微波技術(shù)簡(jiǎn)明教程 課件 第4-6章 狀態(tài)-阻抗匹配、結(jié)構(gòu)-規(guī)則波導(dǎo)、模型-微波網(wǎng)絡(luò)

第四章狀態(tài)——阻抗匹配微波技術(shù)本章主要回答的問題1.什么是阻抗匹配？2.如何進(jìn)行阻抗匹配？3.如何應(yīng)用Smith圓圖進(jìn)行阻抗匹配？阻抗匹配是微波系統(tǒng)的一種工作狀態(tài)，是系統(tǒng)設(shè)計(jì)時(shí)必須要考慮的重要問題，它關(guān)系到系統(tǒng)的傳輸效率、功率容量和穩(wěn)定性等。在阻抗匹配設(shè)計(jì)的過程中，使用解析方法比較復(fù)雜，而應(yīng)用Smith圓圖進(jìn)行設(shè)計(jì)比較方便、直觀，使用Smith圓圖進(jìn)行阻抗匹配設(shè)計(jì)也是Smith圓圖的重要應(yīng)用。4.1阻抗匹配狀態(tài)實(shí)際的微波傳輸系統(tǒng)需要加上與傳輸線相連接的信號(hào)源和負(fù)載。由信號(hào)源，傳輸線及負(fù)載所組成為了提供傳輸效率，保持信號(hào)源工作穩(wěn)定及提高傳輸線功率容量，希望：信號(hào)源輸出最大功率負(fù)載吸收全部入射功率4.1阻抗匹配狀態(tài)信號(hào)源輸出最大功率是信號(hào)源與負(fù)載之間的共軛匹配負(fù)載吸收全部入射功率傳輸線與負(fù)載之間的無(wú)反射匹配4.1阻抗匹配狀態(tài)共軛匹配解決問題如何從信號(hào)源獲取最大功率，要求傳輸線的輸入阻抗與信號(hào)源內(nèi)阻抗互為共軛。共軛匹配只是實(shí)現(xiàn)了信號(hào)源最大功率的輸出。4.1阻抗匹配狀態(tài)無(wú)反射匹配解決問題如何使負(fù)載吸收全部入射功率，負(fù)載與傳輸線之間的無(wú)反射匹配要求負(fù)載阻抗與傳輸線阻抗相等。需要在負(fù)載和傳輸線間插入一個(gè)匹配裝置，插入匹配裝置后，使該處的輸入阻抗即等效阻抗與傳輸線的特性阻抗相等。從信號(hào)源和傳輸線的角度看，線上是沒有反射的。匹配裝置本身不能有功率消耗。應(yīng)該是由電抗性元件構(gòu)成。4.2四分之一波長(zhǎng)阻抗變換器

4.2四分之一波長(zhǎng)阻抗變換器此時(shí)的四分之一波長(zhǎng)阻抗變換器不能置于傳輸線和負(fù)載之間，而是需要插入在傳輸線的某個(gè)節(jié)點(diǎn)位置。傳輸線上哪個(gè)節(jié)點(diǎn)處的輸入阻抗為純電阻？對(duì)于是負(fù)載復(fù)數(shù)的情況4.2四分之一波長(zhǎng)阻抗變換器4.2四分之一波長(zhǎng)阻抗變換器4.2四分之一波長(zhǎng)阻抗變換器以上求出的阻抗變換器的特性阻抗及長(zhǎng)度都是針對(duì)單一波長(zhǎng)的，也就是針對(duì)單一頻率的，實(shí)現(xiàn)的是單一頻率的無(wú)反射匹配，當(dāng)工作頻率偏離時(shí)，不再完全匹配。

4.2四分之一波長(zhǎng)阻抗變換器

4.3單支節(jié)匹配器

對(duì)于單支節(jié)匹配器要解決的問題有兩個(gè)：一個(gè)是支節(jié)置于傳輸線上的位置4.3單支節(jié)匹配器另一個(gè)是支節(jié)的長(zhǎng)度

