油墨的分散解析

油墨的分散解析

油墨的分散解析〔一〕【我要印】訊:在油墨中有許多顏料的根本顆粒尺寸是很小的。

但是,由于這些根本顆粒有粘附在一起而聚集成比之大許多倍的聚集體團,所以,就要用機械來進展研磨,以使這些聚集體分散至所需的程度。

機械研磨的主要目的就是將顏料聚集體分散于連結料中,使之形成細顆粒的分散體。

由于顏料是準備油墨顏色和光學特性的關鍵,所以它不僅取決于對光的集中與吸取,且這些與它的顆粒大小也有關。

例如在相對條件下,油墨沖淡后的飽和度著色力、色相等均與顏料顆粒的分散度有關,這是人所共知的。

由于顏料的化學組成與物理特性不同,故它們的分散性能也就各異。

分散過程一般分三個階段,即1顏料聚集體開頭潤濕,2顏料聚集體裂開成小顆粒,即聚集體被分別,3用連結料置換顏料顆粒外表的空氣,即顏料顆粒外表吸附的水或氣被潤濕介質所取代——在顏料顆粒外表附著潤濕介質。

顏料顆粒在連結料體系中的狀況可以這樣來說明之:一些干的顏料顆粒由于它們的外表引力而相互“抱”在一起,顆粒之間的空間是空氣,這種現象叫聚集;顏料顆粒良好地分散在連結料中;一些已潤濕或分散的顏料顆粒由于某些力的作用慢慢又形成絮狀,顆粒之間是連接料,這種現象叫絮凝。

分散體的絮凝作用取決于連結料和顏料的性質以及絮凝物質的毀滅;當分散顆粒間的引力小到不行能產生絮凝時,則顏料顆粒就可能定向,從而形成疏松構造。

顏料顆粒在開頭潤濕時,首先應使顏料和連結料很好地混合,為了使它們具有良好的親和性以便更快地潤濕,所以承受外表活性劑是常用的做法。

由于外表活性劑可轉變顏料和連結料之間的極性,有些外表活性劑具有平衡的極性和非極性構造,從而可在兩個外表間形成一個橋或聯結。

為了破壞這些聚集,就需要利用各種力,例如1物理撞擊,2顆粒與顆粒之間的相互碰撞,3通過流體如連接料的剪切。

一般說,比較大的聚集體50—100微米可以被分散設備如三輥機、球磨機、砂磨機等的剪切力進展物理分散。

而比較小的顏料聚集體則大多是由于包在顏料聚集體外面的連接料的剪切作用而分散的。

連結料對顏料的剪切作用主要是由于1連結料對研磨外表的粘附;2連結料對顏料外表的粘附;3連結料的內粘附內聚力強度,即粘性。

當以連結料置換替代包在顏料外面的空氣時,潤濕過程才算最終完成,到達了分散的目的。

這個過程可以提高顏料的透亮度,降低顏料顆粒間的引力,這是由于在顏料和連結料之間形成了反抗聚集的物理鏈,使顏料顆粒不能再聚集之故。

顏料分散后形成的分散體的穩(wěn)定性主要取決于以下三種力:1排斥的靜電力——由顏料顆粒外表的離子或帶電基團而引起;2吸引的倫敦—范德華引力——由于顏料顆粒和連結料之間的介電常數不同而引起;3由于顆粒外表毀滅的不帶電基團使顆粒間相互像一個柵欄一樣而引起的“位阻”穩(wěn)定作用。

由于排斥性的靜電力在水性介質中比較明顯,而吸引性的倫敦—范德華力則在有機和水性介質中均有,故顏料分散體在有機介質中的穩(wěn)定性,一般是取決于“位阻”效應的。

