化工傳遞(不完全版)

單選題1、脹塑性流體隨著剪切速率的增加，表觀粘度。（A）A、增加B、減少C、不變D、不一定2、假塑性流體隨著剪切速率的增加，表觀粘度。（B）A、增加B、減少C、不變D、不一定3、邊界層是流體在運(yùn)動邊界處流速99%主體流速的一層。（C）A、=B、>C、≤D、≈4、邊界層內(nèi)流體的慣性力粘性力。（D）A、=B、>C、<D、≈5、牛頓冷卻定律是描述機(jī)理的定律。(A)A、對流傳熱B、熱傳導(dǎo)C、熱輻射D、流體層流流動6、傅里葉傳熱定律是描述機(jī)理的定律。(B)A、對流傳熱B、熱傳導(dǎo)C、熱輻射D、氣體分子運(yùn)動7、費(fèi)克定律是描述機(jī)理的定律。(B)A、分子傳熱B、分子擴(kuò)散C、熱輻射D、分子動量傳遞8、牛頓粘性定律是描述機(jī)理的定律。（D）A、分子傳熱B、分子擴(kuò)散C、熱輻射D、分子動量傳遞9、熱傳導(dǎo)的基本定律是。（C）A、牛頓冷卻定律B、牛頓粘性定律C、傅里葉傳熱定律D、費(fèi)克定律10、對流傳熱的基本定律是。（A）A、牛頓冷卻定律B、牛頓粘性定律C、傅里葉傳熱定律D、費(fèi)克定律11、描述分子動量傳遞的基本定律是。(B)A、牛頓冷卻定律B、牛頓粘性定律C、傅里葉傳熱定律D、費(fèi)克定律12、描述分子擴(kuò)散過程的基本定律是。(D)A、牛頓冷卻定律B、牛頓粘性定律C、傅里葉傳熱定律D、費(fèi)克定律13、當(dāng)畢奧準(zhǔn)數(shù)時(shí)，可以采用集總參數(shù)法描述非定常導(dǎo)熱過程。（C）A、=0.1B、>0.1C、<0.1D、<10014、質(zhì)量通量的單位是。（C）A、B、C、D、15、所謂理想流體是指條件符合。（D）A、pV=nRTB、γi=0C、ρ=0D、μ=016、冰箱冷凍室結(jié)霜使得冰箱耗電增加的原因是由于。（A）A、增加了導(dǎo)熱熱阻B、增加了對流熱阻C、制冷劑減少了D、增加了輻射熱阻17、當(dāng)固體內(nèi)部孔道直徑大于流體分子運(yùn)動的平均自由程時(shí)，固體內(nèi)部發(fā)生的分子擴(kuò)散是。（A） A、費(fèi)克擴(kuò)散B、Knudsen擴(kuò)散C、過渡擴(kuò)散D、表面擴(kuò)散18、當(dāng)固體內(nèi)部孔道直徑小于流體分子運(yùn)動的平均自由程時(shí)，固體內(nèi)部發(fā)生的分子擴(kuò)散是。（B） A、費(fèi)克擴(kuò)散B、Knudsen擴(kuò)散C、過渡擴(kuò)散D、表面擴(kuò)散19、質(zhì)量平均速度u與摩爾平均速度um兩者的關(guān)系為。（D） A、u>umB、u<umC、u=umD、u≠um20、對于二層圓筒壁的穩(wěn)定熱傳導(dǎo)而言，若Q1、Q2為從內(nèi)層到外層的導(dǎo)熱量，則它們之間的關(guān)系為。（C） A、Q1>Q2B、Q1<Q2C、Q1=Q2D、無法比較21、對于黏性流體，形成湍流的必要因素之一是。(C)A、不穩(wěn)定流動B、理想流體C、旋渦的形成D、實(shí)際流體22、在現(xiàn)代電子裝置中，往往將功率器件直接安裝在散熱器上，散熱器安裝風(fēng)扇的目的是增加。(B) A、熱輻射傳熱能力B、對流傳熱能力C、導(dǎo)熱面積D、導(dǎo)熱能力23、測量人體溫度的水銀溫度計(jì)，其圓柱形水銀泡內(nèi)的溫度隨時(shí)間的變化規(guī)律可用描述。(B) A、集總熱容法B、短圓柱的穩(wěn)定導(dǎo)熱法C、高斯誤差函數(shù)法D、無窮級數(shù)函數(shù)法描述。