工程熱力學(xué)復(fù)習(xí)題

《工程熱力學(xué)》復(fù)習(xí)題型簡(jiǎn)答題狀態(tài)量（參數(shù)）與過(guò)程量有什么不一樣？常用的狀態(tài)參數(shù)哪些是可以直接測(cè)定的？哪些是不可直接測(cè)定的？?jī)?nèi)能、熵、焓是狀態(tài)量，狀態(tài)量是對(duì)應(yīng)每一狀態(tài)的（狀態(tài)量是描述物質(zhì)系統(tǒng)狀態(tài)的物理量）。功和熱量是過(guò)程量，過(guò)程量是在一種物理或化學(xué)過(guò)程中對(duì)應(yīng)量。（過(guò)程量是描述物質(zhì)系統(tǒng)狀態(tài)變化過(guò)程的物理量）溫度是可以直接測(cè)定的，壓強(qiáng)和體積是不可以直接測(cè)定的。寫出狀態(tài)參數(shù)中的一種直接測(cè)量量和一種不可測(cè)量量；寫出與熱力學(xué)第二定律有關(guān)的一種狀態(tài)參數(shù)。對(duì)于簡(jiǎn)樸可壓縮系統(tǒng)，系統(tǒng)與外界互換哪一種形式的功？可逆時(shí)這種功怎樣計(jì)算?；Q的功為體積變化功?？赡鏁r(shí)定壓、定溫、絕熱和定容四種經(jīng)典的熱力過(guò)程，其多變指數(shù)的值分別是多少？0、1、k、n試述膨脹功、技術(shù)功和流動(dòng)功的意義及關(guān)系，并將可逆過(guò)程的膨脹功和技術(shù)功表達(dá)在圖上。膨脹功是系統(tǒng)由于體積變化對(duì)外所作的功；軸功是指工質(zhì)流經(jīng)熱力設(shè)備（開口系統(tǒng)）時(shí)，熱力設(shè)備與外界互換的機(jī)械功(由于這個(gè)機(jī)械工一般是通過(guò)轉(zhuǎn)動(dòng)的軸輸入、輸出，因此工程上習(xí)慣成為軸功);流動(dòng)功是推進(jìn)工質(zhì)進(jìn)行宏觀位移所做的功。膨脹功=技術(shù)功+流動(dòng)功熱力學(xué)第一定律和第二定律的實(shí)質(zhì)分別是什么？寫出各自的數(shù)學(xué)體現(xiàn)式。熱力學(xué)第一定律的實(shí)質(zhì)就是能量守恒與轉(zhuǎn)換定律在熱力學(xué)上的應(yīng)用。（他的文字體現(xiàn)形式有多種，例如：1、在孤立系統(tǒng)中，能的形式可以轉(zhuǎn)換，但能的總量不變；2、第一類永動(dòng)機(jī)是不也許制成的。）數(shù)學(xué)體現(xiàn)式：進(jìn)入系統(tǒng)的能量-離開系統(tǒng)的能量=系統(tǒng)儲(chǔ)存能量的增量熱力學(xué)第二定律的實(shí)質(zhì)是自發(fā)過(guò)程是不可逆的；要使非自發(fā)過(guò)程得以實(shí)現(xiàn)，必須伴隨一種合適的自發(fā)過(guò)程作為補(bǔ)充條件。數(shù)學(xué)體現(xiàn)式可用克勞修斯不等式表達(dá)：

δQ對(duì)于簡(jiǎn)樸可壓縮系，系統(tǒng)只與外界互換哪一種形式的功？可逆時(shí)這種功怎樣計(jì)算（寫出體現(xiàn)式）？簡(jiǎn)樸可壓縮系統(tǒng)與外界只有準(zhǔn)靜容積變化功(膨脹功或壓縮功)的互換。可逆時(shí)公的計(jì)算體現(xiàn)式：試述可逆過(guò)程的特性及實(shí)現(xiàn)可逆過(guò)程的條件。熱力學(xué)系統(tǒng)完畢某一過(guò)程后，假如令過(guò)程沿相似的的途徑進(jìn)行而能使過(guò)程中所波及的一切（系統(tǒng)和外界）完全回到本來(lái)狀態(tài)，而不留下任何痕跡，則這一過(guò)程稱為可逆過(guò)程。在穩(wěn)定流動(dòng)能量方程中，哪幾項(xiàng)參量是機(jī)械能形式？1一種熱力系統(tǒng)中熵的變化可分為哪兩部分？