由于電的力氣而排斥的理論,即理論,它基于當介質中的一種可離子化的物質以正或負離子的形式吸附在顏料外表上,其相對應的電荷集中入介質中后,就會發(fā)生電荷排斥。

故這些顆粒就會得到一種相像的電荷,雖然分散體中毀滅了這些電荷,但其愛護力也會隨著因間續(xù)參與更多的連結料而破壞。

假如在分散體中一次參與大量的連結料時,就會發(fā)生“肢體震蕩”效應。

這樣,由于顏料體積的變化,顏料顆粒會發(fā)生再聚集作用。

同樣,在體系中參與過量的溶劑時,也會發(fā)生這種狀況,由于溶劑會從顏料顆粒上洗去連結料。

實際上,顏料分散在溶有聚合物分子的連結料中以后,連結料就被吸附在顏料顆粒外表,并以一局部鏈伸向連結料中,從而使兩個一樣的顆粒不能再接近,防止了再絮凝的發(fā)生。

從熱動力學觀點看,位阻穩(wěn)定性可分為熵穩(wěn)定作用和熱函穩(wěn)定作用,或是它們二者的聯合形式。

實際上,它們的差異在于前者是在冷卻的條件下會絮凝,后者是在比較熱的條件下會絮凝。

這樣,就提出了一個實際問題,即對有些油墨來說需要存放在比較冷的條件下,而有一些油墨則需存放在比較熱的條件下,這樣,才可避開體系發(fā)生絮凝。

絮凝作用一般發(fā)生在液體系統中,它是顆粒之間臨時的聯合,只要用不大的力就可以破壞它。

由于在液體介質中顆粒是處于不規(guī)章的布朗運動下,它們隨時有可能接觸并形成團狀疏松絮凝體。

明顯,產品的粘度越低則運動越快,碰撞比例也越多。

在高粘度的漿狀油墨中,由于高粘度的摩擦阻抗比顆粒外表上的力還要大,故不行能發(fā)生布朗運動,絮凝也就不會毀滅。

由于分散后的顏料顆粒有可能再聯結在一起,故其外表吸取層不能變形,而且應當緊緊抱住分散顆粒。

位阻效應則取決于吸取材料的分子量大小,低分子量的連結料干性油連結料、油改性的醇酸樹脂等則易于吸入到顏料聚集體中去,假設有溶劑存在,則會加速這種滲透。

所以,在分散過程中,連結料的潤濕性是非常重要的。

我們知道,***纖維,丙烯酸,乙烯類等連結料的分散性是比較差的。

連結料對顏料的潤濕效果取決于顏料與連結料之間的外表張力:界面張力高,則潤濕效果差。

對于分散性的測定,目前尚無統一的方法,一般就是用細度板刮板細度計——,篩法以及著色力等來推斷之。

關于分散時的溫度狀況,則可從粘度的變化而看出。

一般地說,分散過程中溫度都是上升的,這可從顏料潤濕時的浸入熱測出。

熱也有相反的效果,例如使顏料失去濃度,引起色相的變化有的顏料在熱的作用下可被局部溶解并再結晶,加速與連結料的化學反響等等,故應引起留意。

油墨的分散解析〔二〕【我要印】訊:一、分散的理論用機械能等將顏料顆粒勻稱地分散于連結料中,并使之在連結料中形成勻稱而穩(wěn)定的分散體,好像是個很簡潔的事情,但實際上并不如此,它牽涉到許多理論性的問題。

應當說分散理論是比較簡潔的,至今,仍有許多非常簡潔的物理關系沒有被完全搞清晰,這里我們只能概念性地來爭辯一下有關分散理論方面的一些狀況。

〔一〕、外表張力假設我們將脫脂棉放于水中,則脫脂棉極易被水所浸濕,而非脫脂棉就比較難被水浸濕,假設將脫脂棉換成油布,則它就根本不能被水所浸濕。

這些狀況就是所謂“潤濕“的粗淺概念。

可以看出:潤濕一般有三種狀況,即:,排解了固體上全部被吸附的物質例如氣體等,這就叫完全潤濕,,并以確定的接觸角與固體相接觸,這叫不完全潤濕或叫局部潤濕,,這就叫不潤濕。