24、在腌鴨蛋的過程中，鴨蛋內(nèi)的鹽濃度隨D變化。 A、時(shí)間B、時(shí)間，但不隨離蛋殼的位置C、離蛋殼的位置D、時(shí)間和離蛋殼的位置。25、組分A通過停滯組分B的穩(wěn)態(tài)擴(kuò)散，其表達(dá)式為D。A、NA=NBB、NA=-NBC、NA=0D、NB=026、濃度邊界層厚度的定義通常規(guī)定為(CA-CA0)/(CAW-CA0)=0.99。 A、[（CAS-CA）/(CA0-CAS)]=0.99B、[（CA0-CAS）/(CA-CAS)]=0.99 C、[（CA-CAS）/(CA0-CAS)]=0.90D、[（CA-CAS）/(CA0-CAS)]=0.9927、速度邊界層厚度的定義通常規(guī)定為。(C)P88 A、u/U0=0.90B、u/U0=0.99C、U0/u=0.99D、U0/u=0.9028、溫度邊界層厚度的定義通常規(guī)定為。(A)P150 A、[（T-TW）/(T0-TW)]=0.99B、[（T-T0）/(T-TW)]=0.99 C、[（T-TW）/(TW-T0)]=0.99D、[（T-TW）/(T0-TW)]=0.9029、普朗特準(zhǔn)數(shù)Pr為時(shí)，流動邊界層的厚度與傳熱邊界層的厚度相等。(D) A、0B、1/3C、0.5D、130、許密特準(zhǔn)數(shù)Sc為時(shí)，流動邊界層的厚度與傳質(zhì)邊界層的厚度相等。(D)A、0B、1/3C、0.5D、131、間壁式換熱器在對流換熱時(shí)，管內(nèi)側(cè)的給熱系數(shù)比管外側(cè)的給熱系數(shù)大10倍，為提高傳熱速率，應(yīng)該采用手段。(B) A、提高管內(nèi)流體流速，管外流速不變B、提高管外流體的流速，管內(nèi)流速不變 C、增加管內(nèi)傳熱的熱阻D、增加管外傳熱的熱阻32、判別傳質(zhì)過程是對流傳遞占優(yōu)還是分子擴(kuò)散占優(yōu)的準(zhǔn)數(shù)是。(D) A、許密特?cái)?shù)ScB、雷諾數(shù)ReC、普朗特?cái)?shù)PrD、彼克列數(shù)Pe33、判別流動屬于層流還是湍流的準(zhǔn)數(shù)是。(B)A、許密特?cái)?shù)ScB、雷諾數(shù)ReC、普朗特?cái)?shù)PrD、彼克列數(shù)Pe34、確定流動邊界層與傳熱邊界層之間相互關(guān)系的準(zhǔn)數(shù)是。(C)A、許密特?cái)?shù)ScB、雷諾數(shù)ReC、普朗特?cái)?shù)PrD、彼克列數(shù)Pe35、確定流動邊界層與傳質(zhì)邊界層之間相互關(guān)系的準(zhǔn)數(shù)是。(A)A、許密特?cái)?shù)ScB、雷諾數(shù)ReC、普朗特?cái)?shù)PrD、彼克列數(shù)Pe36、描述非穩(wěn)態(tài)傳質(zhì)過程采用。(D) A、牛頓黏性定律B、牛頓冷卻定律C、費(fèi)克定律D、費(fèi)克第二定律37、動量通量的單位是。（A） A、B、C、D、38、熱量通量的單位是。（D）A、B、C、D、39、進(jìn)行非定常導(dǎo)熱計(jì)算時(shí)，可以用判別內(nèi)部熱阻與外部熱阻的相對大小。(B) A、紐特遜數(shù)knB、努塞爾特?cái)?shù)NuC、畢奧數(shù)BiD、普朗特?cái)?shù)Pr40、進(jìn)行非定常導(dǎo)熱計(jì)算時(shí)，當(dāng)時(shí)可用集總參數(shù)法計(jì)算。