指出它們的正負(fù)號(hào)。對(duì)于一種開放系統(tǒng)，熵的變化可分為兩部分，一部分是熵流，由系統(tǒng)與外界互換熱量而引起的熵變，吸熱為正，放熱為負(fù)；另一部分則是熵產(chǎn)，表達(dá)由于過(guò)程中的不可逆原因引起的熵增長(zhǎng)，可逆時(shí)為零，不可逆時(shí)為正，不能為負(fù)值。實(shí)際氣體絕熱節(jié)流后，它的溫度怎樣變化？對(duì)實(shí)際氣體，由于焓是溫度和壓力的函數(shù)，因此節(jié)流前后雖焓值不變，溫度卻發(fā)生變化采用兩級(jí)活塞式壓縮機(jī)將壓力為0.1MPa的空氣壓縮至2.5MPa，中間壓力為多少時(shí)耗功至少？0.5MPa壓氣機(jī)高壓比時(shí)為何采用多級(jí)壓縮中間冷卻方式？首先高壓壓縮機(jī)必須要通過(guò)多級(jí)壓縮才能實(shí)現(xiàn)，壓縮的氣體是從大氣缸到小氣缸的壓比產(chǎn)生壓力，假如進(jìn)氣口的氣缸太大，而出氣缸太小，這氣就會(huì)產(chǎn)生發(fā)熱過(guò)大可缸體損壞，因此要多級(jí)壓縮，且每級(jí)要加冷卻管來(lái)保證正常工作閉口系進(jìn)行一放熱過(guò)程，其熵與否一定減少？不一定，可逆絕熱過(guò)程是定熵過(guò)程熱力系統(tǒng)熵變化有哪兩種？各代表什么物理意義？第一類永動(dòng)機(jī)是怎樣的一種機(jī)器？第一類永動(dòng)機(jī)是一種不需供應(yīng)能量而能永遠(yuǎn)對(duì)外做功的機(jī)器。試畫出朗肯循環(huán)的T-s圖，并指明該循環(huán)是由哪些過(guò)程構(gòu)成的，以及這些過(guò)程都是在什么設(shè)備內(nèi)完畢的。它與蒸汽卡諾循環(huán)有什么不一樣？提高蒸汽輪機(jī)動(dòng)力循環(huán)熱效率的措施有那些？答：提高蒸汽初溫初壓、采用回?zé)嵫h(huán)、抽汽回?zé)嵫h(huán)、再熱循環(huán)和熱電聯(lián)供循環(huán)等。判斷題（對(duì)的打“√”，錯(cuò)的打“×”，把對(duì)的答案填在下表上）氣體吸熱后一定膨脹，熱力學(xué)能一定增長(zhǎng)；（×）氣體膨脹時(shí)一定對(duì)外作功；（×）假如容器中氣體壓力保持不變，那么壓力表的讀數(shù)一定也保持不變；（×）壓力表讀值發(fā)生變化,闡明工質(zhì)的熱力狀態(tài)也發(fā)生了變化。(×)由于準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程都是微小偏離平衡態(tài)的過(guò)程，故從本質(zhì)上說(shuō)屬于可逆過(guò)程。（×）第二類永動(dòng)機(jī)違反了熱力學(xué)第一和第二定律；（×）可逆過(guò)程一定是準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程,而準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程不一定是可逆過(guò)程。(√)混合氣體中容積成分較大的組分,則其摩爾成分也較大。(×)氣體常數(shù)與氣體的種類及所處的狀態(tài)均無(wú)關(guān)。(×)邁耶公式=R既合用于理想氣體，也合用于實(shí)際氣體。(×)混合氣體中容積成分較大的組分,則其摩爾成分也較大。(√)對(duì)工質(zhì)加熱，其溫度反而減少是不也許的。(×)熱力學(xué)第一定律合用于任意的熱力過(guò)程，不管過(guò)程與否可逆（√）?？赡孢^(guò)程一定是準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程；（√）理想氣體任意兩個(gè)狀態(tài)參數(shù)確定后，氣體的狀態(tài)就一定確定了。(×)理想氣體不也許進(jìn)行吸熱而降溫的過(guò)程。