我們知道,當任何兩個“相”相互接觸時,則在兩個相之間就會形成一個區(qū)域,渭之“界面慣上“界面”是指兩種不相混溶的液體間或是液體與固體間的接觸區(qū)域。

而“外表”一般是指氣體對固或液體的接觸區(qū)域而言的。

依據上述狀況,假設把一些固體的粉狀物質例如顏料等分散在液體的介質例如連結料等中時,液體對固體的潤濕狀況及液體與固體間的界面大小等,就會準備這個分散體系的特性,這是顯而易見的。

就顏料分散在連結料中的狀況而言,其很重要的一個特性就是顏料和連結料之間的界面狀況,這兩個界面與它們單獨的分別相即顏料和連結料的界面是不同的。

所以作用在界面上的力是不平衡的,這種在界面上不對稱力的支配,即謂之界面張力效應。

假設在一個容器中裝有一種液體,可以看出:在下層液體中,分子間的引力在各個方面都是相等的,分子處于平衡狀態(tài)。

而在液體外表,狀況就不同了:液體外表分子的力的支配是不對稱的,力將液體的外表分子拉向液體內部,這種力就叫液體的外表張力。

外表張力可通過一個矩形線框的試驗來說明:用一根細銅絲圍成一個長方形框,其上置一細銅絲,用一根細線將細銅絲縛住,細線的另一端則縛于上框的中間。

細銅絲可在框上自由移動。

將這個裝置浸于皂液中,則皂膜的各個面積就會依次被破壞。

外表張力的拉曳狀況就可以看清晰了。

假設在線一邊的皂膜面破壞了,則細銅絲就會向后拉并趨向框的一邊。

在線上的拉力則被對面膜上的外表張力的拉力所平衡,這一狀況充分說明白在線面積內鋪展的皂膜的彈性,這就是外表張力。

液體在界面的外表張力〔達因厘米〕外表張力可以環(huán)移法、毛細管法或滴量法測定之。

下表指出了一些物質的外表張力數值,可以看出,有機溶劑的外表張力值范圍是比較窄的,而水的外表張力要比它們高數倍。

***的外表張力則大得多了。

空氣液體水*〔三〕【我要印】訊:在油墨中有許多顏料的根本顆粒尺寸是很小的。

但是,由于這些根本顆粒有粘附在一起而聚集成比之大許多倍的聚集體團,所以,就要用機械來進展研磨,以使這些聚集體分散至所需的程度。

機械研磨的主要目的就是將顏料聚集體分散于連結料中,使之形成細顆粒的分散體。

由于顏料是準備油墨顏色和光學特性的關鍵,所以它不僅取決于對光的集中與吸取,且這些與它的顆粒大小也有關。

例如在相對條件下,油墨沖淡后的飽和度著色力、色相等均與顏料顆粒的分散度有關,這是人所共知的。

由于顏料的化學組成與物理特性不同,故它們的分散性能也就各異。

分散過程一般分三個階段,即1顏料聚集體開頭潤濕,2顏料聚集體裂開成小顆粒,即聚集體被分別,3用連結料置換顏料顆粒外表的空氣,即顏料顆粒外表吸附的水或氣被潤濕介質所取代——在顏料顆粒外表附著潤濕介質。

顏料顆粒在連結料體系中的狀況可以這樣來說明之:一些干的顏料顆粒由于它們的外表引力而相互“抱”在一起,顆粒之間的空間是空氣,這種現象叫聚集;顏料顆粒良好地分散在連結料中;一些已潤濕或分散的顏料顆粒由于某些力的作用慢慢又形成絮狀,顆粒之間是連接料,這種現象叫絮凝。

