地震勘探原理-解釋理論基礎(chǔ)課件

地震勘探原理——解釋理論基礎(chǔ)地震資料解釋的主要內(nèi)容和作用地震資料解釋的發(fā)展歷程地震資料解釋的基本方法概述1、地震資料解釋的主要內(nèi)容和作用內(nèi)容：根據(jù)地震資料確定地下構(gòu)造形態(tài)和巖性特征構(gòu)造解釋巖性解釋運(yùn)動(dòng)學(xué)動(dòng)力學(xué)勘探技術(shù)鏈條中的位置：地震資料解釋是地震勘探系統(tǒng)工程的最終環(huán)節(jié)1、地震資料解釋的主要內(nèi)容和作用采集處理解釋1、地震資料解釋的主要內(nèi)容和作用特點(diǎn)：綜合性、實(shí)踐性、藝術(shù)性、多解性、重要性HSTTSTHSTTSTHST2、地震資料解釋的發(fā)展歷程六十年代之前主要采用光點(diǎn)地震記錄儀，地震資料是一條條分開的單道地震記錄，只能記錄較淺部地層的很強(qiáng)界面的反射波，故地震資料解釋僅能進(jìn)行常規(guī)構(gòu)造編圖。六十年代以模擬地震記錄儀為主，并采用了多次復(fù)蓋觀測系統(tǒng)，地震資料為地震時(shí)間剖面，資料質(zhì)量有了提高，勘探深度增大，一些較弱的界面也能反映出來，且可以獲得速度信息。故除進(jìn)行常規(guī)構(gòu)造編圖外還開始了地質(zhì)體識(shí)別及巖性識(shí)別的探討。2、地震資料解釋的發(fā)展歷程七十年代以數(shù)字地震儀為主，資料質(zhì)量顯著提高，并可以獲得豐富的各種參數(shù)，產(chǎn)生了地震地層學(xué)、巖性地震學(xué)、烴類檢測技術(shù)和儲(chǔ)層參數(shù)估計(jì)技術(shù)。八十年代高分辨率地震勘探技術(shù)、交互式人機(jī)聯(lián)作解釋技術(shù)和地震反演技術(shù)取得重大進(jìn)展，地震與地質(zhì)結(jié)合得更為緊密，學(xué)科朝宏觀和微觀發(fā)展，分別產(chǎn)生了層序地層學(xué)和儲(chǔ)層地震學(xué)，走向綜合。2、地震資料解釋的發(fā)展歷程近十年來采集、處理解釋一體化、全三維解釋、虛擬現(xiàn)實(shí)技術(shù)，使地震解釋技術(shù)更加復(fù)雜、深入、有效。更廣泛地應(yīng)用于油氣勘探、油藏描述和油田開發(fā)過程中，也對(duì)地震解釋人員提出了更高的要求。3、地震資料解釋的基本方法點(diǎn)——線——面——體井井第一章地震資料解釋的理論基礎(chǔ)1地震剖面的特點(diǎn)2地震繞射波和物理地震學(xué)3地震勘探的分辨能力4地震剖面的偏移5彎曲界面反射波的特點(diǎn)1.1地震剖面的特點(diǎn)1.1.1地質(zhì)層位與反射同相軸的關(guān)系為什么并非每一個(gè)地質(zhì)界面都對(duì)應(yīng)一個(gè)反射同相軸？1.1地震剖面的特點(diǎn)地震子波在向下傳播過程中，遇到波阻抗界面就會(huì)發(fā)生反射和透射反射波在振幅（反射系數(shù)絕對(duì)值）、極性（反射系數(shù)的正負(fù)）、到達(dá)時(shí)（深度、速度）1.1地震剖面的特點(diǎn)當(dāng)巖層厚度較厚，也就是t時(shí)，同一接收點(diǎn)收到的來自反射界面R1何R2的兩個(gè)反射點(diǎn)可以分開1.1地震剖面的特點(diǎn)當(dāng)巖層厚度較薄，也就是t時(shí)，同一接收點(diǎn)收到的來自反射界面R1何R2的兩個(gè)反射點(diǎn)不可以分開，波形相互疊加，形成了復(fù)波。1.1地震剖面的特點(diǎn)1.1.2地震記錄的形成地震子波：爆炸時(shí)產(chǎn)生的尖脈沖，在爆炸點(diǎn)附近的介質(zhì)中以沖擊波的形式傳播，當(dāng)傳播到一定的距離時(shí)，波形逐漸穩(wěn)定，我們稱這時(shí)的地震波為地震子波。時(shí)間、極性、強(qiáng)度可分辨、不可分辨單波、復(fù)波、波組如果某一地區(qū)的地層和巖性相對(duì)穩(wěn)定，則地震記錄上的波組特征（振幅的差別、到達(dá)時(shí)的差別），也應(yīng)當(dāng)相對(duì)穩(wěn)定，在地震記錄上的反射波也有一些相對(duì)穩(wěn)定的性質(zhì)，這就是地震記錄面貌形成的過程，同時(shí)也說明地震記錄上的波組和地下巖層界面之間既有聯(lián)系又有差別的關(guān)系。1.1地震剖面的特點(diǎn)1.1.2地震記錄的形成1.1地震剖面的特點(diǎn)1.1.2地震記錄的形成褶積模型：設(shè)地震子波是w(t)，各個(gè)地層界面的反射系數(shù)隨界面雙程垂直的變化用R(t)表示，那么在一定假設(shè)條件下可反射時(shí)間t得出反射地震記錄s(t)與w(t)和R(t)的關(guān)系是：

