4 傳輸線理論

1、第4章 傳輸線理論主要內(nèi)容：均勻傳輸線方程理解傳輸線阻抗與狀態(tài)參量掌握傳輸 線的狀態(tài)分析掌握，重點(diǎn)阻抗匹配理解，掌握，重點(diǎn)Smith圓圖掌握引言 微波傳輸?shù)淖蠲黠@特征是別樹一幟的微波傳輸線，例如，雙導(dǎo)線、同軸線、帶線和微帶等等。我們很容易提出一個問題：微波傳輸線為什么不采用50Hz市電明線呢? 在低頻里面我們從來沒有討論過傳輸線的問題，為什么到了微波波段需要討論？ 1、低頻傳輸線(lead) 在低頻中，電流幾乎均勻地分布在導(dǎo)線內(nèi)。電流和電荷可等效地集中在軸線上，波印廷矢量集中在導(dǎo)體內(nèi)部傳播，外部極少。事實(shí)上，對于低頻，我們只須用I，V和歐姆定律解決即可，無須用電磁理論。不管導(dǎo)線怎樣彎曲，能流都

2、在導(dǎo)體內(nèi)部和外表附近。2. 微波傳輸線guide line) 當(dāng)頻率升高出現(xiàn)的第一個問題是導(dǎo)體的集膚效應(yīng)(Skin Effect) 。導(dǎo)體的電流、電荷和場都集中在導(dǎo)體外表,導(dǎo)線內(nèi)部幾乎無能量傳輸，而是通過導(dǎo)線間的空間傳輸guide line) 傳輸線有長線和短線之分。所謂長線是指傳輸線的幾何長度與線上傳輸電磁波的波長比值(電長度)大于或接近1，反之稱為短線。 當(dāng)頻率提高到微波波段時(shí)，這些分布效應(yīng)不可忽略，所以微波傳輸線是一種分布參數(shù)電路。這導(dǎo)致傳輸線上的電壓和電流是隨時(shí)間和空間位置而變化的二元函數(shù)。 長線(Long Line)分布參數(shù)電路 考慮分布參數(shù)效應(yīng) 短線(Short Line)集總參數(shù)

3、電路 忽略分布參數(shù)效應(yīng) 微波傳輸線大致可分三種類型1TEM波2TE、TM波3外表波 一、 均勻傳輸線的兩種分析方法1. 場分析法：麥克斯韋方程 + 邊界條件 = 電場和磁場的表達(dá)式分析傳輸特性 邏輯上嚴(yán)格，但數(shù)學(xué)上比較復(fù)雜了解2. 等效電路法：傳輸線方程 + 邊界條件 = 沿線等效電壓、電流的表達(dá)式 分析傳輸特性。 “化場為路, 有足夠的精度, 數(shù)學(xué)上較為簡便,同時(shí)，不管是低頻電路，或者微波，在工程應(yīng)用中都十分關(guān)心能量的傳輸情況 本章采用 “化場為路的分析方法來分析均勻傳輸線的傳輸特性。 傳輸線方程及其分析 由均勻傳輸線組成的導(dǎo)波系統(tǒng)的等效電路圖如圖 所示。分布電阻R。定義為傳輸線單位長度上的

4、總電阻值，單位為/m。分布電導(dǎo)G。定義為傳輸線單位長度上的總電導(dǎo)值，單位為S/m。分布電感L。定義為傳輸線單位長度上的總電感值，單位為H/m。分布電容C。定義為傳輸線單位長度上的總電容值，單位為F/m。幾個根本物理量 設(shè)在時(shí)刻t, 位置z處的電壓和電流分別為u(z, t)和i(z, t), 而在位置z+dz處的電壓和電流分別為u(z+dz, t)和i(z+dz, t)。 列兩點(diǎn)間的電流差，電壓差方程。 二、 傳輸線方程及其解 1、傳輸線方程 (1)應(yīng)用基爾霍夫定律KVL，KCL可得(1),(2)兩式聯(lián)立, 可得(2)均勻傳輸線方程電報(bào)方程 對于時(shí)諧電壓和電流, 可用復(fù)振幅表示為 u(z, t)