（×）可逆絕熱過(guò)程即等熵過(guò)程；反之，等熵過(guò)程必為可逆絕熱過(guò)程。（√）沸騰狀態(tài)的水總是燙手的。（×）容器中氣體的壓力不變，則壓力表的讀數(shù)也絕對(duì)不會(huì)變化。（×）水蒸氣在定溫過(guò)程前后溫度不變，則其熱力學(xué)能也不變。（×）對(duì)所研究的多種熱力現(xiàn)象都可以按閉口系統(tǒng)、開口系統(tǒng)或孤立系統(tǒng)進(jìn)行分析，其成果與所取系統(tǒng)的形式無(wú)關(guān)。（√）工質(zhì)在相似的初、終態(tài)之間進(jìn)行可逆與不可逆過(guò)程，則工質(zhì)熵的變化是同樣的。（×）對(duì)于過(guò)熱水蒸氣，干度（×）膨脹功、流動(dòng)功和技術(shù)功都是與過(guò)程的途徑有關(guān)的過(guò)程量（×）比體積v是廣延狀態(tài)參數(shù)。(√)實(shí)際氣體的壓縮因子z也許等于1。（√）工質(zhì)通過(guò)一種不可逆循環(huán)后，其。（√）工質(zhì)通過(guò)一種不可逆循環(huán)后，其。（×）熵增過(guò)程是不可逆過(guò)程。（×）熵減少的過(guò)程是可以發(fā)生的；（√）孤立熱力系熵減少的過(guò)程是無(wú)法實(shí)現(xiàn)的；（√）熱力系統(tǒng)放熱后，系統(tǒng)的熵一定減少。（×）工質(zhì)經(jīng)歷一種不可逆過(guò)程，它的熵不一定增大。（√）工質(zhì)經(jīng)歷一種絕熱不可逆過(guò)程，它的熵一定增大。（√）工質(zhì)從狀態(tài)1到狀態(tài)2進(jìn)行了一種可逆吸熱過(guò)程和一種不可逆吸熱過(guò)程。后者的熵增必然不小于前者的熵增。（×）熱量不也許從低溫?zé)嵩磦飨蚋邷責(zé)嵩?；（×）?dāng)蒸汽的溫度高于飽和溫度時(shí)，稱該蒸汽為過(guò)熱蒸汽；（×）理想氣體任意兩個(gè)狀態(tài)參數(shù)確定后，氣體的狀態(tài)就一定確定了。（×）孤立系的熱力狀態(tài)不能發(fā)生變化。（×）活塞式壓氣機(jī)采用多級(jí)壓縮和級(jí)間冷卻措施可以提高它的容積效率。（√）濕空氣的相對(duì)濕度鹽越大，空氣中水蒸氣的含量就越大。（×）濕空氣的相對(duì)濕度全愈大，其中水蒸氣分壓力也愈大。（√）未飽和濕空氣的干球溫度總不小于濕球溫度。（√）兩種濕空氣的相對(duì)濕度相等，則吸取水蒸汽的能力也相等。（×）用壓力表可以直接讀出絕對(duì)壓力值。（×）封閉系統(tǒng)中發(fā)生放熱過(guò)程，系統(tǒng)熵必減少。（×）理想氣體的、值與氣體的溫度有關(guān)，則它們的差值也與溫度有關(guān)。（×）任意可逆循環(huán)的熱效率都是。（×）制冷系數(shù)是不小于1的數(shù)。（×）是熱力學(xué)第二定律體現(xiàn)式之一。（√）系統(tǒng)（工質(zhì)）進(jìn)行一膨脹過(guò)程，則該系統(tǒng)必然對(duì)外作功。(×)計(jì)算熱效率的公式只合用于卡諾循環(huán)，其中T1、T2分別是兩恒溫?zé)嵩吹臏囟取?×)絕熱節(jié)流的溫度效應(yīng)可用一種偏導(dǎo)數(shù)來(lái)表征，這個(gè)量稱為焦耳－湯姆遜系數(shù)。它是一種狀態(tài)的單值函數(shù)。實(shí)際氣體節(jié)流后溫度也許升高、減少或不變。（√）節(jié)流過(guò)程是一種不可逆過(guò)程；（√）絕熱加濕過(guò)程可近似地當(dāng)作是濕空氣焓值不變的過(guò)程。（×）孤立系統(tǒng)的熵與能量都是守恒的。（×）飽和濕空氣中的水蒸氣處在飽和狀態(tài)，未飽和濕空氣中的水蒸氣處在未飽和狀態(tài)。（×）混合氣體中的質(zhì)量成分較大的組分，其摩爾成分不一定較大。（√）實(shí)際氣體絕熱自由膨脹后，其熱力學(xué)能不變。