s(t)=w(t)*R(t)1、褶積模型的數(shù)理意義2、褶積模型的假設(shè)和局限3、褶積模型的應(yīng)用1.1.2地震記錄的形成1.1地震剖面的特點(diǎn)褶積模型在地震勘探中的應(yīng)用已知w(t)和r(t)求s(t)，稱之為正演已知s(t)和w(t)求r(t)稱之為反演已知s(t)和r(t)求w(t)，稱之為子波處理1.1地震剖面的特點(diǎn)1.1.3層位解釋和波的對(duì)比在地震時(shí)間剖面上反射層位表現(xiàn)為同相軸（相同相位波峰或波谷的連線）的形式，所以在時(shí)間剖面上，反射波的追蹤實(shí)際上就變?yōu)橥噍S的對(duì)比。根據(jù)反射波的一些特征來識(shí)別和追蹤同一反射界面反射波的工作，叫做波的對(duì)比。來自同一界面的反射波，直接受該界面埋藏深度、巖性、產(chǎn)狀及覆蓋層等因素的影響如果上述這些因素在一定的范圍內(nèi)變化不大，具有相對(duì)的穩(wěn)定性，就會(huì)使得同一反射波在相鄰地震道上反映出相似的特點(diǎn)1.1地震剖面的特點(diǎn)1.1.3層位解釋和波的對(duì)比1.1地震剖面的特點(diǎn)1.1.3層位解釋和波的對(duì)比地震剖面上有效波的標(biāo)志同相性振幅顯著增強(qiáng)波形相似特征時(shí)差變化規(guī)律1.1地震剖面的特點(diǎn)1.1.4水平疊加剖面的特點(diǎn)1.1地震剖面的特點(diǎn)1.1.4水平疊加剖面的特點(diǎn)1）自激自收、并非地震道鉛垂方向的地質(zhì)剖面地質(zhì)剖面反映沿測線鉛錘剖面上的地質(zhì)情況，而時(shí)間剖面得到的是來自三維空間的地震反射層的法線反射時(shí)，并且顯示在記錄點(diǎn)正下方。1.1地震剖面的特點(diǎn)1.1.4水平疊加剖面的特點(diǎn)實(shí)際的地質(zhì)構(gòu)造更復(fù)雜，因?yàn)槎际侨S的，地下各層的傾向、傾角都可能不同，時(shí)間剖面上的資料并不是來自同一個(gè)射線平面，而是把來自幾個(gè)不同的射線平面的資料硬壓縮在同一個(gè)平面上1.1地震剖面的特點(diǎn)1.1.4水平疊加剖面的特點(diǎn)2）在構(gòu)造復(fù)雜地區(qū)，水平疊加剖面上會(huì)出現(xiàn)各種異常波（繞射、回轉(zhuǎn)等），其同相軸的形態(tài)與地質(zhì)剖面完全不同，不能直接用于地質(zhì)解釋。偏移剖面疊加剖面地質(zhì)剖面1.1地震剖面的特點(diǎn)1.1.4水平疊加剖面的特點(diǎn)3）地質(zhì)分層與反射同相軸并非一一對(duì)應(yīng)4）地質(zhì)剖面在深度域表示，而疊加剖面在時(shí)間域顯示1.1地震剖面的特點(diǎn)1.1.4水平疊加剖面的特點(diǎn)5）反射同相軸的性質(zhì)與界面兩側(cè)的巖性有關(guān)，并非對(duì)應(yīng)某一地層，只有通過波阻抗反演，才能將界面信息轉(zhuǎn)換為地層信息。地震剖面上的反射波是多個(gè)地層分界面上的振幅有大小、極性有正負(fù)、到達(dá)時(shí)間有先后的反射子波的疊加、復(fù)合的結(jié)果。而復(fù)合子波的形成取決于地下地層結(jié)構(gòu)的穩(wěn)定性，如薄層厚度、巖性、砂泥比等。1.2.1繞射波的產(chǎn)生1.2地震繞射波和物理地震學(xué)1.2地震繞射波和物理地震學(xué)1.2.1繞射波的產(chǎn)生