分散體的絮凝作用取決于連結料和顏料的性質以及絮凝物質的毀滅;當分散顆粒間的引力小到不行能產生絮凝時,則顏料顆粒就可能定向,從而形成疏松構造。

顏料顆粒在開頭潤濕時,首先應使顏料和連結料很好地混合,為了使它們具有良好的親和性以便更快地潤濕,所以承受外表活性劑是常用的做法。

由于外表活性劑可轉變顏料和連結料之間的極性,有些外表活性劑具有平衡的極性和非極性構造,從而可在兩個外表間形成一個橋或聯結。

為了破壞這些聚集,就需要利用各種力,例如1物理撞擊,2顆粒與顆粒之間的相互碰撞,3通過流體如連接料的剪切。

一般說,比較大的聚集體50—100微米可以被分散設備如三輥機、球磨機、砂磨機等的剪切力進展物理分散。

而比較小的顏料聚集體則大多是由于包在顏料聚集體外面的連接料的剪切作用而分散的。

連結料對顏料的剪切作用主要是由于1連結料對研磨外表的粘附;2連結料對顏料外表的粘附;3連結料的內粘附內聚力強度,即粘性。

當以連結料置換替代包在顏料外面的空氣時,潤濕過程才算最終完成,到達了分散的目的。

這個過程可以提高顏料的透亮度,降低顏料顆粒間的引力,這是由于在顏料和連結料之間形成了反抗聚集的物理鏈,使顏料顆粒不能再聚集之故。

顏料分散后形成的分散體的穩(wěn)定性主要取決于以下三種力:1排斥的靜電力——由顏料顆粒外表的離子或帶電基團而引起;2吸引的倫敦—范德華引力——由于顏料顆粒和連結料之間的介電常數不同而引起;3由于顆粒外表毀滅的不帶電基團使顆粒間相互像一個柵欄一樣而引起的“位阻”穩(wěn)定作用。

由于排斥性的靜電力在水性介質中比較明顯,而吸引性的倫敦—范德華力則在有機和水性介質中均有,故顏料分散體在有機介質中的穩(wěn)定性,一般是取決于“位阻”效應的。

由于電的力氣而排斥的理論,即理論,它基于當介質中的一種可離子化的物質以正或負離子的形式吸附在顏料外表上,其相對應的電荷集中入介質中后,就會發(fā)生電荷排斥。

故這些顆粒就會得到一種相像的電荷,雖然分散體中毀滅了這些電荷,但其愛護力也會隨著因間續(xù)參與更多的連結料而破壞。

假如在分散體中一次參與大量的連結料時,就會發(fā)生“肢體震蕩”效應。

這樣,由于顏料體積的變化,顏料顆粒會發(fā)生再聚集作用。

同樣,在體系中參與過量的溶劑時,也會發(fā)生這種狀況,由于溶劑會從顏料顆粒上洗去連結料。

實際上,顏料分散在溶有聚合物分子的連結料中以后,連結料就被吸附在顏料顆粒外表,并以一局部鏈伸向連結料中,從而使兩個一樣的顆粒不能再接近,防止了再絮凝的發(fā)生。

