微波網(wǎng)絡第3-1章

1、第3章 平面電磁波3.0 平面波概述3.1 理想介質中的均勻平面波3.2 均勻平面波的極化3.3 損耗媒質中的均勻平面波3.4 均勻平面波對平面邊界的垂直入射3.5 均勻平面波對平面邊界的斜入射第第3 3章章 平面電磁波平面電磁波第3章 平面電磁波3.0 3.0 平面波概述平面波概述u定義：定義：波陣面（電磁波的等相位面）為平面的電場波。按產(chǎn)生電磁波的源分類：平面波柱面波球面波均勻的無限大平面源無限長線源點源（球面源）對于電磁波的遠源區(qū)域，它們都可以看出平面波 。u均勻平面波：均勻平面波：波陣面是平面，波陣面內(nèi)各點場強均相等，且假定隨時間作正弦變化的。第3章 平面電磁波例如： 某電磁波的電場E

2、=ax4e-jz，判斷其類型。jj t( )=Re4ee=4cos( t)Eaazxxtz瞬時值：等相位方程：任意時刻，其等相位面：= t=z 常數(shù)=z 常數(shù)所以：該電磁波為平面波，等相位面為其橫向界面。第3章 平面電磁波上節(jié)復習上節(jié)復習u電磁場矢量瞬時式與復振幅之間的變換。 (1) E=ax4e-jz+ay3je-jz (2) E=ay3jcos(kxcos)e-jkz sinE=ax4cos(t-z)-ay3 sin(t-z)E=-ay3cos(kxcos)sin（t-kz sin ）第3章 平面電磁波u坡印廷矢量（功率流密度矢量或能流密度矢量）能流密度矢量） 定義：定義：SEHS表示單位

3、時間內(nèi)通過單位面積的能量，(W/m2)011dRe Re2SSSEHT*avtT12SEH*u平均能流密度矢量平均能流密度矢量u時諧場的復能流密度矢量時諧場的復能流密度矢量第3章 平面電磁波u均勻平面電磁波的性質：均勻平面電磁波的性質： （1）相關場中必有EH 相關電磁場 :指的是電場是變化的磁場產(chǎn)生的，磁場是變化的電場產(chǎn)生的，電場和磁場是相互激勵的場。0;0 xyxyEEHH（3）均勻平面電磁波，波陣面內(nèi)各點場強均相等，即，在其橫截面上電場和磁場均不隨x和y 變化，有：（取傳輸方向為“+z”，則電磁磁場只能在x、y方向。）（2）電磁波的傳播方向：為能量的傳播方向SEH第3章 平面電磁波3.1

4、.0 場解法場解法思路：思路：3.1 3.1 理想介質中的均勻平面波理想介質中的均勻平面波化簡由麥克斯韋微分方程組波導方程解波動方程E、H 通解邊界條件（初始條件）E、H 特解，研究其分布規(guī)律。第3章 平面電磁波3.1.1 波動方程的解波動方程的解在無源(=0， J=0)的理想介質中，由第2章中的式(2-3-6)知道，時諧電磁場滿足復數(shù)形式的波動方程 (3-1-1)其中 (3-1-2)022EEkk（1）方程簡化u設電磁波沿+z 方向傳播，則E、H只能在x、y方向，不妨設E= Ex， H= Hy；第3章 平面電磁波u由均勻平面波性質，由均勻平面波性質，在橫向截面（等相位面上）場強處處相等，即與

5、x、y無關，有0yxEE22xx2d0dEEkz同理，磁場方程化簡為波導方程可化簡為2y2y2d0dHHkz二階線性齊次常微分方程。第3章 平面電磁波(2)方程通解22p +=0kpxxAeEaz代入波動方程，得特征方程：歐拉待定系數(shù)法，設jjx12eekzkzEAA方程通解為：A1、 A2程是由電場的初始值確定的常數(shù)。第3章 平面電磁波（3）方程的特解-j zxx0z =eEakE（ ）由理想介質在無界的無窮大空間，反射波不存在：10AE為z=0處，電場強度的初始值。-j zy0yz =eHHk（ ）同理可得：0yH為z=0處，磁場強度的初始值。為什么該項是入射波？電場和磁場的瞬時值？-j