（×）熱源與冷源的溫差愈大，熱效率愈高，制冷系數(shù)也愈大。（×）絕熱過(guò)程一定是定熵過(guò)程。（×）對(duì)任意循環(huán)，它的熱效率可表達(dá)為，其中是工質(zhì)從高溫?zé)嵩次〉臒崃?，是工質(zhì)對(duì)低溫?zé)嵩捶懦龅臒崃俊＃ā蹋┫嗨频慕K點(diǎn)和始點(diǎn)的兩條途徑，一為不可逆，一為可逆，那么不可逆的必不小于可逆的。（√）系統(tǒng)經(jīng)歷一種可逆定溫過(guò)程，由于溫度沒有變化，故該系統(tǒng)工質(zhì)與外界沒有熱量互換。（×）工質(zhì)完畢不可逆過(guò)程，其初、終態(tài)熵的變化無(wú)法計(jì)算。（×）濕空氣的含濕量表達(dá)1kg濕空氣中水蒸氣的含量。（×）孤立系統(tǒng)熵增長(zhǎng)，也就意味著作功能力損失。（√）壓縮機(jī)采用多級(jí)壓縮中間冷卻的長(zhǎng)處僅僅為了省功；（×）朗肯循環(huán)采用再熱后，其熱效率必然升高(×)提高新蒸汽的溫度、壓力和減少乏汽壓力理論上都可提高朗肯循環(huán)的熱效率。（√）系統(tǒng)由某一初始狀態(tài)變化到某一終了狀態(tài)，在這兩個(gè)狀態(tài)之間所有過(guò)程所作的膨脹功都相等。(×)理想氣體不管經(jīng)歷什么樣的過(guò)程，其焓的增量均可用計(jì)算。（√）工質(zhì)進(jìn)行一熵增大的過(guò)程之后，可以采用絕熱過(guò)程答復(fù)到本來(lái)的狀態(tài)。(×)工質(zhì)經(jīng)歷了一種不可逆循環(huán)后，其熵變化量為零。（√）HO2在定溫汽化過(guò)程中所吸取的熱量恰好等于其所作的功。(×)任何氣體通過(guò)絕熱節(jié)流后，溫度必然減少。（×）處在平衡狀態(tài)的熱力系，各處應(yīng)具有均勻一致的溫度和壓力。（√）穩(wěn)定流動(dòng)系統(tǒng)中，維持工質(zhì)流動(dòng)的流動(dòng)功和技術(shù)上可資運(yùn)用的技術(shù)功，均是由熱能轉(zhuǎn)換所得的工質(zhì)的體積功轉(zhuǎn)化而來(lái)的。（√）穩(wěn)定流動(dòng)系統(tǒng)進(jìn)出口工質(zhì)的狀態(tài)相似。（×）濕空氣的相對(duì)濕度越高，吸取水分的能力越強(qiáng)。（×）熱力系破壞平衡的速度要比恢復(fù)平衡的速度快得多。（×）穩(wěn)定流動(dòng)系統(tǒng)與外界互換的功和熱量相等且不隨時(shí)間而變。（×）不也許從單一熱源取熱使之完全變?yōu)楣?。（×）由飽和水定壓加熱為干飽和蒸汽的過(guò)程，溫度不變。（√）要得到較高的壓力,不一定要采用多級(jí)壓縮。(×)水的相圖表明，冰點(diǎn)和沸點(diǎn)均隨壓力的升高而升高。(×)有0℃如下的水蒸汽。（√熱力系統(tǒng)的邊界可以是固定的，也可以是移動(dòng)的；可以是實(shí)際存在的，也可以是假想的。（√）多變過(guò)程即任意過(guò)程（×）。在相似溫度的高溫?zé)嵩春偷蜏責(zé)嵩粗g工作的卡諾循環(huán)效率最高，其他循環(huán)的效率都不不小于卡諾循環(huán)的效率。（×）系統(tǒng)從外界吸取熱量，溫度一定升高。（×）。在熱力循環(huán)中，假如工質(zhì)不向冷源放熱，則該循環(huán)的熱效率可以到達(dá)100%（×）。熱力學(xué)第一定律合用于任意的熱力過(guò)程，不管過(guò)程與否可逆。（√）。溫度越高熱力系所具有的熱量越多。（×）。水蒸氣在定溫汽化過(guò)程前后溫度不變，其熱力學(xué)能也不變。(×)對(duì)于不可逆過(guò)程，熱力學(xué)第一定律仍然合用。（√）。下列說(shuō)法有無(wú)錯(cuò)誤？