地震波在傳播過程中，遇到地層和巖性的突變點(diǎn)，如斷層、不整合面的突起點(diǎn)，這些突變點(diǎn)成為新震源，發(fā)出球面子波向四周傳播，這種波動(dòng)在地震勘探中稱為繞射波1.2地震繞射波和物理地震學(xué)1.2.2斷棱繞射波的主要特點(diǎn)1、繞射波時(shí)距曲線也是雙曲線2、極小點(diǎn)在繞射點(diǎn)正上方，其形態(tài)與炮點(diǎn)位置無關(guān)3、繞射波時(shí)距曲線與反射波時(shí)距曲線在M點(diǎn)相切O*1.2地震繞射波和物理地震學(xué)1.2.2斷棱繞射波的主要特點(diǎn)測線不一定與段棱垂直，此時(shí)的斷棱繞射波時(shí)距曲線的特點(diǎn)就同測線方向與段棱走向之間的夾角有關(guān)。1.2地震繞射波和物理地震學(xué)1.2.3水平疊加剖面上繞射波的疊加效果思路：不管反射波還是繞射波，都按水平界面反射波時(shí)距曲線進(jìn)行動(dòng)校正，再進(jìn)行水平疊加，這種作法能否保證繞射波也能同相疊加？動(dòng)校正前后繞射波時(shí)距曲線一次覆蓋剖面上反射波和繞射波同相軸與自激自收有沒有誤差？在R點(diǎn)和O點(diǎn)沒有誤差1.2地震繞射波和物理地震學(xué)1.2.3水平疊加剖面上繞射波的疊加效果1.2地震繞射波和物理地震學(xué)1.2.3水平疊加剖面上繞射波的疊加效果炮檢距(米)繞射波旅行時(shí)（秒）反射波旅行時(shí)（秒）動(dòng)校正繞射旅行時(shí)（秒）動(dòng)校正繞射波剩余時(shí)差6001.06151.0441.01752.4Ms10001.13201.1181.01405.8Ms14001.23101.221.01107.8MsM點(diǎn)繞射波自激自收時(shí)間1.0198秒深度：1000米速度：2000米/秒中心點(diǎn)偏離繞射點(diǎn)：200米炮檢距：600、1000、1400米多次覆蓋水平疊加不僅能夠增強(qiáng)反射波、也能夠增強(qiáng)繞射波