6、zxx0z =eEakE（ ）-j zy0yz =eHHk（ ）第3章 平面電磁波瞬時值：xx00zt =cost- z+Ea Ek（ ， ）（）xy00zt =cost- z+Ha Hk（ ， ）（）這里的電場和磁場同相位。為什么？第3章 平面電磁波3.1.2 均勻平面波的傳播特性均勻平面波的傳播特性 (1) 電場強度E、磁場強度H、傳播方向ez三者相互垂直，成右手螺旋關系，傳播方向上無電磁場分量，稱為橫電磁波，記為TEM波(Transverse Electro-Magnetic wave)。波的縱向：波的傳播方向波的橫向：垂直傳播方向 (3)電磁和磁場傳播過程中，沿傳播方向，相位沿傳播方向

7、不斷滯后。(2)電磁和磁場傳播過程中，幅值不變（理想介質，無耗）。第3章 平面電磁波zt =C（ ， ） （常）數(shù)由瞬時值表達式，可得：u時間 t 不變，z越大，相位越滯后（減?。?，而 z 增大的方向是波的傳播方向。結論結論:相位滯后的方向是波的傳播方向。相位滯后的方向是波的傳播方向。（判斷傳播方向的第2種方法)0zt = t- z+k（ ， ）u隨著時間 t 的增加，等相位面 ，不斷向 z 增大的方向傳播，電磁波是向傳播方向運動的。A2ejkz表示向哪個方向傳播？第3章 平面電磁波圖3-1-1 理想介質中均勻平面波的傳播第3章 平面電磁波(4)相速度pvu 定義：定義：等相位面?zhèn)鞑サ乃俣确Q為

8、相速(phase speed)。u 表達式：表達式：由等相位面方程為tkz+x=常數(shù)，對時間求導，得：dtkdz=0，故相速為 (3-1-11)1ddktzvp1ddktzvp第3章 平面電磁波u波數(shù) k(3-1-12) 22ppvfvku在真空中電磁波的相速為(m/s)103103611041189700pv可見，電磁波在真空中的相速等于真空中的光速。 式中=vp/f 為電磁波的波長。k稱為波數(shù)：表示單位長度內(nèi)具有的全波數(shù)。k也稱為相位常數(shù)：表示單位長度內(nèi)的相位變化。第3章 平面電磁波(5) E與H處處同相，兩者復振幅之比為媒質的波阻抗，為實數(shù)，即：yxxyzEEeeEeH11rrxyyxH

9、EHE120矢量表示形式為：第3章 平面電磁波由麥克斯韋第二方程(電磁感應定律)，得：jj00j0eejjjj e jEEEHeEeEkzkzkzzzk第3章 平面電磁波(6) 均勻平面波傳輸?shù)钠骄β柿髅芏仁噶?(3-1-13)*21Re()21Re()21Re ()()212avzzzzSEHEeEE E eE eEE e222211()=()22eexyzxyzEEHHTEM波，縱向分量為零第3章 平面電磁波(7) 能速ve 定義：定義：電磁波能量傳播的速度。2221122exyw ( z,t )EE ( z,t )E ( z,t )2222211221 2mxyxyew ( z,t )

10、HH ( z,t )H ( z,t )E ( z,t )E ( z,t )w ( z,t )/u說明空間中任一點、任一時刻的電場能量密度等于磁場能量密度。電磁場中電場能量密度、磁場能量密度的瞬時值為第3章 平面電磁波總電磁能量密度的平均值為(3-1-14)222202121 d),(),(1ymxmymxmTmeavHHEEttzwtzwTwu能速ve : 電磁波能量傳播的速度。單位時間內(nèi)在以單位面積為底、長度為ve的柱體中儲存的平均能量，將全部通過單位面積，所以這部分能量值應等于平均功率流密度，即Sav=vewav，可得能速為 (3-1-15)pavavevwSv11第3章 平面電磁波圖3-

11、1-2 平面波的能量速度第3章 平面電磁波u理想介質中與真空中的波數(shù)、波長、相速、波阻抗的關系如下所示： (3-1-16a) (3-1-16b) (3-1-16c) (3-1-16d)rrkk0rrk02rrpcv1rr0第3章 平面電磁波【例題】（14分）已知自由空間中傳播的電磁波的磁場強度為 （A/m）。求：1）判斷該波是否屬于平面波2）該電磁波的頻率，波長，相位常數(shù)，傳播方向3）電場強度矢量。 8xa 0 5t+zH.（6102）第3章 平面電磁波上節(jié)復習上節(jié)復習3.1.0 場解法場解法思路：思路：化簡由麥克斯韋微分方程組波導方程解波動方程E、H 通解邊界條件（初始條件）E、H 特解，研