如有錯(cuò)誤，指出錯(cuò)在哪里：(1)工質(zhì)進(jìn)行不可逆循環(huán)后其熵必然增長(zhǎng)；(2)使熱力系熵增長(zhǎng)的過(guò)程必為不可逆過(guò)程；(3)工質(zhì)從狀態(tài)1到狀態(tài)2進(jìn)行了一種可逆吸熱過(guò)程和一種不可逆吸熱過(guò)程。后者的熵增必然不小于前者的熵增。答：(1)這種說(shuō)法有錯(cuò)誤。由于熵是狀態(tài)函數(shù)，工質(zhì)在實(shí)完畢了一種循環(huán)后回到原狀態(tài)其熵不變，不管循環(huán)與否可逆。(2)這種說(shuō)法有錯(cuò)誤。由于閉口系增熵的原因有兩個(gè)，即吸熱和不可逆損失（對(duì)開口系則還應(yīng)當(dāng)增長(zhǎng)流入質(zhì)量這個(gè)原因）。因此使熱力系熵增的過(guò)程未必都是不可逆過(guò)程，如等溫吸熱過(guò)程是增熵過(guò)程，同步又也許是可逆過(guò)程?？梢娫鲮匚幢夭豢赡?，不可逆也未必增熵。(3)這種說(shuō)法有錯(cuò)誤。熵只是狀態(tài)參數(shù)，只取決于狀態(tài)，而與怎樣到達(dá)這一狀態(tài)無(wú)關(guān)。當(dāng)工質(zhì)的初始和終止態(tài)1和2指定后來(lái)，不管中間進(jìn)行的過(guò)程特性怎樣，熵的變化（）也就完全確定了。因此，在這種條件下不能說(shuō)不可逆過(guò)程的熵增不小于可逆過(guò)程的熵增。填空題能源按其有無(wú)加工、轉(zhuǎn)換可分為一次能源和二次能源。狀態(tài)公理指出，對(duì)于簡(jiǎn)樸可壓縮系，只要給定兩個(gè)互相獨(dú)立的狀態(tài)參數(shù)就可以確定它的平衡狀態(tài)。絕熱系是與外界無(wú)熱量互換的熱力系。孤立系是指系統(tǒng)與外界既無(wú)能量互換也無(wú)質(zhì)量互換的熱力系。測(cè)得容器的表壓力，大氣壓力，則容器內(nèi)的絕對(duì)壓力為173kPa。已知當(dāng)?shù)卮髿鈮簽?.1MPa，一壓力容器中被測(cè)工質(zhì)的壓力為50kPa，此時(shí)，該工質(zhì)的測(cè)量應(yīng)選用真空計(jì)（填真空計(jì)或壓力表）測(cè)壓計(jì)。熱力系在不受外界影響的條件下，系統(tǒng)的狀態(tài)可以一直保持不變，這種狀態(tài)稱為(平衡狀態(tài))(平衡狀態(tài)還是穩(wěn)定狀態(tài))實(shí)現(xiàn)可逆過(guò)程的條件是：過(guò)程是準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程；過(guò)程中不存在好散效應(yīng)。一穩(wěn)定流動(dòng)開口系，從外界吸取熱量500J，開口系進(jìn)出口焓差為300J，則該熱力系對(duì)外界所作的技術(shù)功為(200)J。穩(wěn)定流動(dòng)系統(tǒng)能量方程式的合用條件是：可逆過(guò)程。理想氣體在一熱力過(guò)程中，其熱力學(xué)能增長(zhǎng)50J，同步外界對(duì)系統(tǒng)做功為100J。則該熱力系統(tǒng)傳給外界的熱量為50J。在理想氣體的定溫過(guò)程中，初、終參數(shù)壓力與體積的關(guān)系為。由氧氣和氮?dú)鈽?gòu)成的混合氣體中，氧氣的體積分?jǐn)?shù)為30%，要使氧氣的分壓力為100kPa，那么混合氣體的壓力應(yīng)為kPa。氧氣和氮?dú)獾幕旌蠚怏w2，壓力為0.1,其中氮?dú)獾姆秩莘e為1.4，則氮?dú)夂脱鯕獾姆謮毫Ψ謩e為，。A點(diǎn)是海平面某點(diǎn)，B點(diǎn)是青藏高原某點(diǎn)，請(qǐng)問(wèn)A、B兩處沸騰水的水溫哪處高：。熵增長(zhǎng)的過(guò)程不一定（填一定或不一定）是不可逆過(guò)程。同一理想氣體從同一初態(tài)分別通過(guò)定溫壓縮，絕熱壓縮和多變壓縮抵達(dá)同一終壓力，耗功最大的為壓縮過(guò)程，而耗功最小的為壓縮過(guò)程。