5、=ReU(z)e jt i(z, t)=ReI(z)e jt可得時(shí)諧傳輸線方程式中, Z=R+jL, Y=G+jC, 分別稱為傳輸線單位長串聯(lián)阻抗和單位長并聯(lián)導(dǎo)納?！皬V義歐姆定理 2. 均勻傳輸線方程的解微分方程的通解加邊界條件 對傳輸線方程做二次微分，可得：令 =ZY=(R+jL)(G+jC), 那么上兩式可寫為這是一個二階常系數(shù)齊次線性微分方程。 電壓的通解為式中, A1, A2為待定系數(shù), 由邊界條件確定。 利用傳輸線方程, 可得電流的通解為 其中，第一局部 u+(z, t)， i+(z, t) 表示由信號源向負(fù)載方向傳播的行波，稱之為入射波。第二局部 u-(z, t)， i-(z, t

6、) 表示由負(fù)載向信號源方向傳播的行波，稱之為反射波。 入射波和反射波沿線的瞬時(shí)分布圖如圖 由邊界條件確定積分常數(shù)注意坐標(biāo)軸的選取不同邊界條件下的特解：1終端U2，I2-常用形式2始端U1，I13電源阻抗條件Eg，Zg，Zl本章選取負(fù)載端為坐標(biāo)起點(diǎn) (1)終端的電壓U2和電流I2； 可見, 只要終端負(fù)載電壓U2、 電流I2及傳輸線特性參數(shù)、Z0, 那么傳輸線上任意一點(diǎn)的電壓和電流就可得到。 4.2. 傳輸線的根本特性參數(shù)一、自身特性參量 1) 特性阻抗Z0 將傳輸線上導(dǎo)行波的電壓與電流之比定義為傳輸線的特性阻抗, 用Z0來表示, 其倒數(shù)稱為特性導(dǎo)納, 用Y0來表示。 由定義得 Z0= 特性阻抗的

7、一般表達(dá)式為Z0= 對于均勻無耗傳輸線, R=G=0, 傳輸線的特性阻抗為 Z0=當(dāng)損耗很小, 即滿足RL、 GC時(shí)，有 實(shí)際工程應(yīng)用中選用傳輸線材質(zhì)的時(shí)候，要用電阻率很小，所填充介質(zhì)的絕緣性能很好才能到達(dá)這種要求。 對于直徑為d、間距為D的平行雙導(dǎo)線傳輸線, 其特性阻抗為 常用的平行雙導(dǎo)線傳輸線的特性阻抗有250, 400和600三種。 對于內(nèi)、外導(dǎo)體半徑分別為a、b的無耗同軸線, 其特性阻抗為常用的同軸線的特性阻抗有50 有線電纜 和75網(wǎng)線兩種。 2) 傳播常數(shù) 傳播常數(shù)是描述傳輸線上導(dǎo)行波沿導(dǎo)波系統(tǒng)傳播過程中衰減和相移的參數(shù)。 對于無耗傳輸線,R=G=0, 則=0, = a ：衰減常數(shù)

8、，表示單位長度幅值的的衰減程度 ：相移常數(shù)，表示單位長度相位的變化對于低損耗傳輸線3相速度和相波長 一般：入射波的相速度為對于微波傳輸線 平行雙線和同軸線： 為TEM波無色散波相波長定義為波在一個周期T內(nèi)等相位面沿傳輸線移動的距離。即 1奈培NP分貝dB1分貝dB奈培NP4分貝和奈培功率dBm=0dBm=1mW功率dBW=30dBm = 0dBW二、 無耗均勻傳輸線阻抗與狀態(tài)參量 當(dāng)然我們不僅要描述上面這些傳輸線自身的特性參數(shù)，還要能描述傳輸線工作時(shí)候線上任意一點(diǎn)的狀態(tài)參量，主要有：輸入阻抗、反射系數(shù)、駐波比VSWR。 對于無耗均勻傳輸線，有a=0， r=j )，終端邊界條件的情況下，其傳輸線

9、方程的解為1、輸入阻抗 均勻無耗傳輸線 定義傳輸線上任意一點(diǎn)z處的輸入電壓和輸入電流之比為該點(diǎn)的輸入阻抗，記為Zin(z)ZL為負(fù)載阻抗 對給定的傳輸線和負(fù)載阻抗，線上各點(diǎn)的輸入阻抗隨至終端的距離l的不同而作周期(周期為)變化，且在一些特殊點(diǎn)上，有如下簡單阻抗關(guān)系：1.傳輸線上距負(fù)載為半波長整數(shù)倍的各點(diǎn)的輸入阻抗等于負(fù)載阻抗；2.距負(fù)載為四分之一波長奇數(shù)倍的各點(diǎn)的輸入阻抗等于特性阻抗的 平方與負(fù)載阻抗的比值；3.當(dāng)Z0為實(shí)數(shù)，ZL為復(fù)數(shù)負(fù)載時(shí)，四分之一波長的傳輸線具有變換阻 抗性質(zhì)的作用。 在許多情況下，例如并聯(lián)電路的阻抗計(jì)算，采用導(dǎo)納比較方便 課堂練習(xí)：熟悉Zin公式證明： 傳輸線上任意相隔