4.3單支節(jié)匹配器

一個(gè)是

另一個(gè)是4.3單支節(jié)匹配器4.3單支節(jié)匹配器

一個(gè)是4.3單支節(jié)匹配器

另一個(gè)是4.3單支節(jié)匹配器

解：（1）確定等反射系數(shù)圓與歸一化負(fù)載導(dǎo)納4.3單支節(jié)匹配器

4.3單支節(jié)匹配器

下面的問題就是4.3單支節(jié)匹配器單支節(jié)匹配在Smith圓圖中的實(shí)現(xiàn)路徑4.4雙支節(jié)匹配器

雙支節(jié)匹配器的匹配思想

4.4雙支節(jié)匹配器4.4雙支節(jié)匹配器在未并聯(lián)支節(jié)之前，該處的歸一化輸入導(dǎo)納為：并聯(lián)第一個(gè)支節(jié)后，該處的歸一化輸入導(dǎo)納為：支節(jié)位置支節(jié)位置yin=1負(fù)載位置4.4雙支節(jié)匹配器4.4雙支節(jié)匹配器支節(jié)位置支節(jié)位置yin=1負(fù)載位置

4.4雙支節(jié)匹配器在Smith圓圖中，需要引入一個(gè)輔助圓

4.4雙支節(jié)匹配器

4.4雙支節(jié)匹配器

4.4雙支節(jié)匹配器

4.4雙支節(jié)匹配器

第四章狀態(tài)——阻抗匹配謝謝觀看！第五章結(jié)構(gòu)——規(guī)則波導(dǎo)微波技術(shù)本章主要回答的問題1.波導(dǎo)結(jié)構(gòu)的由來(lái)？2.如何分析波導(dǎo)？3.什么是矩形波導(dǎo)？4.什么是圓波導(dǎo)？波導(dǎo)是用來(lái)定向引導(dǎo)電磁波傳輸?shù)膯螌?dǎo)體結(jié)構(gòu)。規(guī)則波導(dǎo)是指各種截面形狀無(wú)限長(zhǎng)的空心金屬管，其截面形狀、尺寸、管壁材料及管內(nèi)介質(zhì)沿其軸向均保持不變。對(duì)規(guī)則波導(dǎo)把被傳輸?shù)碾姶挪ㄍ耆拗圃诮饘俳Y(jié)構(gòu)內(nèi)，避免了電磁能量的輻射損耗，可以實(shí)現(xiàn)大功率容量的微波傳輸。5.1波導(dǎo)的結(jié)構(gòu)雙導(dǎo)線無(wú)法把能量限制在微波傳輸系統(tǒng)內(nèi)。同軸線隨著工作頻率的繼續(xù)提高，橫截面尺寸必須相應(yīng)減少，才能保證它只傳輸TEM模式，這樣又會(huì)導(dǎo)致導(dǎo)體損耗增加。損耗主要集中在內(nèi)導(dǎo)體上，同時(shí)傳輸功率容量下降。導(dǎo)體損耗5.1波導(dǎo)的結(jié)構(gòu)內(nèi)導(dǎo)體使同軸線導(dǎo)體損耗增大且傳輸功率容量受限。那么可以把同軸線的內(nèi)導(dǎo)體去掉嗎？去掉內(nèi)導(dǎo)體的，這種空心的金屬結(jié)構(gòu)就是波導(dǎo)。波導(dǎo)具有損耗小，功率容量大等特點(diǎn)，適合在一些大型精密的微波系統(tǒng)中使用。導(dǎo)體損耗5.2麥克斯韋方程組與波動(dòng)方程對(duì)波導(dǎo)的傳輸特性分析需要采用電磁場(chǎng)理論。麥克斯韋方程組是研究宏觀電磁現(xiàn)象的理論基礎(chǔ)，麥克斯韋方程組是一組描述電場(chǎng)、磁場(chǎng)與電荷密度、電流密度之間關(guān)系的偏微分方程，它揭示了電場(chǎng)和磁場(chǎng)相互作用的完美統(tǒng)一。5.2麥克斯韋方程組與波動(dòng)方程在微波領(lǐng)域，常見的是均勻、線性、各向同性媒質(zhì)。在這種媒質(zhì)中，三個(gè)特性參量介電常數(shù)、磁導(dǎo)率、電導(dǎo)率，均不隨空間坐標(biāo)而變化（均勻），并和場(chǎng)強(qiáng)無(wú)關(guān)（線性）。空氣的介電常數(shù)和磁導(dǎo)率與真空的非常接近，所以一般可以近似地認(rèn)為空氣的介電常數(shù)和磁導(dǎo)率與真空中的介電常數(shù)和磁導(dǎo)率相等?？諝獾碾妼?dǎo)率是隨溫度、氣壓等變化的，但一般情況下認(rèn)為其接近于0。5.2麥克斯韋方程組與波動(dòng)方程