震源發(fā)出的波傳到界面之后，界面上各點(diǎn)以新的二次震源向各個(gè)方向發(fā)出球面波…1.2地震繞射波和物理地震學(xué)1.2.4物理地震學(xué)的概念和廣義繞射物理地震學(xué)：地震勘探的基本理論包括幾何地震學(xué)和波動(dòng)地震學(xué)。介于兩者之間的即為物理地震學(xué)。它是波動(dòng)地震學(xué)中波動(dòng)方程Kirchhoff積分解的一個(gè)特殊形式——衍射積分公式的應(yīng)用1）地震波是一個(gè)波動(dòng)，并非簡單的射線傳播。2）繞射波是最基本的，反射波只是反射界面上所有小面元產(chǎn)生繞射波的集合，這種繞射稱為廣義繞射。2）幾何地震學(xué)和物理地震學(xué)并不矛盾，應(yīng)用范圍取決于勘探目標(biāo)的大小。1.2地震繞射波和物理地震學(xué)1.2.4物理地震學(xué)的概念和廣義繞射反射波可以看作廣義繞射波的集合1.2地震繞射波和物理地震學(xué)1.2.4物理地震學(xué)的概念和廣義繞射1）幾何的點(diǎn)和線不能產(chǎn)生繞射波2）短反射段的時(shí)距曲線與點(diǎn)繞射相近，但是與點(diǎn)繞射有本質(zhì)區(qū)別400能量在正上方最強(qiáng)，離開正上方400米時(shí)，能量減小為最強(qiáng)振幅的一半3）長反射段1.2地震繞射波和物理地震學(xué)1.2.3物理地震學(xué)的概念和廣義繞射長反射段的反射波和繞射波1）繞射的左右半支相位相差180o，2）斷點(diǎn)位置的振幅為正常振幅的一半，3）層斷波不斷，繞射波相連1.2地震繞射波和物理地震學(xué)1.2.4物理地震學(xué)的概念和廣義繞射4）多次疊加剖面上的長反射段繞射波負(fù)半支被干涉很難觀測，一個(gè)主體，兩個(gè)尾巴繞射波廣泛發(fā)育，只要反射面發(fā)生突變，就會(huì)產(chǎn)生繞射波1.2地震繞射波和物理地震學(xué)1.2.4物理地震學(xué)的概念和廣義繞射4）繞射波廣泛發(fā)育只要反射面發(fā)生突變，就會(huì)產(chǎn)生繞射波1.2地震繞射波和物理地震學(xué)1.2.5不同情況下的點(diǎn)繞射時(shí)距曲線方程及其特點(diǎn)

以炮點(diǎn)和檢波點(diǎn)坐標(biāo)為變量的點(diǎn)繞射時(shí)距曲線方程：以炮點(diǎn)和檢波點(diǎn)坐標(biāo)表示的雙平方根方程、胡夫金字塔1.2地震繞射波和物理地震學(xué)1.2.5不同情況下的點(diǎn)繞射時(shí)距曲線方程及其特點(diǎn)以炮點(diǎn)和檢波點(diǎn)坐標(biāo)表示的雙平方根方程1)共炮點(diǎn)時(shí)距曲線方程雙曲線、激發(fā)點(diǎn)位置不影響其形態(tài)，曲線沿時(shí)間軸平移2)共檢波點(diǎn)時(shí)距曲線方程雙曲線1.2地震繞射波和物理地震學(xué)1.2.5不同情況下的點(diǎn)繞射時(shí)距曲線方程及其特點(diǎn)以炮點(diǎn)和檢波點(diǎn)坐標(biāo)表示的雙平方根方程坐標(biāo)變換：以中點(diǎn)和炮檢距坐標(biāo)表示的雙平方根方程1.2地震繞射波和物理地震學(xué)1.2.5不同情況下的點(diǎn)繞射時(shí)距曲線方程及其特點(diǎn)以中點(diǎn)和炮檢距坐標(biāo)表示的雙平方根方程3)共中心點(diǎn)時(shí)距曲線方程：不再是雙曲線1.2地震繞射波和物理地震學(xué)1.2.5不同情況下的點(diǎn)繞射時(shí)距曲線方程及其特點(diǎn)以中點(diǎn)和炮檢距坐標(biāo)表示的雙平方根方程3)共炮檢距時(shí)距曲線方程：不是雙曲線只有當(dāng)炮檢距為零時(shí)，才是雙曲線方程1.3地震勘探的分辨能力1.3.1分辨能力及其含義垂向分辨率：地震記錄沿垂直方向能分辨的最薄地層的厚度。橫向分辨率：地震記錄沿水平方向能分辨的最小地質(zhì)體的尺度。

