電磁場(chǎng)與電磁波總復(fù)習(xí)解析

一、單擇題．個(gè)矢量矢積（叉）足以下算律（

B）律

A

B.分配

)C.結(jié)合面矢是的度C.矢量的散下面表為

C）B）

D.以均不滿B.矢量度D.兩矢量的乘矢場(chǎng)的散結(jié)為一矢場(chǎng)B.標(biāo)場(chǎng)梯果一量具方，值向)C.矢量的旋度結(jié)果為一標(biāo)量場(chǎng)量場(chǎng)的度結(jié)果為一標(biāo)量4.矢量的散度在直角坐標(biāo)下的表示形式為（D）A

．

eC．

e

D．

散定的式（

A

）體積分化分

C.

斯克定的達(dá)式（

B

）面積化線積C.

LL

B.D.

LL

下達(dá)成的（

C

）兩恒等式

()

，

)

；

B.

()

；C.

()

；

D.

u).下于姆霍茲定理的描述，正確的是A）（注：只知道度或旋，不能全反場(chǎng)的性的研究一個(gè)量場(chǎng)，必須研究的散度和度，才能確定該量場(chǎng)的性質(zhì)B.研究一個(gè)矢量場(chǎng)，只研究它散度就確定該量場(chǎng)的性質(zhì)研究一個(gè)矢量場(chǎng)，只要研它的旋度就可確定該矢量場(chǎng)的性質(zhì)。研一個(gè)矢量場(chǎng)，只要研究它的梯度就可確定該矢量場(chǎng)的性質(zhì)二、

判題(正確的打”，錯(cuò)打”)描繪理態(tài)空間分布標(biāo)量數(shù)矢量函數(shù)，時(shí)間一值的情況下它們唯一yy

的。(√)矢量場(chǎng)在閉合路徑上的環(huán)和在閉合面上的通量都是標(biāo)量()空內(nèi)標(biāo)量值相等的點(diǎn)集合形成的曲面稱為等值面。(√)算和矢量場(chǎng)的旋度?！?矢量場(chǎng)在閉合路徑上的環(huán)是標(biāo)量，矢量場(chǎng)在閉合面上的通量矢。()標(biāo)量梯的向等值的切方。法向三、計(jì)題．某二標(biāo)函數(shù)ux

求）量函梯度;）梯度在正方向的投影。解標(biāo)量函數(shù)的梯度是

e

e（2）在x方向的投)x．知二標(biāo)場(chǎng)u(x)xy2梯度的小。解標(biāo)量函數(shù)的梯度是

（）量數(shù)梯）求過點(diǎn)(1,1)處

e

eye（2）任意點(diǎn)處梯小為x

y

點(diǎn)2．已知量xzz）矢量散度是

）求出度）求其度

x

z

xz

（2）的是eex

xy2z

)(2)xz．矢量數(shù)A

2

eyez

求（1）

A

;（2）在平上一邊長(zhǎng)為的yiyi正方，且方的中心在坐原點(diǎn)試該矢A穿過此正方形的通量。解）

x

z

（2）量A穿此正方形的通量

(eye)

一．擇題每分共分）1.奧—沙伐爾定（C）提該定律有慮磁化質(zhì)是在真中)在何媒質(zhì)情況下都應(yīng)用

B.在單媒質(zhì)中就能應(yīng)用C.必須在線勻各向質(zhì)中應(yīng)。一金圓圈在均勻磁中運(yùn)，下幾種情況，能生應(yīng)電流的（C）線圈沿垂直磁場(chǎng)方向行動(dòng)線圈以自身某一直徑為軸轉(zhuǎn)動(dòng)，轉(zhuǎn)軸與磁場(chǎng)方向平行以某一為軸軸場(chǎng)垂（提會(huì)導(dǎo)磁通化

磁或面變?nèi)缡荆霝?/p>

的圓線圈處于變的均勻磁場(chǎng)中，圈平面與

垂。已知t

2

t

則線感應(yīng)電場(chǎng)強(qiáng)的小和方為C）i（提示

lS

）

2ta

2

，逆時(shí)方

B.

t

，順時(shí)方C.

t

，逆時(shí)方比較移電流與傳導(dǎo)電流，列陳述，不正的是（A）位移電與傳導(dǎo)電流一也荷向動(dòng)（提示電假流為了支持電容環(huán)定的續(xù)出，實(shí)是場(chǎng)微量電流一樣，也能產(chǎn)場(chǎng)電不同，它不產(chǎn)生耗根據(jù)恒定場(chǎng)磁應(yīng)度場(chǎng)強(qiáng)度

H

與化強(qiáng)度

M

的定義知，在各向同媒質(zhì)（A(

B與H的方一定一致

BH與之不確定同)0BH的向一一，M的向可與H一也與相B.