5.2麥克斯韋方程組與波動(dòng)方程5.2麥克斯韋方程組與波動(dòng)方程

無(wú)源場(chǎng)5.2麥克斯韋方程組與波動(dòng)方程從麥克斯韋方程組出發(fā)推導(dǎo)波動(dòng)方程。波動(dòng)方程理想介質(zhì)5.3導(dǎo)行波的形式

5.3導(dǎo)行波的形式對(duì)于波動(dòng)方程這種矢量偏微分方程的求解，分為以下三個(gè)步驟。

5.3導(dǎo)行波的形式

5.3導(dǎo)行波的形式通解同理：

5.3導(dǎo)行波的形式（2）求橫向分量與縱向分量的關(guān)系。5.3導(dǎo)行波的形式傳播狀態(tài)5.3導(dǎo)行波的形式截止波數(shù)5.3導(dǎo)行波的形式5.3導(dǎo)行波的形式（3）求解兩個(gè)縱向分量。

在直角坐標(biāo)系中可以將縱向分量單獨(dú)出來(lái)。5.3導(dǎo)行波的形式按照縱向分量

和

的不同將傳輸系統(tǒng)中的導(dǎo)行波分為以下三類：TEM,TE,TM。5.3導(dǎo)行波的形式（1）橫電磁波（TEM波）0？5.3導(dǎo)行波的形式（1）橫電磁波（TEM波）TEM波只存在于多導(dǎo)體系統(tǒng)5.3導(dǎo)行波的形式（2）橫電波（TE波）5.3導(dǎo)行波的形式（3）橫磁波（TM波）5.3導(dǎo)行波的形式TEM波、TE波、TM波在一系列性質(zhì)上是有區(qū)別的。相速與群速：相速定義為波的等相位面移動(dòng)的速度，即單位時(shí)間內(nèi)波的等相位面移動(dòng)的距離。群速定義為波包絡(luò)等相位面移動(dòng)的速度，即單位時(shí)間內(nèi)波包絡(luò)等相位面移動(dòng)的距離。5.3導(dǎo)行波的形式對(duì)于TEM波：對(duì)于TE波、TM波：5.3導(dǎo)行波的形式波阻抗：波導(dǎo)系統(tǒng)中用導(dǎo)行波橫向的電場(chǎng)量與磁場(chǎng)量之比定義為該波的波阻抗對(duì)于TEM波：真空中對(duì)于TE波、TM波：5.3導(dǎo)行波的形式色散：波的傳播速度隨頻率而變化的現(xiàn)象稱為色散現(xiàn)象，波的色散程度取決于色散因子：對(duì)于TEM波：無(wú)色散，色散因子為1。對(duì)于TE波、TM波：有色散，色散因子如上式。5.3導(dǎo)行波的形式相波長(zhǎng)（波導(dǎo)波長(zhǎng)）：波導(dǎo)系統(tǒng)中相位差的兩相位面之間的距離定義為相波長(zhǎng)（波導(dǎo)波長(zhǎng)）對(duì)于TEM波：相波長(zhǎng)即其工作波長(zhǎng)對(duì)于TE波、TM波：相波長(zhǎng)計(jì)算如上式。5.4矩形波導(dǎo)波導(dǎo)的橫截面為矩形即為矩形波導(dǎo)，矩形波導(dǎo)是單導(dǎo)體系統(tǒng)，只能傳輸TE波、TM波，不能傳輸TEM波。5.4.1矩形波導(dǎo)中的TE波分離變量5.4.1矩形波導(dǎo)中的TE波二階常系數(shù)微分方程通解通解5.4.1矩形波導(dǎo)中的TE波5.4.1矩形波導(dǎo)中的TE波假定波導(dǎo)壁為理想導(dǎo)體，那么，波導(dǎo)導(dǎo)體表面電場(chǎng)的切線分量全部為0圖5.3直角坐標(biāo)系下的矩形波導(dǎo)5.4.1矩形波導(dǎo)中的TE波5.4.2矩形波導(dǎo)中的TM波

