撞是完全彈性的 設在體積為V的容器內，分子總數為N，單位體積內的分子數為n（n = N/V），每個分子的質量為m。令：在單位體積中各群的分子數分別是 n1 ，n2 ， 等。則12iiinnnnn氣體分子動理論的基本公式 設其中第 群分子的速度為 ，它在 軸方向上的分速度為 ，則iiu, ,x y z,i xi yi zuuu2222,ii xi yi zuuuu 在單位時間內，在 面上碰撞的分速度為 的分子數，

3、如圖1.1所示dA, i xu圖1.1氣體分子動理論的基本公式diu tdA,di xut氣體分子動理論的基本公式 在 時間內，第 群分子碰到 面上的垂直總動量為：dAdti,(d d )ii xi xn ut A mu 在 時間內，碰到 面上的垂直總動量為對各群求和：dAdt21,1d dgii xiMmn ut A 新組成的 群分子在 時間內，碰到 面上的垂直總動量為：dAdtg22,1d dg gii xi gMmn ut A 氣體分子動理論的基本公式dAxuyuzuxuyuzu氣體分子動理論的基本公式在垂直于 面方向上的動量的總變化量為：dA22,121d dd dg gii xii

4、xiiMMMmn ut Amn ut A根據壓力的定義：力質量 加速度質量 速度動量壓力面積面積面積 時間面積 時間因此2,2,d dd dii xixii ximn ut Apmn ut A氣體分子動理論的基本公式或得： 令： 代表各分子在x方向上分速度平方的平均值： 2xu22,2ii xii xiixiin un uunn22,ii xxin unu同理 2xxpmnu2yypmnu2zzpmnu氣體分子動理論的基本公式各個方向的壓力應該相同，所以有對于所有分子而言，顯然應該有：上式兩邊同除以n，得：xyzpppp222xyzuuu從而可得：2222,iiii xii yii ziiii

5、nunununu2222,iiii xii yii ziiiinununununnnn222xyzuuu令根均方速率u為：則有：等式兩邊同乘以V，得：213pmnu213pVmNu2iiinuun2222xyzuuuu23xu氣體分子動理論的基本公式壓力和溫度的統(tǒng)計概念 單個分子在單位時間、單位體積上所引起的動量變化是起伏不定的。但由于氣體是大量分子的集合，盡管個別分子的動量變化起伏不定，而平均壓力卻是一個定值，并且是一個宏觀可測的物理量。 壓力p是大量分子集合所產生的總效應，是統(tǒng)計平均的結果。 對于一定量的氣體，當溫度和體積一定時，壓力具有穩(wěn)定的數值。壓力和溫度的統(tǒng)計概念 是兩個半透膜, a

6、abb 只允許B分子出入 bb 只允許A分子出入aa 在中間交換能量，直至雙方分子的平均平動能相等 分子的平均平動能是溫度的函數：21( )2muf T 若兩種氣體的溫度相同，則兩種氣體的平均平動能也相同，所以可以用溫度計來測量溫度。 溫度也具有統(tǒng)計平均的概念。氣體分子運動公式對幾個經驗定律的說明氣體分子運動公式對幾個經驗定律的說明定溫下，有（1）Boyle-Marriote定律將（1.10）式寫作：21223pVmuNpVC這就是Boyle-Marriote定律。式中C為常數。 即：定溫下，一定量的氣體的體積與壓力成反比。 設溫度在0和 t 時的平均平動能之間的關系為（2）Charles-G

7、ay-Lussac 定律已知：2t1( )2Emuf T 根據氣體分子動理論tt,0(1)tEEt2t ,1233txtVNmuNEpp200t ,01233VNmuNEpp氣體分子運動公式對幾個經驗定律的說明氣體分子運動公式對幾個經驗定律的說明因為所以令：tt,0(1)tEEt0(1)tVVt1Tt 則0tVVTCT式中 為常數， 是體膨脹系數C 對定量的氣體，在定壓下，體積與T成正比，這就是Charles定律，也叫做Charles-Gay-Lussac定律。 氣體分子運動公式對幾個經驗定律的說明氣體分子運動公式對幾個經驗定律的說明 （3）Avogadro 定律 任意兩種氣體當溫度相同時，具

8、有相等的平均平動能從分子運動公式221 1221122mum u221 111 111 1121()332pVN muNmu2222222222121()332p VN m uNm u 在同溫、同壓下，相同體積的氣體，應含有相同的分子數，12NN 這就是Avogadro 定律。氣體分子運動公式對幾個經驗定律的說明氣體分子運動公式對幾個經驗定律的說明 （4）理想氣體的狀態(tài)方程 氣體的體積是溫度、壓力和分子數的函數或,ddddp NT pT NVVVVpTNpTN,dddp NT NVVVpTpT( , ,)Vf p T N當氣體分子數不變根據Boyle-Marriote定律CVp2,T NVCV