10、 處的兩點(diǎn)阻抗的乘積等于2、反射系數(shù) 距終端z處的反射波電壓與入射波電壓U(z)之比定義為該處的電壓反射系數(shù)u(z)，即電流反射系數(shù) 終端反射系數(shù) 傳輸線上任一點(diǎn)反射系數(shù)與終端反射系數(shù)的關(guān)系 3 、輸入阻抗與反射系數(shù)間的關(guān)系 一一對應(yīng)將z=0代入上式，得負(fù)載阻抗與終端反射系數(shù)的關(guān)系 上述兩式又可寫成4、駐波比VSWR和行波系數(shù) 電壓或電流駐波比定義為傳輸線上電壓或電流的最大值與最小值之比，即 當(dāng)傳輸線上入射波與反射波同相迭加時(shí)，合成波出現(xiàn)最大值；而反相迭加時(shí)出現(xiàn)最小值 行波系數(shù)K定義為傳輸線上電壓或電流的最小值與最大值之比，故行波系數(shù)與駐波比互為倒數(shù) 駐波比與反射系數(shù)的關(guān)系式為 傳輸線上反射波

11、的大小，決定了整條傳輸線的工作狀態(tài)，可用反射系數(shù)的模、駐波比和行波系數(shù)三個參量來描述。 反射系數(shù)模的變化范圍為駐波比的變化范圍為 行波系數(shù)的變化范圍為 傳輸線的工作狀態(tài)一般分為三種： (1)行波狀態(tài) 匹配狀態(tài) (2)行駐波狀態(tài) (3)純駐波狀態(tài) 傳輸線上的狀態(tài)由傳輸線的反射程度決定，我們對傳輸線的分析，根本思想是通過把它等效成一個網(wǎng)絡(luò)來實(shí)現(xiàn)的，原因很簡單：我們只對輸入和 輸出感興趣，而表征一個信號出入與輸出特征的重要指標(biāo)就是它的功率。功率分有功功率和無功功率，瞬時(shí)功率= UZI*Z有功功率=1/2 ReUZI*Z ，主要由電阻產(chǎn)生，指電路上的損耗功率熱能，機(jī)械能，光能無功功率=1/2 Im U

12、ZI*Z，由電感電容產(chǎn)生，用于電路內(nèi) 電場與磁場的交換，并用來在電氣設(shè)備中建立和維持磁場的電功率。5、傳輸功率 任意一點(diǎn)傳輸功率Pz： 任意一點(diǎn)的電壓電流如下： 那么傳輸線上任一點(diǎn)z處的傳輸功率： P+和P-分別代表通過z處的入射波功率和反射波功率。 為了簡便起見，工程中一般在電壓波腹點(diǎn)(最大值點(diǎn))或電壓波谷點(diǎn)(最小值點(diǎn))處計(jì)算傳輸功率，即 在不發(fā)生擊穿情況下，傳輸線允許傳輸?shù)淖畲蠊β史Q為傳輸線的功率容量 無耗傳輸線的工作狀態(tài)分析 由上面的分析可知，不同的狀態(tài)參量導(dǎo)致傳輸線不同的工作狀態(tài): 行波; 純駐波; 行駐波。 1. 行波狀態(tài)travelling wave)無反射 行波狀態(tài)就是無反射的傳

13、輸狀態(tài),傳輸線上只存在一個由信源傳向負(fù)載的單向行波，2=0, (z)=0， Zl=Z0, 也可稱此時(shí)的負(fù)載為匹配負(fù)載。此狀態(tài)下傳輸線上的電壓和電流如下 設(shè)A1=|A1|ej0, 考慮到時(shí)間因子e jt, 那么傳輸線上電壓、 電流瞬時(shí)表達(dá)式為注意方向此時(shí)傳輸線上任意一點(diǎn)z處的輸入阻抗為分析上面幾式, 可得無耗傳輸線的行波狀態(tài)特征: 沿線電壓和電流振幅不變, 駐波比=1; 電壓和電流在任意點(diǎn)上都同相; 線上的輸入阻抗處處相等，且均等于特性阻抗2. 純駐波狀態(tài)standing wave 純駐波狀態(tài)就是全反射狀態(tài), 終端反射系數(shù) 分析： Z0為實(shí)數(shù)，要滿足上式，負(fù)載阻抗必須為短路Zl=0、或開路Zl或