5.4.3矩形波導(dǎo)中的傳輸模式

5.4.3矩形波導(dǎo)中的傳輸模式簡(jiǎn)并模式簡(jiǎn)并模式：截止波長(zhǎng)相同，所對(duì)應(yīng)的相速、群速、色散因子、相波長(zhǎng)、波阻抗等計(jì)算公式也相同。每一種模式的場(chǎng)都能獨(dú)立地在波導(dǎo)中存在，不同模式場(chǎng)的任何線性疊加也是滿足邊界條件的，也能在波導(dǎo)中存在，所以在波導(dǎo)中可能同時(shí)存在多個(gè)模式的場(chǎng)。5.4.3矩形波導(dǎo)中的傳輸模式工作中的矩形波導(dǎo)中都存在哪些模式呢？這主要取決于工作波長(zhǎng)與截止波長(zhǎng)之間的關(guān)系。

5.4.3矩形波導(dǎo)中的傳輸模式單模工作狀態(tài)：5.4.3矩形波導(dǎo)中的傳輸模式例5.1求矩形波導(dǎo)(BJ-70型號(hào))單模傳輸時(shí)允許的工作頻率范圍。(BJ-70型號(hào)矩形波導(dǎo)的尺寸為a=34.85mm，b=15.80mm)解：5.4.4矩形波導(dǎo)的主模5.4.4矩形波導(dǎo)的主模電場(chǎng)和磁場(chǎng)分布：5.4.4矩形波導(dǎo)的主模隨x軸變化情況隨z軸變化情況5.4.4矩形波導(dǎo)的主模5.5圓波導(dǎo)波導(dǎo)的橫截面為圓形即為圓波導(dǎo)，與矩形波導(dǎo)一樣，圓波導(dǎo)也是單導(dǎo)體系統(tǒng)，只能傳輸TE波、TM波，不能傳輸TEM波。圓波導(dǎo)使用圓柱坐標(biāo)系分析更方便。5.5圓波導(dǎo)在圓柱坐標(biāo)系下橫向場(chǎng)分量由縱向場(chǎng)分量的表示。5.5圓波導(dǎo)5.5.1圓波導(dǎo)中的TM波分離變量5.5.1圓波導(dǎo)中的TM波5.5.1圓波導(dǎo)中的TM波5.5.1圓波導(dǎo)中的TM波5.5.1圓波導(dǎo)中的TM波

5.5.1圓波導(dǎo)中的TM波

5.5.1圓波導(dǎo)中的TM波5.5.1圓波導(dǎo)中的TM波5.5.2圓波導(dǎo)中的TE波

5.5.2圓波導(dǎo)中的TE波

5.5.3圓波導(dǎo)的傳輸模式

截止波長(zhǎng)：相速：5.5.3圓波導(dǎo)的傳輸模式群速：相波長(zhǎng)：波阻抗：5.5.3圓波導(dǎo)的傳輸模式截止波長(zhǎng)的計(jì)算結(jié)果取決于第一類貝塞爾函數(shù)的零點(diǎn)和第一類貝塞爾函數(shù)導(dǎo)函數(shù)的零點(diǎn)。

