一 凝固過(guò)程的傳熱

一凝固過(guò)程的傳熱一．凝固過(guò)程的傳熱特點(diǎn)

傳熱特點(diǎn)可歸結(jié)為：“一熱，二遷，三傳”?！耙粺帷奔粗笩崃康膫鬏?，它是凝固過(guò)程最重要的。凝固是一個(gè)有熱源的非穩(wěn)態(tài)傳熱過(guò)程，可用下式描述：

1-1

導(dǎo)熱系數(shù)為常數(shù)時(shí)，方程變?yōu)椋?/p>

1-2

“二遷”指的是在金屬凝固時(shí)存在著兩個(gè)界面，即固相－液相界面和金屬－鑄型間界面。

此兩個(gè)界面使凝固過(guò)程的傳熱變得極為復(fù)雜．凝固潛熱在凝固前沿釋放．界面熱阻與氣隙．界面層傳熱量的計(jì)算．所謂“三傳”，即金屬凝固過(guò)程是一個(gè)同時(shí)包含動(dòng)量傳輸、質(zhì)量傳輸和熱量傳輸?shù)娜齻黢詈系娜S傳熱物理過(guò)程，即使在熱量傳輸過(guò)程中也同時(shí)存在有導(dǎo)熱、對(duì)流和輻射換熱三種傳熱方式。如果不計(jì)液體金屬的熱阻，金屬的凝固速度主要受如下三種熱阻的控制：

１－４

１－５

１－６

金屬型鑄造、壓鑄或連續(xù)鑄造中，Ｒi值遠(yuǎn)大于Ｒs和Ｒm值；在砂型鑄造中，鑄型熱阻Ｒm遠(yuǎn)大于Ｒs和Ｒi．根據(jù)上述凝固傳熱特點(diǎn)，要比較準(zhǔn)確的求解金屬凝固過(guò)程的傳熱，并進(jìn)一步得到金屬的凝固進(jìn)程，解決途徑主要有解析法和非解析法．解析法受到一定的限制：須作一系列假定才能求解，并且求解過(guò)程也過(guò)于復(fù)雜。非解析法又包括圖解法、電模擬法和數(shù)值模擬法

二非金屬型鑄造的凝固傳熱非金屬型與澆注于其中的金屬相比具有非常小的熱導(dǎo)率，因此金屬的凝固速度主要由鑄型的傳熱性能決定。討論無(wú)限厚鑄型，澆注的金屬無(wú)過(guò)熱度的溫度場(chǎng)問(wèn)題。求解溫度場(chǎng)的偏微分方程為：

1-7方程通解為：

1-8由邊界條件確定A和B，由圖知：當(dāng)x=0時(shí)，T=TM，代入式得A=TM；當(dāng)x為無(wú)窮遠(yuǎn)時(shí)，T=T0，代入式得B=TM-T0。所以得通解：erf(y)為誤差函數(shù)

1-9

erf(y)為誤差函數(shù)下面計(jì)算凝固層厚度s與時(shí)間t的關(guān)系。通過(guò)金屬－鑄型界面的熱流密度：對(duì)求導(dǎo)：代入上式得：

1-10

另一方面，傳入鑄型的熱量?jī)H來(lái)自于金屬凝固時(shí)釋放的潛熱：

1-11根據(jù)式（１－１０）和式（１－１１）有：

1-12

1-13

由式可知，金屬和鑄型的熱物性結(jié)合起來(lái)決定凝固速度：熔點(diǎn)高而凝固潛熱和密度小的金屬有利于較快凝固；蓄熱系數(shù)大的鑄型有利于較快凝固。還可以看出：金屬凝固層厚度與凝固時(shí)間的平方根成正比，這說(shuō)明金屬的凝固速度開(kāi)時(shí)時(shí)快，隨著鑄型溫度的升高而變慢。對(duì)于體積為Ｖ，截面積為Ａ的實(shí)際鑄件來(lái)說(shuō)，完全凝固的時(shí)間可求：或簡(jiǎn)寫(xiě)成Chvorinov公式：1-14三金屬鑄型的凝固傳熱

