大學(xué)物理 全冊 知識要點

力學(xué)位置矢量位移矢量速度加速度。路程和位移的區(qū)別質(zhì)點運動學(xué)的兩類問題是：第一類問題：已知質(zhì)點的運動方程，求質(zhì)點在任意時刻的速度和加速度，從而得知質(zhì)點運動的全部情況——用微分方法求解；第二類問題：已知質(zhì)點在任意時刻的速度（或加速度）以及初始狀態(tài)，求質(zhì)點的運動方程——用積分方法求解。角速度為：

角加速度為：。第一章位移與路程（B）

一般情況,位移大小不等于路程.

（D）位移是矢量,路程是標(biāo)量.（C）什么情況？不改變方向的直線運動;當(dāng)時.討論（A）P1P2

兩點間的路程是不唯一的,可以是或而位移是唯一的.嗎？

討論在Ob上截取有速度方向變化速度大小變化牛頓運動定律第一定律慣性和力的概念，慣性系的定義.第二定律當(dāng)時，寫作第三定律力的疊加原理第二章一.動量、沖量、動量定理——機(jī)械運動的量度質(zhì)點的動量力的沖量

——力對時間的累計

質(zhì)點系的動量定理：系統(tǒng)所受合外力的沖量等于系統(tǒng)動量的增量。第三章二.質(zhì)點系動量守恒定律質(zhì)點系所受合外力為零，系統(tǒng)總動量守恒。即2.某一方向合外力為零，則該方向3.只適用于慣性系；4.比牛頓定律更普遍的最基本的定律.

說明：1.守恒條件：合外力為零，或外力內(nèi)力；三.功、功率功率反映力做功快慢功描述力的空間累積效應(yīng)四.動能、動能定理動能動能定理：合外力對質(zhì)點所作的功等于質(zhì)點動能的增量。適用于慣性系。五.保守力、非保守力、勢能保守力：力所作的功與路徑無關(guān)，僅決定于相互作用質(zhì)點的始末相對位置.非保守力：力所作的功與路徑有關(guān).勢能

:與物體間相互作用及相對位置有關(guān)的能量.五.功能原理、機(jī)械能守恒定律

質(zhì)點系的功能原理：

質(zhì)點系機(jī)械能的增量等于外力和非保守內(nèi)力作功之和.當(dāng)時，有

機(jī)械能守恒定律

只有保守內(nèi)力作功的情況下，質(zhì)點系的機(jī)械能保持不變.解題思路：1.列出初狀態(tài)的運動學(xué)和動力學(xué)參量2.列出末狀態(tài)的運動學(xué)和動力學(xué)參量3.根據(jù)作用過程確定所滿足的基本守恒定律或規(guī)律4.列出方程求解參量振動和波動一簡諧運動的描述和特征4加速度與位移成正比而方向相反2簡諧運動的動力學(xué)描述3簡諧運動的運動學(xué)描述1物體受線性回復(fù)力作用平衡位置第五章對給定振動系統(tǒng)，周期由系統(tǒng)本身性質(zhì)決定，振幅和初相由初始條件決定.彈簧振子單擺實例:四

簡諧運動能量圖4T2T43T能量作簡諧運動的系統(tǒng)機(jī)械能守恒一機(jī)械波的基本概念機(jī)械振動在彈性介質(zhì)中的傳播形成波，波是運動狀態(tài)的傳播，介質(zhì)的質(zhì)點并不隨波傳播..2描述波的幾個物理量

波長：一個完整波形的長度.

周期：波前進(jìn)一個波長的距離所需要的時間.

頻率：單位時間內(nèi)波動所傳播的完整波的數(shù)目.

波速：某一相位在單位時間內(nèi)所傳播的距離.