5.5.3圓波導(dǎo)的傳輸模式圓波導(dǎo)中單模傳輸?shù)臈l件：5.5.3圓波導(dǎo)的傳輸模式圓波導(dǎo)中幾個(gè)主要模式截止波長(zhǎng)的分布5.5.4圓波導(dǎo)的幾種主要模式5.5.4圓波導(dǎo)的幾種主要模式

(a)橫截面場(chǎng)分布(b)縱剖面場(chǎng)分布5.5.4圓波導(dǎo)的幾種主要模式5.5.4圓波導(dǎo)的幾種主要模式

(a)橫截面場(chǎng)分布(b)縱剖面場(chǎng)分布5.5.4圓波導(dǎo)的幾種主要模式5.5.4圓波導(dǎo)的幾種主要模式

(a)橫截面場(chǎng)分布(b)縱剖面場(chǎng)分布第五章結(jié)構(gòu)——規(guī)則波導(dǎo)謝謝觀看！第六章模型——微波網(wǎng)絡(luò)微波技術(shù)本章主要回答的問題1.微波網(wǎng)絡(luò)模型是什么？2.微波網(wǎng)絡(luò)參量有哪些？3.微波網(wǎng)絡(luò)參量有什么物理意義？4.如何求一個(gè)微波網(wǎng)絡(luò)的網(wǎng)絡(luò)參量？5.微波網(wǎng)絡(luò)有哪些分類與性質(zhì)?微波網(wǎng)絡(luò)理論是把一個(gè)微波系統(tǒng)用一個(gè)網(wǎng)絡(luò)模型來(lái)等效，把本質(zhì)上是電磁場(chǎng)的問題化為一個(gè)網(wǎng)絡(luò)問題，用網(wǎng)絡(luò)理論來(lái)分析一個(gè)微波系統(tǒng)各端口之間的關(guān)系，在不需要了解系統(tǒng)內(nèi)部電磁場(chǎng)分布的情況下得到系統(tǒng)的外部特性。微波網(wǎng)絡(luò)方法是微波工程中重要的分析手段。6.1微波網(wǎng)絡(luò)的概念微波元件的特性可以用“場(chǎng)”和“路”兩種方法進(jìn)行描述。場(chǎng)采用麥克斯韋方程組，通過求解電磁場(chǎng)的邊值問題來(lái)分析微波元件的內(nèi)部場(chǎng)分布，從而確定其外部特性，但求解過程往往非常繁瑣，得到的結(jié)果通常包含特殊函數(shù)，不便于工程上的應(yīng)用，并且結(jié)果一般過于精確而超出實(shí)際需求。路將微波元件的不均勻或不連續(xù)性區(qū)域等效為由電阻或電抗元件組成的等效電路，將其連接的均勻傳輸線等效為平行雙線，則微波元件可等效為由等效電路和均勻傳輸線組成的微波網(wǎng)絡(luò)模型，進(jìn)而可以采用低頻網(wǎng)路理論和傳輸線理論來(lái)處理微波系統(tǒng)。將微波元件作為微波網(wǎng)絡(luò)來(lái)研究，相當(dāng)于將微波元件當(dāng)成一個(gè)“黑盒”，只關(guān)心“黑盒”的外部輸入和輸出特性，而不關(guān)心內(nèi)部結(jié)構(gòu)，能夠避開微波元件中不均勻或不連續(xù)性區(qū)域場(chǎng)分布的復(fù)雜計(jì)算，使微波問題的處理大大簡(jiǎn)化。微波網(wǎng)絡(luò)分為線性網(wǎng)絡(luò)和非線性網(wǎng)絡(luò)，本章是以線性網(wǎng)絡(luò)為對(duì)象來(lái)研究微波網(wǎng)絡(luò)。6.1微波網(wǎng)絡(luò)的概念