從熱動力學觀點看,位阻穩(wěn)定性可分為熵穩(wěn)定作用和熱函穩(wěn)定作用,或是它們二者的聯合形式。

實際上,它們的差異在于前者是在冷卻的條件下會絮凝,后者是在比較熱的條件下會絮凝。

這樣,就提出了一個實際問題,即對有些油墨來說需要存放在比較冷的條件下,而有一些油墨則需存放在比較熱的條件下,這樣,才可避開體系發(fā)生絮凝。

絮凝作用一般發(fā)生在液體系統中,它是顆粒之間臨時的聯合,只要用不大的力就可以破壞它。

由于在液體介質中顆粒是處于不規(guī)章的布朗運動下,它們隨時有可能接觸并形成團狀疏松絮凝體。

明顯,產品的粘度越低則運動越快,碰撞比例也越多。

在高粘度的漿狀油墨中,由于高粘度的摩擦阻抗比顆粒外表上的力還要大,故不行能發(fā)生布朗運動,絮凝也就不會毀滅。

由于分散后的顏料顆粒有可能再聯結在一起,故其外表吸取層不能變形,而且應當緊緊抱住分散顆粒。

位阻效應則取決于吸取材料的分子量大小,低分子量的連結料干性油連結料、油改性的醇酸樹脂等則易于吸入到顏料聚集體中去,假設有溶劑存在,則會加速這種滲透。

所以,在分散過程中,連結料的潤濕性是非常重要的。

我們知道,***纖維,丙烯酸,乙烯類等連結料的分散性是比較差的。

連結料對顏料的潤濕效果取決于顏料與連結料之間的外表張力:界面張力高,則潤濕效果差。

對于分散性的測定,目前尚無統一的方法,一般就是用細度板刮板細度計——,篩法以及著色力等來推斷之。

關于分散時的溫度狀況,則可從粘度的變化而看出。

一般地說,分散過程中溫度都是上升的,這可從顏料潤濕時的浸入熱測出。

熱也有相反的效果,例如使顏料失去濃度,引起色相的變化有的顏料在熱的作用下可被局部溶解并再結晶,加速與連結料的化學反響等等,故應引起留意。

〔二〕、接觸角液——固接觸角在爭辯液——固界面時,接觸角是廣被應用的一種手段。

例如將一種液體放于固體外表上時,就可能發(fā)生以下兩種狀況:即發(fā)生所謂潤濕:縮,竭力限制或降低它與固體外表的接觸即不發(fā)生潤濕。

液體在固體外表上的潤濕狀況可通過測定液—固界面形成的接觸角θ來推斷,這種角一般是通過一種液體來測定的,其范圍可以自0至180。

接觸角的大小可以用外表張力來測定之,一種液體放在一個平的固體外表上所形成的液體接觸角的大小,可由作用在液—固界面端的三個外表張力來測定之。

第一個力是液體的外表張力σ1,它的作用是將液體從與液面成正切的方向的界面端拉離液體外表張力與固體外表形成的角,可定義為液體的接觸角。

其次個力是界面張力σ1,它存在于固體外表與液體間接觸的地方,這個力的作用也是將液體從界面端拉離,但其方向僅指固體外表而言。

第三個力是固體外表的外表張力σ,它是將液—固界面端拉住,方向則與界面張力相反。

一般σ往左邊拉,σ1往右邊拉,σ1往右上方拉,其向右邊的分力與σ1θ相等,下式表示了它們的相對作用力:σ=σ1+σ1θ〔1〕一般地說,接觸角為0時,固體就被液體所徹底潤濕例如礦物油放在金屬外表上。

接觸角大于90。

時,意味著液體不能在固體外表鋪展例如水銀放于玻璃板上——約140,水放在石蠟上——約100—115。

油墨的分散解析〔四〕【我要印】訊:〔三〕、粘附、浸漬、鋪展和分散明顯,將固體顆粒浸于液體中一種分散方法時所消耗的能量,可以用一個111厘米的立方體固體的外表張力=σ浸入液體液體的外表張力=σ1中的狀況來加以解釋,其過程就是將這些固體立方體自液體外放人液體內,可以看出,有三個過程:即粘附功,浸漬功和鋪展功,這些功的總和就相等于分散功。

第一個與立方體有關的能量是在它與液體接觸以前:一個立方體有六個面,每一個面的外表積為一厘米2。

對一厘米2的外表積來說,固體σ的外表張力和在固體外表中的能量,其數字大小是相等的。

所以與固體立方體任何一個面有關的外表能都等于σ。

同樣,在一厘米2液體外表中的外表能則相等于σ1。

粘附。

當將立方體的一個面與液體外表接觸粘附時,就會發(fā)生消耗能量,其狀況是:原在一厘米2固體外表σ和一厘米2液體外表σ1中儲存的能,在它們接觸后,存在的能量就只有一厘米2的固—液界面σ1了。