水蒸氣的一點(diǎn)、兩線、三區(qū)詳細(xì)指的是：一點(diǎn)（臨界點(diǎn)）、兩線（飽和水線）（飽和氣線）、三區(qū)（過(guò)冷水區(qū)）（過(guò)熱蒸汽區(qū)）（濕蒸汽區(qū)）。水的定壓發(fā)生過(guò)程是由水的預(yù)熱過(guò)程,飽和水的氣化和蒸汽的過(guò)熱過(guò)程所構(gòu)成。未飽和濕空氣，其干球溫度t濕球溫度tw和露點(diǎn)溫度td的大小關(guān)系為（）。水在定壓加熱過(guò)程中吸取熱量成為過(guò)熱蒸汽必需要經(jīng)歷五種狀態(tài)的變化，即未飽和水、飽和水、濕蒸汽、及過(guò)熱蒸汽。當(dāng)濕蒸汽的干度x＝0時(shí)，工質(zhì)所有為飽和水。露點(diǎn)是對(duì)應(yīng)于濕空氣中水蒸氣分壓力下的飽和溫度。冬季用暖氣（加熱室內(nèi)空氣）取暖，若不采用其他措施，則室內(nèi)空氣溫度而相對(duì)濕度。（填增大、不變或減?。┧魵獾钠瘽摕嵩诘蜏貢r(shí)較小，在高溫時(shí)較大，在臨界溫度處為0。卡諾機(jī)A工作在927℃和T的兩個(gè)熱源間，卡諾機(jī)B工作在T和27℃的兩個(gè)熱源間。當(dāng)此兩個(gè)熱機(jī)的熱效率相等時(shí)，T熱源的溫度T＝工質(zhì)在溫度為30℃的恒溫?zé)嵩春停?0℃的恒溫冷源之間工作，該循環(huán)的最高制冷系數(shù)為如圖所示的容器，被一剛性壁提成兩部分，環(huán)境壓力為0.1MPa，壓力表B的讀數(shù)為40kPa，真空計(jì)C的讀數(shù)為30kPa，則容器兩部分內(nèi)氣體絕對(duì)壓力，。壓縮因子z反應(yīng)氣體與氣體的偏差程度?；钊綁簹鈾C(jī)由于存在余隙容積，壓縮耗功，產(chǎn)氣量，隨比壓增大，容積效率。（填“增長(zhǎng)”、“不變”或“減小”）熱的品位比機(jī)械能的品位(高還是低)。一兩級(jí)壓縮、中間冷卻壓氣機(jī)系統(tǒng)，工質(zhì)進(jìn)口壓力為1bar，出口壓力為25bar，其最有利的中間壓力為5bar。單項(xiàng)選擇題（把對(duì)的選擇項(xiàng)填在下表上）由理想氣體混合物分壓力和分容積定義可以得到D：A、；B、；C、；D、假如熱機(jī)從熱源吸熱100kJ，對(duì)外作功100kJ，則（B）。（A） 違反熱力學(xué)第一定律；（B） 違反熱力學(xué)第二定律；（C） 不違反第一、第二定律；（D） A和B。系統(tǒng)在可逆過(guò)程中與外界傳遞的熱量，其數(shù)值大小取決于（A）。 （A） 系統(tǒng)的初、終態(tài)； （B） 系統(tǒng)所經(jīng)歷的過(guò)程；（C） （A）和（B）；（D） 系統(tǒng)的熵變。確定濕蒸氣狀態(tài)的條件是C：A、壓力與溫度；B、壓力或溫度；C、壓力與比容；D、溫度或比容對(duì)比態(tài)狀態(tài)方程的形式是D：A、；B、；C、；D、對(duì)濕空氣，保持干球溫度不變的過(guò)程，若含濕量增長(zhǎng)則為D過(guò)程。A、純加熱；B、純冷卻；C、絕熱加濕；D、加熱加濕可逆壓縮時(shí)壓氣機(jī)的耗功為C；A.；B.；C.濕空氣在總壓力不變，干球溫度不變的條件下，濕球溫度愈低，其含濕量（比濕度）B；A.愈大；B.愈?。籆.不變。壓氣機(jī)采用三級(jí)壓縮，P1是第一級(jí)進(jìn)口壓力，P4是最終一級(jí)的出口壓力，則最佳壓力比為CABCD=常數(shù)合用于DA一切絕熱過(guò)程。B理想氣體絕熱過(guò)程。C任何氣體可逆絕熱過(guò)程D理想氣體可逆絕熱過(guò)程朗肯循環(huán)中為提高汽輪機(jī)排汽量的干度，可以（B）A提高初壓；B提高初溫；C減少排汽壓力；D采用回?zé)崛缦拢–）措施，不能提高蒸汽朗肯循環(huán)的熱效率。