6.1微波網(wǎng)絡(luò)的概念表征微波網(wǎng)絡(luò)特性的參量有兩類，其中一類是描述網(wǎng)絡(luò)端口電壓和電流的電路參量，另一類是描述網(wǎng)絡(luò)端口入射波電壓和反射波電壓的參量，稱為波參量。(a)電路參量描述的關(guān)系(b)波參量描述的關(guān)系一個(gè)二端口微波網(wǎng)絡(luò)的兩類參量6.1微波網(wǎng)絡(luò)的概念6.2微波網(wǎng)絡(luò)的電路參量阻抗參量用2個(gè)端口上的電流來(lái)表示2個(gè)端口上的電壓。根據(jù)線性疊加原理，當(dāng)前端口的電壓等于所有端口電流單獨(dú)作用時(shí)，在該端口產(chǎn)生的電壓的總和。，表示端口2開路時(shí)，端口1的輸入阻抗；，表示端口1開路時(shí),端口2到端口1的轉(zhuǎn)移阻抗；，表示端口2開路時(shí)，端口1到端口2的轉(zhuǎn)移阻抗；，表示端口1開路時(shí),端口2的輸入阻抗。阻抗參量，Z矩陣6.2微波網(wǎng)絡(luò)的電路參量，表示端口2開路時(shí)，端口1的輸入阻抗；，表示端口1開路時(shí),端口2到端口1的轉(zhuǎn)移阻抗；，表示端口2開路時(shí)，端口1到端口2的轉(zhuǎn)移阻抗；，表示端口1開路時(shí),端口2的輸入阻抗。例6.1如圖所示的T型網(wǎng)絡(luò)，求該網(wǎng)絡(luò)的Z矩陣。當(dāng)端口2開路時(shí)6.2微波網(wǎng)絡(luò)的電路參量當(dāng)端口1開路時(shí)6.2微波網(wǎng)絡(luò)的電路參量6.2.2

微波網(wǎng)絡(luò)的導(dǎo)納參量用2個(gè)端口上的電壓來(lái)表示2個(gè)端口上的電流。根據(jù)線性疊加原理，當(dāng)前端口的電流等于所有端口電壓?jiǎn)为?dú)作用時(shí)，在該端口產(chǎn)生的電流的總和。，表示端口2開路時(shí)，端口1的輸入導(dǎo)納；，表示端口1開路時(shí),端口2到端口1的轉(zhuǎn)移導(dǎo)納；，表示端口2開路時(shí)，端口1到端口2的轉(zhuǎn)移導(dǎo)納；，表示端口1開路時(shí),端口2的輸入導(dǎo)納。導(dǎo)納參量，Y矩陣6.2.2

微波網(wǎng)絡(luò)的導(dǎo)納參量例6.2如圖所示的pi型網(wǎng)絡(luò)，求該網(wǎng)絡(luò)的Y矩陣。當(dāng)端口2短路時(shí)，表示端口2開路時(shí)，端口1的輸入導(dǎo)納；，表示端口1開路時(shí),端口2到端口1的轉(zhuǎn)移導(dǎo)納；，表示端口2開路時(shí)，端口1到端口2的轉(zhuǎn)移導(dǎo)納；，表示端口1開路時(shí),端口2的輸入導(dǎo)納。6.2.2

微波網(wǎng)絡(luò)的導(dǎo)納參量當(dāng)端口1短路時(shí)6.2.2

微波網(wǎng)絡(luò)的導(dǎo)納參量6.2.3

微波網(wǎng)絡(luò)的轉(zhuǎn)移參量此時(shí)定義端口2的電流方向是流出網(wǎng)絡(luò)。用二端口網(wǎng)絡(luò)的2個(gè)端口上的電壓、電流來(lái)表示1個(gè)端口上的電壓和電流。根據(jù)線性疊加原理，二端口網(wǎng)絡(luò)端口上的電壓、電流具有如下關(guān)系。6.2.3

微波網(wǎng)絡(luò)的轉(zhuǎn)移參量轉(zhuǎn)移參量，A矩陣，表示端口2開路時(shí)，端口2到端口1的電壓轉(zhuǎn)移系數(shù)；，表示端口2短路時(shí)，端口2到端口1的轉(zhuǎn)移阻抗；，表示端口2開路時(shí)，端口2到端口1的轉(zhuǎn)移導(dǎo)納；，表示端口2短路時(shí)，端口2到端口1的電流轉(zhuǎn)移系數(shù)。6.3