由于只有在接觸過程粘附中能量才發(fā)生變化。

故⊿==σ1-σ1-σ〔2〕式中:=粘附功。

浸漬。

當將立方體放入液體中與液面相平但不超過液面時,就會發(fā)生另一個能量的變化浸漬,此現象是在這個立方體未浸入液體中以前,它有四個面的能量4σ。

浸入液體中以后,這些能量就失掉了,但生成的外表能則與立方體側面四個生成的液—固界面4σ1相像。

故⊿==4σ1-4σ〔3〕式中:=浸漬功。

鋪展。

最終一個過程就是將立方體的頂面也浸入于液體中,這就是鋪展。

在這個過程中,立方體的頂面被兩個的外表積所替代,即一個液體外表和一個液—固界面。

與鋪展有關的能量消耗為:⊿==σ1+σ1-σ〔4〕式中:=鋪展功。

分散,一個固體被液體所浸沒與分散一樣的總功,是上述三個功的總和,即⊿==6σ1-6σ〔5〕式中:=分散功。

雖然這里用一個一厘米3的立方體來說明分散過程中的各個階段,但它適用于全部的固體分散在液體包括顏料分散在連結料中的狀況。

〔四〕、將液體接觸角導入各種功的方程式上面提到的各種功的方程式雖然是比較真實的,但卻不太切合實際,由于固體外表以及固—液界面的外表張力是不太簡潔測得的。

所以式〔5〕僅僅是提出了一個破解的方法。

因而,在以上有關功的全部方程式中,-σ1θ可以取代σ1-σ。

則:=-σ1〔θ-1〕=-4σ1〔θ〕=-σ1〔θ-1〕=-6σ1〔θ〕可以看出,在上列四個方程式中,功的消耗可表現為兩個可測定的量,即液體的外表張力以及液體和固體外表形成的接觸角。

通過對這兩個量的分析,就可計算出一個顏料分散體的分散難易程度。

如在分散過程中的任何一個階段所需要的功是負數,則這個階段的過程就會自然發(fā)生由于已經儲存在外表中的能量就足以使這個過程發(fā)生了。

反之,假設需要的功是正數,則就需要外力的關心了。

假設需要的功是零,則說明在開頭和最終的過程之間是平衡的,過程需要的能量也最小。

在分散過程中三個階段不同接觸角所消耗的功中可以看出:在粘附功中其過程是不變的。

當液體的接觸角小于90時,才可能發(fā)生自然浸漬,而接觸角為零時,才可能發(fā)生自然或重力鋪展。

由于接觸角為零的狀況會經常遇到,故自然分散也是極尋常之事。

〔五〕、連結料滲入到顏料團中的比例在垂直毛細管的狀況中,表示了一種平衡條件,其中:圍圍著彎月面作用的外表張力正好與懸浮在毛細管柱中的液體的重拉力相平衡,這樣,就可以確立液體流過毛細管的比例了,由于外表張力的作用是可以到達一些平衡條件的。

為了排解重力作用的影響,可假設一個水平毛細管,使開口的一端與液體接觸。

像垂直的毛細管一樣,液體的外表張力會將液體往里拉,并以相等于外表張力的力通過毛細管,阻抗表面張力拉力的是液體的粘度。

所以,當顏料團比較松、連接料的外表張力比較高、液體—顏料的接觸角等于零或接近于零以及連接料的粘度比較低時,連接料的滲入作用就比較快。

〔六〕、分子在一個界面的定向作用前面提及的關于外表張力的一些狀況以及方程式等,都是以純的或未污染的物質的外表活性為根底的。

這里則將爭辯少量的外界物質在界面上定向的狀況。

我們知道,有關顏料分散體的狀況,主要是指顏料顆粒在連結料中的外表過程,故主要是爭辯直接與分散過程有關的外表分子。

在外表以下的分子則只是由于外表分子的活性才留住的。

為了簡潔地評價在假設的球形顏料顆粒中外表分子對總分子數的比例,我們假設顏料顆粒的直徑為單位,顏料分子的有效直徑為。

每個顏料分子在顆粒外表上所占的面積為2,每個顏料分子在顆粒內占有的體積為3,則外表分子對總分子包括內部和外部的比為:л226—————=————л363式中:л2=外表積,л36=球形顆粒的體積。

