實際晶體中的位錯演示文稿

實際晶體中的位錯演示文稿現(xiàn)在是1頁\一共有34頁\編輯于星期五單位位錯的柏氏矢量一定平行于各自晶體的最密排方向。面心立方結(jié)構：b為a/2<110>，體心立方結(jié)構：b為a/2<111>密排六方結(jié)構：b為a/3<1120>現(xiàn)在是2頁\一共有34頁\編輯于星期五

紙面為滑移面(111)，左側(cè)為未滑移區(qū)，右側(cè)為已滑移區(qū)，均屬正常堆垛，在已滑移區(qū)和未滑移區(qū)的交界處存在一個單位位錯。當位錯線在滑移面掃過之后，滑移面上下的原子排列整齊如舊。單位位錯滑移時，不破壞滑移面上下原子排列的完整性，因此單位位錯又稱為完整位錯?，F(xiàn)在是3頁\一共有34頁\編輯于星期五FCC中全位錯滑移時原子的滑動路徑B層原子的滑動分兩步：B→C→B現(xiàn)在是4頁\一共有34頁\編輯于星期五

如圖中FCC晶體的滑移面為(111)晶面，柏氏矢量方向為[110]晶向，b=1/2[110]；半原子面(攀移面)為(110)晶面，其堆垛次序為ababab…

FCC晶體的全位錯的柏氏矢量應為b=a/2<110>，簡寫成b=1/2<110>。全位錯的滑移面是{111}，刃型位錯的攀移面（垂直于滑移面和滑移方向的平面）是{110}。[112]現(xiàn)在是5頁\一共有34頁\編輯于星期五

將滑移面(111)水平放置，攀移面(110)則為垂直位置，F(xiàn)CC中刃型全位錯如圖所示。由于形成位錯時不能改變FCC的晶體結(jié)構，故在a層和b層之間必須插入b、a兩層半原子面才能形成全位錯?，F(xiàn)在是6頁\一共有34頁\編輯于星期五(2)不全位錯

在實際晶體中，存在的柏氏矢量小于最短平移矢量(即最近鄰的兩個原子間距)的位錯叫部分位錯。柏氏矢量不等于最短平移矢量的整數(shù)倍的位錯叫不全位錯。

不全位錯沿滑移面掃過之后，滑移面上下層原子不再占有平常的位置，產(chǎn)生了錯排，形成了堆垛層錯(Stackingfault)。在密排面上，將上下部分晶體作適當?shù)南鄬疲蛟谡５亩讯忭樞蛑谐槌鲆粚踊虿迦胍粚泳尚纬蓪渝e?，F(xiàn)在是7頁\一共有34頁\編輯于星期五現(xiàn)在是8頁\一共有34頁\編輯于星期五現(xiàn)在是9頁\一共有34頁\編輯于星期五

金屬中出現(xiàn)層錯的幾率與層錯能的大小有關。在層錯能高的材料如鋁中，則其中看不到層錯；在層錯能低的材料如奧氏體不銹鋼或α黃銅中，可能形成大量的層錯。見表7-4。

層錯破壞了晶體中正常的周期性，使電子發(fā)生額外的散射，從而使能量增加，但是層錯不產(chǎn)生點陣畸變，因此層錯能比晶界能低得多。現(xiàn)在是10頁\一共有34頁\編輯于星期五

對于多層(111)面按ABCABC…順序堆垛而成的FCC晶體，B層原子滑移到C位置時就形成了一層層錯，增加了晶體的層錯能。如果層錯能較小，則B層原子會停留亞穩(wěn)的C位置；若層錯能較大，則B原子會連續(xù)滑移兩次而回到B位置。FCC中全位錯滑移時原子的滑動距徑B層原子的滑動分兩步：B→C→B現(xiàn)在是11頁\一共有34頁\編輯于星期五Shockley分位錯的定義：在FCC晶體中位于{111}晶面上柏氏矢量為b=a/6<112>的位錯。