微波網(wǎng)絡(luò)的波參量由電壓入射波和電壓反射波之間關(guān)系定義的散射參量在微波網(wǎng)絡(luò)中得了廣泛的應(yīng)用。散射參量是微波工程中最普遍、最重要的參量，可以直接通過矢量網(wǎng)絡(luò)分析儀測(cè)量。對(duì)于一個(gè)二端口的微波元件，當(dāng)電壓從端口1激勵(lì)時(shí)，一部分電壓將從端口1反射回來(lái)，另一部分將從端口2反射出來(lái)，這一點(diǎn)和一束光打到一個(gè)半透鏡上發(fā)生的入射、反射和透射是相似的。6.3

微波網(wǎng)絡(luò)的波參量

6.3

微波網(wǎng)絡(luò)的波參量

由此可見，端口的歸一化反射波、入射波電壓與端口的總電壓、總電流具有一定的關(guān)系。對(duì)于微波網(wǎng)絡(luò)，既可以用電路參量來(lái)描述，也可以用端口上反映歸一化反射波電壓與入射波電壓關(guān)系的波參量來(lái)描述。6.3.1散射參量一個(gè)端口上的歸一化反射波電壓包括本端口入射波引起的反射和其它端口入射波從本端口的輸出，所以，一個(gè)二端口網(wǎng)絡(luò)的歸一化反射波電壓可以由所有端口的歸一化入射波電壓來(lái)表示。于是二端口網(wǎng)絡(luò)端口上歸一化反射波電壓與歸一化入射波電壓具有如下關(guān)系：6.3.1散射參量，表示端口2接匹配負(fù)載時(shí)，端口1上的電壓反射系數(shù)；，表示端口1接匹配負(fù)載時(shí)，端口2到端口1的電壓傳輸系數(shù)；，表示端口2接匹配負(fù)載時(shí)，端口1到端口2的電壓傳輸系數(shù)；，表示端口1接匹配負(fù)載時(shí)，端口2的電壓反射系數(shù)。散射參量，S矩陣6.3.1散射參量，表示端口2接匹配負(fù)載時(shí)，端口1上的電壓反射系數(shù)；，表示端口1接匹配負(fù)載時(shí)，端口2到端口1的電壓傳輸系數(shù)；，表示端口2接匹配負(fù)載時(shí)，端口1到端口2的電壓傳輸系數(shù)；，表示端口1接匹配負(fù)載時(shí)，端口2的電壓反射系數(shù)。6.3.1散射參量

歸一化反射波電壓和歸一化入射波電壓的關(guān)系為：

6.3.1散射參量

，表示端口2接匹配負(fù)載時(shí)，端口1上的電壓反射系數(shù)；，表示端口1接匹配負(fù)載時(shí)，端口2到端口1的電壓傳輸系數(shù)；，表示端口2接匹配負(fù)載時(shí)，端口1到端口2的電壓傳輸系數(shù)；，表示端口1接匹配負(fù)載時(shí)，端口2的電壓反射系數(shù)。6.3.1散射參量

同理：6.3.1散射參量

6.3.2傳輸參量對(duì)于圖所示的以端口入射波電壓和反射波電壓所表征的二端口網(wǎng)絡(luò)，也可以定義歸一化入射波電壓、歸一化反射波電壓之間的關(guān)系為：，表示端口2接匹配負(fù)載時(shí)，端口1到端口2的電壓傳輸系數(shù)的倒數(shù)；，表示端口2無(wú)反射輸出時(shí)，端口2到端口1的電壓傳輸系數(shù)的倒數(shù)；其它參數(shù)無(wú)明確的物理意義。6.3.3參考面的移動(dòng)微波網(wǎng)絡(luò)端口的位置即微波網(wǎng)絡(luò)與其相連的等效平行雙線的分界面，這個(gè)分界面