(C) A、紐特遜數(shù)kn<0.01B、紐特遜數(shù)kn<0.1C、畢奧數(shù)Bi<0.1D、畢奧數(shù)Bi<0.0141、當(dāng)時(shí)，多孔介質(zhì)中進(jìn)行的分子擴(kuò)散可以用普通分子擴(kuò)散，即費(fèi)克定律描述。(A)A、紐特遜數(shù)kn≤0.01B、紐特遜數(shù)kn<0.1C、畢奧數(shù)Bi<0.1D、畢奧數(shù)Bi<0.0142、紐特遜準(zhǔn)數(shù)為之間的比值。(C) A、孔道直徑與分子平均自由程B、分子平均自由程與孔道半徑 C、分子平均自由程與孔道直徑D、孔道半徑與分子平均自由程43、動量傳遞過程的基本變量是。(B)A、溫度B、速度C、時(shí)間D、濃度44、熱量傳遞過程的基本變量是。(A)A、溫度B、速度C、時(shí)間D、濃度45、質(zhì)量傳遞過程的基本變量是。(D)A、溫度B、速度C、時(shí)間D、濃度46、湍流流體質(zhì)點(diǎn)的速度可以用時(shí)均速度加表示。(B)A、質(zhì)量速度B、脈動速度C、平均速度D、體積流量47、湍流強(qiáng)度，流體混合愈迅速。(B)A、愈小B、愈大C、不改變D、與流體的粘度愈大48、湍流流動由于速度脈動必然造成力。(C)A、粘性剪切應(yīng)B、正壓C、雷諾應(yīng)D、拉49、牙膏屬于流體。(D) A、脹塑性B、假塑性C、牛頓流體D、賓漢50、用熱電偶測溫時(shí)，其感溫點(diǎn)的溫度隨時(shí)間的變化規(guī)律可用描述。(A) A、集總熱容法B、短圓柱的穩(wěn)定導(dǎo)熱法C、高斯誤差函數(shù)法D、無窮級數(shù)函51、表觀粘度隨著剪切速率增加而增加的流體是。(B) A、苯乙烯/聚苯乙烯溶液B、淀粉糊C、血液D、牙膏填空題1、動量傳遞過程的基本變量是。(速度)2、速度是傳遞過程的基本變量。(動量)3、熱量傳遞過程的基本變量是。(溫度)4、溫度是傳遞過程的基本變量。(熱量)5、質(zhì)量傳遞過程的基本變量是。(濃度)6、濃度是傳遞過程的基本變量。(質(zhì)量)7、1atm壓強(qiáng)=Pa。（1.0133×105）8、1at壓強(qiáng)=mH2O。（10）9、1atm壓強(qiáng)=mmHg。（760）10、1bar壓強(qiáng)=Pa。（105）11、1at壓強(qiáng)=Pa。（9.81×104）12、1atm壓強(qiáng)=mH2O。（10.33）13、1bar壓強(qiáng)=MPa。（0.1）14、測得壓強(qiáng)為20mH2O，其表壓為at。（2）15、以空間中某點(diǎn)為研究對象來研究流體運(yùn)動規(guī)律的方法是法。（歐拉）16、以流體質(zhì)點(diǎn)為研究對象來研究流體運(yùn)動規(guī)律的方法是法。（拉格朗日）17、歐拉法以為研究對象來描述流體流動問題。（空間中某點(diǎn)）18、拉格朗日法以為研究對象來描述流體流動問題。（流體質(zhì)點(diǎn)）19、分子動量傳遞的基本規(guī)律是定律。（牛頓粘性）20、分子熱量傳遞的基本規(guī)律是定律。（傅里葉傳熱）21、分子質(zhì)量傳遞的基本規(guī)律是定律。（費(fèi)克）22、根據(jù)質(zhì)量守恒原理一般可以推導(dǎo)出方程。（連續(xù)性方程）23、牛頓流體的剪切應(yīng)力與剪切速率成比關(guān)系。（正比）24、邊界層中，粘性力與慣性力。（數(shù)量級相當(dāng)）25、當(dāng)Knudsen準(zhǔn)數(shù)時(shí)，氣體分子在多孔介質(zhì)中進(jìn)行的是普通分子擴(kuò)散。