晶體中的層錯區(qū)與正常堆垛區(qū)的交界即是不全位錯。在面心立方晶體中，存在兩種不全位錯，即是肖克萊(Shockley)不全位錯和弗蘭克(Frank)不全位錯。現(xiàn)在是12頁\一共有34頁\編輯于星期五肖克萊(Shockley)不全位錯(刃型)的結(jié)構

位錯線左側(cè)的正常堆垛區(qū)的原子由B位置沿柏氏矢量b2滑移到C位置，即層錯區(qū)擴大，不全位錯向左滑移。肖克萊不全位錯可以是刃型、螺型和混合型。肖克萊不全位錯可以滑移。現(xiàn)在是13頁\一共有34頁\編輯于星期五Shockley分位錯的特點：

(a)位于孿生面上，柏氏矢量沿孿生方向，且小于孿生方向上的原子間距:(b)不僅是已滑移區(qū)和未滑移區(qū)的邊界，而且是有層錯區(qū)和無層錯區(qū)的邊界。

(c)可以是刃型、螺型或混合型。

(d)只能通過局部滑移形成。即使是刃型Shockley不全位錯也不能通過插入半原子面得到，因為插入半原子面不可能導致形成大片層錯區(qū)。

(e)即使是刃型Shockley不全位錯也只能滑移，不能攀移，因為滑移面上部（或下部）原子的擴散不會導致層錯消失，因而有層錯區(qū)和無層錯區(qū)之間總是存在著邊界線，即肖克萊不全位錯線。現(xiàn)在是14頁\一共有34頁\編輯于星期五

(f)即使是螺型肖克萊不全位錯也不能交滑移，因為螺型肖克萊不全位錯是沿〈112〉方向，而不是沿兩個{111}面（主滑移面和交滑移面）的交線〈110〉方向，故它不可能從一個滑移面轉(zhuǎn)到另一個滑移面上交滑移。現(xiàn)在是15頁\一共有34頁\編輯于星期五面心立方晶體中的Frank位錯

除局部滑移外，通過抽出或插入部分{111}面也可形成局部層錯。如(a)圖，從無層錯區(qū){111}面中抽出部分{111}面，堆垛次序由ABCABCABC…變?yōu)锳BCABABC…，從而產(chǎn)生了局部層錯，其層錯區(qū)與正常堆垛區(qū)交界就是Frank位錯。其柏氏矢量為b=a/3<111>。類似的，插入部分{111}面后也會形成Frank位錯。Frank位錯不能滑移，只能攀移?，F(xiàn)在是16頁\一共有34頁\編輯于星期五Frank分位錯的特點：(a)位于{111}晶面上，可以是直線、曲線和封閉環(huán)，但是無論是什么形狀，它總是刃型的。因為b=1/3<111>和{111}晶面垂直。(b)由于b不是FCC的滑移方向，所以Frank分位錯不能滑移，只能攀移（只能通過擴散擴大或縮小）。不再是已滑移區(qū)和未滑移區(qū)的邊界，而且是有層錯區(qū)和無層錯區(qū)的邊界。注意與Shockley分位錯的特點進行比較。現(xiàn)在是17頁\一共有34頁\編輯于星期五擴展位錯定義：

將兩個Shockley分位錯、中間夾著一片層錯的整個缺陷組態(tài)稱為擴展位錯。擴展位錯的柏氏矢量：b=b1+b2=1/2<110>

擴展位錯是一個單位位錯分解成的兩個不全位錯中間夾住的一片層錯的組態(tài)?，F(xiàn)在是18頁\一共有34頁\編輯于星期五面心立方晶體的滑移及擴展位錯現(xiàn)在是19頁\一共有34頁\編輯于星期五