12、究其分布規(guī)律。第3章 平面電磁波瞬時值：xx00zt =cost- z+Ea Ek（ ， ）（）xy00zt =cost- z+Ha Hk（ ， ）（）-j zxx0z =eEakE（ ）-j zy0yz =eHHk（ ）復振幅：第3章 平面電磁波 (1) 電場強度E、磁場強度H、傳播方向ez三者相互垂直，成右手螺旋關系，傳播方向上無電磁場分量，稱為橫電磁波，記為TEM波(Transverse Electro-Magnetic wave)。 (3)電磁和磁場傳播過程中，沿傳播方向，相位沿傳播方向不斷滯后。(2)電磁和磁場傳播過程中，幅值不變（理想介質，無耗）。結論結論:相位滯后的方向是波的傳播

13、方向。相位滯后的方向是波的傳播方向。（判斷傳播方向的第2種方法)均勻平面波的傳播特性均勻平面波的傳播特性第3章 平面電磁波(4)相速度u 定義：定義：等相位面?zhèn)鞑サ乃俣确Q為相速(phase speed)。u 表達式：表達式：u波數(shù) k(3-1-12) 22ppvfvk 式中=vp/f 為電磁波的波長。k稱為波數(shù)：表示單位長度內(nèi)具有的全波數(shù)。k也稱為相位常數(shù)：表示單位長度內(nèi)的相位變化。d1dpzvtk第3章 平面電磁波(5) E與H處處同相，兩者復振幅之比為媒質的波阻抗，為實數(shù)，即：yxxyzEEeeEeH11rrxyyxHEHE120矢量表示形式為：pavavevwSv11（6）能速度等于相速

14、度第3章 平面電磁波u理想介質中與真空中的波數(shù)、波長、相速、波阻抗的關系如下所示： (3-1-16a) (3-1-16b) (3-1-16c) (3-1-16d)rrkk0rrk02rrpcv1rr0=1r第3章 平面電磁波3.3 3.3 損耗媒質中的均勻平面波損耗媒質中的均勻平面波0=00u 求解思路：求解思路：比較導電煤質中的平面與理想介質中的平面波u共同點：共同點：都是求均勻平面，煤質空間都是無源、無限大的線性、均勻、各項同性。u不同點：不同點：導電煤質( ) ，有損耗 理想介質 ( ) ，無耗u思路：思路：把 的影響概括為復介電常數(shù) ，用復介電常數(shù)代替理想介質中的介電常數(shù)，即可得導電煤

15、質中的平面波的所有特性。第3章 平面電磁波3.3.1 損耗媒質中的平面波場解損耗媒質中的平面波場解1、復介電常數(shù)、復介電常數(shù)無源理想介質 ( )中，時諧電磁場滿足的麥克斯韋方程組為 (3-3-0a) (3-3-0b)(3-3-0c) (3-3-0d)jHEHEj0 H0 E=0第3章 平面電磁波 無源的有損耗媒質( )中，時諧電磁場滿足的麥克斯韋方程組為 (3-3-1a) (3-3-1b)(3-3-1c) (3-3-1d)jjHEEEHEj0 H0 E0第3章 平面電磁波式中為復介電常數(shù)，表示為 (3-3-2)j1ju這樣，導電煤質中的方程組和理想介質中的方程組，形式是完全一樣的，求解的過程和

16、結果將都是相同的，只是理想介質中是 ，而導電煤質中是 。u用復介電常數(shù) 替代理想介質中的介電常數(shù) 即可。第3章 平面電磁波3.3.2 傳播常數(shù)和波阻抗的意義傳播常數(shù)和波阻抗的意義類比理想介質：類比理想介質：k 波數(shù)波數(shù)波阻抗波阻抗得有耗煤質中的波數(shù)和波阻抗：得有耗煤質中的波數(shù)和波阻抗： (3-3-3c) (3-3-3d)稱為傳播常數(shù)稱為傳播常數(shù)(propagation constant)， 和和都是復數(shù)。都是復數(shù)。 第3章 平面電磁波有損耗媒質中電磁波的傳播常數(shù)和波阻抗都是復數(shù)。設=-ja，由式(3-3-3c)得2222( -j )2j(1j) aaa 1)(1222a1)(1222上式兩邊虛