14、純電抗Zl=jXl。 1Z1=0 2 =1，(z)=e j2z, 由此可得三個特殊的式子和結(jié)論 U(z)=j2A1sinz I(z)= cosz （1）設(shè)A1=|A1|e j0, 考慮到時(shí)間因子e jt, 則傳輸線上電壓、 電流瞬時(shí)表達(dá)式為 u(z,t)=2|A1| sinz cos(t+0+ ） i(z,t)= cosz cos(t+0) （2）此時(shí)傳輸線上任意一點(diǎn)z處的輸入阻抗為 Zin(z)=jZ0tanz 3兩者的最大值 分析以上三式可得 沿線各點(diǎn)電壓和電流振幅按余弦變化, 電壓和電流相位差 90, 功率為無功功率, 只能存儲能量而不能傳輸能量。 在z=n/2(n=0, 1, 2, )

15、處為電壓波谷點(diǎn), 在z=(2n+1)/4 (n=0, 1, 2, )處為電壓波腹點(diǎn)。 傳輸線上各點(diǎn)阻抗為純電抗, 在電壓波谷點(diǎn)處Zin=0, 相當(dāng)于串聯(lián)諧振, 在電壓波腹點(diǎn)處|Zin|, 相當(dāng)于并聯(lián)諧振, 在0z/4內(nèi), Zin=jX相當(dāng)于一個純電感, 在/4z/2內(nèi), Zin= jX相當(dāng)于一個純電容，從終端起每隔/4阻抗性質(zhì)就變換一次, 這種特性稱為/4阻抗變換性。 同時(shí)，每過/2阻抗就重復(fù)一次，這種特性稱為/2阻抗周期特性 終端短路線中的純駐波狀態(tài) 2開路Zl或純電抗Zl=jXl 由上面的分析式3可知，終端開路和終端電抗?fàn)顟B(tài)都可以由外接一定長度的短路線來實(shí)現(xiàn)。終端開路等效為在終端加一長 /

16、4 的短路線。終端電感相當(dāng)于在終端接一長小于/4 的短路線，終端電容相當(dāng)于終端接一長度在 /4， /2的短路線。后兩圖分別給出了相應(yīng)的等效圖 實(shí)際上，現(xiàn)實(shí)生活中高頻段也是很難出現(xiàn)真正意義上的開路jwc。開路將產(chǎn)生電容性終端效應(yīng)，導(dǎo)致開路導(dǎo)體棒的電長度比實(shí)際長度長約5%，所以一般情況下都不用終端開路這種形式，而是采用延長的終端短路線來代替。無耗終端開路線的駐波特性 終端接電抗時(shí)駐波分布3. 行駐波狀態(tài)最普遍狀態(tài) 當(dāng)微波傳輸線終端接任意復(fù)數(shù)阻抗負(fù)載時(shí), 由信號源入射的電磁波功率一局部被終端負(fù)載吸收, 另一局部那么被反射, 因此傳輸線上既有行波又有純駐波, 構(gòu)成混合波狀態(tài), 故稱之為行駐波狀態(tài)。 傳

17、輸線上各點(diǎn)電壓、 電流的時(shí)諧表達(dá)式為 設(shè)A1=|A1|ej0, 那么傳輸線上電壓、 電流的模值為分析上式可 得: 當(dāng)cos(0-2z)=1時(shí), 電壓幅度最大, 而電流幅度最小, 此處稱為電壓的波腹點(diǎn), 對應(yīng)位置為 相應(yīng)該處的電壓、 電流分別為 于是可得電壓波腹點(diǎn)阻抗為純電阻, 其值為 當(dāng)cos(0-2z)=1時(shí), 電壓幅度最小, 而電流幅度最大, 此處稱為電壓的波谷點(diǎn), 對應(yīng)位置為相應(yīng)的電壓、 電流分別為該處的阻抗也為純電阻, 其值為可見，電壓波腹點(diǎn)和波谷點(diǎn)相距/4, 兩點(diǎn)阻抗有如下關(guān)系: 并且，只有在電壓波腹點(diǎn)和波谷點(diǎn)輸入阻抗才可能為純電阻。 實(shí)際上, 無耗傳輸線上距離為4的任意兩點(diǎn)處阻抗的