A提高新汽溫度；B提高新汽壓力；C提高乏汽壓力；在環(huán)境溫度為300K的條件下，一可逆機(jī)工作于兩個(gè)恒溫?zé)嵩矗↘，400K）之間，吸熱200kJ，其中可用能為（B）A160kJ；B170kJ；C180kJ；D210kJ某系統(tǒng)通過(guò)一種任意不可逆過(guò)程到達(dá)另一狀態(tài)，體現(xiàn)式（A）對(duì)的。A.ds＞dq/T；B.ds＜dq/T；C.ds=dq/T。經(jīng)歷一不可逆循環(huán)過(guò)程，系統(tǒng)的熵（C）A增大；B減?。籆不變；D也許增大，也也許減小。理想氣體絕熱流經(jīng)節(jié)流閥，節(jié)流后穩(wěn)定截面處的焓值（C）A.升高；B.減少；C.不變；D.無(wú)法確定恒溫?zé)嵩礈囟葹門1恒溫冷源溫度為T2，環(huán)境溫度為T0，熱源提供熱量Q1中的有效能為（A）A.熱量Q1減去Q1中的無(wú)效能；B.卡諾循環(huán)熱效率乘以Q1；C.；D.水蒸氣動(dòng)力裝置循環(huán)不采用卡諾循環(huán)是由于（C）A

水蒸氣不易實(shí)現(xiàn)定溫過(guò)程；B

在p-v圖上水蒸氣的定溫線與絕熱線的斜率相差不大，故循環(huán)凈功極微；C

在濕蒸汽區(qū)水的臨界溫度與環(huán)境溫度的溫差較小；D

壓縮過(guò)程耗功較大。蒸汽動(dòng)力裝置基本循環(huán)的熱效率隨A

而提高。A

新蒸汽的初溫和初壓提高；

B

新蒸汽的初溫和初壓下降；C

新蒸汽初溫下降和初壓提高；

D

新蒸汽的初溫提高和初壓下降一絕熱剛體容器用隔板提成兩部分，左邊盛有高壓理想氣體，右邊為真空，抽去隔板后，容器內(nèi)的氣體溫度將AA升高B減少C不變某容器中氣體的表壓力為0.04MPa,當(dāng)?shù)卮髿鈮簽?.1MPa,則該氣體的絕對(duì)壓力為CA0.06MPaB0.04MPaC：0.14MPa氣體在某一過(guò)程中吸入3100kJ的熱量，同步內(nèi)能增減了150kJ，該過(guò)程是AA膨脹過(guò)程，B壓縮過(guò)程C定容過(guò)程貯有空氣的絕熱剛性密閉容器中，安裝有電加熱絲，通電后，如取空氣為系統(tǒng)，則過(guò)程中的能量關(guān)系有___C__AQ>0 ,ΔU>0,W>0 B Q=0 ,ΔU>0,W<0CQ>0 ,ΔU>0,W=0 D Q=0 ,ΔU=0,W=0一種橡皮氣球在太陽(yáng)下被照曬，氣球在吸熱過(guò)程中膨脹，氣球內(nèi)的壓力正比于氣球的容積。則氣球內(nèi)的氣體進(jìn)行的是B。A 定壓過(guò)程B多變過(guò)程C 定溫過(guò)程D定容過(guò)程自發(fā)過(guò)程的特點(diǎn)是CA系統(tǒng)熵必然減少B伴隨非自發(fā)過(guò)程才能進(jìn)行C不可逆D可逆不停對(duì)剛性密閉容器中的汽水混合物加熱，其成果只能是BA所有水變成水蒸汽B部分水變成水蒸汽C部分或所有水變成水蒸汽D不能確定同一地點(diǎn)，一般鍋中的開水與高壓鍋中的開水DA溫度相似，壓力不一樣；B壓力相似，溫度不一樣C壓力相似，溫度相似；D壓力不一樣，溫度不一樣如下C措施，不能提高蒸汽朗肯循環(huán)的熱效率。A提高新汽溫度；B提高新汽壓力；C提高乏汽壓力；D減少乏汽壓力。準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程滿足下列哪一種條件時(shí)為可逆過(guò)程C。A做功無(wú)壓差；B傳熱無(wú)溫差；C移動(dòng)無(wú)摩擦；D上述任一種都可。