、

M

的方向能

H

一，也可能相反C.磁場(chǎng)強(qiáng)度總是使加強(qiáng)。恒定電流本的形明（A）A.有散場(chǎng)B.無無旋場(chǎng)無散有旋場(chǎng)rr試確定靜表式(3x)()xy（，出）

中，數(shù)的（）

c

B.

c

C.

c8.已電場(chǎng)中一個(gè)閉合面上的電通密度，電位移矢量的通量等于，則味著面內(nèi)（）提示）一定存在自電荷荷定電移表式D（（提示在非均勻介質(zhì)中常，課本）在各種媒質(zhì)適用介中用C.在各向同線性的介質(zhì)中用磁感應(yīng)強(qiáng)式H（）磁介質(zhì)，化只有和同0向或向，課本）種質(zhì)用異磁中用C.只在各向同性的、線性適用二、算題每10分，共分）．真空勻球其密為半為a。（1）球內(nèi)任一點(diǎn)的電場(chǎng)強(qiáng)度（）一點(diǎn)的電位移矢。解1）半徑為r高面，高面上矢量的小不（分）高斯定，在r區(qū)，

DD

2

43

3

（2分）D

3

r

r

（1分）場(chǎng)強(qiáng)為

D3

r

r

（2分）（）r時(shí)，作半徑為r高斯球面，根據(jù)高斯定理，有4D23

（2分）Dr

（3分）在中一帶的為L(zhǎng)細(xì)桿，其電荷線度為求在其橫坐長(zhǎng)線距桿為d的點(diǎn)P處的電場(chǎng)強(qiáng)度E。11解：將桿分解為無數(shù)線元，每個(gè)線元都產(chǎn)生各自的電強(qiáng)度，方向沿在離左端長(zhǎng)為處取元它的電荷為，在線點(diǎn)生的電場(chǎng)是dE

14

0

(L)

2

1

(L)

e

（5分）由電場(chǎng)疊加，合電場(chǎng)有分，得到E

40

(L)

2

14

0

)(L)2

(

1dL

)

（5）一個(gè)球內(nèi)半徑徑分別為和b，體均分布電，荷密度為。試求離心為處的電場(chǎng)度。解電荷體密度為：

43

q(b)

（分）由高斯理：

(r)

q

（分）在0r在

區(qū)域，，11區(qū)域，

，）

s

E(r)

(r30

)

，E4

(r3

)

，得到

E

r33

r

)

r

（2分）在br區(qū)，

(r)

q

，，，

q

，得到

E

3

r

)

r

（2分）．設(shè)半徑為的無限長(zhǎng)圓柱內(nèi)均勻地流動(dòng)著強(qiáng)度為電流，設(shè)柱外為由空間，求柱內(nèi)離軸心r任點(diǎn)的磁場(chǎng)強(qiáng)度柱外軸心r任點(diǎn)處的磁感應(yīng)強(qiáng)。對(duì)性可知，柱內(nèi)心任點(diǎn)處的磁場(chǎng)度大小處沿柱面切向e，在ra區(qū)域安路律c

rH

22

I

分)整理得內(nèi)軸心r任一點(diǎn)處的場(chǎng)度rHI2

(ra)(2)外離心r任一點(diǎn)處磁感應(yīng)強(qiáng)也小處沿柱面切，在ra

區(qū)域培路律

rBI

分)整理得內(nèi)軸心r任一點(diǎn)處的磁感應(yīng)強(qiáng)度B

I

（）

)．無限長(zhǎng)導(dǎo)線與形回路面圖所示斷通過形回路的磁感強(qiáng)度的向（在圖中標(biāo)出矩形回的法為穿紙面求通過矩形回路中的磁通量。解建如坐,通過矩回路磁感強(qiáng)度方向?yàn)榇┤爰埫妫瑸榉椒郑┰趚oz平面離直線距為處磁感強(qiáng)度由下求出：I即：