解釋人員應(yīng)該對(duì)所使用地震資料能分辨多大的地質(zhì)體，多厚的地層做到心中有數(shù)，提高解釋精度，避免解釋假象分辨率問題是地震勘探最為核心的問題1.3地震勘探的分辨能力1.3.2垂向分辨能力

若子波的延續(xù)時(shí)間大于地層的雙程旅行時(shí)間，則薄層難于分辨1）若子波的延續(xù)時(shí)間是一個(gè)是周期2）若子波的延續(xù)時(shí)間是兩個(gè)是周期3）若子波的延續(xù)時(shí)間是一個(gè)三是周期注意：由于實(shí)際情況并不要求完全分辨薄層的頂?shù)捉缑?，因此，?shí)際情況要樂觀一些，最理想的情況是厚度要大于四分之一波長1.3地震勘探的分辨能力1.3.2垂向分辨能力影響地震記錄分辨率的主要因素1）激發(fā)條件——激發(fā)寬頻帶子波——井深、藥量、激發(fā)巖性、虛反射、激發(fā)組合2）接收條件——檢波器類型、地表巖性、檢波器耦合、組合方式、儀器響應(yīng)3）近地表低降速帶的影響4）大地濾波作用、地層速度為什么橫波勘探具有更高的分辨率？為什么提高深層勘探的分辨率困難的多？關(guān)鍵是解決的矛盾1.3地震勘探的分辨能力1.3.2垂向分辨能力反褶積是地震資料處理提高分辨率的主要方法反褶積前（上）、后（下）對(duì)比1.3地震勘探的分辨能力1.3.3水平方向的分辨能力巖性異常體繞射是物理地震學(xué)的基本觀點(diǎn)地面自激自收的能量不完全來自于其界面的正下方，而是來自于界面上某一范圍的所有面元，由此產(chǎn)生了橫向分辨率問題1.3地震勘探的分辨能力1.3.3水平方向的分辨能力在O點(diǎn)自激自收，到達(dá)O點(diǎn)最快的是來自界面上O‘點(diǎn)的繞射子波。界面上在O’點(diǎn)的兩側(cè)的繞射子波到達(dá)O點(diǎn)時(shí)間要依次晚些，離開O’點(diǎn)一定距離的點(diǎn)，若它產(chǎn)生的繞射波與O‘產(chǎn)生的繞射波到達(dá)O點(diǎn)的時(shí)差達(dá)到半個(gè)周期，就不能起相互加強(qiáng)的作用了。菲涅爾帶：若在界面上O’點(diǎn)兩側(cè)的C、C’點(diǎn)產(chǎn)生的繞射子波與O‘點(diǎn)產(chǎn)生的繞射子波到達(dá)O點(diǎn)的時(shí)差為T/2，則認(rèn)為C、C’以內(nèi)的點(diǎn)產(chǎn)生的繞射子波在O點(diǎn)是加強(qiáng)的。C、C‘點(diǎn)以外產(chǎn)生的繞射波在O點(diǎn)不再互相加強(qiáng)，我們把以O(shè)‘點(diǎn)為圓心，O’C’為半徑的范圍叫第一菲涅爾帶1.3地震勘探的分辨能力1.3.3水平方向的分辨能力菲涅爾帶

提高橫向分辨率的核心是減小菲涅爾帶的大小，那么，如何減小菲涅爾帶？

菲涅爾帶的極限是多少？1.3地震勘探的分辨能力1.3.3水平方向的分辨能力不同深度的波場，其菲涅爾帶的大小不同1.3地震勘探的分辨能力1.3.3水平方向的分辨能力偏移是提高地震勘探橫向分辨率的根本方法1.3地震勘探的分辨能力1.3.3水平方向的分辨能力偏移是提高地震勘探橫向分辨率的根本方法1.3地震勘探的分辨能力1.3.4地震子波與分辨能力的關(guān)系——主頻、頻寬、倍頻程65-75-85-95Hz——主頻80Hz5-15-85-95Hz——主頻50Hz