（≤0.01）26、當(dāng)Knudsen準(zhǔn)數(shù)小于0.01時(shí)，氣體分子在多孔介質(zhì)中進(jìn)行的是擴(kuò)散。（普通分子）27、當(dāng)Knudsen準(zhǔn)數(shù)時(shí)，氣體分子在多孔介質(zhì)中進(jìn)行的是Knudsen擴(kuò)散。（0.01≤kn≤100）28、當(dāng)Knudsen準(zhǔn)數(shù)0.01≤kn≤100時(shí)，氣體分子在多孔介質(zhì)中進(jìn)行的是擴(kuò)散。（Knudsen）29、光滑管內(nèi)流體湍流時(shí)阻力與流速的-0.25次方成正比。30、層流時(shí)，流動摩擦系數(shù)與雷諾準(zhǔn)數(shù)成反比。31、在傳遞過程中，所傳遞的物理量一般為質(zhì)量、能量、動量、電量等。32、用幾種不同導(dǎo)熱系數(shù)的材質(zhì)做保溫材料，將導(dǎo)熱系數(shù)?。ù?、?。┑姆旁趦?nèi)層有利于保溫。33、分子傳遞通量的普遍表達(dá)式為：通量=-擴(kuò)散系數(shù)×濃度梯度。34、傳遞中研究傳熱的重點(diǎn)在于分析物體內(nèi)部的溫度分布，求得傳熱的速率。36、流體微團(tuán)在失去其特性（指原有的速度、溫度或濃度）并與其他流層的微團(tuán)混合前兩流體層之間的垂直距離稱為混合長。37、對于半無限大固體不穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱，固體內(nèi)溫度與位置和時(shí)間的函數(shù)關(guān)系為。38、根據(jù)質(zhì)量守恒定律，對微元體進(jìn)行質(zhì)量衡算時(shí)：輸出的質(zhì)量流率-輸入的質(zhì)量流率+控制體內(nèi)質(zhì)量變化率=0。39、在二元組分?jǐn)U散過程中，A、B二組分的擴(kuò)散系數(shù)彼此之間的關(guān)系為DAB=DBA。40、管內(nèi)層流流動時(shí)，流動的壓降（-ΔP）與平均流速u成正比。41、管內(nèi)高度湍流流動時(shí)，阻力系數(shù)主要由相對粗糙度決定。42、根據(jù)阻力產(chǎn)生的機(jī)理，流體流動阻力主要有摩擦阻力和壓差阻力兩種。43、湍流時(shí)的某個(gè)物理量一般可表示成時(shí)均值量加脈動值量。45、湍流的統(tǒng)計(jì)特性有湍流強(qiáng)度和湍流尺度。47、邊界層計(jì)算時(shí)采用量級比較法簡化處理的假定是慣性力與黏性力在邊界層內(nèi)數(shù)量級相當(dāng)。49、多層平壁熱傳導(dǎo)時(shí)，各層的溫度差與其時(shí)間間隔成正比。50、單向擴(kuò)散時(shí)的傳質(zhì)通量為等分子反方向擴(kuò)散時(shí)的1倍51、糧食（如稻米）中水份的的擴(kuò)散一般與固體相的結(jié)構(gòu)無（有、無）關(guān)。52、多孔介質(zhì)中水份的擴(kuò)散一般與固體結(jié)構(gòu)有（有、無）關(guān)。53、牛頓粘性定律是描述分子動量傳遞基本規(guī)律的。54、非穩(wěn)態(tài)熱傳導(dǎo)計(jì)算時(shí)，當(dāng)畢奧準(zhǔn)數(shù)<0.1時(shí)，可用集總參數(shù)法計(jì)算溫度分布。55、不可壓縮流體的密度不隨壓力而改變。56、可壓縮流體的密度隨壓力而改變57、多層圓筒壁穩(wěn)態(tài)熱傳導(dǎo)時(shí)，通過各層的熱通量相等。三、判斷題（首先判斷對錯(cuò)；若是錯(cuò)的，改正錯(cuò)處）1、雷諾數(shù)Re是流體運(yùn)動中慣性力和表面張力的比值。