17、、實部分別相等，可得 (3-3-4a) (3-3-4b)第3章 平面電磁波有耗煤質中場解表達式有耗煤質中場解表達式 (3-3-3a) (3-3-3b)jjxzxmE eexEe1zHeEu式(3-3-3)說明，在損耗媒質中傳播的平面波，電場、磁場和傳播方向三者相互垂直，成右手螺旋關系，仍是TEM波。第3章 平面電磁波因而電磁波的解為 (3-3-5a) (3-3-5b) (3-3-5c)jjjjxxzzzxxmxmEE eeE eeajjjxxzzzxmxmyE eeE eeHaje第3章 平面電磁波式中，為波阻抗的幅角。電磁波的瞬時值為 (3-3-6a) (3-3-6b)cos(e),(xzx

18、mxztEtzEa)cos(e),(xzxmyztEtzHa第3章 平面電磁波導電煤質中平面波性質：導電煤質中平面波性質：(1) 在損耗媒質中，沿平面波的傳播方向，平面波的振幅按指數(shù)衰減，故稱為衰減常數(shù)(attenuation constant)。工程上常用分貝(dB/m)或奈培(Np/m)來計算衰減量，其定義為(3-3-7a) (3-3-7b)120lg(dB/m)xmxEEa1ln(Np/m)xmxEEa決定因素越大，則衰減越快 越大，則衰減越快1)(1222a1Np=8.686dB第3章 平面電磁波(2) 由式(3-3-6)還可得出，電磁波傳播的相速是 (3-3-8)1 21 21 22

19、211/pv越大，則相位滯后越多 越大，則相位滯后越多 決定因素u導電煤質中的電磁波是色散波。u色散波：電場波的相速度與頻率有關的電磁波。1)(1222第3章 平面電磁波 (3) 波阻抗 的振幅和輻角可導出如下: (3-3-9a) (3-3-9b)一般把稱為媒質的損耗角。je4/121arctan21arctanu由 得： 波阻抗的輻角表示磁場強度的相位比電場強度滯后， 越大則滯后越大。電磁波在有損耗媒質中的傳播情況如圖3-3-1所示。=XYEH該損耗角的范圍？第3章 平面電磁波圖3-3-1 有損耗媒質中平面波的傳播第3章 平面電磁波(4) 損耗媒質中平均功率流密度矢量為(3-3-10)隨著波

20、的傳播，由于媒質的損耗，電磁波的功率流密度逐漸減小。zzxmavEeHESacose21Re2122*第3章 平面電磁波(5) 由TEM波的ve=vp，得導電煤質中的能速度是等于相速度。（也可由電磁能量體密度可證明 ） (3-3-12)1/21/21/22211epvv第3章 平面電磁波u證明過程：證明過程： 儲存在損耗媒質中的電磁波的電場能量密度和磁場能量密度的平均值分別為 (3-3-11a) (3-3-11b)zxmeaveEwa22412222221414aazxmzxmmaveEeEw第3章 平面電磁波能量的傳播速度即能速為cos1112 12/124/12maveavavewwSv第

21、3章 平面電磁波由式(3-3-9)可得2/12/124/12111121 tan21coscos第3章 平面電磁波因此 (3-3-12)1/21/21/22211epvv第3章 平面電磁波實際工程應用的簡化公式實際工程應用的簡化公式221010210低耗煤質：高耗煤質：一般導電煤質：210u實質：比較Jc和Jd的關系cd=jtJEDJE第3章 平面電磁波 3.3.3 低耗煤質低耗煤質當 為低損耗媒質。其衰減常數(shù)、相位常數(shù)、波阻抗可近似為 (3-3-13a) (3-3-13b) (3-3-13c)210a21211222222281112112第3章 平面電磁波 例如：聚乙烯、聚四氟乙烯、聚苯乙

22、烯、有機玻璃和石英等，在高頻和超高頻以上均有 ，稱為低耗煤質。210u注意：注意：低耗煤質和高耗煤質不是絕對的，還與信號的頻率有關系。第3章 平面電磁波研討內(nèi)容研討內(nèi)容 1. 電磁場與電磁波的主要特性及最新應用技術。 2. 電磁波基本類型和特性分析 (電磁激勵的原理、電磁波的具體類型和主要特性） 3. 實際通無線通信的傳播路徑及分析第3章 平面電磁波3.3.4 良導電媒質中的平面波良導電媒質中的平面波1. 傳播常數(shù)和波阻抗的近似表達式傳播常數(shù)和波阻抗的近似表達式因為在良導電媒質中， ，式(3-3-4)和式(3-3-3d)可近似為(3-3-14a) (3-3-14b) (3-3-14c)1002