子波的分辨率決定于子波的頻帶寬度，即相位數(shù)一定（相對(duì)頻寬一定）時(shí)，主頻越高，子波的延續(xù)時(shí)間越短，分辨率越高1.3地震勘探的分辨能力1.3.4地震子波與分辨能力的關(guān)系——主頻、頻寬、倍頻程

子波的分辨率決定于子波的頻帶寬度，即相位數(shù)一定（相對(duì)頻寬一定）時(shí)，主頻越高，子波的延續(xù)時(shí)間越短，分辨率越高5－10－20－25（主頻15、頻寬10）35－40－80－85（主頻60、頻寬40）1.3地震勘探的分辨能力1.3.4地震子波與分辨能力的關(guān)系——主頻、頻寬、倍頻程25－35－55－65（主頻45、頻寬20）5－15－35－45（主頻25、頻寬20）頻寬相同，子波的有效長度相同

帶寬不變，主頻增加，子波的有效長度不變，不能提高分辨率，容易產(chǎn)生分辨率假象25-30-40-45比較兩張地震剖面的分辨率1.3地震勘探的分辨能力1.3.4地震子波與分辨能力的關(guān)系——主頻、頻寬、倍頻程

帶寬不變，主頻增加，子波的有效長度不變，不能提高分辨率，容易產(chǎn)生分辨率假象5－10－20－25（主頻15、頻寬10）45－50－60－65（主頻55、頻寬10）35－40－80－85（主頻65、頻寬40）35－40－80－85（主頻55、頻寬40）1.3地震勘探的分辨能力1.3.4地震子波與分辨能力的關(guān)系——主頻、頻寬、倍頻程主頻一定、倍頻程越大，分辨率越高1.3地震勘探的分辨能力1.3.4地震子波與分辨能力的關(guān)系——主頻、頻寬、倍頻程1）子波的頻帶不變，增加子波的主頻，不能提高分辨率；2）子波的主頻增加，帶寬增加或減小，則分辨率增加或減??；3）帶寬不變，若主頻增加或減小，則倍頻程減小或增加，則相位數(shù)增加或減小，分辨率不會(huì)增加；倍頻程不變，則相位數(shù)不變，如主頻增加或減小，則帶寬亦增加或減小，使得分辨率隨之增加或減小。1.3地震勘探的分辨能力1.3.4地震子波與分辨能力的關(guān)系——主頻、頻寬、倍頻程子波的絕對(duì)帶寬：B=f2-f1子波的相對(duì)帶寬:R=f2/f1振幅譜的絕對(duì)寬度越大，則子波延遲時(shí)間越短，即分辨率越高；振幅振幅譜的絕對(duì)寬度不變，則不論主頻如何變化，分辨率不變；振幅譜絕對(duì)寬度不變，則主頻越高，相對(duì)寬度越小，分辨率與主頻無關(guān)；振幅譜相對(duì)寬度不變，則子波的相位數(shù)不變，此時(shí)主頻越高，絕對(duì)寬度越大，分辨率也越高；由此可見，決定分辨率高低的是振幅譜的絕對(duì)寬度，而相對(duì)寬度決定子波的相位數(shù)，與分辨率沒有直接的關(guān)系。1.3地震勘探的分辨能力1.3.4地震子波與分辨能力的關(guān)系——相位特征對(duì)分辨率影響零相位最小相位45相位5－15－50－6090相位270相位子波的相位特征是一個(gè)容易被忽略的影響分辨率的關(guān)鍵要素零相位最小相位零相位子波的分辨率最好，其優(yōu)點(diǎn)表現(xiàn)為：1）零相位子波的旁瓣比最小相位子波的旁瓣??