B

y

I0

（2分）

z在

處面積元

，通過形回路的磁通量

S

IIa2d

（3分）

一的，）處應(yīng)20z一的，）處應(yīng)20z．有圓電流求（心磁感？（2過圓心上、與距為H的點(diǎn)P，其？）在圓環(huán)上取電流微IdlIRd

，由奧—薩伐爾，心生磁應(yīng)度

Idlo4(R2H2

)

z

(R

H

)

（3）圓處的總磁感應(yīng)強(qiáng)度Bz2z0

IRd02

I0

（2分）（），由畢奧伐律在線上點(diǎn)生的磁感應(yīng)強(qiáng)度，在區(qū)域，dB

IdlP4(R22

Idl(sinz)4(22)

（1分）在域，dB

IdlP4(R22

Idl(z)4(2

xH2)

（1分）由稱，整個(gè)區(qū)域感強(qiáng)沒有向分量，只有向分量，z

Idl02H

2

)

sin

z

20

042

2

)

(R

2

RH

2

)z

IR2RH)(H)

（分）正流壓源uU)

連接到平行板電器的兩個(gè)極板上如圖所示。證明電器極間的位流與連接導(dǎo)中傳導(dǎo)電流相；(2)求導(dǎo)線近距離連接導(dǎo)為處磁場(chǎng)強(qiáng)度解()導(dǎo)線中的傳導(dǎo)電為ic

dqdt

dt

=

dt

Usin()]C)

（分）u忽邊效時(shí)，間距為的兩平行間場(chǎng)為E，d則

D

)dd0yzyd0yzy則板間的位移電流為id

S

d

))0m

（分）式中的為極的面，而行板電容的電容。d(2)以半徑作合曲線，由于連接導(dǎo)線本身的軸對(duì)性，使得沿閉合線的磁場(chǎng)相等，故

c

HlrH

（2）穿閉合線的只有導(dǎo)線中的傳導(dǎo)電流，故得rHCcos(m

)HH

2r

)

（分）在無源0)的電介質(zhì)中，若已知電場(chǎng)強(qiáng)度矢量cos(m

)V/m

中的為幅為率k

為相常數(shù)確定與

之間滿的系。解：由克斯韋方程組知

x

)x

y

x

E

)

kEsin(ym

，分）對(duì)時(shí)間積分，得B

kEdcos()

，分）=

HH

kEm

cos()

，分）D

D

cos()m

）以上場(chǎng)量都滿足麥克韋方程，將和D代入式

eeyz

k2Esin(kz)

，HHHz和

E)m

，由

得k2

。）m2m2m22m1m2m2m22m1．選題1.下面說法正確的是（）靜場(chǎng)和是場(chǎng)在本質(zhì)上也是相的（注：個(gè)為散度場(chǎng)，個(gè)為旋度場(chǎng)）B.泊程普方都于源區(qū)域。．恒定電產(chǎn)生的磁場(chǎng)稱恒定磁場(chǎng)，恒定磁場(chǎng)無場(chǎng)，因此，它可用磁位函數(shù)的旋來表示面錯(cuò)是（）一般說來，電和磁場(chǎng)共于同一間，但在止恒定的況，電場(chǎng)磁場(chǎng)以獨(dú)立進(jìn)行分析按統(tǒng)一規(guī)則繪制出的線可以定矢中矢量方，還可以根據(jù)力線的疏密判別出各處矢量的大小及變化趨勢(shì)泊松方和拉普拉斯方程都用于域。（：普斯方程適于源域）3.電以外恒電基方程的積分形式是（）A．

J

．

C．

dt4.靜電中電位為零處的電場(chǎng)強(qiáng)度（）（注電的點(diǎn)以意，有義是位值）一定為B.一不零不確定5.若間的互感，可以采（）注感流關(guān))增兩線的匝B.加線圈電C.其一圈流兩個(gè)載流圈自分為

L1

和，感M2

。分通有電I和，則統(tǒng)的儲(chǔ)2為（）

1LI2LI11

B.

1(LILIMII)11221C.

