定量遙感遙感物理基礎(chǔ)精講

1《定量遙感技術(shù)與應用》后續(xù)課程學習內(nèi)容遙感物理基礎(chǔ)（電磁波與介質(zhì)）輻射傳輸（微分形式）輻射傳輸方程（方程求解）典型地物分析模型紅外定量遙感模型微波輻射模型（VRT）冠層反射率模型葉片光學特性模型生化組分遙感反演土壤二向反射特性水色模型1/27第二章遙感物理基礎(chǔ)

武漢大學遙感信息工程學院龔龑

《定量遙感技術(shù)與應用》3第二章遙感物理基礎(chǔ)√§2.1表征電磁輻射的物理量

§2.2電磁波與介質(zhì)的相互作用

§2.3物體表面的反射特性

§2.4遙感數(shù)據(jù)定標4一、預備知識立體角波段響應函數(shù)沖擊函數(shù)5武漢大學預備知識

立體角是球坐標系中重要的度量參數(shù)之一，其定義為球面對球心的張角，即Ω=σ/r2，立體角單位為球面度Sr(steradians)。整個球面對球心所張立體角為4π

，半球?qū)η蛐乃鶑埩Ⅲw角為2π。定量遙感中也常用Ω指代方向，如方向Ω等，即與初始方向夾角為Ω

的某三維計量的方向。

微分立體角元：

dΩ=dσ/r2=dcosθdφ=sinθdθdφa立體角6微分立體角dΩ展開沿經(jīng)線邊長：rdθ

；沿緯線邊長：rsinθdφ因此：dσ=r2

sinθdθdφ

dΩ=dσ/r2=sinθdθdφrθdφ預備知識dθ7b波段響應函數(shù)

波段響應函數(shù)Γ(λ)是遙感器的固有參數(shù)。儀器出廠時，廠家會給出遙感器各個波段的響應函數(shù)曲線.

在遙感器運行過程中，隨著儀器的磨損，包括波段響應函數(shù)在內(nèi)的許多光學參數(shù)都可能發(fā)生變化。預備知識8

遙感器的某一波段可以探測一段波譜范圍的信號，例如MODIS32通道可以感應11.77-12.27μm的信號。例：MODIS32（11.77-12.27μm）波段響應函數(shù)b波段響應函數(shù)預備知識9

理想的遙感器應該是“方波”，即對小于11.77μm

，大于12.27μm的波譜信號響應度為0，而在兩者之間的信號響應度為1。111.7712.27λΓ0理想的遙感器（以MODIS32為例）

但是限于工藝水平，制作時只能盡量接近“方波”，實際的遙感器波段響應均有一定誤差。b波段響應函數(shù)預備知識10

波段響應函數(shù)表征了遙感器的某一波段對各個精細的電磁波譜的感應程度。因此在很多涉及到光譜轉(zhuǎn)換的工作中，應該利用波段響應函數(shù)對待求參數(shù)進行加權(quán)平均。

Exp1.求算波段的等效中心波長：公式1：正確公式：b波段響應函數(shù)預備知識11Exp2將地面光譜儀測試的一系列窄波段數(shù)據(jù)擬合到某一遙感器波段數(shù)據(jù)該工作主要為了方便地面波譜測試數(shù)據(jù)與遙感數(shù)據(jù)的對比，也可以應用于高光譜數(shù)據(jù)與TM、NOAA等寬波段數(shù)據(jù)的對比。窄波段數(shù)據(jù)可以假設(shè)為方波，假設(shè)光譜儀測試的反射率數(shù)據(jù)為ρ(λ)，則擬合到具有響應函數(shù)Γ(λ)的某一寬波段上的反射率為：b波段響應函數(shù)預備知識12Exp3計算某一遙感器波段的太陽輻射由于遙感器接收的是地物的輻射亮度，因此該工作主要用于推導某一遙感器波段上的地物反射率。反射率定標過程中離不開這一方法。假設(shè)已知太陽輻射分布F0(λ)，則在具有響應函數(shù)Γ(λ)的某一波段上的太陽輻射為：b波段響應函數(shù)

以上三個例子中的積分式在數(shù)值運算時都可以用加法替代，上下限可以用給出的Γ(λ)的上下限替代，dλ用△λ（即Γ函數(shù)中的每一小段波長間隔）替代。預備知識13b沖擊(激)函數(shù)（ImpulseFunction）