周期或頻率只決定于波源的振動；波速只決定于媒質(zhì)的性質(zhì).第六章橫波、縱波二平面簡諧波的波函數(shù)沿軸負(fù)向

波函數(shù)沿軸正向

波函數(shù)的求法：比較系數(shù)，帶入初始條件，求各項參數(shù)振動方程求法1.時間推遲法2.相位落后法P*O(2)波形傳播的時間周期性(1)振動狀態(tài)的空間周期性二波函數(shù)的物理意義(3)x給定，y=y(t)是x處振動方程(4)t給定，y=y(x)表示t時刻的波形圖(5)y給定,x和t都在變化，表明波形傳播和分布的時空周期性。解題思路1.寫出標(biāo)準(zhǔn)形式2.根據(jù)已知條件或圖形中的量確定部分參數(shù)3.根據(jù)波函數(shù)的意義或波的傳播規(guī)律確定剩余參數(shù)4.寫出波函數(shù)或振動方程1)合振動的振幅（波的強(qiáng)度）在空間各點的分布隨位置而變，但是穩(wěn)定的.其他振動始終加強(qiáng)振動始終減弱2)三波動能量

1）在波動傳播的媒質(zhì)中，任一體積元的動能、勢能、總機(jī)械能均隨作周期性變化，且變化是同相位的.

2）任一體積元都在不斷地接收和放出能量，即不斷地傳播能量.任一體積元的機(jī)械能不守恒.波動是能量傳遞的一種方式.體積元在平衡位置時，動能、勢能和總機(jī)械能均最大.體積元的位移最大時，三者均為零.

介質(zhì)中波陣面上的各點都可以看作是發(fā)射子波的波源，而在其后的任意時刻，這些子波的包絡(luò)就是新的波前.四惠更斯原理（作圖法）熱力學(xué)等體等壓等溫絕熱過程過程特點過程方程熱一律內(nèi)能變化摩爾熱容第五章熱機(jī)效率

熱機(jī):順時針方向進(jìn)行的循環(huán)致冷系數(shù)

致冷機(jī):逆時針方向進(jìn)行的循環(huán)卡諾熱機(jī)效率卡諾致冷機(jī)致冷系數(shù)

卡諾循環(huán):

系統(tǒng)只和兩個恒溫?zé)嵩催M(jìn)行熱交換的準(zhǔn)靜態(tài)循環(huán)過程.摩爾熱容：1mol理想氣體溫度升高1度所吸收的熱量.（與具體的過程有關(guān)）（K）（atm）Op123Vp1V1V2p2bacVpo

1、開爾文說法：不可能制造出這樣一種循環(huán)工作的熱機(jī)，它只使單一熱源冷卻來做功，而不放出熱量給其他物體，或者說不使外界發(fā)生任何變化。

2、克勞修斯說法：不可能把熱量從低溫物體自動傳到高溫物體而不引起外界的變化.熱力學(xué)第二定律表述

1）

在相同高溫?zé)嵩春偷蜏責(zé)嵩粗g工作的任意工作物質(zhì)的可逆機(jī)都具有相同的效率.

三卡諾定理

2）工作在相同的高溫?zé)嵩春偷蜏責(zé)嵩粗g的一切不可逆機(jī)的效率都不可能大于可逆機(jī)的效率.(不可逆機(jī))（可逆機(jī)）以卡諾機(jī)為例，有靜電場從點A出發(fā),順時針繞行一周各部分電勢降落總和為零,即全電路的歐姆定律I**電源EAB*C*D*電流強(qiáng)度是通過某一面積的電流密度的通量二反映靜電場性質(zhì)的兩條基本定理無旋場

高斯定理有源場

環(huán)路定理高斯定理和環(huán)路定理由庫侖定律和場的疊加原理導(dǎo)出，反映了靜電場是有源無旋（保守）場.靜電場的理論基礎(chǔ)——兩條基本定律

庫侖定律

電場強(qiáng)度的疊加原理

電場強(qiáng)度的求解方法（1）利用場強(qiáng)疊加原理使用條件：原則上適用于任何情況.電場強(qiáng)度和電勢

定義（2）利用高斯定理使用條件：電場分布具有特殊對稱性.磁場1.電流元的磁場電流激發(fā)磁場畢奧—薩伐爾定律2.載流導(dǎo)線的磁場磁感強(qiáng)度疊加原理（注意熟記幾種特殊形狀載流導(dǎo)線的磁場）oI（5）*

Ad（4）*o（2R）I+R（3）oIIRo（1）x無限長的螺線管

半無限長螺線管

電流正負(fù)的規(guī)定：與成右螺旋時，為正；反之為負(fù)