設有一顏料顆粒的直徑,顏料分子的有效直徑為,則外表分子對總分子的比是;6==1833故在這個假設中,顆粒的每一個外表分子要支配在顏料外表以下的833個內局部子。

當然,這是一種極為粗略的外表分子把握影響的計算,但它可用以爭辯較少的分子層在界面的定向以及測定界面的活性。

油墨的分散解析〔五〕【我要印】訊:在油墨中有許多顏料的根本顆粒尺寸是很小的。

但是,由于這些根本顆粒有粘附在一起而聚集成比之大許多倍的聚集體團,所以,就要用機械來進展研磨,以使這些聚集體分散至所需的程度。

機械研磨的主要目的就是將顏料聚集體分散于連結料中,使之形成細顆粒的分散體。

由于顏料是準備油墨顏色和光學特性的關鍵,所以它不僅取決于對光的集中與吸取,且這些與它的顆粒大小也有關。

例如在相對條件下,油墨沖淡后的飽和度著色力、色相等均與顏料顆粒的分散度有關,這是人所共知的。

由于顏料的化學組成與物理特性不同,故它們的分散性能也就各異。

分散過程一般分三個階段,即1顏料聚集體開頭潤濕,2顏料聚集體裂開成小顆粒,即聚集體被分別,3用連結料置換顏料顆粒外表的空氣,即顏料顆粒外表吸附的水或氣被潤濕介質所取代——在顏料顆粒外表附著潤濕介質。

顏料顆粒在連結料體系中的狀況可以這樣來說明之:一些干的顏料顆粒由于它們的外表引力而相互“抱”在一起,顆粒之間的空間是空氣,這種現象叫聚集;顏料顆粒良好地分散在連結料中;一些已潤濕或分散的顏料顆粒由于某些力的作用慢慢又形成絮狀,顆粒之間是連接料,這種現象叫絮凝。

分散體的絮凝作用取決于連結料和顏料的性質以及絮凝物質的毀滅;當分散顆粒間的引力小到不行能產生絮凝時,則顏料顆粒就可能定向,從而形成疏松構造。

顏料顆粒在開頭潤濕時,首先應使顏料和連結料很好地混合,為了使它們具有良好的親和性以便更快地潤濕,所以承受外表活性劑是常用的做法。

由于外表活性劑可轉變顏料和連結料之間的極性,有些外表活性劑具有平衡的極性和非極性構造,從而可在兩個外表間形成一個橋或聯結。

為了破壞這些聚集,就需要利用各種力,例如1物理撞擊,2顆粒與顆粒之間的相互碰撞,3通過流體如連接料的剪切。

一般說,比較大的聚集體50—100微米可以被分散設備如三輥機、球磨機、砂磨機等的剪切力進展物理分散。

而比較小的顏料聚集體則大多是由于包在顏料聚集體外面的連接料的剪切作用而分散的。

連結料對顏料的剪切作用主要是由于1連結料對研磨外表的粘附;2連結料對顏料外表的粘附;3連結料的內粘附內聚力強度,即粘性。

當以連結料置換替代包在顏料外面的空氣時,潤濕過程才算最終完成,到達了分散的目的。

這個過程可以提高顏料的透亮度,降低顏料顆粒間的引力,這是由于在顏料和連結料之間形成了反抗聚集的物理鏈,使顏料顆粒不能再聚集之故。

顏料分散后形成的分散體的穩(wěn)定性主要取決于以下三種力:1排斥的靜電力——由顏料顆粒外表的離子或帶電基團而引起;2吸引的倫敦—范德華引力——由于顏料顆粒和連結料之間的介電常數不同而引起;3由于顆粒外表毀滅的不帶電基團使顆粒間相互像一個柵欄一樣而引起的“位阻”穩(wěn)定作用。

由于排斥性的靜電力在水性介質中比較明顯,而吸引性的倫敦—范德華力則在有機和水性介質中均有,故顏料分散體在有機介質中的穩(wěn)定性,一般是取決于“位阻”效應的。

由于電的力氣而排斥的理論,即理論,它基于當介質中的一種可離子化的物質以正或負離子的形式吸附在顏料外表上,其相對應的電荷集中入介質中后,就會發(fā)生電荷排斥。

故這些顆粒就會得到一種相像的電荷,雖然分散體中毀滅了這些電荷,但其愛護力也會隨著因間續(xù)參與更多的連結料而破壞。

假如在分散體中一次參與大量的連結