；2）反射位置對(duì)應(yīng)零相位子波的峰值，而對(duì)應(yīng)最小相位子波的起跳點(diǎn)；1.3地震勘探的分辨能力1.3.4地震子波與分辨能力的關(guān)系——相位特征對(duì)分辨率影響1.3地震勘探的分辨能力1.3.4地震子波與分辨能力的關(guān)系——相位特征對(duì)分辨率影響1.3地震勘探的分辨能力1.3.5分辨能力與最高信號(hào)頻率的關(guān)系1）垂向分辨率對(duì)信號(hào)最高頻率的要求即對(duì)于雷克子波：對(duì)于子波：則：若v=2600m/s；層厚為40m，則：若v=2600m/s；層厚為10m，則：若v=2600m/s；層厚為5m，則：若v=2600m/s；層厚為20m，則：1.3地震勘探的分辨能力1.3.5分辨能力與最高信號(hào)頻率的關(guān)系2）水平分辨率對(duì)信號(hào)最高頻率的要求偏移前：則：若：v=2600m/s,h=3300m,L=300m,則：偏移后：若：v=2600m/s,h=3300m,L=300m,則：若：v=2600m/s,h=3300m,L=14m,則：1.3地震勘探的分辨能力1.3.6分辨率與信噪比的矛盾1.3地震勘探的分辨能力1.3.6分辨率與信噪比的矛盾提高分辨率前提高分辨率后1.4反射界面真正空間位置的確定1.4.1疊加地震剖面存在的問題及其解決途徑地震測線問題：射線平面垂直于反射界面，不垂直于地面解決途徑：1）利用公式換算（本節(jié)）2）三維偏移3）在作圖時(shí)進(jìn)行空間校正（8－5節(jié)）1.4反射界面真正空間位置的確定1.4.2真傾角、視傾角、測線方向之間關(guān)系真傾角：視傾角：方位角：1）真傾角、視傾角、測線方向之間的關(guān)系1.4反射界面真正空間位置的確定1.4.2法線深度、真深度（鉆井深度、鉛直深度）、視鉛直深度之間的關(guān)系法線深度：垂直于界面真深度：垂直于地面視鉛直深度：在射線平面內(nèi)，垂直于測線三角形三角形1.4反射界面真正空間位置的確定1.4.2法線深度、真深度（鉆井深度、鉛直深度）、視鉛直深度之間的關(guān)系如何在時(shí)間剖面上根據(jù)同相軸的斜率計(jì)算界面的視傾角1.4反射界面真正空間位置的確定1.4.2法線深度、真深度（鉆井深度、鉛直深度）、視鉛直深度之間的關(guān)系如何根據(jù)兩條相交測線的視傾角，計(jì)算界面的真傾角測線1測線2界面傾向1、作圖法2、若兩條測線正交，則1.5地震剖面的偏移1、水平疊加存在的問題——為什么要進(jìn)行偏移處理？2、偏移的基本原理（延拓和成像）——如何進(jìn)行偏移處理？3、偏移方法和類型射線理論、波動(dòng)理論疊后偏移、疊前偏移、等效疊前偏移（DMO）二維偏移、三維偏移時(shí)間偏移、深度偏移1.5地震剖面的偏移1.5.1水平疊加存在的問題

1）共中心點(diǎn)、非共反射點(diǎn)疊加，降低了橫向分辨率2）繞射波沒有收斂，菲涅爾帶的干涉，回轉(zhuǎn)波沒有歸位1.5地震剖面的偏移1.5.1水平疊加存在的問題

3）地層傾斜時(shí)，反射點(diǎn)位置偏離了共中心點(diǎn)的正下方1.5地震剖面的偏移1.5.1水平疊加存在的問題

塔里木盆地輪南地區(qū)碳酸鹽縫洞儲(chǔ)層地質(zhì)模型1.5地震剖面的偏移1.5.2射線理論偏移的基本原理

1）偏移脈沖響應(yīng)1.5地震剖面的偏移1.5.2射線理論偏移的基本原理

2）圓弧疊加法

偏移之后：傾角變大、長度縮短1.5地震剖面的偏移1.5.2射線理論偏移的基本原理

3）繞射掃描疊加法

由成像點(diǎn)的位置和速度決定了疊加剖面上繞射雙曲線的軌跡，沿雙曲線軌跡求和的振幅作為成像點(diǎn)的振幅。下圖：偏移剖面上繞射點(diǎn)上圖：點(diǎn)在疊加剖面上的繞射雙曲線1.5地震剖面的偏移1.5.2射線理論偏移的基本原理