（×）（慣性力和粘性力的比值）2、歐拉數(shù)Eu是流體運(yùn)動中粘性力和慣性力的比值。（×）（壓力和慣性力的比值）3、普朗特?cái)?shù)Pr是質(zhì)量擴(kuò)散與熱擴(kuò)散之間的比值。(×)(動量擴(kuò)散與熱擴(kuò)散之間的比值)4、牛頓流體的剪切應(yīng)力與剪切速率成反比。（×）（正比）5、歐拉數(shù)Eu是流體運(yùn)動中壓力和慣性力的比值?！?、牛頓冷卻定律是描述熱傳導(dǎo)機(jī)理的定律。×(對流傳熱)7、假塑性流體隨著剪切速率的增加，表觀黏度增加?！?脹塑性)8、拉格朗日法以空間中某點(diǎn)為研究對象來描述流體流動問題?！?流體質(zhì)點(diǎn))9、許密特?cái)?shù)Sc為動量傳遞系數(shù)與質(zhì)量傳遞系數(shù)的比值?！?0、雷諾數(shù)Re是流體運(yùn)動中慣性力和粘性力的比值?！?1、許密特?cái)?shù)Sc為動量傳遞系數(shù)與熱量傳遞系數(shù)的比值?！?質(zhì)量)12、普朗特?cái)?shù)Pr是動量擴(kuò)散與熱擴(kuò)散系數(shù)之間的比值?！?3、普朗特?cái)?shù)Pr是動量擴(kuò)散與質(zhì)量擴(kuò)散系數(shù)之間的比值?！?動量擴(kuò)散與熱擴(kuò)散系數(shù))14、彼克列數(shù)Pe是流體主體傳質(zhì)與分子擴(kuò)散的比值?！?5、彼克列數(shù)Pe是流體主體傳質(zhì)與湍流擴(kuò)散的比值?！?流體主體傳質(zhì)與分子擴(kuò)散)16、彼克列數(shù)Pe是湍流擴(kuò)散與分子擴(kuò)散的比值?！?流體主體傳質(zhì)與分子擴(kuò)散)17、脹塑性流體隨著剪切速率的增加，表觀黏度增加?！?8、費(fèi)克第二定律是描述穩(wěn)態(tài)傳質(zhì)過程規(guī)律的?！?非穩(wěn)態(tài)傳質(zhì))19、費(fèi)克第二定律是描述非穩(wěn)態(tài)傳質(zhì)過程規(guī)律的?！?0、速度是熱量傳遞的基本變量。×(溫度)21、溫度是熱量傳遞的基本變量。√22、濃度是質(zhì)量傳遞的基本變量?！?3、濃度是動量傳遞的基本變量。×(質(zhì)量)24、速度是動量傳遞的基本變量?！?5、假塑性流體隨著剪切速率的增加，表觀黏度減小?！?6、脹塑性流體隨著剪切速率的增加，表觀黏度減小?！?假塑性)27、拉格朗日法以流體質(zhì)點(diǎn)為研究對象來描述流體流動問題?！?8、圓筒壁面穩(wěn)態(tài)熱傳導(dǎo)時(shí)，壁面內(nèi)層與外層的熱通量相等?！?9、畢奧準(zhǔn)數(shù)大于0.1時(shí)，可用集總參數(shù)法計(jì)算物體溫度隨時(shí)間的變化關(guān)系?！?小于)30、傅里葉定律是描述熱傳導(dǎo)機(jī)理理的定律。（√）四、名詞解釋1、普蘭特混合長：湍流運(yùn)動時(shí)的流體微團(tuán)也在一段距離內(nèi)保持各自原有的動量，這段距離稱為混合長，以l表示它表明微團(tuán)在到達(dá)新位置與周圍流體混合前保持其原有速度所經(jīng)歷的平均距離。2、湍流強(qiáng)度：通常定義湍流脈動速度的均方值為湍流強(qiáng)度，其與時(shí)均值之比為相對湍流強(qiáng)度。