23、122 a2122 ) j1 (2jj1第3章 平面電磁波2. 波在良導電媒質中的傳播特性波在良導電媒質中的傳播特性良導電媒質中電磁波的相速為 其中，vp與成正比，說明良導電媒質是色散媒質，且越大，vp越慢。例如頻率為106 Hz的電磁波，在銅中傳播的相速vp=415 m/s，與聲音在空氣中的傳播速度在同一數(shù)量級上。(3-3-15)2pv(3-3-16)2pvcnu折射率n：通常把電磁波在自由空間的相速與在媒質中的相速之比定義為折射率n，表示為第3章 平面電磁波u趨膚效應(skin effect)：良導體中高頻電磁波只存在于導體表面的現(xiàn)象。由于良導體的電導率一般都在107數(shù)量級，隨著頻率的升高

24、，將很大，傳輸距離很近 。a21u趨膚深度（穿透深度）：電磁波場強的振幅衰減到表面值的1/e時(即36.8%)所經(jīng)過的距離。 按其定義可得(3-3-17)第3章 平面電磁波第3章 平面電磁波例例3-3-1 當電磁波的頻率分別為50 Hz、464 kHz、10 GHz時，試計算電磁波在銅導體中的穿透深度。解解 利用式(3-3-17)，當電磁波頻率為交流電頻率即f1=50 Hz時，可得當電磁波頻率為中頻即f2=464 kHz時，可得)mm(34.9108 .510450222/1771)m(97108 . 510410464222/17732第3章 平面電磁波當電磁波頻率處于微波波段即f3=101

25、0 Hz時， 可得)m(66. 0108 . 510410222/177103 這些數(shù)據(jù)說明， 一般厚度的金屬外殼在無線電頻段有很好的屏蔽作用，如中頻變壓器的鋁罩、晶體管的金屬外殼等都能很好地起到屏蔽作用，但對低頻則無工程意義。低頻時可采用鐵磁性導體(如鐵=107S/m，r=104，r=1)進行屏蔽。第3章 平面電磁波u在高頻情況下，導體的實際載流面積減少，不同于恒定電流均勻分布于導體截面的情況，因而導線的高頻電阻比低頻或直流電阻大得多。u如何減少導體的高頻電阻呢？可以采用多股漆包線或辮線，即用相互絕緣的細導線編織成束來代替同樣總截面積的實心導線。在無線電技術中通常用它繞制高Q值電感。3. 良

26、導電媒質的表面阻抗良導電媒質的表面阻抗u由于趨膚效應，電流集中于導體表面，導體內(nèi)部的電流則隨深度增加而迅速減小，在數(shù)個穿透深度后，電流近似地等于零。第3章 平面電磁波單位寬度、單位長度的表面阻抗稱為導體的表面阻抗率(surface resistivity)，表示為 (3-3-19) 它的實數(shù)部分稱為表面電阻率Rs，虛數(shù)部分稱為表面電抗率Xs，其計算表達式為 (3-3-20)j12sZ12ssXR第3章 平面電磁波下面再以圓導線為例，計算表面電阻。在頻率很高時很小，通常遠小于導線半徑a，因此可把導線看成具有厚度是無限大、寬度是導線截面周長的平面導體，導線單位長度的的表面電阻為 (3-3-23a)

27、上式說明在高頻條件下導線的電阻會顯著地隨頻率增加。而單位長度的導線的直流電阻為 (3-3-23b)aaRRshf212201aR 第3章 平面電磁波由以上兩式可得，表面電阻與直流電阻的比值為20aRRhf第3章 平面電磁波3.2 3.2 均勻平面波的極化均勻平面波的極化u電磁波的極化：電磁波的極化：指電磁波中電場的方向隨時間的變化規(guī)律。u電磁波的極化方向：電磁波的極化方向：指電磁波的電場強度方向。u研究電磁波極化的意義： 天線有效發(fā)射和接收電磁波的重要依據(jù)，當天線與電磁波極化匹配時，能夠實現(xiàn)無線電信號的最佳發(fā)射和接收。而當它們極化失配時，則不能很好收、發(fā)和利用電磁波。u電磁波的極化特性分類極化