1(LI2LI2I)11

1（：C是WLI2

LI2MII22

的變）鏡法的論根是（）場(chǎng)的唯一性定理B.侖律迭原對(duì)于電，列正的（）像荷是虛擬電荷，必須置于所求區(qū)域之像荷是虛擬電荷，必須置于所求區(qū)域之外像荷真電荷，必置所域內(nèi)．對(duì)于靜衡的，說不正是（）導(dǎo)體為等位

B.導(dǎo)體內(nèi)部電為C.導(dǎo)體部能存感電荷（果有，就不會(huì)平衡了）如所示兩平行通以同向的載線圈，受的電流力使兩圈間的離（）擴(kuò)大

B.縮小

C.不（注：電流產(chǎn)的場(chǎng)同，似磁鐵相的兩極吸）r32rrb)33rEdr(r)dr332r32rrb)33rEdr(r)dr3323二、算題每14分，共分1.荷q均分布在內(nèi)半徑為a半為b的殼形域內(nèi)，如(電荷布陰部分)。r(1)求r

各域內(nèi)的電場(chǎng)強(qiáng)度(2)若r

處電位參考0計(jì)算心

r

的電。

圖1解(1)電荷度：

43

q(b3

3

)由高斯律dSV可，（球面總面積2）s00r區(qū)域內(nèi)E(里面有包電荷（分）1(r)1(rarb區(qū)域內(nèi)4(b)0

q

（分r

區(qū)域，

1q4

（3分）(2)drdrdr分23b1式中，a4)r400qEdrdr[())]b44b4011此(0)[2)3()]4)ab40．同軸長(zhǎng)導(dǎo)線的內(nèi)體半為a，外體半徑為(外體厚可忽不計(jì))，外間質(zhì)為真空，在其加以直電，如2示0

3

11[(b2)()])a（分(1)求

r

處的場(chǎng)強(qiáng)度(2)求

ar

處的位移量(3)出軸單位長(zhǎng)的容圖2解在內(nèi)、外導(dǎo)體間加以直流電壓

0

，電勢(shì)存在于內(nèi)導(dǎo)體表面和外導(dǎo)體內(nèi)表面之間內(nèi)體等勢(shì)體，此部壓為0，即電場(chǎng)度

E1

（4分(內(nèi)體部沒有電，果，在壓用，會(huì)被吸到導(dǎo)的外面)rabb012rabb012（）設(shè)單位長(zhǎng)度上內(nèi)導(dǎo)線表面的電荷為當(dāng)r時(shí)作徑為r根據(jù)高定理有

DqD

q

r

（2）q

（1分）由U0

drdra

qdr2a00到

q

U0ba

（2分）因此D

Ubra

r

（分）q（同線位度容CU0

20ba

（4分）．同電的導(dǎo)半徑為r，體徑為(導(dǎo)體厚度忽略不計(jì))，間充塞兩層同心介質(zhì)：第一層為

其半為r'二為，圖示同軸長(zhǎng)2電纜的斜表區(qū)分不同的質(zhì))。電外間以直流壓U。求：電從r至R各區(qū)域場(chǎng)E。單度電的電。單位電中(填介分的場(chǎng)能。圖解）單長(zhǎng)上導(dǎo)表的荷為，當(dāng)時(shí)，半為球面(注這半徑，因?yàn)閞已經(jīng)作常用)，據(jù)斯定，有

Ds

qDe

（2分）qqrr12(rrrr]()(()(qqrr12(rrrr]()(()(qe2

(

r

),q2

(

r

)由U

drrr2r1qrR)(rr12

d得到

1r(r1

R)r

（3）U因此1r1(r2

)r

(

r

（）

U1r(r2

r

(

r

)（分）q2（同線位度容Ur1r1(3)單位長(zhǎng)度電纜中充質(zhì)分的場(chǎng)

R)r

（3分）1

11

r

22

2

URU1r12rr1rrr21

)r

]22r21rRrrrrr212（4分）rRrr

)r

rd/2d/212r1rr1rd/2d/212r1rr1r21另解用W計(jì)算，結(jié)一樣建議上算W需明。2．在面為相距為d的平板電容器里，填以厚度為d/、介電數(shù)各為和的介質(zhì)，r1r如示圖中平電器中斜線示區(qū)同的質(zhì))。將電容器極板接電U的0直流源上求電器介

r

和介質(zhì)

r的場(chǎng)；電容器中的電場(chǎng)能量。

圖4解選取電容器下板為高斯面，電場(chǎng)強(qiáng)在兩板區(qū)域，且垂直兩，假設(shè)上下板的電荷量為，由高斯定理

D

（2分）s電場(chǎng)度

q

r

qr

（）由U0q

dlEdl02U（分）rrd)rr

Edl2

qqd)2r1r

2rdr1r

)