沖擊函數(shù)δ是狄拉克最初提出并定義的，所以又稱狄拉克函數(shù)。在信號處理中被廣泛應用，反映一種持續(xù)時間極短、函數(shù)值極大的信號類型。在定量遙感中通常用來描述物理量只在某一個方向上存在，以δ(Ω,Ω’)表示。Ω’ΩΩ’Ωδ變量？常量？預備知識14此時沖擊函數(shù)單位為球面度Sr的倒數(shù)，具有性質(zhì)：

積分結(jié)果得到了函數(shù)A(Ω)在Ω’方向（沖擊方向）的函數(shù)值，即將該函數(shù)在該方向的值抽取出來，因此稱為抽樣特性。

沖擊函數(shù)具有抽樣特性。設(shè)某函數(shù)A(Ω)與沖擊函數(shù)相乘，并對4π空間積分，則有：b沖擊(激)函數(shù)（ImpulseFunction）預備知識15二、描述輻射的基本物理量

輻射能量輻射通量輻照度輻出度輻射強度輻射亮度16

輻射能量Q電磁輻射是具有能量的，它表現(xiàn)在：

?使被輻照的物體溫度升高

?改變物體的內(nèi)部狀態(tài)

?使帶電物體受力而運動

……輻射能量（Q）的單位是焦耳（J）基本物理量17輻射通量(radiantflux)Φ

在單位時間內(nèi)通過的輻射能量稱為輻射通量：輻射通量（Φ）的單位是瓦特=焦耳/秒（W=J/S）基本物理量Φ=Q/t18

輻射通量密度(irradiance)E、(radiantexitance)M單位面積上的輻射通量稱為輻射通量密度：

E輻照度=Φ/AM輻出度=Φ/A輻射通量密度的單位是瓦/米2（W/m2）輻射源輻射照射度輻射出射度被輻照物輻射體法向基本物理量19

輻射強度(radiantintensity)I

輻射強度是描述點輻射源的輻射特性的，指在某一方向上單位立體角內(nèi)的輻射通量.

輻射強度（I）的單位是瓦/球面度（W/Sr）輻射強度點輻射源Ω=A/R22π、4π各向同性源？基本物理量I=Φ/Ω20

分譜輻射通量

輻射通量是波長λ的函數(shù)，單位波長間隔內(nèi)的輻射通量稱為分譜輻射通量.分譜輻射通量的單位是瓦/微米（W/μm）輻射通量波長基本物理量Φλ=Φ/λ光通量=可見光范圍積分

（光視效能）21

分譜？？？分譜輻射通量分譜輻照度、分譜輻出度分譜輻射強度一般情況下，“分譜”兩字可以忽略基本物理量22

輻射亮度(radiance)L

單位面積、單位波長、單位立體角內(nèi)的輻射通量稱為輻射亮度。輻射亮度（L）的單位是瓦/米2?微米?球面度（W/m2

?

μm?Sr）亮度L面輻射源θ立體角ΩA基本物理量L=3Φ/AλΩ方向空間分布規(guī)律(LED)23

輻射度量小結(jié)輻射度量一覽表輻射量符號定義單位輻射能量QQ焦耳(J)輻射通量Φ

(2)Q/t(λ)瓦(W)輻照度E

(2)Φ/A(λ)瓦/米2(W/m2)輻出度M

(2)Φ/A(λ)瓦/米2(W/m2)輻射強度I

(2)Φ/Ω(λ)瓦/球面度(W/Sr)輻射亮度L

2(3)Φ/AΩ(λ)瓦/米2?球面度(W/m2?Sr)基本物理量24

太陽輻射

太陽發(fā)射的電磁輻射（輻照度）在地球大氣頂層隨波長的分布稱為太陽光譜。極大值位于0.47μm，維恩位移定律λmaxT=2.897810-3mK，色溫Tsun?Wien’sdisplacementlaw基本物理量夫瑯和費(Fraunhofer)吸收線大氣頂層和地表的差異25

太陽常數(shù)