金屬型具有很高的熱導(dǎo)率，熱阻主要在鑄件-鑄型間。

界面熱阻。虛擬凝固層厚度、虛擬鑄型厚度。為簡(jiǎn)化求解所作的假定：1）問(wèn)題局限于一維熱傳導(dǎo)，金屬型為無(wú)限大。2）界面熱阻視為常數(shù)，即界面?zhèn)鳠嵯禂?shù)為常數(shù)。3）金屬平面晶前沿在固定的凝固點(diǎn)Tf下凝固。4）忽略液體金屬的過(guò)熱度和對(duì)流。5）鑄件和鑄型的物性值視為常數(shù)。經(jīng)坐標(biāo)轉(zhuǎn)換后，以虛擬系統(tǒng)中解微分方程：

1-15

其通解為：1-16下面根據(jù)邊界條件確定凝固時(shí)間、溫度場(chǎng)、界面熱阻等。1.凝固時(shí)間當(dāng)時(shí)，，所以根據(jù)式1-16：

1-17當(dāng)時(shí)，，所以由上式解得：

1-18所以：

1-192.溫度分布鑄件一側(cè):時(shí)，1-20

時(shí)，鑄型一側(cè)：時(shí)，時(shí)，

1-21三界面溫度在鑄件和鑄型界面上有：1-22分別對(duì)Ts和Tm求導(dǎo)得：

1-23四凝固系數(shù)根據(jù)固、液界面上的熱平衡關(guān)系有：

1-24對(duì)s和Ts求導(dǎo)并代入上式得：

1-25將Ti代入得：

1-26五虛擬凝固層厚度當(dāng)凝固剛開(kāi)始時(shí)有，界面上的熱平衡關(guān)系：

1-27

又由式1-17

有：1-28所以：1-29用類(lèi)似的方法可以求解鑄型厚度。將式1-29

代入到的表達(dá)式的便得到換熱系數(shù)：

1-30四凝固過(guò)程的電子計(jì)算機(jī)數(shù)值模擬解析法的求解相當(dāng)復(fù)雜，所以凝固過(guò)程的計(jì)算常用數(shù)值模擬計(jì)算的近似方法。常用的數(shù)值方法有：有限差分法，有限元法和邊界元法。計(jì)算過(guò)程中要考慮凝固潛熱的釋放、液體金屬內(nèi)對(duì)流、金屬的收縮等因素，根據(jù)這些現(xiàn)象出現(xiàn)的條件需不斷進(jìn)行模擬而變換計(jì)算過(guò)程，這種訪求稱(chēng)為數(shù)值模擬法。用有限差分法進(jìn)行數(shù)值模擬的四個(gè)步驟：

1）單元剖分；

2）建立數(shù)學(xué)模型；

3）編程；

4）計(jì)算。一單元剖分單元的形狀。邊界單元尺寸的取法。溫度參考點(diǎn)。圖1-7是鑄件鑄型系統(tǒng)的一半。疏密網(wǎng)格的采?。?shù)學(xué)模型的建立１微分方程轉(zhuǎn)變?yōu)椴罘址匠虩醾鲗?dǎo)方程的二維形式:

1-31凝固溫度區(qū)間以外的金屬和鑄型中，q=0：

1-32對(duì)二維問(wèn)題，采用中心差分：

1-33所以：

1-33同理：

1-34溫度對(duì)時(shí)間若采用向前差分：

1-35得顯式格式的差分方程：

1-361-37

溫度對(duì)時(shí)間若采用向后差分：得隱式格式的差分方程：2凝固潛熱凝固潛熱可表示為：

1-38將上式代入1-31式并整理得：

1-39采用符號(hào)代替上式等號(hào)右邊括號(hào)里的表達(dá)式：

1-40１）具有凝固范圍的合金模擬釋放潛熱：當(dāng)金屬單元的溫度在Ts-TL之間時(shí)，用代替方程中c的．２）在一定溫度下凝固的合金的潛熱釋放：采用溫度補(bǔ)償法模擬釋放潛熱的過(guò)程：潛熱的釋放補(bǔ)償了由傳熱造成的溫度的下降，維持了凝固溫度Ｔf.3鑄件-鑄型界面模型鑄件和鑄型因接觸不理想而存在間隙，求熱從點(diǎn)1流至點(diǎn)4時(shí)，鑄件-間隙-鑄型的復(fù)合熱阻。求解過(guò)程中假定熱的流動(dòng)是穩(wěn)定的，即有：Q1=Q2=Q3=Q導(dǎo)熱系數(shù)為，鑄件與鑄型