2Ur1dr1r

)

（分）（電中電能量1EdVE2V11SdSU2EE0r1r22d(r1r

（5分），1ab121()rdr，1ab121()rdr同軸長(zhǎng)導(dǎo)線內(nèi)導(dǎo)體半徑為，導(dǎo)體徑為(外體厚可忽不計(jì))，內(nèi)導(dǎo)線上流動(dòng)的電流為I，內(nèi)、外導(dǎo)體間介質(zhì)為真空，如示計(jì)同軸線單位長(zhǎng)度內(nèi)的儲(chǔ)存的磁場(chǎng)能量根磁場(chǎng)能量求出同軸線單位長(zhǎng)度的電感圖解(1)由電流柱對(duì)稱性知柱離軸r點(diǎn)處的磁場(chǎng)強(qiáng)度小處處相等方向沿柱面向e，在r域由安培環(huán)定律

I2

分)整理得內(nèi)軸r點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng)度H

Ir22

，1

Ir02

(

r

)(1分外離心r處磁應(yīng)強(qiáng)度也小處等，向沿面切向

，ar

區(qū)域培路律BI2

分)整理得內(nèi)軸r處的磁感應(yīng)強(qiáng)度2

I02r

（

r

）

)同軸線位長(zhǎng)度內(nèi)的儲(chǔ)的磁場(chǎng)能量W

HdVBHdV22200

B22

2

Ir0222a0

I(0)2rdrr

I2I

分(2)由

m

LI

故

L

2Wbm00I28a

分)一．擇題每題分共分）1.損耗質(zhì)中的電磁,其傳播速度隨媒質(zhì)電導(dǎo)率增大而B)A.不變小增大大減小v

1[12

)

在無損質(zhì),電磁波的速度與波的頻率D)A.成正；；比關(guān)

13.自間傳的均平面，是C)TE波波波不是4.極子所輻射的電磁相位面為A)面面面曲面5.面法錯(cuò)的是A)廷量H，方表示電能量的傳輸方向，的大小示單位時(shí)間通過垂的B．橫電磁波而言，在波的傳方向上電場(chǎng)、場(chǎng)分量都為。C．磁從一媒質(zhì)射理想導(dǎo)體表時(shí)，磁將發(fā)全反。D．對(duì)平電磁而，其電場(chǎng)、場(chǎng)和的播方向三者合右螺關(guān)系。6.兩個(gè)化方向互直的線極疊加，當(dāng)幅相等，相位為2或/2

時(shí)，將形成B)線極化波；）圓極化波；波其）均平面由介質(zhì)直射理想導(dǎo)體表面，生全反射入射波與反射疊加形成駐波，其電場(chǎng)強(qiáng)度和磁場(chǎng)的波節(jié)位置B)見課本231面）相同；相

；相差8.面法錯(cuò)的是D)A在無源區(qū)域中，化的電場(chǎng)產(chǎn)生磁，變化的磁場(chǎng)產(chǎn)生場(chǎng)，使電磁場(chǎng)以的形式傳播出去即電波。B.克韋程表明僅荷以生場(chǎng)而隨時(shí)變的場(chǎng)可產(chǎn)電場(chǎng)。般說來，電場(chǎng)和磁場(chǎng)是共存于同一空間的，但靜止和恒定的情況下，電場(chǎng)和磁場(chǎng)可以獨(dú)進(jìn)行析。D.電波從種質(zhì)射到理想體面，電波發(fā)全射(反)下面說法錯(cuò)誤是)在由空間中，平等面播等光速，能量速于光。場(chǎng)和磁場(chǎng)除了與時(shí)，空間的標(biāo)，方坐有。面波的和傳播直。所謂勻平波指等相位面平面且等相位面上點(diǎn)的強(qiáng)等的電磁波。在電媒質(zhì)中，電磁波傳播速度隨振幅變化現(xiàn)象稱為色散現(xiàn)象率）對(duì)載有時(shí)變電流的長(zhǎng)直螺線管中的坡印廷矢量下述正是()無電增或減，都內(nèi)無電流增大或減小，都外0T0TC.當(dāng)流增大，向內(nèi)；當(dāng)電流小時(shí)，向外l