在日地平均距離處通過與太陽光束垂直的單位面積上的太陽輻射通量稱為太陽常數(shù)。

上式中太陽常數(shù)是對太陽光譜的積分。太陽對地球的張角很小(<9)，因此太陽光可以認為是平行光束。

太陽總輻射量和表面輻出度分別是多少？θ0左圖大氣頂?shù)耐棵芏葹?/p>

F=F0(dm/d)2cosθ00.9674<(dm/d)2<1.0344通量密度很多時候簡稱通量基本物理量F0=1353(±21)W/m2(1976,NASA)為什么是平方關(guān)系?26太陽常數(shù)與太陽輻射亮度Lλ=3Φ/AλΩFλ=2Φ/Aλ

太陽光是平行光入射，即只在Ω0方向存在亮度，注意到公式：因此，太陽的輻射亮度與Ω0方向上的輻射通量（即太陽常數(shù)）之間的關(guān)系為：Ω0L0=δ(Ω,Ω0)F0基本物理量27

各向同性輻射時亮度與通量的關(guān)系

假設(shè)地表為各向同性輻射，即輻射亮度L在各方向分布均一，則其垂直地表向上的輻射通量為：通量密度針對垂直穿過某個平面的量，為半球積分。由于dΩ=dσ/r2=sinθdθdφ因此：θ基本物理量28基本輻射量總結(jié)：

表征輻射的物理量很多：能量、通量、密度、強度、亮度，以及譜（分譜）……需要注意的是：文獻中的稱謂不盡相同，關(guān)鍵看單位最重要的是密度（通量）和亮度凡是涉及面積的都要注意使用法向面積，即cosθ基本物理量29第二章遙感物理基礎(chǔ)

§2.1表征電磁輻射的物理量√§2.2電磁波與介質(zhì)的相互作用

§2.3物體表面的反射特性

§2.4遙感數(shù)據(jù)定標30

電磁波的散射和吸收

當電磁波在介質(zhì)中傳播時，會發(fā)生散射(scattering)和吸收(absorption)，其中散射又分為反射(reflection)和透射(transmission)。透射反射入射吸收使電磁波強度減弱在熱紅外和微波區(qū)域，還存在介質(zhì)自身發(fā)射的電磁波，增強電磁波強度。反射與透射區(qū)別在于電磁波出射的方向：

2π？31

反射率ρ

以比例形式表征的反射輻射強度，反射率為反射輻射（亮度）與入射輻射（亮度）之比：

ρ=Lr/Li透射率τ？吸收率α？反射率、透射率、吸收率之間的關(guān)系：ρ+τ+α=？（介質(zhì)有無發(fā)射是不同的）32

光譜反射率ρλ

由于物體自身成分和結(jié)構(gòu)特點，對于不同波長的電磁波有選擇性的反射。

例如綠色植物的葉子由上表皮、葉綠素顆粒組成的柵欄組織和多孔薄壁細胞組織構(gòu)成。入射的太陽輻射透過上表皮，藍、紅輻射能被葉綠素吸收進行光合作用；綠光也吸收了一大部分，但仍能反射一部分，所以葉子成綠色；而近紅外輻射可以穿透葉綠素，被多孔薄壁細胞組織所反射。因此，在近紅外波段上形成強反射。波長與穿透性的關(guān)系？33

地物反射光譜特性

物體反射率隨波長而改變的特性稱為地物反射光譜特性。光譜曲線：植物？水體？土壤？云？雪？水體+葉綠素？水體+泥沙？新雪、舊雪？地物波譜（特性）34

電磁波與介質(zhì)的相互作用總結(jié)：作用類型散射吸收（發(fā)射）反射透射率：以比例形式表征的反射、透射和吸收強度與入射輻射強度無關(guān)

ρ+τ+α=1（無自身發(fā)射）光譜反射率、地物光譜特性35第二章、遙感物理基礎(chǔ)

§2.1表征電磁輻射的物理量

§2.2電磁波與介質(zhì)的相互作用√§2.3物體表面的反射特性

§2.4遙感數(shù)據(jù)定標36一、物體表面的反射輻射物體表面對電磁波的反射有三種形式：

?鏡面反射(mirrorreflection)

反射能量集中在一個方向，反射角=入射角

?漫反射(diffusereflection)

整個表面都均勻地向各向反射入射光稱為漫反射

?方向反射(directionalreflection)

介于漫反射和鏡面反射之間，各向都有反射，但各向反射強度不均一。37一、物體表面的反射輻射物體表面對電磁波的反射三種形式：

?鏡面反射(mirrorreflection)?漫反射(diffusereflection)?方向反射(directionalreflection)