28、特性分類：線極化波、 圓極化波、 橢圓極化波。第3章 平面電磁波1. 直線極化直線極化 定義：定義：電磁波中E 的振動方向不變，軌跡是一條直線，故稱之為直線極化或線極化(linear polarization)，如：jjexkzxmxEeEe電場的振動方向沿x，是直線方向，所以是線極化波。第3章 平面電磁波若空間兩個相互正交的沿z方向傳播的均勻平面波相遇如： jjyeeykzymyEEejjxexkzxmxEeEe合成場的電場強度為： (3-2-1)jjjjxy+=e+eeyxkzkzxmxymyEeEEEEee第3章 平面電磁波其瞬時值為 (3-2-2a) (3-2-2b)這兩個分量疊加(矢

29、量和)的結果隨x、y、Exm、Eym的不同而變化。xxmxkztEtzEcos),(yymykztEtzEcos),(第3章 平面電磁波當=xy，當=0或=時，E(z，t)方向與x軸的夾角為 (3-2-3)xmymxyEEtzEtzE),(),(tan 其中，“”對應于=0，“”對應于=。 與時間無關，即E的振動方向不變，軌跡是一條直線，故仍為直線極化或線極化，如圖3-2-1所示。第3章 平面電磁波圖3-2-1 線極化波電場的振動軌跡第3章 平面電磁波結論：結論：u相位相差0或的相互正交的線極化波，合成波仍為線極化波。u反之，任意線極化波均可以分解為兩個相互正交、相位相差0或的線極化波。u應用

30、：直線極化波（電場方向與地面垂直）：調幅電臺；水平線極化波（電場方向與地面水平） ：電視信號；移動衛(wèi)星通信中：極化分集技術。第3章 平面電磁波2. 圓極化圓極化定義：定義：對于給定z值的某點，隨著時間的增加，E(z，t)的方向以角頻率作等速旋轉，其矢量端點軌跡為圓，故稱為圓極化(circular polarization)。第3章 平面電磁波 當且Exm=Eym=E時， E(z，t)的振幅為 上式表明E(z，t)的大小不隨時間變化。E(z，t)的方向與x軸的夾角為 2 EtzEtzEtzyx),(),(),(22ExxxykztkzttzEtzEcos2cosarctan),(),(arcta

31、nxtkz (3-2-4)(3-2-5)第3章 平面電磁波u式(3-2-4) 和(3-2-5) 表明，對于給定z值的某點， E(z，t)的幅值不變隨，方向隨時間的增加以角頻率作等速旋轉，其矢量端點軌跡為圓，故稱為圓極化。u當=/2時，=tkz+x， E(z，t)的旋向與波的傳播方向ez成右手螺旋關系，稱為右旋圓極化波；u當=/2時，=(tkz+x)，E(z，t)的旋向與波的傳播方向ez成左手螺旋關系，稱為左旋圓極化波。如圖3-2-2所示。第3章 平面電磁波圖3-2-2 圓極化波電場的振動軌跡第3章 平面電磁波u時間極化：指位置z固定，電場的大小和方向隨時間變化的情況，稱為時間極化。（通常所說的

32、極化特性都是指時間極化特性。）u空間極化：指時間固定，電場的大小和方向隨位置變化的情況稱為空間極化。 3-2-3(a)表示在某一固定時刻，右旋圓極化波的電場矢量隨距離z的變化情況， 圖3-2-3(b)是某一時刻左旋圓極化波的電場矢量隨z的變化情況。第3章 平面電磁波圖3-2-3 圓極化波的空間極化第3章 平面電磁波結結 論：論：u幅值相等、相位相差 的相互正交的線極化波，合成波仍為圓極化波。u反之，任意圓極化波均可以分解為兩個相互正交、幅值相等、相位相差 的線極化波。應用：雷達技術、衛(wèi)星通信、氣象監(jiān)測22怎么確定左旋和右旋問題？第3章 平面電磁波u方向判斷：u沿+z傳播，Ex 相位超前Ey，則為右旋圓極化波；u沿- z傳播，Ex 相位超前Ey，則為左旋旋圓極化波u沿其他方向傳播的，滿足： 的為右旋，否則為左旋。xyzaaa第3章 平面電磁波3. 橢圓極化橢圓極化定義：在確定位置處，定義：在確定位置處，電場的矢量端點隨時間在一橢圓上旋轉，如圖3-2-4所示，稱之為橢圓極化。也分為右旋橢圓極化波、左旋橢圓