3、雷諾應(yīng)力：湍流正應(yīng)力和湍流切應(yīng)力統(tǒng)稱為雷諾應(yīng)力4、渦流粘度模型：湍流剪切應(yīng)力也與時(shí)均速度梯度成正比5、畢奧準(zhǔn)數(shù)（Bi）：物體內(nèi)部導(dǎo)熱熱阻與物體外部對流熱阻之比6、集總參數(shù)法：將系統(tǒng)簡化具有均一性質(zhì)進(jìn)行處理的方法，稱為集總參數(shù)法7、Knudsen準(zhǔn)數(shù)：分子平均自由程與孔道直徑之間的比值8、Knudsen擴(kuò)散：knudsen擴(kuò)散是指在高真空下，氣體分子由于平均自由程很長，接近容器的大小，在于其它氣體分子碰撞前就跟容器碰撞，分子從容器壁彈回而發(fā)生移動的現(xiàn)象。9、傳質(zhì)雙膜理論：兩相流體分成湍流相主體和相界面附近的層流薄膜兩部分，強(qiáng)烈的湍流脈動使膜外主體濃度均勻，幾乎對傳質(zhì)無阻力，傳遞的所有阻力都集中在膜內(nèi)，簡化了復(fù)雜的真實(shí)過程。10、單位容積粘性摩擦發(fā)熱率：粘性耗散是熔體在流動過程中由粘性摩擦力引起的機(jī)械能轉(zhuǎn)換成熱能的現(xiàn)象，它導(dǎo)致流動過程中流體的溫度、粘度以及熱量傳遞行為等發(fā)生變化，進(jìn)而影響流體的流動特性。11、粘性剪切應(yīng)力：流體流動時(shí)的內(nèi)摩擦力，與該處垂直于流動方向的速度梯度成正比。12、有內(nèi)熱源的圓柱體單位體積發(fā)熱率：q=I2/Ke13、流動邊界層的量級比較法：對于特征速度、特征長度為L的流體繞物體流動，根據(jù)邊界層內(nèi)慣性力與黏性力數(shù)量級相當(dāng)這一特性，可簡便地估計(jì)層流邊界層厚度的數(shù)量級。14、理想流體：理想流體是不考慮粘性、熱傳導(dǎo)、質(zhì)量擴(kuò)散等擴(kuò)散特性的流體。15、連續(xù)介質(zhì)：流體力學(xué)或固體力學(xué)研究的基本假設(shè)之一。它認(rèn)為流體或固體質(zhì)點(diǎn)在空間是連續(xù)而無空隙地分布的，且質(zhì)點(diǎn)具有宏觀物理量如質(zhì)量、速度、壓強(qiáng)、溫度等，都是空間和時(shí)間的連續(xù)函數(shù)，滿足一定的物理定律（如質(zhì)量守恒定律、牛頓運(yùn)動定律、能量守恒定律、熱力學(xué)定律等）。16、黑體：是一個(gè)理想化了的物體，它能夠吸收外來的全部電磁輻射，并且不會有任何的反射與透射。17、質(zhì)量通量：單位時(shí)間、單位面積傳遞的質(zhì)量18、能量通量：單位時(shí)間、單位面積傳遞的熱量19、動量通量：流體在流動過程中會發(fā)生動量的傳遞，單位時(shí)間內(nèi)傳遞的動量稱為動量率，單位時(shí)間內(nèi)通過單位面積傳遞的動量稱為動量通量。20、不可壓縮流體：DΡ/DT=0的流體稱為不可壓縮流體，而密度為常數(shù)的流體稱為不可壓均質(zhì)流體。21、非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱過程：在導(dǎo)熱過程中，如果溫度隨時(shí)間的變化而變化，則認(rèn)為是非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱。22、單組分?jǐn)U散23、分子傳遞：動量傳遞，能量傳遞，質(zhì)量傳遞24、邊界條件：邊界條件指在運(yùn)動邊界上方程組的解應(yīng)該滿足的條件。25、動量守恒定律：如果一個(gè)系統(tǒng)不受外力或所受外力的矢量和為零，那么這個(gè)系統(tǒng)的總動量保持不變，這個(gè)結(jié)論叫做動量守恒定律26、可壓縮流體：具有可壓縮性的流體即為可壓縮流體。