擴展位錯的特點(3)組成擴展位錯的兩個肖克萊不全位錯由于交互作用必然處于相互平行的位置，其間的距離d即層錯區(qū)的寬度，其值保持不變。(1)位于{111}面上，由兩條平行的Shockley不全位錯中間夾著的一片層錯區(qū)組成。(2)柏氏矢量b=b1+b2=1/2<110>,b1和b2分別是肖克萊不全位錯的柏氏矢量，它們的夾角為60°。(4)擴展位錯可在滑移面內(nèi)滑移，但不能攀移。(5)擴展位錯的兩個Shockley分位錯在一定條件下可以合并，形成一個螺型全位錯，由此可以交滑移。現(xiàn)在是20頁\一共有34頁\編輯于星期五(3)位錯反應

由幾個位錯合成一個新位錯或由一個位錯分解為幾個新位錯的過程稱為位錯反應。位錯反應能否進行決定于兩個條件：①必須滿足幾何條件及柏氏矢量的守恒性，反應前后諸位錯的柏氏矢量和應相等，即②必須滿足能量條件，即反應后諸位錯的總能量應小于反應前諸位錯的總能量，即現(xiàn)在是21頁\一共有34頁\編輯于星期五例如：FCC的全位錯分解為Shockley分位錯：bb1+b2判斷該位錯反應能否進行？符合計算能量條件：反應前：反應后：符合能量條件：所以，此位錯反應可以自發(fā)地進行。幾何條件:現(xiàn)在是22頁\一共有34頁\編輯于星期五FCC晶體中位錯反應的一般表示：Thompson湯普森四面體

四面體的4個頂點分別位于晶體中的A(1/2,0,1/2)，B(0,1/2,1/2)，C(1/2,1/2,0)，D(0,0,0)等，假定四面體的4個外表面的中心分別為α，β，γ和δ，其中α是對著頂點A的外表面的中心。其余類推?，F(xiàn)在是23頁\一共有34頁\編輯于星期五

這樣A、B、C、D、α、β、γ、δ等8個點中的每2個點連成的向量就表示了FCC晶體中所有重要位錯的柏氏矢量。現(xiàn)在是24頁\一共有34頁\編輯于星期五●

羅-羅向量由四面體頂點A、B、C、D(羅馬字母)連成的向量：羅-羅向量就是FCC中全位錯的柏氏矢量現(xiàn)在是25頁\一共有34頁\編輯于星期五●

不對應的羅-希向量

由四面體頂點(羅馬字母)和通過該頂點的外表面中心(不對應的希臘字母)連成的向量：

這些向量可以由三角形重心性質(zhì)求得，例如：不對應的羅-希向量就是FCC中Shockley分位錯的柏氏矢量現(xiàn)在是26頁\一共有34頁\編輯于星期五不對應的羅-希向量就是FCC中Shockley分位錯的柏氏矢量：現(xiàn)在是27頁\一共有34頁\編輯于星期五●

對應的羅-希向量根據(jù)矢量合成規(guī)則可以求出對應的羅－希向量：對應的羅－希向量就是FCC中Frank分位錯的柏氏矢量?，F(xiàn)在是28頁\一共有34頁\編輯于星期五●

希-希向量所有希－希向量也都可以根據(jù)向量合成規(guī)則求得：希－希向量就是FCC中壓桿位錯的柏氏矢量。FCC中的位錯反應，即位錯的合成與分解也可以用Thompson四面體中的向量來表示。現(xiàn)在是29頁\一共有34頁\編輯于星期五現(xiàn)在是30頁\一共有34頁\編輯于星期五洛末-柯垂耳(Lomer-Cottrell)位錯的形成在面心立方晶體的(111)和(111)面上各有一個柏氏矢量為b1=a/2[101]和b2=a/2[011]的全位錯，且這兩條位錯線平行于兩滑移面的交線AD。現(xiàn)在是31頁\一共有34頁\編輯于星期五兩全位錯在各自的滑移面上發(fā)生分解，形成擴展位錯A1B1，C1D1,A2B2，C2D2,即：在(111)面上：在(111)面上：皆為Shockley不全位錯。