電增大或減小,使反所以方向反二計(jì)算題（70）e,e,yzy,zy1.(15分)真存電為

EjEz)

，

Ecos(kz0

，其中

2，是長(zhǎng)。求

z

，，4

各點(diǎn)坡廷量瞬時(shí)和平值解

和

H

的瞬時(shí)量Ezt)Re[sin(kzj]Re[eE)00

jj

]

(因

j

j

)sin()cos(sin(kz)sin(xx0

)

V/H(ztRe[

Ek)ej]Ekz0

)

A/瞬時(shí)印廷量S(zt)(zt)H(t)

Esin(k)cos(k)sin(0

)cos(z

點(diǎn)瞬坡印矢

t)

，z

08

點(diǎn)瞬坡印矢1S()0282

/m

，z

04

點(diǎn)瞬坡印矢

(

04

,t)

，(2)在

z

04

點(diǎn)平坡廷矢

1

0

在

z

08

點(diǎn)平均坡印廷矢量S

av

1T110T2

20

)cos(

)

（

T

）22(10分時(shí)電磁場(chǎng)電場(chǎng)強(qiáng)度和場(chǎng)強(qiáng)度分別為：cos(0

0

。(1)寫出電場(chǎng)強(qiáng)和磁場(chǎng)強(qiáng)度的復(fù)表達(dá)式；1(2)明其坡印廷矢量的平均值為：Hcos(0m

。解：電強(qiáng)的數(shù)表式EEj0電強(qiáng)度的復(fù)數(shù)表達(dá)式

（3）HHe0

j

m

（2分）(2)根據(jù)

av

ReH

*

得（分）

av

EHe0

j(

)

cos(0m

（）或者積分計(jì)算（復(fù)雜，要把時(shí)間出積分）、分電場(chǎng)為e37.7cos(6

t2

z)

伏／的電波自由空間傳。問該是不是勻面波？說其傳播向求波阻抗；相數(shù)；(3)波長(zhǎng)；相速；H的小和向坡廷矢。該波滿均勻平面波的形式kz

)

所是均勻平面波。播方沿

向。(1)波阻抗

00

120

（3分）(2)相位數(shù)00

18c3

8

m(3)長(zhǎng)

)k(4)速

v

00

8

/s(5)H的大小和方向

137.7cos(6zy

t)2022x2)2022x2cos(6x

t)

V/(6)坡印矢量((tH(z,t)37.7cos(6t)yx

t)z

(6

t)4.(15分自由空間播的均平波的電強(qiáng)復(fù)矢量為e/)求平面的傳播方向；頻；(3)波的極化方式；磁度；波均印廷矢量。av解平波的傳播方向?yàn)椋较蝾l率為

2

9Hz

（為f00

）(3)波極方式因?yàn)閤mymx(4)磁場(chǎng)強(qiáng)度

，故左旋極化H

10e(je)ej(eje)zy0

(5)平均功率坡印廷矢量

av

1Re[H*]2

ejee

11(10)2(je)ej20][011[2]ee/m2)z

)

]

．分設(shè)沿方向傳播的均勻平面電磁波垂直入射到理想導(dǎo)體，如圖所示，該電磁波電場(chǎng)只有

分量即Eejx0

，求入波場(chǎng)達(dá)式畫區(qū)域中射波電、磁場(chǎng)的向。解：下列公式

區(qū)域

區(qū)域

，

，

圖rm2c1cc1

2，tmim1c

，(z)Eeixim

z

，()i

1c

eyim

zyy()zerx

z

，H(z)r

11

e

(z)etxim

z

，(zt

1c

eyim

z（）將入得到21

（2分）E00

e

（2分）（）(2)區(qū)域中射波電場(chǎng)方向?yàn)椋ǚ郑﹛磁場(chǎng)的向?yàn)?/p>

（2分）．分設(shè)沿向播均勻平電波垂直射到理想導(dǎo)體，如圖所示，電磁電場(chǎng)只有分即Ex

j

，出反射波電場(chǎng)的表達(dá)；(2)求出區(qū)域媒的波阻抗解：下列公式

區(qū)域

區(qū)域

，

)]