27、壁面應(yīng)力：28、壁面摩擦阻力：29、濃度梯度：當(dāng)界面兩側(cè)溶液間存在濃度差時(shí)，在界面允許溶質(zhì)自由通過的條件下，高濃度側(cè)與低濃度側(cè)的溶質(zhì)在空間上的分布是均勻遞減的，此種濃度差在空間上的遞減稱為濃度梯度。29、灰體：物體在任何溫度下所有各波長的輻射強(qiáng)度與絕對黑體相應(yīng)波長的輻射強(qiáng)度比值不變，這種物體叫作灰體。30、粘性底層：在湍流中，緊靠固體邊界附近的地方，因脈動流速很小，由脈動流速產(chǎn)生的附加切應(yīng)力也很小，而流速梯度卻很大，所以粘滯切應(yīng)力起主導(dǎo)作用，其流態(tài)基本上屬于層流。因此湍流中不是整個(gè)液流都是湍流，在緊靠固體邊界表面有一層極薄的層流層存在，該層流層就叫粘性底層。31、有效膜厚度五、簡答題1、簡述傳熱邊界層與流動邊界層厚度之間的關(guān)系？傳熱邊界層厚度的發(fā)展與流動邊界層未必是同步的。因?yàn)榱鲃舆吔鐚有纬善鹗加诠瘫诘那熬墸鴤鳠徇吔鐚又挥虚_始熱交換之后才形成。即使兩者起始于同一地點(diǎn)，一般情況下，兩者的厚度也是不相等的，其厚度間的關(guān)系取決于Pr。2、強(qiáng)化傳熱主要有哪三條途徑？(1)擴(kuò)展傳熱面積為盡可能提高單位體積的傳熱表面可應(yīng)應(yīng)小直徑管道、具有翅片的管道、傳熱面凹凸的螺紋管等。它們的管徑小，耐壓高，單位重量傳熱表面大。(2)增大傳熱溫差提高高溫側(cè)流體的溫度或降低低溫側(cè)流體的溫度固然是增大傳熱推動力的措施。當(dāng)冷、熱流體的溫度不能任意改變時(shí)，可采取措施改變平均溫差，即同向并流、反向逆流、垂直向叉流（錯(cuò)流）等形式(3)提高傳熱系數(shù)因此，在工程上十分重視對傳熱介質(zhì)進(jìn)行預(yù)處理以減少結(jié)垢以及結(jié)構(gòu)設(shè)計(jì)要便于清理。同時(shí)，在操作上還需作出定期清洗的規(guī)定。①提高流速，促使流動狀態(tài)湍流化或增強(qiáng)湍流擾動。②改善傳熱表面狀況。提高表面粗糙程度，設(shè)置小突起物或插入擾動元件，③流體中加入某種添加物，改變混合介質(zhì)的物性，提高其熱導(dǎo)率或比熱容。3、減少流動阻力有那些方法？(1)合理的結(jié)構(gòu)形狀阻力機(jī)理的研究表明：壓差阻力主要取決于物體后部的形狀，將曲率變化急劇的“鈍”體后部改成曲率變化緩慢的流線型物體，則可推遲邊界層分離的發(fā)生，縮小尾流區(qū)，甚至由于逆壓梯度大幅度減小，可避免邊界層分離以致大大減小壓差阻力。(2)優(yōu)化操作條件減小速度、增大管徑可以降低阻力，但將增加設(shè)備投資。同時(shí)，速度的減小還可能影響其他過程，如傳熱、傳質(zhì)。因而，根據(jù)整體優(yōu)化確定操作條件，使壓降控制在適當(dāng)?shù)姆秶鷥?nèi)是十分重要的。(3)添加減阻劑添加少量高分子物質(zhì)于湍流運(yùn)動的牛頓流體中可大幅度減小阻力的現(xiàn)象稱為減阻現(xiàn)象。4、簡述傳質(zhì)邊界層厚度與流動邊界層厚度之間的關(guān)系？與流動邊界層相仿，傳質(zhì)邊界層沿流動方向發(fā)展、增厚，在流動狀態(tài)發(fā)展為湍流時(shí)厚度增長更為急劇。傳質(zhì)邊界展的厚度與流動邊界層的厚度一般并不相等，取決于Se。5、寫出分子傳遞過程的三傳類比通式。6、寫出對流傳遞過程的三傳類比通式。7、粘性剪切應(yīng)力與雷諾應(yīng)力有何異同？