1.5地震剖面的偏移1.5.2射線理論偏移的基本原理

1.5地震剖面的偏移1.5.2射線理論偏移的基本原理

4）疊加剖面上的傾角與偏移剖面上傾角之間的關(guān)系：

1.5地震剖面的偏移1.5.3波動(dòng)方程偏移基本原理優(yōu)點(diǎn)：1）保持地震波的動(dòng)力學(xué)特征；2）適應(yīng)復(fù)雜構(gòu)造的偏移1）保持地震波的動(dòng)力學(xué)特征——巖性解釋2）適應(yīng)復(fù)雜構(gòu)造的偏移——無需射線追蹤泊松比1.5地震剖面的偏移1.5.3波動(dòng)方程偏移基本原理1.5地震剖面的偏移1.5.3波動(dòng)方程偏移基本原理波場延拓——由一個(gè)深度的波場計(jì)算另一深度的波場1.5地震剖面的偏移1.5.3波動(dòng)方程偏移基本原理2）成像——確定某一深度的波場值——爆炸反射界面成像原理1.5地震剖面的偏移1.5.3波動(dòng)方程偏移基本原理——模型實(shí)例1.5地震剖面的偏移1.5.4疊前偏移疊后偏移的質(zhì)量依賴于疊加剖面質(zhì)量，而構(gòu)造復(fù)雜時(shí)，現(xiàn)有理論無法保證疊加質(zhì)量。1.5地震剖面的偏移1.5.4疊前偏移——實(shí)例（華北）華北油田永清—固安疊后（左）、疊前（右）偏移對(duì)比1.5地震剖面的偏移1.5.4疊前偏移——實(shí)例（冀東）冀東油田疊后（下）、疊前（上）偏移對(duì)比1.5地震剖面的偏移1.5.4疊前偏移——實(shí)例（塔里木）疊前偏移資料潛山內(nèi)幕溶洞成像能量集中、平面規(guī)律明顯塔里木油田輪南地區(qū)疊后（下）、疊前（上）偏移對(duì)比1.5地震剖面的偏移1.5.5疊前部分偏移（傾角時(shí)差校正DMO）1）克服NMO的傾角濾波效應(yīng)2）增強(qiáng)繞射信息3）效率與效果的最佳折中在常速介質(zhì)中，NMO+DMO+POSTMIG=PREMIG1.5地震剖面的偏移1.5.5疊前部分偏移（傾角時(shí)差校正DMO）Cheop’spyramid（胡夫金字塔）錐面經(jīng)NMO、DMO后的變換正常時(shí)差校正傾角時(shí)差校正反射波旅行時(shí)的構(gòu)成：中心點(diǎn)的自己自收時(shí)間、與炮檢距有關(guān)的部分（正常時(shí)差）、與傾角有關(guān)的部分（傾角時(shí)差）1.5地震剖面的偏移1.5.5疊前部分偏移（傾角時(shí)差校正DMO）大港油田劉官莊地區(qū)NMO疊加（左）、與DMO疊加（右）對(duì)比1.5地震剖面的偏移1.5.6二維偏移與三維偏移二維偏移無法保證側(cè)面波歸位1.5地震剖面的偏移1.5.6二維偏移與三維偏移三維偏移得到地下構(gòu)造的真實(shí)形態(tài)1.5地震剖面的偏移1.5.6二維偏移與三維偏移二維偏移（左）、與三維偏移（右）效果對(duì)比（大港油田資料）1.5地震剖面的偏移1.5.6二維偏移與三維偏移二維偏移（左）、與三維偏移（右）效果對(duì)比（大港油田資料）1.5地震剖面的偏移1.5.6二維偏移與三維偏移三維兩步法偏移與三維一步法偏移在常速介質(zhì)中，兩者等價(jià)