，

圖rm2c1cc1

2，tmim1c

，(z)Eeixim

z

，()i

1c

eyim

z()zerxrmxim

z

，H(z)r

11

e

(z)etxim

z

，(zt

1c

e

eyim

z導(dǎo)01.導(dǎo)01.（）將入得到反射電場(chǎng)2Er

Eer

j

區(qū)域中的總電場(chǎng)為EE(er0

j

er

j

)

（2分）根據(jù)導(dǎo)體面電場(chǎng)的切向分等于零的邊界條得

；r

0

（2分）因此，反射波場(chǎng)的表式為Eerx

j

（1分）(2)媒質(zhì)的波阻抗00因得

（分）（分）7波導(dǎo)的面為,將波為20m,50mm信號(hào)接此波導(dǎo),哪些信能輸傳輸信號(hào)將出現(xiàn)哪些模式？答：信能輸，矩形波導(dǎo)中各模式的截止波長(zhǎng)cTE

mm

cTE

a

cTE

2b20.4

因此m的號(hào)能傳輸，30m的信號(hào)能夠傳輸，工作在模，20m的信號(hào)能傳，波式TETE，，常識(shí)性知識(shí)復(fù)習(xí)填空．均各向性線性媒質(zhì)中，設(shè)媒質(zhì)的導(dǎo)率為則感強(qiáng)B和場(chǎng)足的方程：

B

。．設(shè)線向的媒，為

方。變電場(chǎng)中學(xué)表式E稱為電磁密量）．法拉電磁感應(yīng)定律的微分形式為)rr．量場(chǎng)表式：

(r

。s．電磁波從一種質(zhì)入射到理想體將生射。．靜電場(chǎng)是無旋，故電場(chǎng)強(qiáng)度沿任一條閉合路徑的積分等于

。．如果不零量的乘零，則此個(gè)量然相互垂。平面磁而電場(chǎng)和波的傳播方向三者符合旋系。

關(guān)．由定流產(chǎn)生磁稱為場(chǎng)恒定場(chǎng)無場(chǎng)，因此它可

磁位函數(shù)旋來示。．均各向同性線性媒質(zhì)中設(shè)質(zhì)介電常數(shù)為電移矢量和場(chǎng)滿足方程：

E

。12從場(chǎng)角度來講，電流是電流密度矢量場(chǎng)的量。13電質(zhì)的縛電荷在外加們把這現(xiàn)象稱為擊穿。

(電場(chǎng)作用下，全離分子內(nèi)部束縛力，．理導(dǎo)體的表面電場(chǎng)度的

量零。．隨時(shí)變化的電磁場(chǎng)為場(chǎng)。．磁從種媒質(zhì)入到想體表時(shí)電波將發(fā)生射。17靜電場(chǎng)是保守場(chǎng)，故電場(chǎng)強(qiáng)度沿任一條閉合路的積分等于

。18如果個(gè)不等于零的矢量的點(diǎn)積等于零此個(gè)矢量必然相互直。．對(duì)橫磁波而言，在的傳播方向上電場(chǎng)磁場(chǎng)分量為．由恒電流產(chǎn)的磁場(chǎng)為恒定場(chǎng)，定磁場(chǎng)是場(chǎng)

。場(chǎng)，此它可用磁矢位函數(shù)旋度來示。．在無源區(qū)域變化場(chǎng)產(chǎn)生磁場(chǎng)，化的磁場(chǎng)產(chǎn)生場(chǎng)的形式傳出去，即電磁。．導(dǎo)媒中，電磁的播度隨率化現(xiàn)象稱為。．電磁場(chǎng)在兩不同媒分面上滿的程稱為。在無源區(qū)域中變化電場(chǎng)產(chǎn)生磁場(chǎng)變化的場(chǎng)產(chǎn)電場(chǎng)使磁場(chǎng)以（波）的形式傳出去，即電磁。電介中的束縛電荷在外加電場(chǎng)作用下完全脫離分子的內(nèi)部束縛力時(shí)我把現(xiàn)稱為穿。r)Pr)P26．從量的整體而言無散的（度）不處為。．果一個(gè)矢量場(chǎng)的旋度