18、乘積均等于傳輸線特性阻抗的平方, 這種特性稱之為/4阻抗變換性。 利用等效的思想，終端開路和終端短路實(shí)際上相當(dāng)于一個/4傳輸線兩端的等效輸入阻抗，設(shè)分別為Zo開路和Zs短路利用上邊的變換特性，可得 在實(shí)際應(yīng)用中，經(jīng)常用這種方法來測量特性阻抗。 例題4.2 傳輸線狀態(tài)分析掌握均勻無耗長線如下圖，Z0=R1=R2=250。由終端表頭指示得到終端電流最大值為1/10A，表頭的內(nèi)阻為0。分析思路：從負(fù)載端開始，逐級往前4.4 有耗傳輸線 傳輸線損耗：導(dǎo)體損耗，介質(zhì)損耗，輻射損耗。損耗因子：a圖4.13 有耗線上的入射波和反射波 4.4.1 有耗傳輸線的參數(shù)及電壓、電流和阻抗分布 1. 有耗傳輸線的參數(shù)

19、此時(shí)： 為復(fù)數(shù)，具有色散效應(yīng) 有耗傳輸線上任一點(diǎn)的電壓電流：2. 有耗傳輸線的電壓、電流和阻抗分布 有耗開路線沿線電壓振幅、電流振幅和阻抗分布由于衰減因子a的存在，使得：電壓波腹點(diǎn)和電流波谷點(diǎn)不重合反射系數(shù)的模值不是常數(shù)，是空間的函數(shù)靠近源端的輸入阻抗幾乎不變。 4.4.2 傳輸功率和效率1. 傳輸功率匹配條件下，反射系數(shù)為0；無損耗線，衰減因子為0. 2. 回波損耗回波損耗定義為入射波功率與反射波功率之比, 即3. 傳輸效率傳輸效率定義為負(fù)載吸收功率與傳輸線輸入功率之比 史密斯阻抗圓圖和導(dǎo)納圓圖 極坐標(biāo)圓圖，又稱為史密斯(Smith)圓圖。 應(yīng)用最廣，本節(jié)介紹Smith圓圖的構(gòu)造和應(yīng)用。 、

20、阻抗圓圖 阻抗圓圖是由反射系數(shù)圓和阻抗圓組成 1. 等反射系數(shù)圓距離終端z處的反射系數(shù)為 上式說明，在復(fù)平面上反射系數(shù)模 的軌跡是以坐標(biāo)原點(diǎn)為圓心、 為半徑的圓，這個圓稱為反射系數(shù)圓。由于反射系數(shù)的模與駐波比是一一對應(yīng)的，故又稱為等駐波系數(shù)圓。 線上移動的距離與轉(zhuǎn)動的角度之間的關(guān)系為等反射系數(shù)模值由此可得反射系數(shù)的模值及其相角的曲線如下：等反射系數(shù)的相角要點(diǎn): (電源外圈順時(shí)鐘)1： =1稱為單位圓 2：圓圖上轉(zhuǎn)一圈2， 相當(dāng)于 轉(zhuǎn)過3：從負(fù)載向信號源外圈：z(向信源) 順時(shí)針 從信號源向負(fù)載內(nèi)圈： z(向負(fù)載) 逆時(shí)針 2. 歸一化等電阻圓和等電抗圓由以上得阻抗圓圖的函數(shù)表達(dá)式： 稱為歸一化

21、電阻， 稱為歸一化電抗。 歸一化阻抗：歸一化等電阻圓圖歸一化等電抗圓圖歸一化等電抗圓歸一化等電阻圓 因?yàn)閨1,那么任何歸一化電阻r和歸一化電抗x的值都被限制在反射系數(shù)為1的單位圓內(nèi)。3. 阻抗圓圖 將歸一化電阻圓和歸一化電抗圓繪制在同一張圖上，即得到阻抗圓圖。 在實(shí)際使用時(shí)候，需要記住6個關(guān)鍵特點(diǎn)：匹配點(diǎn)：坐標(biāo)為0，0，此處對應(yīng)于r=1、x=0、|=0、=1。短路點(diǎn)：坐標(biāo)為1，0，此處對應(yīng)于r=0、x=0、|=1、=、=180。開路點(diǎn)：坐標(biāo)為1，0，此處對應(yīng)于r=、x=、|=1、=、=0。1：圓圖旋轉(zhuǎn)周為/2，而非2：圓圖上有三個特殊的點(diǎn) 3：圓圖上有三條特殊的線 圓圖上實(shí)軸是x=0的軌跡，其