計(jì)算題請(qǐng)分別運(yùn)用克勞休斯積分不等式、卡諾定理、孤立系統(tǒng)熵增原理來(lái)證明如下熱力過(guò)程能否發(fā)生：熱機(jī)工作于t1＝267℃和t2＝27℃之間，工質(zhì)從高溫?zé)嵩次×?000kJ熱量，對(duì)外作功解：由熱力學(xué)第一定律：得：①采用克勞修斯積分計(jì)算證明，不也許發(fā)生②采用卡諾定理證明卡諾循環(huán)熱效率：實(shí)際循環(huán)熱效率：，不也許發(fā)生③采用孤立系統(tǒng)熵增原理證明，不也許發(fā)生在恒溫?zé)嵩碩1＝700K和T2＝400K之間進(jìn)行循環(huán)。當(dāng)W0＝1000KJ，Q2＝4000KJ時(shí)，試用計(jì)算闡明：（1）循環(huán)的方向性；（2）循環(huán)是可逆的，還是不可逆的？一定量的理想氣體吸熱3349KJ于定壓過(guò)程中。已知工質(zhì)的定容質(zhì)量比熱kJ/(kg.k)，氣體常數(shù)R=0.297KJ/(kg.k)。求該定壓過(guò)程中工質(zhì)內(nèi)能的變化量和對(duì)外所作的功。容積V=0.5m3的空氣初壓p1=0.3MPa，初溫t1=150℃，經(jīng)可逆多變膨脹過(guò)程到終態(tài)p2=0.08MPa，t2=20℃，求：過(guò)程中熱力學(xué)能、焓及熵的變化量.（空氣作為理想氣體，其比熱容可取定值，氣體常數(shù)R=287J/(kg.K)；=1005J/(kg.K)）kgJ/(kg.K)kJkJJ2kg空氣分別通過(guò)定溫膨脹和絕熱膨脹的可逆過(guò)程，如圖，從初態(tài)=9.807bar,=300膨脹到終態(tài)容積為初態(tài)容積的5倍，試計(jì)算不一樣過(guò)程中空氣的終態(tài)參數(shù)，對(duì)外所做的功和互換的熱量以及過(guò)程中內(nèi)能、焓、熵的變化量。圖解：將空氣取作閉口系對(duì)可逆定溫過(guò)程1-2，由過(guò)程中的參數(shù)關(guān)系，得按理想氣體狀態(tài)方程，得=0.1677=0.8385=573K=300氣體對(duì)外作的膨脹功及互換的熱量為=529.4kJ過(guò)程中內(nèi)能、焓、熵的變化量為=0=0==0.9239kJ/K或=mRln=0.9238kJ/K對(duì)可逆絕熱過(guò)程1-2′,由可逆絕熱過(guò)程參數(shù)間關(guān)系可得其中=0.8385故=1.03bar=301K=28氣體對(duì)外所做的功及互換的熱量為=390.3kJ過(guò)程中內(nèi)能、焓、熵的變化量為或=0氣體在氣缸中被壓縮，氣體的熱力學(xué)能和熵的變化分別為45kJ/kg和-0.289kJ/（kg·K）,外界對(duì)氣體做功170kJ/kg，過(guò)程中氣體只與環(huán)境互換熱量，環(huán)境溫度為300K。問(wèn)該過(guò)程能否實(shí)現(xiàn)？與否可逆？汽缸內(nèi)氣體與環(huán)境共同構(gòu)成一種孤立系kJ/kg，工質(zhì)放熱，環(huán)境吸熱kJ/kg因此該過(guò)程可以實(shí)現(xiàn)，是不可逆過(guò)程。空氣初態(tài)為p1=0.1MPa、t1=20℃，通過(guò)二級(jí)活塞式壓氣機(jī)后，壓力提高到4.9MPa，假定各級(jí)壓縮過(guò)程的多變指數(shù)n=1.3。試求：（1）以耗功最小為前提的各級(jí)壓比；（2）生產(chǎn)1kg壓縮空氣理論上消耗的功；（3）各級(jí)氣缸的出口溫度；（4）若采用單級(jí)壓縮，壓氣機(jī)消耗的功及出口溫度。(R=0.287kJ/（kg·k）)（1）(2)kJ(3)K(4)kJK100℃，600kPa的空氣以n=1.2多變過(guò)程膨脹，假如最終壓力為100kPa，計(jì)算過(guò)程功量和熱量。知空氣：，，?；蚧蛞慌_(tái)活塞式壓氣機(jī)，其相對(duì)余隙容積為0.05，若把空氣由壓力為0.1MPa，溫度為17℃的環(huán)境狀態(tài)經(jīng)歷多變指數(shù)為1.2的多變壓縮過(guò)程壓縮到0.7MPa（1）求壓縮機(jī)的容積效率；（2）求輸出1kg壓縮空氣所放出的熱量。知空氣：，，。⑴⑵