這三種反射形式分別在什么情況下發(fā)生？根據(jù)表面光滑或粗糙？38θiθr鏡面反射漫反射方向反射L.Rayleigh提出表面為光滑或粗糙的標準為：當為光滑表面

當為粗糙表面二、瑞利判據(jù)分析39

粗糙度推導示意圖

其中：為粗糙度；為光的入射角；為光波長。（光程差）（相位差）兩波差相位為完全抵消，差0為完全相重合，介乎之間差二、瑞利判據(jù)分析40

如果兩波偏于相重合，則呈反射為主、光滑表面。如果兩波偏于相抵消，則呈散射為主、粗糙表面。

引出地表粗糙度的概念：在遙感中一個象元覆蓋的地面面積單元內(nèi)，相鄰一個波長距離的平均高差。

對于可見光，在范圍內(nèi)，幾乎所有地物都是粗糙面，而對于微波，在cm到m之間，地物表面呈粗糙與光滑臨界狀態(tài)。

增大，增大，有利于形成光滑表面。減小，減小，有利于形成粗糙表面。二、瑞利判據(jù)分析41鏡面反射

折射定律（斯涅耳Snell定律）表征了入射角與折射角的關(guān)系：

n1sinθi=n2sinθt

其中n為折射系數(shù)。

如果界面相對入射波長λ而言非常光滑（λ>>界面粗糙度），則反射是鏡面的。θiθrθtn1n242

根據(jù)菲涅耳公式，當θi+θt=π/2時，垂直極化波出現(xiàn)零反射點，即反射波中沒有垂直極化的偏振波，因此用鏡面反射的方法可以得到線偏振波束。此時的入射角稱為起偏角，又稱為布儒斯特（Brewster）角：θp=tan-1(n2/n1)

水與空氣間的相對折射率n2/n1=1.3，對應的布儒斯特角約為？鏡面反射43漫反射

實際上多數(shù)自然表面對輻射的波長而言都是粗糙表面嚴格講自然界中只存在近似意義下的朗伯體。只有黑體才是真正的朗伯體。

當目標物的表面足夠粗糙，以致于它對太陽短波輻射的反射輻射亮度在以目標物的中心的2π空間中呈常數(shù)，即反射輻射亮度不隨觀測角度而變，我們稱該物體為漫反射體，亦稱朗伯體。

漫反射又稱朗伯(Lambert)反射，也稱各向同性反射。44回憶輻射亮度：L=3Φ/AλΩ關(guān)于天頂角θ在表述輻射中的作用：若輻射亮度為L0的輻射，以入射角θ0，輻射到物體表面，則入射輻射亮度Li為：Li=L0cosθ0設(shè)朗伯體反射率為ρ，則出射輻射亮度Lr與L0關(guān)系為？θ0θ漫反射Lr=ρ*Li=ρL0cosθ045方向反射

介于漫反射和鏡面反射之間反射稱為方向反射，也稱非朗伯反射。

目前大部分應用還都采用朗伯近似。描述方向反射不能簡單用反射率表述，因為各方向的反射率都不一樣。

當遙感應用進入定量分析階段，我們必須拋棄“目標是朗伯體”的假設(shè)。

產(chǎn)生方向反射的物體在自然界中占絕大多數(shù)，即它們對太陽短波輻射的散射具有各向異性性質(zhì)。46三、地物波譜特征與方向譜特征對非朗伯體而言，它對太陽短波輻射的反射、散射能力不僅隨波長而變，同時亦隨空間方向而變。所謂地物的波譜特征是指該地物對太陽輻射的反射、散射能力隨波長而變的規(guī)律。地物波譜特征與地物的組成成份，物體內(nèi)部的結(jié)構(gòu)關(guān)系密切，通俗講地物波譜特征也就是地物的顏色特征。地物的方向譜特征是用來描述地物對太陽輻射反射、散射能力在方向空間變化的，這種空間變化特征主要決定于兩種因素。其一是物體的表面粗糙度，它不僅取決于表面平均粗糙高度值與電磁波波長之間的比例關(guān)系，其二與視角關(guān)系密切。47四、雙向反射率分布函數(shù)(Bi-directionalReflectanceDistributionFunction,BRDF)

設(shè)波長為λ，空間具有δ分布函數(shù)的入射輻射，從(θ0，φ0)