22、中右半實(shí)軸為電壓波腹點(diǎn)的軌跡，線上r的讀數(shù)即為駐波比的讀數(shù)； 左半實(shí)軸為電壓波谷點(diǎn)的軌跡，線上r的讀數(shù)即為行波系數(shù)的讀數(shù); 最外面的單位圓為r=0的純電抗軌跡，反射系數(shù)的模值為1。4：圓圖上有二個特殊的面. 實(shí)軸以上的上半平面0/4是感性阻抗的軌跡； 實(shí)軸以下的下半平面 /4 /2是容性阻抗的軌跡。5：圓圖上有二個旋轉(zhuǎn)方向。同一無耗傳輸線圓圖上的點(diǎn)在等反射系數(shù)的圓上。點(diǎn)向電源方向移動時(shí)，在圓圖上沿等反射系數(shù)圓順時(shí)針旋轉(zhuǎn)；點(diǎn)向負(fù)載方向移動時(shí)，在圓圖上沿等反射系數(shù)圓逆時(shí)針旋轉(zhuǎn)。6：圓圖上任意點(diǎn)可以用：r、x、|、四個參量表示。其中，r和x為歸一化值。 導(dǎo)納是阻抗的倒數(shù),故歸一化導(dǎo)納為 如果以單位圓

23、圓心為軸心，將復(fù)平面上的阻抗圓圖旋轉(zhuǎn)，即可得到導(dǎo)納圓圖。 因此，Smith圓圖既可作為阻抗圓圖也可作為導(dǎo)納圓圖使用。 、導(dǎo)納圓圖導(dǎo)納圓圖與阻抗圓圖的區(qū)別：1短路點(diǎn)與開路點(diǎn)互換2波腹線與波節(jié)線互換3電感半圓與電容半圓互換4 與 關(guān)于匹配點(diǎn)對稱5 的相位角加6相位角向信源為順時(shí)針方向 向負(fù)載為反時(shí)針方向不變阻抗圓圖與導(dǎo)納圓圖的關(guān)系Smith Chart+jx-jx+jb-jbInductiveCapacitiver =0g= r =g=0實(shí)例:書上及flashSMITH CHART軟件 在微波傳輸系統(tǒng)，阻抗匹配極其重要，它關(guān)系到系統(tǒng)的傳輸效率、功率容量與工作穩(wěn)定性，以及微波元器件的質(zhì)量等一系列問題

24、。 同時(shí)也是微波測量常用方法。 如果信號源與傳輸線不匹配，不僅會影響信號源的頻率和輸出的穩(wěn)定性，而且信號源不能給出最大功率。4.6.1 信號源與傳輸線的阻抗匹配 傳輸線的阻抗匹配1、 共軛匹配內(nèi)阻為電抗 共軛匹配要求傳輸線輸入阻抗與信號源內(nèi)阻互為共軛值。如圖信號源的內(nèi)阻： 傳輸線始端輸入阻抗： 則：即 信號源輸出的最大功率為共軛匹配 指傳輸線兩端阻抗與傳輸線的特性阻抗相等，線上無反射波存在，即工作于行波狀態(tài)。 用來防止傳輸線的的來回反射造成線路故障。 無反射匹配包括負(fù)載阻抗匹配和源內(nèi)阻匹配 。 信號源內(nèi)阻也為實(shí)數(shù)， ，此時(shí)傳輸線的始端無反射波，這種信號源稱為匹配信號源，用來保證入射功率的穩(wěn)定。 當(dāng)傳輸線終端所接的負(fù)載阻抗Zl=Z0時(shí)，那么傳輸線的終端無反射波，此時(shí)的負(fù)載稱為匹配負(fù)載。，用來保證對傳輸線上功率的完全吸收。 當(dāng)Rg=Z1=Z0時(shí)，整個線路上沒有反射，但是這種匹配只能保證信號的穩(wěn)定，對于傳輸線的效率沒有保證，其傳輸效率只有50%，所以通常情況下對于信號源的穩(wěn)定都不用信號源匹配的方式。 2、 信號源的阻抗匹配無反射匹配 、負(fù)載與傳輸線的阻抗匹配 阻抗匹配的方法就是在傳輸線與負(fù)載之間參加一阻抗匹配網(wǎng)絡(luò)網(wǎng)絡(luò)接入傳輸線時(shí)應(yīng)盡可能靠近負(fù)載，且通過調(diào)節(jié)能對各種負(fù)載實(shí)現(xiàn)阻抗匹配。 其匹配原理是通過匹配網(wǎng)絡(luò)