9、ppp 氣體分子運動公式對幾個經驗定律的說明氣體分子運動公式對幾個經驗定律的說明 （4）理想氣體的狀態(tài)方程代入上式，得：dddVVVpTpT VCT將上式積分，得lnlnlnVpT常數根據Charles-Gay-Lussac 定律,p NVVCTT或dddVpTVpT 氣體分子運動公式對幾個經驗定律的說明氣體分子運動公式對幾個經驗定律的說明（4）理想氣體的狀態(tài)方程得：mpVRT令若氣體的物質的量為n ，則pVnRT取氣體為1 mol，體積為 ，常數為 mVln RBpVNk T這些都是理想氣體的狀態(tài)方程。BRkL得：氣體分子運動公式對幾個經驗定律的說明氣體分子運動公式對幾個經驗定律的說明（5）

10、Dalton分壓定律在定溫下，在體積為V的容器中，混合如下氣體混合前211111 11233NpN muEVV22222221233NpN m uEVV 氣體分子運動公式對幾個經驗定律的說明氣體分子運動公式對幾個經驗定律的說明（5）Dalton分壓定律將所有的分壓相加混合后121223iipN EN EVmixmix23pNEV由于溫度相同，分子具有相同的平均動能12mixEEE因為mix12NNN所以12ppp或iipxp這就是Dalton分壓定律氣體分子運動公式對幾個經驗定律的說明氣體分子運動公式對幾個經驗定律的說明（6）Amagat分體積定律在定溫、定壓下，設兩種氣體的混合過程如下混合后

11、的體積為312VVViiVVx若有多種氣體混合12VVV或這就是Amagat分體積定律分子平均平動能與溫度的關系分子平均平動能與溫度的關系已知分子的平均平動能是溫度的函數從如下兩個公式2t1( )2Emuf TtB32Ek T可得22t1122()()3233pVNmumuNEN對1 mol的分子而言BpVNk Tt,m32ERTBRkL1.2 摩爾氣體常數（R） 如CO2(g)在不同溫度下的實驗結果，如圖1.4(a)所示。 各種氣體在任何溫度時，當壓力趨于零時， 趨于共同的極限值 。m/pVTR 在同一溫度下不同氣體的實驗結果，如圖1.4(b)所示。1.2 摩爾氣體常數（R）10203040

12、5024688.3145R 理想氣體2(410K)T3(531K)T/(100 kPa)pm11/J molKpVT1(333K)T圖1.4(a)1.2 摩爾氣體常數（R）102030405024688.3145R 理想氣體/(100 kPa)pm11/J molKpVT圖1.4(b)CON2H22O1.3 理想氣體的狀態(tài)圖 在p，V，T的立體圖上TVp等壓線等溫線 所有可作為理想氣體的都會出現在這曲面上，并滿足1 12212pVp VTT 這理想氣體的狀態(tài)圖也稱為相圖。1.4 分子運動的速率分布Maxwell速率分布定律*Maxwell速率分布函數的推導分子速率的三個統(tǒng)計平均值最概然速率、數

13、學平均速率與根均方速率Maxwell 速率分布定律 設容器內有N個分子，速率在 范圍內的分子數為dvvvdvN則ddvNN v或d( )dvNNf vv( )f v 稱為分子分布函數，即速率在 范圍內的分子占總分子數的分數1vvMaxwell證得1.5224( )exp22mmvf vvkTkT分子速率分布曲線與溫度及分子質量的關系1323( )/10f v2N (100 K)2N (300 K)2H (300 K)2H (100 K)500100015001/(m s )v 從圖可知，溫度低時分子速率分布較集中，溫度高時分子速率分布較寬1323( ) /10f v2N (100 K)2N (

14、300 K)2H (300 K)2H (100 K)500100015001/(m s)v分子速率的三個統(tǒng)計平均值最概然速率、數學平均速率與根均方速率 在Maxwell速率分布曲線上，最高點所對應的速率稱為最概然速率Bm2k Tvm 或 m2RTvM 最概然速率與分子的質量或摩爾質量的平方根成反比 所有分子速率的數學平均值稱為分子的平均速率iiiN vNdiiv NN1.52204expd22mmvvvkTkT1 122aN vN vvN令：22mvxkTa08edxkTvxxm代入得： 所有分子速率的數學平均值稱為分子的平均速率0ed1xxxa8kTvm根據定積分公式3kTum所以前已證明根

15、均方速率為這三種速率之比為mavvu 1 1.128 1.224 283kTkTkTmmm測定分子速率分布的分子射線束實驗裝置圖1.5 分子平動能的分布各分子的能量為212EmvddEmv v能量在 之間分子所占的分數為(d )EEE1.512d21edEEkTNEENkT( )df EE1.51221( )eEkTf EEkT 稱為能量分布函數( )f E如以能量分布函數 對能量 作圖，得( )f EE( )f EE1T2TdEE能量大于某定值 的分子的分數為1E1dEENN用分步積分法得11123211112e13222EEkTNEkTkTkTNkTEEE 如果 ，只取第一項1EkT111