方向，以輻射亮度L0(θ0，φ0，λ)投射向點目標，造成該點目標的輻照度增量為dE(θ0，φ0，λ)=L0(θ0，φ0，λ)cosθ0dΩ。傳感器從方向(θ，φ)觀察目標物，接收到來自目標物對外來輻射dE的反射輻射，其亮度值為dL(θ，φ，λ)。則定義雙向反射率分布函數(shù)：瓦/米2?球面度(W/m2?Sr)瓦/米2(W/m2)量綱？48

雙向反射率分布函數(shù)（BRDF）的物理意義是：來自方向地表輻照度的微增量與其所引起的方向上反射輻射亮度增量之間的比值。對于理想漫反射體（指反射率為100%的朗伯體）：對于反射率為ρ的朗伯體，f=?四、雙向反射率分布函數(shù)(BRDF)49BRDF表達地物的非朗伯體特性思路分析：四、雙向反射率分布函數(shù)(BRDF)

眾所周知，在現(xiàn)實世界中投射到地物表面上的輻射能量往往有兩部份組成，即來自太陽的直射輻射與天空散射輻射。而傳感器在方向上測得的輻射亮度是空間入射輻射場的綜合效應，它不僅與該點地物的反射特性有關(guān)，而且與輻射環(huán)境（即入射輻射亮度的空間分布函數(shù)）有關(guān)。50這樣定義的f有如下三個特點：

與輻射環(huán)境無關(guān)，它僅與該地物的反射輻射特性有關(guān)，并且具有(Sr)-1因次。它是θ0，φ0，θ，φ，λ

五個自變量的函數(shù)，在2π空間中無論是入射還是反射均有無窮多個方向。這樣定義的BRDF，雖然從理論上能較好地表征地物的非朗伯體特性，但在實際測量上困難較大，精確測量dE(θ0，φ0，λ)很困難。四、雙向反射率分布函數(shù)(BRDF)51五、雙向反射率因子(Bi-directionalReflectanceFactor,BRF)

定義：在相同的輻照度條件下，地物向(θ，φ)方向的反射輻射亮度與一個理想的漫反射體在該方向上的反射輻射亮度之比值，稱為雙向反射率因子R：待測目標參考板dLTdLP52對于雙向反射率因子的性質(zhì)，我們應注意到：

環(huán)境因素五、雙向反射率因子(BRF)

我們在給出BRF的定義時，并沒有對輻射環(huán)境作任何限定，嚴格講R值不僅取決于目標物的非朗伯體特性，而且還與輻射環(huán)境有關(guān)。因此它并不是一個理想的描述地物非朗伯體特性的物理量。R與f有原則上的不同，兩者的量綱亦不相同，這充分地表明了它們的區(qū)別。

與BRDF關(guān)系53

如果入射（δ）光源對目標物所張的立體角ΔΩ0，以及傳感器對目標物所張的立體角ΔΩ都趨于無窮小，則：

當ΔΩ0與ΔΩ趨近無窮小時，在數(shù)值上R為f的π倍，這為測定目標物的f值提供了一條現(xiàn)實可行的通道。

五、雙向反射率因子(BRF)54

半球反射率（albedo）

定義：目標物的出射度與入射度之比值稱為半球反射率，通常用符號ρ表示

在某些問題中我們并不需要知道輻射亮度值及其空間分布，而只需要知道輻射通量密度值，比如在求解輻射熱平衡問題中，或者在討論作物光合作用強度問題時都是如此。55

嚴格講要求解出射度（M），必須對2π空間的L值進行積分，這幾乎是不可能的。因為從個別方向的BRDF的測值中，我們無法判斷目標物在2π空間中的反射輻射行為，因此也無法由積分求得半球反射率。

目前流行的目標物的半球反射率的測量方法，實際上只是視角取天頂角條件下的BRF。如果用此值代替嚴格意義下的半球反射率，其誤差有時可以高達45%。

半球反射率（albedo）56反射特性總結(jié)：反射分類鏡面反射漫反射：朗伯體、F=πL方向反射雙向反射率分布函數(shù)（BRDF）雙向反射率因子（BRF、BRDF）半球反射率（albedo）折射定律布儒斯特角……57第二章遙感物理基礎(chǔ)

