電介質(zhì)物理2.公開課獲獎?wù)n件

第二章變化電場中電介質(zhì)第1頁2.1電介質(zhì)極化過程在恒定電場作用下，電介質(zhì)靜態(tài)響應(yīng)是介質(zhì)響應(yīng)一種重要方面，在變化電場作用下，電介質(zhì)動態(tài)響應(yīng)是介質(zhì)響應(yīng)更重要和更普遍方面。電介質(zhì)在恒定電場作用下，從建立極化到其穩(wěn)定狀態(tài)，要通過一定期間。真空響應(yīng)是即時，電介質(zhì)極化具有滯后，因而電位移由真空即時奉獻和介質(zhì)滯后奉獻共同構(gòu)成：(2-1)在變化電場下，極化響應(yīng)大體可三種狀況：電場變化很慢，極化完全來得及響應(yīng)，按照與靜電場類似措施處理；電場變化極快，極化完全來不及對應(yīng)，無極化發(fā)生；電場變化與極化建立時間可比擬，極化對電場響應(yīng)受極化建立過程影響，極化時間函數(shù)與電場時間函數(shù)不一致，極化滯后于電場且函數(shù)形式也發(fā)生變化。第2頁電解質(zhì)極化可分為：瞬時極化：電子彈性位移極化和離子彈性位移極化抵達穩(wěn)態(tài)所需時間約10-16-10-12s，在遠低于光頻狀況下可認為是即時，因此彈性極化也稱瞬時極化或無慣性極化。弛豫極化：偶極子轉(zhuǎn)向極化，在電場作用下要通過相稱長時間（秒或更長）才能達其穩(wěn)態(tài)，此類極化稱弛豫極化或慣性極化，這個慣性就是物質(zhì)移動和轉(zhuǎn)動時力學慣性。因此，電介質(zhì)極化強度可寫成：（2-2）第3頁其中瞬時極化強度P∞可表達為：（2-3）其中為瞬時極化率，并且有：（2-4）這時D（t）就可以表達為：（2-5）其中可以當作是瞬時響應(yīng)部分。對求導可得位移電流密度（2-6）第4頁其中:(2-7)(2-8)式中可以當作是即時響應(yīng)瞬時電流密度，則是弛豫極化建立和消失中產(chǎn)生電流密度。應(yīng)當指出，上式真空位移電流密度不是電荷定向運動,而極化強度變化率dP/dt則實質(zhì)上是電荷定向運動導致。當然，這里所指電荷是束縛電荷而不是自由電荷。顯然束縛電荷電流密度不也許保持恒穩(wěn)不變，它總是要隨時間或快或慢地衰減，最終趨于零。第5頁2.2在階躍電場作用下介質(zhì)極化響應(yīng)若對線性材料在t=x時刻施加一階躍電場，其中S（t）為單位階躍函數(shù)。S(t)、E(t)可分別表達如下：0t＜x1t≥x0t＜xE0t≥x(2-9)(2-10c)(2-10a)(2-10b)第6頁（2-11）（2-12a）（2-12b）第7頁（2-12c）（2-13）（2-14a）（2-14b）第8頁第9頁(2-15a)(2-15b)(2-16a)(2-16b)(2-17)(2-18)(2-19)第10頁（2-20b）（2-21）（2-22）（2-23）第11頁（2-24）（2-25a）（2-26）（2-27）（2-25b）（2-28a）（2-28b）（2-28c）第12頁（2-29a）（2-29b）（2-29c）（2-30a）（2-30b）（2-30c）第13頁（2-31)（2-32)（2-33a）（2-33b）第14頁電介質(zhì)極化頻域響應(yīng)、科拉莫-科略尼克

（Kramers-Kroning）關(guān)系式（2-34a）（2-34b）第15頁（2-35a）（2-35b）（2-35c）（2-36a）（2-36b）（2-36c）~~~~~~~~~~~~第16頁（2-37a）（2-37b）（2-39a）（2-38）（2-39b）（2-40a）（2-40b）（2-41）第17頁從數(shù)學上看式（2-35）可簡樸地運用兩個頻率函數(shù)乘積f(ω)E(ω)來替代式（2-32）、式（2-33）中作為事件函數(shù)卷積傅里葉變換。從物理意義上來說，式（2-37）所示χr(ω)εr(ω)是電介質(zhì)對正弦鼓勵電場E(ω)響應(yīng)。在一定頻率下，他們很輕易進行測量，假如測量在一定頻率范圍內(nèi)進行，則可獲得介質(zhì)響應(yīng)頻譜。對于一種復雜波形響應(yīng)，根據(jù)疊加原理，可以用輸入信號頻率中對對應(yīng)頻率分量求和措施獲得。第18頁第19頁(2-42a)(2-42b)(2-43a)(2-43b)第20頁（克拉默-科略尼克）（2-44)第21頁(2-45)(2-46)第22頁第23頁(2-47)第24頁2.4復介電常數(shù)（2-48)（2-49a)（2-49b)第25頁若兩極間填充理想電介質(zhì)，它與真空唯一辨別為其相對介電常數(shù)εr，其有關(guān)物理量