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文檔簡介
n2n2x0 x0 x0 x0 x0un2un1unun1un2n1 n n1a a a a amx0um
一維晶格振動一、一維單原子鏈晶格振動1、一維單原子鏈模型正離子密區(qū)負(fù)離子疏區(qū)正離子疏區(qū)負(fù)離子密區(qū)正離子密區(qū)負(fù)離子疏區(qū)正離子疏區(qū)負(fù)離子密區(qū)正離子密區(qū)負(fù)離子疏區(qū)壓縮膨脹膨脹壓縮膨脹長縱波(波長比原子間距大很多倍)波傳播方向波傳播方向-+-+-+-+--+--晶格振動- +-++-- ++--+++-+-+---+-+-+-+離子圍繞平衡位置上下振動,形成橫波。波傳播方向- + - +- + - + +- + - +例二:橫波:原胞中兩個原子沿同一方向振動,等效于原胞中原子質(zhì)心振動。橫波:原胞中兩個原子相對振動,原子質(zhì)心不動。波傳播方向波傳播方向+-V
電子
VV
電子V晶格振動對于晶體特性的影響例、對于晶體電學(xué)特性的影響:假設(shè):1、N個同種原子構(gòu)成一維布拉菲格子,晶格常數(shù)a ;2、原子質(zhì)量m
;nx
na03、第
n
個原子的平衡位置(格點位置)
;nx (t)
x0
un n4、一定溫度下,第
n
個原子偏離平衡位置的位移:un
una,t
un5、在
t
時刻,第
n
個原子的瞬時位置:nx(t)
x
x0
u(t)
x0
u
na
un n n n n n一維單原子鏈動力學(xué)方程第
n、m
個原子的瞬時位置:mm
ma
ux (t)
x
x0
u (t)
x0
um m m m m在
t
時刻,兩個原子之間的相互作用勢能:mn
mnnmm nn nm mmnm n
la
umn
x
ux
x
x
)
(x
uu
)0
(x
x0
u0
(x0
u
)0l
1,2
2202 )
x
mn
x
mn
0mnmnmnmnumnxumnx0mn0mn1
2
)
((x )
(x
u假設(shè)溫度不高,原子圍繞格點位置微小振動,兩原子間相對位移遠(yuǎn)小于兩原子間
unm nmn平衡距離,umn
um
x0
la
,則可將兩原子相互作用勢能函數(shù)在兩原
x0﹤﹤
x0mn子平衡間距
x0 作泰勒級數(shù)展開:NUn
(xm
xn
)m(n)得到第n
個原子受到其它原子的總相互作用勢能:Nmnn m(n)0U
0
(x
)
Nmnnu
xUn
U m(n)
2mn
02012
2
N
mn mnn nU
U
m(n)u
2012mnx0mnmnxf
(
)
0(兩個原子處于平衡位置時,相互作用力等于零。)第
n
個原子受到其它原子的總相互作用勢能表達(dá)式:
N
mn
mnnnu
Unfnm(n)u22
u
1
n
m(n)2
u
1
N
(u
u)2
mn m nN
mn
(um
un
)
m(n)第
n
個原子振動而偏離平衡位置時受到其它原子的總作用力:得到第
n
個原子的動力學(xué)方程(牛頓第二定律Nm(n)dt
2d
2umn
(um
un
)
m
n
n
1,2,3,,
N
):F
maNnmn
mm(n)dt
2d
2u(u
u
)m
n
一維單原子鏈動力學(xué)方程的近似處理簡諧近似假設(shè)溫度不高,原子圍繞格點平衡位置彈性振動,位移與彈性力成正比關(guān)系:f
kx則第
n個原子的動力學(xué)方程簡化為:n2x0 x0 x0 x0 x0un2un1unun1un2n1 n n1 n2a a a a amx0umd
2un
2un
)un)
(un1 un1(un1 (un1m
un
)
dt
2假定
n1
n1
,動力學(xué)方程簡化為:最近鄰近似只考慮第
n
個原子最近鄰兩個原子的相互作用勢能及作用力,uNn
un由周期性邊界條件,一維原子鏈中所有原子的動力學(xué)方程都表示為:nd
2udt
2m
un1
2un
)n1
(un1
un
)
(un1
un
)
(u周期性邊界條件近似設(shè)想將長度為L
Na
的一維原子鏈圍成環(huán)形,則原子鏈端點原子的運動狀態(tài)與鏈內(nèi)原子的運動狀態(tài)完全一樣,并且有邊界條件:n
1,2,3,N
,代表聯(lián)立的
N
個線性齊次方程組連續(xù)介質(zhì)近似下的一維單原子鏈動力學(xué)方程的解分析:一定溫度下,原子圍繞格點位置諧振。由于原子之間存在相互作用力,每個原子的振動必
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