§2.1表征電磁輻射的物理量

§2.2電磁波與介質(zhì)的相互作用

§2.3物體表面的反射特性

√§2.4遙感數(shù)據(jù)定標58一、定標概述二、定標過程的變量分析三、定標方法遙感數(shù)據(jù)定標59對地面目標的探測分析，所依據(jù)的是什么？一、定標概述波長反射率反射率隨波長的變化曲線

關(guān)于地面目標的基本問題回顧：60各類地物反射光譜曲線一、定標概述農(nóng)作物砂土巖石樹木

不同波長下的地物光譜反射率，是對地物進行認知和識別的重要依據(jù)。地面光譜測量61成像光譜儀獲取的高光譜影像行列波段灰度值波長光譜響應曲線每個像元一、定標概述62地面實測光譜曲線影像光譜響應曲線一、定標概述對比水稻:99-15水稻:武香5021目標的精確分析63一、定標概述

思考：成像光譜儀在空中所獲取的像元響應曲線，是否真實的反應了目標在不同波長下的反射率？不一致

利用已知目標測試地面布控了白板的原始高光譜影像(HyperScan成像光譜儀)白板特點：對所有波長的電磁波的反射率都相同。影像光譜響應曲線反射率波長白板實際光譜曲線100%64

我們所需要的：目標在不同波長下的正確的反射率。

概念：成像光譜儀定標

對成像光譜儀的誤差進行修正，建立起各個成像通道的響應值與真實值之間的定量關(guān)系。一、定標概述

成像光譜儀的原始數(shù)據(jù)：包含誤差的各通道像元響應值。定標65可見光及近紅外波段簡化輻射傳輸過程成像光譜儀遙感過程涉及到的主要因素傳感器響應大氣傳輸過程地物目標特性其它因素程輻射透射天空光反射能傳感器入瞳處影像灰度值二、定標過程的變量分析大氣太陽地表成像光譜儀66大氣傳輸已知輻射值

L從入瞳輻射值中消除大氣影響傳感器響應灰度傳感器輻射值L已知未知建立起傳感器記錄值與入瞳輻射值之間的聯(lián)系12/27二、定標過程的變量分析大氣-地表過程地物光譜特征未知輻射能量傳輸過程中的已知與未知67F=F0(dm/d)2cosθ0大氣頂?shù)耐棵芏葹椋焊飨蛲苑瓷鋾r亮度與通量的關(guān)系：

M=πLS輻射亮度定標與反射率定標轉(zhuǎn)換

傳感器數(shù)據(jù)（圖象灰度值）經(jīng)過定標后可以直接得到地表的輻射亮度，設(shè)為Ls，如何得到反射率ρ？以及半球反射率定義：ρ=M/F二、定標過程的變量分析68F=F0(dm/d)2cosθ0各向同性反射時亮度與通量的關(guān)系：

M=πLS因此可以計算得到（大氣頂部）反射率：以及半球反射率定義：ρ=M/F上式假設(shè)大氣不存在，其結(jié)果被廣泛用于預處理中的反射率計算。當解算各向同性反射率時，太陽輻射通量與亮度之間可以看成相差π倍。二、定標過程的變量分析69根據(jù)上式，可進一步推導輻射亮度定標與反射率定標系數(shù)之間的轉(zhuǎn)換公式。設(shè)ρ=aρDN+bρ，LS=aLDN+bL，并有：因而最終得到：二、定標過程的變量分析70

建立起傳感器各通道記錄灰度值與入瞳輻射值之間的聯(lián)系。三、定標方法1.定標的關(guān)鍵多參數(shù)嚴密方程參數(shù)變量71(第i通道)

建立起傳感器各通道記錄灰度值與入瞳輻射值之間的聯(lián)系。三、定標方法1.定標的關(guān)鍵

線性方程72三、定標方法2.定標的類型根據(jù)定標參數(shù)獲取的途徑和時間，可以分為：

實驗室定標（prelaunch）機（星）上定標（on-board）地面目標物定標73處于不同的階段實驗室機上星上場地定標2.定標的類型所考慮的主要因素不同實驗室定標機上星上定標場地定標原始定標

準確度高

是后續(xù)定標的基礎(chǔ)反映入軌運行的實際情況綜合性定標，對前兩項修正74

作為高光譜遙感中的傳感器，成像光譜儀搭載在衛(wèi)星或飛機上，用于對地觀測。

成像光譜儀的定標主要是發(fā)射前在實驗室中進行的，也稱實驗室定標。包括光譜定標與輻射定標兩部