同樣都是應(yīng)力，粘性剪切應(yīng)力表現(xiàn)為流體的內(nèi)摩擦；雷諾應(yīng)力是于有關(guān)流動狀態(tài)的應(yīng)力。8、簡述壁面湍流的結(jié)構(gòu)與特點(diǎn)管流以及邊界層中的湍流均屬壁面湍流。兩者有許多共同的特點(diǎn)，壁面附近的流動同時(shí)受黏性剪切應(yīng)力和雷諾應(yīng)力的作用，但隨著離開壁面距離的不同，兩種剪切應(yīng)力醑大小及其所起作用的差異很大。離壁面愈近，黏性剪切應(yīng)力愈大；離開壁面相當(dāng)距離后，其影響可忽略，雷諾應(yīng)力則起主要作用。邊界層結(jié)構(gòu)可以表示為：沿壁面法向，固體壁面附近的薄層為黏性底層區(qū)，經(jīng)過渡區(qū)，發(fā)展成為湍流核心區(qū)。邊界層逐漸趨向于“結(jié)束”。黏性底層、過渡層、湍流核心層統(tǒng)稱為內(nèi)層；邊界層的其余部分包括黏性頂層稱為外層。9、簡述雷諾應(yīng)力形成的特點(diǎn)不同流體層的微團(tuán)，由于脈動互相交換位置，發(fā)生了動量傳遞。根據(jù)動量定律，動量變化必將產(chǎn)生應(yīng)力，由于這是湍流脈動引起的，故稱為湍流附加應(yīng)力，亦稱雷諾應(yīng)力。10、簡述渦流粘度模型渦流黏度模型：湍流剪切應(yīng)力也與時(shí)均速度梯度成正比，將湍流總剪切應(yīng)力與時(shí)均速度梯度建立了聯(lián)系。11、用一句話描述動量守恒原理：物體動量隨時(shí)間的變化率等于該物體所受外力的矢量和。12、簡單解釋水噴射泵的原理13、換熱器上裝有翅片，有何作用？增加金屬壁和導(dǎo)熱不良流體之間的傳熱面積。14、牛頓黏性定律為何是動量傳遞的定律？15、理想流體有無湍流附加應(yīng)力？為什么？16、熱電偶測溫時(shí)對溫度變化的響應(yīng)比玻璃溫度計(jì)快，為什么？熱電偶溫度計(jì)實(shí)際上是一種能量轉(zhuǎn)換器，它將熱能轉(zhuǎn)換為電能，用所產(chǎn)生的熱電勢測量溫度。17、簡述暖氣和冷空調(diào)放置方式的差別和原因。暖氣在房間低處，空調(diào)在房間高處。熱空氣由低處向高處流動，冷空氣由高處向低處流動18、簡述牙膏流動的特點(diǎn)和原理。湍流動量交換與附加應(yīng)力分子的隨機(jī)熱運(yùn)動導(dǎo)致高速流體層向相鄰低速流體層的凈動量傳遞，表現(xiàn)出流體的黏性。類似地，湍流狀態(tài)時(shí)，流體微團(tuán)（旋渦）的隨機(jī)脈動也將導(dǎo)致流體層之間的凈動量傳遞，產(chǎn)生湍流的附加應(yīng)力，這類流體的主要特征是，只有當(dāng)所作用的剪切應(yīng)力超過臨界值以后，流體才開始運(yùn)動，否則將保持靜止，有著類似固體的某些性質(zhì)。賓漢模型：流體發(fā)生運(yùn)動后，剪切應(yīng)力隨剪切變形速率成線。線性變化，這類流體秫為賓漢流體。凱森模型：流體發(fā)生運(yùn)動后，剪切應(yīng)力與剪切變形速率呈非線性關(guān)系。這類流體稱為凱森流體。19、簡述流動邊界層的特點(diǎn)流體以均勻來流速度。繞物體流動，緊貼固體壁面的流體因黏性作用而“粘附”于壁面，不發(fā)生相對于壁面的運(yùn)動，速度為零。這一層流體通過“內(nèi)摩擦”作用使相鄰流體層受阻而減速，該層流體繼而影響與其鄰接的流體層，使之減速。因而，流動過程中，在垂直于壁面的法線方向上，流體將逐層受到影響而相繼減速形成梯度．由壁面處的零逐層變化，最終達(dá)到來流速度。流體以均勻速度進(jìn)人圓管，由于黏性作用