16、212eEEkTNENkT這是三維空間的公式11.51221edEkTEEEkT能量大于某定值 的分子的分數為1E設在平面上運動，則對于二維空間的公式為：11eEEkTNN同理可得2121()eeEEEEkTkTENN21EENN代表能量超過 與能量超過 的分子數之比1E2E1.6 氣體分子在重力場中的分布dhdppAgph1.6 氣體分子在重力場中的分布氣體分子在重力場中的分布dhdppAgphddpg h 不同高度兩層的壓差為設氣體為理想氣體RTMpddpMghpRT00ddphppMghpRT設溫度保持不變，積分得0lnpMghpRT 0exp()MghppRT或0exp()mghppk

17、T1.6 氣體分子在重力場中的分布氣體分子在重力場中的分布 由于在同一溫度下，密度與單位體積內分子數和壓力成正比，所以有0exp()MghppRT0exp()mghppkT000pnpn 同理可得0exp()mghkT或0exp()mghnnkT這就是分子在重力場中分布的Boltzmann公式1.6 氣體分子在重力場中的分布氣體分子在重力場中的分布懸浮微粒在重力場中的分布有類似的公式00(1)mgVgmg*(0)expm ghnnkT則粒子在重力場中分布的Boltzmann公式為設微粒所受的向下作用力為令粒子考慮了浮力后的等效質量為*m*0(1)mm微粒所受的凈的向下作用力為*m g1.7 分

18、子的碰撞頻率與平均自由程分子的平均自由程分子的互碰頻率分子與器壁的碰撞頻率1.7 分子的碰撞頻率與平均自由程分子的平均自由程avlz是分子每兩次碰撞之間所經過路程的平均值分子發(fā)生碰撞的有效半徑 和直徑rd2dr1.7 分子的碰撞頻率與平均自由程分子的碰撞頻率與平均自由程分子的運動軌跡和有效截面所掠過的距離示意圖分子的運動方向一致，其相對速度為零r0v avavavavar2vvavava22va22v分子的運動方向相反，其相對速度為a2v分子以90角碰撞ar2vv運動著的分子與其他分子在單位時間內碰撞次數22aav t d nzvd nt2a2vd nz兩個運動著的分子在單位時間內碰撞次數av

19、lz212 d n20.707d n分子的互碰頻率2a2vd nz已知a8 3vu2223nd uz2ABAB8RTdn nz12nzz 22a22d n v222RTndM3kTum不同分子的互碰頻率分子與器壁的碰撞頻率已知00ddxxxvxvvnvnd ()()dxxxn vnf vv2()exp22xxmmf vvkTkT速率在 的分子數dxxxvvv12201220expd22expd22xxxxxmmvvvkTkTmmvvkTkT分子與器壁的碰撞頻率已知00ddxxxvxvvnvn2kTma8kTvm則a12xvv分子與器壁的碰撞頻率為d2dxnvAAz2xnv2kTnm分子與器壁的

20、碰撞頻率已知pVNkTd2dxnvAAz2xnv2kTnm或pnkT2pmkTz2pLMRTzz分子的隙流2kTnmv氣體分子通過小孔向外流出稱為隙流2pmkT2RTnMABABMMvv隙流速度為1.8 實際氣體實際氣體的行為van der Waals 方程式其他狀態(tài)方程式實際氣體的行為mpVpVRTnRTZ壓縮因子的定義m1pVRTZ理想氣體1Z實際氣體mpVRT1Z mpVRT低溫時，壓力又比較低，忽略分子的體積(含b項)mmapVRTVmpVRTmpV求Boyle 溫度m2m()()apVbRTVmmmmRTVapVVbVmmmm,0T pTTpVpVVpVpmm22mmm0()TRTR

21、TVaVVbVbpV 2mBma VbRTbVmm1VbVBaTRb其他狀態(tài)方程( , , , )0f T V p n 氣體狀態(tài)方程通式(1) ( , , )pf T V n常見氣體狀態(tài)方程(2) ( , , )Vf T p n2(3) pVABpCpVirial型2BCpVAVV顯壓型2mmRTapVbV顯容型1nRTAVbpR T 式中A，B，C , 稱為第一、第二、第三Virial系數 ,A B C 1.9 氣液間的轉變氣液間的轉變實際氣體的等溫線和實際氣體的等溫線和液化過程液化過程氣體與液體的等溫線CO2的pVT圖，又稱為CO2的等溫線（1）圖中在低溫時，例如21.5的等溫線，曲線分為

22、三段（2）當溫度升到30.98時，等溫線的水平部分縮成一點，出現拐點，稱為臨界點。在這溫度以上無論加多大壓力，氣體均不能液化。（3）在臨界點以上，是氣態(tài)的等溫線，在高溫或低壓下，氣體接近于理想氣體。1.9 氣液間的轉變實際氣體的等溫線和液化過程van der Waals 方程式的等溫線氣體與液體的等溫線對比狀態(tài)與對比狀態(tài)定律CO2的pVT圖，即CO2的等溫線khfgidba48.121.513.135.532.5408012016020024028033/10 dmV40501001101206070809031.130.98氣體與液體的等溫線van der Waals 方程式的等溫線EFGHabcd(4)o415 Ct o30 Cct (2)o240 Ct (1)o150 Ct (3)o325 Ct 3/cmV50100150200250300556065707580859095BAvan der Waals 方程式的等溫線m2m()()apVbRTV32mm